第9章稳恒磁场与电磁场的相对性

第九章稳恒磁场§9-1磁场磁感应强度§9-2安培环路定律§9-3磁场对载流导线的作用§9-4磁场对运动电荷的作用§9-5磁介质1§9-1磁场磁感应强度一、基本磁现象1、自然磁现象

☆磁性：具有能吸引铁磁物资(Fe、Co、Ni）的一种特性。☆磁体：具有磁性的物体☆磁极：磁性集中的区域☆地磁：地球是一个大磁体。磁极不能分离，（正负电荷可以分离开）如果把地磁的两极连线称为磁轴，则实验表明磁轴与地球的自转轴并不平行，现在的夹角大约是：2

地核每400年比地壳多转一周.地壳地核地幔NS地球的磁极每隔约50万年会发生颠倒3２、磁现象起源于运动电荷

磁现象与电流的联系。I后来人们还发现磁电联系的例子有：磁体对载流导线的作用；通电螺线管与条形磁铁相似；载流导线彼此间有磁相互作用；……

1819－1820年丹麦物理学家奥斯特首先发现了电流的磁效应。1820年4月，奥斯特做了一个实验，通电流的导线对磁针有作用，使磁针在电流周围偏转。上述现象都深刻地说明了：

磁现象与运动电荷之间有着深刻的联系.4

安培的分子电流假说３、磁力②、近代分子电流的概念：轨道圆电流＋自旋圆电流＝分子电流他认为一切磁现象都起源于电流，任何物质的分子中都存在着环形电流的（即分子电流），每一个分子电流就相当于一个基元磁体，当这些分子电流作规则排列时，在宏观上便显示出磁性来。①

1822年安培提出了用分子电流来解释磁性起源。磁体与磁体间的作用；电流与磁体间的作用；磁场与电流间的作用；磁场与运动电荷间的作用，均称之为磁力。51、磁场1）磁力的传递者是磁场，磁场与电场一样是客观存在的特殊形态的物质2）磁场是由运动电荷所激发，参照系是观察者3）磁场对外的重要表现是电流(或磁铁)磁场电流(或磁铁)静电荷激发静电场运动电荷可同时激发电场和磁场。(1)磁场对进入场中的运动电荷或载流导体有磁力的作用；(2)载流导体在磁场中移动时，磁场的作用力对载流导体作功，表明磁场具有能量二、磁感应强度62、磁感应强度引入磁感应强度矢量来描述磁场的强弱和方向。1）磁矩：定义载流线圈的截面积ΔS与线圈中的电流I的乘积为磁矩，即式中N为线圈的匝数，n0为线圈的法线方向，P与I组成右螺旋。线圈的磁矩是表征线圈本身特性的物理量。2）磁场方向：使线圈磁矩处于稳定平衡位置时的磁矩的方向73）磁感应强度的大小磁感应强度的单位1特斯拉＝104高斯（1T＝104GS）磁感应强度是描述磁场性质的物理量。试验线圈所受到的最大磁力矩与线圈磁矩之比值81、磁力线常见电流磁力线：直电流，圆电流，通电螺线管的磁力线。1）什么是磁力线？I2）磁力线特性三、磁通量

磁场中的高斯定理①、磁力线是环绕电流的闭合曲线，磁场是涡旋场。②、任何两条磁力线在空间不相交③、磁力线的环绕方向与电流方向之间遵守右螺旋法则。9

dm是⊥穿过dS面上的磁力线条数。3）为用磁力线定量地描述磁场强弱，定义：♂通过垂直于磁力线单位面积的磁力线数应等于这一点磁感应强度的大小。即♂B的另一单位10磁通量：穿过磁场中某一曲面的磁力线总数，称为穿过该曲面的磁通量，用符号Φm表示。3、磁场中的高斯定理这说明i)磁力线是无头无尾的闭合曲线，

