第三章流体力学基础ppt课件

1、第三章第三章 沉积学相关的沉积学相关的流体力学基本原理流体力学基本原理第三章第三章沉积学相关的流体力学基本原理沉积学相关的流体力学基本原理一、一、 概述概述二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数五、五、 悬浮载荷和旋涡紊动作用悬浮载荷和旋涡紊动作用六、六、 空气的几个流体力学问题空气的几个流体力学问题一、一、 概概 述述 沉积学中沉积机理的研究与流体力学的关系极为密切。沉积学中沉积机理的研究与流体力学的关系极为密切。 流动的物质为流体。从力学的性质讲，流体是一种受任何流动的物质为

2、流体。从力学的性质讲，流体是一种受任何微剪切力都能连续变形的物质。流体具有容易变形微剪切力都能连续变形的物质。流体具有容易变形(流动流动)的的特征，这就是流体的流动性。特征，这就是流体的流动性。 与沉积作用有关的流体：水、空气。与沉积作用有关的流体：水、空气。 流体力学：研究流体在静止和运动时的力学规律，研究流流体力学：研究流体在静止和运动时的力学规律，研究流体与其它物体体与其它物体(在沉积学中主要是碎屑沉积物在沉积学中主要是碎屑沉积物)之间的相互作之间的相互作用。用。 研究内容包括两个方面：研究内容包括两个方面： 1、流体的类型与性质、流体的类型与性质 2、流体所受的力、流体所受的力一、一、

3、 概概 述述流体所受的力有：惯性力、万有引力、重力、流体所受的力有：惯性力、万有引力、重力、粘滞力、弹性力、表面张力等。粘滞力、弹性力、表面张力等。流体力学亦是以牛顿运动三定律为基础的。即流体力学亦是以牛顿运动三定律为基础的。即流体的运动主要是受机械运动的定律所制约。机流体的运动主要是受机械运动的定律所制约。机械运动的矛盾是作用力和反作用力的相互作用。械运动的矛盾是作用力和反作用力的相互作用。在流体运动中重力、粘滞力、弹性力和表面张在流体运动中重力、粘滞力、弹性力和表面张力都是可以改变流体原有状态的作用力，唯有惯力都是可以改变流体原有状态的作用力，唯有惯性力是维持流体原有运动状态的反作用力。因

4、而，性力是维持流体原有运动状态的反作用力。因而，简单地说，流体运动就是惯性力简单地说，流体运动就是惯性力 ( (反作用力反作用力) )与其与其它作用力它作用力( (重力、粘滞力、弹性力、表面张力重力、粘滞力、弹性力、表面张力) )的的相互作用的结果。作用力和反作用力相等时使流相互作用的结果。作用力和反作用力相等时使流体保持平衡。体保持平衡。第三章第三章沉积学相关的流体力学基本原理沉积学相关的流体力学基本原理一、一、 概述概述二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数五、五、 悬浮载荷

5、和旋涡紊动作用悬浮载荷和旋涡紊动作用六、六、 空气的几个流体力学问题空气的几个流体力学问题二、流体的粘滞性和内摩擦定律二、流体的粘滞性和内摩擦定律（一粘滞性的概念（一粘滞性的概念动板实验：动板实验： 设有两块平行的平板，其设有两块平行的平板，其间充满静止流体。当下板固定间充满静止流体。当下板固定不动，上板以匀速平行下板运不动，上板以匀速平行下板运动时，两板之间的流体便处于动时，两板之间的流体便处于不同速度的运动状态，即：附不同速度的运动状态，即：附着在动板下面的流体层的运动着在动板下面的流体层的运动速度与动板的速度相等，愈往速度与动板的速度相等，愈往下速度愈小，直到附着在定板下速度愈小，直到附

6、着在定板上的流体层的速度为零上的流体层的速度为零( (线性速线性速度分布规律如右图度分布规律如右图) )。实验说明：实验说明： 每一运动速度较慢的流体每一运动速度较慢的流体层，都是在运动速度较快的流层，都是在运动速度较快的流体层带动下才发生运动的。同体层带动下才发生运动的。同时，运动较快的流体层时，运动较快的流体层( (快层快层) )也受到运动较慢的流体层也受到运动较慢的流体层( (慢层慢层) )的阻滞，而不能运动得更快。的阻滞，而不能运动得更快。二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律（一粘滞性的概念（一粘滞性的概念动板实验说明，每一运动速度较慢的流体动板实验说明，每一运动

