物理光学光的吸收色散和散射学习教案

1、会计学1物理光学光的吸收色散物理光学光的吸收色散(ssn)和散射和散射第一页，共53页。稀溶液稀溶液(rngy)中中溶液的吸收系数与浓度有关溶液的吸收系数与浓度有关, ,比尔在比尔在18521852年指出年指出(zh (zh ch),ch),溶液的吸收系数与其浓度溶液的吸收系数与其浓度 c c 成正比成正比, ,= C 是与浓度无关的常数在溶液在溶液(rngy)(rngy)中的光强衰中的光强衰减规律为减规律为0expIICz该式即为该式即为比尔定律比尔定律。各种物质的吸收系数的差别是很大。对可见光，对可见光，1610cm1210cm金属金属玻璃玻璃空气空气1510cm第2页/共53页第二页，共

2、53页。大多数物质的吸收(xshu)具有波长选择性，对于不同波长的光，物质的吸收(xshu)吸收(xshu)不同。吸收(xshu)选择性可以用吸收(xshu)系数和波长的关系曲线表示 2.吸收吸收(xshu)的波长选择性的波长选择性对于液体和固体，吸收带都比较宽，而对于气体(qt)则比较窄，通常只有103nm量级。第3页/共53页第三页，共53页。当白光射到红玻璃上时，只有红光能够透过当白光射到红玻璃上时，只有红光能够透过(tu u)(tu u)，我，我们看到它呈红色。如果红玻璃用绿光照射，玻璃看起来将们看到它呈红色。如果红玻璃用绿光照射，玻璃看起来将是黑色。是黑色。例如，在可见光范围例如，在

3、可见光范围(fnwi)(fnwi)内，一般的光学玻璃吸内，一般的光学玻璃吸收都较小，且不随波长变化，属一般性吸收，而有色收都较小，且不随波长变化，属一般性吸收，而有色玻璃则具有选择性吸收。玻璃则具有选择性吸收。 2.吸收吸收(xshu)的波长选择性的波长选择性第4页/共53页第四页，共53页。普通光学材料在可见光区都是相当透明的，它们对各种波普通光学材料在可见光区都是相当透明的，它们对各种波长的可见光都吸收长的可见光都吸收(xshu)(xshu)很少。但是在紫外和红外光区很少。但是在紫外和红外光区, ,它们则表现出不同的选择性吸收它们则表现出不同的选择性吸收(xshu)(xshu)。在制造光学

4、仪器时在制造光学仪器时, , 必须必须(bx)(bx)考虑光学材料的吸收考虑光学材料的吸收特性。例如，紫外光谱仪中的棱镜、透镜需用石英制特性。例如，紫外光谱仪中的棱镜、透镜需用石英制作作, ,而红外光谱仪中的棱镜、透镜则需用萤石等晶体制而红外光谱仪中的棱镜、透镜则需用萤石等晶体制作。作。第5页/共53页第五页，共53页。几种几种(j zhn)光学材料的透光波段光学材料的透光波段光学材料光学材料波长范围波长范围 /nm光学材料光学材料波长范围波长范围/nm冕牌玻璃冕牌玻璃3502000萤石萤石(GaF2)1259500火石玻璃火石玻璃3802500岩盐岩盐(NaCl)17514500石英玻璃石英

5、玻璃1804000氯化钾氯化钾(KCl)18023000第6页/共53页第六页，共53页。应当指出，尽管应当指出，尽管(jn gun)朗伯定律总是成立，但比尔定朗伯定律总是成立，但比尔定律的成立却是有条件的：只有在物质分子的吸收本领不律的成立却是有条件的：只有在物质分子的吸收本领不受它周围邻近分子的影响时，比尔定律才正确。受它周围邻近分子的影响时，比尔定律才正确。OHHOHHOHH当浓度很大，分子间的相互作用不可忽略当浓度很大，分子间的相互作用不可忽略(hl)时时, 比尔定律不成立。比尔定律不成立。 第7页/共53页第七页，共53页。吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (x shu un

