材料科学xray原理及与物质作用课件

绪.1895年德国物理学家---“伦琴”发现X射线.1895-1897年伦琴搞清楚了X射线的产生、传播、穿透力等大部分性质.1901年伦琴获诺贝尔奖.1912年劳埃进行了晶体的X射线衍射实验绪.1895年德国物理学家---“伦琴”发现X射线1X射线最早的应用在X射线发现后几个月医生就用它来为病人服务右图是纪念伦琴发现X射线100周年发行的纪念封X射线最早的应用2X射线的性质

人的肉眼看不见X射线，但X射线能使气体电离，使照相底片感光，能穿过不透明的物体，还能使荧光物质发出荧光。X射线呈直线传播，在电场和磁场中不发生偏转；当穿过物体时仅部分被散射。X射线对动物有机体（其中包括对人体）能产生巨大的生理上的影响，能杀伤生物细胞。X射线的性质人的肉眼看不见X射线，但X射线能使气体电离，使3X射线的本质

X射线也是电磁波的一种，波长在10－8cm左右X射线的本质

X射线也是电磁波的一种，波长4X射线具有波粒二相性X射线的强度是衍射波振幅的平方（），也是单位时间内通过单位截面的光量子数目。X射线具有波粒二相性X射线的强度是衍射波振幅的平方（51-3X射线的产生及X射线管X射线的产生：X射线是高速运动的粒子与某种物质相撞击后猝然减速，且与该物质中的内层电子相互作用而产生的。1-3X射线的产生及X射线管X射线的产生：6X射线管的结构为：X射线管的结构为：7X射线管（1）阴极——发射电子。一般由钨丝制成，通电加热后释放出热辐射电子。（2）

阳极——靶，使电子突然减速并发出X射线。（3）

窗口——X射线出射通道。既能让X射线出射，又能使管密封。窗口材料用金属铍或硼酸铍锂构成的林德曼玻璃。窗口与靶面常成3-6°的斜角，以减少靶面对出射X射线的阻碍。X射线管（1）阴极——发射电子。一般由钨丝制成，通电加热后8X射线管（4）

高速电子转换成X射线的效率只有1%，其余99%都作为热而散发了。所以靶材料要导热性能好，常用黄铜或紫铜制作，还需要循环水冷却。因此X射线管的功率有限，大功率需要用旋转阳极

（5）

焦点——阳极靶表面被电子轰击的一块面积，X射线就是从这块面积上发射出来的。焦点的尺寸和形状是X射线管的重要特性之一。焦点的形状取决于灯丝的形状，螺形灯丝产生长方形焦点

X射线衍射工作中希望细焦点和高强度；细焦点可提高分辨率；高强度则可缩短暴光时间

X射线管（4）

高速电子转换成X射线的效率只有1%，其9旋转阳极

上述常用X射线管的功率为500～3000W。目前还有旋转阳极X射线管、细聚焦X射线管和闪光X射线管。因阳极不断旋转，电子束轰击部位不断改变，故提高功率也不会烧熔靶面。目前有100kW的旋转阳极，其功率比普通X射线管大数十倍。

旋转阳极上述常用X射线管的功率为500～3000W。目前还10旋转阳极旋转阳极11加速器中可以引出X射线加速器中可以引出X射线12加速器中可以引出X射线

加速器中可以引出X射线13加速器中可以引出X射线加速器中可以引出X射线14加速器中可以引出X射线加速器中可以引出X射线15X射线谱--------

连续X射线谱X射线强度与波长的关系曲线，称之X射线谱。在管压很低时，小于20kv的曲线是连续变化的，故称之连续X射线谱，即连续谱。X射线谱--------

连续X射线谱X射线强度与波长的关16对连续X射线谱的解释1根据经典物理学的理论，一个带负电荷的电子作加速运动时，电子周围的电磁场将发生急剧变化，此时必然要产生一个电磁波，或至少一个电磁脉冲。由于极大数量的电子射到阳极上的时间和条件不可能相同，因而得到的电磁波将具有连续的各种波长，形成连续X射线谱。

对连续X射线谱的解释1根据经典物理学的理论，一个带负电荷的电17对连续X射线谱的解释2量子力学概念，当能量为ev的电子与靶的原子整体碰撞时，电子失去自己的能量，其中一部分以光子的形式辐射出去，每碰撞一次，产生一个能量为hv的光子，即“韧致辐射”。大量的电子在到达靶面的时间、条件均不同，而且还有多次碰撞，因而产生不同能量不同强度的光子序列，即形成连续谱。极限情况下，能量为ev的电子在碰撞中一下子把能量全部转给光子，那么该光子获得最高能量和具有最短波长，即短波限λ0。都有一个最短波长，称之短波限λ0，强度的最大值在λ0的1.5倍处。

eV=hvmax=hc/λ0λ0=1.24/V（nm）对连续X射线谱的解释2量子力学概念，当能量为ev的电子与靶的18X射线管的效率

X射线管的效率η，是指电子流能量中用于产生X射线的百分数，即随着原子序数Z的增加，X射线管的效率提高，但即使用原子序数大的钨靶，在管压高达100kv的情况下，X射线管的效率也仅有1﹪左右，99％的能量都转变为热能。

X射线管的效率X射线管的效率η，是指电子流能量中用于产生X19X射线谱--------

特征X射线谱当管电压超过某临界值时，特征谱才会出现，该临界电压称激发电压。当管电压增加时，连续谱和特征谱强度都增加，而特征谱对应的波长保持不变。钼靶X射线管当管电压等于或高于20KV时，则除连续X射线谱外，位于一定波长处还叠加有少数强谱线，它们即特征X射线谱。钼靶X射线管在35KV电压下的谱线，其特征x射线分别位于0.63Å和0.71Å处，后者的强度约为前者强度的五倍。这两条谱线称钼的K系

X射线谱--------

特征X射线谱当管电压超过某临界值20特征X射线的产生机理特征X射线的产生机理与靶物质的原子结构有关。原子壳层按其能量大小分为数层，通常用K、L、M、N等字母代表它们的名称。但当管电压达到或超过某一临界值时，则阴极发出的电子在电场加速下，可以将靶物质原子深层的电子击到能量较高的外部壳层或击出原子外，使原子电离。阴极电子将自已的能量给予受激发的原子，而使它的能量增高，原子处于激发状态。如果K层电子被击出K层，称K激发，L层电子被击出L层，称L激发，其余各层依此类推。产生K激发的能量为WK＝hυK，阴极电子的能量必须满足eV≥WK＝hυK，才能产生K激发。其临界值为eVK＝WK

