第二章摩擦及摩擦理论

1、第二章 摩擦及摩擦理论概述两个物体作相对运动时，其接触界面上存在的切向阻抗现象，称为（外）摩 擦。同一物体（如流体或变形中的固体）各部分间作相对运动时，其分子间的阻 抗现象称为内摩擦。这里只讨论外摩擦。两个相互接触的物体在外力作用下发生相对运动 （或具有相对运动趋势） 时， 在接触面间产生切向运动阻力， 这阻力叫摩擦力，这种现象称作摩擦。 如图所示， 在外力 P 的作用下，物体沿接触表面滑动（或具有滑动趋势）时，存在于界面上图 物体摩擦时的受力情况的切向阻力 F 就称作摩擦力。 摩擦副因结构不同和运动方式各异，摩擦 可按以下分类： 按摩擦副运动形式分类a. 滑动摩擦：当接触面相对滑动（或具有

2、相对滑动趋势）时；b. 滚动摩擦：物体在力矩的作用下沿接触 表面滚动时。 按摩擦副运动状态分类 a.静摩擦：物体受力后对另一物体具有相对运动趋势， 处于静止临界状态时； b.动摩擦：物体受力后，越过静止临界状态而沿另一物体表面发生相对运动 时。 按表面的润滑情况分类a.干摩擦：物体的接触表面上无任何润滑剂存在时；b.边界摩擦：两物体表面被一种具有润滑性能的边界膜分开时；c. 流体摩擦：两物体表面被润滑剂膜完全隔开时； （摩擦发生在界面间的润 滑剂膜内，即流体的内摩擦） ；d. 混合摩擦（半干摩擦和半流体摩擦） ： 半干摩擦是指在摩擦表面上同时存在着干摩擦和边界摩擦时； 半流体摩擦是指在摩擦表面

3、上同时存在着流体摩擦和边界摩擦时。 实际工程表面在摩擦过程中， 可能出现一部分被流体膜分隔开， 一部分覆有 边界膜甚至同时伴有材料直接接触的混合摩擦。为了要搞清摩擦的起因及影响摩擦的因素， 以达到有效地控制摩擦， 通常从 干摩擦着手分析。严格地讲，干摩擦是指两个纯净表面（除了材料本身以外，表 面上不存在任何润滑剂膜、吸附膜、反应膜和污染膜等）的摩擦。但在大气环境 中很难得到纯净表面， 所以人们通常把 “大气环境条件下的无润滑摩擦” 也称为 干摩擦。对于干摩擦的研究已经有过很多理论：经典的摩擦定律阿芒顿库仑定律最早由达芬奇、 阿芒顿、库仑等对无润滑状态下固体间相对滑动的问题作过 研究，并归纳出以

4、下三条摩擦定律： 滑动摩擦力的大小与表观接触面积无关； 滑动摩擦力的大小与滑动速度无关； 滑动摩擦力的大小与接触面之间的法向载荷成正比：令F=N（见图）式中： 摩擦系数；N 法向载荷（作用力 P 的法向分力） 但实际上库仑定律只是近似地反映了摩擦现象的规律。 当滑动速度较大时， 会引起材料的某些性能发生变化， 使摩擦系数与速度有 关。一些极硬的或软（弹性）材料，摩擦力与法向载荷间的关系不成正比。近代 的研究已经发现，摩擦力与真实接触面积有关，虽然真实接触面积与载荷有关， 但影响其是否为正比关系，还与表面的几何性质（粗糙度 、微凸体的形状和大 小 ）、摩擦副材料的机械物理性质（如硬度 H、弹性模

5、量 E 等），和表面的环境 条件等有关。摩擦系数只有在一定的环境和一定的工况下才有可能是常数。 对于同一对摩 擦副在不同的工况和环境条件下摩擦系数是变化的。 例如，钢铁的摩擦系数在大 气中为；而在真空中则远大于。 又如石墨在大气中摩擦系数为， 而真空中能达到。这些方面都显示出库仑定律的局限性。 它尚不足以完整、 合理地解释摩擦机 理。图 机械嵌合理论模型因此，至今也难以确定某种摩擦副固定的摩擦系数。 而是需要通过试验， 而 且必须注明试验条件，离开这些条件得到的数据是没有意义的。机械嵌合理论（机械互锁理论）机械嵌合理论认为，静摩擦力是凸峰相互嵌合而阻止相对运动产生的力（如图）。静摩擦系数 st

6、g s；动摩擦系数 k= tg ks2。 只有在表面凸峰被削平、变形及压溃后，两表面才易于作相对运动。也即， 表面越光滑平整， 摩擦阻力越小。 把表面间涂油进行润滑解释为用油料填平凹谷 而减小摩擦阻力。这种学说也称为“表面凹凸论” 。它不能解释当表面特别光滑 时，由于分子吸引力作用而使摩擦力明显增大的现象。分子吸附理论德萨古里亚斯（ Desaguliers）发现摩擦表面间存在分子吸附力，指出表面越 光滑，摩擦力越大。这种观点与机械嵌合论是矛盾的。实际上当表面十分光洁， 两表面接触时双方表面分子间的吸附力起主要作用时， 摩擦力确实增大。 而一般 情况下也不是这样的。也有人提出过， 由于界面分子在

