高中物理奥赛辅导第6讲万有引力和天体运动

1、第六讲万有引力和天体运动一、知识点击1.开普勒定律第一定律（轨道定律） 椭圆的一个焦点上。第二定律（面积定律）:所有行星分别在大小不同的椭圆轨道上围绕太阳运动。太阳是在这些:对每个行星来说，太阳和行星的连线（叫矢径）在相等的时间内扫过S 1.=r sin 二相等的面积。“面积速度”西 2（ 0为矢径r与速度。的夹角）第三定律（周期定律）：所有行星的椭圆轨道的半长轴的三次方跟公转周期的平方的比值T2=常量相等。即:2.万有引力定律万有引力定律：自然界中任何两个物体都是相互吸引的.任何两个质点之间引力的大小跟 这两个质点的质量的乘积成正比，跟它们的距离的二次方成反比.MmF =G - r ,G =

2、6.67 10*N m2 / kg,称为引力常量.重力加速度的基本计算方法设M为地球的质量，g为地球表面的重力加速度.在地球表面附近（h 父R ）处:MmR2=mgGM-2- =9.8m/sR2gr在地球上空距地心 r=R+h处：M2 rgrgR2一2r=*)2gr =G在地球内部跟离地心 r处：4 二 r3。= G、r4 一=G二:r3grgrgr =g3.行星运动的能量行星的动能当一颗质量为m的行星以速度绕着质量为M的恒星做平径为r的圆周运动:L 12 cEK 二 一m 一 G2Mm2r ,式中行星的势能对质量分别为 M和m的两孤立星系，取无穷远处为万有引力势能零点，当m与M相距r时,其体

3、系的引力势能:EpMm行星的机械能:12 cE = Ek Ep = - m：- G2Mm - Mm G -2r4.宇宙速度和引力场宇宙速度（相对地球）第一宇宙速度：环绕地球运动的速度（环绕速度）第二宇宙速度：人造天体发射到地球引力作用以外的最小速度（脱离速度）第三宇宙速度：使人造天体脱离太阳引力范围的最小速度（逃逸速度）引力场、引力半径与宇宙半径.对于任何一个质量为 M,半径为r的均匀球形体系都有类似于地球情况下的这两个特征速 TOC o 1-5 h z 2GM2GMc - : r ： 2 -度.如果第二宇宙速度超过光速，即 ） ，则有关系. c在这种物体上，即使发射光也不能克服引力作用，最终

4、一定要落回此物体上来，这就是牛顿理论的结论，近代理论有类似的结论，这种根本发不了光的物体，被称为黑洞，这个临界的r2GMrg 二2-值被称为引力半径，记为c用地球质量代入，得到 rg 0.9 cm,设想地球全部质量缩小到1 cm以下的小球内，那么外界就得不到这个地球的任何光信息.M，二 r3：如果物质均匀分布于一个半径为r的球体内，密度为p ,则总质量为 3又假设半径r正好是引力半径，那么rg4 3 -2G -二 r：:3 g2crg =(,得)2此式表示所设环境中光不可能发射到超出rg的范围，联想起宇宙环境的质量密度平均值为10-29g/cm3 ,这等于说，我们不可能把光发射到1028cm以

5、外的空洞，这个尺度称为宇宙半径.二、方法演练 类型一、天体运动中一类应用开普勒定律的问题，解这类问题时一定要注意运动的轨道、面积、周期，但三者之间也是有关联的，正因为如此，解题时要特别注意“面积速度”。例1.要发射一艘探测太阳的宇宙飞船，使其具有与地球相等的绕日运动周期，以便发射一年后又将与地球相遇而发回探测资料。在地球发射这一艘飞船时，应使其具有多大的绕日速度？分析与解：如示61所示，圆为地球绕日轨道，椭圆为所发射飞船的绕日轨道，S点（太阳）为此椭圆的一个焦点，因飞船与地球具有相等的绕日周期，由开普勒周期定律：2,22T _ 4二=La3 -GMS - R3S则飞船的“面积速度”为:二 Rb