，VK称之临界激发电压。特征X射线的产生机理特征X射线的产生机理与靶物质的原子结构有21特征X射线的产生机理处于激发状态的原子有自发回到稳定状态的倾向，此时外层电子将填充内层空位，相应伴随着原子能量的降低。原子从高能态变成低能态时，多出的能量以X射线形式辐射出来。因物质一定，原子结构一定，两特定能级间的能量差一定，故辐射出的特征X射波长一定。当K电子被打出K层时，如L层电子来填充K空位时，则产生Kα辐射。此X射线的能量为电子跃迁前后两能级的能量差，即

特征X射线的产生机理处于激发状态的原子有自发回到稳定状态的倾22特征X射线的命名方法同样当K空位被M层电子填充时，则产生Kβ辐射。M能级与K能级之差大于L能级与K能级之差，即一个Kβ光子的能量大于一个Kα光子的能量；但因L→K层跃迁的几率比M→K迁附几率大，故Kα辐射强度比Kβ辐射强度大五倍左右。显然，当L层电子填充K层后，原子由K激发状态变成L激发状态，此时更外层如M、N……层的电子将填充L层空位，产生L系辐射。因此，当原子受到K激发时，除产生K系辐射外，还将伴生L、M……等系的辐射。除K系辐射因波长短而不被窗口完全吸收外，其余各系均因波长长而被吸收。Kα双线的产生与原子能级的精细结构相关。L层的8个电子的能量并不相同，而分别位于三个亚层上。Kα双线系电子分别由LⅢ和LⅡ两个亚层跃迁到K层时产生的辐射，而由LI亚层到K层因不符合选择定则（此时Δl＝0），因此没有辐射。特征X射线的命名方法同样当K空位被M层电子填充时，则产生Kβ23小结连续谱(软X射线)高速运动的粒子能量转换成电磁波谱图特征:强度随波长连续变化是衍射分析的背底;是医学采用的特征谱(硬X射线)高能级电子回跳到低能级多余能量转换成电磁波仅在特定波长处有特别强的强度峰衍射分析采用小结连续谱高速运动的粒子能量转换成电磁波谱图特征:强度随波长24莫色莱定律特征X射线谱的频率（或波长）只与阳极靶物质的原子结构有关，而与其他外界因素无关，是物质的固有特性。1913～1914年莫色莱发现物质发出的特征谱波长与它本身的原子序数间存在以下关系：

根据莫色莱定律，将实验结果所得到的未知元素的特征X射线谱线波长，与已知的元素波长相比较，可以确定它是何元素。它是X射线光谱分析的基本依据

莫色莱定律特征X射线谱的频率（或波长）只与阳极靶物质的原子结25X射线与物质的相互作用X射线与物质的相互作用，是一个比较复杂的物理过程。一束X射线通过物体后，其强度将被衰减，它是被散射和吸收的结果，并且吸收是造成强度衰减的主要原因。X射线与物质的相互作用X射线与物质的相互作用，是一个比较复杂26X射线的散射当X射线通过物质时，物质原子的电子在电磁场的作用下将产生受迫振动，其振动频率与入射X射线的频率相同。任何带电粒子作受迫振动时将产生交变电磁场，从而向四周辐射电磁波，其频率与带电粒子的振动频率相同。由于散射线与入射线的波长和频率一致，位相固定，在相同方向上各散射波符合相干条件，故称为相干散射。相干散射是X射线在晶体中产生衍射现象的基础。

X射线经束缚力不大的电子（如轻原子中的电子）或自由电子散射后，可以得到波长比入射X射线长的X射线，且波长随散射方向不同而改变。这种散射现象称为康普顿散射或康普顿一吴有训散射,也称之为不相干散射，是因散射线分布于各个方向，波长各不相等，不能产生干涉现象。X射线的散射当X射线通过物质时，物质原子的电子在电磁场的作用27不相干散射入射X射线遇到约束松的电子时，将电子撞至一方，成为反冲电子。入射线的能量对电子作功而消耗一部份后，剩余部份以X射线向外辐射。散射X射线的波长（λ‘）比入射x射线的波长（λ）长，其差值与角度α之间存在如右关系：不相干散射在衍射图相上成为连续的背底，其强度随（sinθ/λ）的增加而增大，在底片中心处（λ射线与底片相交处）强度最小，α越大，强度越大。

不相干散射入射X射线遇到约束松的电子时，将电子撞至一方，成为28小结相干散射因为是相干波所以可以干涉加强.只有相干散射才能产生衍射,所以相干散射是X射线衍射基础不相干散射因为不相干散射不能干涉加强产生衍射,所以不相干散射只是衍射的背底小结相干散射因为是相干波所以可以干涉加强.不相干散射因为不相29X射线的吸收

物质对X射线的吸收，是指X射线通过物质时光子的能量变成了其他形式时能量。有时将X射线通过物质时造成的能量损失称为真吸收。X射线通过物质时产生的光电效应和俄歇效应，使入射X射线的能量变成光电子、俄歇电子和荧光X射线的能量，使X射线强度被衰减，是物质对X射线的真吸收过程。X射线的吸收物质对X射线的吸收，是指X射线通过物质时光子的30光电效应

---光电子和荧光X射线

光电效应---光电子和荧光X射线31光电效应1激发K系光电效应时，入射光子的能量必须等于或大于将K电子从K层移至无穷远时所作的功WK，即将激发限波长λK和激发电压VK联系起，即式中VK以V为单位。（1－4）式和（1－11）式形式上非常相似，但物理意义完全不同。前者说明连续谱的短波限λ0随管电压的增高而减小，而后者说明每种物质的K激发限波长都有它自己特定的值。从X射线激发光电效应的角度，称λK为激发限；然而，从X射线被物质吸收的角度，则称λK为吸收限。

光电效应1激发K系光电效应时，入射光子的能量必须等于或大于将32光电效应2-----俄歇效应

俄歇（Auger，M.P.）在1925年发现，原子中K层的一个电子被打出后，它就处于K激发状态，其能量为EK。如果一个L层电子来填充这个空位，K电离就变成L电离，其能量由EK变成EL，此时将释放EK-EL的能量。释放出的能量，可能产生荧光X射线，也可能给予L层的电子，使其脱离原子产生二次电离。即K层的一个空位被L层的两个空位所代替，这种现象称俄歇效应.从L层跳出原子的电子称KLL俄歇电子。每种原子的俄歇电子均具有一定的能量，测定俄歇电子的能量，即可确定该种原子的种类，所以，可以利用俄歇电子能谱作元素的成分分析。不过，俄歇电子的能量很低，一般为几百eV，其平均自由程非常短，人们能够检测到的只是表面两三个原子层发出的俄歇电子，因此，俄歇谱仪是研究物质表面微区成分的有力工具。

