航天器动力学课件3

1、第三章第三章 航天器姿态运动学和动力学航天器姿态运动学和动力学3.1 航天器的姿态运动学航天器的姿态运动学3.2 航天器的姿态动力学航天器的姿态动力学3.3 航天器的一般运动方程航天器的一般运动方程3.4 姿态干扰力矩姿态干扰力矩 航天器的航天器的姿态运动学姿态运动学是从几何学的观点来研究航天是从几何学的观点来研究航天器的运动，它只讨论航天器运动的几何性质，不涉及产器的运动，它只讨论航天器运动的几何性质，不涉及产生运动和改变运动的原因；而航天器的生运动和改变运动的原因；而航天器的姿态动力学姿态动力学则是则是研究航天器绕其质心运动的状态和性质。所以航天器姿研究航天器绕其质心运动的状态和性质。所以

2、航天器姿态的运动方程须由两部分组成，一部分为通过坐标变换态的运动方程须由两部分组成，一部分为通过坐标变换关系得出的运动学方程，另一部分则是以牛顿动力学定关系得出的运动学方程，另一部分则是以牛顿动力学定律律( (如动量矩定律如动量矩定律) )为基础的动力学方程。为基础的动力学方程。 本章中将航天器视作刚体。本章中将航天器视作刚体。第三章第三章 天器的姿态运动学和动力学天器的姿态运动学和动力学3.1.1 常用参考坐标系常用参考坐标系 坐标系形式很多，每种坐标系都有其自己的特点，坐标系形式很多，每种坐标系都有其自己的特点，因此也就只适用于一定的范围，所以根据具体情况选择因此也就只适用于一定的范围，所

3、以根据具体情况选择坐标系是必要的。一般来说，讨论航天器姿态运动常用坐标系是必要的。一般来说，讨论航天器姿态运动常用的坐标系，主要有的坐标系，主要有4 4种。种。3.1 航天器的姿态运动学航天器的姿态运动学 1 1惯性坐标系惯性坐标系 所有的运动都要参照的基本坐标系是惯性坐标系，所有的运动都要参照的基本坐标系是惯性坐标系， 2 2质心平动坐标系质心平动坐标系 这是一个与惯性坐标系密切相关的坐标系。原点这是一个与惯性坐标系密切相关的坐标系。原点O O位位于航天器质心，于航天器质心，OXOX，OYOY，OZOZ轴分别与某一惯性坐标系的轴分别与某一惯性坐标系的坐标轴保持平行。坐标轴保持平行。 3 3质

4、心轨道坐标系质心轨道坐标系 简称轨道坐标系。这是一个以航天器质心为原点的简称轨道坐标系。这是一个以航天器质心为原点的正交坐标系，如图正交坐标系，如图3 31 1所示。所示。 OXYZ质心轨道坐标系4 4本体坐标系本体坐标系OxyzOxyz 又称为星体坐标系。在此坐标系中，原点又称为星体坐标系。在此坐标系中，原点0 0在航天器在航天器质心，质心，OxOx，OyOy，OzOz三轴固定在航天器本体上。若三轴固定在航天器本体上。若OxOx，OyOy，OzOz三轴为航天器的惯量主轴，则该坐标系称为主轴坐三轴为航天器的惯量主轴，则该坐标系称为主轴坐标系。标系。3.1.2 3.1.2 航天器的姿态运动学方程

5、航天器的姿态运动学方程 在坐标系确定以后，航天器上任何一点的位置就可在坐标系确定以后，航天器上任何一点的位置就可以在固联于星体的本体坐标系以在固联于星体的本体坐标系OxyzOxyz中表示；若要描述三中表示；若要描述三轴稳定航天器的对地定向运动，则要借助于质心轨道坐轴稳定航天器的对地定向运动，则要借助于质心轨道坐标系标系 ；若要讨论自旋卫星的章动运动时，就必；若要讨论自旋卫星的章动运动时，就必须运用质心平动坐标系须运用质心平动坐标系OXYZOXYZ。而各种坐标系之间的关系。而各种坐标系之间的关系可以通过一系列旋转角来表示，这些旋转角称为欧拉角可以通过一系列旋转角来表示，这些旋转角称为欧拉角。具体