7、摩擦过程中相对极性发生变化， 认为是表面 间的静电吸引力使摩擦表面粘连在一起，从而引起了摩擦力。粘着-犁沟摩擦理论直到 20 世纪 4050 年代，波登（ Bowden）等人在研究金属干摩擦时提出 了粘着 -犁沟摩擦理论，也称“剪切 -变形”摩擦理论，或“分子机械”理论（前 苏联的提法）。他认为表面承载后， 在某些微凸体的顶端 （真实接触点） 产生了很大的接触 应力 ，导致两表面（接触点）焊接（粘着） 在一起。当两个表面作相对滑动时， 必然要将这些焊接点剪断； 同时， 因表面上的凸起部分穿入软表面， 从而使软表 面犁成沟槽。剪断接点的力和在表面上犁沟的力之和， 就是摩擦阻力。 这个理论 对金属

8、摩擦副的解释是比较满意的。本章将主要讲述粘着 -犁沟摩擦理论，以及滚动摩擦和边界摩擦。粘着 -犁沟摩擦理论摩擦的起因及摩擦过程中的能耗承载表面的相对运动阻力 （摩擦力） 是由表面相互作用引起的。 表面的相互 作用有：N图 摩擦粘着理论模式 表面粘着作用 是指在洁净金属表面， 即微凸体顶端相 接触的界面上不存在表面膜的情况下， 金属 与金属在高压下直接发生接触， 导致两表面分子相互吸附而形成连接点 （冷焊）。 如图中的 A，C，D 点。 表面材料的位移在上图中 B 点处虽没有粘着作用， 但是当表面发生相对运动时， B 点处阻碍 运动的那部分表面材料仍需要被移动或将软表面犁成沟槽才能继续作相对滑动

9、。两接触表面作相对运动时，需要施加作用力（即对其作功） ，以克服运动阻 力。这些功主要消耗在： 当相对运动时，必须要使阻碍运动的微凸体发生弹性变形或塑性变形。 对于大多数金属材料而言，塑性变形消耗的功是不可逆的。 当微凸体间相互粘着时，必须消耗部分功，剪断此处的焊点连接。 当微凸体相互嵌合时， 必须消耗部分功， 剪断一些微凸体的高峰或使较软 一方材料发生变形。摩擦过程中消耗的能量就是摩擦力作的功。要使两个接触表面作相对运动， 必须施加一个切向力来克服摩擦阻力。 这个 摩擦力由两部分组成： 剪断固相焊接点的力粘着分量（剪切分量） ； 克服硬质微凸体在软表面上的犁沟阻力犁沟分量。 假定这两项阻力彼

10、此没有影响， 则总摩擦力为此两个分量的代数和。 摩擦系 数也可看作是两部分之和：F=Fb+Fv =b+v式中： F， 分别为总摩擦力和总摩擦系数；Fb，b 分别为摩擦力和摩擦系数的粘着分量； Fv，v 分别为摩擦力和摩擦系数的犁沟分量。摩擦的粘着分量 简单的粘着摩擦理论 在载荷作用下，接触点上的接触应力 很大，当达到金属的压缩屈服极限 （流动极限） b 时,接点处发生塑性变形，形成小平面接触，直到接触面积增大 到足以支承法向载荷为止。真实接触面积与载荷的关系为： Ni=b·Ari （见图）Nb ?Arib ?Ar式中： N 载荷的法向部分；塑性变形点总压力 Nb(b)Ar 真实接触面

11、积的总和； b 金属的压缩屈服极限。FbA r ? bN?bb图 24 表面接触点的受力情况a-微凸体的接触； b-接触点（放大）的受力在这些真实接触处， 出现牢固的粘着接点。 摩擦的过程， 就是在切向提供一 个力，剪断这些粘着接点， 表面就可以发生滑动。 摩擦力主要就是剪断这些金属 粘结点的剪切力。FbN较软材料的剪切强度极 限较软材料的压缩屈服极 限式中： Fb 摩擦力的粘着分量；b 摩擦系数的粘着部分；b 较软金属粘结点部分的剪切强度极限 塑性变形首先发生在摩擦对偶中较软的一方，剪断的也是较软一方的金属 所以式中 b和 b都应取较软一方金属的压缩屈服极限和剪切强度极限。波登的粘着摩擦理论