光电效应2-----俄歇效应俄歇（Auger，M.P.）33光电效应2-----俄歇效应

光电效应2-----俄歇效应34光电效应小结光电子被X射线击出壳层的电子即光电子,它带有壳层的特征能量,所以可用来进行成分分析(XPS)俄歇电子高能级的电子回跳,多余能量将同能级的另一个电子送出去,这个被送出去的电子就是俄歇电子带有壳层的特征能量(AES)二次荧光高能级的电子回跳,多余能量以X射线形式发出.这个二次X射线就是二次荧光也称荧光辐射同样带有壳层的特征能量光电效应小结光电子被X射线击出壳层的电子即光电子,它带有壳层35小结散射散射无能力损失或损失相对较小相干散射是X射线衍射基础,只有相干散射才能产生衍射.散射是进行材料晶体结构分析的工具吸收吸收是能量的大幅度转换,多数在原子壳层上进行,从而带有壳层的特征能量,因此是揭示材料成分的因素吸收是进行材料成分分析的工具可以在分析成分的同时告诉你元素价态小结散射散射无能力损失或损失相对较小吸收吸收是能量的大幅度转36一束强度为I0的X射线束，通过厚度为H的物体后，强度被衰减为IH。为了得到强度的衰减规律，现取离表面为x的一薄层dx进行分析。设X射线束穿过厚度为X的物体后，强度波衷减为，而穿过厚度为x＋dx的物质后的强度为I-dI，则通过dx厚的一层引起的强度衰减为dI。实验证明，X射线透过物质时引起的强度衰减与所通过的距离成正比

X射线的衰减规律

一束强度为I0的X射线束，通过厚度为H的物体后，强度被衰减为37X射线的衰减规律对（1-12）式积分求出强度为I0的X射线从物体表面（即x＝0）穿透厚度H后的强度IH:

IH＝I0exp(-μH)

式中IH/I0称穿透系数，而μ为线衰减系数。（1-13）式是X射线透视学的基本公式。线衰减系数μ＝－1n（IH/I0）/H表示单位体积物质对X射线的衰减程度，它与物质的密度ρ成正比，即与物质的存在状态有关。现将（1-13）式改写成：IH＝I0e-(μ/ρ)ρH＝I0e-μmρH

式中μm＝μ/ρ称质量衷减系数，其单位为cm2

／g。工作中有时需要计算i个元素组成的化合物、混合物、合金和溶液等的质量衰减系数μm。由于μm与物质的存在状态无关，因此衰减系数可按下式求得：μm=ω1μm1+ω2μm2+…ωiμmi

X射线的衰减规律对（1-12）式积分求出强度为I0的X射线从38X射线的吸收曲线X射线通过物质时的衰减，是吸收和散射造成的。如果用σm仍表示散射系数，τm表示吸收系数。在大多数情况下吸收系数比散射系数大得多，故μm≈τm。质量吸收系数与波长的三次方和元素的原子序数的三次方近似地成比例，因此X射线的吸收曲线X射线通过物质时的衰减，是吸收和散射造成的。39X射线的衰减从荧光X射线的产生机理，可以解释图1－11中的吸收突变。当入射波长非常短时，它能够打出K电子，形成K吸收。但因其波长太短，K电子不易吸收这样的光子能量，因此衰减系数小。随着波长的逐渐增加，K电子也越来越容易吸收这样的光子能量，因此衰减系数也逐渐增大，直到K吸收限波长为止。如果入射X射线的波长比λK稍大一点，此时入射光子的能量已无法打出K电子，不产生K吸收。而对L层电子来说，入射光子的能量又过大，也不易被吸收，因此，入射X射线的波长比λK稍大一点时，衰减系数有最小值。同理，可以解释K吸收限至L吸收限之间曲线的变化规律。X射线的衰减从荧光X射线的产生机理，可以解释图1－11中的吸40X射线的衰减小结宏观表现强度衰减与穿过物质的质量和厚度有关是X射线透射学的基础这就是质厚衬度微观机制散射和吸收消耗了入射线的能量这与吸波原理是一样的X射线的衰减小结宏观表现强度衰减与穿过物质的质量和厚度有关微41吸收限的应用

---X射线滤波片的选择

在一些衍射分析工作中，我们只希望是kα辐射的衍射线条，但X射线管中发出的X射线，除kα辐射外，还含有Kβ辐射和连续谱，它们会使衍射花样复杂化。获得单色光的方法之一是在X射线出射的路径上放置一定厚度的滤波片，可以简便地将Kβ和连续谱衰减到可以忽略的程度。

吸收限的应用---X射线滤波片的选择在一些衍射分析工作中42滤波片的选择规则

1：Z靶＜40时，Z滤＝Z靶-1；2：Z靶＞40时，Z滤＝Z靶-2滤波片的选择规则1：Z靶＜40时，Z滤＝Z靶-1；43滤波片

常用靶材及其匹配的滤波片的数据列入表1-1。按表中厚度制作的波滤片，滤波后Kβ/Kα的强度比为1/600。如果滤波片太厚，虽然Kβ可以进一步衰减，但kα也相应衰减。实践表明，当Kα强度被衰减到原来的一半时，Kβ/Kα的强度比将由原来的1/5降为滤波后的1/500左右，这对大多数衍射分析工作已经满意。在滤波片材料选定之后，可按需要的衰减比用公式（1-14）计算滤波片的厚度。

滤波片常用靶材及其匹配的滤波片的数据列入表1-1。按表中厚44吸收限的应用

---阳极靶材料的选择

在X射线衍射晶体结构分析工作中，我们不希望入射的X射线激发出样品的大量荧光辐射。大量的荧光辐射会增加衍射花样的背底，使图象不清晰。避免出现大量荧光辐射的原则就是选择入射X射线的波长，使其不被样品强烈吸收，也就是选择阳极靶材料，让靶材产生的特征X射线波长偏离样品的吸收限。根据样品成分选择靶材的原则是：