6、地说可以通过。具体地说可以通过3 3个欧拉角个欧拉角 , , , , 来确定本体坐来确定本体坐标系标系OxyzOxyz相对于其他坐标系的位置。相对于其他坐标系的位置。000Ox y z 以坐标系以坐标系OxyzOxyz和和OXYZOXYZ为例，星体轴的位置可通过为例，星体轴的位置可通过3 3次次旋转达到旋转达到OXYZOXYZ坐标轴的位置。旋转顺序具有多种形式，坐标轴的位置。旋转顺序具有多种形式，但不能绕一个轴连续旋转两次，因为连续两次旋转等同但不能绕一个轴连续旋转两次，因为连续两次旋转等同于绕这个轴的一次旋转。为此可以得出两类于绕这个轴的一次旋转。为此可以得出两类1212种可能的种可能的旋转

7、顺序如下：旋转顺序如下： 一类：一类：1-2-31-2-3， l-3-2l-3-2，2-3-12-3-1，2-1-32-1-3，3-1-23-1-2，3-2-13-2-1； 二类：二类：3-1-33-1-3， 2-l-22-l-2，1-2-11-2-1，3-2-33-2-3，2-3-22-3-2，1-3-11-3-1。显然，一类是每轴仅旋转一次，二类是某一轴不连续地显然，一类是每轴仅旋转一次，二类是某一轴不连续地旋转两次。下面详细介绍被称为经典欧拉转动顺序的旋转两次。下面详细介绍被称为经典欧拉转动顺序的“3-1-3”3-1-3”旋转和旋转和“1-2-3”1-2-3”旋转。旋转。 1 1“3-1

8、-3”3-1-3”旋转旋转 (1)OXYZ(1)OXYZ一绕一绕OZ (“3”)OZ (“3”)轴转轴转 角角 ：如图：如图3 32 2所示，这两个坐标系之间的变换矩阵为所示，这两个坐标系之间的变换矩阵为 (3.1)(3.1)cossin0sincos0001XXYYZZ O (2) (2) 绕绕 (“1”)(“1”)轴转轴转 角角 ：如图：如图3 33 3所示，这两个坐标系之间的变换矩阵为所示，这两个坐标系之间的变换矩阵为 (3.2)(3.2)1000cossin0sincosO OO (3) (3) 绕绕 (“3”)(“3”)轴转轴转 角角 ：如：如图图3 34 4所示，这是最后一次旋转，

9、此时已达到了航天器所示，这是最后一次旋转，此时已达到了航天器的本体坐标系的本体坐标系OxyzOxyz。两者的变换矩阵可推导为。两者的变换矩阵可推导为 (3.3)(3.3)OOOxyzcossin0sincos0001xyz 综合以上变换，坐标系综合以上变换，坐标系OXYZOXYZ与与OxyzOxyz之间的直接转换之间的直接转换关系即为关系即为 ZYXzyx 若令若令 , ,则通过则通过A A可以把质心平动坐标系可以把质心平动坐标系OXYZOXYZ中表示的矢量分量变换成为本体坐标系中表示的矢量分量变换成为本体坐标系OxyzOxyz中表示的分中表示的分量，即量，即 (3.4)(3.4) A ZYX

10、zyxA 若坐标系若坐标系OzyzOzyz中的分量已知，需要确定坐标系中的分量已知，需要确定坐标系OXYZOXYZ中的分量，则利用两个坐标系之间正交变换的逆矩阵就中的分量，则利用两个坐标系之间正交变换的逆矩阵就等于它的转置矩阵这一性质，即等于它的转置矩阵这一性质，即得到得到 （3.53.5）1TAA zyxZYXTA其中其中 （3.63.6） (3.7)(3.7) coscossinsinsinsincoscoscoscossinsinsincoscoscossinsinsincoscossinsincossincossincoscosA cossincossinsincossincoscos

11、cossinsincoscossinsincossinsinsincoscoscossinsincossincoscosTA 这样，利用经典欧拉转动，通过这样，利用经典欧拉转动，通过 3 3个欧拉个欧拉角就将航天器的本体坐标系角就将航天器的本体坐标系OxyzOxyz和质心平动坐标系相互和质心平动坐标系相互联系起来了。联系起来了。 基于欧拉转动顺序基于欧拉转动顺序”3-1-3”3-1-3”，可以进一步将航天器，可以进一步将航天器的空间转动角速度的空间转动角速度在本体坐标系中的分量在本体坐标系中的分量 用用欧拉角表示，从而推导出航天器的姿态运动学方程。欧拉角表示，从而推导出航天器的姿态运动学方程。