ii)磁场是无源场，磁场无磁单极存在2、磁通量由于磁力线是无头无尾的闭合曲线，所以穿过任意闭合曲面的总磁通量必为零。111）电流元的方向：为线段中电流的方向1、毕奥－沙伐尔定理2）在（SI）制中四、毕奥－沙伐尔定律123）B的方向

dB⊥Idl

与r组成的平面，且dB与dl×r0

同向。P整个载流导体在P点的磁感应强度则是电流元在P点产生的dB之矢量和式中r０是电流元指向P点的矢径的单位矢。132、定律应用１）

由Idl×r确定电流元在P点的dＢ的方向２）将dB向选定的坐标轴投影，然后分别求出1410载流直导线的磁场：

解：取电流元Idl

，P点对电流元的位矢为r，电流元在Ｐ点产生的磁感应强度为方向垂直纸面向里，且所有电流元在Ｐ点产生的磁感应强度的方向相同设垂足为o,电流元离o点为l，op长为a，r与a夹角为Bdr

y0xzP●lIdral则1516※关于β角的有关规定：※长直电流的磁场

β角增加的方向与电流方向相同，则为正，反之，则为负

β１和β２的划分17半长直电流的磁场半长直电流：垂足与电流的一端重合，而直电流的另一段是无限长。1820圆电流的磁场解：I

R

0

x^dB//dBdBqdB/19轴线上任一点P的磁场圆电流中心的磁场½圆电流的中心的

1/n圆电流的中心的20

长直电流与圆电流的组合――例求下各图中0点的B21纸面向里求如图所示的电流中球心0的磁感应强度纸面向外（2）图（1）图（2）22例9-1无限长直导线折成V形，顶角为，置于X-Y平面内，且一个角边与X轴重合，如图。当导线中有电流I时，求Y轴上一点P（0,a）处的磁感应强度大小。答：如图示，将V形导线的两根半无限长导线分别标为1和2，则方向垂直纸面向内可求导线2在P点的磁感应强度利用方向垂直纸面向外acosaθ

IPI12

23

P点的总磁感应强度大小为：

B的正方向垂直纸面向外24§9-2安培环路定律一、

安培环路定律在静电场中那么在稳恒磁场中1、安培环路定律：磁感强度B沿任一闭合回路L的线积分，等于穿过以L为周界所围面积的传导电流的代数和的0倍,即25☆在垂直于导线的平面上任取一包围电流的闭合曲线 ２，在无限长直线电流磁场情况下验证安培环路定律俯视放大图即，线积分与回路包围的电流有关，与回路的形状无关。I26☆当回路不包围电流时用同样方法可以证明，B在该回路上的线积分为零。27（1）电流正、负号的规定：右螺旋（2）B的环流不为零，说明磁场是非保守场，是有旋场。

I1与L的绕向成右螺旋关系取正号、I2、I3与L的绕向成左螺旋关系取负号，I4、I5没有穿过L

、对B的环路积分没有贡献。 I<0ILII>0LI28（3）正确理解安培环路定律应注意的两点：①安培环流定律只是说Ｂ的线积分值只与穿过回路的电流有关，而回路上各点的B值则与所有在场电流有关。②如果没有电流穿过某积分回路，只能说在该回路上的线积分为零，而回路上各点的B值不一定为零。29二、安培环流定律的应用求磁感应强度

1、首先要分析磁场分布的对称性或均匀性。

2、选择一个合适的积分回路或者使某一段积分线上B为常数，或者使某一段积分线路上B处处与dl垂直3、再由求值，得B3010长直密绕螺线管内部磁场（n为单位长度上线圈匝数）解：由对称性知，内部磁力线平行于轴线，是一均匀场。因为螺线管是密绕的，没有漏磁；所以：螺线管外部靠近中央部分的磁感应强度为零。取矩形闭合回路abcd，按图中规定的回路绕向积分，则有31设单位长度上的线圈匝数为n.则环路定律的右边等于3220长直载流圆柱体

