气体和蒸汽的流动ppt课件

1、第八章第八章 气体和蒸汽的流动气体和蒸汽的流动 第一节第一节 喷管和扩压管的截面变化规律喷管和扩压管的截面变化规律 第二节第二节 气体和蒸汽在喷管中的流速和质量流量气体和蒸汽在喷管中的流速和质量流量 第三节第三节 气体和蒸汽的绝热节流气体和蒸汽的绝热节流1。熟练掌握喷管和扩压管的截面变化规律。熟练掌握喷管和扩压管的截面变化规律2。熟练掌握气体和蒸汽在喷管中的流速和质量。熟练掌握气体和蒸汽在喷管中的流速和质量 流量流量3。掌握气体和蒸汽的绝热节流。掌握气体和蒸汽的绝热节流根本要求：根本要求： 气体作一元稳定、可逆、绝热流动应满足：四个方程气体作一元稳定、可逆、绝热流动应满足：四个方程 延续性方程

2、、可逆流动方程、可逆绝热方程、音速方程延续性方程、可逆流动方程、可逆绝热方程、音速方程常数vwAqgmggsdwwvdpw 0pdpkvdv1spc)(1、延续性方程2、可逆流动方程3、可逆绝热方程4、音速方程cvpkkpvc 第一节第一节 喷管和扩压管的截面变化规律喷管和扩压管的截面变化规律一、气流流通截面变化率方程一、气流流通截面变化率方程ggawdwMAdA) 1(2最终推导得：最终推导得：图8-1 喷管截面外形Ma10gdw二、喷管截面的变化规律二、喷管截面的变化规律1、当喷管的进口流速为亚、当喷管的进口流速为亚音速，音速， Ma2-1为负值，喷管为负值，喷管是渐缩型的。是渐缩型的。g

3、gawdwMAdA) 1(22、当喷管的进口流速为超音速，Ma2-1为正值，喷管是渐放型的。3、当气流由亚音速添加到超音速喷管应是缩放型的。该喷管又称为拉伐尔喷管，最小截面处的流动为临界流动。M1M1Ma=1渐缩喷管不能获得超音速气流渐缩喷管不能获得超音速气流三、扩压管的截面变化规律三、扩压管的截面变化规律 1、当扩压管的进口流速为亚、当扩压管的进口流速为亚音速，扩压管是渐放型的。音速，扩压管是渐放型的。 2、当扩压管的进口流速为超、当扩压管的进口流速为超音速，扩压管是渐缩型的。音速，扩压管是渐缩型的。 3、当气流由超音速减到亚音、当气流由超音速减到亚音时，扩压管应是缩放型的。时，扩压管应是缩

4、放型的。最小截面处的流动为临界流动。最小截面处的流动为临界流动。Ma1Ma1Ma1图8-2 扩压管截面外形 Ma1Ma1ggawdwMAdA) 1(20gdw一、流速一、流速 将开口系统稳定流动能量方程运用于喷管：将开口系统稳定流动能量方程运用于喷管： sggwwwhhq)(2122121222112)(2ggwhhwhhhwwwggg2)(221221第二节第二节 气体和蒸汽在喷管中的流速和质量流量气体和蒸汽在喷管中的流速和质量流量)(200212212hhwwwqggs ， 焓值单位为焓值单位为J/kg，速度单位为，速度单位为m/s；该式适用于恣意工质的；该式适用于恣意工质的恣意绝热过程。

5、恣意绝热过程。)(2121TTchhp)(2212TTcwpgRccvpvpcck )1 (12)(12121212TTRTkkTTRkkwg对于理想气体Rkkcp1 适用于理想气体的可逆或不可逆绝热过程。 kkgppvpkkw11211)(1122kkppTT11212)(如为理想气体可逆绝热流动： 适用于理想气体的可逆绝热过程适用于理想气体的可逆绝热过程111max1212RTkkvpkkwg当 p2 / p1 = 0，即出口处为真空时，出口流速到达最大当 p2 / p1 = 1时，即进出口没有压差时，流速为零。crkkcrkRTppRTkk111)(112kkcrkkcrcrkppkTT

6、1111112)(112理想气体绝热过程kkcrkkcrcrPPTT1111)(cwcrg,二、临界速度和临界压力比二、临界速度和临界压力比 沿喷管的可逆绝热流动中，气流速度等于当地音速的截面称为“临界截面。临界截面上的温度、压力、速度分别称为临界温度、临界压力、临界速度。Tcr 、 Pcr 、 Wg,cr临界压力与进口压力之比称为“临界压力比1ppcrcrkkcrkkcrk111121)12(kkcrk 临界压力比临界压力比 cr 仅与气体的种类有关，适用于理想气仅与气体的种类有关，适用于理想气体和水蒸汽。水蒸汽的体和水蒸汽。水蒸汽的k值取阅历数值。值取阅历数值。单原子气体 k=1.67 c