7、速度较慢的流体层，都是在运动速度较快的流体层带动下才层，都是在运动速度较快的流体层带动下才发生运动的。同时，运动较快的流体层发生运动的。同时，运动较快的流体层( (快层快层) )也受到运动较慢的流体层也受到运动较慢的流体层( (慢层慢层) )的阻滞，而的阻滞，而不能运动得更快。根据作用力与反作用力的不能运动得更快。根据作用力与反作用力的原理，相邻流体产生相对运动时，快层对慢原理，相邻流体产生相对运动时，快层对慢层产生一个拖曳力层产生一个拖曳力( (作用力作用力) )，使慢层加速；，使慢层加速；相反，慢层对快层产生一个方向相反的阻滞相反，慢层对快层产生一个方向相反的阻滞力力( (反作用力反作用力

8、) )，使快层减速。，使快层减速。拖曳力和阻滞力是大小相等方向相反的一拖曳力和阻滞力是大小相等方向相反的一对力，它们分别作用在两个流层的接触面上，对力，它们分别作用在两个流层的接触面上，又因为这一对力是在流体的内部产生的；所又因为这一对力是在流体的内部产生的；所以把这一对力叫做内摩擦力以把这一对力叫做内摩擦力( (或称为粘滞力或称为粘滞力) )。流体在静止时不能承受切力抵抗剪切变形；流体在静止时不能承受切力抵抗剪切变形；但在运动状态下，流体具有抵抗剪切变形的但在运动状态下，流体具有抵抗剪切变形的能力，称为粘滞性。能力，称为粘滞性。二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律（一粘

9、滞性的概念（一粘滞性的概念 根据作用力与反作用力的原理：相邻流体产根据作用力与反作用力的原理：相邻流体产生相对运动时，快层对慢层产生一个拖曳力生相对运动时，快层对慢层产生一个拖曳力( (作用作用力力) )，使慢层加速；相反，慢层对快层产生一个方，使慢层加速；相反，慢层对快层产生一个方向相反的阻滞力向相反的阻滞力( (反作用力反作用力) )，使快层减速。，使快层减速。拖曳力剪切应力）：把加快流体运动的力。拖曳力剪切应力）：把加快流体运动的力。阻滞力：阻滞力： 阻止流体阻止流体运动的力。运动的力。内摩擦力内摩擦力( (粘滞力粘滞力) ) ：一对大小相等、方：一对大小相等、方向相向相 反的反的拖曳力

10、和阻滞力称为拖曳力和阻滞力称为 内摩内摩擦力擦力( (粘滞力粘滞力) )。 流体在静止时不能承受切力抵抗剪切变形；流体在静止时不能承受切力抵抗剪切变形；但在运动状态下在切力作用下），流体具有抵抗但在运动状态下在切力作用下），流体具有抵抗剪切变形的能力，称为粘滞性。剪切变形的能力，称为粘滞性。二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律（一粘滞性的概念（一粘滞性的概念 在河道中的流水，在河道中的流水，因受固体边界影响，因受固体边界影响，使得由河底往上流速使得由河底往上流速逐渐增大，由于各水逐渐增大，由于各水层的流速不同，各水层的流速不同，各水层之间就要产生相对层之间就要产生相对运动

11、，从而产生成对运动，从而产生成对的切力。即快层对慢的切力。即快层对慢层产生一种拖曳力，层产生一种拖曳力，其方向与流向一致；其方向与流向一致；反之，慢层对快层要反之，慢层对快层要产生一种阻滞力，其产生一种阻滞力，其方向与流向相反。方向与流向相反。二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律（二牛顿内摩擦定律（二牛顿内摩擦定律 根据内摩擦力根据内摩擦力(T)(T)的性质，它与接触面积的性质，它与接触面积(A)(A)和相对速度差和相对速度差(du)(du)成正比，而与垂直距离成正比，而与垂直距离(dy)(dy)成反比，这一结论称为牛顿内摩擦定律成反比，这一结论称为牛顿内摩擦定律( (或