Z靶≤Z样-1；或Z靶>>Z样。对于多元素的样品，原则上是以含量较多的几种元素中最轻的元素为基准来选择靶材。吸收限的应用---阳极靶材料的选择在X射线衍射晶体结构分45总结本章主要讲述三个问题:1.X射线的性质,本质和X射线的产生2.X射线谱---连续谱,特征谱3.X射线与物质的相互作用总结本章主要讲述三个问题:46总结关于X射线的性质,本质和X射线的产生1.了解X射线有哪些性质!2.X射线的本质是电磁波,具有波粒二相性.3.X射线的产生定义:高速运动的粒子遇阻嘎然停止,其能量可以X射线形式释放.4.X射线管结构与工作原理总结关于X射线的性质,本质和X射线的产生47总结关于X射线谱---连续谱,特征谱1.连续谱产生机理的二种解释(经典,量子),什么是短波限?2.特征谱产生机制?特征谱的命名方法,什么是临界电压?什么是激发电压?什么是激发限?总结关于X射线谱---连续谱,特征谱48总结关于X射线与物质的相互作用1.宏观效应----X射线强度衰减2.微观机制----X射线被散射,吸收

(1)散射---相干散射,康谱顿散射

(2)吸收---产生光电子,二次荧光,俄歇电子

(3)什么是吸收限?如何选择滤波片,靶?总结关于X射线与物质的相互作用49第三章

X射线衍射分析第三章

X射线衍射分析50第二章

X射线衍射分析主要内容X射线的物理基础X射线衍射原理（布拉格方程）样品制备及实验方法X射线衍射方法在材料研究中的应用第二章X射线衍射分析主要内容X射线的物理基础513.1X射线的物理基础一、X射线的历史1895年，著名的德国物理学家伦琴发现了X射线；M.K.RÖntgen(1845-1923)

伦琴是德国维尔茨堡大学校长，第一届诺贝尔奖获得者。1895年他发现一种穿透力很强的一种射线。后来很快在医学上得到应用，也引起各方面重视。3.1X射线的物理基础一、X射线的历史1895年，著名的52伦琴夫人的手X照片戒指伦琴夫人的手533.1X射线的物理基础1912年，德国物理学家劳厄等人发现了X射线在晶体中的衍射现象，确证了X射线是一种电磁波。劳厄M.von.Laue德国物理学家(1879-1960)3.1X射线的物理基础1912年，德国物理学家劳厄等人发现54

X射线的衍射

X射线的衍射553.1X射线的物理基础1912年，英国物理学家Bragg父子利用X射线衍射测定了NaCI晶体的结构，从此开创了X射线晶体结构分析的历史。布拉格父子：因他们用X射线对晶体结构的分析所作的贡献，共同荣获1915年诺贝尔物理学奖。W(H(布拉格（WilliamHenryBragg1862～1942）W(L(布拉格（WilliamLawrenceBragg1890～1971）3.1X射线的物理基础1912年，英国物理学家Bragg父561.X射线是一种电磁波，具有波粒二象性；2.X射线的波长：

10－2~103

Å

3.X射线的

（

Å）、振动频峰

和传播速度C（m·s-1）符合

=c/二、X射线的本质X射线的物理基础1.X射线是一种电磁波，具有波粒二象性；二、X射线的本57X射线的物理基础X射线的物理基础584.X射线可看成具有一定能量E、动量P、质量m的X光流子

E=hv（3-2）

P=h/

（3-3）

h为普朗克常数，h=6.62617610-27尔格，是1900年普朗克在研究黑体辐射时首次引进，它是微观现象量子特性的表征。X射线的物理基础4.X射线可看成具有一定能量E、动量P、质量m的X光流子59X射线的物理基础1）X射线具有很高的穿透能力，可以穿过黑纸

及许多对于可见光不透明的物质；2）X射线肉眼不能观察到，但可以使照相底片

感光。在通过一些物质时，使物质原子中的

外层电子发生跃迁发出可见光；3）X射线能够杀死生物细胞和组织，人体组织

在受到X射线的辐射时，生理上会产生一定

的反应。4）X射线可被铅吸收。特点：X射线的物理基础1）X射线具有很高的穿透能力，可以穿过黑纸60X射线的物理基础三、X射线的产生

高速运动的电子流

射线X射线中子流高能辐射流在突然被减速时均能产生X射线X射线的物理基础三、X射线的产生高速运动的61X射线的物理基础

X射线管X射线的物理基础X射线管62X射线的物理基础

X射线管图3-3X射线管示意图X射线的物理基础X射线管图3-3X射线管示意图63X射线的物理基础

X射线机图3-2X射线机的主要线路图X射线的物理基础X射线机图3-2X射线机的主要线路图64X射线的物理基础X射线管电子枪：产生电子并将电子束聚焦，钨丝烧成螺旋式，通以电流钨丝烧热放出自由电子。金属靶：发射x射线，阳极靶通常由传热性好熔点较高的金属材料制成，如铜、钻、镍、铁、铝等。X射线的物理基础X射线管65X射线的物理基础

整个X射线光管处于真空状态。当阴极和阳极之间加以数十千伏的高电压时，阴极灯丝产生的电子在电场的作用下被加速并以高速射向阳极靶，经高速电子与阳极靶的碰撞，从阳极靶产生X射线，这些X射线通过用金属铍（厚度约为0.2mm）做成的x射线管窗口射出，即可提供给实验所用。

X射线管的工作原理：X射线的物理基础整个X射线光管处于真空状态。当66X射线的物理基础

X射线管X射线的物理基础X射线管67X射线的物理基础四、X射线谱特征X射线谱：特定波长的X射线。产生：电子进入到阳极内部，将内部电子激发到高能态上，高能电子回落到低能位时放出的X

射线。X射线谱连续X射线谱：连续的各种波长的X射线。产生：电子在阳极表面受阻而产生。X射线的物理基础四、X射线谱特征X射线谱：特定波长的X射线。68X射线的物理基础1、连续X射线谱图各管电压下W的连续谱