6、 p) (Absorption spectrum)(Absorption spectrum)介质的吸收系数及随光波长的变化关系曲线称为介质的吸收系数及随光波长的变化关系曲线称为(chn wi)该介质的吸收光谱。该介质的吸收光谱。光源光源吸收物吸收物质质分光仪分光仪使一束连续光谱的光通过有选择性吸收的介质，再通过使一束连续光谱的光通过有选择性吸收的介质，再通过分光仪，即可测出在某些分光仪，即可测出在某些(mu xi)波段上或某些波段上或某些(mu xi)波长上的光被吸收，形成吸收光谱。波长上的光被吸收，形成吸收光谱。第8页/共53页第八页，共53页。气体吸收光谱的特点气体吸收光谱的特点(tdin

7、)是：吸收光谱是清晰、狭是：吸收光谱是清晰、狭窄的吸收线窄的吸收线, 吸收线的位置正好是该气体发射光谱线吸收线的位置正好是该气体发射光谱线的位置。的位置。598.59588.99330.29330.23285.30285.28/nm吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (Absorption (x shu un p) (Absorption spectrum)spectrum)对于对于(duy)单原子气体单原子气体, 这种狭窄吸收线的特点更为明显这种狭窄吸收线的特点更为明显. 例如氦、氖等惰性气体及钠等碱金属蒸气的吸收光谱。例如氦、氖等惰性气体及钠等碱金属蒸气的吸收光谱。第9页/共53页第

8、九页，共53页。气体吸收的另一个主要特点是吸收和气体的压力、温气体吸收的另一个主要特点是吸收和气体的压力、温度、密度有关，一般度、密度有关，一般(ybn)(ybn)是气体密度愈大，它对光是气体密度愈大，它对光的吸收愈严重。的吸收愈严重。由于这种吸收带特征决定于组成气体的分子，它反映了分由于这种吸收带特征决定于组成气体的分子，它反映了分子的特性子的特性(txng)(txng)，所以可由吸收光谱研究气体分子的结，所以可由吸收光谱研究气体分子的结构。构。吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (x shu un p) (Absorption spectrum)(Absorption spectru

9、m)第10页/共53页第十页，共53页。对于固体和液体，它们对光吸收的特点主要是具有很对于固体和液体，它们对光吸收的特点主要是具有很宽的吸收带。固体材料的吸收系数主要是随入射光波宽的吸收带。固体材料的吸收系数主要是随入射光波长长(bchng)(bchng)变化，其它因素的影响较小。变化，其它因素的影响较小。吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (Absorption (x shu un p) (Absorption spectrum)spectrum)激光激光(jgung)(jgung)工作物质工作物质YAGYAG的吸收光谱的吸收光谱/nm1.00 0.660.50 0.40 0.330.

10、28 0.25第11页/共53页第十一页，共53页。对一种材料吸收光谱的测量，是了解该材料特性对一种材料吸收光谱的测量，是了解该材料特性(txng)(txng)的重要手段。例如的重要手段。例如, , 地球大气对可见光、紫外地球大气对可见光、紫外光是透明的光是透明的, ,但对红外光的某些波段有吸收。但对红外光的某些波段有吸收。透明的波段称为透明的波段称为“大气窗口大气窗口”, ”, 充分地研究充分地研究(ynji)(ynji)大大气的光学性质与气的光学性质与“窗口窗口”的关系的关系, ,有助于红外导航、跟踪有助于红外导航、跟踪等工作的进行。等工作的进行。吸收光谱吸收光谱(x shu un p)

11、(x shu un p) (Absorption spectrum)(Absorption spectrum)第12页/共53页第十二页，共53页。 0204060801000.720.94 1.13 1.381.90 2.7 4.3 6.0 15.0 /m透过率透过率/ % 如图所示，波段如图所示，波段(bdun)(bdun)从从 1 1m m 到到 15 15m m 有七个有七个“窗口窗口”。吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (Absorption (x shu un p) (Absorption spectrum)spectrum)第13页/共53页第十三页，共53页。吸收光谱吸