解：磁场是轴对称的，过圆柱体外一点Ｐ，取同轴圆周为积分回路33场的分布为与平面平行的匀强场取如图的积分回路，则IabABCD

30无限大载流平板外的场（设单位长度上的电流为i）34三、磁通量的计算例9－3截面为矩形的螺线环，内半径为r1

，外半径为r2，共N匝，电流强度为I，求通过环截面的磁通（设环内为真空）解:先由安培环路定律求Ｂ此时磁力线是与螺绕环同心的圆形闭合曲线，线上各点的Ｂ值大小相等，就以此线为积分回路，35例9－4如图载有电流I的直导线旁有一与之共面的直角三角形线圈，相对位置如图所示，试计算通过这三角形线圈的磁通。解：取面元如图，xydx36例9－5有一长直导体圆管，内，外半径分别为R1，R2，通有电流I1，且均匀分布在其横截面上，导体旁有一绝缘“无限长”直导线载有电流I2，且在中部绕了一个半径为R的圆。导管轴线与直线平行，相距为d，(1)求圆心O点的磁感应强度，(2)导体圆管的磁场穿过内、外圆筒间如图所示截面的磁通。解（1）圆电流产生的磁场长直导线电流的磁场导管电流产生的磁场圆以O点处的磁感应强度r37（2）导管内部的场磁通38例9－6求旋转的带电圆盘的圆心处及轴线上的B。设圆盘的电荷面密度为σ，半径为R，旋转的角速度为。解：取半径为r宽度为dr的圆环，则旋转时的等效电流(i)圆盘中心处的B为(ii)圆盘轴线上处的B3940例9－7在一平面内有三根电流已知的平行载流长直导线，导线1和导线2中的电流I1=I2且方向相同，两者相距3×10-2m，并且在导线1和2之间距导线1为10-2m处B=0，求第三根导线放置的位置与所通电流I3之间的关系。解：设第三根导线距I1为x，且与I1同向，并规定垂直纸面向外的B为正，于是在x0处有式中d=3×10-2m，x0=10-2m解得当I3与I1同向时，I3在B=0处的右侧，当I3与此I1反向时，I3在B=0处的左侧。41一、安培定律