右图为不同管电压下W的连续X射线谱，其总强度等于曲线下面的积分面积。实验表明：I连续＝

KiZVmk＝1.1～１.４x10－9m

＝2i－管电流，V－管电压，

Z－原子序数

连续X射线的总强度正比于管电流、管电压及阳极材料原子序数。X射线的物理基础1、连续X射线谱图各管电压下W的连续谱69X射线的物理基础图

Mo靶的X光谱（35kV时）2、特征X射线谱（标识X射线）

右图为管电压35kV时Mo的特征X射线谱，其波长不连续，为特定波长。X射线的物理基础图Mo靶的X光谱（35kV时）2、特征70X射线的物理基础原子结构壳层理论

高能电子撞击阳极靶时，会将阳极物质原子中K层电子撞出电子壳层，在K壳层中形成空位，原子系统能量升高，使体系处于不稳定的激发态，按能量最低原理，L、M、N一层中的电子会跃人K层的空位，为保持体系能量平衡，在跃迁的同时，这些电子会将多余的能量以特定波长的X射线光量子的形式释放，形成了特征X射线。X射线的物理基础原子结构壳层理论高能电子撞击阳71X射线的物理基础

K系标识X射线：

对于从L，M，N…壳层中电子跃入K壳层空位时所释放的X射线，分别称之为K

、

K

、

K…谱线，共同构成K系标识X射线。（L、M系特征X射线波长较长，强度弱，容易被吸收，故很少）（每种元素都有其特定的特征X谱线，因此，可用特征X射线的波长来识别化学元素，进而进行成分分析，如：X荧光光谱分析、电子探针分析、电镜能谱分析等。）X射线的物理基础K系标识X射线：（L、M系特征X射线72X射线的物理基础

产生物理、化学和生化作用，引起各种效应，如：使一些物质发出可见的荧光；破坏物质的化学键，使新键形成，促进物质的合成；引起生物效应，导致新陈代谢发生变化；五、X射线与物质的相互作用X射线与物质相互作用时，产生各种不同的和复杂的过程。就其能量转换而言，一束X射线通过物质时，可分为三部分：一部分被散射，一部分被吸收，一部分透过物质继续沿原来的方向传播。X射线的物理基础产生物理、化学和生化作用，引起各种效应73X射线的物理基础图3－8X射线与物质作用示意图X射线的物理基础图3－8X射线与物质作用示意图741、X射线的散射

在X射线光子与物质作用时，由于光子与原子的碰撞使其前进方向发生改变，从而产生散射现象。散射相干散射：弹性碰撞过程，X射线光子只改变方向，不发生能量损耗，波长不变。不相干散射：非弹性碰撞过程，X射线光子不仅改变方向，同时还发生能量损耗，波长发生改变。1、X射线的散射在X射线光子与物质作用时，752、X射线的吸收

物质对X射线的吸收指的是X射线能量在通过物质时转变为其它形式的能量，X射线发生了能量损耗。物质对X射线的吸收主要是由原子内部的电子跃迁而引起的。这个过程中发生X射线的光电效应和俄歇效应。两种效应分别产生光电子和俄歇电子，同时产生荧光X射线。2、X射线的吸收物质对X射线的吸收指的是X射线76绪.1895年德国物理学家---“伦琴”发现X射线.1895-1897年伦琴搞清楚了X射线的产生、传播、穿透力等大部分性质.1901年伦琴获诺贝尔奖.1912年劳埃进行了晶体的X射线衍射实验绪.1895年德国物理学家---“伦琴”发现X射线77X射线最早的应用在X射线发现后几个月医生就用它来为病人服务右图是纪念伦琴发现X射线100周年发行的纪念封X射线最早的应用78X射线的性质

人的肉眼看不见X射线，但X射线能使气体电离，使照相底片感光，能穿过不透明的物体，还能使荧光物质发出荧光。X射线呈直线传播，在电场和磁场中不发生偏转；当穿过物体时仅部分被散射。X射线对动物有机体（其中包括对人体）能产生巨大的生理上的影响，能杀伤生物细胞。X射线的性质人的肉眼看不见X射线，但X射线能使气体电离，使79X射线的本质

X射线也是电磁波的一种，波长在10－8cm左右X射线的本质

X射线也是电磁波的一种，波长80X射线具有波粒二相性X射线的强度是衍射波振幅的平方（），也是单位时间内通过单位截面的光量子数目。X射线具有波粒二相性X射线的强度是衍射波振幅的平方（811-3X射线的产生及X射线管X射线的产生：X射线是高速运动的粒子与某种物质相撞击后猝然减速，且与该物质中的内层电子相互作用而产生的。1-3X射线的产生及X射线管X射线的产生：82X射线管的结构为：X射线管的结构为：83X射线管（1）阴极——发射电子。一般由钨丝制成，通电加热后释放出热辐射电子。（2）

阳极——靶，使电子突然减速并发出X射线。（3）

窗口——X射线出射通道。既能让X射线出射，又能使管密封。窗口材料用金属铍或硼酸铍锂构成的林德曼玻璃。窗口与靶面常成3-6°的斜角，以减少靶面对出射X射线的阻碍。X射线管（1）阴极——发射电子。一般由钨丝制成，通电加热后84X射线管（4）

高速电子转换成X射线的效率只有1%，其余99%都作为热而散发了。所以靶材料要导热性能好，常用黄铜或紫铜制作，还需要循环水冷却。因此X射线管的功率有限，大功率需要用旋转阳极

（5）

焦点——阳极靶表面被电子轰击的一块面积，X射线就是从这块面积上发射出来的。焦点的尺寸和形状是X射线管的重要特性之一。焦点的形状取决于灯丝的形状，螺形灯丝产生长方形焦点

X射线衍射工作中希望细焦点和高强度；细焦点可提高分辨率；高强度则可缩短暴光时间

X射线管（4）

高速电子转换成X射线的效率只有1%，其85旋转阳极

上述常用X射线管的功率为500～3000W。目前还有旋转阳极X射线管、细聚焦X射线管和闪光X射线管。因阳极不断旋转，电子束轰击部位不断改变，故提高功率也不会烧熔靶面。目前有100kW的旋转阳极，其功率比普通X射线管大数十倍。

旋转阳极上述常用X射线管的功率为500～3000W。目前还86旋转阳极旋转阳极87加速器中可以引出X射线加速器中可以引出X射线88加速器中可以引出X射线

加速器中可以引出X射线89加速器中可以引出X射线加速器中可以引出X射线90加速器中可以引出X射线加速器中可以引出X射线91X射线谱--------

连续X射线谱X射线强度与波长的关系曲线，称之X射线谱。在管压很低时，小于20kv的曲线是连续变化的，故称之连续X射线谱，即连续谱。X射线谱--------

连续X射线谱X射线强度与波长的关92对连续X射线谱的解释1根据经典物理学的理论，一个带负电荷的电子作加速运动时，电子周围的电磁场将发生急剧变化，此时必然要产生一个电磁波，或至少一个电磁脉冲。由于极大数量的电子射到阳极上的时间和条件不可能相同，因而得到的电磁波将具有连续的各种波长，形成连续X射线谱。