12、或粘滞定律粘滞定律) )，可表示为：，可表示为：T=AT=Adu/dydu/dy）式中式中 T T：内摩擦力：内摩擦力( (牛牛) )； du/dy du/dy：流速梯度：流速梯度( (秒秒-1)(-1)(沿垂直水流方沿垂直水流方向单位距离的流速变化值也称剪切变形率向单位距离的流速变化值也称剪切变形率) )。 A A： 接触面积接触面积(m2)(m2) ：与流体种类、温度有关的系数，称：与流体种类、温度有关的系数，称为动力粘滞性系数为动力粘滞性系数( (帕帕秒，即秒，即PaS)PaS)。粘滞系数粘滞系数粘滞系数：作用在粘滞系数：作用在1cm21cm2上的粘滞力规定为流体的粘上的粘滞力规定为流体

13、的粘滞系数滞系数( (单位：泊单位：泊) )。表示流体粘滞性的大小。表示流体粘滞性的大小。粘滞系数随温度而变，当温区升高时，液体的粘滞粘滞系数随温度而变，当温区升高时，液体的粘滞系数减小，而气体则增加。下表为几种流体的粘系数减小，而气体则增加。下表为几种流体的粘滞系数滞系数: :水水甘油甘油空气空气20oC0.018.31.8 10-430oC0.0086.31.9 10-4二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律 （二牛顿内摩擦定律 上述内摩擦定律不是所有的流体都能适用。凡是服从内摩擦定律的流体称作牛顿流体，即在温度不变的条件下，随着流速梯度(du/dy)和剪切应力()的变

14、化，值保持一常数(右图中的A)。 为粘滞切应力，代表单位面积上的内摩擦力。= (du/dy)二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律 （二牛顿内摩擦定律（二牛顿内摩擦定律气体和分子结构简单的液体，如气体和分子结构简单的液体，如空气、水及油液等均属于牛顿流体。空气、水及油液等均属于牛顿流体。牵引流为牛顿流体。把不服从内摩牵引流为牛顿流体。把不服从内摩擦定律的流体称为非牛顿流体。例擦定律的流体称为非牛顿流体。例如沉积物重力流、血液、高分子液如沉积物重力流、血液、高分子液体等是非牛顿流体。牛顿流体的摩体等是非牛顿流体。牛顿流体的摩擦力擦力与速度梯度与速度梯度du/dy呈线性关系，呈

15、线性关系，而非牛顿流体不是线性关系。而非牛顿流体不是线性关系。有的流体有的流体值随剪切变形率的增加值随剪切变形率的增加而减小或加大，如右图中的而减小或加大，如右图中的C、D，分别称作假塑性流体和膨胀性流体。分别称作假塑性流体和膨胀性流体。有的流体只有当切应力达到某一值有的流体只有当切应力达到某一值(0)后才开始流动，如图右后才开始流动，如图右1中的中的B，称作宾汉流体。沉积物重力流即属称作宾汉流体。沉积物重力流即属宾汉流体。宾汉流体。第三章第三章沉积学相关的流体力学基本原理沉积学相关的流体力学基本原理一、一、 概述概述二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律三、三、 急流、缓

16、流和福劳德数急流、缓流和福劳德数四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数五、五、 悬浮载荷和旋涡紊动作用悬浮载荷和旋涡紊动作用六、六、 空气的几个流体力学问题空气的几个流体力学问题三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数按边界条件的不同，液体流动可分为管按边界条件的不同，液体流动可分为管道流和明渠流两种类型。前者是液体充满道流和明渠流两种类型。前者是液体充满了管道的流动，为有压流；后者的液体有了管道的流动，为有压流；后者的液体有与大气接触的自由表面，如河道、水渠，与大气接触的自由表面，如河道、水渠，是在重力作用下的流动，为无压流。流体是在重力作用下的流动，为无压流。流体流动的规