一段电流元Idl在磁场中所受的力dF，其大小与电流元Idl成正比，与电流元所在处的磁感应强度B成正比，与电流元Idl和B的夹角的正弦成正比，即①在SI制中k=1②dF的方向：右螺旋法则Ｆ垂直纸面向里§9-3磁场对载流导线的作用42积分形式注意：这是矢量积分。一般情况下把它们分解到不同方向上，求每一方向的分力，最后再求总的合力。如处于匀强磁场中的载流直导线所受到安培力的大小为43解：任选一电流元Idl，由安培定律知，df的方向沿该点径向向外，例9-9（曲线电流在匀强场中）设有一段半径为R的半圆形载流导线放在匀强磁场中，导线平面与磁场垂直，导线中电流为I，如下图示，求该导线所受的安培力，以圆心为坐标原点，直径为x轴，44证：对任一电流元，以ab连线为x轴，则由图可知，有＊推论：任意闭合载流线圈在匀强场中所受安培力的合力必定为零。Iddfxy例9-10任意形状的一段导线ab，其中通有电流I，导线放在B的平面内，B为均匀场，试证明导线ab所受的安培力等于由ab间载有同样电流的直导线所受的力(此结论的前提条件有两点：匀强场、导线平面B)45于是整个电流ab所受安培力为例9-11（非匀强场）一段直导线ab长为L，通有电流I2，处于长直电流I1的磁场中，I1、I2共面，且I2⊥I1，尺寸如图，求ab所受安培力。I1dLabI2⊕BI2ddfr而电流元所在处的磁场为解：I1右边的磁场均纸面向里在距I1为r处的I2上取电流元 I2d46例5-12如图，长直电流I1穿过半径为R的圆电流I2的中心,两导线彼此绝缘，求圆电环所受安培力。解：先讨论右半圆电流，取电流元I2d，则df的方向沿径向向外，大小为由图可看出dfy对x轴的对称，故Bdf47二、“安培”单位的定义如图、导线C和D载有方向相同的电流，C、D两导线的距离为a则D上的电流元I2dl2受C的电流磁场B1的作用力df2垂直于导线D，方向指向Cdf2的大小为导线上单位长度受力大小为1、两无限长直电流之间的相互作用力I1I2aB1I2ddf2I1ddf1B2同理，导线C上单位长度受力大小为：方向指向导线D。CD48由此可见，两导线电流方向相同时互相吸引，电流方向相反时互相排斥。单位长度载流导线所受力为2、“安培”的操作型定义因平行长直电流之间单位长度导线所受安培力的大小规定：放在真空中两条无限长的载流平行导线通有相等的稳恒电流，当两导线相距一米、每一根导线每一米长度受力2×10-7牛顿时，每根导线上的电流为一安培。即491、匀强磁场对载流线圈的作用设ab和cd边长为l2，ad和bc边长为l1，线圈磁矩方向与磁场的夹角为，(1)平面矩形线圈的da、cb边受力分析abcd12-pmda边的电流I与B方向的夹角为 －，da边受力F1的方向在纸面内垂直da向上、大小同理，bc边受力F2的方向在纸面上,垂直bc向下、大小三、磁场对载流线圈的作用50(2)ab、cd受力分析ab边受力F3方向垂直纸面向外、大小cd边受力F4方向垂直纸面向内、大小即线圈在均匀磁场受合力为零但是F3和F4产生一力偶矩、其大小为载流平面矩形线圈的磁矩磁矩的方向n与磁场B的夹角考虑到方向关系，则F3F4×●a(b)d(c)pm11cos＊力矩的方向总使得线圈的磁矩Pm与B的方向一致。＊此式也适用于任意形状的平面线圈和分子磁矩。51

M＝0稳定平衡M＝0非稳定平衡磁感应强度的大小磁场方向：使线圈磁矩处于稳定平衡位置时的磁矩的方向BB+Pm+Pm522、在非匀强磁场中的载流线圈：因为磁场不均匀，所以一般线圈受的合力∑f≠0，合力指向磁场增强的方向当线圈很小时、线圈所在处的磁场可视为均匀，公式仍然成立。此时线圈在这力矩的作用下使线圈的磁矩与线圈中心所在处的磁场方向趋于一致，并向着强场方向移去。×●a(b)c(d)合力的大小与线圈的磁矩及磁感应强度的梯度成正比，53设一均匀磁场B垂直纸面向外，闭合回路abcd的边ab可以沿da和cd滑动，ab长为l，电流I，ab边受力方向向右∴ab边运动到a/b/位置时作的功即功等于电流乘以磁通量的增量四、磁力的功1、载流导线在磁场中运动时磁力的功abcdIa/b/在匀强磁场中当电流不变时，磁力的功等于电流强度乘以回路所环绕面积内磁通的增量即542、载流线圈在磁场内转动时磁力的功设线圈在磁场中转动微小角度d时，使线圈法线n与B之间的夹角从变为+d,线圈受磁力矩则M作功，使减少，角是以B为始边，当线圈从1位置角转到2位置角时磁力矩作功所以磁力矩的功为负值，即d55其中1、2分别是在1位置角和2位置角时通过线圈的磁通量。当电流不变时，*在匀强磁场中，一个任意载流回路在磁场中改变位置或改变形状时，磁力的功（或磁力矩的功）亦为3、对于变化的电流或非匀强场56例9-13半径为R的圆盘，带正电，其电荷面密度σ=kr，k是常数，圆盘放在一均匀磁场B中，其法线方向与B垂直。当圆盘以角速度ω绕过圆心O点，且垂直于圆盘平面的轴作逆时针旋转时，求圆盘所受磁力矩的大小和方向解：在盘上取的圆环，则环以角速度ω旋转之电流环的磁矩大小为环上的磁力矩圆盘所受总磁力矩方向垂直B向上57例5-14(1)在均匀磁场中，有一载流正方形线框MNOP，已知磁感应强度为B，沿Z轴正向。线框边长为a，电流强度为I，方向如图所示，线框平面与X轴夹角为300，求线框所受的磁力矩。解：方向沿Y轴正向。B300Pm300M58(2)线圈ABCD通有电流I2并与I1共面，线圈所受磁力矩M=？答：线圈的磁矩Pm的方向纸面向里，与I1在该处所产生的B方向相同，故M=0。59§9-4磁场对运动电荷的作用一、洛仑兹力1、