12、,zyx,中国新一代通信卫星中国新一代通信卫星-东方红三号东方红三号 如图如图3 35 5所示。将角速度所示。将角速度 沿沿 和和 轴分解，轴分解，则则 , , 和和 在正交坐标系在正交坐标系 中的分量分别为：中的分量分别为：轴为轴为 ， 轴为轴为 ， 轴为轴为 。再将。再将 轴和轴和 轴分量按轴分量按OxOx和和OyOy轴分解，其结果表示如下轴分解，其结果表示如下： (3.8)(3.8)OOOOsincos cossincossincossinsinzyxOOOO或者以逆形式表示，即或者以逆形式表示，即 （3.93.9） 式式(3(38)8)或或(3(39)9)即为航天器的一组姿态运动学即为

13、航天器的一组姿态运动学方程。方程。 csc)cossin(sincoscot)cossin(yxyxyxz 2.“1-2-3” 2.“1-2-3”旋转旋转 类似地，也可以通过欧拉类似地，也可以通过欧拉“1-2-3”1-2-3”旋转将航天器的旋转将航天器的不同坐标系相互联系起来。例如从不同坐标系相互联系起来。例如从 出发，进行以出发，进行以下下3 3次旋转：次旋转： (1) (1) 绕绕 (“l”)(“l”)转转 角角 (2) (2) 绕绕 (“2”)(“2”)转转 角角 (3) (3) 绕绕 (“3”)(“3”)转转 角角于是坐标系于是坐标系OxyzOxyz和和 之间的坐标变换关系即为之间的坐

14、标变换关系即为 (3.10)(3.10)000zyOx0OxOO000zyOxOOOOOOxyz000zyOx000zyxzyxB (3.11) (3.11) 式中式中 (3.12)(3.12) zyxzyxTB000coscoscossinsinsincossinsinsincoscoscossincoscossinsinsinsincoscossinsinsinsincoscoscoscoscossinsincossinsinsincoscoscossinsinsinsincossinsinsincoscossincoscossinsincoscososTBB 同样可得按照同样可得按照2-

15、3-12-3-1，3-1-23-1-2，1-3-21-3-2，2-1-32-1-3，3-3-2-12-1等不同转动顺序的变换关系。当等不同转动顺序的变换关系。当 时，时，即在小角度变化情况下，即在小角度变化情况下， 可近似为可近似为 (3(313)13) 其中欧拉角其中欧拉角 分别称为俯仰角、偏航角和滚动角分别称为俯仰角、偏航角和滚动角，而，而OzOz，oyoy，OzOz轴分别称为航天器的滚动轴、俯仰轴和轴分别称为航天器的滚动轴、俯仰轴和偏航轴。偏航轴。rad1,B111B,相应地，利用相应地，利用“l-2-3”l-2-3”姿态角也可以将姿态角也可以将 的分量的分量表示出来，得到另一组航天器的

16、姿态运动学方程，即表示出来，得到另一组航天器的姿态运动学方程，即 (3(314)14)或者以逆形式表示为或者以逆形式表示为 (3(315)15)zyx,tan)sincos(cossincos/ )sincos(yxzyxyxsincoscossinsincoscoszyx卫星的动画 作为刚体的航天器的姿态动力学是以刚体的动量矩作为刚体的航天器的姿态动力学是以刚体的动量矩定理为基础的。因此在确定了描述航天器姿态运动的各定理为基础的。因此在确定了描述航天器姿态运动的各种坐标系和运动学之后，了解刚体的动量矩定理就成为种坐标系和运动学之后，了解刚体的动量矩定理就成为研究航天器姿态动力学的一个重要条件

17、。研究航天器姿态动力学的一个重要条件。3.2 航天器的姿态动力学航天器的姿态动力学 3.2.1 动量矩定理动量矩定理 首先考察质点，如图首先考察质点，如图3 36 6所示，力所示，力 对点对点 的矩的矩 (3(316)16)其中矢径其中矢径 ，且，且A A在力的作用线上。因此，力矩矢量在力的作用线上。因此，力矩矢量 ，垂直于由，垂直于由 和和 作用线组成的平面作用线组成的平面, ,并且并且的指向按右手规则来确定。类似地，质点的动量的指向按右手规则来确定。类似地，质点的动量 对点对点0 0的矩可表示成的矩可表示成 (3(317)17)它垂直于质点的矢径它垂直于质点的矢径 和动量和动量 所组成的平

