【南航-二院】机械振动基础CH1课件

第一章

单自由度系统的振动1第一章

单自由度系统的振动1研究的起点----单自由度系统的确定振动是以后研究复杂系统的基础。有助于理解实际工程振动问题。很多实际问题可简化为单自由度问题。振动工程研究所研究的起点----单自由度系统的确定振动是以后研究复杂系统的1.0振动的描述

1.0.1

简谐振动的表示三要素：振幅、频率、相位（概念复习）简谐振动的三种表示法三角函数法振动工程研究所注意位移、速度、加速度之间得相位关系1.0振动的描述1.0.1简谐振动的表示振动工程研究所复数法

振动工程研究所旋转向量法（几何法）——纵轴投影复数法振动工程研究所旋转向量法（几何法）——纵轴投影复数法的位移、速度、加速度关系振动工程研究所复数法的位移、速度、加速度关系振动工程研究所振动工程研究所三种表示法的差异三角函数最直接、最常用。旋转向量法是三角函数几何表示，用得不多，直观。复数法与三角函数是一致的。向Y轴投影取虚部振动工程研究所三种表示法的差异三角函数最直接、最常用。旋转向简谐振动的合成

频率相同的两简谐振动合成后仍为简谐振动，且频率不变。

振动工程研究所用复数法简谐振动的合成振动工程研究所用复数法不同频率的简谐振动的合成不再是简谐振动周期振动(频率可通约)振动工程研究所证明关键整数倍数不同频率的简谐振动的合成不再是简谐振动振动工程研究所证振动工程研究所2.调制信号——用高频传递低频信号两个振幅相同，而相位不同、频率接近且可通约的谐振动合成振动工程研究所2.调制信号——用高频传递低频信几个概念拍:周期振动的一种拍频:注意是拍的节律,不是包络线频率(差一倍)包络线:有两条振动工程研究所几个概念拍:周期振动的一种振动工程研究所振动工程研究所两个振幅、相位、频率都不同的谐振动合成同振幅谐振动的包络线通过零点。由两个频率接近的简谐振动合成的拍是一种普遍的物理现象。

振动工程研究所两个振幅、相位、频率都不同的谐振动合成同振幅谐李沙育（Lissajous）图振动方向相互垂直的简谐振动合成Bowditch（鲍迪奇）在1815年首先研究这一族曲线，Lissajous在1857年作更详细研究。振动工程研究所李沙育（Lissajous）图振动方向相互垂直的简谐振动合成李沙育图性质如果两个振动的频率成简单的整数比，这样就能合成一个稳定、封闭的曲线图形。如果这两个相互垂直的振动的频率为任意值，那么它们的合成运动就会比较复杂，而且轨迹是不稳定的。振动工程研究所李沙育图性质如果两个振动的频率成简单的整数比，这样就能合成一李沙育图用途示波器观测频率与象位的传统工具用于相位差寻找与判定（教学）振动工程研究所李沙育图用途示波器观测频率与象位的传统工具振动工程研究所1.1单自由度系统振动方程振动系统的组成三要素：质量，刚度，阻尼

必须要素振动系统的数学模型:运动方程（力平衡给出方程）振动工程研究所kmcu(t)f(t)1.1单自由度系统振动方程振动系统的组成振动工程研究所km弹性恢复力与弹簧两端的相对位移（变形）成正比，方向相反。弹簧受力有势能；松弛完全放势能（无阻尼）。

振动工程研究所

fs方程中的弹性项弹性恢复力与弹簧两端的相对位移（变形）成正比，方向相反。振动粘性阻尼力与物体在介质中的相对运动速度成正比，方向相反。（最简阻尼形式）振动工程研究所方程中的阻尼项粘性阻尼力与物体在介质中的相对运动速度成正比，方向相反。（最根据D’Alembert原理（动静转换），质量块（无变形）提供与外力大小相同、方向相反的惯性力振动工程研究所方程中的惯性项根据D’Alembert原理（动静转换），质量块（无变形）提建模步骤建立坐标系

原点为静止点(静平衡点)

坐标正向为标示外力方向分离体法（材力，结力）

对质点标明惯性力、弹性力、阻尼力力平衡

达朗贝尔原理振动工程研究所建模步骤建立坐标系振动工程研究所方程分类单自由度系统振动方程自由振动方程——无外激励偏离静平衡初始条件无阻尼自由振动方程略去阻尼突出自由振动的特点振动工程研究所由繁入简方程分类单自由度系统振动方程振动工程研究所由繁入简1.2无阻尼单自由度系统的自由振动振动工程研究所方程初始条件(定解条件)注意特点二阶常系数齐次方程1.2无阻尼单自由度系统的自由振动振动工程研究所方程初始条件解的形式与试探解微分方程解=通解（+特解）振动工程研究所（1）试探解的提出与代入

单频、等幅、初始点（2）用初始条件定系数数学理论实际经验解的形式与试探解微分方程解=通解（+特解）振动工程研究所（1因为,故得到有特征方程（以s为变量的代数方程）特征解（根）为其中为固有圆频率或固有频率（固有周期？）

振动工程研究所自由振动微分方程的特征解因为,故得到有特征方程振动工自由运动方程的通解可取为:或其中或为积分常数。由初始条件定。无阻尼系统的自由振动是简谐振动

振动工程研究所自由运动方程的通解可取为:振动工程研究所无阻尼自由振动的时间域响应(时间历程)可表达为或振动工程研究所（易记忆）无阻尼自由振动的时间域响应(时间历程)振动工程研究所（易记忆振动工程研究所两个并联弹簧刚度增加,两个串联弹簧刚度削弱,刚度元件的串并联振动工程研究所两个并联弹簧刚度增加,刚度元件的串并联振动工程研究所例:

升降机钢丝绳中最大张力

mk振动工程研究所例:升降机钢丝绳中最大张力mk振动工程研究所解：初始条件

方程固有频率振幅

由振动而引起的钢丝绳中最大动张力为

钢丝绳中总张力的最大值是

振动工程研究所解：初始条件方程1.3等效单自由度系统物理系统多样数学模型唯一(等效性)工程实际简化例子

汽车乘员抗颠簸性研究翼尖挂弹环境研究摩天轮刹车性能研究

振动工程研究所1.3等效单自由度系统物理系统多样摆振动系统中不存在弹性元件，恢复力由摆锤重力提供。(势能提供者为重力，地球是储能元件)振动工程研究所动力矩方程或力矩平衡方程振动的幅度很小时

摆振动系统中不存在弹性元件，恢复力由摆锤重力提供。(势能提小角度简化方程为振动工程研究所系统振动的固有频率

周期与摆线长关系

小角度简化方程为振动工程研究所系统振动的固有频率周期与摆线振动工程研究所系统振动的Duffin方程

周期误差与角度关系

大角度简化方法振动工程研究所系统振动的Duffin方程周期误差与角度关系刚体摆质量为m，质心C距铰中心O距离为l

振动工程研究所绕固定铰使用动量矩定理

考虑小角度条件固有频率及固有周期

刚体摆质量为m，质心C距铰中心O距离为l振动工程研究所绕固与材料力学联系单自由度扭振振动工程研究所假定盘和轴都为均质体，不考虑轴的质量。设扭矩作用在盘面，此时圆盘产生一角位移，其中定义轴的扭转刚度为

