光栅衍射测光的波长调整及应用探讨

1、光栅衍射测光的波长调整和应用探讨第 5页 共 8页光栅衍射测光的波长调整和应用探讨作者：冯兵安庆师范学院物理与电气工程学院 安徽 安庆 246011 指导教师：朱德权摘要：衍射光栅作为一种重要的分光元件 ， 经过几百年的发展 ，已经形成了很多种类 ，除了广泛应用于 摄谱仪进行光谱分析之外 ， 新型的光栅已大量用于激光器、 集成光路、 光通信、 光学互连、 光计算、 光学信息处理和光学精密测量控制等各个方面。 综述了光栅的研究历史和现状 ， 介绍了光栅的主要性 质和应用 ，并根据光栅的特点对光栅进行了分类 .本文提出了使用光栅衍射测量光波波长和方向的方法， 主要由光栅，分光计组成 . 实验结果表

2、明：测得的波长偏差较小，入射方向的误差较小 .关键词 ：光波波长， 光栅衍射，分光计， 入射角光栅应用引言：光栅作为一种优良的分光元件, 在近代光谱仪中有广泛的应用 , 比如利用光栅衍射进行光谱分析测量光波波长等 . 在大学物理实验中 情况下进行的测量 . 如何在任意未知入射角情况下, 研究光栅测量光波波长 , 都是基于入射光垂直于光栅平面入射的, 利用光栅测量光波波长 . 本文就这一情况进行分析 和研究 . 光栅简介1 光栅发展历史最早的衍射光栅是绕线光栅 , 1786 年美国科学家 Ritenhouse 在费城用平行的 50 至 60 根细金属 丝制成的宽12 . 7 mm勺衍射光栅.18

3、21年，夫琅和费为了观测太阳光谱，用铁丝制成了衍射光栅，两 年后 , 他又在平面玻璃上敷以金箔 , 再在金箔上刻槽做成了具有较大色散的反射衍射光栅 . 1870 年, 卢 瑟福在50 mm宽的反射镜上用金刚石刻刀刻划了3500条槽，这是世界上第一块分辩率与棱镜相当的光栅， 具有重大的意义 3 19世纪 80年代， Ro w land 发明衍射光栅刻划机和凹面光栅分光装置 ， 光栅分光仪器就成为光谱 分析领域的主角.后来，Anderson和Wood研究了光栅槽形对光强分布的影响，提出了光栅的闪耀理论，闪耀使光栅的衍射效率得到大大的提高 ， 大部分光能量可集中在预定的衍射级次上。 1948 年，

4、Gabor 提出了全息光学原理 ，激光器发明以后 ， 出现了专门用于记录激光器干涉条纹的技术 ，导致全息光栅的出 现， 它主要用作色散元件 ， 对激光输出光谱进行选择和调谐 . 随着硅微加工技术的迅速发展 ， 而光栅在微 观上的周期性 ， 硅作为晶体材料结构上的特殊性及其加工工艺的兼容性，使人们开始尝试在硅基材料上阵列化 .制作光栅 . 1975 年 W. Tang 和 S . W ang 首次在论文中报道了利用硅加工技术制作光栅 ，从此硅光栅 被应用在许多不同的领域 . 随着微细加工工艺的发展和二元光学应用领域的拓展 ， 周期性二元光学元件 光栅的特征尺寸不断缩小 ， 其结构也变得越来越复杂

5、 ， 从单周期光栅到双周期交叉光栅 ， 从介质光栅到金 属光栅 ， 从单层光栅到多层光栅 ， 光学元件越来越小型化、 高效化、光栅经过几百年的发展 ， 己形成了很多种类 ， 分类准则也有很多 行分类 ， 并对光栅的应用进行简单的介绍 . 有些光栅可能属于几个种类( 1) 按材料分 ， 有硅光栅、 金属光栅、 聚合物光栅、 段范围内具有非常好的光学特性2 光栅分类. 我们将根据光栅的特点对光栅进， 我们只在一个种类中介绍 .光折变光栅、 光致热折变玻璃光栅等 ; 硅在近红外波(高折射率和低损耗 ) ， 是制作近红外光栅的极好的材料 ， 又由于使用微机械加工技术 ， 可以直接在硅材料表面制作光栅

6、列波导光栅也称作相位阵列 ， 它由一定数量的输入 / 输出信道波导、. 在硅基材料上制作的光栅还可以用作集成光学的波导和光纤的耦合器. 阵阵列波导和两块平板波导组成 ， 集成在同一块硅基底上 （有的是在石英片上 ） . 信道波导和阵列波导通过平板波导相连 , 阵列波导中相邻阵列波导的长度差保持为常数,可以起到光栅的作用，可以完成不同波长光的复用和解复用功能 .AWG具有价格便宜、 适合批量生产、 工艺 简单、 材料折射率调整容易、 损耗低、 热稳定性高、 透明性好以及偏振不灵敏 （即无需色散补偿 ）等优点.关于 AWG 的研究，近年来取得了很大的进展 .在金属光栅上制作的亚波长狭缝光栅具有异常

7、的透射光增强效应. 由于这种增强效应突破了经典光折变晶孔径理论的极限 ， 在光子学、 光电子学等领域具有巨大的应用潜力 .目前用于全息记录的材料种类繁多 ， 有: 卤化银乳胶、 重铬酸明胶、 光致抗蚀剂、 光导热塑、 光致变色材料、 光致聚合物、 体、 小杆细菌视紫红质等 .光致抗由于银盐干板光栅衍射效率低 , 重铬酸盐明胶光栅不容易保存 , 因此都不适合做全息光栅。 蚀剂能形成浮雕型相位全息图 , 光导热塑可擦除后重复使用 .瞬态细菌视紫红质是一种具有光驱动质子泵功能的跨膜蛋白 , 具有较强的光敏感性在光致色变、 光电响应和非线性光学等性能上都具有良好的应用前景 . 光折变晶体是指在光辐射作

