射线检测理论rtii

1、 第一节 原子与原子结构 学习原子和原子核结构理论 了解射线产生的机理一 、元素与原子1 、元素 是具有相同质子数(核电荷数)的同一类原子的总称。 元素又称化学元素，指自然界中一百多种基本的金属和非金属物质。一些常见元素的例子有氢，氮和碳。到目前为止，总共有118种元素被发现，其中94种是天然存在的，人工制造的有10多种。2、原子的概念: 定义：是元素的具体存在，是体现元素性质的最小微粒，由原子核和核外电子构成。 在化学反应中，原子的种类和性质不发生变化。3、原子的构成: 原子是由原子核和核外电子所构成。 电子围绕原子核作行星运动；电子在一定轨道上绕核运动。 原子是有质量、有尺寸的一种粒子。

2、质量：质量：几乎集中在原子核内，核的密度非常大！如果：把核集中在 的体积内，那么：这 的体积内核的总重量为 吨！ （一万万吨！） 大小：大小：原子半径 cm 数量级。 原子核半径 cm 数量级。 如果：核的半径为 1mm 电子 - （约100米） 倍31cm31cm810810131010000010/10138 电荷：电荷：原子核带正电；电子带负电；原子为中性。 构成：构成：原子核（质子 + 中子）+电子 数量关系：数量关系：原子量 = 质子数 + 中子数 A = Z + N 质子数Z=核的正电荷数=电子数=原子序数 例：Co60 60 = 27 + 33 Ir192 192 = 77 +

3、115 Se75 75 = 34 + 41 Co6027Ir19277Se7534 4、 原子结构理论-玻尔理论（玻尔模型） 20世纪初二种不同的原子结构模型 1903年：汤姆森假设：核子与电子在原子内均匀分布 1911年：卢瑟福模型：行星分布 散射实验否定了汤姆森假设肯定了卢瑟福模型，卢瑟福模型不完善。 1913年玻尔提出了比较完善的原子结构模型 -玻尔模型. 玻尔理论（玻尔模型）的要点：（1）原子中的电子沿着圆形轨道绕核运行，各条轨道有不同的能量状态，叫做能级，各能级的能量都是确定的。原子的能级是不连续的，E1、E2、E3.En。 正常情况下电子总是在能级最低的规道上运行，这时的原子状态称

4、为基态。（2）原子从一个能量为En的能级跃迁到Em能级时，它发射（或吸收）单色的辐射，其频率决定于下列关系式（称为玻尔频率条件）：h=En-Em En、Em分别为较高、较低能级的能量值。 5、 玻尔理论中的几个概念： 基态：原子处于最低能量的状态称为基态，是稳定状态； 激发态：电子获得能量从低能级轨道进入高能级轨道，该过程 称为激发；此时原子处于高能量状态，称为激发态， 激发态是不稳定的状态； 原子的状态特性：任何不稳定状态的原子必将自动的回到稳定状态即回到基态；该过程将释放出原子高于基态的能量，即产生辐射。释放能量的过程可以一次回到基态，也可以逐次回到基态； 跃迁：电子从一个轨道向另一个轨道

5、的运动，称为跃迁（包括从低到高；或从高到低的运动）；能级：用平行线表示核外电子所处的能量级别称为能级，外壳层能级最高，但外壳层上的电子结合能最低。 KLMNe-高能级低能级二 原子核1、原子核的结构 精确的结构模型自今尚未建立 多种模型并存的状态：壳层模型，液滴模型.、2、原子核的构成 不同数量的质子和不同数量的中子构成不同性质（元素）的原子核 原子的原子量A代表该原子的原子核的质子和中子的总和: A = Z + N3、原子核的电荷 正电荷=原子序数 Z4、原子核的半径 cm121310105、原子核的质量 原子核的质量 电子的质量; 原子的质量 原子核的质量6、核的稳定性 核的稳定性取决于质

