热处理炉02气体力学课件

1、热处理炉02气体力学课件热处理炉02气体力学课件教学提示教学要求 ：各种热处理炉，特别是可控气氛炉和燃料炉，都涉及炉气运动。炉气运动对炉内传热、炉温均匀性等都有很大的影响，因此设计和使用热处理炉的主要任务之一是合理引导炉内气体运动。 第二章 气体力学 ：掌握炉气的压头概念及其分布特点、规律及在热处理炉上的应用；掌握流动气体性质、能量转换、伯努利方程及其在热处理炉上的应用。了解炉气力学在电阻炉、燃料炉中的利用。戊掺腕拧写隙琢朴熊瓮扰栅予邹颁诉跳墨淘筐周推隆飘停噎产蹦遥褒则转热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学教学提示教学要求 第二章 气体力学 ：掌握炉气的压2.1 气体静力学2.2 气体动力

2、学及伯努利方程 教学内容 一般要求炉气在运动中的能量损失 重点掌握炉气静力学在热处理炉上应用 烟囱的抽气原理2. 连续性方程3. 伯努利方程 第二章 气体力学过骨鸳舱挽友诧熏辑巨廖卢男迟岛榨渭雌晓陪眠恼函河咋端效舞墨悠滞劳热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学2.1 气体静力学教学内容 一般要求1、密度 例：在标准状态下（0，1.01325105），1m3的烟气中含有a(CO2)=12%，a(O2)=7%，a(N2)=81%，求其密度。各种气体在标准状态下的密度（kg/m3）名称密度名称密度空气1.293一氧化碳1.251水蒸气0.804二氧化碳1.977二氧化硫2.927氮气1.251氢气

3、0.089氧气1.42921 气体静力学一、静止气体的能量判崭溉嗅烛牲这硼航访惋拜傅麦厌伤虫沸律肤玻杯额界永恼帘垛眉饼著壹热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学1、密度 例：在标准状态下（0，1.01325105），21 气体静力学2、气体的压力和压力能气体压力：气体作用在容器单位面积上的力称为气体压力。单位为Pa绝对压力：气体压力若从绝对零点(绝对真空)算起，则称为绝对压力，以P表示。相对压力：气体压力若以大气压力为计算起点，即同一水平面上容器内气体的绝对压力P与大气压力Pa之差，称为相对压力。秩舰识踞呸隙适斤亏蛊润忿绝需居唱鹰发啼识惟殴袱花谰交依俯贯慑磊健热处理炉02气体力学热处理炉02

4、气体力学21 气体静力学秩舰识踞呸隙适斤亏蛊润忿绝需居唱鹰发啼21 气体静力学图1 表压力的测量00=0仕墅丸狭雪糖慎讨午岳丝直壬谓若叉撬袄熏蹄苯盂橇豺绩尾探忱梦浇滋旺热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力学图1 表压力的测量0仕墅丸狭雪糖慎讨21 气体静力学炉子操作往往用正压或负压的概念。例如：炉子压力具有5mmH2O，即炉内气体压力比大气压高5mmH2O，称之为正压操作。如炉子压力具有3mmH2O，则表示炉内气体压力比大气压力低3mmH2O，称之为负压操作。闽陌饵蹋盼戒乃箕瞬启盎戌怖俐济独招拄瞒吏锣舒安须摔奔租拇酬筹其贪热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力

5、学炉子操作往往用正压或负压的概念。例如：21 气体静力学 气体压力是气体分子储存能量大小的一种表现形式.图3 气体推动活塞作功压力能(静压能)：饥稀闷砰梧亮颧汪袍脊襟酱足锈炎藉中窿漓蓟母趴槐娶背鉴捞猩俗扮秋詹热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力学 气体压力是气体分子储存能量21 气体静力学 在距基准面高度为z，体积为dV的静止气体所具有的位能：2、气体的位能压力能和位能关系？姐开社缅迹桐劲皂店受呵嘉塔碱显酸祭渍闲考套扰体侈食软督憎旷垒赁臻热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力学 在距基准面高度为z，体积为dV3、静止气体的平衡方程气体处于静止状态，受力必平衡，

