内容文稿普物下a212-3xin

一、重要概

（光

L光程差：两列光波在不同路径 的光程之差L2L1n2r2

二

I

I I

(2k

减

加

1) 减(k=

I

I Inu nu nn

ds dsOD光程

相长（明纹中心

r1D

2

条中 各中

x

kDdD

k明纹中

暗纹中位

会分析条纹变化情况能确定各级会分析条纹变化情况能确定各级条纹中心的位

xDd52、在图示的双 实验中，若用 玻璃片(折射率

＝1.4)覆盖缝

1

OSn厚度的玻璃片(但折射率n2＝1.7)覆盖缝 Sn 将使原来未放玻璃时屏上 明条纹 ＝480nm(1nm=109m)，原来

r1覆盖玻璃后

d)

d)

d

(n2

n1

=8.0×10-§12-5薄 薄 可分成等 和等 两类一、等 条点光源照明时 条纹分 rk n>

· · ·· ·折射定律n1sini折射定律n1sinin2n(AB

BC)

AD2AB

sLP1isLP1iADA2BCneCB4D3ADACsin2etanrsin故2ne2nesinrsini 光束1、2的光程

esinrsini由折射定

nsin2necosr2

nsin或（用入射角表示

n2 n2n2sin2i2sLP1iADA2BCneCB4D3

n2

sin2i21 1oMQi

QM

号！

2necosr相相 （明2necos2

k2necos2

1)2

k

相 （暗ko Q等等倾条

r环f 内疏外

n2n2sin2i121

e一定时

rk

k,e一定

irk等 总

2necos22necos2

k0,1,2,（明2necos2

1)2

n2

sin2i121Z条纹为内疏外密的圆 小错ZZ 反射光有相位突变，称半波损失，1212发生附加光程差的条件n1<n2>n3或n1>n2< 面光源照明时 条纹分OP s 结果

强度相加 条纹明二、增透膜和高反射 膜厚条k k 2 LH多层高反射 层高反射膜

三、等 条3光程差公式（近似） 3 22n2ecos2C

当程差仅由膜厚e定，这

i

2n2eTLMTLMek 2n2e2n2e

2

k 纹k 纹ek

2)/(2n2

ek

2n2eekk 2ekll e例2（ 表面（ iO率分别 和n4用n 的光照5nm到楔形膜上出现7 i解:这是一个劈尖问题1OS3.42n1OS3.42

因为相隔一个条纹，膜厚相差

/e

6.5

例题12-12为了测量金属细丝的直径，把金属丝夹在两块平玻璃之间，形成劈尖，如图所示，如用单色光垂直照射，就得到等厚条纹。测出干涉条纹的间距，就可以算出金属丝的直径。某次的测量结果为：单色光的波长=589.3nm金属丝与劈间顶点间的距离L=28.880mm，30条明纹间得距离为4.295mm,求金属丝的直径D？DL解:相邻两条明纹间的

l4.295其间空气层的厚度相差为/2。于是lsin2其中为劈间尖的交角。因为很小，所sinL代入数据

DLlD4.295

1589.3109m

应依据 公

L测表面不平测波长：已知θ、n，测L可得测折射率：已知θ、λ，测L可得测细小直径、厚度、微小变**2.牛顿牛顿环实验装置及牛顿环：一束单色平行光垂直照射到此装置上时，所呈现的等厚条纹是一组以接触点O为中心的同牛顿环（等 TLSM BTLSMAOBTLSMAOB

ecos2OiO2n2e2e22e2

k1,2,3, (2k

2

k0,1,2,CCRABOrerR2r

(R

e)2因为r

2

e2R

明2k暗

1)R2

kk 2ne2

B B原k例2

63

个暗

5半(k (k rk

rk55R

rr(k5) rrr r

(2.321.52)R(k5)

50.633

选择进入下一§12-教学基本要*§12-几何光学简§12-光源单色相干§12-双§12-光程与光程§12-薄*§12-迈克耳仪§12-光的衍射现惠更斯-菲涅耳原§12-8单缝的夫琅禾费衍§12- 圆孔的夫琅禾费衍射光学仪器的分辨本§12-10光栅衍*§12- X射线的衍§12-12光的偏振状§12-13起偏和检偏马吕斯定§12-14反射和折射时光的偏*§12-15光的双折§12-16偏振光 人为双折§12-17旋光§12-18现代光学简*§12-6迈克耳 构造与光路示意2S1半E工作原光束2′和1′发若M1、M2平行等倾条纹

2 等倾条工作原光束2′和1′发

2 若M1、M2有小等厚条

各 条纹及M1，M2相应位置如下图示迈克耳 仪条条

M与

重

2 2

1 M1M M M

应用原 e

叉在迈克耳 仪上发生等厚涉时，若M1平移d引 条纹移过N条，则dN2

等厚条此原理可用来测量微小长度 分波 杨式双 光程

ecos2用入射角表

n2n2sin2i

2n2e

2

k

（明

e

(2k

1)2

k

（暗劈 2n2e2n2e

1)2

k k 暗ek

2)/(2n2

e

ek

l

e

2e2

k 2e(2k1)

k

暗 中心为零级暗纹 根据几何关系e2R明

k)R2

k

会分析透镜抬高后条纹如何变化暗

k5、单色平行光垂直照射在薄膜上，经 射下两表面反射的两束光发 ，如图所示，n1

若薄膜的厚度为e，且n1＜n2＞n3，1为入射光在n1中的波长，则两束反射光的光程差

(A) (B)2n2e1/(C)2n2en11/2．（D）2n2en2

明条纹向上移 明明条纹向上移明条纹向下明条纹向上移动，且条纹间距增大32、用波长为的单色光垂直照射到空气劈形膜上，从反射光直到该点处再次出现暗条纹为止．劈尖角的改变量Δθ /直到该点处再次出现暗条纹为止．劈尖角的改变量Δθ / 53、图示一牛顿环装置，设平凸透镜中心R＝400cm．用某单色平行光垂直入射，观察反射光形成的牛顿环，测得第5个明环的半径是0.30求入射光的波长设图中OA＝1.00cm，求在半径为OA的范围