6、子与中子数量的组合； 采用人工的方法，以中子或质子作为炮弹轰击原子核，从而改变核内质子或中子的数目，便可以制造出新的核素，也可以使稳定的核变为不稳定的核。7、核的能量 原子核的能量也是呈不连续的分布，也存在低能级、高能级、基态、激发态等8、核内的几种作用力 库仑力：带正电的质子存在库仑斥力。 核力 ：与库仑力相比是非常强大的力，存在于质子和中子间，是核稳定性的重要因素 核力的性质： （1）核力与电荷无关； （2）核力是短程力； （3）核力 100 x库仑力，是强相互作用力； （4）核力促成核子的二种结合形式 成对结合： 质子 + 中子 对对结合： 一对质子 +一对中子 三 、元素及元素周期律1

7、 、元素的概念 （1）定义：是具有相同质子数(核电荷数)的同一类原子的总称。 例如：所有1个核电荷数的原子称为 氢元素， 所有8个核电荷数的原子称为氧元素.（2）元素符号: 表示某种元素的一个符号 A：原子量（原子质量数）。 Z：原子序数：原子在元素周期表中的排列序号。原子核所带的正电荷数。 2 、同位素 质子数相同而质量数不同的元素称为同位素。如：氢元素有三种原子： 同位素分稳定的和不稳定的，不稳定的同位素称为放射性同位素。3 、元素周期律 1869门捷列夫发现元素周期律 自然定律: 玻尔理论对元素周期律的科学解释 元素周期律揭示了：元素的性质是随着元素原子序数的增加而呈现出周期性的变化，这

8、一变化的原因是它们的原子结构随着原子序数的增加而呈现周期变化的规律。氕）(11H（氘）H21氚）(31H 四 放射性衰变 放射性同位素自发蜕变，变成另外一种核素，同时放出各种射线的现象。 放射性衰变有多种形式，主要有： 衰变 衰变 衰变1、 衰变 放射性原子核释放出粒子的过程称为衰变。 粒子是氦的原子核（He) 核内：2个质子，2个中子 一次衰变：质子数减少2个，中子数减少2个，原子量减少4。 粒子所形成的射线是一种电离辐射。2、衰变 放射性原子核释放出粒子的过程称为衰变。 粒子是电子, 一次衰变：质子数增加一个，原子量不变。 例如：NiCo602860273、衰变(辐射) 放射性原子核释放出

9、光子的过程称为衰变(辐射)。电磁辐射。 衰变总是伴随着衰变和衰变而发生。母核经 衰变或衰变得到的子核处于激发态。激发态的核是不稳定的，它要通过衰变过渡到稳定状态。所以，射线是原子核由高能级跃迁到低能级而产生的。 射线的释放不影响原子核的核子数，衰变前后核的质量数和电荷数均不发生改变。 并非每一个衰变和衰变都释放光子。一、 X射线和射线的本质与性质1 、本质： 电磁波 X射线、射线、可见光、无线电波、红外线都是电磁波。X射线和射线是波长较短的电磁波。 无线电波 红外线 可见光 紫外线 X射线 宇宙射线 -|-|-|-|-|- |-| 射线2 、波动关系：=C/3 、波长单位： 埃纳米 nm 1

10、= mm ； 1nm = mm； 1nm = 10 8107106104 、 X射线和射线的性质： （1）在真空中以光速直线传播； ； （2）不带电，不受电场和磁场的影响； （3）具有某些光学特性：产生漫反射（一般不会产生镜面反射），折射（折射系数近似1）； （4）能够产生干涉和衍射（在铝合金和不锈钢中产生衍生斑纹）； （5）不可见，具有极大的能量，能穿透可见光不能穿透的物体 ； （6）在穿透物质的过程中，会与物质发生复杂的物理和化学作用，例如：电离作用、荧光作用、热作用及光化学作用。 （7）能杀伤生物细胞，破坏生物组织，具有辐射生物效应。射线照相应用了射线的那些性质？ （1）在真空中以光速直

