量子力学导论chap101

1、第十章 定态问题的常用近似方法1、非简并态微扰论微扰的定义非简并态微扰展开法2、简并态微扰论简并态与体系对称性简并态微扰展开法3、变分法变分原理(Ritz) 变分法哈特利自洽场方法4、分子玻恩-(Born-Oppenheimer)近似双原子分子转动和振动5、氢分子与共价键6、Fermi 气体模型Fermi气体模型的概念电子气的磁化率内容提要1近似方法的出发点近似方法通常是从简单问题的精确解（解析解）出发，来求较复杂问题的近似（解析）解近似解问题分为两类（1）体系 Hamilton 量不是时间的显函数 定态问题1.定态微扰论； 2.变分法（2）体系 Hamilton 量显含时间 状态之间的跃迁问

2、题与时间 t 有关的微扰理论210.1 非简并定态微扰理论1、微扰的定义可精确求解的体系叫做未微扰体系，待求解的体系叫做微扰体系。假设体系 Hamilton 量不显含时间，而且可分为两部分： 设 H0 所描写的体系可以精确求解的H 是很小，视为微扰。如何求解整个体系的薛定谔方程32、非简并微扰展开法1) 薛定谔方程微扰展开设 1，可将 En 、 n 展开成 的幂级数：将 En 、 n 展开式代入上式左右两边，得略去下标 n4比较 同幂次项，得即(1)和(2)满足的方程，可得能量和态矢的一、二级修正项H0 的本征方程，零级项5根据完备性假定，可以将态矢的一级修正展开代回前面的一级修正项并计及零级

3、项，得左乘m(0)*，积分，利用 H0 的本征函数正交归一性质 2) 态矢(波函数)和能量的一级修正6其中(1) m = k能量一级修正就是微扰在零级波函数下的平均值(2) m k7在一级近似下，体系能量本征值和本征波函数为ak(1)0n = k 求和项舍去83) 能量的二级修正令代回前面的二级修正项并计及零级项、一级修正项的结果，得左乘m(0)*, 积分, 考虑其正交归一性质 9m = k在二级近似下，体系能量本征值为10总结上述, 在非简并情况下，受扰动体系的能量和态矢量分别由下式给出：要求二级数收敛。由于不知道级数的一般项，无法判断级数的收敛性，我们只能要求级数已知项中，后项远小于前项。

4、4) 微扰理论适用条件11由此我们得到微扰理论适用条件是：这就是本节开始时提到的关于 H很小的明确表示式。当这一条件被满足时，由上式计算得到的一级修正通常可给出相当精确的结果12微扰适用条件表明：(2) |Ek(0) En(0)| 要大，即能级间距要宽例如：在库仑场中，体系能量（能级）与量子数 n2成反比，即 En = - Z2 e2 /2 2 n2 ( n = 1, 2, 3, .) 由上式可见，当n大时，能级间距变小，因此微扰理论不适用于计算高能级（n大）的修正，而只适用于计算低能级（n小）的修正。(1) |Hnk| = | 要小，即微扰矩阵元要小13例1.一电荷为 e 的线性谐振子，受恒

5、定弱电场作用。电场沿 x 正向，用微扰法求体系的定态能量和波函数。解：（1）电谐振子Hamilton 量将 Hamilton 量分成 H0 + H 两部分，在弱电场下，上式最后一项很小，可看成微扰。实例14（2）写出 H0 的本征值和本征函数 E(0), k(0)（3）计算 E(1)上式积分等于 0, 因为被积函数为奇函数15（4）计算能量二级修正欲计算能量二级修正，首先应计算 Hnk 矩阵元利用线性谐振子本征函数的递推公式：16由此式可知，能级移动与 n 无关，即与扰动前振子的状态无关。17（5）讨论：1.电谐振子问题亦可在粒子数表象中求解微扰矩阵元18计算二级修正：代入能量二级修正公式：1

6、92. 电谐振子的精确解实际上这个问题是可以精确求解的，只要我们将体系Hamilton量作以下整理：20其中x = x e/2 ，可见，体系仍是一个线性谐振子。它的每一个能级都比无电场时的线性谐振子的相应能级低e22 / 22 ，而平衡点向右移动了e/2 距离。由于势场不再具有空间反射对称性，所以波函数没有确定的宇称。这一点可以从下式扰动后的波函数k已变成k(0), k+1(0), k-1(0) 的叠加看出。21例2. 设Hamilton量的矩阵形式为：（1）设c 1，应用微扰论求 H 本征值到二级近似； （2）求 H 的精确本征值； （3）在怎样条件下，上面二结果一致?22解：（1）c 1，可取 0 级和微扰 Hamilton 量分别为：H0 是对角矩阵，是Hamilton H0在自身表象中的形式。所以能量的 0 级近似为：E1(0) = 1 E2(0) = 3 E3(0) = - 2由非简并微扰公式得能量一级修正：23能量二级修正为：24准确到二级近似的能量本征值