12、（简单的）给出的表达式也符合库仑定律： “摩擦力与 表观接触面积无关；摩擦力与法向载荷成正比” 。但是，根据此表达式得到的大多数金属的摩擦系数都是一样的。 因为大多数 金属的 b与 b之比差不多为。而实践表明，在大气条件下，无润滑金属的摩擦 系数约，高真空条件下摩擦系数更大。所以这个理论尚不完善。 修正的粘着摩擦理论 简单的粘着摩擦理论认为，摩擦力只取决于材料的机械性质和正压力的作 用，而未考虑表面化学和表面物理性质以及切向力对摩擦的影响。实际上真实接触面积的大小， 不仅与法向载荷有关， 也受载荷切向分量的 同时作用切向力 F 的作用很容易使接触面积扩大。 故真实接触面积的形成， 应该是切应力

13、和压应力的合力达到材料屈服极限时，接触点处发生塑性变形假设2+2 k2 和 k 均为待定值。式中：接触点上的压应力；接触点上的剪切应力；k为两种应力的合力合成应力即k222NFbArAr当合成应力达到材料压缩屈服极限时，222 2 NFbkbArAr此时真实接触面积上发生塑性变形，面积不再继续扩大。经整理2Ar将 FNb代入，得ArN 1b122b12b由此式可以看出， 由于剪切力的联合作用，真实接触面积有所增大。 所以，Fb由此式求得的摩擦力比简单的粘着摩擦理论计算的要大简单粘着摩擦理论没有考虑表面膜（包括污染）对摩擦的影响。 表面膜的存在对于粘着理论是有很大影响的。当粘结点上金属之间有表面

14、膜存在时，剪切首先将剪切强度最低的表面膜剪断，而不是在金属基体上。 一般来说，表面膜的剪切强度极限 f 比金属剪切强度极限 b 小。即 f c b 式中 0<c<1。当剪应力FbArf 时，接点尚不能被剪断，接触面积仍继续扩大而当FbArf 时，在有表面膜处的接点剪断，接触面积不再增大，开始滑动ArNArAr若 Fb 很大，由 Fb 引起的应力则 可忽略不计在式2NAr2Fb中，如开始滑动，即ArArNAr22则 b 2b 2 即 bb当合成应力达到金属的压缩屈服极限 k 2 的接触点处发生塑性变形22将 f c b 和b2b2 代入上式，b2 时，由表面膜经简化整理后得：根据摩擦

15、定律Fb bNAr ?Ar ?由不同的 值，可得 c 的关系曲线（见 图）。由图可见：当 c 趋近于 1 ，即表面膜基本上不存在，也即图fb，此时摩擦系数 b 趋向f<b，c从 1下降，此时 b下降得十分明显如 c 值很小，则c b而bb所以 b c b fbb表面膜的剪切强度极限金属凸峰的压缩屈服极 限当表面膜存在时经过修正，粘着摩擦理论的主要论点是：a. 真实接触面积 Ar 取决于法向载荷与切向力（摩擦力）共同作用；b. 当两个金属表面在大气环境条件下相接触时， 被剪切强度极限为 f 的表面 膜所隔开；c. 摩擦力的粘着分量，就是指剪断分隔这些接点处的表面膜需要的力。如果在高真空中接

16、触， 分隔膜可能不存在， 这时就沿较软金属的表层剪断软表面上 部分材料， 并将其转移到硬表面上。 当表面有氧化膜或吸附膜覆盖时， 有些膜破 裂处发生金属间的焊接， 这时界面的剪切强度可能介于金属的与表面膜的剪切强 度之间。具体数值视残留表面膜的面积与金属接触面积的比例而定。这种论点能很好地解释金属摩擦副在大气中干摩擦时的实际情况。摩擦的犁沟分量摩擦的犁沟分量是由于硬金属峰顶刺进软金属时， 软金属发生塑性流动， 被 挖出一条沟所需克服的阻力。在粘着项较小（例如表面上有良好的润滑膜覆盖， 界面的剪切强度很低）时，犁沟分量就 成了摩擦力的主要成分。假设硬金属表面微凸体为一些半角为 的相同的锥形峰顶组

17、成 （见图）。摩 擦时只有锥形峰顶的前沿面与软金属接 触。承受法向载荷的真实接触面积即为接触面的垂直投影面积（为半圆形）2rn2式中： n 为微凸体峰顶数；Ah 即为承受法向载荷的真实接触面积； r 为接触投影面积的半径。微凸体承受的法向载荷为 N Ah ? b n r 2 bh b 2 b微凸体水平方向接触投影的面积为三角形，Av=nhr。式中： h 犁沟深度。微凸体犁沟时承受的剪切阻力 Fv=Av· b=nhr· b犁沟时的摩擦系数Fvnhr2?hctg2nr2通常微凸体的 很大，例如，半球形，则摩擦系数的犁沟项 v 就很小。因 为 大，h 就小，Av 也很小，可以忽略