6、T可知椭圆的半长轴 a=R,两轨道的交点必为半轴顶点， 发射飞船时，绕日速度 应沿轨道切线方向，即与椭圆 长轴平行的方向.1二 R22二 R=S圆=- 0R = : o =当绕日速度的方向不同时，其轨道的短轴 一个焦点，且发射的绕日速度大小相同.例2. 一物体A由离地面很远处向地球下落，不同，但长半轴 R相同，太阳为椭圆轨道的落至地面上时，其速度恰好等于第一宇宙速度.已地球的“面积速度”为：2 T , T设A最初离地心白距离为 r,则由其下落过程中机械能守恒,应有：212 _ Mm _ Mm-m- - G G -知地球半径R=6400 km.若不计物体在运动中所受到的阻力，求此物体在空中运动的

7、时间。分析和解：物体落至地面时其速度值为第一宇宙速度值，即: 上式中R为地球半径，g为地球表面处的重力加速度。小小的圆轨道运行R1.1.S 二 一二ab abS0St = TS01.1 .-ab ab2二 abR 二 Rg，% =(3.146400 10331)2.06 103s9.8且 GM=gR2联立上三式可解得：r=2R物体在中心天体引力作用下做直线运动时，其速度、加速度是变化的，可以将它看绕中心天体的椭圆轨道运动，将其短轴取无限小。这就是我们通常所说的“轨道极限化）A物体A下落可以看成是沿着很狭长的椭圆_/ 轨道运行，其焦点非常接近此椭圆轨道长轴的 两端，如图62所示，则由开普勒第一定

8、律, 得知地心为椭圆的一个焦点.则椭圆长半轴为a=R又由开普勒第三定律，物体沿椭圆轨道运行的周期和沿绕地心（轨道不计为 的周期相等.其周期为：2二 RT =2二 uS J再由开普勒第二定律得：& T类型二、天体质量（密度）的计算问题往往是由万有引力定律和向心力公式建立天体计算的基本方程，解题时一般要注意中心天体与运动卫星关系的建立，同时还要注意忽略微小量 （次要因数）的问题，这是解决这类问题的两个非常重要的因数。例3.新发现一行星，其星球半径为6400 km,且由通常的水形成的海洋覆盖它所有的表面，海洋的深度为10 km,学者们对该行星进行探查时发现，当把试验样品浸入行星海洋的不同深度时，各处

9、的自由落体加速度以相当高的精确度保持不变.试求此行星表面处的自由落体加 速度.已知万有引力常量 G=6. 67X 10-11N m2/ kg2。分析和解：解本题的关键就在于首先要建立中心天体和运动卫星，才能运用基本方程式求行 星表面处的自由落体加速度，若把水视为运动卫星群，则关键是如何求中心天体的质量。以R表示此星球的半径，M表示其质量，h表示其表面层海洋的深度，R0表示除海洋外星球内层的半径，r表示海洋内任一点到星球中心的距离.则：则此星球表 面海洋 水的总质量为RrR0, 且R=R + h,以p水表示水的密度.m =4nR3 P7K 4 兀R3P 水=3兀 P 水(3R2h +3R0h2

10、+ h3) 333因Rh,略去h高次项，得正4叫 hMmGMG d2 =mg表g表=2由 R,R(M -m) m=mg。g。G (M-m)M2依题意：9表=90,即：R(M -m) ( M一 m)R2(R - hi)2m=42Rh-h2Gm 4np 水 R3hR2 2h将 G=6. 67X 10-11N m2/kg2 , p 水=1. 0 x 103kg/m3 , R= 6.4 x 106 m 代入得：g 表=2. 7 m/s2。类型三、天体运动的能量问题要注意在轨运行的卫星的机械能，然后利用机械能的改变及功能原理来解题，这是因为卫星的运行轨道变化既要注意其变轨机理，又要符合能量原理。例4.质

11、量为 m的人造地球卫星，在圆形轨道上运行.运行中受到大小恒为f的微弱阻力作用，以r表示卫星轨道的平均半径,M表示地球质量，求卫星在旋转一周的过程中:(1)轨道半径的改变量 Ar=?(2)卫星动能的改变量 AEk=?分析和解：因卫星沿圆形轨道运动，则 HYPERLINK l bookmark49 o Current Document 2,Mm12G = m EK =mr r ,则 2GMm2rl GMm GMmGMmE = 一二 -则卫星的机械能为 2r r 2r设卫星旋转一周轨道半径改变量为r,则对应机械能改变量为1t =r-=-工r 二r r (r ,，=r) rGMm GMm GMm ,