安培力的微观本质2、洛仑兹力公式

安培定律从微观看,电流为安培力是运动电荷受到的磁场力的集体宏观表现。ＩＩ＋＋＋＋＋＋＋＋＋金属中的自由电子受到磁场力作用不断地与晶格发生碰撞,把动量传递给导体,从宏观来看,这就是安培力。60电流元中带电粒子数因此,每个运动电荷所磁力为洛仑兹力公式这说明:fmfmfm⊥v和B所组成的平面,即fm恒⊥v,故洛仑兹力永远对运动电荷不做功.(2)当v∥B

时,f=0,即此时运动电荷不受力当v⊥B

时f=fmax.运动电荷所受磁力最大(3)关于正、负电荷受力方向61比较如下两组公式

62二、带电粒子在匀强磁场中的运动(忽略重力)

1、粒子速度v0∥B带电粒子以初速v0平行于B进入磁场此时带电粒子在磁场中仍然作匀速直线运动。2、粒子速度v0⊥B∵fm始终⊥v0，故知这时带电粒子在垂直于B的平面内作匀速圆周运动，即有﹢﹢﹢﹢﹢63回转半径回转周期回转频率T、与速度无关3、粒子速度v0与B斜交64回转半径回转周期螺距这说明当同一种带电粒子以任意角度进入均匀磁场时，只要v∥相同，那么就有相同的螺距，而与v⊥无关。利用这一点可对带电粒子流进行磁聚焦，其在电子光学中有广泛的应用。这时带电粒子在磁场中参与两种运动：以v⊥速率在垂直B的平面内作匀速圆周运动；以v∥速率在平行B的方向作匀速直线运动。即为螺旋线运动,若65例9－13有一个电子在磁感应强度B为1.5×10-3T的均匀磁场中作螺旋线运动，已知螺旋线半径R=10cm，螺距h=20cm，电子的荷质比q／m=1.76×1011C／㎏,求电子运动速度v与B的夹角和电子运动速度的大小。解：回转半径螺距联立，得代入有关数据，又661、霍耳效应

实验证明：霍耳电势差①

式中RH称作霍耳系数ＢＩ②式中b为导体块顺着磁场方向的厚度。

实验表明：△U与导体块的宽度a无关。三、霍耳效应

1897年，霍耳在实验中发现：放在磁场中导体块，当通有电流时，除了电流两端有电势差，在与磁场、电流均垂直的方向也有电势差－这就是霍耳效应。67电子将向上偏转，于是上侧堆积较多的负电荷，下侧则因缺少电子而带正电，而分离堆积的正，负电荷又会产生一个附加电场EH，于是运动电子又要受到附加电场的作用力fe，其刚好与fm相反，随着电荷堆积的增大最终会出现电场力与洛仑兹力的平衡。IMNfm﹢﹢﹢﹢﹢﹢﹢﹢EHfe２、霍耳系数的微观解释在此以带负电的载流子的金属导体为例：当电流向右时，导体中电子向左作定向运动，由洛仑兹公式

68设单位体积内载流子数密度为n，则电流强度为将上式与实验结果相比，可知而由场强与电势的关系有69①

说明RH与载流子浓度n成反比：在金属导体中，载流子浓度很高，故RH↓，UH↓。在半导体中载流子浓度较低，RH↑，UH↑，即在半导体中霍耳效应比金属中显著。＃载流子数浓度与单位体积内的原子数是两码事，不同金属有不同的自由电子数②