18、不计。而当锥形微凸体的 较小时，犁沟 就不能不计了。微凸体为球状时（ 见图），则得FvN4R2Av ?bsin2式中： R 微凸体半径；d 微凸体与表面接触面积的直 径。微凸体为平卧的圆柱体时（见图） ，12NAv图 球状微凸体在软金属表面上犁沟则得v2R式中： R 圆柱形微凸体直径；h 微凸体压入深度图 横卧圆柱状微凸体在软金属表面上犁沟图 犁沟时的金属堆积这些推导都未考虑软金属材料 在硬质微凸体前沿的堆积（见图） 。同 时，假设材料是各向同性的。 这与实际 有差别，因此还需根据实际的犁沟分量作一定的修正在有犁沟效应的时候，总摩擦力包括对金属的剪切项和犁沟项F=Fb+Fv=Ar ·

19、cb+ Av·b影响摩擦的因素影响摩擦的因素很多， 不仅取决于摩擦副的材料性质， 还与摩擦副所处的环 境（力学环境、热学环境、化学环境） ，材料表面的状况（几何形貌、表面处理） 和工况条件有关。 因此材料的摩擦系数不是一个固定的常数， 不是用公式计算一 下就可以得到的。 摩擦副材料的影响a. 金属的整体机械性质：如剪切强度、屈服极限、硬度、弹性模量等，都直 接影响摩擦力的粘着项和犁沟项。b. 金属的表面性质：表面往往不同于整体，而表面对摩擦的影响更为直接和 明显。如表面切削加工引起的加工硬化； 表层晶体应变而发生再结晶， 使晶粒细化 引起表层硬化。c. 晶态材料的晶格排列：在不同晶体

20、结构单晶的不同晶面上，由于原子密度 不同，其粘着强度也不同。如面心立方晶系的 Cu的（111）面，密排六方晶系的 Co的（ 001）面，原子密度高，表面能低，不易粘着。不同的单晶摩擦副，摩擦 系数变化很大。如表所列。表 几种单晶金属在配对滑动时的摩擦系数摩擦副材料的接触滑动晶面和方向结晶结构滑动摩擦系数Cu（ 111） /Cu （ 111）面心立方面心立方Cu（ 111） 110/Ni （ 111）110面心立方面心立方Cu（111）110/Co （0001 ） 1120面心立方密排六方Cu（111）110/W （110） 111面心立方体心立方注：（ ）表示晶面； 表示方向由表可见，不同结构

21、材料配对的摩擦副比相同材料或相同结构配对的摩擦系 数低得多。d. 金属摩擦副之间的互溶性： 互不相溶金属组成的摩擦副的粘着摩擦和粘着 磨损都比较低。e. 合金元素的作用：实际上摩擦副的零件都是合金材料。由于合金成分可能 产生某种偏聚，使表面上的粘着发生变化，以致影响摩擦的大小。如 Cu-Sn合金中， Sn的偏聚使摩擦降低；而 Fe-Al合金中， Al 的偏聚使摩擦 增高，但如在氧化条件下，由于 Al 容易生成氧化膜又能使摩擦降低。f. 材料表面的化学活性：化学活性影响其表面氧化膜的生成速度。g. 材料的熔点：通常低熔点材料易引起表层熔融而降低摩擦。h. 金属的延展性：延展性较差的金属，在切向力

22、作用下，容易被剪断，而不 是继续发生塑性流动，所以摩擦力也较小。 温度的影响 摩擦面上引起温升的因素有两： a.外界温度的升高； b.摩擦过程中接触点处材料的变形和剪断产生大量的摩擦热界面上的温度升高， 由于摩擦副表 面的热性能（导热率、线膨胀系数）导致材 料机械性能的改变。 热膨胀时摩擦副零件间 隙变化而使摩擦磨损加剧。对于熔点低的金属， 当摩擦热引起的温 升达到金属熔点后， 温度就不再升高， 此时 摩擦系数也不再升高（见图） 。而对于一些熔点极高的硬质化合物， 一 般高温下滑动时， 表面不致发生咬粘。 直到某一很高的温度时，摩擦系数才会明显增 大。这是由于材料在高温下软化而使 延展性增加，

23、 同时，界面上扩散剧增 而使粘着增强（见图） 。这种材料适 合做切削刀具。在有润滑状态下的摩擦热会使 润滑剂粘度发生变化， 容易使油膜厚 度变小，导致润滑失效。在边界润滑状态下， 摩擦热会导 致一些吸附膜的解吸，氧化速率增 快。）（ 度 温速度（ m/s ）图 几种碳化物在高温下的摩擦系数图 几种软金属对钢滑动时 的情况 环境介质的影响a. 周围气氛一般来说， 周围是活性气氛时， 易于在金属面上形成吸附或氧化膜。 而在惰 性气氛或真空中，则不易生成边界膜，摩擦系数通常较高。b. 周围的液体介质 油性介质可使摩擦降低；含硫、 磷、氯添加剂的油料，一方面可以生成反应 膜降低摩擦，另一方面又可能成为