11、线传播； （2）不带电，不受电场和磁场的影响；（3）不可见，具有极大的能量，能穿透可见光不能穿透的物体 ； （4）在穿透物质的过程中，会与物质发生复杂的物理和化学作用，例如：电离作用、荧光作用、热作用及光化学作用。 二、 X射线的产生 阴极电子束阳极靶X射线X射线管结构原理图外壳1、 连续谱的产生机理及特点 根据经典电动力学理论，带电粒子作加速或减速运动时，必然产生电磁辐射，当高速运动的电子与原子碰撞时，与原子核外库仑场作用，而产生的电磁辐射，称为韧致辐射。 波长 相对强度 IminIM 在射线管中，当灯丝加热后将发射电子，这些电子在射线管上施加的高压作用下，高速飞向阳极，到达阳极时具有的动能

12、为 如果电子在一次撞击过程损失了它全部的动能，那么从能量守恒定律来看，产生的轫致辐射的光子的最短波长和加速电压之间应有下述关系 eVmvEK221minminhcheV 其中：V ：管电压，单位：kV ：最短波长，单位： V4 .12minmin X射线连续谱中的最短波长 只依赖于管电压V而与靶材料无关。 连续谱中最大强度对应的波长 与最短波长之间近似有下述关系 在实际检测中，以最大强度波长为中心的邻近波段的射线起主要作用。 IMmin5 . 1IMmin 连续谱分布的特点可以如下理解。在一定加速电压下获得一定能量的大量电子，在靶面上的减速过程将是各种各样的。不同的减速过程发生的可能性不同，极

13、少量的电子在一次或很少次数的撞击过程损失了全部能量，多数电子需经过多次撞击过程逐渐损失掉全部能量，因此，辐射的光子能量将是各种各样，这样就形成了连续谱辐射。称白色射线 对于射线管，其发出的连续谱射线的总强度I为连续波谱曲线下包含的面积表示，即： 实践证明，存在如下关系：式中： i 管电流，mA； Z 靶物质的原子序数； V 管电压，kV； 比例系数（约为 ）2ZiVKIiiKmin)(dIIT6104 . 11 . 1 给出了连续X射线谱的强度与管电压、管电流和靶物质原子序数关系的基本特点。 X射线的转换效率 在射线管中，连续谱射线的转换效率是连续谱射线的总强度I与射线管输入功率管电流与管电压

14、的乘积之比，显然它等于： 可见，为了得到较高的转换效率，应采用原子序数高的靶物质材料。在较低的管电压下，不可能得到较高的转换效率，也就是大部分的电子能量转换成了热量。ZVKiVZiVKiVIii2 X射线的产生效率与管电压和靶材料原子序数成正比。 管电压的高压波形越接近恒压， X射线的产生效率越高。 例：钨靶 Z=74；V=200；求 =1.410-6 74200=2% 高能X射线的产生效率很高，如4MeV高能射线加速器的转换效率约为36 由于输入的能量绝大部分转换为热能，所以，X射线管必须有良好的冷却装置，以保证阳极不会被烧坏。 X射线连续谱的产生机理： X射线连续谱是韧致辐射产生的。 是高

15、速运动的带电粒子在与靶材料原子碰撞的过程中产生的电磁辐射。连续谱中存在各种波长的X射线，而且存在一个最短波长min 2、标识X射线的产生和特点 当X射线管所加的电压超过某一临界值VK时 ，能量较大的电子入射到靶材料的原子中，与壳层电子碰撞，击出内电子，使原子处于激发态（吸收）；激发态原子向低能级跃迁的过程中释放能量发射光子（辐射）。把这种标识靶材料特征的波谱称为标识谱。 VK称为激发电压，不同靶材料的激发电压不同。例 ： W 靶：69.5KV 开始产生标识X射线； Mo靶：20KV 开始产生标识X射线； 产生标识X射线的条件： 管电压 VK 标识谱（光子）的能量：h=En-Em 标识X射线谱是

16、叠加在连续谱上的单色谱。其线系为： 入射到K层的发射K系标识X射线， K K 入射到L层的发射L系标识X射线, L L. 入射到M层的发射M系标识X射线, MM. 特征谱线产生示意图 标识X射线的产生机理： 处于激发态的原子在向稳定态（低能级）跃迁的过程中要释放能量，该能量以一个光子的形式向外辐射，此即标识X射线。 或者说，X射线的标识谱是原子能级之间的跃迁而产生的。 标识X射线是线状谱，而不是连续谱。 光子能量：几eV几千eV 连续X射线与标识X射线的区别 （1） 产生机理不同. （2） 能量与波谱不同. （3） 强度不同. X射线管产生的X射线包括：连续X射线和标识X射线，标识X射线的强度