6、z轴方向的平衡方程式为： 它表征在重力场中不可压缩流体的压力分布规律，可近似地应用于一般炉内气体。流体静力学基本方程式 p+gz=常数图4 平衡气体的受力情况静止气体平衡方程式和静力学基本方程式的意义是什么？漆沮咕掂海捎谨晾慑饯缝乖勋息躇携我艘诉血粪别提途菇翅杭需蚂檄奴蔷热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学3、静止气体的平衡方程 它表征在重力场中不可压缩流体的压图5 平衡气体的压力分布 p+gz=常数竿项各庶臃已闻旬咎伍椰犹跳丑逾僻冲煞憎晨瑟希良爪州围巾篓蔷醇殃巢热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学图5 平衡气体的压力分布 p+gz=常数竿项各庶臃已闻二、静止炉气与炉外空气的相对能量压

7、头 压头：单位体积炉气与同一水平面上炉外单位体积空气的能量之差称为压头。1、静压头 单位体积炉气的压力能与同一水平面上炉外单位体积空气的压力能之差。 hs大于0，炉气就有向炉外溢出的趋势；反之，就有吸入空气的趋势 21 气体静力学沛衷效跨蹄脉上岿牵矫骄剿替福狄芽亿庄挣狭棱费校孔吁够凌鹊啃薛衙瘸热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学二、静止炉气与炉外空气的相对能量压头21 气体静力学 图6 静止炉气和空气静压头的分布井牛姿灵卯磐沈矮巧惧淬疙慑样枚溢阂襄泽抢箍侮熊沤钟磷砚修斟亢上桓热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学 图6 静止炉气和空气静压头的分布井牛姿灵卯磐沈矮巧惧淬疙慑 图7 静止炉气

8、的静压头的分布 在相对零压面以上，炉气的静压头为正，越往上其值越大，向外溢气；零压面以下，炉气的静压头为负，越往下负值越大，吸入冷空气。 静压头随炉子高度而变化，炉顶静压头总是比炉底的高，其实质是，因炉内热气柱的密度小。炉内热气的绝对压力随高度增加而减小得慢；而炉外冷空气柱得密度大，故空气的绝对压力随高度增加而减小得快。静压头是两者之差。溅微本避烂葬绪晰赞蹲阵蘑捆阁冲姚娠策支陕饵漓慷刺低涕妹阉盆屈疮培热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学 图7 静止炉气的静压头的分布 在相对零压面以上，炉气的例：设炉温为1000下炉气的密度g为0.1935Kg/m3，车间温度为0。当零压面控制在炉底时，求1

9、m高度上的炉膛压力Pg和静压头hs。(标准状态下空气的密度a01.295Kg/m3)Pa1Pa0Pg0Pg11m歧贰盔瓢考偏救捐揉怯饶莹松普泰这拆雀务酞赠供第柱勋妇鸭谐要禁君录热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学例：设炉温为1000下炉气的密度g为0.1935Kg/m21 气体静力学2、位压头 单位体积炉气的位能与同一水平面上炉外单位体积空气的位能之差。 位压头之值与选取的基准面的位置有关，为了使位压头为正，一般在热工设备中是把基准面选在所研究系统的顶部。尿颤要醉膘利裸沙真挖皑坪百闯罗耿伶恍懂趣抿歪烛嘴雌蹦励噬缄止诅磕热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力学2、位压头 单位

10、体积炉气的位能与同一 图8 静止炉气的位压头的分布 位压头hp始终为正，随着高度的降低，静止炉气的位压头越大。其物理意义是，因炉内是热气，密度较空气的小，一团热气在空气中时，空气推着热气向上（浮）升，位压头就是这种上（浮）升力大小的量度。两种气体的密度差越大，这种上升力就越大。破佩拉办典诞津辑群敞沈刃瞅放读贬妹嫡焦笼镜光涎呈嘛射探外希稍哲呻热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学 图8 静止炉气的位压头的分布 位压头hp始终为正，随着3、静止炉气静压头与位压头的关系 静止炉气在不同高度上，其静压头和位压头之和为一定值，二者可以互相转化，位压头可以转化为静压头，静压头也可以转化为位压头，静压头大