17、律大多是研究管道流获得的，但流动的规律大多是研究管道流获得的，但也适用于明渠流。沉积学所研究的对象大也适用于明渠流。沉积学所研究的对象大多是明渠流，明渠水流中按流动强度可分多是明渠流，明渠水流中按流动强度可分为急流、缓流和临界流三种流态。为急流、缓流和临界流三种流态。三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数 急流和缓流表示流体的流动强度。它们定性的区别可观察流水遇到障碍物(大石块、桥墩等)时的表现，即缓流在障碍物处发生水面跌落，而障碍物上游水面发生壅高，并延伸到上游相当远处；而急流在障碍物处激起浪花，一涌而过，只在障碍物附近的水面有所升高，而对稍远的上游水面不发生任何影响。这表明缓流

18、能将障碍物的干扰向上游传播，而急流只能引起局部干扰，不能向上游传播。急流急流a和缓流和缓流b遇到障碍物时的流动特点遇到障碍物时的流动特点三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数急流和缓流的定量判别准则是福劳德数急流和缓流的定量判别准则是福劳德数(Froude number)(Froude number)，即，即 式中：式中： Fr Fr：福劳德数；：福劳德数； V V：流速；：流速； g g：重力加速度；：重力加速度； h: h:水深水深福劳德数是一个无量纲数。福劳德数是一个无量纲数。=vFrgh惯性力重力三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数福劳德数的力学意义在于：福劳

19、德数的力学意义在于：当当Fr=1Fr=1时，时， 说明水流受惯性力与重力作用说明水流受惯性力与重力作用相等相等, ,为临界流；为临界流；当当 Fr1 Fr1时，时， 惯性作用大于重力作用，水流惯性作用大于重力作用，水流为急流；为急流；当当Fr1Fr1时，时， 惯性力作用小于重力作用，水惯性力作用小于重力作用，水流为缓流。流为缓流。 或者说，急流是惯性力起主导作用下的流或者说，急流是惯性力起主导作用下的流动，缓流是重力起主导作用下的流动。动，缓流是重力起主导作用下的流动。三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数由上述力学意义分析可看出，急流和缓流的变由上述力学意义分析可看出，急流和缓流

20、的变化是受重力控制，故这种流态变化只出现在明渠化是受重力控制，故这种流态变化只出现在明渠流中，管道流中不存在，因为它不受重力影响。流中，管道流中不存在，因为它不受重力影响。明渠条件下，要使明渠条件下，要使FrFr值达到值达到1 1，要求在水深，要求在水深10m10m时，流速达时，流速达9.9m/9.9m/秒，这样高的流速在自然界中极秒，这样高的流速在自然界中极为罕见，在浅水的海洋环境中，一般只有为罕见，在浅水的海洋环境中，一般只有2m/2m/秒的秒的速度。速度。 Fr = V / (gh)1/2 Fr = V / (gh)1/2，假设，假设 Fr = 1 Fr = 1， V = 2 V = 2

21、 m/sm/s，得得 h = 0 . 45 m h = 0 . 45 m 因而，急流一般是局部地段或几厘米因而，急流一般是局部地段或几厘米几米的几米的浅水条件下出现。浅水条件下出现。 小小 结：结： 福劳德数：是一个无量纲数，是用于流体福劳德数：是一个无量纲数，是用于流体在明渠条件下的流动体制或流动强度的在明渠条件下的流动体制或流动强度的无量纲数；是判别急流和缓流的定量准则。无量纲数；是判别急流和缓流的定量准则。 Fr=惯性力惯性力/重力重力=v/（gh1/2 缓流：缓流： Fr1，惯性力大于重力，是惯性，惯性力大于重力，是惯性力起主导作用下的流动。力起主导作用下的流动。 无颗粒移动的平坦床沙

22、 水体平静，无颗粒运动，底床平坦，即无沙纹及沙丘迁移 水平层理 沙纹(小波痕) 波高5cm， 波长30cm， 流速小， 水面平静或具小型波浪现象 小型交错层理 缓流 Fr1 沙丘(大波痕) 流速50cm/s，波高10-20cm，波长可达几米，水面出现汹涌波浪。 沙纹和沙丘都是属异相波，即水面的波形与床沙波痕表面的位置不一致 大型交错层理 临界流 Fr1 受冲刷的沙丘 （受冲刷的大波痕） 波痕规模大，波长几米几十米，波高波长 海滩冲洗交错层理 受冲刷的平坦床沙 颗粒的移动平行于水的流动方向 平行层理 逆行沙丘 向上游移动的波浪状床沙形体，表现为向上游一侧进行加积，下游一侧受到侵蚀。水面波形与底形