与材料力学联系单自由度扭振振动工程研究所假定盘和轴都为均质体扭转振动方程

扭转振动固有频率

振动工程研究所系统对初始扰动的自由振动响应扭转振动方程扭转振动固有频率振动工程研究所系统对初始扰动梁横向振动

例：简支梁的横向振动，假设系统的质量全部集中在梁的中部，取梁的中部挠度作为系统的位移，静态挠度：振动工程研究所等效刚度梁横向振动例：简支梁的横向振动，假设系统的质量全部集中系统自由振动方程为

振动工程研究所振动固有频率

悬臂梁、固支梁情况类似，关键在于确定自由度与给出等效刚度系统自由振动方程为振动工程研究所振动固有频率悬臂梁、固支*用能量法确定固有频率

振动工程研究所根据机械能守恒条件可得

固有振动是简谐振动，其位移和速度分别为

（一种简单方法，也可发展用于近似求多自由度系统固有特性）*用能量法确定固有频率振动工程研究所根据机械能守恒条件可得振动工程研究所右端称作Rayleigh商，计算系统固有频率的方法其中参考动能：参考动能求法：将最大动能中的速度项换成位移项既成参考动能。振动工程研究所右端称作Rayleigh商，计算系统固有频率的振动工程研究所半径为r、质量为m的圆柱体在半径为R的内圆柱面上绕最低点作纯滚动，试求其微振动的固有频率。例

圆柱体的微振动解：设圆柱体作纯滚动，圆柱体的动能是

重力势能为

由Rayleigh商得系统固有频率为

关键是确定便于建模的独立自由度，简化三角函数振动工程研究所半径为r、质量为m的圆柱体在半径为R的内圆柱面*弹性元件的分布质量及其简化（1）假设速度分布（2）计算分布质量动能（3）根据动能相等计算等效集中质量振动工程研究所例：一端固定弹簧，以自由端为分析自由度弹簧上距固定端x处点的位移：微段弹簧质量：动能：*弹性元件的分布质量及其简化（1）假设速度分布振动工程研究振动工程研究所等效质量：振动工程研究所等效质量：无阻尼单自由度系统求解目的求固有特性（固有频率，周期）（主要目的）研究极小阻尼下响应（自由振动响应最值）振动工程研究所无阻尼单自由度系统求解目的求固有特性（固有频率，周期）振动工1.4粘性阻尼单自由度系统的自由振动

振动工程研究所求解初值问题：

它的解具有如下形式非平凡解特征方程含阻尼元件：线性阻尼无外激励平凡解1.4粘性阻尼单自由度系统的自由振动

振动工程研究所求振动工程研究所解出一对特征根阻尼比定义固有频率阻尼比不同，解形式不同。振动工程研究所解出一对特征根阻尼比定义固有频率阻尼比不同，解振动工程研究所（1）过阻尼情况，特征根是一对互异实根

引入初始条件积分常数振动工程研究所（1）过阻尼情况，特征根是一对互异实根引入初振动工程研究所指数衰减振动工程研究所指数衰减振动工程研究所（2）临界阻尼情况，特征根是一对相等的实根引入初始条件积分常数振动工程研究所（2）临界阻尼情况，特征根是一对相等的实根引振动工程研究所振动工程研究所振动工程研究所（3）欠阻尼情况（）,

这时特征根是一对共轭复根通解是:

（最主要）振动工程研究所（3）欠阻尼情况（）,这时特征振动工程研究所自然频率（阻尼振动频率）引入初始条件积分常数参数与量纲振动工程研究所自然频率（阻尼振动频率）引入初始条件积分常数参振动工程研究所通解形式初始位移引起的振动初始速度引起的振动解的迭加性振动工程研究所通解形式初始位移引起的振动初始速度引起的振动解振动工程研究所粘性阻尼振动系统的自由振动解的另一形式由初始条件决定包络线振动工程研究所粘性阻尼振动系统的自由振动解的另一形式由初始条振动工程研究所欠阻尼系统振动特性（1）自由振动振幅按指数规律衰减（2）非周期振动：振幅不同但有等时性。周期概念——自然周期（阻尼固有周期）概念振动工程研究所欠阻尼系统振动特性（1）自由振动振幅按指数规律振动工程研究所（3）阻尼比的影响关系：（4）振幅对数衰减率：经过一个自然周期的振幅之比的自然对数。（5）由振幅对数衰减率求阻尼比（逆问题）工程性振动工程研究所（3）阻尼比的影响关系：（4）振幅对数衰减率：振动工程研究所阻尼比与解的关系简谐振动过阻尼衰减振动工程研究所阻尼比与解的关系简谐振动过阻尼衰减小结数学模型建立特征解（动特性）……固有……自然初始条件下响应振动工程研究所（冲击响应）（初始变形）小结数学模型建立振动工程研究所（冲击响应）（初始变形）1.5简谐力激励下的受迫振动

无阻尼系统的简谐激励受迫振动

或振动工程研究所力激励位移激励1.5.1简谐力激励下受迫振动的解1.5简谐力激励下的受迫振动无阻尼系统的简谐激励受迫振动振动工程研究所(1)当时特解形式为解的特性讨论（试探解）强迫振动的响应（非齐次方程解）由两部分组成通解（自由振动）特解（强迫振动）振动工程研究所(1)当时特振动工程研究所积分常数由初始条件决定。(2)当时,方程(1.5.1)的特解具有如下形式代入方程振动工程研究所积分常数由初始条件决定。(2)当振动工程研究所运动方程的解变为积分常数变为系统位移响应中最后一部分随时间增加趋于无穷，这是激励频率与系统固有频率相等时的共振现象。

（……超谐共振，亚谐共振）振动工程研究所运动方程的解变为积分常数变为系统位移响应中最后振动工程研究所线性阻尼系统的简谐激励受迫振动运动方程阻尼自由振动通解强迫振动特解（注意相位变化）振动工程研究所线性阻尼系统的简谐激励受迫振动运动方程阻尼自由振动工程研究所阻尼系统强迫振动方程的解为

（1）三角方程常利用待定系数法求解（2）运用技巧较多振动工程研究所阻尼系统强迫振动方程的解为（1）三角方程常利振动工程研究所其中积分常数可由初始条件确定，它们是积分常数与系统的物理参数有关；也与激振频率有关。振动工程研究所其中积分常数可由初始条件确定，它们是积分常数振动工程研究所响应由两部分组成：a.第一部分类似于粘性阻尼系统的自由振动，其幅值随时间增长而衰减。初始条件响应部分。

振动工程研究所响应由两部分组成：振动工程研究所b.第二部分响应如图1.5.1中细实线所示。它是简谐力引起的简谐振动，其幅值是常数，不因阻尼而衰减，故称为稳态响应部分。

