电磁场与电磁波 谢处方版 教案

1、教 案课程: 电磁场与电磁波内容: 第4章 标量位与矢量位课时:2学时武汉理工大学信息工程学院教师：刘岚课 题标量位与矢量位科目电磁场与电磁波课 时2学时教师刘岚授课班级时间 学年第 学期教学目的与要求知识目标：、理解位函数的定义和概念。、理解矢量位的定义和概念。、理解标量位的定义和概念。、理解如何用位函数和表示的非均匀波动方程达朗贝尔方程。5、理解洛伦兹规范的定义和概念。6、理解库仑规范的定义和概念。7、理解如何利用场源和求解位函数和。8、基本了解理纳德威切特位函数的定义和概念。能力目标：根据学生已具备的关于方面数学知识和物理知识，引导学生从“位函数”出发了解静态场的基本分析方法，培养学生的

2、想象力及利用所学知识分析、总结问题的能力。情感目标：引导学生将抽象的数学分析与现实物理世界尽可能融合，激发学生对理论学习的热情。概述相对于电场与磁场的研究来说，有时先去研究一个位函数可能会容易很多，当然这个位函数一定是与场有关的，比如对这个位函数的微分即可得到场。本章我们将要来寻找这种适合于电场和磁场的位函数，本章所得到的结果将成为我们分析电场和磁场时的基本方法。教学重点矢量位、标量位、利用场源求解位函数。教学难点滞后位的概念以及基本应用。教学方法讲述法、演示法、发现法、讨论法教学环境多媒体教室教学准备多媒体课件教学过程1、复习提问 2、引入新课3、讲解新课 4、归纳总结5、布置作业 学时分配

3、矢量位、标量位、理纳德位2学时小计2学时教学环节教学过程引入新课讲述新课归纳总结布置作业多媒体课件展示：第4章 标量位与矢量位提示：本章的重点内容设置悬念、激发探究提问：你对“位”有什么认识？电位或磁位如何描述？多媒体课件展示：4.1 矢量位1、“任意矢量的旋度的散度恒等于零”所具有的含义与应用。2、矢量位的引入。从麦克斯韦第三方程出发，必有 于是我们就得到了一个关于磁场的位函数。因为，而是一个微分算子，所以是关于的位函数。尽管我们很容易就找到了与磁场相关的矢量位，但它却是一个无任何约束的任意矢量。多媒体课件展示：4.2 标量位1、“梯度的旋度恒等于零” 所具有的含义与应用。2、标量位的引入。

4、由麦克斯韦第二方程 ，如果用代替，则方程变为 更一般地，如果是一个矢量函数并且，则有保证的唯一方法是令。则有 式中是一个尚无任何约束的标量函数。在非时变（静态）情况下,方程变为 于是对的微分即可得到。提示：可用来求静态场。多媒体课件展示：4.3 用位函数和表示的非均匀波动方程两个位函数和描述如下 和 这些结果是从和这两个方程中得出的，将这些结果代入到余下的麦克斯韦方程中去，可得显然，这个方程中有类似于物理学中所定义的波动方程的部分，比如 如果我们选定 这时，方程将变为 这是一个关于的三维波动方程，这个方程也被称为达朗贝尔方程，方程右边为场源。上面我们选定的条件可写成，称其为洛伦兹条件或称为洛伦

5、兹规范，它是目前我们对于和所采用的约束。 同理有 这是一个关于的波动方程，它也是一个达朗贝尔方程，方程右边是以电荷密度为场源的。接下来的任务就是要在给定和的情况下求解这两个方程，以得出和，然后再从和得出和。在应用电磁位时，如果不采用洛伦兹条件，而采用所谓的库仑规范，即令，则和所满足的微分方程为提问： 引入洛伦兹规范或库仑规范，所得方程的区别是什么？多媒体课件展示：4.4 利用场源和求解位函数和提示：标量位已被定义为在静电场中给定了电场。于是，我们有 这样就得到了静态场中的解，将这个结果扩展到运动电荷的分布场中，则和为时间和位置的函数。由于和不是在同一个点，并且由于电磁场是以一个极限速度(在真空

6、中为光速C) 在扰动传播的，所以点处的场在时间上将会早于电荷分布的时间。所以场从源点传播到场点所经历的时间是，其时间延迟为 因此 那么移动电荷的分布则为 或者写成 式中是延迟源的位置，是延迟时间，积分是在延迟体积 V'上进行的。我们在这里所构造的解给出了位函数和电荷密度之间的一般关系。根据这个关系我们可以写出对应的的表达式为 式中的电流密度是在延迟位置时的值，积分是在延迟体积 V'上进行的。提示：上面的分析说明，在时刻t，空间某点所观察到的矢量位和标量位，是由时刻的电流或电荷产生的，也就是说，在空间某点并不会立刻感受到波源的影响，而是要滞后一段时间，这个滞后效应是由于电磁波的速

7、度为有限值而引起的，于是我们又可将随时间变化的位函数和称为动态位或滞后位。多媒体课件展示：4.5 理纳德威切特位函数下列方程称为相对于运动点电荷的理纳德威切特（Lienard-Wiechert）位函数 本章要点1、 矢量是关于磁场的矢量位函数，二者的关系为，但此时的为任意矢量；2、 洛伦兹规范约束了矢量的行为和范围，并描述了矢量位与标量位之间应满足的关系，洛伦兹规范是 3、洛伦兹规范中的是关于电场的标量位函数，它与电场的关系为 在静态电场中，4、 在电流作为场源的激励之下，矢量位所满足的三维波动方程为 在电荷作为场源的激励之下，标量位所满足的三维波动方程为 5、求解上述波动方程，就可分别得出在

8、各自场源激励下的矢量位和标量位，而后再通过关系和（或），则可求得磁场和电场，这是求解电场和磁场的一种途径和方法，这种途径和方法往往要比直接求解磁场和电场方便且容易，特别是对于静态场的求解；6、对时间发生变化的电场和磁场而言，如果这时仍使用位函数方法来求解，则由于位函数或与激励或是时间和位置的函数，并且激励源与位函数不在同一个空间点上，同时由于电磁场是以一个极限速度在扰动传播的，所以场量在时间上将会与激励之间出现一定的延迟，在计算中需考虑这个延迟。 通常又将时变条件下的位函数称为动态位或滞后位，这是因为在与场源相距r的场点处，时变源在时刻的改变将反映在（c为光速）时刻的位函数中。7、在t时刻，空间某点所观察到的矢量位和标量位，是由时刻的电流或电荷产生的，也就是说，在空间某点并不会立刻感受到波源的影响，而是要滞后一段时间，这个滞后效应是由于电磁波的速度为有限值而引起的。将随时间变化的位函数和称为动态位或滞后位，即为 8、相对于运动点电荷的标量位和矢量位 又称为理纳德威切特位函