23、波痕一致，属于同相波。 逆行沙丘层理 急流 Fr1 当水流的振动波幅变化大时，局部能生成高能量的波浪，最后加大流速，形成冲槽和冲坑 根据根据0.6mm, 水槽宽水槽宽2.44m, 长长45.72m的实验结果的实验结果流动强度与底床形态层理类型）流动强度与底床形态层理类型）第三章第三章沉积学相关的流体力学基本原理沉积学相关的流体力学基本原理一、一、 概述概述二、二、 流体的粘滞性和内摩擦定律流体的粘滞性和内摩擦定律三、三、 急流、缓流和福劳德数急流、缓流和福劳德数四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数五、五、 悬浮载荷和旋涡紊动作用悬浮载荷和旋涡紊动作用六、六、 空气的几个流体力学问题空

24、气的几个流体力学问题四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数 1883 1883年英国物年英国物理学家雷诺通过大理学家雷诺通过大量的实验发现，流量的实验发现，流体存在着两种不同体存在着两种不同的流动状态：的流动状态：层流和紊流层流和紊流( (又称又称为湍流为湍流) )。四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数雷诺水槽实验：雷诺水槽实验： 微开阀门微开阀门A A，再将阀，再将阀门门B B打开，使红颜色水打开，使红颜色水流入玻璃管中，观察显流入玻璃管中，观察显示红色液流质点的运动示红色液流质点的运动轨迹。此时，由于管内轨迹。此时，由于管内流速较慢，流体质点的流速较慢，流体质点的运动有条

25、不紊，呈不混运动有条不紊，呈不混杂并呈现分层流动的状杂并呈现分层流动的状态，这种流态称为层流态，这种流态称为层流右图右图a a）。）。 阀门阀门A A开大，流束呈开大，流束呈现波纹状，上下摆动，现波纹状，上下摆动，称此为过渡状态右图称此为过渡状态右图b b）。）。 阀门阀门A A继续开大，使继续开大，使管中流速增大，直到流管中流速增大，直到流体质点的运动呈分层流体质点的运动呈分层流动状态被破坏，发生互动状态被破坏，发生互相混杂，并且有纵向脉相混杂，并且有纵向脉动，这种流动状态为紊动，这种流动状态为紊流右图流右图c c）。）。四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数 从上实验可知随着水流流

26、速加大，从上实验可知随着水流流速加大，层流可以转变为紊流；反之，随着水流层流可以转变为紊流；反之，随着水流流速减小，紊流也可以转变为层流，这流速减小，紊流也可以转变为层流，这种流体形态转变时的平均流速种流体形态转变时的平均流速(V)叫做临叫做临界流速界流速(Vk)。四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数 雷诺通过实验表明，流动形态不仅与流速有关，还雷诺通过实验表明，流动形态不仅与流速有关，还与流体的粘滞系数与流体的粘滞系数(-(-动力粘滞系数，单位为千克动力粘滞系数，单位为千克/ /米米米或帕米或帕秒或牛秒或牛秒秒/ /米米2 2；运动粘滞系数，运动粘滞系数，=/=/，的单位为米的单位

27、为米2/2/秒秒) )和密度和密度()()，以及流，以及流体所通过的管道直径体所通过的管道直径(d)(d)有关。当有关。当V V、d d愈大就愈愈大就愈易转变为紊流，易转变为紊流，或或愈大则愈不易转变为紊流。而愈大则愈不易转变为紊流。而且还发现临界流速也是随且还发现临界流速也是随、()()、d d值不同而变值不同而变化，因此临界流速不能作为流态的判别准则。但雷诺化，因此临界流速不能作为流态的判别准则。但雷诺还发现，不论还发现，不论、d d如何变化，流动形态转变时如何变化，流动形态转变时的的(VKd)/(VKd)/或或(VKd)/(VKd)/值却比较固定，而且是一个值却比较固定，而且是一个无量纲