系统的完整受迫振动由上述两部分叠加而成。

在时间历程上，系统的受迫振动响应分为两个阶段：

由给定的初始条件出发，系统振动由自由衰减振动响应和强迫振动响应相叠加，呈现较为复杂的波形。随着时间增长，自由衰减振动响应趋于零，而强迫振动响应成为主要成分。这个阶段称为过渡过程。过渡过程只经历一个不长的时间，阻尼越大，过渡过程持续的时间越短。经过一段时间后，系统的振动响应将以强迫振动响应为主，这一阶段称作稳态过程。只要有激振力作用，稳态振动将一直持续下去。振动工程研究所b.第二部分响应如图1.5.1中细实线所示。振动工程研究所1.5.2阻尼系统的稳态振动响应

无量纲化激励频率,（便于观察比较和使用）过渡过程很短暂，在实践中主要关心系统稳态振动。

振幅放大系数（相对振幅）振动工程研究所1.5.2阻尼系统的稳态振动响应无量纲化激励振动工程研究所位移幅频特性曲线位移相频特性曲线振动工程研究所位移幅频特性曲线位移相频特性曲线振动工程研究所稳态响应速度函数描述速度振幅速度相位差速度振幅放大系数人为定义概念并选择ωn振动工程研究所稳态响应速度函数描述速度振幅速度振动工程研究所稳态响应加速度函数描述加速度振幅加速度相位差加速度振幅放大系数人为定义概念并选择ωn振动工程研究所稳态响应加速度函数描述加速度振幅振动工程研究所速度幅频特性曲线

加速度幅频特性曲线

振动工程研究所速度幅频特性曲线加速度幅频特性曲线振动工程研究所稳态响应频率特性低频段（1）（2）（3）弹性占优振动工程研究所稳态响应频率特性低频段（1）（2）（3）弹性占振动工程研究所稳态响应频率特性（续）高频段（1）（2）（3）惯性占优振动工程研究所稳态响应频率特性（续）高频段（1）（2）（3）振动工程研究所稳态响应频率特性（共振）位移共振速度共振加速度共振共振频率阻尼特性占优阻尼力等于激励相位共振振动工程研究所稳态响应频率特性（共振）位移共振速度共振加速度振动工程研究所系统品质因数（共振放大系数表示阻尼的又一参量）定义：共振区放大系数大于峰值处半功率点半功率带宽振动工程研究所系统品质因数（共振放大系数表示阻尼的又一参量）振动工程研究所共振的过渡过程

共振区及其半功率带

STOP振动工程研究所共振的过渡过程共振区及其半功率带STOP例：旋转部件偏心质量引起的振动

振动工程研究所例：旋转部件偏心质量引起的振动振动工程研究所振动工程研究所化为简谐强迫振动形式稳态位移的幅值和相位分别为

稳态位移幅值化为无量纲形式

其位移幅频特性曲线与常幅值简谐力激励系统的加速度幅频特性曲线相同

对应的转速称为临界转速

分母不是静变形振动工程研究所化为简谐强迫振动形式稳态位移的幅值和相位分别为例：单盘转子的弓形回旋振动工程研究所图1.5.8作同步弓形回旋的单盘转子

选择自由度：C点在ODC平面内正交运动的自由度例：单盘转子的弓形回旋振动工程研究所图1.5.8作同步弓形振动工程研究所两个互相独立的运动方程系统的稳态响应为

轴的动挠度（即形心D的运动）轨迹是一个与时间无关的圆

注意振动工程研究所两个互相独立的运动方程系统的稳态响应为轴的动振动工程研究所动挠度与偏心距的比值可表示为如下无量纲形式

它也等于常幅值简谐力激励系统的加速度放大系数

转子的共振动挠度为：若阻尼比较小，即使转子平衡得很好（e很小），动挠度r也会相当大。这个转速称为单盘转子的临界转速刚性转子柔性转子振动工程研究所动挠度与偏心距的比值可表示为如下无量纲形式振动工程研究所1.6基础简谐激励下的受迫振动

1.6.1振动方程

振动工程研究所1.6基础简谐激励下的受迫振动1.6.1振动工程研究所变量替换相对运动方程（以质量块与基础距离改变为自由度）绝对运动方程（以质量块位移为自由度）振动工程研究所变量替换相对运动方程（以质量块与基础距离改变为振动工程研究所采用正弦函数描述基础简谐运动，绝对运动方程可写为稳态响应（特解）具有以下形式1.6.2稳态振动分析绝对运动为激励初相位（与响应幅值无关）振动工程研究所采用正弦函数描述基础简谐运动，绝对运动方程可写振动工程研究所绝对运动传递率定义为：解参数为：另一种形式：振动工程研究所绝对运动传递率定义为：解参数为：另一种形式：振动工程研究所绝对运动传递率的频率特性

幅频相频振动工程研究所绝对运动传递率的频率特性幅频相频振动工程研究所（1）在低频段（）系统的绝对运动接近于基础运动，它们之间基本上没有相对运动。（2）在共振频段（）附近，有峰值；说明基础运动经过弹簧和阻尼器后被放大传递到质量块。绝对运动传递特性（3）幅频特性曲线都在时通过。（4）在高频段（），；说明基础运动被弹簧和阻尼器隔离振动工程研究所（1）在低频段（振动工程研究所相对运动解参数无量纲化相对运动传递率振动工程研究所相对运动解参数无量纲化相对运动传递率振动工程研究所1.7振动的隔离

隔离振动（简称隔振）就是研究物体之间振动的传递关系，减小相互间所传递的振动量。

第一类:隔力：通过弹性支撑来隔离振源传到基础的力（发动机减振安装）

第二类:隔幅：通过弹性支撑减小基础传到设备的振动幅值（仪表环境改善）

振动工程研究所1.7振动的隔离隔离振动（简称隔振）就振动工程研究所1.7.1第一类隔振隔振器传到刚性地基的弹性力和阻尼力

将经过隔振器传到基础的力幅与激励幅值之比定义为力传递率

二者相位差，其合力的幅值为

当时，，这时有隔力效果。振动工程研究所1.7.1第一类隔振隔振器传到刚性地基的弹性力振动工程研究所1.7.2第二类隔振基础作简谐运动时，系统的绝对运动传递率已由下式给出。显然，只有当时，,隔振器才有效果。

隔振器的刚度系数k应满足

阻尼越小传递率越低，隔振效果越好。但为了减少系统通过共振区时的振幅，必须为隔振器配置适当的阻尼。

由于阻尼一般很小，或在高频段可近似为

振动工程研究所1.7.2第二类隔振基础作简谐运动时，系统的绝振动工程研究所例1.7.1

某直升机在旋翼额定转速360rpm时机身强烈振动，为使直升机上某电子设备的隔振效果达到，试求隔振器弹簧的在设备自重下的静变形。解：记隔振器弹簧在设备自重作用下的静变形为，由虎克定律变化放大系数简化式为可见，低频隔振器的弹簧必须很柔软。柔软弹簧带来的问题一是隔振系统要有足够大的静变形空间，二是侧向稳定性差。因此，隔离低频振动是工程实践中的难题。