12、1-=(一2(r：r)2r 2 r GMm .E 2 r2r-2 二 rf根据功能原理：W= A E,即GMm .r r 2r2GMm ,负号表示轨道半径减小。(2)卫星动能的改变量为:3 - GMm GMm GMm z 11、 GMm GMm / 4-r f、 _ rEk =() %十 Ar =丁m()=2nrf2(r+&)2r 2r+Ar r 2r22r2 GMm类型四、天体运动的宇宙速度问题实质上就是两个问题：一个是摆脱引力场所需要的能量的 问题；一个是能量的来源问题。而能量要么来源于燃料，要么来源于碰撞。例5.宇宙飞行器和小行星都绕太阳在同一平面内做圆周运动，飞行器的质量比小行星的质量

13、小很多，飞行器的速率为 0 ,小行星的轨道半径为飞行器轨道半径的6倍。有人企图借助飞行器与小行星的碰撞使飞行器飞出太阳系，于是他便设计了如下方案：I .当飞行器在其圆 周轨道的适当位置时，突然点燃飞行器上的喷气发动机，经过极短时间后立即关闭发动机， 以使飞行器获得所需的速度，沿圆周轨道的切线方向离开圆轨道；n .飞行器到达小行星的 轨道时正好位于小行星的前缘，速度的方向和小行星在该处速度的方向相同，正好可被小行 星碰撞；山.小行星与飞行器的碰撞是弹性正碰。不计燃烧的燃料质量.(1)试通过计算证明按上述方案能使飞行器飞出太阳系.(2)设在上述方案中，飞行器从发动机取得的能量为E1.如果不采取上述

14、方案而令飞行器在圆轨道上突然点燃喷气发动机，经过极短时间后立即关闭发动机，以使飞行器获得足够的速 度沿圆轨道切线方向离开圆轨道后能直接飞出太阳系.采用这种办法时飞行器从发动机取得且的能量的最小值用 E2表示.问 巳为多少？分析和解：(1)设太阳的质量为 M0,飞行器的质量为 m,飞行器绕太阳做圆周运动的轨道半径 为Ro根据所设计的方案，可知飞行器是从其原来的圆轨道上某处出发，沿着半个椭圆轨道到 达小行星轨道上的.该椭圆既与飞行器原来的圆轨道相切，又与小行星的圆轨道相切.要使飞行器沿此椭圆轨道运动，应点燃发动机使飞行器的速度在极短时间内，由乙变为某一值U0.设飞行器沿椭圆轨道到达小行星轨道时的速

15、度为u,因为大小为U0和u的这两个速度的方向都与椭圆的长轴垂直，由开普勒第二定律可得u0 R= 6 Ur (1)由能量关系，有21muo -GMm1=一 mu26RG由万有引力定律，有M 0mR20RGM。(3)解(1) (2) (3)三式得u0(4),21 0(5)设小行星绕太阳运动的速度为V,小行星的质量为M,由万有引力定律M0M(6R)2(6)可以看出Vu(7)由此可见，只要选择好飞行器在圆轨道上合适的位置离开圆轨道，使得它到达小行星轨道处 时，小行星的前缘也正好运动到该处，则飞行器就能被小行星撞击。可以把小行星看作是相对静止的，飞行器以相对速度V -u射向小行星，由于小行星的的质量比飞

16、行器的质量大得多，碰撞后，飞行器以同样的速度V -u弹回，即碰撞后，飞行器对小行星的速度的大小为V -U,方向与小行星的速度的方向相同，故飞行器相对太阳的速度为U1 =V+V-u = 2V-uU=（、2.Jo TOC o 1-5 h z 或将（5）式代入得、3 2 21（8）如果飞行器能从小行星的轨道上直接飞出太阳系，它应具有的最小速度为u2,则有2M ommu2 -G06RGMo 彳U2 =.=,0得 3 3R 3Ui 二| （ . 2 - =） 0 :0 ; U2可以看出V3 V7，3（10）飞行器被小行星撞击后具有的速度足以保证它能飞出太阳系.为使飞行器能进人椭圆轨道，发动机应使飞行器的

