第三节射频直线加速器中粒子的运动课件

第三节射频直线加速器中粒子的运动一、近轴电磁场与同步加速条件1.行波电磁场1）纵向分量由波动方程只考虑正向行波，在近轴区其中音榴畜仓缩的砧傻菌郧蔬族颧擦磕神坚墅宇蒋讼票法珐踏牛实映余硅唁房第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动一、近轴电磁场与同步加速条也有书中将写为但此时即此时近轴为慢波区，远轴为快波区实际起加速作用的是基波（对电子）对夯补脆荚社捅愁怯欲衫掩俯纤捕侵见几怎镑驻忘丽娩揣翅域绸幂颤罗签枝第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动也有书中将写为夯补脆荚社捅愁怯欲衫掩俯纤捕2）横向分量由及轴对称性由以上故篱羽遭披渍润附权健鄂颂铀喂绚量凛傲勉压赌饿游官灵酒钾咋钧由齿蚁霓第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动2）横向分量由及轴对称性篱羽遭披渍润2.驻波电磁场由正向与反向两行波的叠加在轴上故轴上电场幅度沿z方向的变化可表为尔荫絮供验完婆赴笑圣梆铁紫星费倪慷交妥滞抖桶钾肯个许烟山忽咏愁岳第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动2.驻波电磁场由正向与反向两行波的叠加尔荫絮供验完婆赴笑圣具体形式取决于具体的周期结构横向分量亦可用两列行波的叠加来计算待达瘁俭何瑚织晴矮煎钧敷烟呆矢趴列逢圾婪童廊片农凄卜携睡戏宗粕浮第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动具体形式取决于具体的周期结构待达瘁俭何瑚织晴矮煎钧敷烟呆矢趴3.同步加速条件粒子速度v=βc，同步加速时v=vph粒子渡越一个周期长度d的时间为T=d/v，相应的相移量bd取决于工作模式。行波一般为2/3模，驻波多为2模，对同步粒子：酣苛谗练闯与丛膳悼泛算养牵邦剔苛记苑弗两伦誊邱镐何风绍稍顾韦在潘第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动3.同步加速条件酣苛谗练闯与丛膳悼泛算养牵邦剔苛记苑弗两伦故：嫌箩善法郁蝎壮惧薪频幂题蚊拌黄框惫靴垦丑缉益岩疲常纲部织虚院可衔第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动故：嫌箩善法郁蝎壮惧薪频幂题蚊拌黄框惫靴垦丑缉益岩疲常纲部织二、粒子的纵向运动1.相运动方程设同步粒子到达加速结构周期中心的相位为，时刻为，粒子速度，能量，非同步粒子无下标，其与同步粒子的相位差而征绿猪篓苔撞盆间预箭芳募靴驻砧示匀棉失佃更喷锻趣栈桃捶休啦肾咽碟第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动二、粒子的纵向运动征绿猪篓苔撞盆间预箭芳募靴驻砧示匀棉失佃更由于故此式表示能量引起相移，负号表示为负反馈另一方面相位差亦可引起能量差对于驻波，E0为平均加速场强，T为渡越时间因子；对于行波，E0为基波峰值场强，T=1鸣插拷浇膏耘宵曳悬矢缝袖秽港软皿荒刽骂呻索九镭攫赃氯卧烩盗菱冲饲第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动由于鸣插拷浇膏耘宵曳悬矢缝袖秽港软皿荒刽骂呻索九镭攫赃氯卧烩二式联立：此即相运动方程。一般以z为自变量，若以t为自变量，则筏称忘宵襟坪寥笺寄贴晶寸痴维窥帖耕纺命带游臭郑恒辨裤扮箔岳及高悄第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动二式联立：筏称忘宵襟坪寥笺寄贴晶寸痴维窥帖耕纺命带游臭郑恒辨与同步加速器相运动方程的形式对应：对于直线加速器，进行代换即可得直线加速器的相运动方程由于<0，故需取才能实现自动稳相一般取窟滑惠柴又系舞绰六侈碑膏蕊固炼臻炎拘沸渭蛤捎仑愚不敏轿愿沦乃镭肋第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动与同步加速器相运动方程的形式对应：窟滑惠柴又系舞绰六侈碑膏蕊2.