12、收光谱(x shu un p) (Absorption (x shu un p) (Absorption spectrum)spectrum)地球周围地球周围(zhuwi)(zhuwi)是厚达约是厚达约 1000 1000 公里的大气层。大公里的大气层。大气层由氮、氧、二氧化碳、臭氧及其它稀有气体和水气气层由氮、氧、二氧化碳、臭氧及其它稀有气体和水气、尘埃组成。、尘埃组成。第14页/共53页第十四页，共53页。较强的水汽吸收较强的水汽吸收(xshu)(xshu)带位于带位于: 0.71 0.735: 0.71 0.735m, m, 0.81 0.840.81 0.84m, 0.89 0.99m

13、, 0.89 0.99m, 1.07 m, 1.07 1.201.20m, 1.3 1.5m, 1.3 1.5m, 1.7 2.0m, 1.7 2.0m, 2.4 3 m, 2.4 3 .3.3m, 4.8 8.0m, 4.8 8.0m m。吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (Absorption (x shu un p) (Absorption spectrum)spectrum)二氧化碳吸收带位于二氧化碳吸收带位于: 13.5 17: 13.5 17m m。 臭氧臭氧(chuyng)(chuyng)吸收带位于吸收带位于: 9.5: 9.5m m 附近。附近。第15页/共53页第十五

14、页，共53页。由于太阳四周大气中的不同元素由于太阳四周大气中的不同元素(yun s)(yun s)吸收不同波长吸收不同波长的辐射的辐射, ,因而在连续光谱的背景上呈现出一条条黑的吸收因而在连续光谱的背景上呈现出一条条黑的吸收线线, ,如图所示。如图所示。ABCDEFGH400500600700夫朗和费首先发现夫朗和费首先发现, ,并以字母并以字母(zm)(zm)标志了主要的吸收标志了主要的吸收线。线。吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (x shu un p) (Absorption spectrum)(Absorption spectrum)第16页/共53页第十六页，共53页。符号符

15、号波长波长/nm吸收元素吸收元素符号符号波长波长/nm 吸收元素吸收元素ABCD1D2D3E3759.4762.1636.8688.4656.282589.592588.995587.552526.954OOHNaNaHeFeE1FGGHK518.362486.133430.791430.774466.273396.849393.368MgHFeCaCaCaCa吸收光谱吸收光谱(x shu un p) (Absorption (x shu un p) (Absorption spectrum)spectrum)它们的波长及太阳大气中存在的相应它们的波长及太阳大气中存在的相应(xingyng)(

16、xingyng)吸收元素的关系如下：吸收元素的关系如下：第17页/共53页第十七页，共53页。 光的色散效应是一种光在介质中传播时，其折射率随频率光的色散效应是一种光在介质中传播时，其折射率随频率(pnl)(pnl)（或波长）而变化的现象。（或波长）而变化的现象。第18页/共53页第十八页，共53页。正常正常(zhngchng)色散色散曲线曲线正常色散正常色散: :在物质透明区内，它随着光波长的增在物质透明区内，它随着光波长的增大折射率减小且色散曲线是单调下降的。大折射率减小且色散曲线是单调下降的。 此现此现象象(xinxing)(xinxing)由柯西由柯西(Cauchy)(Cauchy)色

17、散公式来描述色散公式来描述。 42cbn第19页/共53页第十九页，共53页。反常色散：发生在物质吸收区内，它随光波长增加反常色散：发生在物质吸收区内，它随光波长增加(zngji)(zngji)而折射而折射率增加率增加(zngji),(zngji),经验公式为塞耳迈耳方程经验公式为塞耳迈耳方程: :222201bn 第20页/共53页第二十页，共53页。三、光的散射(snsh) (Scattering of light)光束通过不均匀介质所产生的偏离原来光束通过不均匀介质所产生的偏离原来(yunli)传传播方向播方向, 向四周散射的现象向四周散射的现象第21页/共53页第二十一页，共53页。根

18、据散射光的波矢根据散射光的波矢K K 和波长和波长(bchng)(bchng)的变化与否，将散的变化与否，将散射分为两大类：射分为两大类：光的散射光的散射(snsh)现象现象 (Scattering phenomena of light)一类一类(y li)(y li)散射是散射光波矢散射是散射光波矢 K K 变化，但波长变化，但波长不变化不变化( (瑞利散射，米氏散射和分子散射瑞利散射，米氏散射和分子散射) )；另一类是散射另一类是散射光波矢光波矢 K 和波长均变化和波长均变化( (喇曼散射，布里喇曼散射，布里渊散射渊散射等等) )。第22页/共53页第二十二页，共53页。亭达尔从实验亭达尔