24、腐蚀剂。液体燃料或氧化剂等介质要视具体成分而定。c. 辐射环境及离子环境辐射粒子会破坏有机润滑剂；而离子环境可对金属进行表面改性。 法向载荷的影响通常认为摩擦力随法向载荷的增加而增大， 但是摩擦系数却不一定随法向载 荷的增加而增大。一般地说，金属材料摩擦副在大气中干摩擦时，轻载下，摩擦 系数随载荷的增加而增大，因为载荷增大将氧化膜挤破，导致金属直接接触。不少的实验也证明， 金属在滑动中， 摩擦系数随载荷的增加而减小。 这是因 为真实接触面积的增大不如载荷增加得快。因此载荷的影响需要根据研究对象的实际工况来分析。 滑动速度的影响金属表面的相对滑动速度， 不仅影响界面温度， 并与两表面微凸体的相互

25、接 触时间有关。当滑动速度很低 （包括相对位移前的静态接触） 时，表面微凸体接触时间长， 有足够的时间产生塑性变形使接点增大， 也有充分的时间在表面膜破裂以后形成 牢固的接点，从而发生界面粘着。 因此需要较大的剪切力剪断接点而产生宏观的 相对运动。此时摩擦力（静摩擦）很大。滑动开始后，微凸体相接触的时间，随 着滑动速度的提高而减少， 节点面积增大不多， 表面膜不易破裂。 所以界面粘着 较少，摩擦系数（动摩擦）比静摩擦小。当滑动速度非常低时，可以明显地看到粘着 -滑动的交替出现即爬行。 发生这种摩擦振动现象的根本原因，就在于摩擦系数随滑动速度的增大而减小。当滑动速度较高， 由于界面温升使材料表面

26、发生软化或熔化。 表面材料与环 境的反应加剧，使摩擦系数随速度的增大而增大。可以认为随速度的增大， 摩擦系数存在最佳值。能作用的距离内， 摩擦系数会增大。 因此表 面粗糙度有一个最佳值（见图） 。而此最佳 值一般是通过磨合， 使磨损和摩擦达到一个 低而稳定的值。粗糙度图 表面粗糙度对摩擦系数的影响滚动摩擦圆柱或圆球在力矩的作用下沿接触表面运动， 当接触点上两接触物体间的相 对速度为零时，称为纯滚动。从理论上讲，相对速度为零时，应当没有摩擦。但 工程实际中， 没有真正的纯滚动。 故在滚动中产生的阻力称滚动摩擦。 常用摩擦 副中齿轮、车轮、滚动轴承等都是滚动摩擦。两接触物体作相对滚动时的阻力， 远

27、比作相对滑动时的小。 因而，很早以前人们就用滚子搬运重物来代替滑动， 以 减小摩擦。滚动摩擦的起因 微观滑动在实际工程中纯滚动是不存在的。 表面在滚动时存在着微观的相对滑动。 克 服微观滑动时的相对运动阻力，就是滚动摩擦力a.硬金属圆柱在弹性平面上的滚动（图）雷诺发现，圆柱在法向 力作用下压向弹性平面，在 接触弧长 CC 中靠近压力中 心 O 点处的伸长量最大， 依 次向两侧缩减 ,见图（ a）。当 圆柱滚动时弹性表面接触区 中的变形发生了变化。前缘 （AC弧）伸长，而后缘（CE 弧）缩短，见图（ b）。经仔细测量，滚动一周后，前进的路程稍短于周长 D。这说明滚动接触界面上存在 着微量的相对滑

28、动。b.球在直槽（图）和曲槽（图）中滚动滚动轴承就是这种接触。 接触面呈椭圆状球 面。由图（ b）可见，在滚动的瞬间整个接触区 绕轴线 AA回转。瞬间中心 A 两侧的线速度方向 相反，见图（ a），接触区中央部分（ ACA弧）的 平均速度 Vm 与滚动方向一致，见图（ d），而接 触区两端（ AB弧）的速度方向则与 Vm 相反。由 此可知，在滚动接触界面上，存在着绕瞬心 A 回 转的微量滑移。NN图 球在弹性表面滚动时的弹性滞后现象 弹性滞后钢球在弹性表面上滚动时（图） ，首先将前方的 材料张紧，然后将前缘已张紧的材料压陷，这需要 作功；滚动体后方的弹性材料同时进入松弛状态。 这时的弹性恢复能

29、推动球向前。这种回弹的能力小 于滚动体将前缘材料张紧并压陷时所作的功。在张 紧-松弛的过程中，必然消耗能量，这就是摩擦消耗 的功。也就是弹性变形引起的滚动摩擦阻力。这种现象也称弹性滞后。 塑性变形 如滚动表 面上 的 接触压力过大， 则表面 上将形成沟槽。 软质金 属表面所产生的槽宽 度较大。这种沟槽的出 现就是一种塑性变形。 由于滚动体在槽中反 复滚动，沟槽表面被加 工硬化，沟槽宽度就不图 球在平面上滚动时形成沟槽的过程再继续扩展而成弹性状态。有人根据形成沟槽所消耗的功来计算滚动摩擦力。 把引起沟槽的过程看作类似于滑动接触中的犁沟过程，如图所示这种滑移通常是很小 的，常因材料切向应变的 弹性