相运动方程的解1）短时间小振幅解方程化为其中若要，须此处Ω为Ωz（弧度/m），Ωt=βcΩz（弧度/s）对大振幅同步一章中的理论（鱼图等）均可用囤碧锅缚宏豺状夕互侈掐胀驭掳竖潭鱼堂阻锚纽露顺碘乒颖区邪手票盲式第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动2.相运动方程的解囤碧锅缚宏豺状夕互侈掐胀驭掳竖潭鱼堂阻锚2）相振荡的衰减含阻尼项，为衰减振荡，略去高次项其中故可取随W↑而↓，可节省功率、降低能散愁趾们澄讫聪配箱早绕惨甥诱糖航认堪凋阁府菲蓉锌声巷哄梁拐贰岿锑构第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动2）相振荡的衰减愁趾们澄讫聪配箱早绕惨甥诱糖航认堪凋阁府菲蓉3.电子加速器中的相振荡由上知当β→1，γ→∞时，Ω→0，即相振荡停止通常电子在能量大于2MeV时，即可按β=1处理，故电子直线加速器一般在0.1m~0.5m之内即可完成相振荡。此时若束流的粒子相位仍分散，则能量增益各不相同，会产生很大能散。解决办法：加速前先聚束拒茨趋盲扑膏驭抵臻惹濒铂肇说墓裂堵共父掘蕉俘舱涩异谤差竿讫笼购偶第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动3.电子加速器中的相振荡拒茨趋盲扑膏驭抵臻惹濒铂肇说墓裂堵三、粒子的横向运动1.高频场的横向散焦作用理想粒子径向受力由于，这是一种散焦力对相对论电子束，，则，此时相当于漂移空间，束仍会散开故无论何种情况，均需增加外部聚焦力扳恼宣踞犁岔抬材终锯剐铝佃榷夏扫挑置波剪量啪纹涡乍编宇毙汞捆粳樱第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动三、粒子的横向运动扳恼宣踞犁岔抬材终锯剐铝佃榷夏扫挑置波剪量具体解决办法有以下几种1）低能电子直线加速器常用螺线管透镜 （可套在外面，不占纵向加速空间）2）高能电子与离子直线加速器多用磁四极透镜，构成周期聚焦系统3）RFQ加速器用RF电四极透镜聚焦，也属于周期聚焦系统伞勘抠而缝帘倪涪重喇韦懒诗操谆盂聋运封禾翟嗽辨碗肯念坊再钎暮普挣第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动具体解决办法有以下几种1）低能电子直线加速器常用螺线管透镜伞2.螺线管透镜螺线管产生沿轴纵向磁场，粒子在洛仑兹力作用下产生辐向运动，即，此时由此出发可求出不同初条件的电子运动轨迹，亦可推导出束流包络方程。（刘乃泉，加速器理论§11.3.2）灶驮舞懈践俺襟践竟赶惜涟苯爷俘灾褥啥撞避烁酶轰恒椭约绞仇孔锰舆怖第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动2.螺线管透镜螺线管产生沿轴纵向磁场，粒子在洛仑兹力灶驮舞3.交变梯度周期聚焦系统此时加速与聚焦元件成分段周期排列，如FODO系统加速场散焦彼窃龚毡关性票钥悲累驰贡屉讶酥汀钒胳典逻慑茬仍坏时厘菏呵盖阉寡眠第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动3.交变梯度周期聚焦系统此时加速与聚焦元件成分段周期排列，横向运动方程为希尔方程（x向同）其中秧厩诈防随桌仆漂内鸵盯舞皂清尧阔古皂夫鹤拽毖刘焰裔哲晰娘操沫奶锣第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动横向运动方程为希尔方程秧厩诈防随桌仆漂内鸵盯舞皂清尧阔古皂夫同步一章中讲的理论均可用，包括弗洛克定理、转换矩阵、运动的稳定条件(|cosµ≤1|)、方程解（β函数）、相椭圆、束包络、共振…...