18、面，且所组成的平面，且 的指向也由右手规则确定。的指向也由右手规则确定。FOFrFm)(oOAr)(FmorFvm)(Fmovrvmmmo)()( vmmorvm 静力学里曾指出，力对于通过点静力学里曾指出，力对于通过点O O的任一轴，例如的任一轴，例如OzOz轴轴的矩，等于它对点的矩，等于它对点O O的矩在该轴上的投影的矩在该轴上的投影，并且可以写成，并且可以写成 = =该动量矩具有量纲该动量矩具有量纲在国际单位制中，动量矩的常用单位是在国际单位制中，动量矩的常用单位是 。12时间长度质量时间长度质量长度动量矩)1212smkg（秒米千克zo)(Fm)(Fmz设坐标系设坐标系OzyzOzyz

19、是固定直角坐标系，以矢径是固定直角坐标系，以矢径r r与牛顿第二定与牛顿第二定律的方程作叉乘，有律的方程作叉乘，有 等号右端就是力等号右端就是力F F对原点对原点O O的矩的矩 ，左端可以改造为，左端可以改造为但但 ，所以上式等号右端第二项等于零，所以上式等号右端第二项等于零( (两个平行矢两个平行矢量的叉积等于零量的叉积等于零) )，而第一项就是质点对点，而第一项就是质点对点O O的动量矩矢的动量矩矢量量 对时间的导数。于是得对时间的导数。于是得 Frvr)(mdtd)(Fmovrvrvrmdtdmdtdmdtd)()(vrdtd)( vmmo (3(318)18)即质点对任意固定点的动量矩

20、对时间的导数，等于该质即质点对任意固定点的动量矩对时间的导数，等于该质点所受的力对同一点的矩。这就是质点的动量矩定理。点所受的力对同一点的矩。这就是质点的动量矩定理。若若 =O=O，则，则 = =常矢量。即若质点所受的合力常矢量。即若质点所受的合力对某固定点的矩恒等于零，则对某固定点的矩恒等于零，则质点对同一点的动量矩守恒。该结论说明了质点动量矩质点对同一点的动量矩守恒。该结论说明了质点动量矩守恒的条件。守恒的条件。 动量矩定理很容易由质点推广到质点系。按式动量矩定理很容易由质点推广到质点系。按式(3(318)18)对质点系内每个质点写出动量矩方程，然后相加，得对质点系内每个质点写出动量矩方程

21、，然后相加，得 )()(Fmvmoomdtd)(Fmo)( vmmo)()()(Fmmvmdtdmvmdtdooo其中末等号左端方括号中就是整个质点系对固定点其中末等号左端方括号中就是整个质点系对固定点O O的动的动量矩，用量矩，用H Ho o代表，即代表，即 等号右端等于质点系所受合外力对点等号右端等于质点系所受合外力对点O O之矩的矢量和，用之矩的矢量和，用M Mo o代表。内力成对地出现，它们对任一点之矩的矢量和代表。内力成对地出现，它们对任一点之矩的矢量和恒等于零。于是有恒等于零。于是有 (3(319)19)可见，质点系对任一固定点的动量矩对时间的导数，等可见，质点系对任一固定点的动量

22、矩对时间的导数，等于该质点系所受全体外力对同一点之矩的矢量代数和。于该质点系所受全体外力对同一点之矩的矢量代数和。这就是质点系动量矩定理。这就是质点系动量矩定理。 特殊情况：若特殊情况：若 ，则，则H Ho o = =常矢量。常矢量。 )(mvmHoooooMFmdtdH)(0)(Fmo3.2.2 姿态动力学方程姿态动力学方程 设航天器在空间以角速度设航天器在空间以角速度 旋转，其动量矩为旋转，其动量矩为H Ho o。为了方便起见，基准点选航天器本体坐标系为了方便起见，基准点选航天器本体坐标系OxyzOxyz的原点的原点，也即航天器质心，也即航天器质心0 0，M M是作用在航天器相对于质心是作

23、用在航天器相对于质心0 0的合的合外力矩，所以航天器的动量矩即为外力矩，所以航天器的动量矩即为 (3(320)20)式中，矢量式中，矢量r r是刚体内相对于质心的矢径；是刚体内相对于质心的矢径；dr/dtdr/dt是质量是质量元元dmdm在空间相对于质心的速度矢量；在空间相对于质心的速度矢量；m m为航天器的总质量为航天器的总质量。于是在本体坐标系中，刚体的。于是在本体坐标系中，刚体的 和和M M可以分别表可以分别表示成示成 dmdtdrrHmrH, (3.21) (3.22) (3.23) (3.24)式中，式中， 是航天器本体坐标系各轴的单位矢量，上两是航天器本体坐标系各轴的单位矢量，上两