利用霍耳系数的正、负可判断半导体的类型。若RH＞0，为P型半导体若RH＜0，为n型半导体。③

大多数金属的霍耳效应为负数，但有一些金属如Zn,Cs(铯）,Pb,Fe等，它们的RH为正值，对这种现象只能用量子力学加以说明70＊当我们推导出RH时，是假定载流子以平均速率v运动的，但实际是不确切的，例如我们考虑一个简单的模型：载流子在一个自由程里，沿电流方向是作匀加速运动，那么上式就应加以修正.修正后的713、应用①

测量半导体的类型P型半导体n型半导体fLvvfL由UH

的正负就可知道半导体的类型。IVHBBVHI72

测量微弱的磁场强度探头高斯计利用此原理制成高斯计测量外界磁场。探头用霍尔元件制成，通过测量UH，折算成B。

测量大电流----几万安培②用作传感器BI用霍尔元件测量大电流周围的磁场，可推算出动力线中流过的电流I。再由无限长电流I

与B之间的关系可知I。73③

磁流体发电原理：处于高温、高速的等离子态气体通过耐高温材料制成的导电管时，如果在垂直于气流的方向上加上磁场，则气体中的正负离子，由于受到洛仑兹力的作用，将分别向与Ｖ和Ｂ都相垂直的两个相反的方向偏转，结果在导体管两侧的电极上产生电势差。

电极发电通道导电气体NS74例9－14空间某区域为均匀的、相互垂直的电场E和磁场B，有一粒子沿与E、B垂直的方向笔直地通过该区域，如图。根据上述情况，能否断定该粒子是否带电、带何种电荷？如能断定请给出结论；如不能断定，请说明理由。EB75第一种情况:显然,当粒子不带带电时,它将不会受到电场力和磁场力,因而能做题中所给的运动.第二种情况若粒子带正电,则粒子受电场力和磁场力情况如图:受磁场力大小:受电场力大小:若即此时粒子受力平衡,故只要速度v满足上述关系,就能做题中所给运动.76第三种情况当粒子带负电时，粒子所受电场力和磁场力方向刚好相反，根据同样的分析，只要v満足的关系，就能做题中所给运动。综合以上三种情况，在不知道V、E、B三者关系时，粒子是否带电及带何种电荷均不能确定。77例9－15在B=0.1T的均匀磁场中，有一速度大小为104m/s的电子沿垂直于B的方向（如图）通过A点，求电子的轨道半径和旋转频率。由于解：电子受洛沦磁力；B78§9-5磁介质一、磁介质的分类物质受到磁场的作用产生磁性的现象叫磁化。1、物质的磁化设物质在磁场B0作用下产生磁场B/，则空间总磁场

79相对磁导率

为磁介质的磁导率与电介质的类比

所不同的是E/总是与E0反向，而B/则有可能与B0

反向，也可能与B0同向，且不同的介质其B/的大小差异很大。根据B/的方向及大小将磁介质分类为：介质中，总的磁感应强度与真空中的磁感应强度之比，定义为该磁介质的相对磁导率802、三类磁介质顺磁质----均匀磁介质中B/与B0同方向、则B>B0

，相对磁导率如锰、镉、铝等。抗磁质----均匀磁介质中B/与B0反方向、则B<B0

，相对磁导率如汞、铋、铜等铁磁质----B>>B0，r很大且不是常数、具有所谓“磁滞”现象的一类磁介质。但在上述两类磁介质中B/<<B0,即BB0(亦即r)它们统称为弱磁物质。如铁、钴、镍及其合金等。81二、弱磁物质的磁化机制1、分子磁矩：若把分子看成一个整体，这种分子电流具有的磁矩，称为分子固有磁矩或称分子磁矩，用Pm表示。之矢量和区别：pmS82当没有外磁场作用时：2、外场B0引起的附加磁矩ΔPm及附加磁场B′的方向。当有外磁场作用时，将引起分子磁矩的变化，在分子上产生附加磁矩ΔPm。抗磁质分子

