材料力学应力状态与强度理论课件

材料力学材料力学1

第7章应力状态强度理论§7–1应力状态的概念§7–2平面应力状态分析的解析法§7–3空间应力状态简介§7–4广义虎克定律§7–5复杂应力状态下的体积应变、比能第7章应力状态强度理论§7–1应力状态的概2

PPmmnnPnnkmmPk一、一点的应力状态§7–1应力状态的概念PPmmnnPnnkmmPk一、一点的应力状态§7–13过构件一点各个截面应力的总体情况称为该点的应力状态。二、单元体xyzxyxzxyzyxyzzxzy围绕构件内一点截取一无限小正六面体称为单元体。单元体相对两面上的应力大小相等，方向相反。若所取单元体各面上只有正应力，而无剪应力，此单元体称为主单元体。三、主平面和主应力过构件一点各个截面应力的总体情况称为该点的应4123只有正应力，而无剪应力的截面称为主平面。主平面上的正应力称为主应力。一点的应力状态有三个主应力，按其代数值排列：PP

⒈若三个主应力中，有两个等于零，一个不等于零，称为单向应力状态，如杆件轴向拉伸或压缩。123只有正应力，而无剪应力的截面称为5

⒉若三个主应力中，有一个等于零，两个不等于零，称为二向应力状态，或平面应力状态，如梁的弯曲。ABPxxxxxx

⒊若三个主应力都不等于零，称为三向应力状态，三向应力状态是最复杂的应力状态。⒉若三个主应力中，有一个等于零，两个不等于零6§7–2平面应力状态分析的解析法一、斜截面上的应力xxxyyntxxyyyyxxy§7–2平面应力状态分析的解析法一、斜截面上的应力7同理，由得：任意斜截面的正应力和剪应力为同理，由得：任意斜截面的正8二、主平面的方位设主平面的方位角为0，有三、主应力将主平面的方位角为0代入斜截面正应力公式，得二、主平面的方位设主平面的方位角为0，有三9四、最大剪应力※解题注意事项：

⒈上述公式中各项均为代数量，应用公式解题时，首先应写清已知条件。⑴x、y以拉为正，以压为负；⑵x沿单元体顺时针转为正，逆时针转为负；⑶为斜截面的外法线与x轴正向间夹角，逆时针转为正，顺时针转为负。四、最大剪应力※解题注意事项：⒈上述公式中各10

⒉求得主应力ˊ、〞与0排序，确定1、2、3的值。

⒊

0为主应力ˊ所在截面的外法线与x轴正向间夹角，逆时针转为正，顺时针转为负。在主值区间，20有两个解，与此对应的0也有两个解，其中落在剪应力箭头所指象限内的解为真解，另一解舍掉。⒉求得主应力ˊ、〞与0排序，确定1、11[例7－1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。ab解：已知xn[例7－1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。a12n[练习1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。解：已知n[练习1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。13[例7－2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知[例7－2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标14此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。11330=11.98°此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。15[练习2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知[练习2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出16此解在第二、四象限，为本题解。此解在第一象限，不是本题解，舍掉；33110=－67.5°此解在第二、四象限，为本题解。此解在第一象限，不是本题解，舍17[练习3]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知[练习3]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出18此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。11330=18.43°此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。19图解法由解析法知，任意斜截面的应力为将第一式移项后两边平方与第二式两边平方相加图解法由解析法知，任意斜截面的应力为20得：取横轴为斜截面的正应力，纵轴为斜截面的剪应力，则上式为一圆方程。xxxyyntyr圆心坐标为半径为得：取横轴为斜截面的正应力，纵轴为斜截面的剪21xxxyynty圆上各点与单元体各斜截面一一对应，各点的横坐标与纵坐标与各斜截面的正应力与剪应力一一对应。因此，该圆称为应力圆。圆上D1点代表x截面；D1xxy-xD2D2点代表y截面；EE点代表方位为