24、式右端的系数则是相应矢量沿各坐标轴的分量。将式（式右端的系数则是相应矢量沿各坐标轴的分量。将式（3.21）对时间）对时间t求取导数，求动量矩求取导数，求动量矩H H在空间的变化率，在空间的变化率，即即 (3.25)由于刚体在空间中以的角速度进行旋转，所以与其固连由于刚体在空间中以的角速度进行旋转，所以与其固连的本体坐标系各轴方向也在相应变化。的本体坐标系各轴方向也在相应变化。kjizyxkjiHzyxhhhkjirzyxkjiMzyxmmmkj,i,dtdhdtdhdtdhhhhdtdzyxzyxkjikjiH以知坐标轴单位矢量的导数公式是以知坐标轴单位矢量的导数公式是 (3.26)代入式代入

25、式(3.25),并根据动量矩定理得并根据动量矩定理得 (3.27)因因 所以式（所以式（3.27）在航天器本体坐标系中可以展开为）在航天器本体坐标系中可以展开为iidtdjjdtdkkdtdHHHMdtdkjiH)()()(xyyxzxxzyzzyhhhhhhkjikjiM)()()(xyyxzzxxzyyzzyxzyxhhhhhhhhhMMM其在各轴的分量表示为其在各轴的分量表示为 (3.29a)或表示成矩阵矢量形式，即或表示成矩阵矢量形式，即 (3.29b)式式(3.29a)或或(3.29b)称为欧拉力矩方程式。称为欧拉力矩方程式。xyyxzzzxxzyyyzzyxxhhhMhhhMhhh

26、MzyxxyxzyzzyxzyxhhhhhhMMM000同理，对式同理，对式(3.23)求导也可得求导也可得 若刚体内各质点相对于质心的位置不变，式若刚体内各质点相对于质心的位置不变，式(3.20)描述描述的动量矩即为的动量矩即为 (3.30)利用矢量叉乘公式，有利用矢量叉乘公式，有 代入代入(3.30)，并考虑到式，并考虑到式(3.22),则则 rrr dtddmmr)(rHjir)(r)()()()()()(2222yzzxxyxzxyzyzyxzyxk)()()(22yxyzxyzyx （3.31a3.31a）即即 (3.13b)(3.13b)式中，式中，I I为惯性矩阵；为惯性矩阵；I

27、x,Iy,IzIx,Iy,Iz分别为刚体绕坐标轴分别为刚体绕坐标轴Ox,Oy,OzOx,Oy,Oz的转动惯量；的转动惯量； 称为称为惯量积惯量积。它们分别。它们分别为为 zzyyzxxzzzyzyyzxyyzxzyxyxxxIIIhIIIhIIIhzyxdefzyxzyzxzyzyxyxzxyxzyxIIIIIIIIIhhhIxzyzxyIII,22()xmIyzdm22()ymIxzdm22()zmIyxdmmxydmxyI)(myzdmyzI)(mxzdmxzI)(惯量积的数值可正可负，它们与坐标系的选取密切有关惯量积的数值可正可负，它们与坐标系的选取密切有关。如果在某一坐标系中，。如果在

28、某一坐标系中， ，则该坐标系称为，则该坐标系称为主轴坐标系，主轴坐标系，OX,Oy,OzOX,Oy,Oz轴就是刚体的主惯量轴。轴就是刚体的主惯量轴。因此，如果取航天器的本体坐标系为主轴坐标系，则有因此，如果取航天器的本体坐标系为主轴坐标系，则有 （3.323.32）把它们代人欧拉力矩方程把它们代人欧拉力矩方程(3(329)29)，并忽略质量变化就可，并忽略质量变化就可以以得到以以得到 (3(333)33)这就是基于本体坐标系的航天器的姿态动力学方程组，这就是基于本体坐标系的航天器的姿态动力学方程组，也称为欧拉动力学方程。也称为欧拉动力学方程。 0 xzyzxyIIIzzzyyyxxxIhIhI

