结构力学弹性力学部分

1、结构力学弹性力学部分第1页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二结构力学教程 一、弹性力学基础 弹性力学是固体力学的一个分支学科，它研究弹性体在外力和 其它外部因素作用下所产生的变形和内力。二、结构力学 结构力学是工程力学的一个分支，它研究结构(杆系结构、薄壁结构等)在外力和其它外部因素作用下所产生的变形和内力。结 构 力 学第2页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二三、研究方法对比结构力学教程 数学方法位移法应力法应变函数法等工程方法力法静定结构静不定结构位移法等结 构 力 学第3页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二 基本假定 基本

2、方法 基本概念弹性力学第一部分 基本方程 基本解法 基本问题 能量原理第4页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二1、研究内容研究对象：材料力学研究杆状弹性体在拉伸、压缩、剪切、弯曲和扭转作用下的变形和内力。弹性力学研究的对象则没有形状的限制。 第一章 弹性力学础 第一章：弹性力学基础 第一节 引 言 第5页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二1、研究内容研究方法：材料力学除了采用一些基本假设外，还引进一些关于变形状态或应力分布的补充假设。弹性力学并不需要引进这样的假设。 例如 第一章：弹性力学基础 弹性力学的研究方法更为严密，所得的结果也比材料力学精确。

3、 第一章 弹性力学础 第一节 引 言 第6页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二连续性假设 认为构成物体的材料是密实无间隙的连续介质。因此，物体中的应力、应变、位移等物理量就可以看成是连续的，在数学上可以用连续函数来表示。第一章：弹性力学基础 材料的匀质和各向同性假设 匀质指物体内各处材料的力学性质都相同，与各点的空间位置无关。各向同性指在物体内任一点处材料在各个方向的物理性质都相同。因此，反映这些物理性质的弹性系数不随坐标和方向而改变。2、弹性力学的基本假设 第7页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 2、弹性力学的基本假设 完全弹

4、性假设 假设材料是完全弹性的，且服从虎克定律定律，物体在外力作用下变形，除去外力后，物体完全恢复原状，没有任何剩余变形。同时应力与应变成正比。 小变形假设 假设物体在外力作用下引起变形而产生的位移，与物体最小特征尺寸相比是很微小的。这样，在研究物体受力后的平衡状态时，可不考虑物体尺寸的变化，而应用变形前的尺寸，这样就使得弹性力学的微分方程成为线性的。 第8页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 外力 作用在物体上的外力可分为体力和面力。 体力：是分布在物体整个体积内的力，如重力、惯 性力等。大小的表示、方向的表示、 量纲 为力长度3。 面力：是作用于物体

5、表面上的力，如流体压力、接 触力等。大小的表示、方向的表示、 量纲 为力长度2。 3、弹性力学中基本概念 应力 物体受到外力作用会在其内部引起应力。第9页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 应变弹性体受力后，它是形状和尺寸都要改变，这种改变可以归结为长度的改变和角度的改变。 3、弹性力学中基本概念 各线段每单位长度的伸、缩称为正应变，用表示。 每两线段之间直角的改变称为剪应变，用表示。 第10页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 位移 物体受力后，它内部各点将发生位置的移动。物体内任一点的位移用它在x、y、z三

6、坐标轴上的投影u、v、w来表示，沿坐标轴正方向为正，反之为负。这三个投影称为该点的位移分量。 3、弹性力学中基本概念 一般而言，弹性体内任意点的体力分量、面力分量、应力分量、应变分量和位移分量都是随点的位置不同而改变的，因而，都是点位置坐标的连续函数。 以下的问题：就是寻求体力分量、面力分量、应力分量、应变分量和位移分量四类分量之间的关系。第11页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 现在的问题 就是寻求体力分量、面力分量、应力分量、应变分量和位移分量四类分量之间的关系。第12页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础

7、 材料力学：采用截面法。弹性力学：采用微元体法。4、弹性力学的基本方程 平衡方程 外力应力几何方程 位移应变物理方程 应力应变第13页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 平衡微分方程第二节 基 本 方 程 力矩平衡方程第14页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 平衡微分方程第15页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 2.1、几何方程 正应变剪应变第16页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 2.2、刚体位移和位移边界条件 当物体的

8、位移分量给定时，应变分量就完全确定了。 反过来，当应变量给定时，位移分量却不能完全确定。 平面刚体位移 ： 以xoy投影面内PAB位移为例。令其应变分量为零来求出相应的位移分量 第17页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 2、几何方程和变形协调方程 2.1、几何方程 几何方程: 研究应变分量和位移分量之间的关系.在外力作用下，弹性体发生变形。弹性体中任一点P0，变形后移到了点P1，矢量就是点P0的位移，它在三个坐标轴上的投影分别用u、v、w表示，它们都是坐标的函数，见右图 第18页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学