30、恢复而使之抵消，即 不发生相对滑动。不发生 滑动的区域叫粘滞区，见 图（ c），发生滑动的区域 叫滑动区。粘滞区沿 Vm 方 向逐渐缩小。如摩擦对偶 面的几何形状比较贴合， 则粘滞区的范围较小。而 两者几何外廓贴合得不好 时，粘滞区就大。钢球未滚动时在法向载荷下与平面的接触面积为滚动时，钢球将前缘的弹性材料压下，则承载面积为：A1这时的滚动压应力达到屈服极限A18dN2b 即d8Nd2812球前方阻止金属作塑性位移的切向力为：式中： s为剪切屈服极限。接触面积在水平方向的投影为半月形，其面积为F=A2sA2A2d36Dsd36D18N 2 s 8N 将 d 代入，则 F s6D b如略去粘着项

31、，把3F k N2D式中：b 和 s看作材料固有的常量，则摩擦阻力可写成N 法向载荷； D 钢球直径。k 取决于材料机械性能的常数：s86b 粘着效应在滚动接触过程中， 界面上也会发生粘着接点。 但由于界面滑移极微， 粘着 接点的破断与滑动中的剪切不同， 而是依次将接点拉长、 剥离直至断开。 拉断粘 着接点所需的力， 远小于剪断整个界面上全部接点所需的力。 所以说， 粘着在滚 动接触中的成分极小， 通常可略去不计。 因此边界膜的存在虽然能降低粘着， 但 由于粘着本身不重要，估计边界膜对滚动摩擦阻力的影响也不大。弹性状态下的自由滚动阻力当两个表面无约束地作相对滚动，而且接触界面上没有切向力存在时

32、的滚 动，称为自由滚动。一般由工程材料制成的滚动表面，在承载接触中，不是纯粹 的点接触或线接触， 因滚动接触表面会发生变形， 故都有一定的接触面积 （变形 量）。发生变形就要作功，就有损耗，损耗的功就是摩擦力作的功。接触面积的 大小与滚动元件的表面几何形状，材料性能及载荷等因素有关。摩擦功的推导是根据滚动时产生塑性变形消耗的起槽功，减去弹性恢复功， 余下的为回弹时的损耗即滚动摩擦功。现假定变形在弹性范围内，且不考虑温度、应力的变化频率（滚动速度、时间）等因素对变形的影响，来求常见的圆柱 -平面，球-平面及球 -直槽的滚动摩擦 系数 g。 刚性圆柱在弹性平面上的滚动根据赫兹理论，圆柱 -平面时的

33、接触应力为01x2b2式中：0 最大赫兹压力， 即 H； H 2N bL 距压力中心 x 处的压应力，压力呈椭 圆曲线分布；（见图）b 接触宽度的一半；L 接触长度（圆柱体的高度） 。如取 L为一个单位长度时2NHb滚动时，接触区的右半侧受到压缩， 其受压侧的 阻力矩 M 为：N图圆柱 -弹性平面滚动 时的滚动阻力xdx2 x b212 2Nb xdx3接触宽度4NRE当滚动距离为 x 时，将接触区右半侧材料压下所做的功（起槽功 ）为：xMMR 为距离 x 的弧度。 将 b 代入力矩M 公式，并取 x 为一单位距离，则116 2 19 3 E1 2N 4NR 2 3 R E3N21 R2由于弹

34、性滞后，那么回弹损耗的功接触区的左半侧回弹的功有一部分损耗。设损耗系数为 。'（及滚动摩擦功）为：134 1 2 N 232 E 123 2 ER 2在滚过 x 这段距离的过程中，滚动阻力 Fg作的功就是弹性恢复损耗的功Fg ?x则滚动摩擦系数 g（滚动阻力与正压力之比）为（设 x 为 1 单位距离）：11Fg4 1 2 N 2g3 g N32 E R32式中：R 为圆柱体的直径； E 为综合弹性模量。从赫兹理论求得接触压力； 右半侧受压，2.求弹性恢复（回弹）损耗的3.由滚动摩 刚性球在弹性平面上的滚动 球在平面上的接触面积为圆形。 按照上面同样的步骤： 1.求起槽功： 求出受压侧的

35、阻力、阻力矩以及阻力矩所做的功； 功，即起槽功乘以损耗系数 ；回弹的损耗功为滚动摩擦力作的功； 擦力与正压力的关系求得滚动摩擦系数。Fg 3 3 g NN 16 4NR2 刚性球在直槽中滚动球在直槽中的接触区为椭圆形（见图） 导的过程同前。得到的滚动摩擦系数为：Fg 3 ag N 16 R式中： R 为滚动球的半径；a和 b 分别为椭园形接触面积的短、，推图 球在直槽中滚动的接触区长半径。b 在求应力 时有用。a ka3N4E A B13N 3b kb 4E A B均为常数， E 为综合弹性模量。式中： ka,kb,A,B数值可参阅弹性力学。高接触应力下的滚动摩擦阻力基本上取决于塑当金属与金属