综合上两式得到静力学方法测动特性，动力学方法测静力特性振动工程研究所例1.7.1某直升机在旋翼额定转速360rp几种常用减振方法改变特性变刚度，质量隔振：降低刚度，增加质量变阻尼减振：加阻尼改变系统构成吸振器，阻尼器，附加结构振动工程研究所几种常用减振方法改变特性振动工程研究所振动工程研究所1.8等效线性粘性阻尼

1.8.1阻尼的等效

一般阻尼动力学系统上式右端第一项为阻尼力。若系统作简谐振动则阻尼力在一个振动周期内消耗的能量：阻尼力在微位移区间du上所做的功为：亦与位移有关周期内阻尼作用等效振动工程研究所1.8等效线性粘性阻尼1.8.1阻尼的等振动工程研究所将上述阻尼力等效为粘性阻尼等效粘性阻尼在一个周期内所做的负功令等效粘性阻尼在一个周期内所做的负功与真实阻尼的相等：得等效粘性阻尼比若等效粘性阻尼比较大，应检查简化条件！振动工程研究所将上述阻尼力等效为粘性阻尼等效粘性阻尼在一个周振动工程研究所损耗因子定义：系统阻尼在每个振动周期中所耗能量与系统最大弹性势能之比，再除以

。等效粘性阻尼系数和损耗因子之间的关系为

对比振动工程研究所损耗因子定义：系统阻尼在每个振动周期中所耗能量振动工程研究所1.8.2几种阻尼的等效实例

低粘度流体阻尼Coulomb干摩擦阻尼

振动工程研究所1.8.2几种阻尼的等效实例低粘度流体阻振动工程研究所

结构阻尼

（迟滞阻尼）

是一常数，称为迟滞阻尼系数

损耗因子为：

等效粘性阻尼系数结构阻尼系统微分方程复描述损耗因子非频变振动工程研究所结构阻尼（迟滞阻尼）是一常数，称为迟振动工程研究所刚度表达式：粘性阻尼亦可等效为结构阻尼损耗因子频变复刚度的准确（频域）表达方式：粘弹性材料的复模量频域表达式：振动工程研究所刚度表达式：粘性阻尼亦可等效为结构阻尼损耗因子振动工程研究所复刚度描述下的简谐振动稳态解动力学方程代入试探解得稳态解位移放大系数振动工程研究所复刚度描述下的简谐振动稳态解动力学方程代入试探振动工程研究所方程：无阻尼－－有阻尼激励：单频－－多频－－无限频率自由度：单－－多－－无限研究进展图振动工程研究所方程：无阻尼－－有阻尼激励：单频－－多频－－无振动工程研究所1.9周期激励下的振动分析

将周期激励作Fourier展开，得到一系列简谐激励的线性组合，分别求解简谐激励下系统的响应，然后根据线性叠加原理进行叠加，得到整个响应。

解决问题的思路

问题及方程振动工程研究所1.9周期激励下的振动分析将周期激励作Fo振动工程研究所周期函数满足一定条件后可展开为Fourier级数1.9.1周期（激励）函数的付氏级数展开

振动工程研究所周期函数满足一定条件后可展开为Fourier级各谐分量的系数为该分量的谱振动工程研究所周期振动：离散谱各谐分量的系数为该分量的谱振动工程研究所周期振动：离散谱复数表示振动工程研究所利用得到欧拉公式双边频谱复数表示振动工程研究所利用得到欧拉公式双边频谱几个概念与思考振动工程研究所振动是在实数域内的，为什么可用复数表达？基频r阶谐波频谱图：幅频、相频阶数是否总有无限多项为什么单边频谱幅值是双边的二倍几个概念与思考振动工程研究所振动是在实数域内的，为什么可用基谐波逼近振动工程研究所对矩形波的谐波逼近۞谐波分量幅值与阶次成反比（思考意义）谐波逼近振动工程研究所对矩形波的谐波逼近۞谐波分量幅值与阶次长（无限）周期的谱分析（周期无限的谐波分析）谐波分析-谱分析F级数-F变换周期变大-圆频率变小谱线连续振动工程研究所长（无限）周期的谱分析（周期无限的谐波分析）振动工程研究所振动工程研究所变量代数变换代入振动工程研究所变量代数变换代入计算机计算方法软件：VC，VB函数；MATLAB；MATHCAD；MAPLE名称：FFTDFT

结果：(幅值，相位）

(实部，虚部）六十年代发现之后对信息、电子、通讯作用巨大振动工程研究所计算机计算方法软件：VC，VB函数；MATLAB；MA振动工程研究所由于线性系统解的线性迭加性，解应为各频率分量激励对应解的和

稳态解：1.9.2周期激励受迫振动响应振动工程研究所由于线性系统解的线性迭加性，解应为各频率分量激振动工程研究所或振动工程研究所或振动工程研究所周期力作用下系统的稳态响应的特性：

a.系统的稳态响应是周期振动，其周期等于激振力的周期b.系统的稳态响应由激振力的各次谐波分量分别作用下的稳态响应叠加而成。c.系统稳态响应中，频率最靠近固有频率的谐波最大，在响应中占主要成分；频率远离固有频率的谐波很小，在响应中占次要成分。换言之，系统相当于一个滤波器，放大了靠近固有频率的激励谐波分量，而抑制了远离固有频率的激励谐波分量的响应。振动工程研究所周期力作用下系统的稳态响应的特性：a.系统瞬态响应解法1、求通解形式2、求稳态特解和式3、通解＋特解4、代入初始条件，得通解系数。振动工程研究所瞬态响应解法1、求通解形式振动工程研究所振动工程研究所1.10一般（瞬态）激励下的振动分析

其中是一个任意函数。求解思路：先把一般激励分解为一系列简单激励的线性组合，然后求出各简单激励下系统的响应，再运用线性系统响应的可叠加性获得一般激励引起的响应。

问题及方程振动工程研究所1.10一般（瞬态）激励下的振动分析其中1.10.1Fourier变换法

对一般激励进行分解的一种直观方法是将其分解为无限多简谐激励之和

振动工程研究所F氏变换(无穷大周期F级数展开)式中激励频域分布周期激励扩展1.10.1Fourier变换法对一般激励进行分解的振动工程研究所频域响应解(位移)频响函数重要概念单位简谐力引起的系统稳态位移，又称作动柔度

(1)是系统输出与输入的Fourier变换之比，与激励幅值大小无关，与系统初始条件无关。(2)完整地包含了系统的动特性信息。测试理论公式振动工程研究所频域响应解(位移)频响函数重要概念单位简谐力引振动工程研究所频响函数与放大系数关系频响函数对应的时域意义单位脉冲响应与频响函数互为F氏变换时域解的两种解法振动工程研究所频响函数与放大系数关系频响函数对应的时域意义单1.10.2Laplace变换法

L氏变换定义振动工程研究所RZZR一般不作直接计算式1.10.2Laplace变换法L氏变换定义振动工程研究振动工程研究所动力学方程与L氏域解（与初始条件有关）零初始条件振动工程研究所动力学方程与L氏域解（与初始条件有关）零初始条振动工程研究所Laplace逆变换得传递函数定义定义系统位移（输出量）的Laplace变换与激振力（输入量）的Laplace变换之比为传递函数