29、hzxyyxzzyzxzxyyxyzzyxxMIIdtdIMIIdtdIMIIdtdI)()()(3.3.1 六自由度运动方程六自由度运动方程 设作为刚体的航天器质量为设作为刚体的航天器质量为m m，质心为，质心为O O，坐标系是，坐标系是质心轨道坐标系，坐标系质心轨道坐标系，坐标系OxyzOxyz是本体坐标系，且坐标轴是本体坐标系，且坐标轴OxOx，OyOy，OzOz取为航天器主惯量轴，坐标系是惯性坐标系取为航天器主惯量轴，坐标系是惯性坐标系，F F是所有作用在航天器上的合外力矢量，是所有作用在航天器上的合外力矢量，M M是所有作用是所有作用在航天器上相对于在航天器上相对于O O点的合外力矩

30、矢量。点的合外力矩矢量。 根据牛顿第二定律，相对于质心根据牛顿第二定律，相对于质心O O的动力学方程在惯的动力学方程在惯性坐标系中的投影式为性坐标系中的投影式为 (3.34)(3.34)式中，式中， 为为F F在坐标系在坐标系 各轴上的投影分量。各轴上的投影分量。 3.3 航天器的一般运动方程航天器的一般运动方程zyxFzmFymFxm zyxFFF,XYZO实际上，式实际上，式(3(334)34)当中的由式当中的由式(2(27)7)、(2(28)8)和和(2(29)9)表示，即表示，即 (2(28) 8) (2 (27)7) (2 (29)9)而在第二章中讨论的二体轨道运动方程式而在第二章中

31、讨论的二体轨道运动方程式(2(221)21)正是式正是式(3(334)34)在以下特殊条件下的极坐标形式：在以下特殊条件下的极坐标形式： (1)(1)式式(2(27)7)中中n=2n=2； (2)(2)式式(2(28)8)中中 = 0= 0。其他FFFg)(13jinijjjijigrmGmrF干扰太阳压力阻力推力其他FFFFF其他F 又根据对质心的动量矩定理，航天器绕质心又根据对质心的动量矩定理，航天器绕质心O O运动的姿运动的姿态动力学方程在本体坐标系态动力学方程在本体坐标系OxyzOxyz中的投影式为中的投影式为 (3.33)(3.33)zxyyxzzyzxzxyyxyzzyxxMIId

32、tdIMIIdtdIMIIdtdI)()()(式中，式中， 是是M M沿航天器主惯量轴的分量；沿航天器主惯量轴的分量； 是航天器空间转动角速度是航天器空间转动角速度 沿主惯量轴的分量，它沿主惯量轴的分量，它们与欧拉角们与欧拉角 的关系是的关系是 （3.153.15）联立式联立式(3(334)34)、(3(315)15)和和(3(333)33)三组方程就得三组方程就得到了刚性航天器一般运动的全部运动到了刚性航天器一般运动的全部运动 zyxMMM,zyx,sincoscossinsincoscoszyx,3.3.2 六自由度线性化运动方程六自由度线性化运动方程 根据刚体复合运动关系知道，航天器的空

33、间旋转角速度根据刚体复合运动关系知道，航天器的空间旋转角速度 等于航天器本体坐标系等于航天器本体坐标系 相对于质心轨道坐标系相对于质心轨道坐标系 的的旋转角速度矢量旋转角速度矢量 与质心轨道坐标系与质心轨道坐标系 对于惯性坐标对于惯性坐标系系 的牵连角速度的牵连角速度 之和，即之和，即 (3.35)Oxyz000zyOxr000zyOxXYZOeer将该式投影至航天器本体坐标系上则有将该式投影至航天器本体坐标系上则有 (3.36a)(3.36a) (3.36b) (3.36b) (3.36c) (3.36c) (3.36d) (3.36d)式中，变换矩阵式中，变换矩阵B B由式由式(3.12)

34、(3.12)描述；描述； 为航天器绕为航天器绕中心引力体旋转的轨道角速度。中心引力体旋转的轨道角速度。erBTzyxTrTe0000考虑到若两个角考虑到若两个角和和均满足均满足 ，则以下近似，则以下近似关系成立：关系成立： 所以，航天器姿态在小范围变化时，当所以，航天器姿态在小范围变化时，当 时时，式，式(3.12)(3.12)描述的矩阵描述的矩阵B B即可简化为式即可简化为式(3.13)(3.13)的形式。的形式。rad1,sincossin0sinsinsin1cosrad1,将将， r, r, e e和和B B均代入式均代入式(3.36)(3.36)，便有，便有即即 (3.37)(3.3