36、作相对滚动时，性变形或起槽功； 在低接触应力下， 当钢表面与弹性表面作滚动时， 滚动摩擦损失主要是弹性滞后。 滚动轴承的设计均要求其不发生塑性变形，接触变形均在弹性范围以内。这样滚动摩擦系数 g。而汽车轮胎与路面接触时， 因轮胎的弹性滞后损失较大， 滚动摩擦系数 g 约为。边界摩擦当摩擦界面上存在着一层与介质性质不同的薄膜，并且具有良好的润滑性， 此膜称为边界膜。这时的摩擦状况叫做 边界摩擦。图 Stribeck 曲线广义来讲，由吸附膜、反应膜及涂 覆的金属薄膜或固体润滑膜都属于边界 膜。边界摩擦情况下，界面的润滑性能 决定于边界膜的性质。而且只取决于摩 擦表面的性质和边界膜的结构形式，与 润

37、滑剂的粘度无关。斯特贝克（Stribeck）根据径向轴承的无量纲参数与摩擦系数的关系曲线 （见 图），划分了干摩擦、边界摩擦、混合摩擦和流体摩擦等不同范围。各种摩擦状态下的平均摩擦系数范围列于表中。表 各种摩擦状态下的摩擦系数范围摩擦状态润滑膜厚度摩擦系数干摩擦（无润滑）> 1边界摩擦100102nm流体摩擦>m弹性流体动力润滑 m混合摩擦边界膜的分类及其适应范围表中简单列出了各种类型边界膜的特点及适应范围表 边界膜的分类及其适应范围分类特点形成条件适应范围举例吸附膜物 理 吸 附 膜由于分子引力的作用使 极性分子定向排列， 吸附 在金属表面上。 吸附与脱附完全可逆在 2000 1

38、0000cal/mol 的吸附热时形成。 在高温时脱附常温、低速、轻载脂肪酸极性分 子吸附在金属 表面，形成脂 肪酸膜化 学 吸 附 膜由极性分子的有价电子与基体表面的电子发生 交换而产生的化学结合 力，使极性分子定向排 列，吸附在金属表面上。 吸附与脱附不完全可逆在 10000 100000cal/mol 的吸附 热时形成。 在高温下脱附，随之发 生化学变化中等温度、 速度、载荷硬脂酸极性分 子和氧化铁在 有水的情况下 反应生成硬脂 酸铁膜反应膜化 学 反 应 膜硫、磷、氯等元素与金属 表面进行化学反应， 生成 反应膜。这种膜的熔点 高，剪切强度低。 反应膜是不可逆的在高温条件下反应生成重载

39、、高温、高速十二烷基硫醇 的硫原子与铁 反应生成硫化 铁氧化膜金属表面由于结晶点阵 原子状态处于不平衡， 化 学活性比较大， 极易与氧 反应，形成氧化膜在大气中室温下，无油 纯净金属表面氧化生 成只能在短 时间内起 润滑作用室温下钢铁表 面形成的氧化 铁膜。如 Fe3O4,Fe2O3 等固体润 滑膜由软金属、 无机固体润滑 剂、自润滑塑料等低剪切 强度的材料涂覆或转移 在摩擦表面上形成薄膜， 将金属接触表面隔开涂覆或由固体润滑材 料在摩擦过程中转移 到金属表面上重载、低 速、高温等 特殊环境MoS2、 PTFE、Au 等薄膜边界摩擦机理图 单分子吸附膜的定向结构图 单分子吸附膜的润滑作用模型当

40、界面存在吸附膜时，吸附在金属表面上的极性分子形成定向排列的分子栅。图为单分子层吸附膜的定向结构。 也可以形成多分子层吸附膜。 当单分子层 吸附膜达到饱和， 极性分子紧密排列， 分子间的内聚力使吸附膜具有一定的承载 能力，有效地防止两摩擦表面直接接触。 摩擦副滑动时， 表面的吸附膜如两个毛 刷子相互滑动一样（图） ，降低了摩擦系数，起到了润滑作用当边界膜是反应膜时， 由于摩擦主要发生在这个熔点高、 剪切强度低的反应膜内，有效地防止了金属表面直接接触，也能使摩擦系数降低。载荷 荷图 边界润滑机理模型剪切阻力之和，用公式表示：Ar bAr 1由于表面凹凸不平， 在载荷的作用下，接触点 上的压力很大。