17、只占X射线强度的极少一部分，能量也很低，所以，在工业射线检测中，标识X射线不起作用。 3、射线 的产生及特点 放射性同位素产生或衰变之后，若仍处于高能级的激发状态，必定要释放多余的能量回到低能级的稳定状态（基态），这时发射射线。 不同的原子核具有不同的能级结构，所以，不同的放射性元素辐射的射线具有不同的能量，其射线为线状谱。 射线也是波长很短的电磁波，在本质上与X射线相同。 放射性原子核的衰变过程是自发进行的，但衰变过程遵循一定的统计规律。式中 N0 初始时刻（t=0）放射性物质未发生衰变的原子核的数量； N t时刻放射性物质尚未发生衰变的原子核的数量； t 经过的衰变时间； 衰变常数，单位时

18、间内原子核发生衰变的几率。 teNN0 *并非每一次衰变都发射射线。 *放射性同位素的能量不随时间改变,。 *射线是原子核能级之间的跃迁产生的。 经常采用半衰期描述放射性衰变的快慢，半衰期表示放射性原子核数目因衰变减少至原来数目一半时所需的时间，通常采用符号T1/2表示半衰期。按照半衰期的定义，当t =T1/2时，放射性原子核的数目应减少至开始时数目的一半，即2002/1NeNNT两边取自然对数，由于ln 2= 0.693最后得到 放射性元素衰变的方式和速率是由原子核本身决定，与原子核所处的物理状态或化学状态无关，外界条件（如温度、压力等）也不能改变它的衰变方式和速率。 下图是60Co 和13

19、7Cs的衰变方式。从图中可见，60Co的衰变过程是，先经过一次衰变，然后再经过二次衰变，变为稳定的60Ni。137Cs的衰变过程则有两种，一种是只经过一次衰变就变为稳定的137Ba，另一种是先经过一次衰变后再经过一次衰变变为稳定的137Ba。不同放射性元素的半衰期差别很大，例如，放射性元素60Co的半衰期为5.3年，而放射性元素192Ir的半衰期仅为74天。这些都是它们固有的，不能通过某些方法、手段加以控制或改变。 693. 021T21/0)21(TTNN 射线的产生机理： 射线是放射性同位素经过衰变或衰变后，在激发态向稳定态过渡的过程中从原子核内发出的，这一过程成为衰变，或跃迁。 射线是原

20、子核由高能级跃迁到低能级而产生的。与x射线标识谱的产生机理相似，不同的是， x射线标识谱是原子的核外电子能级（原子能级）之间的跃迁，光子能量：几eV几千eV，而射线光子能量：几千eVMeV X射线和射线的相同点 ： （1）都是电磁波，本质相同； （2）都具有反射，折射等光学性质； （3）都能使胶片感光； (4）都是电离辐射能对人和生物造成危害； （5）穿过物体时具有相同的衰减规律. X射线和射线的不同点 （1）产生方式不同； （2）能量不同： X-可控，可调，取决于管电压； -不可控，不可调，取决于源的性质； （3）强度不同： X-可控，可调，取决于U，i, Z； -随时间变化； （4）波谱形

21、式不同。 射线的能量与强度射线的能量与强度 能量与强度是一种力量的量度，能量是力量的质的体现；强度是力量的量的体现。 例：100kg的人压断一块木板；10kg的人压不断一块木板，但是，10个10kg的人同样压断一块木板。100kg 和10kg是人的质的体现，相当于能量的概念；10个人的10 是数量，相当于强度的概念。 * 射线对物质的穿透，能量起主要作用； * 底片黑度，在能量不变的情况下，强度起主要作用； * 射线对物体的穿透和对胶片的感光，是其能量和强度的具体表现，因此透澈的理解能量与强度概念，是十分重要的。 1 、 能量 * 射线的穿透力取决于射线的能量,能量也可称为线质； * 能量的单