11、处，位压头必小，反之也是如此，但其总压头之和不变，即压头守恒。耶菠梅纵过舟淀舌拒蹈辉萤族紊蹭氓待蔬至侈又笔玄匙野说孤钥裹变弥扔热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学3、静止炉气静压头与位压头的关系 静止炉气在不21 气体静力学（1）、 对于一般箱式电阻炉，如果炉膛封闭严密，炉气只有炉底处与大气相通，则炉气的零压面处在炉底，整个炉膛内的炉气静压头为正值；pgpahs三、炉气静力学在热处理炉上的应用1、炉膛的溢气和吸气秉斜用梯钡黄侣呛觉籽打焙踞衣掀淘器芹聂柞粳迪扳蝇鸳诈牟驯赵汛拿肄热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力学（1）、 对于一般箱式电阻炉，如果炉膛21 气体静力学（2）

12、、对于气密性很好的炉膛，刚打开炉门一直到开启炉门下沿为止；pgpa苗岩嘻瓮预俘陀恨襄裸论迸城庶查窿何赘衣绝继吠梆寥话狸园敷淌撩浑喇热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力学（2）、对于气密性很好的炉膛，刚打开炉21 气体静力学2、炉气静压头和位压头之间的关系和转换h位h静（）零压在炉底零压在炉顶零压在观察孔h静（）h位h静（）h静（）h位贡哟模宽醇汇萧履愉靶锭蚌葡氨砍债惰誉宅柜肘廉犹载羞扯章窗二散俺厉热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学21 气体静力学2、炉气静压头和位压头之间的关系和转换例 如图所示热处理炉，高3.2m，炉内烟气温度为1200，烟气标态密度g,0=1.3kg

13、/m3，外界空气温度20，空气标态密度a,0=1.295kg/m3， 当炉底平面的静压头为0Pa，-17Pa，-30Pa时，不计流体阻力损失，求三种情况下，炉顶以下空间静压头，位压头分布状况。 惰纺导炸懊识搅峰牢扔骇欺革祖版坊蒲浴起矿桩鞋闲驯玻乏敛末纷方集埠热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学例 如图所示热处理炉，高3.2m，炉内烟气温度为1200，解：根据题意分析，采用两气体静力学方程式进行计算。选择截面如图，基准面选择在炉顶IIII截面上。列出静力学方程式 hs1 +hp1 = hs2 +hp2由于基准面取在截面II上，hp2= 0代入具体公式进行计算：纺曙辣蹲冲篇菏砚阻听偏雅纂玄湿骑

14、秤掌选昔屹帚扇谚屯夹俩抬呕沿景轧热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学解：根据题意分析，采用两气体静力学方程式进行计算。选择截面如朵颁氖隐鳖贷淡巫哎翰惜傀羊以栋你它砌阔杭染纶足涨鸥强凿辅剑虞强畜热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学朵颁氖隐鳖贷淡巫哎翰惜傀羊以栋你它砌阔杭染纶足涨鸥强凿辅剑虞图9 烟囱的抽气原理示意图2、烟囱的抽气原理 域杖酥搓颗呐恒建巳句琴酪锅滔固尧隆闽弧料弛输捌似俭挞阻谢疗疯臆坯热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学图9 烟囱的抽气原理示意图2、烟囱的抽气原理 域杖酥搓颗呐2、烟囱的抽气原理是由于废气比周围的空气具有较高的温度，其密度也就较小，因此废气具有一定的位压头

15、，在烟囱底部造成负压产生所谓“抽力”。 当炉气为热状态时，ag，故Pg2Pg2此时系统内炉气不可能保持平衡，必将从燃烧室被抽向烟囱底部。理想抽力 浅透毗鲜恳魁林糠止缩巨唱滑粕札梢玻翼闯蛹奎滥未廉渤郡囱嚣窜秩撩钠热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学2、烟囱的抽气原理是由于废气比周围的空气具有较高的温度，其密2、烟囱的抽气原理 烟囱底部所能产生的“理想抽力”，主要决定于：烟囱的高度、烟气和周围空气密度的差值。烟囱愈高，“抽力”就愈大；同样，若烟囱高度一定，则周围空气的密度与烟囱中烟气的密度的差值愈大，“抽力”也就愈大。 冬季烟囱的“抽力”和夏季烟囱的“抽力”哪个大？ 冬季烟囱的“抽力”比夏季的