角的斜截面；A1、A2

点代表两个主平面。12A1A2xxxyynty圆上各点22xxxyyyD1xxy-xD2B1B2应力圆的画法步骤:⒈作横轴为轴，纵轴为轴；⒉在横轴上取OB1=x，过B1引垂线B1D1=x；⒊在横轴上取OB2=y，过B2引垂线B2D2=-x；⒋连接D1D2交横轴于C，⒌以C为圆心，CD1为半径作圆，此圆即为应力圆。xxxyyyD1xxy-xD2B1B2应23xxxyyyD1xxy-xD2B1B2证明:xxxyyyD1xxy-xD2B1B2证24[例7－3]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知50303030取:连接D1D2交横轴于C，以C为圆心，CD1为半径作圆。[例7－3]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在255030303011330=18.43°5030303011330=18.43°26[例7－4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知取:连接D1D2交横轴于C，以C为圆心，CD1为半径作圆。2020[例7－4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在2720200=45°20113320200=45°20113328[练习4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知取:连接D1D2交横轴于C，以C为圆心，CD1为半径作圆。COB1D1D2B21005050[练习4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单29COB1D1D2B21005050A1A22011330=22.5°COB1D1D2B21005050A1A2201130[例7－5]已知一点处两个斜截面上的应力如图所示，试用图解法求角、该点的主应力、主平面，并在图上画出主应力和主平面的方位。95MPa45MPa2oaabbC9545[例7－5]已知一点处两个斜截面上的应力如图所示，试用图解法3195MPa45MPa2oaabbC9545A1A2122a2bab95MPa45MPa2oaabbC9545A1A2132§7–3空间应力状态简介s1s2xyzs31、空间应力状态§7–3空间应力状态简介s1s2xyzs31332、三向应力圆1231231231232、三向应力圆1231231231234maxmin3、最大剪应力123最大剪应力所在的截面与2平行，与第一、第三主平面成45°角。maxmin3、最大剪应力123最35§7–7广义虎克定律PP′§7–7广义虎克定律PP′36=+1′2″2′1″一、平面应力状态的广义虎克定律=+1′2″2′1″一、平面应力状态的广义虎克定律37正应变只跟正应力有关，与剪应力无关；剪应变只跟剪应力有关，与正应力无关；正应变只跟正应力有关，与剪应力无关；剪应变只38二、三向应力状态的广义虎克定律123xyzxyxzxyzyxyzzxzy二、三向应力状态的广义虎克定律123xyzxyxz39[例7－6]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹性模量为E、泊桑比为，顶面受铅直压力P作用，求钢块的应力x、y、z和应变x、y、z。Pxyzxyz解：由已知可直接求得：[例7－6]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹40PxyzxyzPxyzxyz41[例7－7]已知E=10GPa、=0.2，求图示梁n－n截面上

k点沿30°方向的线应变30°。nnk1m1m2mAB2001507575k30°[例7－7]已知E=10GPa、=0.2，求图示梁n－n42nnk1m1m2mAB2001507575k30°nnk1m1m2mAB2001507575k30°43nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°-60°30°-60°nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°44nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°-60°30°-60°nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°45[例7－8]薄壁筒内压容器(t/D≤1/20)，筒的平均直径为D，壁厚为t，材料的E、已知。已测得筒壁上

k点沿45°方向的线应变45°，求筒内压强p。

kptDxxyy解：筒壁一点的轴向应力：筒壁一点的环向应力：[例7－8]薄壁筒内压容器(t/D≤1/20)，筒的平均直径46

kptDxxyy45°-45°45°-45°kptDxxyy45°-45°45°-45°47[练习5]受扭圆轴如图所示，已知m、d、E、，求圆轴外表面沿ab方向的应变ab。ABm