22、位：eV 或 尔格 1eV=1.6x10-12 尔格。 X射线（光子）能量的表达与计算 * E = h = hc / = 0.0124/ * 或 = 0.0124 / E * 以上二式中，E的单位：MeV; 的单位：埃。 * 或者 = 12.4 / E（与min=12.4/V 有本质区别） * 这里： E的单位：KeV; 的单位：埃。 连续X射线的能量取决于管电压； * 标识X射线的能量达到临界电压后与管电压变化无关； * 标识X射线的能量与靶材料有关； * 射线的能量（穿透力）取决于源的种类和性质； * 60Co： 1.17MeV 1.33MeV 137 Cs: 0.66MeV * 192I

23、r: 0.35MeV（实际上有12组不同的能量） * 平均能量 Co60: （1.17MeV+1.33MeV ）/2=1.25MeV * 当量能：射线的穿透力相当于X射线同等穿透力所对应的管电压值，称为当量能。 * 如何确定如何确定220KV射线的能量射线的能量： * 先求 :min = 12.4 / U= 0.05636( ) * 再求 :最短波长所对应的射线能量 * Emax= h/ min=0.220 (MeV) * 即： 220kv管电压产生的X射线光子最大能量0.22MeV=220KeV。 * 例：比较CO60 （1.25MeV）； 220KV管压发射的X射线（0.220 MeV）；

24、15MeV加速器所产生的射线能量的大小。 2 强度 * 射线对胶片的感光取决于它的强度。 * 强度的量度：计数器，次/秒。 * 强度的量度常用相对强度，相对强度无量纲。绝对强度常用次/秒 或 伦琴。 强度的变化因素强度的变化因素： （A） 强度-距离平方反比律 （B） 穿过物体后的强度衰减规律 * 连续X射线的总强度2ZiVKIi 当射线、射线射入物体后，将与物质发生复杂的相互作用。这些作用从本质上说是光子与物质原子的相互作用，包括光子与原子、原子的电子及自由电子、原子核的相互作用。其中主要的作用是：光电效应、康普顿效应、电子对效应和瑞利散射。由于这些相互作用，一部分射线被物质吸收，一部分射线

25、被散射，使得穿透物质的射线强度减弱。 1、 光电效应 射线在物质中传播时，如果入射光子的能量大于轨道电子与原子核的结合能，入射光子与原子的轨道电子相互作用，把全部能量传递给这个轨道电子，获得能量的电子克服原子核的束缚成为自由电子，入射光子消失，这种作用过程称为光电效应。在光电效应中，释放的自由电子称为光电子。 发生光电效应时，处于激发态的原子退激的过程有两种： 一种是外层电子向内层跃迁，来填补空缺，使原子回到低能稳定状态，伴随着发射标识X射线（又称次级X射线、荧光X射线） 另一过程是原子的激发能也可能交给外壳层电子，使它从原子中发射出来，这种电子称为俄歇电子俄歇电子。 光电效应的特征：光电效应

26、的特征：（1）光子的全部能量被原子吸收； h = Ee + Ei 入射光子能量 = 电子动能 + 电子结合能 产生光电效应的条件： hEi （2） 光子不能与自由电子相互作用；（3） 光电效应伴随二次标识X射线和俄歇电子的发生； （4） 光电效应发生的几率可以理论计算（5） 光电效应可以在原子的任何一个壳层(不包括最外层)发生。 hZ /5hZ /5 2、康普顿效应 康普顿效应由美国物理学家康普顿首先发现，我国物理学家吴有训在证实这种现象和其规律性的研究方面作出了重要的贡献。 入射光子与受原子核束缚较小的外层轨道电子或自由电子发生的相互作用称为康普顿效应，也常称为康普顿散射。 在这种相互作用过

