大学物理-波动光学

1、第十章 波动光学第1课 电磁波 光的电磁本性 教学目标：1.了解电磁场和电磁波的一般概念2.了解电磁波的性质及电磁波谱。 教学重点：光的电磁性教学难点：物质发光的原理教学资源：网络视频、图片、多媒体设备教学方法：讲授法、演示法、练习法课 时：2教学过程：引入课题： 人们对光（这里主要指可见光）的规律和本性的认识经历了漫长的过程。最早也是最容易观察到达规律是光的直线传播。在机械观的基础上，人们认为光是一些微粒组成的，光线就是这些微粒的运动路径。但人们已觉察到许多光现象可能需要用波动来解释，如牛顿环。与牛顿同时代的惠更斯明确提出光是一种波动，直到进入19世纪，才由托马斯.杨和菲涅尔从实验和理论上建

2、立起一套比较完整的光的波动理论。19世纪中叶光的电磁理论的建立使人们对光波的认识更深入了一步，19世纪末麦克耳孙的实验及爱因斯坦的相对论更完善了光的波动理论。本书关于光的波动规律基本上还是近200年前托马斯.杨和菲涅尔的理论。但许多应用实例是现代化的。正确的基本理论是不会过时的，而且它的应用将随时代的前进而不断翻新，现代的许多高新技术中的精密测量与控制就应用了光的干涉和衍射原理。激光的发明也是40年前的事情。人们对光的理论的认识也没有停止，20世纪初从理论和实验上证实了光具有粒子性，波动光学本身也在不断发展，光孤子就是一例。本章主要光的波动理论及一些应用。讲授新课：一、电磁波的产生1 无阻尼自

3、由电磁振荡 在电路中，电荷和电流以及与之相伴的电场和磁场的振动，称为电磁振荡。 LC 电磁振荡电路就是一种无阻尼的电磁振荡。开关K板向右边，使电源对电容器C充电。 开关K板向左边，使电容器C和自感线圈L相连接。 KAB设某一时刻电路中的电流为i，此时刻的自感电动势 由于则令 则有其解为无阻尼自由振荡中的电荷和电流随时间的变化 O在LC振荡电路中，电荷和电流都随时间作周期性变化，相应的电场和磁场能量也都作周期性的变化。 二、电磁波的发射 变化的电磁场在空间以一定的速度传播就形成电磁波。+-+振荡电偶极子+-不同时刻振荡电偶极子 振荡电偶极子附近的电磁场线三、电磁波的传播在一闭合式LC振荡电路旁边

4、耦合一个开放式振荡电路作为发射天线，当LC振荡电路中有振荡电流时，就在旁边开放式振荡电路激起交变电流，交变电流在自己周围激发交变的涡旋磁场，涡旋磁场在自己周围激发交变的涡旋电场，交变的涡旋磁场和电场相互激发，闭合的磁感线就像链条一样一环一环的套联下去，在空间传播开来，形成电磁波。电场、磁场的方向磁场激发电场：左手定则电场激发磁场：右手定则四、平面简谐电磁波的波动方程 五、电磁波的特性1 电磁波是横波 2 E和H同相位 ;3 E和H数值成比例 4）电磁波传播速度 真空中的波速等于真空中的光速六、光是电磁波 光是频率介于某一范围之内的电磁波 1 可见光的范围2 真空中电磁波的传播速度是一恒量，用c

5、表示 =2.99792458×108m·s-13 光在透明介质中传播时，光速、频率与波长的关系为 七、光矢量 光强 1 光矢量在光波中，对人的眼睛或感光仪器(如照相机底片)起作用的主要是电场强度E，因此，把电场强度E 称为光矢量。光矢量的振动称为光振动。用A表示光矢量的振幅。 2光强单位时间内，通过垂直于光的传播方向单位面积上的平均光能，称为光强，用I表示。 光强与光矢量的振幅的平方成正比第2课 相干光 杨氏双缝干涉实验 教学目标：1.了解获得相干光的方法；2.能分析、确定杨氏双缝干涉条纹的特点（干涉加强、干涉减弱的条件及明、暗条纹的分布规律）。教学重点：杨氏双缝干涉条纹的