41、当两表面 相互滑动时，接触点上的 温度很高，导致这部分边 界膜破裂，产生金属直接 接触（图）。这时，摩擦力 为剪断表面粘着部分的剪 切抗力与边界膜分子间的式中： Ar 承担全部载荷的面积；b 金属粘着部分的剪切强度；f 边界膜的剪切强度； 在承担载荷面积内发生金属直接接触部分的百分数在边界润滑中，当边界膜的润滑作用良好时， 值比较小。摩擦力和摩擦系数可以近似地表示为：FAr f式中： b 较软金属的压缩屈服极限； f 边界膜的剪切强度。由此可知：当边界膜的润滑作用良好时， 摩擦系数取决于边界膜内部的剪切 强度。由于它比金属的剪切强度低得多， 所以此时的摩擦系数比干摩擦时的低得 多。当边界膜的润

42、滑效果比较差时， 值比较大，即摩擦面上金属的粘结点比较 多，因而摩擦系数升高。 通常，此时的摩擦系数比边界膜润滑作用良好时的大 3 4 倍左右。边界膜的润滑性及影响边界摩擦的因素 吸附膜的摩擦系数取决于被吸附的极性分子的链长， 即碳原子数。随着碳原 子增多，下降。吸附量也影响其摩擦系数。当吸附达到最大饱和量时，保持稳定的低值。如果脂肪酸在金属表面形成皂，因其低剪切而使降低。 反应膜的摩擦系数比吸附膜稳定。因此一般用于重载、高速及高温条件下。 边界膜的性能决定了边界摩擦， 因此影响边界膜性能的因素就是影响边界摩 擦的因素。 温度的影响 因为升高温度可以使吸附膜解吸， 引起吸附膜解吸的温度， 称为

43、吸附膜的临 界温度。临界温度以上吸附膜就失去作用。对于反应膜而言， 必须达到一定温度才能反应成膜， 起到润滑作用。 温度对 边界膜摩擦系数的影响如图所示。 图中曲线为脂肪酸在临界温度以下， 摩擦系 数不随温度而变。 超过临界温度， 摩擦系数急剧上升； 曲线为含有极压添加剂 的润滑油， 化学反应前摩擦系数较高， 达到反应温度后， 摩擦系数保持稳定的低图 温度对边界膜摩擦系数的影响 值；曲线为极压添加剂和脂肪酸的混合物， 低值，即在低温和高温下都有较好的润滑性； 升高而增加。 速度的影响 在稳定而平滑的摩擦情况下（速度约为图 滑动速度对边界膜摩擦系数的影响在低温和高温区摩擦系数都能保持曲线为石蜡油

44、， 摩擦系数随温度10-32cm/s）摩擦系数不受速度的影响。在速度非常低的情况下， 即在静摩擦向动摩擦过渡的速度范围内， 吸附膜 的摩擦系数随速度的提高而下降， 然后达到一个定值。 化学反应膜的摩擦系数随 速度的提高而增大，然后达到稳定。见图。 载荷的影响在一般载荷下， 吸附膜的摩擦系数不受载荷的影响， 在滑动摩擦时， 若载荷 尚未达到使吸附膜脱附的程度， 则吸附膜的摩擦系数比反应膜的低。 但当载荷增 大时，吸附膜破坏了， 而具有极压性能的反应膜却能在载荷极高时起到降低摩擦 的作用。边界膜的强度线图 亮油料的 Pn（相当于 PV值） 值曲在一定的工作条件下，边界膜抵抗 破裂的能力称为边界膜的

45、强度。可以用 临界 PV、临界温度和临界摩擦次数来表 示。PV值称为临界 PV 值。图为亮油料的极限载荷与 临界 PV 值 在正常的边界润滑中，当速度一定 时，逐步增加载荷（或载荷一定时，逐 步加大速度），当速度或载荷达到某一数 值，此时摩擦副的温度突然升高，摩擦 系数和磨损量急剧增大，这个 转速的关系，曲线上的点为临界 PV 值。（曲线是在四球机上测得，加载速度为 25kgf min ）。 临界温度值 当摩擦表面温度升高到使边界膜失向、 软化或熔化， 吸附膜发生脱附时， 摩 擦系数迅速增大，但还具有某些润滑作用，此时的温度称为第一临界温度。当温度升高到使润滑油（脂）发生聚合或分解，边界膜完全破裂时，摩擦副 发生粘着，磨损剧增。此时的温度称为第二临界温度。图 钢圆柱对不锈钢板摩擦时， 脂肪酸 单分子层的相对耐久性 临界摩擦次数边界膜达到润滑失效时所重复的摩擦 次数称为临界摩擦次数。也就是边界膜的 耐久性。临界摩擦次数的多少，不仅取决 于边界膜的性质，同时也与载荷、速度、 温度等因素有关。一般情况下，吸附膜的极性分子链越 长（即碳原子数越多），临界摩擦次数越多 图为脂肪酸单分子层的相对耐久性（相当 于临界摩擦次数）。提高边界膜强度的方法：a.合理选择摩擦副材料和润滑剂，提高表面光洁度。b.在润滑剂中加入一定量的油性添加剂或极压添加剂。 油性添加剂和极压添 加剂的条