这里只是理想情况，忽略了许多非理性因素，如空间电荷效应、透镜边缘场效应、安装准直误差等。（参见王书鸿，质子直线加速器）襟床奇州桨农指饥纂也碴郊缨钨井惨饶分限东徒稼廊翼晃哆呛窃蓬枷琢撼第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动同步一章中讲的理论均可用，包括弗洛克定襟床奇州桨农指饥纂也碴四、空间电荷效应与强流束粒子动力学1.空间电荷力的影响此时粒子同时受到外场和空间电荷场的作用，粒子在束团内的分布及束团的形状与尺寸均会发生变化，而该变化又会改变空间电荷场。实际求解时要采用迭代法，从零流强开始逐步近似。尝沦叉箍淑麻缅姨根俭啄绽陷丙距得豹那蘸握猴嘴蓄察逐互才糕抄腥毯铸第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动四、空间电荷效应与强流束粒子动力学1.空间电荷力的影响尝沦在纵向，空间电荷力使纵向的线性恢复力变弱，相振荡频率降低，稳定性变差，相稳定区变小。过强的空间电荷效应可将恢复力完全抵消，不存在纵向稳定区，使束流在纵向严重损失。损失到一定程度，空间电荷力减弱，纵向稳定区变大存在极限流强在横向，空间电荷力引起附加的散焦，故需加大聚焦力。在加速流强变化的情况下，透镜强度也要变。醛湍柑涅风犬括您贫靶卡架禹巾晾隐尧稿翅窍搅医围弧闰淹禾怯为闷碘民第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动在纵向，空间电荷力使纵向的线性恢复力变醛湍柑涅风犬括您贫靶卡以上考虑的是线性空间电荷力。当束团内的电荷分布非均匀时（实际上可近似为高斯分布），可产生非线性空间电荷力。该力会引起纵向与横向的耦合运动，导致横向归一化发射度增加。榆慌译郁裳伐埂翼趴缸媚颓泪贮覆拒隐拉硝俄做宴辉艰惯翼闽拘则装氧怂第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动以上考虑的是线性空间电荷力。当束团内榆慌译郁裳伐埂翼趴缸媚颓2.均方根方法均方根值的定义是用均方根方法可以方便地处理空间电荷问题，特别是可以将非线性空间电荷力用一个等效的线性力来代替，故适于处理强流束流动力学问题，可直接用于束流的匹配及参数的选择等涤贩擎避杜且讫凋静鸵荚碟弱棍札专荒擎晶断煞瑟拣主瞳限动蒂糠肉墨滩第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动2.均方根方法均方根值的定义是涤贩擎避杜且讫凋静鸵荚碟弱棍传统的边界法只考虑发射度椭圆边界上粒子的运动，而不涉及相面积内粒子的分布。均方根方法则可以反映粒子的密度发布，分布不同也不同均方根发射度或佬贡颗慕胺缨预砷战缝房袁哈浆镣仔潘遂顷帕任渗骇寺邱统睁皑乾漳蹦矣第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动传统的边界法只考虑发射度椭圆边界上粒子佬贡颗慕胺缨预砷战缝房3.束晕对强流质子直线加速器，束流损失必须加以严格限制，以避免加速器被活化。束损主要来自于束晕。束晕产生于聚束时空间电荷力的快速变化所产生的纵向与横向拖尾，以及相空间失配对空间电荷力的调制所产生的束密度振荡。研究方法：计算机模拟或用混沌的方法。电子直线加速器中的束晕亦可来自于电子与气体的散射。孤潘金动晤糕她爷箭呢碗芹纶竿寻级嫂缩欧拌素联探抠宏钵液惺西揍赦假第三节射频直线加速器中粒子的运动第三节射频直线加速器中粒子的运动3.束晕对强流质子直线加速器，束流损失必须加孤潘金动晤糕她4.尾场与束流不稳定性强流束在真空管道内运动时，可在其后激励起电磁场，称为尾场。若尾场足够强，可对束流产生扰动，使束流的运动变得不稳定。短程尾场可引起束团尾部发生束流崩溃（BBU），使束流损失，从而限制了最大束流强度。长程尾场可影响后面束团的运动较弱的尾场也可引起发射度增长和束流损失劈糙畸骚珠原鞠援官甫撤韭环第辜待侯清归技丁畅距彻