19、从实验(shyn)(shyn)上总结出了一些规律，因上总结出了一些规律，因此，这一类现象叫亭达尔效应。这些规律其后为此，这一类现象叫亭达尔效应。这些规律其后为瑞利在理论上说明，所以又叫瑞利散射。瑞利在理论上说明，所以又叫瑞利散射。1 瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)亭达尔等人最早对浑浊介质亭达尔等人最早对浑浊介质(jizh)(jizh)的散射进行的散射进行了大量的了大量的实验研究实验研究, ,尤其是微粒线度比光波长小尤其是微粒线度比光波长小, ,即不大于即不大于(1/5(1/51/l0)1/l0) 的浑浊介质的浑浊介质(jizh)(jizh)。第23页/共53页第二

20、十三页，共53页。瑞利散射的主要瑞利散射的主要(zhyo)特点：特点：散射光强度散射光强度(qingd)与入射光波长的四次方成反比，即与入射光波长的四次方成反比，即41( )II() 为相应于某一观察方向(fngxing)(与入射光方向(fngxing)成角)的散射光强度。瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)该式说明，该式说明，光波长愈短，其散射光强度愈大光波长愈短，其散射光强度愈大，由此可以，由此可以说明许多自然现象。说明许多自然现象。第24页/共53页第二十四页，共53页。适用于散射介质线度比光波波长小的情况适用于散射介质线度比光波波长小的情况(qngkung)，如

21、果散射体比波长大很多的块状散射，如果散射体比波长大很多的块状散射体，则不适用体，则不适用(如大气中的水滴如大气中的水滴)第25页/共53页第二十五页，共53页。41( ) I瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)天空为什么呈现蓝色呢天空为什么呈现蓝色呢? ?由瑞利散射定律由瑞利散射定律(dngl)(dngl)可可以看出在由大气散射的太阳光中，短波长光占优势以看出在由大气散射的太阳光中，短波长光占优势。红光波长红光波长( ( 720nm)720nm)为紫光波长为紫光波长( (400nm ) 400nm ) 的的1.8 1.8 倍倍, ,因此因此(ync)(ync)紫光散射强

22、度约为红光的紫光散射强度约为红光的(1.8)410 (1.8)410 倍。倍。第26页/共53页第二十六页，共53页。太阳散射光在大气层内层太阳散射光在大气层内层, ,蓝色的成分蓝色的成分(chng fn)(chng fn)比红色多比红色多, ,使天空呈蔚蓝色。使天空呈蔚蓝色。瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)第27页/共53页第二十七页，共53页。为何正午的太阳为何正午的太阳(tiyng)(tiyng)基本上呈白色基本上呈白色, ,而旭日和夕阳却而旭日和夕阳却呈红色呈红色? ? 正午的太阳正午的太阳地球地球大气层大气层散射散射瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh s

23、cattering)正午正午(zhngw)(zhngw)太阳直射太阳直射, ,穿过大气层厚度最小穿过大气层厚度最小, , 阳光中被散阳光中被散射掉的短波成分不太多射掉的短波成分不太多, , 因此基本上呈白色或略带黄橙色。因此基本上呈白色或略带黄橙色。第28页/共53页第二十八页，共53页。早晚的阳光早晚的阳光(ynggung)(ynggung)斜射斜射, ,穿过大气层的厚度比穿过大气层的厚度比正午时厚得多正午时厚得多, ,大气散射掉的短波成分大气散射掉的短波成分, ,透过长波成透过长波成分，所以旭日和夕阳呈红色。分，所以旭日和夕阳呈红色。瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scatterin

24、g)第29页/共53页第二十九页，共53页。红光透过散射物的穿透力比蓝光强，所以在拍摄红光透过散射物的穿透力比蓝光强，所以在拍摄(pish)薄雾景色时，可在照相机物镜前加上红色滤薄雾景色时，可在照相机物镜前加上红色滤光片以获得更清晰的照片。光片以获得更清晰的照片。瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)第30页/共53页第三十页，共53页。红外线穿透力比可见光强，常被用于远距离照相红外线穿透力比可见光强，常被用于远距离照相(zho xing)或遥感技术。或遥感技术。瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)第31页/共53页第三十一页，共53页。散射光强度