振动工程研究所Laplace逆变换得传递函数定义定义系统位移振动工程研究所传递函数与单位脉冲响应是一个Laplace变换对

传递函数与频响函数关系频率域是s域的特款，而频响函数是传递函数的特款。

振动工程研究所传递函数与单位脉冲响应是一个Laplace变换振动工程研究所1.10.3单位脉冲响应法

矩形波（1）单位脉冲函数（Dirac)及其性质

积分性质(定义)取极限脉冲函数演化单位性振动工程研究所1.10.3单位脉冲响应法矩形波（1）单位脉振动工程研究所度量性（象尺一样量出各时刻的函数值）（2）脉冲载荷及其响应

理想脉冲力：作用时间极短，幅值极大，但冲量有限。脉冲载荷定义：单位脉冲力：冲量—速度变换：冲量冲量定理振动工程研究所度量性（象尺一样量出各时刻的函振动工程研究所当脉冲在作用时，响应延迟为当冲量I=1,单位脉冲响应(阻尼系统自由振动解)系统进行初始条件如下的自由振动。专用h(t)表示t时刻单位原点脉冲激励的响应

相当于y轴前移振动工程研究所当脉冲在作用时，响应振动工程研究所（3）Duhamel积分（脉冲激励响应的线性叠加）

线性系统数乘特性线性系统叠加特性可改写成振动工程研究所（3）Duhamel积分（脉冲激励响应的线性振动工程研究所例：

试求初始静止的单自由度系统在如下单位阶跃力作用下的响应。

解：考虑阻尼的系统的运动微分方程及初始条件可写为系统响应可由上述Duhamel积分求得，或用坐标变换得到坐标变换（实际位移—静变形）方程变为振动工程研究所例：试求初始静止的单自由度系统在如下单位阶跃振动工程研究所单位阶跃响应

响应为阻尼系统自由振动解专用g(t)表示t时刻单位原点阶跃激励的响应

振动工程研究所单位阶跃响应响应为阻尼系统自由振动解专用g振动工程研究所单位阶跃响应是系统在新平衡位置的自由振动

振动工程研究所单位阶跃响应是系统在新平衡位置的自由振动振动工程研究所单位脉冲力与单位阶跃力有如下关系

单位脉冲响应与单位阶跃响应也有类似关系

（4）非零初始条件与激励联合激发的响应

或无阻尼系统，单位阶跃响应：

振动工程研究所单位脉冲力与单位阶跃力有如下关系单位脉冲响应振动工程研究所阶跃分解法

对激励作分解的第二种直观方法是将其视作一系列阶跃激励的叠加，系统响应将等于各个阶跃激励响应的叠加。

应用Duhamel积分

振动工程研究所阶跃分解法对激励作分解的第二种直观方法是将其振动工程研究所例：零初始条件下无阻尼系统在受如下矩形脉冲力作用的响应。

解：此时有、，故STOP推广至i个跳跃点振动工程研究所例：零初始条件下无阻尼系统在受如下矩形脉冲力作受迫振动分析方法汇总时域脉冲（阶跃）响应法h(t)g(t)频域F氏变换法频响函数H(w)L氏域L氏变换法传递函数振动工程研究所受迫振动分析方法汇总时域脉冲（阶跃）响应法h(t)g(结束第一章134结束第一章134第一章

单自由度系统的振动135第一章

单自由度系统的振动1研究的起点----单自由度系统的确定振动是以后研究复杂系统的基础。有助于理解实际工程振动问题。很多实际问题可简化为单自由度问题。振动工程研究所研究的起点----单自由度系统的确定振动是以后研究复杂系统的1.0振动的描述

1.0.1

简谐振动的表示三要素：振幅、频率、相位（概念复习）简谐振动的三种表示法三角函数法振动工程研究所注意位移、速度、加速度之间得相位关系1.0振动的描述1.0.1简谐振动的表示振动工程研究所复数法

振动工程研究所旋转向量法（几何法）——纵轴投影复数法振动工程研究所旋转向量法（几何法）——纵轴投影复数法的位移、速度、加速度关系振动工程研究所复数法的位移、速度、加速度关系振动工程研究所振动工程研究所三种表示法的差异三角函数最直接、最常用。旋转向量法是三角函数几何表示，用得不多，直观。复数法与三角函数是一致的。向Y轴投影取虚部振动工程研究所三种表示法的差异三角函数最直接、最常用。旋转向简谐振动的合成

频率相同的两简谐振动合成后仍为简谐振动，且频率不变。

振动工程研究所用复数法简谐振动的合成振动工程研究所用复数法不同频率的简谐振动的合成不再是简谐振动周期振动(频率可通约)振动工程研究所证明关键整数倍数不同频率的简谐振动的合成不再是简谐振动振动工程研究所证振动工程研究所2.调制信号——用高频传递低频信号两个振幅相同，而相位不同、频率接近且可通约的谐振动合成振动工程研究所2.调制信号——用高频传递低频信几个概念拍:周期振动的一种拍频:注意是拍的节律,不是包络线频率(差一倍)包络线:有两条振动工程研究所几个概念拍:周期振动的一种振动工程研究所振动工程研究所两个振幅、相位、频率都不同的谐振动合成同振幅谐振动的包络线通过零点。由两个频率接近的简谐振动合成的拍是一种普遍的物理现象。

振动工程研究所两个振幅、相位、频率都不同的谐振动合成同振幅谐李沙育（Lissajous）图振动方向相互垂直的简谐振动合成Bowditch（鲍迪奇）在1815年首先研究这一族曲线，Lissajous在1857年作更详细研究。振动工程研究所李沙育（Lissajous）图振动方向相互垂直的简谐振动合成李沙育图性质如果两个振动的频率成简单的整数比，这样就能合成一个稳定、封闭的曲线图形。如果这两个相互垂直的振动的频率为任意值，那么它们的合成运动就会比较复杂，而且轨迹是不稳定的。振动工程研究所李沙育图性质如果两个振动的频率成简单的整数比，这样就能合成一李沙育图用途示波器观测频率与象位的传统工具用于相位差寻找与判定（教学）振动工程研究所李沙育图用途示波器观测频率与象位的传统工具振动工程研究所1.1单自由度系统振动方程振动系统的组成三要素：质量，刚度，阻尼

必须要素振动系统的数学模型:运动方程（力平衡给出方程）振动工程研究所kmcu(t)f(t)1.1单自由度系统振动方程振动系统的组成振动工程研究所km弹性恢复力与弹簧两端的相对位移（变形）成正比，方向相反。弹簧受力有势能；松弛完全放势能（无阻尼）。

振动工程研究所

fs方程中的弹性项弹性恢复力与弹簧两端的相对位移（变形）成正比，方向相反。振动粘性阻尼力与物体在介质中的相对运动速度成正比，方向相反。（最简阻尼形式）振动工程研究所方程中的阻尼项粘性阻尼力与物体在介质中的相对运动速度成正比，方向相反。（最根据D’Alembert原理（动静转换），质量块（无变形）提供与外力大小相同、方向相反的惯性力振动工程研究所方程中的惯性项根据D’Alembert原理（动静转换），质量块（无变形）提建模步骤建立坐标系