17、速度由4增加到u0,飞行器从发动机取得的能量E1mum.；m出；22271252一m： 0 二一 m 0214(11)M 0mR若飞行器从其圆周轨道上直接飞出太阳系，飞行器应具有最小速度为u3 ,则有I 2_一 mu3 -Gu3 =，26必=伍0 由此得R飞行器的速度由“。增加到u3,应从发动机获取的能量为121212E2 = mu3 -一m 0 = - m 0222所以52E m 0=14=0.7112m： 02类型五、天体运动的宇宙速度问题实质上就是两个问题：一个是摆脱引力场所需要的能量的 问题；一个是能量的来源问题。而能量要么来源于燃料，要么来源于碰撞。例7.经过用天文望远镜长期观测，人

18、们在宇宙中已经发现了许多双星系统，通过对它们的研2究，使我们对宇宙中物质的存在形式和分布情况有了较深刻的认识，双星系统由两个星体构 成，其中每个星体的线度都远小于两星之间的距离，一般双星系统距离其他星体很远，可以当作孤立系统处理，现根据对某一双星系统的光度学测量确定，该星系统中每个星体的质量 M,两者相距L,它们正围绕两者连线的中点作圆周运动.(1)试计算该双星系统的运动周期T计算；(2)若实验上观测到的运动周期为 T观测，且T观测：T计算=1： JN (Nl),为了解释T观测与T计算的不同，目前有一种流行的理论认为，在宇宙中可能存在一种望远镜观测不到的暗 物质，作为一种简化模型，我们假定在以

19、这两个星体连线为直径的球体内均这种暗物质， 而不考虑其他暗物质的影响，试根据这一模型和上述观测结果确定该星系间这种暗物质的密 度.解.(1)双星均绕它们的连线的中点作圆周运动，设运动速度为U ,向心加速度满淀下面的方T计空白二L 2LGM(2)根据观测结果，星体的运动周期询测=-T计算；T计算 ,N这说明双星系统中受到的向心力大于本身的引力，故它一定还受到其他指向中心的作用力，按题意，这一作用来源于均匀分布的暗物质，均匀分布在球体内的暗物质对双星系统的作用与一质量等于球内暗物质的总质量M、位于中点处的质点相同，考虑暗物质作用后双星的速度即为观察到的速度L/2GM2 - MM2G2L2(L/2)

20、2G(M 4M )2L因为在轨道一定时，周期和速度成反比，由式得N -1把式代入式得设所求暗物质的密度为d 3(N -1)M,- 入 3故2nL三、小试身手1.质量为m的人造地球卫星，绕半径为 r0的圆轨道飞行，地球质量为 M,试求 (1)卫星的总机械能.(2)若卫星受微弱摩擦阻力 f (常量)，则将缓慢地沿一螺旋轨道接近地球，因 f很小，轨道半例径变化非常缓慢，每周旋转可近似按半径为r的圆轨道处理，但r将逐周缩短，在r轨道上旋转一周r的改变量Ar是多少.(3)在r轨道上旋转一周卫星动能的改变量是多少. 一个飞行器被发射到一个围饶太阳的椭圆轨道上，以地球轨道为近日点，而以火星轨道为远日点，如图

21、6 3所示，已知地球至太阳的距离为R1,火星至太阳的距离为 R2. (1)求轨道方程的参数 入和值；(2)利用开普勒第三定律计算沿此轨道到达火星轨道所需时间.双星轨道.地球m绕太阳M (固定)作椭圆运动，已知轨道半长轴为A,半短轴为B,如图6 4所示，试求地球在椭圆各顶点 1、2、3的运动速度的大小及其曲率半径.要发射一颗人造地球卫星， 使它在半径为r2的预定轨道上绕地球作匀速圆周运动， 为此先 将卫星发射到半径为 ri的近地暂行轨道上绕地球作匀速圆周运动。如图 65所示，在A点, 实际使卫星速度增加，从而使卫星进入一个椭圆的转移轨道上，当卫星到达转移轨道的远地点B时，再次改变卫星速度，使它进