6、特点教学难点：相干条件教学资源：网络视频、图片、多媒体设备教学方法：讲授法、演示法、练习法课 时：2教学过程：一、相干光的获得1、光矢量：2、光的相干条件： 同频率、同振动方向、相位差恒定干光的获得（近代用激光光源）分波阵面法分振幅法4、相干叠加和非相干叠加非相干叠加和相干叠加相位差：非相干叠加：随机变化，相干叠加：恒定， 二、分割波面法产生的光的干涉1、杨氏双缝实验（1807年）实验目的：验证光的波动性；实验装置：干涉条纹是以点为对称点，明暗相间分布的，处为中央明纹，相邻明纹间及相邻暗纹间间距相等；对不同的波长，相邻条纹间距不等，大，大，条纹疏；小，小，条纹密；用白光做光源，则中央明纹白色，

7、两侧某一级条纹为由紫而红的彩条带。缺点：要使、处有相同的相位，、都必须很窄，通过狭缝的光强太弱，条纹不够清晰。理论计算： 明暗纹位置： 干涉条纹的间距 ： 讨论：当白光照射时，白光照射时各种波长的光在处均是零级明纹中心，所以中央明纹仍为白光。两侧各级明纹由于各种单色光波长不同，将会形成内紫外红的彩色光谱。第3课 光程 薄膜干涉 教学目标：1.掌握光程的概念以及光程差和相位差的关系；2. 能分析、确定等厚、等倾干涉条纹的特点（干涉加强、干涉减弱的条件及明、暗条纹的分布规律）。教学重点：光程的概念以及光程差和相位差的关系，等厚、等倾干涉条纹的特点。教学难点：等厚干涉教学资源：网络视频、图片、多媒体

8、设备教学方法：讲授法、演示法、练习法课 时：2教学过程：一、光程 光程差1、光程：光在媒质中通过的几何路程与媒质折射率的乘积 ；光程差：， （）2、相长干涉和相消干涉的条件 ()3、透镜的等光程性使用透镜不会引起附加的光程差。二、分割振幅法产生的光的干涉1、薄膜干涉（最典型）现象分析计算：讨论等厚干涉：一定，一定，等倾干涉：一定，为常数，透射光的干涉2、典型例子：（1）劈尖干涉劈尖计算：空气劈尖 讨论：劈尖处，棱边为暗纹；平行于棱边的明暗相间的直条纹 相邻明（暗）条纹间距： 相邻明（暗）条纹 玻璃劈尖 条纹间距：应用测：由 测微小高度（如细丝直径）检查玻璃片的平直程度例：下边各图中，条纹将如何

9、变化？（2）牛顿环装置及现象计算：明暗环半径将代入，明环：暗环：讨论：中间一点是暗圆斑；条纹不是等间距的，越外越小中间填充介质，仍有一条光线有半波损失，明环：暗环：应用：测检查平面或球面玻璃的质量例：牛顿环：R4.5m，第k级暗环半径第k+5级暗环半径求：3、增透与增反（1）问题：组合透镜中，反射光能损失20左右。（2）计算增反：增透： 例1：如图，在一洁净的玻璃片上放一滴油，当油滴展开成油膜时，在的单色光垂直照射下，从反射光中观察到油膜所形成的干涉条纹（用读数显微镜向下观察，若求：当油膜中的最高点与玻璃上表面相距时，试描述所观察到的条纹形状；油膜扩展时，条纹如何变化？将平面玻璃片覆在平凹柱面

10、透镜的凹面上，若单色平行光垂直照射，从反射光中观察现象，试说明干涉条纹的形状及其分布情况；当照射光波时，平凹透镜中央A处是暗的，然后连续改变照射光波波长直到波长变为时，A处重新变暗，求A处平面玻璃片和柱面之间空气隙的高度为多少？五、迈克尔逊干涉仪1、 干涉仪结构2、 干涉仪原理3、 途：（1）测平移时，移过一条明纹；若移使条纹移过N条，则 迈克尔逊曾用此法测定红镉线波长，并定义米。干燥空气中：()现在用: （2）测折射率n一条光路中置介质d、n，条纹移N条, 则： §132 光的衍射一、 光的衍射现象 惠更斯原理（一）光的衍射现象衍射条件：（障碍物线度）对于光波：很小，不易观察到衍射