原点为静止点(静平衡点)

坐标正向为标示外力方向分离体法（材力，结力）

对质点标明惯性力、弹性力、阻尼力力平衡

达朗贝尔原理振动工程研究所建模步骤建立坐标系振动工程研究所方程分类单自由度系统振动方程自由振动方程——无外激励偏离静平衡初始条件无阻尼自由振动方程略去阻尼突出自由振动的特点振动工程研究所由繁入简方程分类单自由度系统振动方程振动工程研究所由繁入简1.2无阻尼单自由度系统的自由振动振动工程研究所方程初始条件(定解条件)注意特点二阶常系数齐次方程1.2无阻尼单自由度系统的自由振动振动工程研究所方程初始条件解的形式与试探解微分方程解=通解（+特解）振动工程研究所（1）试探解的提出与代入

单频、等幅、初始点（2）用初始条件定系数数学理论实际经验解的形式与试探解微分方程解=通解（+特解）振动工程研究所（1因为,故得到有特征方程（以s为变量的代数方程）特征解（根）为其中为固有圆频率或固有频率（固有周期？）

振动工程研究所自由振动微分方程的特征解因为,故得到有特征方程振动工自由运动方程的通解可取为:或其中或为积分常数。由初始条件定。无阻尼系统的自由振动是简谐振动

振动工程研究所自由运动方程的通解可取为:振动工程研究所无阻尼自由振动的时间域响应(时间历程)可表达为或振动工程研究所（易记忆）无阻尼自由振动的时间域响应(时间历程)振动工程研究所（易记忆振动工程研究所两个并联弹簧刚度增加,两个串联弹簧刚度削弱,刚度元件的串并联振动工程研究所两个并联弹簧刚度增加,刚度元件的串并联振动工程研究所例:

升降机钢丝绳中最大张力

mk振动工程研究所例:升降机钢丝绳中最大张力mk振动工程研究所解：初始条件

方程固有频率振幅

由振动而引起的钢丝绳中最大动张力为

钢丝绳中总张力的最大值是

振动工程研究所解：初始条件方程1.3等效单自由度系统物理系统多样数学模型唯一(等效性)工程实际简化例子

汽车乘员抗颠簸性研究翼尖挂弹环境研究摩天轮刹车性能研究

振动工程研究所1.3等效单自由度系统物理系统多样摆振动系统中不存在弹性元件，恢复力由摆锤重力提供。(势能提供者为重力，地球是储能元件)振动工程研究所动力矩方程或力矩平衡方程振动的幅度很小时

摆振动系统中不存在弹性元件，恢复力由摆锤重力提供。(势能提小角度简化方程为振动工程研究所系统振动的固有频率

周期与摆线长关系

小角度简化方程为振动工程研究所系统振动的固有频率周期与摆线振动工程研究所系统振动的Duffin方程

周期误差与角度关系

大角度简化方法振动工程研究所系统振动的Duffin方程周期误差与角度关系刚体摆质量为m，质心C距铰中心O距离为l

振动工程研究所绕固定铰使用动量矩定理

考虑小角度条件固有频率及固有周期

刚体摆质量为m，质心C距铰中心O距离为l振动工程研究所绕固与材料力学联系单自由度扭振振动工程研究所假定盘和轴都为均质体，不考虑轴的质量。设扭矩作用在盘面，此时圆盘产生一角位移，其中定义轴的扭转刚度为

与材料力学联系单自由度扭振振动工程研究所假定盘和轴都为均质体扭转振动方程

扭转振动固有频率

振动工程研究所系统对初始扰动的自由振动响应扭转振动方程扭转振动固有频率振动工程研究所系统对初始扰动梁横向振动

例：简支梁的横向振动，假设系统的质量全部集中在梁的中部，取梁的中部挠度作为系统的位移，静态挠度：振动工程研究所等效刚度梁横向振动例：简支梁的横向振动，假设系统的质量全部集中系统自由振动方程为

振动工程研究所振动固有频率

悬臂梁、固支梁情况类似，关键在于确定自由度与给出等效刚度系统自由振动方程为振动工程研究所振动固有频率悬臂梁、固支*用能量法确定固有频率

振动工程研究所根据机械能守恒条件可得

固有振动是简谐振动，其位移和速度分别为

（一种简单方法，也可发展用于近似求多自由度系统固有特性）*用能量法确定固有频率振动工程研究所根据机械能守恒条件可得振动工程研究所右端称作Rayleigh商，计算系统固有频率的方法其中参考动能：参考动能求法：将最大动能中的速度项换成位移项既成参考动能。振动工程研究所右端称作Rayleigh商，计算系统固有频率的振动工程研究所半径为r、质量为m的圆柱体在半径为R的内圆柱面上绕最低点作纯滚动，试求其微振动的固有频率。例

圆柱体的微振动解：设圆柱体作纯滚动，圆柱体的动能是

重力势能为

由Rayleigh商得系统固有频率为

关键是确定便于建模的独立自由度，简化三角函数振动工程研究所半径为r、质量为m的圆柱体在半径为R的内圆柱面*弹性元件的分布质量及其简化（1）假设速度分布（2）计算分布质量动能（3）根据动能相等计算等效集中质量振动工程研究所例：一端固定弹簧，以自由端为分析自由度弹簧上距固定端x处点的位移：微段弹簧质量：动能：*弹性元件的分布质量及其简化（1）假设速度分布振动工程研究振动工程研究所等效质量：振动工程研究所等效质量：无阻尼单自由度系统求解目的求固有特性（固有频率，周期）（主要目的）研究极小阻尼下响应（自由振动响应最值）振动工程研究所无阻尼单自由度系统求解目的求固有特性（固有频率，周期）振动工1.4粘性阻尼单自由度系统的自由振动

振动工程研究所求解初值问题：

它的解具有如下形式非平凡解特征方程含阻尼元件：线性阻尼无外激励平凡解1.4粘性阻尼单自由度系统的自由振动

振动工程研究所求振动工程研究所解出一对特征根阻尼比定义固有频率阻尼比不同，解形式不同。振动工程研究所解出一对特征根阻尼比定义固有频率阻尼比不同，解振动工程研究所（1）过阻尼情况，特征根是一对互异实根

引入初始条件积分常数振动工程研究所（1）过阻尼情况，特征根是一对互异实根引入初振动工程研究所指数衰减振动工程研究所指数衰减振动工程研究所（2）临界阻尼情况，特征根是一对相等的实根引入初始条件积分常数振动工程研究所（2）临界阻尼情况，特征根是一对相等的实根引振动工程研究所振动工程研究所振动工程研究所（3）欠阻尼情况（）,

这时特征根是一对共轭复根通解是:

（最主要）振动工程研究所（3）欠阻尼情况（）,这时特征振动工程研究所自然频率（阻尼振动频率）引入初始条件积分常数参数与量纲振动工程研究所自然频率（阻尼振动频率）引入初始条件积分常数参振动工程研究所通解形式初始位移引起的振动初始速度引起的振动解的迭加性振动工程研究所通解形式初始位移引起的振动初始速度引起的振动解振动工程研究所粘性阻尼振动系统的自由振动解的另一形式由初始条件决定包络线振动工程研究所粘性阻尼振动系统的自由振动解的另一形式由初始条振动工程研究所欠阻尼系统振动特性（1）自由振动振幅按指数规律衰减（2）非周期振动：振幅不同但有等时性。周期概念——自然周期（阻尼固有周期）概念振动工程研究所欠阻尼系统振动特性（1）自由振动振幅按指数规律振动工程研究所（3）阻尼比的影响关系：（4）振幅对数衰减率：经过一个自然周期的振幅之比的自然对数。（5）由振幅对数衰减率求阻尼比（逆问题）工程性振动工程研究所（3）阻尼比的影响关系：（4）振幅对数衰减率：振动工程研究所阻尼比与解的关系简谐振动过阻尼衰减振动工程研究所阻尼比与解的关系简谐振动过阻尼衰减小结数学模型建立特征解（动特性）……固有……自然初始条件下响应振动工程研究所（冲击响应）（初始变形）小结数学模型建立振动工程研究所（冲击响应）（初始变形）1.5简谐力激励下的受迫振动

无阻尼系统的简谐激励受迫振动

或振动工程研究所力激励位移激励1.5.1简谐力激励下受迫振动的解1.5简谐力激励下的受迫振动无阻尼系统的简谐激励受迫振动振动工程研究所(1)当时特解形式为解的特性讨论（试探解）强迫振动的响应（非齐次方程解）由两部分组成通解（自由振动）特解（强迫振动）振动工程研究所(1)当时特振动工程研究所积分常数由初始条件决定。(2)当时,方程(1.5.1)的特解具有如下形式代入方程振动工程研究所积分常数由初始条件决定。(2)当振动工程研究所运动方程的解变为积分常数变为系统位移响应中最后一部分随时间增加趋于无穷，这是激励频率与系统固有频率相等时的共振现象。

（……超谐共振，亚谐共振）振动工程研究所运动方程的解变为积分常数变为系统位移响应中最后振动工程研究所线性阻尼系统的简谐激励受迫振动运动方程阻尼自由振动通解强迫振动特解（注意相位变化）振动工程研究所线性阻尼系统的简谐激励受迫振动运动方程阻尼自由振动工程研究所阻尼系统强迫振动方程的解为

（1）三角方程常利用待定系数法求解（2）运用技巧较多振动工程研究所阻尼系统强迫振动方程的解为（1）三角方程常利振动工程研究所其中积分常数可由初始条件确定，它们是积分常数与系统的物理参数有关；也与激振频率有关。振动工程研究所其中积分常数可由初始条件确定，它们是积分常数振动工程研究所响应由两部分组成：a.第一部分类似于粘性阻尼系统的自由振动，其幅值随时间增长而衰减。初始条件响应部分。

振动工程研究所响应由两部分组成：振动工程研究所b.第二部分响应如图1.5.1中细实线所示。它是简谐力引起的简谐振动，其幅值是常数，不因阻尼而衰减，故称为稳态响应部分。

系统的完整受迫振动由上述两部分叠加而成。

在时间历程上，系统的受迫振动响应分为两个阶段：

由给定的初始条件出发，系统振动由自由衰减振动响应和强迫振动响应相叠加，呈现较为复杂的波形。随着时间增长，自由衰减振动响应趋于零，而强迫振动响应成为主要成分。这个阶段称为过渡过程。过渡过程只经历一个不长的时间，阻尼越大，过渡过程持续的时间越短。经过一段时间后，系统的振动响应将以强迫振动响应为主，这一阶段称作稳态过程。只要有激振力作用，稳态振动将一直持续下去。振动工程研究所b.第二部分响应如图1.5.1中细实线所示。振动工程研究所1.5.2阻尼系统的稳态振动响应

无量纲化激励频率,（便于观察比较和使用）过渡过程很短暂，在实践中主要关心系统稳态振动。

振幅放大系数（相对振幅）振动工程研究所1.5.2阻尼系统的稳态振动响应无量纲化激励振动工程研究所位移幅频特性曲线位移相频特性曲线振动工程研究所位移幅频特性曲线位移相频特性曲线振动工程研究所稳态响应速度函数描述速度振幅速度相位差速度振幅放大系数人为定义概念并选择ωn振动工程研究所稳态响应速度函数描述速度振幅速度振动工程研究所稳态响应加速度函数描述加速度振幅加速度相位差加速度振幅放大系数人为定义概念并选择ωn振动工程研究所稳态响应加速度函数描述加速度振幅振动工程研究所速度幅频特性曲线

加速度幅频特性曲线

振动工程研究所速度幅频特性曲线加速度幅频特性曲线振动工程研究所稳态响应频率特性低频段（1）（2）（3）弹性占优振动工程研究所稳态响应频率特性低频段（1）（2）（3）弹性占振动工程研究所稳态响应频率特性（续）高频段（1）（2）（3）惯性占优振动工程研究所稳态响应频率特性（续）高频段（1）（2）（3）振动工程研究所稳态响应频率特性（共振）位移共振速度共振加速度共振共振频率阻尼特性占优阻尼力等于激励相位共振振动工程研究所稳态响应频率特性（共振）位移共振速度共振加速度振动工程研究所系统品质因数（共振放大系数表示阻尼的又一参量）定义：共振区放大系数大于峰值处半功率点半功率带宽振动工程研究所系统品质因数（共振放大系数表示阻尼的又一参量）振动工程研究所共振的过渡过程

共振区及其半功率带

STOP振动工程研究所共振的过渡过程共振区及其半功率带STOP例：旋转部件偏心质量引起的振动

振动工程研究所例：旋转部件偏心质量引起的振动振动工程研究所振动工程研究所化为简谐强迫振动形式稳态位移的幅值和相位分别为

稳态位移幅值化为无量纲形式

其位移幅频特性曲线与常幅值简谐力激励系统的加速度幅频特性曲线相同

对应的转速称为临界转速

分母不是静变形振动工程研究所化为简谐强迫振动形式稳态位移的幅值和相位分别为例：单盘转子的弓形回旋振动工程研究所图1.5.8作同步弓形回旋的单盘转子

选择自由度：C点在ODC平面内正交运动的自由度例：单盘转子的弓形回旋振动工程研究所图1.5.8作同步弓形振动工程研究所两个互相独立的运动方程系统的稳态响应为

轴的动挠度（即形心D的运动）轨迹是一个与时间无关的圆

注意振动工程研究所两个互相独立的运动方程系统的稳态响应为轴的动振动工程研究所动挠度与偏心距的比值可表示为如下无量纲形式

它也等于常幅值简谐力激励系统的加速度放大系数

转子的共振动挠度为：若阻尼比较小，即使转子平衡得很好（e很小），动挠度r也会相当大。这个转速称为单盘转子的临界转速刚性转子柔性转子振动工程研究所动挠度与偏心距的比值可表示为如下无量纲形式振动工程研究所1.6基础简谐激励下的受迫振动