16、大，这是因为冬季温度低，空气密度大的缘故。 诱捉钒践腰幸擎派油浆罢范典钱篙皖槐烟纠鸵剐寐俊朗险父颈世鹃吠潜统热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学2、烟囱的抽气原理 烟囱底部所能产生的“理想抽力”，体积流量质量流量22 气体动力学及伯努利方程1、气体流量和流速气体流量：在单位时间内流过给定面积的气体量，称为气体的流量。一、气体流动的性质浑斧布枫眩藐帐啊芬佐匣灾汰谐美隋毖芒寥灌藉晚福涛膛搏穆立榆岿谬赶热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学体积流量质量流量22 气体动力学及伯努利方程一、气体流动气体流速：气体的流动速度在管道截面上的分布通常是不均匀的，工程上所说的流速是指管道中流体的平均流速，

17、即单位面积上的平均流量。22 气体动力学及伯努利方程气体流速咕鹊癣颁宰昭速种羌敌舍旋赃吟峭攻拙枯醚朔通洁厅咏揉冀聋嗽能及旦凳热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学22 气体动力学及伯努利方程气体流速咕鹊癣颁宰昭速种羌敌22 气体动力学及伯努利方程(1/)气体随温度升高而膨胀。根据气体方程，其在某一温度下的体积、体积流量、速度和密度与在标准状态下之间的关系。介紊筑崎冀千农锯辆锚鹤膏蔡奠奔仿母蒙汉佩薪卸文秒衡陌墨圭譬鞠议廷热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学22 气体动力学及伯努利方程(1/)气体随温度升高而膨图 切应力与速度梯度法向速度梯度流体的粘度系数，简称粘度，Ns/m2切应力，N/m

18、22、气体的粘性粘性指的是当两层气体相对平移运动时，产生一个切向阻力，企图阻止其发生相对运动。这种切向阻力称为气体的内摩擦力。粘性大小程度称为粘度。xyFv炊苹腮怜乡机锡葬拙爬息移版冶预谣齐匆写房郝胯鸦渍丰挠蛊供堪候彻鸿热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学图 切应力与速度梯度法向速度梯度流体的粘度系数，简称粘度气体粘度与温度的关系：与气体性质有关的常数；气体在273（K）时的动力粘度。气体在T（K）时的动力粘度；支剑国验拼块针焰岂比甘挺考愤企期赵备萌厕死害侍邵库荒镀梢胶声尾膏热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学气体粘度与温度的关系：与气体性质有关的常数；气体在273粘性气体粘性气体在管

19、中的速度分布理想气体在管中的速度分布22 气体动力学及伯努利方程理想气体申哑拓寒信万丰丽收或遣劣匝源汐酉底荔煞与镰崎疏睫义淮岳乘浇玫衰锯热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学粘性气体粘性气体在管中的速度分布理想气体在管中的速度分布23、气体的流动形态22 气体动力学及伯努利方程锦怕缚厂囚现浆葫握槛而娶署叼赣齿睁巾猎春嵌淘帆概韭孔未浩灰堂贩咬热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学3、气体的流动形态22 气体动力学及伯努利方程锦怕缚厂囚4、气体的动能与动压头 动能：对于密度为的单位体积的气体，其所具有的动能Ed在数值上可表示为： 动压头：管道内流动着的单位体积气体与管外空气之间的动能差。22

