激光器锁模技术

激光器锁模技术

演讲人：班级：学号：锁模原理实现锁模的方法主动锁模锁模，可得到更窄的脉冲锁模激光脉冲宽度可达10-11~10-14s,相应的具有很高的峰值功率下面分析一下激光输出与相位锁定的关系每个纵模输出的电场分量用下式表示：为了运算方便，令激光器的所有振荡模式具有相同的振幅设振荡的纵模数为（2N+1）个，处于增益曲线中心的模为q=0,角频率为 ,初相位为

，以中心模作为参考各个模式的相位差为

，模的频率间隔为

在Z=0处，第q个模式的电场强度为：激光器输出的总光场是（2N+1）个纵模相干叠加的结果：

最大光强为：当

时，光强最大

锁模脉冲光强曲线N=3，即（2N+1）=7如图在一个周期内，强度曲线有2N个零点，有(2N+1)个极值点

在

时极大，极大值为如果各模式相位未锁定，则各模式是不相干的输出功率为各模式功率之和，即：锁模后脉冲峰值功率比未锁模时提高了(2N+1)倍腔长越长，荧光线越宽，则腔内振荡的纵模数目越多，锁模脉冲的峰值功率就越大可见锁模脉冲的周期等于光在腔内来回一次所需的时间因此，我们可以把锁模激光器的工作过程形象的看作有一个脉冲在腔内往返运动，每当此脉冲进行到输出反射镜时，便有一个锁模脉冲输出相邻脉冲峰值间的时间间隔为：脉冲的半功率点的时间间隔近似地等于

，因而可认为脉冲宽度近似等于

为锁模激光的带宽，它显然不可能超过工作物质的增益带宽，这就给锁模激光脉冲带来一定的限制脉冲峰值与第一个光强为零的谷值间的时间间隔为：实现锁模的方法主动锁模被动锁模自锁模主动锁模振幅调制锁模相位调制锁模下面我就以损耗调制为例，说明振幅调制锁模的原理：利用声光或电光调制均可实现振幅调制锁模调制激光工作物质的增益或腔内损耗,均可使激光振幅得到调制，如果调制频率

可实现锁模损耗调制器M为一电光调制器或声光调制器，加以适当的调制电压，使腔的损耗发生角频率为

的周期性变化。幅度调制锁模激光器示意图由于损耗呈周期性变化调制器的透过率也呈周期性变化调制器的透过率为假定调制前腔内的光场为为平均透过率，

为透过率变化的幅度受调制后：腔内光场变为：

m为调制系数上式说明，一个频率为的光波，经过外加的调制信号调制后，同时激起了两个相邻模式的振荡，其频谱包括了三个频率，

并且这三个频率的光波的相位差相同，从而实现了锁模在激光器中，一旦在增益曲线的某个角频率形成振荡激起两个相邻的模式振荡这两个相邻模幅度调制的结果又将产生新的边频如此下去，直至线宽范围内的纵模均被耦合而产生振荡为止相位调制锁模原理：相位调制是在激光腔内插入一个电光调制器，

当调制器介质折射率按外加调制信号而周期

性改变时，光波在不同时刻通过介质，便有

不同的相位延迟假设未调制的光场：相位调制函数为：则经过调制后的光场就变为：其振荡角频率就变为：上式表明，除了在相位调制器的那部分信号光不产生频移外，其他时刻通过调制器的光信号均经受不同程度的频移角频率的变化量为：相位调制函数为：其振荡角频率就变为：所以可以知道：脉冲每经过调制器一次就发生一次频移，最后

移到增益曲线之外，从腔内消失，只有那些在

相位调制函数极值时通过调制器的光信号，其

基频不会发生移动，在腔内保存下来，不断放

大，形成周期为的超短光脉冲序列由图可见，对于调制信号的两个极值，有两个完全无关的超短脉冲序列。这两列脉冲出现的概率相同。激光器通常工作在一个系列上，但器件的微小扰动会使锁模激光器输出从一个系列跃迁到另一个系列。为了避免这种跃变，可将原有的调制信号及其倍频信号同时施于电光调制晶体，造成相位调