1.6.1振动方程

振动工程研究所1.6基础简谐激励下的受迫振动1.6.1振动工程研究所变量替换相对运动方程（以质量块与基础距离改变为自由度）绝对运动方程（以质量块位移为自由度）振动工程研究所变量替换相对运动方程（以质量块与基础距离改变为振动工程研究所采用正弦函数描述基础简谐运动，绝对运动方程可写为稳态响应（特解）具有以下形式1.6.2稳态振动分析绝对运动为激励初相位（与响应幅值无关）振动工程研究所采用正弦函数描述基础简谐运动，绝对运动方程可写振动工程研究所绝对运动传递率定义为：解参数为：另一种形式：振动工程研究所绝对运动传递率定义为：解参数为：另一种形式：振动工程研究所绝对运动传递率的频率特性

幅频相频振动工程研究所绝对运动传递率的频率特性幅频相频振动工程研究所（1）在低频段（）系统的绝对运动接近于基础运动，它们之间基本上没有相对运动。（2）在共振频段（）附近，有峰值；说明基础运动经过弹簧和阻尼器后被放大传递到质量块。绝对运动传递特性（3）幅频特性曲线都在时通过。（4）在高频段（），；说明基础运动被弹簧和阻尼器隔离振动工程研究所（1）在低频段（振动工程研究所相对运动解参数无量纲化相对运动传递率振动工程研究所相对运动解参数无量纲化相对运动传递率振动工程研究所1.7振动的隔离

隔离振动（简称隔振）就是研究物体之间振动的传递关系，减小相互间所传递的振动量。

第一类:隔力：通过弹性支撑来隔离振源传到基础的力（发动机减振安装）

第二类:隔幅：通过弹性支撑减小基础传到设备的振动幅值（仪表环境改善）

振动工程研究所1.7振动的隔离隔离振动（简称隔振）就振动工程研究所1.7.1第一类隔振隔振器传到刚性地基的弹性力和阻尼力

将经过隔振器传到基础的力幅与激励幅值之比定义为力传递率

二者相位差，其合力的幅值为

当时，，这时有隔力效果。振动工程研究所1.7.1第一类隔振隔振器传到刚性地基的弹性力振动工程研究所1.7.2第二类隔振基础作简谐运动时，系统的绝对运动传递率已由下式给出。显然，只有当时，,隔振器才有效果。

隔振器的刚度系数k应满足

阻尼越小传递率越低，隔振效果越好。但为了减少系统通过共振区时的振幅，必须为隔振器配置适当的阻尼。

由于阻尼一般很小，或在高频段可近似为

振动工程研究所1.7.2第二类隔振基础作简谐运动时，系统的绝振动工程研究所例1.7.1

某直升机在旋翼额定转速360rpm时机身强烈振动，为使直升机上某电子设备的隔振效果达到，试求隔振器弹簧的在设备自重下的静变形。解：记隔振器弹簧在设备自重作用下的静变形为，由虎克定律变化放大系数简化式为可见，低频隔振器的弹簧必须很柔软。柔软弹簧带来的问题一是隔振系统要有足够大的静变形空间，二是侧向稳定性差。因此，隔离低频振动是工程实践中的难题。

综合上两式得到静力学方法测动特性，动力学方法测静力特性振动工程研究所例1.7.1某直升机在旋翼额定转速360rp几种常用减振方法改变特性变刚度，质量隔振：降低刚度，增加质量变阻尼减振：加阻尼改变系统构成吸振器，阻尼器，附加结构振动工程研究所几种常用减振方法改变特性振动工程研究所振动工程研究所1.8等效线性粘性阻尼

1.8.1阻尼的等效

一般阻尼动力学系统上式右端第一项为阻尼力。若系统作简谐振动则阻尼力在一个振动周期内消耗的能量：阻尼力在微位移区间du上所做的功为：亦与位移有关周期内阻尼作用等效振动工程研究所1.8等效线性粘性阻尼1.8.1阻尼的等振动工程研究所将上述阻尼力等效为粘性阻尼等效粘性阻尼在一个周期内所做的负功令等效粘性阻尼在一个周期内所做的负功与真实阻尼的相等：得等效粘性阻尼比若等效粘性阻尼比较大，应检查简化条件！振动工程研究所将上述阻尼力等效为粘性阻尼等效粘性阻尼在一个周振动工程研究所损耗因子定义：系统阻尼在每个振动周期中所耗能量与系统最大弹性势能之比，再除以

。等效粘性阻尼系数和损耗因子之间的关系为

对比振动工程研究所损耗因子定义：系统阻尼在每个振动周期中所耗能量振动工程研究所1.8.2几种阻尼的等效实例

低粘度流体阻尼Coulomb干摩擦阻尼

振动工程研究所1.8.2几种阻尼的等效实例低粘度流体阻振动工程研究所

结构阻尼

（迟滞阻尼）

是一常数，称为迟滞阻尼系数

损耗因子为：

等效粘性阻尼系数结构阻尼系统微分方程复描述损耗因子非频变振动工程研究所结构阻尼（迟滞阻尼）是一常数，称为迟振动工程研究所刚度表达式：粘性阻尼亦可等效为结构阻尼损耗因子频变复刚度的准确（频域）表达方式：粘弹性材料的复模量频域表达式：振动工程研究所刚度表达式：粘性阻尼亦可等效为结构阻尼损耗因子振动工程研究所复刚度描述下的简谐振动稳态解动力学方程代入试探解得稳态解位移放大系数振动工程研究所复刚度描述下的简谐振动稳态解动力学方程代入试探振动工程研究所方程：无阻尼－－有阻尼激励：单频－－多频－－无限频率自由度：单－－多－－无限研究进展图振动工程研究所方程：无阻尼－－有阻尼激励：单频－－多频－－无振动工程研究所1.9周期激励下的振动分析

将周期激励作Fourier展开，得到一系列简谐激励的线性组合，分别求解简谐激励下系统的响应，然后根据线性叠加原理进行叠加，得到整个响应。

解决问题的思路

问题及方程振动工程研究所1.9周期激励下的振动分析将周期激励作Fo振动工程研究所周期函数满足一定条件后可展开为Fourier级数1.9.1周期（激励）函数的付氏级数展开

振动工程研究所周期函数满足一定条件后可展开为Fourier级各谐分量的系数为该分量的谱振动工程研究所周期振动：离散谱各谐分量的系数为该分量的谱振动工程研究所周期振动：离散谱复数表示振动工程研究所利用得到欧拉公式双边频谱复数表示振动工程研究所利用得到欧拉公式双边频谱几个概念与思考振动工程研究所振动是在实数域内的，为什么可用复数表达？基频r阶谐波频谱图：幅频、相频阶数是否总有无限多项为什么单边频谱幅值是双边的二倍几个概念与思考振动工程研究所振动是在实数域内的，为什么可用基谐波逼近振动工程研究所对矩形波的谐波逼近۞谐波分量幅值与阶次成反比（思考意义）谐波逼近振动工程研究所对矩形波的谐波逼近۞谐波分量幅值与阶次长（无限）周期的谱分析（周期无限的谐波分析）谐波分析-谱分析F级数-F变换周期变大-圆频率变小谱线连续振动工程研究所长（无限）周期的谱分析（周期无限的谐波分析）振动工程