9、基础 2.3、变形协调方程 由几何方程可见，六个应变分量完全由三个位移分量对坐标的偏导数确定。因此，六个应变分量不是互相独立的，它们之间必然存在一定的关系。从物理意义上讲，就是在变形前连续的物体，变形后仍是连续的。 第19页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 2.3、变形协调方程 第20页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 3、物理方程 前面导出了平衡微分方程和几何方程，适用于任何弹性体，与物体的物理性质无关。但仅有这两组方程还不能求解，还必须考虑物理学方面，建立起应变分量与应力分量之间的关系，这些关系式称为物

10、理方程。 第21页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 3、物理方程 对于各向同性弹性体，可以证明仅有两个独立的弹性常数，其应变分量与应力分量之间的关系如下：右式也称广义虎克定律。式中E为材料拉压弹性模量，为泊松比，G为剪切弹性模量，而且三者之间如下式：第22页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 3、物理方程 以应力分量来表示应变分量的，若用应变分量来表示应力分量，其物理方程为 第23页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 3、应力边界条件和圣维南原理 边界条件圣维南原理

11、位移边界条件应力边界条件 如果把作用在物体的一小部分边界上的力系，用一个分布不同但静力等效的力系（主矢量相同，对同一点的主矩也相同）代替，则仅在此边界附近的应力分布有显著的改变，而在距该区域较远的地方几乎没有影响。 第24页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 基本方程小结第25页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 第三节 平 面 问 题 1、平面应力和平面应变问题 平面应力问题平面应变问题几何特点厚度远小于板的长度和宽度 纵向尺寸远大于横向尺寸 受力特点面力、体力平行于板平面且沿板厚均匀分布面力垂直纵向且沿长度

12、不变，约束条件沿长度也变应力、应变特点只有面内应力分量x、y、xy存在，应变z和位移w不为零 只有面内应变分量x、y、xy存在，应力z不为零第26页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二2、平面问题的基本方程 （推导） （简化25） 第一章：弹性力学基础 平衡方程 力边界 位移边界 几何方程 变形协调方程 第27页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平面问题的物理方程第一章：弹性力学基础 平面应力平面应变第28页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 2、平面问题的基本解法位移法: 以位移分量u和v作为基本未知函数，利

13、用几何方程和物理方程，将应力分量用位移分量来表示，代入平衡微分方程、应力边界条件，就得到以位移分量为未知函数的定解方程、以及力边界条件。位移法、应力法、以及应力函数法第29页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 2、平面问题的基本解法应力法：以应力分量作为基本未知量，利用平衡微分方程和变形协调方程可共同确定这三个未知函数。在这三个方程中，两个平衡方程本来就是用应力分量表示的，尚需将应变分量表示的变形协调方程改为用应力分量表示，得到所需的第三个方程。 位移法、应力法、以及应力函数法第30页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性

14、力学基础 2、平面问题的基本解法应力函数法: 位移法、应力法、以及应力函数法逆解法 、半逆解法 第31页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 1.4 用直角坐标解平面问题 一、多项式的应力函数:假设体力不计，即X=Y=0 1、一次式： 2、二次式： 3、三次式： 4、四次式或四次以上多项式应力函数 ： 第32页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 有一矩形截面的简支梁，长度为2l，高度为h，宽度取1，略去体力，受均布载荷q作用（如下图）。试求梁的应力、应变和位移分量。 二、承受均布载荷简支梁的弯曲 解 第33页，共

15、80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 一、极坐标中平面问题的基本方程 1.5 用极坐标解平面问题 平衡方程 第34页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 几何方程 1.5 用极坐标解平面问题 径向位移环向位移第35页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 几何方程 1.5 用极坐标解平面问题 物理方程 第36页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 二、极坐标下的应力函数和变形协调方程 1.5 用极坐标解平面问题 常（无）体力情况下 第37页，

16、共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 三、应力与极角无关的问题 1.5 用极坐标解平面问题 有些问题应力的分布对称于通过坐标原点o并垂直xoy平面的z轴，在这种情况下，应力与极角无关，而仅是r的函数，且由于轴对称，剪应力r =0，只有正应力r和。因此，应力函数也与极角无关，只是径向坐标的函数。 第38页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 三、应力与极角无关的问题 1.5 用极坐标解平面问题 无孔无体力，唯一可能的应力是均匀受拉或均匀受压；有孔则有其他解答。 第39页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，