11、现象。1 现象：当障碍物的线度与光波波长可比拟时，光线偏离直进路线，进入几何暗影区，并形成明暗相间的条纹的现象。2 分类： 菲涅尔衍射：光源和所考察的点到障碍物间的距离为有限远时的衍射； 夫琅和费衍射：光源和所考察的点到障碍物间的距离为无限远或相当于无限远时的衍射。（二）惠更斯菲涅尔原理1 惠更斯原理：子波假设某一时刻，波阵面上各点所产生的子波的包络面就决定后一时刻新的波阵面。解决的主要问题：波的传播方向问题；未解决的问题：波的强度、后退波的问题2 惠更斯菲涅尔原理：子波干涉从同一波阵面上各点所发出的子波，经传播在空间各点相遇时，也可以互相叠加而产生干涉现象。如图，S为某一时刻的波阵面，dS为

12、子波波源，P为考察点；dS在P点引起的光振动的振幅为，菲涅尔假设： 所以，任一时刻的光振动：整个S在P点的菲涅尔公式除简单情况外，上式的积分运算相当复杂，即：衍射现象是一种综合、复杂的干涉现象！处理实际问题时用分带法或振幅矢量法较为简单。, 1882年从数学上证明成立。二、夫琅和费单缝衍射（一）实验装置（二）实验现象E上出现明暗相间的条纹，中央明纹宽、亮（三）理论解释菲涅尔半波带法1 中央明纹：P0点，同相位，干涉加强，条纹与缝面平行；2 明暗纹公式：P点3 明暗纹的位置中央明纹宽度：, 相邻（明）暗纹间距：可见： 中央明纹宽度约为其它明（暗）纹宽度的2倍； 若一定，越小，越大，衍射越明显；

13、若已知，可通过测或求； 若一定，若白光入射，则中央明纹白色，两侧明纹为由紫到红的彩条带； 若，光满足直进原理。4 光强分布说明：用菲涅尔半波带法得到的结果，与用惠更斯菲涅尔原理计算的结果比较，稍有偏差（P.124表171）；而光强分布则只有用惠更斯菲涅尔原理计算了。（四）理论计算: P.124P.127 小字部分，有兴趣者可看。例1 平行单色光，垂直入射到单缝，紧靠缝后放一凸透镜，测得，第三条暗纹间距离，求（25cm）例2 光线斜射入狭缝a，衍射强弱的条件？四、光栅衍射（一）实验装置1 光栅：大量等宽等间距的平行狭缝做成的光学系统。2 实验装置：与单缝衍射相仿，只是将单缝换成光栅。（二）实验现

14、象1 条纹区出现新的主极大，条纹特点：细、亮、疏；2 缝数变，主极大位置不变；（“a+b”“”不变）3 缝数为n，则两主极大之间有n1次极小，n2次极大（暗区，强度很弱）；4 强度分布与单缝一致（单缝衍射背井上的多缝干涉条纹）。（三）光栅方程1 确定主极大位置的方程: 2 缺级现象若同时满足： 缺级： 如：，则，即：为缺级。例：的单色光，垂直入射到一光栅，第二级明纹，第四级为第一个缺级。求：1 光栅常数；（）2 屏上可能观察到的全部明纹数。（15条）思考：若光线以角入射时，可能观察到的全部明纹数？（15条）3 倾斜入射情况下的光栅方程讨论： 中央明纹：； ：令： 缺级：（四）衍射光谱若一定，入