m

dab45°解：[练习5]受扭圆轴如图所示，已知m、d、E、，求48ABm

m

dab45°45°-45°ABmmdab45°45°-45°49§7–5复杂应力状态下的体积应变、比能一、体积应变dxdydzdx+△dxdy+△dydz+△dz§7–5复杂应力状态下的体积应变、比能一、体积应变50略去高阶微量，得单元体的体积应变代入式略去高阶微量，得单元体的体积应变代入式51得：纯剪应力状态：可见剪应力并不引起体积应变，对于非主应力单元体，其体积应变可改写为体积应变只与三个主应力（正应力）之和有关，而与其比例无关。得：纯剪应力状态：可见剪应力并不引起体积应52令m称为平均正应力，K称为体积弹性模量。二、比能单位体积的变形能称为变形能密度，简称比能。⒈单向拉压比能dxdzdyd(△l)令m称为平均正应力，K称为体积弹性模量。二、比能53dxdzdy⒉纯剪切比能dxdydz⒊复杂应力状态的比能dxdzdy⒉纯剪切比能dxdydz⒊复杂应力状54⒋体积改变比能与形状改变比能123mm1-mm2-m3-m=+u=uV+uf状态1受平均正应力m作用，因各向均匀受力，故只有体积改变，而无形状改变，相应的比能称为体积改变比能uV。状态2的体积应变：状态2无体积改变，只有形状改变，相应的比能称为形状改变比能uf。⒋体积改变比能与形状改变比能123mm1-m55123mm1-mm2-m3-m=+u=uV+uf123mm1-mm2-m3-m=+u56[例7－9]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹性模量为E、泊桑比为，顶面受铅直压力P作用，求钢块的体积应变V和形状改变比能uf。Pxyzxyz解：由已知可直接求得：[例7－9]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹57xyzxyz58[例7－10]证明弹性模量E、泊桑比、剪切弹性模量G之间的关系为。31证明：纯剪应力状态比能为用主应力计算比能[例7－10]证明弹性模量E、泊桑比、剪切弹性模量G59材料力学应力状态与强度理论课件60§7–6强度理论的概念§7–8莫尔强度理论§7–7常用四个强度理论§7–6强度理论的概念§7–8莫尔强度理论§61

§7–6强度理论的概念PP塑性材料屈服破坏脆性材料断裂破坏单向拉伸时材料的破坏准则可通过试验很容易地建立起来。§7–6强度理论的概念PP塑性材料屈服破坏脆性材62复杂应力状态（二向应力状态或三向应力状态），材料的破坏与三个主应力的大小、正负的排列，及主应力间的比例有关。各种组合很多，无法通过试验一一对应地建立破坏准则。于是，人们比着单向拉伸提出一些假说，这些假说通常称为强度理论，并根据这些理论建立相应的强度条件1122123复杂应力状态（二向应力状态或三向应力状态），63§7–7常用四个强度理论一、第一强度理论（最大拉应力理论）该理论认为材料发生脆性断裂破坏是由最大拉应力引起的：复杂应力状态下，当最大拉应力1达到单向拉伸时发生脆性断裂破坏的极限应力u，材料发生脆性断裂破坏，即根据第一强度理论建立的强度条件为：§7–7常用四个强度理论一、第一强度理论（最大拉应力理64二、第二强度理论（最大拉应变理论）该理论认为材料发生脆性断裂破坏是由最大拉应变引起的：复杂应力状态下，当最大拉应变1达到单向拉伸时发生脆性断裂破坏的极限应变u，材料发生脆性断裂破坏，即根据第二强度理论建立的强度条件为：二、第二强度理论（最大拉应变理论）该理论认为65三、第三强度理论（最大剪应力理论）该理论认为材料发生塑性屈服破坏是由最大剪应力引起的：复杂应力状态下，当最大剪应力max达到单向拉伸时发生塑性屈服破坏的极限应变u，材料发生塑性屈服破坏，即根据第三强度理论建立的强度条件为：三、第三强度理论（最大剪应力理论）该理论认为66四、第四强度理论（形状改变比能理论）该理论认为材料发生塑性屈服破坏是由形状改变比能引起的：复杂应力状态下，当形状改变比能uf