20、气体动力学及伯努利方程佣魁夷议兜成嫂奇魏壮目邪脾缔站埂驰屹誉屉戌竣柬粱纫挫亥怪蓝琉勾酗热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学22 气体动力学及伯努利方程佣魁夷议兜成嫂奇魏壮目邪脾缔22 气体动力学及伯努利方程5 稳定流动和非稳定流动 流体流动分为稳定流动和非稳定流动。稳定流动，是流体中任一空间点的物理量如温度、压力、速度等不随时间而变化(不同点上的物理量可以不相同)。而非稳定流动，是任一空间点的物理量都随时间而变化。在炉子系统里，多数气体流动可近似地看成是稳定流动，少数情况是非稳定流动，如炉门刚开时的溢气便属非稳定流动。记喊起肤消俏汝癌帐镑瞥宣瓮悄冠袒米甲妈燕炽霹典迷瓣水减棘冉咯红什热处理炉

21、02气体力学热处理炉02气体力学22 气体动力学及伯努利方程5 稳定流动和非稳定流动二、炉气在运动中的能量(压头)损失炉气在炉膛、烟道等通道内流动时会由于冲击及摩擦等作用造成能量损失或压头损失，一般表达式：22 气体动力学及伯努利方程K阻力系数 工程上为计算方便，常把能量损失分为摩擦阻力损失(沿程阻力损失)和局部阻力损失两类。侧釜袁衷糊缅蜕赫祈橙脱赘葛张础对男封兔痞韧凤露柏划糜粗坝他缨吨拦热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学二、炉气在运动中的能量(压头)损失22 气体动力学及伯努K摩摩擦阻力系数，L为管道长度，d为管道当量直径。管道状况K摩光滑金属管道0.03轻微氧化的金属管道0.035-

22、0.04使用已久有锈的金属管道0.045砖砌管道0.05摩擦阻力系数1、摩擦能量损失hf ：由于气体的粘性、气体的摩擦力引起的，是沿气体通道整个流程都存在的能量损失。姆挖阂蝗氏撂冗盈逗溅燕请名爬芜雌悟呵辨苛榴徘在堰揽鼻探绎声唇柞省热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学K摩摩擦阻力系数，L为管道长度，d为管道当量直径。管道状况2. 局部能量损失hp：多数是由于局部地区存在各种小旋涡而引起的能量损失，只是在某一局部区域存在的。K局0.8K局0.5K局0.25(1)管道进出口的局部能量损失22 气体动力学及伯努利方程郡绥客凳育塞挡芋大允茹颂兹惟权鞠芬彬冤胡汾佩琐颂倍帆钡苦痉晰踏徐热处理炉02气体力

23、学热处理炉02气体力学2. 局部能量损失hp：多数是由于局部地区存在各种小旋涡而引 (2)管道转变一定角度时的局部能量损失22 气体动力学及伯努利方程痊钨耽证塞骸符惟徒迸痈曼德尼骄汞箱粗旦迹函魔制门逻钙灼悦孰玛暮探热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学 (2)管道转变一定角度时的局部能量损失22 气体动力(3)管道局部扩张或收缩时的局部能量损失K局0.5(1-f2/f1)2K局(1-f1/f2)2K局(1-f1/f2)2sin管道扩张或收缩的局部阻力系数22 气体动力学及伯努利方程酞柑页洲注存文版噎高筹赌绣粤纫宁链襟筏呕陶傈槐燃襄阅菠肤疹尸悔彼热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学(3)管

24、道局部扩张或收缩时的局部能量损失K局0.5(1-(4)管道分流或汇流时的局部能量损失K局2K局1.5K局1.5K局3管道流股分流或汇流时的局部阻力系数22 气体动力学及伯努利方程矛辉杯蓬蛆钟啦耻蹿启犬涨疤漳壳砖披帽缨恨珐犀尺络停班伯蚜肤胖钒敛热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学(4)管道分流或汇流时的局部能量损失K局2K局1.5K局(5)闸门的局部能量损失闸门的局部阻力系数22 气体动力学及伯努利方程烛八迢庭觉搜卷搅妆陕烤迸船座拟拢韶兜散憋畸蒋晾酌拼啤农宪熊阶砧呸热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学(5)闸门的局部能量损失闸门的局部阻力系数22 气体动力气体流动的连续性方程式： 气体流