15、射光为复色光，则中央明纹仍为复色光；对于同一级，由知，屏上将出现彩色光带，彩色光带的整体称光栅的衍射光谱。 不同光源发出的光，经光栅衍射后形成的光谱不同：线光谱，连续光谱，特征光谱，光谱分析例：（P137例题173）以白光垂直入射到光栅常数为的光栅上，紧靠光栅后面，用焦距为的透镜将光线会聚到观察屏（位于透镜主焦面上）上。求：（1）波长为的紫光的第三级谱线和波长为的红光的第二级谱线分别到观察屏中心点O的距离；（2）白光的第三级谱线能否被观察到？解：，能观察到。四、圆孔衍射 光学仪器的分辩率（一）圆孔的夫琅和费衍射1 实验装置：单缝衍射中的单缝换成圆孔即可；2 实验现象：3 爱里斑的半角宽度公式

16、衍射现象消失。（二）光学仪器的分辩率按几何光学定律，只要适当选择透镜的焦距，就可以把任何微小的物体放大到清晰可见的程度，因而，任意两个点光源，不论相距多么近，总是可以分辨的。实际上，因为透镜的D有限，所以，两点光源很近时，以几何象点为中心的衍射花样重叠，不能分辨。1 瑞利判据一个发光物点的爱里斑中心恰好与另一发光物点衍射花纹的第一个暗纹重合时，则这两个发光物点刚好能被分辨。2 最小分辨角： 两物点对透镜光心的张角能分辨。3 分辩率R： ，五、X射线的衍射（一）伦琴射线的发现1 1895年，伦琴在研究阴极射线时发现；2 X射线是一种波长极短（）的电磁波。3 1912年，劳厄用晶体作衍射光栅衍射现

17、象。（二）劳厄实验1 装置：2 现象：中央斑点周围有劳厄斑点。理论解释：X射线被晶体中原子的空间点阵散射形成散射波，大量原子向各个方向散射波的叠加形成劳厄斑点。（三）布喇格公式：晶体，晶面，晶面间距，晶格常数 符合上述条件，和层晶面的散射都相互加强。例1一望远镜，对波长为的光要求有的分辨本领，则其物镜的口径应为多少米？例2试比较用波长为的电磁波，直径为的射电望远镜的分辩率与直径为的可见光望远镜的分辩率的大小。例3到的可见光，垂直入射于某光栅，求第二级谱线的重叠范围。§13-3 光的偏振一 自然光1 定义：光矢量在与光线垂直的平面内，各个方向机会均等，振幅相等。 原子自发辐射：（独立性

18、、间歇性）是随机的，哪个方向都有，哪个方向都不占优势。2 图示二 偏振光1 定义：光矢量只沿某一方向振动（线偏振光，平面偏振光）2 偏振面：偏振光的振动方向与传播方向组成的面。3 部分偏振光：某卫方向的光振动比与之垂直的方向上的光振动占优势。三 偏振片的起偏和检偏1 偏振片：能吸收某一方向的光振动，而让与之垂直方向的光振动通过的薄片。2 偏振化方向：偏振片允许通过的光振动的方向（透光轴）。3 偏振器：能把自然光变成偏振光的装置。 起偏器：产生偏振光；如：偏振片。 检偏器：检验偏振光。四、布儒斯特定律（一）现象：自然光在两种各向同性的媒质的分界面上和折射时，反射光和折射光都成为部分偏振光；在特殊

19、情况下，反射光有可能成为完全偏振光。（二）布儒斯特定律 ：布儒斯特角对玻璃：对水：（三）推论： （四）偏振光的获得 1 偏振片：利用某些物质的“二向色性”制成的；2 自然光以入射于玻璃表面获得偏振光；玻璃片堆：多次反射，吸收较多，不很实用。3 利用某些晶体的双折射现象。例1用互相平行的一束偏振光构成的混合光，垂直照射在一偏振片上，以光的传播方向为轴旋转偏振片时，发现透射光强的最大值为最小值的5倍，求入射光中自然光强与线偏振光强之比。例2设自然光以入射角投射到平面玻璃片上后，反射光为平面偏振光，则偏振光的振动面和平面玻璃的夹角为 度，折射光与玻璃面间的夹角为 度。五、马吕斯定律（一）自然光通过偏振片：（二）偏振光通过偏振片：马吕斯定律: 讨论：时，；时，； 其它情况：例1在偏振化方向相互垂直的两偏振片、之间，插入第三块偏振片，若透过的偏振光的强度为入射于上自然光