17、星期二第一章：弹性力学基础 四、承受均匀压力的厚壁圆筒 1.5 用极坐标解平面问题 图1-19边界条件为:在r=a处，r =qa, r =0在r=b处，r =qb, r =0第40页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 四、承受均匀压力的厚壁圆筒 1.5 用极坐标解平面问题 1、圆筒只受外压 第41页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 四、承受均匀压力的厚壁圆筒 1.5 用极坐标解平面问题 2、圆筒只受内压 第42页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 五、孔边的应力集中

18、1.5 用极坐标解平面问题 第43页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 五、孔边的应力集中 1.5 用极坐标解平面问题 应力解为: 孔边各点处应力分量r和r均为零, 的分布规律为:Y: X: 第44页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 六、等厚度旋转圆盘中的应力 1.5 用极坐标解平面问题 由于圆盘本身和受到的离心力都对称于圆盘的旋转轴，故为轴对称平面应力问题。不过和前面不同的是，体力不等于零，而是离心力。因轴对称，应力、应变和位移都与极角无关，只是r的函数。而平衡微分方程变成如下单个方程，第二式自行满足。第4

19、5页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 六、等厚度旋转圆盘中的应力 1.5 用极坐标解平面问题 实心圆盘空心圆盘第46页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第一章：弹性力学基础 1、四个基本假定 小结 2、三类基本方程 3、两类边界条件 4、两种平面问题5、三种基本解法 6、用直角坐标解平面问题 7、用极坐标解平面问题 连续性假定均匀各向同性假定小变形假定完全弹性假定 平衡微分方程几何方程、变形协调条件物理方程力边界条件位移边界条件平面应力问题平面应变问题位移法应力法应力函数法受均布载荷简支梁的弯曲 三个例子 第47页，共80页，2

20、022年，5月20日，18点58分，星期二Thank you very much!第48页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二第49页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二材料力学解弹性力学解例1第50页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二例2第51页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平衡微分方程的推导 第52页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平 衡 微 分 方 程第53页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二力矩平衡方程的推导 第54页，共80页，2022年，5月20日，

21、18点58分，星期二剪应变推导第55页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平面刚体位移的推导第56页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平面刚体位移的推导 对于一般的三维弹性体，如果令其六个应变分量均为零，采用与上述类似的方法，可求出体内各点的位移分量，下式中u0、 v0、 w0分别为弹性体沿x、y、z三个坐标轴方向的刚体平动，x、y、z分别为弹性体绕x、y、z三个坐标轴的刚体转动。 第57页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二应力边界条件的推导 第58页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二应力边界条件的推导 第5

22、9页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二圣维南原理应用举例 圣维南原理虽然至今还没有得到确切的数学表示和严格的理论证明，但是，大量的实际计算和实验结果都证实了该原理是正确的。 第60页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平 面 应 力 问 题 只有面内应力分量x、y、xy存在，并且由于板很薄，只是坐标x、y的函数，而与坐标z无关。 但应变z和位移w不为零。 第61页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平 面 应 变 问 题 柱形体无限长任一横截面皆为对称面，即w = 0、 z=0。由对称条件知zx和yz也为零。故只有平行于xoy坐标平

23、面的三个应变分量x、y和xy。 但应力z一般不为零。 第62页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二平面问题的平衡方程的推导第63页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二位移法第64页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二应力法平面应力：将物理方程变形协调方程由平衡微分方程消去上式中的xy第65页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二 在一般情况下，平面应力问题归结为联立求解平衡方程（1-7）和变形协调方程（f）；平面应变问题则是求解平衡方程（1-7）和变形协调方程（g）。 当体力为常值时，两类平面问题统一于求解平衡方程（

24、1-7）和变形协调方程（1-13）。并使所得的解答满足应力边界条件（1-8）。 用应力法求解常体力的弹性力学平面问题时，所用的平衡方程、变形协调方程和边界条件都不含有反映材料性质的弹性常数，因而在解答中也不含有弹性常数。这表明，平面问题的应用分量x、y和xy与弹性体的材料无关。这在进行平面问题的模型试验时，利用透明材料代替物体原来的材料制作模型，用偏振光测应力，就是以上述结论为根据的。 应力法第66页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二应力函数法 特解： 通解： 第67页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二应力函数法 应力函数法求解：求解应力函数表示的变形协调方程。第68页，共80页，2022年，5月20日，18点58分，星期二2、二次式： 应力分量x=0、y=2a,xy=0。对应矩形板在y方向受均布拉压载荷的问题（