25、散射光强度(qingd)(qingd)随观察方向变化。自然光入射时随观察方向变化。自然光入射时，散射光强，散射光强 I( I( ) ) 与与 (1+cos2 (1+cos2) ) 成正比。成正比。 入射光方向入射光方向观察方向观察方向瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering) 22( )=I1+cos I第32页/共53页第三十二页，共53页。散射光是偏振光（完全散射光是偏振光（完全(wnqun)偏振光或部分偏振光偏振光或部分偏振光），该偏振光的偏振度与观察方向有关。），该偏振光的偏振度与观察方向有关。瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)瑞利散射光的光

26、强度角分布和偏振瑞利散射光的光强度角分布和偏振(pin zhn)特性特性起因于散射光是横电磁波。起因于散射光是横电磁波。自然光入射时，在入射光垂直自然光入射时，在入射光垂直(chuzh)(chuzh)方向上，散射光是方向上，散射光是完全偏振光；在入射光方向上，散射光认为自然光；在其完全偏振光；在入射光方向上，散射光认为自然光；在其他方向上，散射光为部分偏振光。他方向上，散射光为部分偏振光。第33页/共53页第三十三页，共53页。自然光沿自然光沿 x x 方向方向(fngxing)(fngxing)入射到介质的带电微粒入射到介质的带电微粒 e e 上上，使其作受迫振动。，使其作受迫振动。xzyP

27、e瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)第34页/共53页第三十四页，共53页。图中的入射光可分解为沿图中的入射光可分解为沿 y y 方向和方向和 z z 方向的两个方向的两个(lin )(lin )光振动，其振幅相等，光振动，其振幅相等，AyAyAzAzA0A0。xzyPe 瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)第35页/共53页第三十五页，共53页。假设假设(jish)(jish)考察位于考察位于 xey xey 面内的面内的 P P 点，散射光方向点，散射光方向 eP eP与入射光方向成与入射光方向成 角，则其两个光振动分量的振幅分别为角，则其

28、两个光振动分量的振幅分别为 A Az zAzAzA0 A0 和和 A Ay yAycosAycosA0cosA0cos。xzyPexyPAyAy瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)第36页/共53页第三十六页，共53页。散射光强度散射光强度(qingd) I(qingd) I() )为为2202i( )(1 cos) (1 cos) zyIIIAI瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering) 入射光方向入射光方向观察方向观察方向第37页/共53页第三十七页，共53页。由于散射光两个振动分量的大小与散射方向有关由于散射光两个振动分量的大小与散射方向有关(y

29、ugun),(yugun),所以散射光的偏振态随散射方向不同而异。所以散射光的偏振态随散射方向不同而异。 瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)2202i( )(1 cos) (1 cos)zyIIIAI第38页/共53页第三十八页，共53页。沿着入射光方向沿着入射光方向(fngxing)(fngxing)或逆着入射光方向或逆着入射光方向(fngxing)(fngxing)，散射光为自然光；在垂直入射光方向，散射光为自然光；在垂直入射光方向(fngxing)(fngxing)的的 y y 轴轴和和 z z 轴上，散射光为线偏振光；其余方向轴上，散射光为线偏振光；其余方向(

30、fngxing)(fngxing)上的上的散射光，均为部分偏振光。散射光，均为部分偏振光。xzyPe 瑞利散射瑞利散射 (Rayleigh scattering)第39页/共53页第三十九页，共53页。2米氏散射米氏散射(snsh) (Mie scattering)当散射粒子的尺寸接近或大于波长时当散射粒子的尺寸接近或大于波长时, ,其散射规律其散射规律(gul)(gul)与瑞利散射不同。与瑞利散射不同。米氏提出了悬浮微粒线度可与入射光波长相比拟时的散米氏提出了悬浮微粒线度可与入射光波长相比拟时的散射射(snsh)(snsh)理论，称为米氏散射理论，称为米氏散射(snsh)(snsh)。第40