对连续X射线谱的解释1根据经典物理学的理论，一个带负电荷的电93对连续X射线谱的解释2量子力学概念，当能量为ev的电子与靶的原子整体碰撞时，电子失去自己的能量，其中一部分以光子的形式辐射出去，每碰撞一次，产生一个能量为hv的光子，即“韧致辐射”。大量的电子在到达靶面的时间、条件均不同，而且还有多次碰撞，因而产生不同能量不同强度的光子序列，即形成连续谱。极限情况下，能量为ev的电子在碰撞中一下子把能量全部转给光子，那么该光子获得最高能量和具有最短波长，即短波限λ0。都有一个最短波长，称之短波限λ0，强度的最大值在λ0的1.5倍处。

eV=hvmax=hc/λ0λ0=1.24/V（nm）对连续X射线谱的解释2量子力学概念，当能量为ev的电子与靶的94X射线管的效率

X射线管的效率η，是指电子流能量中用于产生X射线的百分数，即随着原子序数Z的增加，X射线管的效率提高，但即使用原子序数大的钨靶，在管压高达100kv的情况下，X射线管的效率也仅有1﹪左右，99％的能量都转变为热能。

X射线管的效率X射线管的效率η，是指电子流能量中用于产生X95X射线谱--------

特征X射线谱当管电压超过某临界值时，特征谱才会出现，该临界电压称激发电压。当管电压增加时，连续谱和特征谱强度都增加，而特征谱对应的波长保持不变。钼靶X射线管当管电压等于或高于20KV时，则除连续X射线谱外，位于一定波长处还叠加有少数强谱线，它们即特征X射线谱。钼靶X射线管在35KV电压下的谱线，其特征x射线分别位于0.63Å和0.71Å处，后者的强度约为前者强度的五倍。这两条谱线称钼的K系

X射线谱--------

特征X射线谱当管电压超过某临界值96特征X射线的产生机理特征X射线的产生机理与靶物质的原子结构有关。原子壳层按其能量大小分为数层，通常用K、L、M、N等字母代表它们的名称。但当管电压达到或超过某一临界值时，则阴极发出的电子在电场加速下，可以将靶物质原子深层的电子击到能量较高的外部壳层或击出原子外，使原子电离。阴极电子将自已的能量给予受激发的原子，而使它的能量增高，原子处于激发状态。如果K层电子被击出K层，称K激发，L层电子被击出L层，称L激发，其余各层依此类推。产生K激发的能量为WK＝hυK，阴极电子的能量必须满足eV≥WK＝hυK，才能产生K激发。其临界值为eVK＝WK

，VK称之临界激发电压。特征X射线的产生机理特征X射线的产生机理与靶物质的原子结构有97特征X射线的产生机理处于激发状态的原子有自发回到稳定状态的倾向，此时外层电子将填充内层空位，相应伴随着原子能量的降低。原子从高能态变成低能态时，多出的能量以X射线形式辐射出来。因物质一定，原子结构一定，两特定能级间的能量差一定，故辐射出的特征X射波长一定。当K电子被打出K层时，如L层电子来填充K空位时，则产生Kα辐射。此X射线的能量为电子跃迁前后两能级的能量差，即

特征X射线的产生机理处于激发状态的原子有自发回到稳定状态的倾98特征X射线的命名方法同样当K空位被M层电子填充时，则产生Kβ辐射。M能级与K能级之差大于L能级与K能级之差，即一个Kβ光子的能量大于一个Kα光子的能量；但因L→K层跃迁的几率比M→K迁附几率大，故Kα辐射强度比Kβ辐射强度大五倍左右。显然，当L层电子填充K层后，原子由K激发状态变成L激发状态，此时更外层如M、N……层的电子将填充L层空位，产生L系辐射。因此，当原子受到K激发时，除产生K系辐射外，还将伴生L、M……等系的辐射。除K系辐射因波长短而不被窗口完全吸收外，其余各系均因波长长而被吸收。Kα双线的产生与原子能级的精细结构相关。L层的8个电子的能量并不相同，而分别位于三个亚层上。Kα双线系电子分别由LⅢ和LⅡ两个亚层跃迁到K层时产生的辐射，而由LI亚层到K层因不符合选择定则（此时Δl＝0），因此没有辐射。特征X射线的命名方法同样当K空位被M层电子填充时，则产生Kβ99小结连续谱(软X射线)高速运动的粒子能量转换成电磁波谱图特征:强度随波长连续变化是衍射分析的背底;是医学采用的特征谱(硬X射线)高能级电子回跳到低能级多余能量转换成电磁波仅在特定波长处有特别强的强度峰衍射分析采用小结连续谱高速运动的粒子能量转换成电磁波谱图特征:强度随波长100莫色莱定律特征X射线谱的频率（或波长）只与阳极靶物质的原子结构有关，而与其他外界因素无关，是物质的固有特性。1913～1914年莫色莱发现物质发出的特征谱波长与它本身的原子序数间存在以下关系：

根据莫色莱定律，将实验结果所得到的未知元素的特征X射线谱线波长，与已知的元素波长相比较，可以确定它是何元素。它是X射线光谱分析的基本依据

莫色莱定律特征X射线谱的频率（或波长）只与阳极靶物质的原子结101X射线与物质的相互作用X射线与物质的相互作用，是一个比较复杂的物理过程。一束X射线通过物体后，其强度将被衰减，它是被散射和吸收的结果，并且吸收是造成强度衰减的主要原因。X射线与物质的相互作用X射线与物质的相互作用，是一个比较复杂102X射线的散射当X射线通过物质时，物质原子的电子在电磁场的作用下将产生受迫振动，其振动频率与入射X射线的频率相同。任何带电粒子作受迫振动时将产生交变电磁场，从而向四周辐射电磁波，其频率与带电粒子的振动频率相同。由于散射线与入射线的波长和频率一致，位相固定，在相同方向上各散射波符合相干条件，故称为相干散射。相干散射是X射线在晶体中产生衍射现象的基础。