27、程中，入射光子与原子外层轨道电子碰撞之后，它的一部分能量传递给电子，使电子从原子的电子轨道飞出，这种电子称为反冲电子，同时，入射光子的能量减少，成为散射光子，并偏离了入射光子的传播方向。反冲电子和散射光子的方向都相关于入射光子的能量，随着入射光子能量的增加，反冲电子和散射光子的偏离角都减少。 康普顿效应（散射）的特征 ： （1）产生康普顿效应的入射光子能量较大，其能量一部分克服轨道电子的结合能，另一部分作为反冲电子的动能，剩下的是散射光子的能量。 （2）Z越大，康普顿效应（散射）的几率越大；入射光子的能量越大，几率越小。 （3）由工件产生的大量散射线都落到胶片上，前屏除了增感效应外，另一个重要

28、效应就是吸收效应吸收波长较长的散射线。 3、电子对效应 能量高于1.02MeV的光子入射到物质中时，与物质的原子核或电子发生相互作用，光子放出全部能量，转化为一对正、负电子，这就是电子对效应。在电子对效应中，入射光子消失，产生的正、负电子对在不同方向飞出，其方向与入射光子的能量相关。 电子对效应只能发生在入射光子的能量不小于1.02MeV时，这是因为电子的静止质量相当于0.51MeV能量，一对电子的静止质量相当于1.02MeV的能量，从能量守恒定律，显然，只有入射光子的能量不小于1.02MeV时才可能转化为一对正、负电子，多余的能量将转换为电子的动能。 入射光子与原子的电子发生作用也可以产生电

29、子对效应，但其发生的可能性远小于入射光子与原子核相互作用过程，并且，入射光子的能量应不小于2.04MeV。 电子对效应发生的可能性与物质原子序数的平方成正比，近似与光子能量的对数成正比，因此电子对效应在光子能量较高、原子序数较高时是一种重要的作用。 电子对的寿命很短，它们很快湮灭生成二个能量分别为0.511MeV的新的光子；正电子很容易和金属材料中的自由电子结合，形成两个新的光子而消失，这种现象叫湮灭。 4、瑞利散射 瑞利散射是入射光子与原子内层轨道电子作用的散射过程。在这个过程中，一个束缚电子吸收入射光子后跃迁到高能级，随即又释放一个能量约等于入射光子能量的散射光子，光子能量的损失可以不计。

30、简单地说，也可以认为这是光子与原子发生的弹性碰撞过程。 瑞利散射发生的可能性与物质的原子序数和入射光子的能量相关，与原子序数的平方近似成正比，并随入射光子能量的增大而急剧减小。在入射光子能量较低（例如0.5200keV）必须注意瑞利散射。 5、各种相互作用发生的相对几率 铁中各种效应发生的几率与入射光子能量的关系1251251251251PH光电效应R瑞利散射C康普顿散射p电子对效应020406080100(%)发生几率光子能量 MeV0.010.1110100几种效应与物质原子序数的关系： 光电效应、康普顿效应、电子对效应和瑞利散射发生的几率均随着原子序数的增大而增大。几种效应与入射光子能量

31、的关系： 光电效应：当光子能量在10keV时，占绝对优势，随着随着光子能量的增大而减小。 康普顿效应：当光子能量在1MeV时，占绝对优势； 在1MeV以下，随着光子能量的增大而增大；在1MeV以上，随着光子能量的增大而减小。 电子对效应：在高能区，尤其是光子能量在 10MeV以上占绝对优势；随着光子能量的增大而增大。 瑞利散射：发生在0.1MeV附近区域，发生的几率最大不超过10，并随光子能量的增大而急剧减小。 射线与物质相互作用示意图初始X射线I0热能透射线荧光X射线电子散射线反充电子俄歇电子光电子正、负电子荧光X射线又称标识X射线或次级X射线TeII0T 6、单色窄束射线衰减规律 探测器K

32、T源铅准直器铅准直器吸收体获得窄束辐射的装置示意图窄束：不包括散射线在内的穿过射线束 单色：由单一波长组成的射线束成为单色射线 单色窄束射线的衰减规律： 式中: I0 入射射线强度； I 透射射线强度； T 吸收体厚度（cm）； 线衰减系数。TeII01cm线衰减系数： 当 T=1 =Ln(Io/I) 物理意义： 穿过1cm厚的物体时，穿过前后射线强度比值的自然对数，即为线衰减系数。 线衰减系数的构成 ：因为：光电效应，康普顿效应，电子对效应和瑞利散射是造成射线衰减的主要原因，所以线衰减系数包含四个效应的作用。因此：=光电+康普顿+电子对 瑞利质量衰减系数 m= / 混合物的质量衰减系数等于各