31、页/共53页第四十页，共53页。米氏散射的主要米氏散射的主要(zhyo)特点是：特点是：散射光强与偏振散射光强与偏振(pin zhn)特性随散射粒子的尺寸特性随散射粒子的尺寸变化。变化。散射光强随波长散射光强随波长(bchng)(bchng)的变化规律是与波长的变化规律是与波长(bchng)(bchng) 的较低幂次成反比，即的较低幂次成反比，即1( ) (33)nIn1，2，3。N 的具体取值取决于微粒尺寸。的具体取值取决于微粒尺寸。第41页/共53页第四十一页，共53页。散射光的偏振度随散射光的偏振度随 r / r / 的增加而减小的增加而减小, ,这里这里 r r 是是 散射粒子散射粒子

32、(lz)(lz)的线度，的线度， 是入射光波长。是入射光波长。随着随着(su zhe)(su zhe)悬浮微粒线度的增大，沿入射光方向悬浮微粒线度的增大，沿入射光方向的散射的散射 光强将大于逆入射光方向的散射光强。光强将大于逆入射光方向的散射光强。米氏散射米氏散射(snsh) (Mie scattering)(snsh) (Mie scattering)第42页/共53页第四十二页，共53页。当微粒当微粒(wil)(wil)线度约为线度约为1/41/4波长时波长时, ,散射光强角分布如散射光强角分布如图所示图所示, ,此时此时 I( I() ) 在在 = 0 = 0 和和 = = 处的差别尚处

33、的差别尚不很明显。不很明显。z当微粒线度继续增加时当微粒线度继续增加时, ,在在 0 0 方向方向(fngxing)(fngxing)的散射的散射光强明显占优势，并产生一系列次极大值。光强明显占优势，并产生一系列次极大值。z米氏散射米氏散射(snsh) (Mie scattering)(snsh) (Mie scattering)第43页/共53页第四十三页，共53页。小水滴在可见光范围内产生的散射小水滴在可见光范围内产生的散射(snsh)属于米氏散属于米氏散射射(snsh), 其散射其散射(snsh)光强与光波长关系不大光强与光波长关系不大, 所以云雾呈现白色。所以云雾呈现白色。米氏散射米氏

34、散射(snsh) (Mie scattering)(snsh) (Mie scattering)第44页/共53页第四十四页，共53页。分子分子(fnz)(fnz)散射散射 (Molecular scattering) (Molecular scattering)光在浑浊光在浑浊(hnzhu)(hnzhu)介质中产生瑞利散射和米氏散射介质中产生瑞利散射和米氏散射之外，纯净介质中也产生散射。之外，纯净介质中也产生散射。这就是在纯净介质中，因分子热运动这就是在纯净介质中，因分子热运动(yndng)(yndng)引起密引起密度起伏引起介质光学性质的非均匀所产生光的散射度起伏引起介质光学性质的非均匀所

35、产生光的散射, , 称为分子散射。称为分子散射。第45页/共53页第四十五页，共53页。在临界点时，气体密度在临界点时，气体密度(md)起伏很大，可以观察起伏很大，可以观察到明显的分子散射，这种现象称为临界乳光。到明显的分子散射，这种现象称为临界乳光。由于分子热运动由于分子热运动(yndng)产生的密度起伏所引起折射率产生的密度起伏所引起折射率不均匀区域的线度比可见光波长小很多，所以分子散射中不均匀区域的线度比可见光波长小很多，所以分子散射中，散射光强与散射角的关系与瑞利散射相同。，散射光强与散射角的关系与瑞利散射相同。3 分子分子(fnz)散射散射 (Molecular scattering)第46页/共53页第四十六页，共53页。22i2402(1)( )(1+cos) nIIr Nn 为气体折射率,N0 为单位体积气体中的分子(fnz)数目,r 为散射点到观察点的距离，Ii 为入射光强度。理想气体理想气体(l xin q t)对自然光的分子散射光强对自然光的分子散射光强为为分子分子(fnz)(fnz)散射散射 (Molecular scattering) (Molecular scattering)第47页/共53页第四十七页，共53页。4.4.拉曼散射拉曼散射(snsh) (Raman scattering)(snsh)