达到单向拉伸时发生塑性屈服破坏的形状改变比能uf

u，材料发生塑性屈服破坏，即根据第三强度理论建立的强度条件为：四、第四强度理论（形状改变比能理论）该理论认67将四个强度理论的强度条件写成统一形式：r称为相当应力第一相当应力第二相当应力第三相当应力第四相当应力脆性材料或塑性材料三向受拉发生断裂破坏时应用第一、第二强度理论；塑性材料或脆性材料三向受压发生屈服破坏时应用第三、第四强度理论；将四个强度理论的强度条件写成统一形式：r68§7–8莫尔强度理论莫尔强度理论并不简单地假设材料的破坏是由单一因素（应力、应变、比能）达到极限值而引起的，它是以各种应力状态下材料破坏的试验结果为依据而建立的带有一定经验性的强度理论。s1s2xyzs3§7–8莫尔强度理论莫尔强度理论并不简69单向压缩极限应力圆纯剪切极限应力圆单向拉伸极限应力圆莫尔强度理论的强度条件：莫尔强度理论尤其适用于拉压异性材料的屈服破坏。单向压缩极限应力圆纯剪切极限应力圆单向拉伸70ABPABm

m

dPP[例7－10]求图示单元体应力状态的第三、第四相当应力。ABPABmmdPP[例7－10]求图示7172[例7－11]圆筒形铸铁容器，平均直径D=200mm，壁厚t=10mm，内压p=3MPa，轴向压力P=200kN，材料的容许拉应力[l]=40MPa，容许压应力[c]=120MPa，试用莫尔强度理论校核容器的强度。PPDpt1133解：该容器属薄壁容器，故有[例7－11]圆筒形铸铁容器，平均直径D=200mm，壁厚t73PPDpt133满足强度条件。PPDpt133满足强度条件。74材料力学材料力学75

第7章应力状态强度理论§7–1应力状态的概念§7–2平面应力状态分析的解析法§7–3空间应力状态简介§7–4广义虎克定律§7–5复杂应力状态下的体积应变、比能第7章应力状态强度理论§7–1应力状态的概76

PPmmnnPnnkmmPk一、一点的应力状态§7–1应力状态的概念PPmmnnPnnkmmPk一、一点的应力状态§7–177过构件一点各个截面应力的总体情况称为该点的应力状态。二、单元体xyzxyxzxyzyxyzzxzy围绕构件内一点截取一无限小正六面体称为单元体。单元体相对两面上的应力大小相等，方向相反。若所取单元体各面上只有正应力，而无剪应力，此单元体称为主单元体。三、主平面和主应力过构件一点各个截面应力的总体情况称为该点的应78123只有正应力，而无剪应力的截面称为主平面。主平面上的正应力称为主应力。一点的应力状态有三个主应力，按其代数值排列：PP

⒈若三个主应力中，有两个等于零，一个不等于零，称为单向应力状态，如杆件轴向拉伸或压缩。123只有正应力，而无剪应力的截面称为79

⒉若三个主应力中，有一个等于零，两个不等于零，称为二向应力状态，或平面应力状态，如梁的弯曲。ABPxxxxxx

⒊若三个主应力都不等于零，称为三向应力状态，三向应力状态是最复杂的应力状态。⒉若三个主应力中，有一个等于零，两个不等于零80§7–2平面应力状态分析的解析法一、斜截面上的应力xxxyyntxxyyyyxxy§7–2平面应力状态分析的解析法一、斜截面上的应力81同理，由得：任意斜截面的正应力和剪应力为同理，由得：任意斜截面的正82二、主平面的方位设主平面的方位角为0，有三、主应力将主平面的方位角为0代入斜截面正应力公式，得二、主平面的方位设主平面的方位角为0，有三83四、最大剪应力※解题注意事项：

⒈上述公式中各项均为代数量，应用公式解题时，首先应写清已知条件。⑴x、y以拉为正，以压为负；⑵x沿单元体顺时针转为正，逆时针转为负；⑶为斜截面的外法线与x轴正向间夹角，逆时针转为正，顺时针转为负。四、最大剪应力※解题注意事项：⒈上述公式中各84