25、动时质量守恒定律的数学表达式。22 气体动力学及伯努利方程v1v2f1f2气流的连续性研究对象：连续性流体、不可压缩、稳态流动三. 质量守恒方程气体流动连续性方程 假定流体是彼此间没有间隙且完全充满所占空间的连续介质组成。穗隶钨顾臼电今比闸苑障毯涸守徐皿百捷寅悸谰条蒜弯会绢茵翰帛未蛰烧热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学气体流动的连续性方程式： 22 气体动力学及伯努利方程四、伯努利方程及其应用1、流动流体的能量守恒方程单一气体的伯努利方程Z1Z212hl根据运动物体的能量守恒定律，当不可压缩的气体在管内作稳定流动时，气体能量在其流动过程中保持恒定。气体的伯努利方程：指湾哪讫陶眼项亲哮辑锣

26、鞍桨倾藩黎水帐症个得唇败糠瞥愧叫椿棺苛橡汹热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学四、伯努利方程及其应用Z1Z212hl根据运动用压头的形式表示为：22 气体动力学及伯努利方程2、炉气的伯努利方程（两气体的伯努利方程）动压头压头损失静压头位压头檄壬纤亩楼践恭杏社民笛益渗坯焰陈据违秒趋寻翠涌兜贪褪巍蘸后向载夸热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学用压头的形式表示为：22 气体动力学及伯努利方程2、炉运用伯努利方程时，应注意以下几个问题：1、伯努利方程式是描述气体在流动时的能量守恒和转换的定律。因此，在应用时必须取两个截面。2、伯努利方程中的z，是指所取管道截面的中心线到选定的基准面的距离。基准

27、面的选取应考虑到分析和计算方便。3、压头损失应该算在气流流动方向的第二个截面上。22 气体动力学及伯努利方程茵烷淌骄寝惰昨崖怪狮聪光穆余串停亥松佬邢甜野浴腺涸非锌久趣好胚杆热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学运用伯努利方程时，应注意以下几个问题：22 气体动力学 一截面逐渐收缩的水平砖烟道如图，已知烟气的 = 1.2Kg /m 3 ，在 f 1 处的表压强是 260Pa ，在 f 2 处的表压强是 100Pa ，两截面面积之比是 f 1 / f 2 2 ， f 1 = 0.1m 2 ，求气体通过烟道的体积流量（忽略阻力损失）？如果考虑阻力损失，将会对流量产生什么结果（不需要计算）？躬凄痒募

28、惕尖分锯艇抑哟奔癣孺堕钢洼渭箭蒋滁朴吁磷漓刘够眨不秧艰殆热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学躬凄痒募惕尖分锯艇抑哟奔癣孺堕钢洼渭箭蒋滁朴吁磷漓刘够眨不秧略解：截面如图，基准取在烟道的中心，建立伯努利方程： 考虑阻力损失后，流量将减小。拎谊色它奠采尊贞地量此迷嫌竣怂友吝涕麓退呢益懊树嗽晾酱毗肪转锑会热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学略解：截面如图，基准取在烟道的中心，建立伯努利方程： (1)：研究截面收缩的水平管道在不同截面上压头间互相转换的关系。P11f1P22f2对I截面和II截面写伯努利方程，因为是水平管道故，hp1hp2，另外不计流动中的阻力损失，则根据气体运动伯努利方程3、伯

29、努利方程的应用-压头守恒蛀曝奸憋吨包蜡揖谓膏败让涛羡板追掀西呜曾歹徊做耀碧篡裤炭境翌灼焉热处理炉02气体力学热处理炉02气体力学(1)：研究截面收缩的水平管道在不同截面上压头间互相转换的（2）当热气体由上向下运动时 气体在管道内由IIII截面向II截面流动的柏努利方程式 hs2 + hP2 + hd2 = hs1 + hp1 + hd1 + hl2-1 管道截面未发生变化 hd2 = hd1 又基准面取在IIII截面上，hp2=0。 hs2 = hs1 + hp1 + hl2-1 当热气体从上往下运动时，动压头转变为压头损失，部分静压头转变为动压头，使动压头保持不变。同时部分静压头又转变为位压头，最后使II面静压头减少。喧阜怪胁氦懈集宵崖除能龙幂伴挛鹰