22、入预定轨道运行，试求卫星从A点到达B点所需的时间，设万有引力恒量为 G,地球质量为 M .宇宙飞船在距火星表面 H高度处作匀速圆周运动，火星半径为 R,今设飞船在极短时间内 向外侧点喷气，使飞船获得一径向速度，其大小为原速度的二倍，因a量很小，所以飞船新轨道不会与火星表面交会.如图 6 6,飞船喷气质量可忽略不计.(1)试求飞船新轨道的近火星点的高度 h近和远火星点高度 小 ,二工(2)设飞船原来的运动速度 ,试计算新轨道的运行周期 T./图66.质量为m的登月器连接在质量为 M (=2m)的航天飞机上一起绕月球作圆周运动，其轨道 半径是月球半径 Rm的3倍，某一时刻，将登月器相对航天飞机向运

23、动反方向射出后，登月器 仍沿原方向运动，并沿图 6 7所示的椭圆轨道登上月球表面，在月球表面逗留一段时间后， 经快速发动沿原椭圆轨道回到脱离点与航天飞机实现对接，试求登月器在月球表面可逗留多长时间？已知月球表面的重力加速度为gm=1.62m/s2,月球的半径 = 1.74乂106 m图6T求发射所用的能量最外.假定.从赤道上的C点发射洲际导弹，使之精确地击中北极点N,的物体在地球另如作用下地球是一质量均匀分布的半径为R的球体，R=6400km.已知质量为作椭圆运动时，其能量 E与椭圆半长轴a的关系为GMmE 二2a式中m为地球质量，G为引力常量.(1)假定地球没有自转，求最小发射速度的大小和方

24、向 C的连线之间的夹角表示).(2)若考虑地球的自转，则最小发射速度的大小为多少？l GMmE = (用速度方向与从地心O到发射点(3)试导出2a参考解答2MmG- mEk1 .解：(1)因人造地球卫星沿圆形轨道运动，则则卫星的机械能为GMm2r。GMm GMm GMme =-二 -2r00设卫星旋转一周轨道半径改变量为r,则对应机械能改变量为GMm2(r , ；：r)GMm+2r:rr r ：r r （r ；：r）GMm2r2r-2 二 rfGMm根据功能原理：W=A E,即2r2Lr4二 r3fGMm ,负号表示轨道半径减小。(3)卫星动能的改变量为:EkGMm GMmGMmGMmSt-解

25、:2（r：r）2r2 r ： =r2r 2rGMm K4二 r3 f(1)在近日点处，椭圆轨道方程中的0 =0,即R12r2GMm）二2 二 rf （1 ；）R2在远日点处9 即（1 ,；）均式解得：?= R1,R -R2RR2（2）根据开普勒第三定律,Ica（常数）地球绕太阳的运行周期T1 （=1年），设飞行器T2运行的周期为T,则T1(RL R2)32R3) 2R1因此该飞行器沿此轨道运行到火星轨道所需时间为T 1/R+R2、3t =-=-(-2)“年2 2 2R oMm 12=一 m： 2A-C 2-Mm-G A C-m 12 -G.解：对顶点1、2,由机械能守恒定律有 2根据开普勒第二

26、定律有M（A-C）=V2（a C）式中C = . A2 -B2AA CM二 口由式解得BGM A , A2 - B2GM、，A -C GM A- V2= BABGM由万有引力提供向心力得m- 12豆Mm(A-C)22m 2 Mmz- =G 22(AC)2一，.、一汽 1 一 . 2 - A解得A对顶点3,由机械能守恒得1m 3 - G23MmB将1代入得GM3 - A同样可得 B.解：以V表示卫星的速度，当卫星在暂行轨道上经过近地点A和远地点B时.V与r垂直,Vb = Va TOC o 1-5 h z 根据并普勒第二定律，有r2卫星在暂行轨道上总机械能守恒EA = EB12 Mm 12Mmi