⒉求得主应力ˊ、〞与0排序，确定1、2、3的值。

⒊

0为主应力ˊ所在截面的外法线与x轴正向间夹角，逆时针转为正，顺时针转为负。在主值区间，20有两个解，与此对应的0也有两个解，其中落在剪应力箭头所指象限内的解为真解，另一解舍掉。⒉求得主应力ˊ、〞与0排序，确定1、85[例7－1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。ab解：已知xn[例7－1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。a86n[练习1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。解：已知n[练习1]求图示单元体a－b斜截面上的正应力和剪应力。87[例7－2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知[例7－2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标88此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。11330=11.98°此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。89[练习2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知[练习2]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出90此解在第二、四象限，为本题解。此解在第一象限，不是本题解，舍掉；33110=－67.5°此解在第二、四象限，为本题解。此解在第一象限，不是本题解，舍91[练习3]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知[练习3]求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出92此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。11330=18.43°此解在第一象限，为本题解；此解在第二象限，不是本题解，舍掉。93图解法由解析法知，任意斜截面的应力为将第一式移项后两边平方与第二式两边平方相加图解法由解析法知，任意斜截面的应力为94得：取横轴为斜截面的正应力，纵轴为斜截面的剪应力，则上式为一圆方程。xxxyyntyr圆心坐标为半径为得：取横轴为斜截面的正应力，纵轴为斜截面的剪95xxxyynty圆上各点与单元体各斜截面一一对应，各点的横坐标与纵坐标与各斜截面的正应力与剪应力一一对应。因此，该圆称为应力圆。圆上D1点代表x截面；D1xxy-xD2D2点代表y截面；EE点代表方位为

角的斜截面；A1、A2

点代表两个主平面。12A1A2xxxyynty圆上各点96xxxyyyD1xxy-xD2B1B2应力圆的画法步骤:⒈作横轴为轴，纵轴为轴；⒉在横轴上取OB1=x，过B1引垂线B1D1=x；⒊在横轴上取OB2=y，过B2引垂线B2D2=-x；⒋连接D1D2交横轴于C，⒌以C为圆心，CD1为半径作圆，此圆即为应力圆。xxxyyyD1xxy-xD2B1B2应97xxxyyyD1xxy-xD2B1B2证明:xxxyyyD1xxy-xD2B1B2证98[例7－3]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知50303030取:连接D1D2交横轴于C，以C为圆心，CD1为半径作圆。[例7－3]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在995030303011330=18.43°5030303011330=18.43°100[例7－4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知取:连接D1D2交横轴于C，以C为圆心，CD1为半径作圆。2020[例7－4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在10120200=45°20113320200=45°201133102[练习4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单元体上标出主应力的方位。解：已知取:连接D1D2交横轴于C，以C为圆心，CD1为半径作圆。COB1D1D2B21005050[练习4]试用图解法求图示单元体的主应力、最大剪应力、并在单103COB1D1D2B21005050A1A22011330=22.5°COB1D1D2B21005050A1A22011104[例7－5]已知一点处两个斜截面上的应力如图所示，试用图解法求角、该点的主应力、主平面，并在图上画出主应力和主平面的方位。95MPa45MPa2oaabbC9545[例7－5]已知一点处两个斜截面上的应力如图所示，试用图解法10595MPa45MPa2oaabbC9545A1A2122a2bab95MPa45MPa2oaabbC9545A1A21106§7–3空间应力状态简介s1s2xyzs31、空间应力状态§7–3空间应力状态简介s1s2xyzs311072、三向应力圆1231231231232、三向应力圆12312312312108maxmin3、最大剪应力123最大剪应力所在的截面与2平行，与第一、第三主平面成45°角。maxmin3、最大剪应力123最109§7–7广义虎克定律PP′§7–7广义虎克定律PP′110=+1′2″2′1″一、平面应力状态的广义虎克定律=+1′2″2′1″一、平面应力状态的广义虎克定律111正应变只跟正应力有关，与剪应力无关；剪应变只跟剪应力有关，与正应力无关；正应变只跟正应力有关，与剪应力无关；剪应变只112二、三向应力状态的广义虎克定律123xyzxyxzxyzyxyzzxzy二、三向应力状态的广义虎克定律123xyzxyxz113[例7－6]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹性模量为E、泊桑比为，顶面受铅直压力P作用，求钢块的应力x、y、z和应变x、y、z。Pxyzxyz解：由已知可直接求得：[例7－6]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹114PxyzxyzPxyzxyz115[例7－7]已知E=10GPa、=0.2，求图示梁n－n截面上