固有磁矩Pm=0，∴∑Pm=0介质不显磁性；顺磁质分子

固有磁矩Pm≠0，由于热运动仍有∑Pm=0也不显磁性。83设电子绕核运转速度为v，其等效的电流强度为I。以Pm/表示电子的轨道磁矩,Pm/垂直于电子绕核运转的平面，且与电流I所包的面积S同向。电子与核之间的库仑吸引力充当电子绕核运转的向心力，即B0Pm/IFm加外磁场B0后，(1)外磁场B0与电子轨道磁矩Pm/同向，这时电子所受的洛仑兹力Fm沿电子运动轨道半径指向外，所以Fm使电子绕核运转的向心力减小，即电子受到洛仑兹力作用84附加电流要激发附加磁场B′，显然B′与ΔPm同向，也就是说B′与原外磁场B0反向。B0Pm/IFm假定电子轨道半径不变，则

Pm/的减少，相当于在原来的Pm/上附加了一个反方向的磁矩pm。附加磁矩pm的存在，意味着存在一个附加电流I/（亦称磁化电流），其方向与原电流方向相反。I/B/mPD(2)外磁场B0与电子轨道磁矩Pm′反向这时电子所受的洛仑兹力Fm沿半径方向指向内，所以Fm使向心力增大，即B0I/FmPm/I85附加电流激发的附加磁场B′与附加磁矩ΔPm同向，显然B′仍与原磁场反向因此，不论Pm′与外磁场的方向一致或者相反，加上外磁场后总是产生一个与B0方向相反的附加磁矩ΔPm，它将产生一个与B0方向相反的附加磁场B′。可以证明，当B0

与Pm′成任意角度时，附加磁矩ΔPm也仍然总是与B0方向相反，所以B/也仍然总是与B0

反向。还可以证明，上述附加磁矩Ｐm所产生的附加磁场Ｂ／一般都很小。

Pm/的增大，相当于在原来的Pm/上附加了一个同方向磁矩pm和附加电流I/。B0I/FmPm/ImPDB/86抗磁质的磁化3、抗磁质与顺磁质的磁化附加磁场B/的方向与外磁场B0方向相反，这就是抗磁效应(抗磁质的磁化与无极分子电介质的极化过程类似。)顺磁质的磁化即分子磁矩受到一个磁力矩：

B/完全由△Pm产生，因为△Pm总是与B0反向，所以B/与B0反方向。因为分子固有磁矩Pm>>附加磁矩△Pm（相差两个数量级）,ΔPm可以忽略不计,所以,此时的磁化主要是外磁场B0使Pm转向效应。.87三、磁化强度和磁化电流

对于顺磁质，我们将磁介质内某点处单位体积内分子磁矩的矢量和，定义为该点的磁化强度，即顺磁质的M的方向与外磁场B0的方向一致。对于抗磁质，磁化的主要原因是抗磁质分子在外磁场中所产生的附加磁矩ΔPm，ΔPm与B0的方向相反，大小与B0成正比。抗磁质的磁化强度为介质磁化后外在表现：在介质表面有磁化电流I／（又称束缚电流）内在表现：单位体积元内的分子磁矩之矢量和不为零。＿＿描述磁介质的磁化程度。磁化强度88证明如下：设磁介质横截面积s、长度l，介质表面单位长度圆形磁化电流Js。则在长度l上圆形磁化电流Is=Js·l，因此在磁介质总体积s·l上磁化电流的总磁矩为

isＩＳ利用充满顺磁质的长直载流螺线管可以证明，其顺磁质表面单位长度圆形磁化电流（即磁化电流密度）Js=M、M为顺磁质内磁化强度大小。1、磁化电流的产生（以顺磁质的磁化为例）2、磁化电流与磁化强度的关系四、磁介质中的安培环路定理89按定义

isＩＳ写成矢量式，有式中n0为介质表面法线方向单位矢。3、磁化强度的环流由于充满顺磁质的长直螺线管内的磁场为均匀场，故由安培环路定律，有M90称为磁介质的磁场强度