7、r 0.487双原子气体 k=1.40 cr 0.528三原子气体 k=1.30 cr 0.546过热水蒸汽 k=1.30 cr 0.546饱和水蒸汽 k=1. cr 0.577 cr物理含义：气流的压力下降多少时，流速恰好等于物理含义：气流的压力下降多少时，流速恰好等于当地音速。它还是断定流动特征的参数。当地音速。它还是断定流动特征的参数。 p2 / p1 c r , 那么那么Ma 1，亚音速流动，亚音速流动 p2 / p1 1，超音速流动，超音速流动 111,1212vpkkRTkkkRTcwcrcrg根据临界压力比公式可求临界速度三、渐缩喷管在非设计工况下的任务三、渐缩喷管在非设计工况下

8、的任务设计工况： P2=Pcr1.背压 crPP 2max,22mmcrggcrqqwwPP出口膨胀波：2.背压 crPP 2max,222mmcrggqqwwPP出口雍塞：非设计工况：vAwqgmkkkmppppvpkkAq112212112)()(12四、质量流量一元稳定流动四、质量流量一元稳定流动222vwAqgm1、对于渐缩喷管：出口截面为最小截面kkppvppvv112112112)()(理想气体 C图8-3 流量随 p2 / p1的变化曲线crcr0p2 / p111/ 2mqkkkmppppvpkkAq112212112)()(12讨论： 1、当 p2 / p1 = 1，质量流量

9、为零，流不动，如图中点A。max,mqB 2、当 p2 / p1下降时，质量流量添加，当压力比到达临界压力比时，质量流量到达最大值。如图中点B。3、当p2 / p1 再下降时，虽然从力学条件上气流可到达超音速，对于渐缩喷管而言，其几何外形限制了气流的膨胀。出口截面上的压力仍为pcr ，流量为最大流量。实践按BC变化。AcrcrgmvwAq,min1112minmax,)12(12vpkkkAqqkmm2、对于缩放喷管：临界截面为最小截面111111)12()(kkcrcrkvPpvv对于理想气体，由临界压力比及绝热过程方程得： 由于缩放喷管在喉口处已到达临界形状，质量流量一由于缩放喷管在喉口处

10、已到达临界形状，质量流量一直坚持最大流量不变。直坚持最大流量不变。例例8-1 废气涡轮中渐缩喷管出口截面积废气涡轮中渐缩喷管出口截面积A2=200cm2，背压，背压P2=0.11MPa，喷管入口燃气压力，喷管入口燃气压力P1=0.2MPa，温度，温度t1=400C，燃气具有空气性质，试求喷管出口截面处的流速和质量流量，燃气具有空气性质，试求喷管出口截面处的流速和质量流量。解解 首先判别背压是大于还是小于临界压力：首先判别背压是大于还是小于临界压力：528. 055. 02 . 011. 0112PPPPcr背压大于临界压力，故 。22PP skgPPPPvPkkAqsmPPRTkkwkkkmk

11、kg22. 61246111211221211211212例例8-2 渐缩喷管出口截面积渐缩喷管出口截面积A2=3cm2，背压，背压P2=0.5MPa，喷管，喷管入口空气压力入口空气压力P1=1MPa，温度，温度t1=700C，试求喷管出口截面处，试求喷管出口截面处的流速和质量流量。的流速和质量流量。解解 首先判别背压是大于还是小于临界压力：首先判别背压是大于还是小于临界压力：528.05.015.0112PPPPcr背压小于临界压力，故 。crPP 2skgvPkkkAqqsmRTkkwwkmmcrgg39. 01212max,57112111221,22、实践气体： h = f(T,p),

12、节流后温度变化不定。 T2 T1 ， “节流热效应第三节第三节 气体和蒸汽的绝热节流气体和蒸汽的绝热节流绝热节流：绝热节流：1 1、h1 = h2h1 = h2 2 2、p2 p1p2 0 ,s2 s1 , sg 0 ,s2 s1 , sf=0sf=0 4 4、v2 v1v2 v1绝热节流的温度效应称为绝热节流的温度效应称为 “焦尔焦尔-汤姆逊效应汤姆逊效应1、理想气体：由于 h = f(T)，T1 = T2 图8-7 实践气体的冷、热效应区TLTTHppN热效应区冷效应区Np转回温度曲线定焓线1。气体和蒸汽的流动喷管和扩压管的根本概念。气体和蒸汽的流动喷管和扩压管的根本概念1喷管、扩压管、拉伐尔喷管渐缩、渐放、缩放型喷