X射线经束缚力不大的电子（如轻原子中的电子）或自由电子散射后，可以得到波长比入射X射线长的X射线，且波长随散射方向不同而改变。这种散射现象称为康普顿散射或康普顿一吴有训散射,也称之为不相干散射，是因散射线分布于各个方向，波长各不相等，不能产生干涉现象。X射线的散射当X射线通过物质时，物质原子的电子在电磁场的作用103不相干散射入射X射线遇到约束松的电子时，将电子撞至一方，成为反冲电子。入射线的能量对电子作功而消耗一部份后，剩余部份以X射线向外辐射。散射X射线的波长（λ‘）比入射x射线的波长（λ）长，其差值与角度α之间存在如右关系：不相干散射在衍射图相上成为连续的背底，其强度随（sinθ/λ）的增加而增大，在底片中心处（λ射线与底片相交处）强度最小，α越大，强度越大。

不相干散射入射X射线遇到约束松的电子时，将电子撞至一方，成为104小结相干散射因为是相干波所以可以干涉加强.只有相干散射才能产生衍射,所以相干散射是X射线衍射基础不相干散射因为不相干散射不能干涉加强产生衍射,所以不相干散射只是衍射的背底小结相干散射因为是相干波所以可以干涉加强.不相干散射因为不相105X射线的吸收

物质对X射线的吸收，是指X射线通过物质时光子的能量变成了其他形式时能量。有时将X射线通过物质时造成的能量损失称为真吸收。X射线通过物质时产生的光电效应和俄歇效应，使入射X射线的能量变成光电子、俄歇电子和荧光X射线的能量，使X射线强度被衰减，是物质对X射线的真吸收过程。X射线的吸收物质对X射线的吸收，是指X射线通过物质时光子的106光电效应

---光电子和荧光X射线

光电效应---光电子和荧光X射线107光电效应1激发K系光电效应时，入射光子的能量必须等于或大于将K电子从K层移至无穷远时所作的功WK，即将激发限波长λK和激发电压VK联系起，即式中VK以V为单位。（1－4）式和（1－11）式形式上非常相似，但物理意义完全不同。前者说明连续谱的短波限λ0随管电压的增高而减小，而后者说明每种物质的K激发限波长都有它自己特定的值。从X射线激发光电效应的角度，称λK为激发限；然而，从X射线被物质吸收的角度，则称λK为吸收限。

光电效应1激发K系光电效应时，入射光子的能量必须等于或大于将108光电效应2-----俄歇效应

俄歇（Auger，M.P.）在1925年发现，原子中K层的一个电子被打出后，它就处于K激发状态，其能量为EK。如果一个L层电子来填充这个空位，K电离就变成L电离，其能量由EK变成EL，此时将释放EK-EL的能量。释放出的能量，可能产生荧光X射线，也可能给予L层的电子，使其脱离原子产生二次电离。即K层的一个空位被L层的两个空位所代替，这种现象称俄歇效应.从L层跳出原子的电子称KLL俄歇电子。每种原子的俄歇电子均具有一定的能量，测定俄歇电子的能量，即可确定该种原子的种类，所以，可以利用俄歇电子能谱作元素的成分分析。不过，俄歇电子的能量很低，一般为几百eV，其平均自由程非常短，人们能够检测到的只是表面两三个原子层发出的俄歇电子，因此，俄歇谱仪是研究物质表面微区成分的有力工具。

光电效应2-----俄歇效应俄歇（Auger，M.P.）109光电效应2-----俄歇效应

光电效应2-----俄歇效应110光电效应小结光电子被X射线击出壳层的电子即光电子,它带有壳层的特征能量,所以可用来进行成分分析(XPS)俄歇电子高能级的电子回跳,多余能量将同能级的另一个电子送出去,这个被送出去的电子就是俄歇电子带有壳层的特征能量(AES)二次荧光高能级的电子回跳,多余能量以X射线形式发出.这个二次X射线就是二次荧光也称荧光辐射同样带有壳层的特征能量光电效应小结光电子被X射线击出壳层的电子即光电子,它带有壳层111小结散射散射无能力损失或损失相对较小相干散射是X射线衍射基础,只有相干散射才能产生衍射.散射是进行材料晶体结构分析的工具吸收吸收是能量的大幅度转换,多数在原子壳层上进行,从而带有壳层的特征能量,因此是揭示材料成分的因素吸收是进行材料成分分析的工具可以在分析成分的同时告诉你元素价态小结散射散射无能力损失或损失相对较小吸收吸收是能量的大幅度转112一束强度为I0的X射线束，通过厚度为H的物体后，强度被衰减为IH。为了得到强度的衰减规律，现取离表面为x的一薄层dx进行分析。设X射线束穿过厚度为X的物体后，强度波衷减为，而穿过厚度为x＋dx的物质后的强度为I-dI，则通过dx厚的一层引起的强度衰减为dI。实验证明，X射线透过物质时引起的强度衰减与所通过的距离成正比

X射线的衰减规律

一束强度为I0的X射线束，通过厚度为H的物体后，强度被衰减为113X射线的衰减规律对（1-12）式积分求出强度为I0的X射线从物体表面（即x＝0）穿透厚度H后的强度IH:

IH＝I0exp(-μH)

式中IH/I0称穿透系数，而μ为线衰减系数。（1-13）式是X射线透视学的基本公式。线衰减系数μ＝－1n（IH/I0）/H表示单位体积物质对X射线的衰减程度，它与物质的密度ρ成正比，即与物质的存在状态有关。现将（1-13）式改写成：IH＝I0e-(μ/ρ)ρH＝I0e-μmρH

式中μm＝μ/ρ称质量衷减系数，其单位为cm2

／g。工作中有时需要计算i个元素组成的化合物、混合物、合金和溶液等的质量衰减系数μm。由于μm与物质的存在状态无关，因此衰减系数可按下式求得：μm=ω1μm1+ω2μm2+…ωiμmi

X射线的衰减规律对（1-12）式积分求出强度为I0的X射线从114X射线的吸收曲线X射线通过物质时的衰减，是吸收和散射造成的。如果用σm仍表示散射系数，τm表示吸收系数。在大多数情况下吸收系数比散射系数大得多，故μm≈τm。质量吸收系数与波长的三次方和元素的原子序数的三次方近似地成比例，因此X射线的吸收曲线X射线通过物质时的衰减，是吸收和散射造成的。115X射线的衰减从荧光X射线的产生机理，可以解释图1－11中的吸收突变。当入射波长非常短时，它能够打出K电子，形成K吸收。但因其波长太短，K电子不易吸收这样的光子能量，因此衰减系数小。随着波长的逐渐增加，K电子也越来越容易吸收这样的光子能量，因此衰减系数也逐渐增大，直到K吸收限波长为止。如果入射X射线的波长比λK稍大一点，此时入射光子的能量已无法打出K电子，不产生K吸收。而对L层电子来说，入射光子的能量又过大，也不易被吸收，因此，入射X射线的波长比λK稍大一点时，衰减系数有最小值。同理，可以解释K吸收限至L吸收限之间曲线的变化规律。X射线的衰减从荧光X射线的产生机理，可以解释图1－11中的吸116X射线的衰减小结宏观表现强度衰减与穿过物质的质量和厚度有关是X射线透射学的基础这就是质厚衬度微观机制散射和吸收消耗了入射线的能量这与吸波原理是一样的X射线的衰减小结宏观表现强度衰减与穿过物质的质量和厚度有关微117吸收限的应用