35、7)001110zyx000zyx将式将式(3.37)(3.37)代入航天器的姿态欧拉动力学方程代入航天器的姿态欧拉动力学方程(3.33)(3.33)就就可以得航天器的线性化姿态动力学方程，即可以得航天器的线性化姿态动力学方程，即 (3.38)(3.38)忽略轨道角速度耦合作用时（或忽略轨道角速度耦合作用时（或 很小，例如同步轨很小，例如同步轨道），则式（道），则式（3.383.38）可以简化为）可以简化为 （3.393.39）显然，这是一组航天器姿态的解耦动力学方程。显然，这是一组航天器姿态的解耦动力学方程。200200)()()()(xyxzyzzyyzyxzyxxIIIIIIMIMIII

36、IIIM 0 zzyyxxIMIMIM 对于式（对于式（3.383.38）进行拉普拉斯变换，就得到航天器姿态）进行拉普拉斯变换，就得到航天器姿态控制的被控对象传递函数，其结构框图如图控制的被控对象传递函数，其结构框图如图3.73.7所示。所示。同步卫星 在轨道上运动的航天器受各种力在轨道上运动的航天器受各种力( (通过航天器质心通过航天器质心) )和力矩和力矩( (不通过航天器质心不通过航天器质心) )的作用，其中这些力矩使航的作用，其中这些力矩使航天器的姿态产生扰动。天器的姿态产生扰动。 作用于航天器的扰动力矩有气动力矩、重力梯度力作用于航天器的扰动力矩有气动力矩、重力梯度力矩、太阳辐射力矩

37、，以及空间微粒碰撞产生的力矩等。矩、太阳辐射力矩，以及空间微粒碰撞产生的力矩等。扰动力矩是相对的，在有些情况下可把上述扰动力矩作扰动力矩是相对的，在有些情况下可把上述扰动力矩作 为姿态稳定力矩，如重力梯度稳定、磁稳定等。为姿态稳定力矩，如重力梯度稳定、磁稳定等。 下面简要介绍几种主要的扰动力矩。下面简要介绍几种主要的扰动力矩。 3.4 姿态干扰力矩 3.4.1 气动力矩气动力矩 飞行经验表明气动力矩能显著地干扰航天器姿态，飞行经验表明气动力矩能显著地干扰航天器姿态，特别是影响自旋卫星的自旋速度。因而在航天器姿态控特别是影响自旋卫星的自旋速度。因而在航天器姿态控制系统设计中，制系统设计中，1 0

38、00 km1 000 km以下的轨道，气动力矩必须予以下的轨道，气动力矩必须予以考虑，以考虑，特别是特别是500 km500 km以下的轨道，气动力矩是主要的以下的轨道，气动力矩是主要的空间环境干扰力矩。空间环境干扰力矩。当轨道高度在当轨道高度在1201201 000 km1 000 km时，气时，气动力矩可以用自由分子流理论来计算，也就是认为大气动力矩可以用自由分子流理论来计算，也就是认为大气分子的平均自由行程大于航天器的特征尺寸分子的平均自由行程大于航天器的特征尺寸 。 在设计航天器姿态控制系统时，气动力矩可表示为在设计航天器姿态控制系统时，气动力矩可表示为 (3(340)40)式中，式中

39、，D D为气动力矢量，其值由式为气动力矢量，其值由式(2(259)59)表示；表示；L L为压心为压心相对于航天器质心的矢径。相对于航天器质心的矢径。 LDMdbfgfc3.4.2 重力梯度力矩重力梯度力矩 重力梯度力矩是因航天器各部分质量具有不同重力重力梯度力矩是因航天器各部分质量具有不同重力而产生的。航天器由重力梯度所引起的最大力矩的保守而产生的。航天器由重力梯度所引起的最大力矩的保守值在本体坐标系三个轴上的投影估计为值在本体坐标系三个轴上的投影估计为 (3(341a)41a) (3 (341b)41b) (3 (341c)41c)式中，式中，r r为轨道半径或航天器质心到引力体中心的距离。为轨道半径或航天器质心到引力体中心的距离。 )(33yzgxIIrM)(33xzgyIIrM)(33yxgzIIrM3.4.3 磁干扰力矩磁干扰力矩 磁干扰力矩是由航天器的磁特性和环境磁场相互作磁