28、数。将平均流速无量纲数。将平均流速(V)(V)、管道直径、管道直径(d)(d)、粘滞系数、粘滞系数(或或)和密度和密度()()归纳为一个无量纲数，称为雷诺归纳为一个无量纲数，称为雷诺数数(Reynods number-Re)(Reynods number-Re)。四、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数雷诺数表达公式：雷诺数表达公式： Re= Re=惯性力惯性力/ /粘滞力粘滞力=(Vd)/= =(Vd)/= (Vd/)(Vd/)式中：式中： V- V-平均流速；平均流速； d- d-管道直径；管道直径； -密度，密度， - -动力粘滞系数；动力粘滞系数； 运动运动粘滞系数。粘滞系数。四

29、、四、 层流、紊流与雷诺数层流、紊流与雷诺数 在管道条件下：在管道条件下： 当当Re2320Re2320Re2320时为紊流，紊流是一种充满了旋涡的急湍的流动，流体时为紊流，紊流是一种充满了旋涡的急湍的流动，流体质点的运动轨迹极不规则，其流速大小和流动方向随时间而变化，彼此质点的运动轨迹极不规则，其流速大小和流动方向随时间而变化，彼此相互掺混。相互掺混。 值得注意的是，在明渠条件下，层流与紊流的雷诺值得注意的是，在明渠条件下，层流与紊流的雷诺数值范围与管道条件是不同的数值范围与管道条件是不同的( (即临界雷诺数不等于即临界雷诺数不等于2320)2320)。它应该用水力半径它应该用水力半径(R)

30、(R)代替管道直径代替管道直径(d)(d)来计算临界雷诺数，来计算临界雷诺数，因因R=(1/4) R=(1/4) * *d d，所以明渠流的临界雷诺数，所以明渠流的临界雷诺数(Rek)(Rek)应为应为500500。 小小 结：结： 雷诺数：表示流体的流动状态的无量纲数；是判别层流雷诺数：表示流体的流动状态的无量纲数；是判别层流和紊流的定量准则；和紊流的定量准则；Re=Re=贯性力贯性力/ /粘滞力粘滞力=Vd/=Vd/=Vd/=Vd/。流动状流动状态类型态类型管道条件管道条件下的下的Re数数明渠条件明渠条件下的下的Re数数定定 义义层流层流23202320500充满了旋涡的急湍的流动，流体质

31、点的运动充满了旋涡的急湍的流动，流体质点的运动轨迹极不规则，有纵向运动，其流速大小和轨迹极不规则，有纵向运动，其流速大小和流动方向随时间而变化，彼此相互掺混流动方向随时间而变化，彼此相互掺混 第三章第三章 小小 结结主要概念：主要概念： 流体流体 流体的粘滞性流体的粘滞性 内摩擦定律内摩擦定律 牛顿流体牛顿流体 非牛顿流体非牛顿流体 福劳德数福劳德数 急流急流 缓流缓流 雷诺数雷诺数 层流层流 紊流紊流 第三章第三章 小小 结结 流体的分类流体的分类一、据粘滞性内摩擦力划分：一、据粘滞性内摩擦力划分：1 1、牛顿流体如牵引流）、牛顿流体如牵引流）2 2、非牛顿流体，包括：（、非牛顿流体，包括：（1 1宾汉流体如重力流）宾汉流体如重力流） （2 2假塑性流体假塑性流体 （3 3膨胀性流体膨胀性流体二、据边界条件和流动强度划分：二、据边界条件和流动强度划分：1 1、管道流、管道流2 2、明渠流据福劳德数划分：（、明渠流据福劳德数划分：（1 1急流急流 （2 2缓流缓流 （3 3临界流临界流三、据流动状态据雷诺数划分：三、据流动状态据雷诺数划分：1 1、层流、层流 2 2、紊流、紊流第三章第三章 沉积学相关的沉积学相关的流体力学基本原理流体力学基本原理结结 束束谢谢大家谢谢大家第三章第三