单位：A/m对任意闭合回路进行B的积分4、磁介质中的安培环路定理91即：Ｈ沿任一闭合回路的环流等于穿过该回路所围面积的传导电流之代数和上式即为有磁介质时的安培环路定理得s是回路l

围出的面积，∑I是穿过s的传导电流的代数和。92五、B与H的关系

实验表明，在均匀各向同性的弱磁介质中，有其中m称为磁介质的磁化率，只与磁介质的性质有关。称为磁介质的相对磁导率；为磁介质的磁导率

即在弱磁介质中，有在铁磁质中，则为上式代入

整理得93利用可以方便地求有磁介质时某些对称的磁场分布。２、选择一个合适的积分回路或者使某一段积分线上H为常数，或使某一段积分线路上H处处与d垂直3、先由 求，再由求B其基本步骤如下：１、首先要分析磁场分布的对称性或均匀性。94１、密绕长直螺线管内充满介质的磁感应强度：２、环形螺线管内部充满介质的磁感应强度：３、无限长的载流圆柱体外充满介质的磁场：内部为外部为95铁磁质具有高磁导率、非线性（不是常数）；存在“磁滞现象”；存在居里温度等三个显著特征。2、在外场撤除后有剩磁；非铁磁质在外场撤除后是没有剩磁的。六、铁磁质３，居里温度；对应于每一种铁磁物质都有一个临界温度（居里点），超过这个温度，铁磁物质就变成了顺磁物质。如铁的居里温度为1034K1、r>>1（即B>>B0）且r不是常数；而是H（亦即电流I）的函数，即r=H)=[H(I)]。因此，这时B与H间无简单的线性关系也就是说，此时B0H不成立，而只有成立。961、磁化特性曲线：1）研究铁磁质特性的实验：H是电流为I时，铁心中的磁场强度；B是电流为I时，铁心中的磁感应强度；q是电流从0到I时、通过电流计G的电量；R是副线圈的电阻；N是副线圈的总匝数；S为环形铁心的横截面积原理----铁心中装置----原线圈A（待测铁磁质做铁心） 副线圈B。972）起始磁化特性曲线：

即，B与H不成线性关系，即铁磁质的磁导率不再是常数、而是与H有关不同磁介质的磁化曲线比较抗磁介质铁磁介质顺磁介质Bo在B-H曲线（磁化规律）中Om段---B随H增长较慢；

mn段---B随H

迅速增长；

na段----B随H增长变慢；当H=Ｈs以后，B不随H

增长，磁化达到饱和。0BHsHanmmB982、磁滞回线：

B不是H的单值函数，与以前的磁化“历史”有关；（1）剩磁Br：（2）矫顽力HC起始磁化曲线Oa不可逆，当改变H的方向和大小时、可得B-H曲线如图，叫磁滞回线。从曲线可知：即磁化曲线下降时的B值比起始磁化曲线中同一H所对应的B值为高，当H减少到零时，B不为零，而出现一个剩磁Br要使磁铁完全去磁，必须加上反向外场，只有反向外场HC到某一值才能完全去磁，为去掉剩磁而加上的反向磁场HC就称为矫顽力。99（4）

磁滞损耗：可以证明：B-H曲线所围的面积等于反复磁化的一个周期中单位体积的磁介质中损耗的能量。（3）磁滞回线：如果继续加大反向磁场，将其反向磁化，并达到反向饱和，若这时逐渐撤除反向外场,其同样出现反向剩磁，要去掉反向剩磁则必须加上正向矫顽力；再正向磁化，其又可达正向饱和，这样就组成了一个封闭曲线，这个封闭曲线就叫磁滞回线。改