33、部分质量衰减系数与其含量百分比乘积的总和：/ = （1/1 ） 1+（ 2/2 ）2+. 对于常用的能量和常见的物质，实验研究 证实如下关系： 半值层 穿过物体后的射线强度为入射强度一半时的穿透厚度，称为半值层（又可称为半价层，半衰减层等），记为T1/2。33ZK693. 02ln21T T1/2的简便算法 （计算有n个半值层公式） nII)21(021TTn 影响半值层影响半值层T1/2的因素的因素: 能量愈大（愈小），半值层愈厚； 穿透物质的原子序数Z越大，半值层越小； 穿透物质的密度越大，半值层越小；* 针对某一被穿透物质，半值层不是一个常数,只有射线波长为常数时半值层才可能是一个常数。

34、3321693. 02lnZKT宽束：包括散射线在内的射线束称为宽束；多色：包括所有波长的连续X射线称为多色或白色。散射线与散射比 ： 对宽束射线，一次透射射线 IP 和散射线IS同时到达探测器，设到达探测器的射线总强度为 I，则 I=IP+IS=IP（1+IS/IP）=IP（1+n） nIS/IP 散射比 Ip：透射线强度，Is ：散射线强度 实验证明n1,甚至n1，说明散射线非常严重！ 一般来说，厚工件的散射线要大于薄工件的散射线，这也是为什么厚工件照射底片灰雾度大的原因。 散射源：工件（最大散射源）；地面；周围物品。 散射线的屏蔽：铅增感；滤板； 铅托板 窄束多色射线的强度衰减规律 线质

35、硬化 :多色射线穿透物质时，能量较低的射线（软射线）衰减较多，而能量较高的射线（硬射线）衰减较少，这样，透射射线的平均能量高于初始射线的平均能量，此过程被称为射线穿透物质过程的线质硬化。 线质：线质是射线能量（或穿透力）的度量，能量（或穿透力）大的，可称为线质硬；反之则称为线质软。 02010III 21IIITeII0TeII0 通过加滤板的方法，滤去软射线部分使连续X射线的和趋于常数，这一过程称为线质硬化或连续X射线均匀化。 随着穿透厚度的增加，线质逐渐变硬，平均衰减系数逐渐减小，而平均半价层逐渐增大。 宽束多色射线的强度衰减规律TenII)1 (0一、 射线照相法原理源被检工件T射线束胶

36、片 胶片布置示意图标记暗袋胶片前屏后屏射线检测基本原理图TTI0I0IPIP 射线在穿透物体过程中会与物体发生相互作用，因吸收和散射而使其强度减弱。 底片上各点的黑化程度黑度D，取决与射线照射量，又称曝光量射线强度与透照时间的乘积。 对比度：底片上相邻区域的黑度差。 把底片放到观片灯上，观察透射光线，可以看到由对比度构成的不同形状的影像，评片人员据此判断缺陷情况并评价试件质量。 底片图像构成的二个基本因数：黑度与形状 。 决定形状的是射线的几何投影。 定量分析： 主因对比度：I/I 射线强度差异是底片产生对比度的根本原因。 先决条件：缺陷的存在不影响n值；且不影响达到胶片的散射量。 T:工件厚度； T:缺陷在透照方向的尺寸 n：散射比； ：线衰减系数； ：缺陷的线衰减系数； IP:无缺陷部位一次透射线强度； IP :缺陷部位一次透射线强度； I：透射线总强度 主因对比度的推导过程TeInI0)1 (TpeII0TTTpeII)(0TTTTppeIeIIII0)(0 而 把 展为级数：neIIT11)(nTII1)( ! 2)()(12)(TTeTTe)( 如果 与 相比极小，则 可忽略，例如 ： 为