k点沿30°方向的线应变30°。nnk1m1m2mAB2001507575k30°[例7－7]已知E=10GPa、=0.2，求图示梁n－n116nnk1m1m2mAB2001507575k30°nnk1m1m2mAB2001507575k30°117nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°-60°30°-60°nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°118nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°-60°30°-60°nnk1m1m2mAB2001507575k30°30°119[例7－8]薄壁筒内压容器(t/D≤1/20)，筒的平均直径为D，壁厚为t，材料的E、已知。已测得筒壁上

k点沿45°方向的线应变45°，求筒内压强p。

kptDxxyy解：筒壁一点的轴向应力：筒壁一点的环向应力：[例7－8]薄壁筒内压容器(t/D≤1/20)，筒的平均直径120

kptDxxyy45°-45°45°-45°kptDxxyy45°-45°45°-45°121[练习5]受扭圆轴如图所示，已知m、d、E、，求圆轴外表面沿ab方向的应变ab。ABm

m

dab45°解：[练习5]受扭圆轴如图所示，已知m、d、E、，求122ABm

m

dab45°45°-45°ABmmdab45°45°-45°123§7–5复杂应力状态下的体积应变、比能一、体积应变dxdydzdx+△dxdy+△dydz+△dz§7–5复杂应力状态下的体积应变、比能一、体积应变124略去高阶微量，得单元体的体积应变代入式略去高阶微量，得单元体的体积应变代入式125得：纯剪应力状态：可见剪应力并不引起体积应变，对于非主应力单元体，其体积应变可改写为体积应变只与三个主应力（正应力）之和有关，而与其比例无关。得：纯剪应力状态：可见剪应力并不引起体积应126令m称为平均正应力，K称为体积弹性模量。二、比能单位体积的变形能称为变形能密度，简称比能。⒈单向拉压比能dxdzdyd(△l)令m称为平均正应力，K称为体积弹性模量。二、比能127dxdzdy⒉纯剪切比能dxdydz⒊复杂应力状态的比能dxdzdy⒉纯剪切比能dxdydz⒊复杂应力状128⒋体积改变比能与形状改变比能123mm1-mm2-m3-m=+u=uV+uf状态1受平均正应力m作用，因各向均匀受力，故只有体积改变，而无形状改变，相应的比能称为体积改变比能uV。状态2的体积应变：状态2无体积改变，只有形状改变，相应的比能称为形状改变比能uf。⒋体积改变比能与形状改变比能123mm1-m129123mm1-mm2-m3-m=+u=uV+uf123mm1-mm2-m3-m=+u130[例7－9]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹性模量为E、泊桑比为，顶面受铅直压力P作用，求钢块的体积应变V和形状改变比能uf。Pxyzxyz解：由已知可直接求得：[例7－9]边长为a的一立方钢块正好置于刚性槽中，钢块的弹131xyzxyz132[例7－10]证明弹性模量E、泊桑比、剪切弹性模量G之间的关系为。31证明：纯剪应力状态比能为用主应力计算比能[例7－10]证明弹性模量E、泊桑比、剪切弹性模量G133材料力学应力状态与强度理论课件134§7–6强度理论的概念§7–8莫尔强度理论§7–7常用四个强度理论§7–6强度理论的概念§7–8莫尔强度理论§135

§7–6强度理论的概念PP塑性材料屈服破坏脆性材料断裂破坏单向拉伸时材料的破坏准则可通过试验很容易地建立起来。§7–6强度理论