---X射线滤波片的选择

在一些衍射分析工作中，我们只希望是kα辐射的衍射线条，但X射线管中发出的X射线，除kα辐射外，还含有Kβ辐射和连续谱，它们会使衍射花样复杂化。获得单色光的方法之一是在X射线出射的路径上放置一定厚度的滤波片，可以简便地将Kβ和连续谱衰减到可以忽略的程度。

吸收限的应用---X射线滤波片的选择在一些衍射分析工作中118滤波片的选择规则

1：Z靶＜40时，Z滤＝Z靶-1；2：Z靶＞40时，Z滤＝Z靶-2滤波片的选择规则1：Z靶＜40时，Z滤＝Z靶-1；119滤波片

常用靶材及其匹配的滤波片的数据列入表1-1。按表中厚度制作的波滤片，滤波后Kβ/Kα的强度比为1/600。如果滤波片太厚，虽然Kβ可以进一步衰减，但kα也相应衰减。实践表明，当Kα强度被衰减到原来的一半时，Kβ/Kα的强度比将由原来的1/5降为滤波后的1/500左右，这对大多数衍射分析工作已经满意。在滤波片材料选定之后，可按需要的衰减比用公式（1-14）计算滤波片的厚度。

滤波片常用靶材及其匹配的滤波片的数据列入表1-1。按表中厚120吸收限的应用

---阳极靶材料的选择

在X射线衍射晶体结构分析工作中，我们不希望入射的X射线激发出样品的大量荧光辐射。大量的荧光辐射会增加衍射花样的背底，使图象不清晰。避免出现大量荧光辐射的原则就是选择入射X射线的波长，使其不被样品强烈吸收，也就是选择阳极靶材料，让靶材产生的特征X射线波长偏离样品的吸收限。根据样品成分选择靶材的原则是：

Z靶≤Z样-1；或Z靶>>Z样。对于多元素的样品，原则上是以含量较多的几种元素中最轻的元素为基准来选择靶材。吸收限的应用---阳极靶材料的选择在X射线衍射晶体结构分121总结本章主要讲述三个问题:1.X射线的性质,本质和X射线的产生2.X射线谱---连续谱,特征谱3.X射线与物质的相互作用总结本章主要讲述三个问题:122总结关于X射线的性质,本质和X射线的产生1.了解X射线有哪些性质!2.X射线的本质是电磁波,具有波粒二相性.3.X射线的产生定义:高速运动的粒子遇阻嘎然停止,其能量可以X射线形式释放.4.X射线管结构与工作原理总结关于X射线的性质,本质和X射线的产生123总结关于X射线谱---连续谱,特征谱1.连续谱产生机理的二种解释(经典,量子),什么是短波限?2.特征谱产生机制?特征谱的命名方法,什么是临界电压?什么是激发电压?什么是激发限?总结关于X射线谱---连续谱,特征谱124总结关于X射线与物质的相互作用1.宏观效应----X射线强度衰减2.微观机制----X射线被散射,吸收

(1)散射---相干散射,康谱顿散射

(2)吸收---产生光电子,二次荧光,俄歇电子

(3)什么是吸收限?如何选择滤波片,靶?总结关于X射线与物质的相互作用125第三章

X射线衍射分析第三章

X射线衍射分析126第二章

X射线衍射分析主要内容X射线的物理基础X射线衍射原理（布拉格方程）样品制备及实验方法X射线衍射方法在材料研究中的应用第二章X射线衍射分析主要内容X射线的物理基础1273.1X射线的物理基础一、X射线的历史1895年，著名的德国物理学家伦琴发现了X射线；M.K.RÖntgen(1845-1923)

伦琴是德国维尔茨堡大学校长，第一届诺贝尔奖获得者。1895年他发现一种穿透力很强的一种射线。后来很快在医学上得到应用，也引起各方面重视。3.1X射线的物理基础一、X射线的历史1895年，著名的128伦琴夫人的手X照片戒指伦琴夫人的手1293.1X射线的物理基础1912年，德国物理学家劳厄等人发现了X射线在晶体中的衍射现象，确证了X射线是一种电磁波。劳厄M.von.Laue德国物理学家(1879-1960)3.1X射线的物理基础1912年，德国物理学家劳厄等人发现130

X射线的衍射

X射线的衍射1313.1X射线的物理基础1912年，英国物理学家Bragg父子利用X射线衍射测定了NaCI晶体的结构，从此开创了X射线晶体结构分析的历史。布拉格父子：因他们用X射线对晶体结构的分析所作的贡献，共同荣获1915年诺贝尔物理学奖。W(H(布拉格（WilliamHenryBragg1862～1942）W(L(布拉格（WilliamLawrenceBragg1890～1971）3.1X射线的物理基础1912年，英国物理学家Bragg父1321.X射线是一种电磁波，具有波粒二象性；2.X射线的波长：

10－2~103

Å

3.X射线的

（

Å）、振动频峰

和传播速度C（m·s-1）符合

=c/二、X射线的本质X射线的物理基础1.X射线是一种电磁波，具有波粒二象性；二、X射线的本133X射线的物理基础X射线的物理基础1344.X射线可看成具有一定能量E、动量P、质量m的X光流子

E=hv（3-2）

P=h/

（3-3）

h为普朗克常数，h=6.62617610-27尔格，是1900年普朗克在研究黑体辐射时首次引进，它是微观现象量子特性的表征。X射线的物理基础4.X射线可看成具有一定能量E、动量P、质量m的X光流子135X射线的物理基础1）X射线具有很高的穿透能力，可以穿过黑纸

及许多对于可见光不透明的物质；2）X射线肉眼不能观察到，但可以使照相底片

感光。在通过一些物质时，使物质原子中的

外层电子发生跃迁发出可见光；3）X射线能够杀死生物细胞和组织，人体组织