27、2 1211EA=-mVA-G EB = - mVB -G - mVAmVB = GMm( 一 一)2r12r222r1r22 2GMl 22GMlva 二-r vb 二;解得 虱口+口，r2（+2）- c 1 、，S = SA = Sb = rM卫星的面积速度为2椭圆的面积为T 因此周期为5.解：设火星和飞船的质量分别为或最远点与火星中心的距离为 r,M和m,飞船沿椭圆轨道运行时，飞船在最近点 飞船速度为.10： 0因飞船喷气前绕圆轨道的面积速度为2。等于喷气后飞船绕椭圆轨道在P点的面积速度1 r0 P sin 12（P点为圆和椭圆的交点），由开普勒第二定律，后者又应等于飞船在近、远火星11

28、1.1rr： o = r0： psin = 一 ._点的面积速度2,故 222,即 r。 一由机械能守恒定律有2m 2-GMm122 2_ Mm=-m( 02 ： 2 o) -G 2r。飞船沿原圆轨道运动时，有Mmj?2=m rO式中r0 = R H,r=R+ h2、 22上述三个方程消去G、M、后可解得关于r的方程为(1一 )r 2r0r+r。=0上式有两个解，大者为 远，小者为近.roR HroR H近 二 二r远二 二1 +a 1 +a1 -a 1 -ot故近、远火星点距火星表面的高度为,c H - 二 R ,c H +二娱h 远=越 一 R = h 近=r近一 R = TOC o 1-

29、5 h z 1+c(1 -a(2)设椭圆轨道的半长轴为a_ro近.庭=2 a 即 1 2飞船喷气前绕圆轨道运行的周期为Too ,设飞船喷气后，绕椭圆轨道运行的周期为T,由开普勒第三定律有TroT=To-)32 -空0T 2 MR + H)T 二ro6.解：设脱离前登月器与航天飞机一起绕月球运动的速度为V。，有GMm (M +m) ( M +m)Vo2(3Rm)2、/ Gm7Vo = 3Rm其运动周期To =2 n (3RJVo二6二%3 RmGMm式中Mm为月球的质量，而月球表面的重力加速度gmGMm= 2.82 1o6m2/s2GMm =gmRm =1.62 1.74 1o6 m m故RmV

30、1和V2,由动量守恒可得因而式中T。3381”9.4h设登月器与航天飞机脱离后两者的的速度分别为(M m V = mV MV此后两者沿不同的椭圆轨道运动，设登月器运动到月球表面时的速度为则由机械能守恒12mV1 得2GMmm 1,2 GMmm TOC o 1-5 h z 1 一3Rm 2Rm由开普勒第二定律3RmM = RM2=小普=今。将代入得,31()Vo2 2.2由可得，6Rm2设航天飞机运动到离月球最远处与月球的距离为KRm,速度为V2同样可得类似于式的九2 一叫mV2方程23Rm2GM mmRm3RmV2 =KRmV2由式可解得19-6 2 5.752,2-11dm -(K 3)Rm

31、 TOC o 1-5 h z 故航天飞机运动轨道的半长轴为2由题意知，登月器为能沿原轨道返回脱离点与航天飞机实现对接，则它在月球上可逗留的时间应是* =(n+1)TM Tm (n =。12 )式中Tm与Tm分别为航天飞机与登月器运动周期，由开普勒第三定律，得区二(4)32:(口)32 :.，1.76To3 Rm6(缰)32 )32 ： 0.54To3 Rm3Tm -1.76T0 Tm - 0.54T0将两式代入式，得t =kn 可)黑1. 7 6 0.必4=(11.761. 2 部=0., 4,2，)上式即为登月器在月球表面可逗留的时间，最短时间为11.5 h.7.解：（1）这是一个大尺度运动，导弹发射后，在地球 引力作用下将沿椭圆轨道运动 .如果导弹能打到 N点， 则此椭圆一定位于过地心 O、北极点N和赤道上的 发射点C组成的平面（此平面是C点所在的子午面）内， 因此导弹的发射速度（初速度v）必须也在此平面内， 地心O是椭圆的一个焦点.根据对称性，注意到椭圆上的