8、用下通过光生载流 子的空间分布使折射率发生变化的晶体, 光折变晶体是一种可重复使用的实时记录材料.光致热折变玻璃光栅 （又叫光敏玻璃 ）是一种新型的光栅 , 能承受高能激光的辐照 ,其内部的体布拉 格光栅 , 使它们成为高能激光光谱叠加的理想器件 . 此外还有用于立体印刷的膜材光栅 , 主要有聚对苯 二甲酸已二醇酯 （ PET） 、 聚丙烯 （ PP） 、 聚氯乙烯 （ PVC ） 三种 .（ 2） 按作用器件分 , 有光纤光栅、 超声光栅、 液晶光栅等 ; 所谓光纤光栅是指通过一定方法 （ 光 敏性、 弹光效应 ） 使光纤纤芯的折射率发生轴向周期性调制而形成的衍射光栅,是一种无源滤波器件 .

9、其作用实质上是在纤芯内形成一个滤波器或反射镜 . 光纤光栅自 1989 年问世以来已成为一种重要的 光无源器件 , 在光纤通信和光纤传感得到了广泛的应用 ., 还有光学周期随着光色散补偿器等 . 由超声波根据光纤周期的不同 , 光纤光栅可以分为短周期光纤光栅和长周期光纤光栅 栅长度发生变化的啁啾光纤光栅 . 可用做传感器、 滤波器、 光分插复用器、, 导致介质的折射率也. 液晶光在介质中形成驻波 , 使介质产生弹性形变 , 引起介质的密度呈疏密相间的交替分布 作相应的周期性变化 , 如同一个正弦相位光栅 , 称为超声光栅 . 而声光晶体等价于一个相位光栅 栅是利用液晶的电光性质来设计的一种光栅

10、 . 液晶光开关、 光偏转器、 光扫描器已经开始应用于光纤 通信实验系统中 ， 其唯一重大缺陷是响应速度目前只能达到微秒级或亚微秒级 .（ 3） 按使用衍射光的方向分 ， 有透射光栅和反射光栅等 ;光栅是衍射光栅的简称 ，光栅是能等宽等 间隔地分割入射波前的、 具有空间周期性结构的光学元件 ， 是一种重要的分光元件 .衍射光栅分为透射 光栅和反射光栅两类 ， 反射光栅又分阶梯光栅和闪耀光栅 ， 透射光栅按透射率函数的不同可分为普通的 矩形透射率光栅（黑白光栅）和正弦光栅两种.天文中仪器中测光谱用的多是反射光栅，它的基底是低膨 胀系数的玻璃或熔石英，上面镀铝，然后把平行线刻在铝膜上., 主要用在

11、光谱仪上 , 利用穿透吸收光透射光栅是在一块透明基体 （ 如玻璃、 聚酯片基等 ）上刻一系列平行的和紧紧相靠的凹槽 ， 未刻部 分能透光 ，刻划部分因漫反射而不透光 ， 这等效于大量等宽等间距的平行狭缝称为矩形透射率光栅 （黑白 光栅 ） . 如用全息曝光法则可制做正弦透射率光栅 .透射光栅和反射光栅常作为色散元件来分离不同波长的谱线谱、 荧光光谱或拉曼光谱来分析物质组成 .（ 4） 按面形分 , 有平面光栅、 凹面光栅、 凸光栅、柱镜光栅等 ;凹面光栅有色散和成像功能 , 用于真空紫外摄谱仪、 直读光谱仪 .普通的凹面光栅仅靠面形就能达 到很好的消像差效果 , 如果改变光栅刻槽 （间距、 曲

12、率 ）和基底面形 , 则还可提高光栅的分辨力 .采用凸光栅的成像光谱仪、 摄像机能够提供空间和光谱畸变基本为零的光谱图像 ., 用柱镜光栅成像法可进行立体柱镜光栅是一片由众多平行排列的接近半球形条纹组成的多面体印刷制作立体画 .( 5) 按周期维数及组合情况分 , 有一维光栅、 二维光栅、 一维光栅是一个方向上具有周期结构的光栅 .三维光栅、 复合光栅、 多重光栅等 ;二维光栅是两个方向上具有周期结构的光栅 , 例如正交光栅、 维光栅结构 .仿生昆虫复眼的眼睛光栅就构成了二三维光栅是三维空间的周期函数 , 劳厄在 1913 年提出晶体内原子是有规则排列的 , 可当作 X 射线 的三维光栅 ,

13、因此三维光梵有时也称为晶体光栅 .多重体全息光栅是在用一个记录介质的同一位置采用角度与波长混合复用的方法记录多个光栅 , 它们对相应波长的光具有光谱色散功能 , 可以制作波分复用及解复用器件 .复合光栅由两组光栅叠加形成 , 在联合变换相关识别系统中 , 可作为微分滤波器 .( 6) 按槽形分 ( 主要指闪耀光栅 ) , 有三角形光栅、 台阶光栅 ( 阶梯光栅 ) 、 矩形光栅等 ; 闪耀光栅也称为定向光栅 , 选择适当入射角 , 可使所需的波长及其邻近波段的绝大部分 (达 70 % ) 的光能量集中到预定的同一衍射级次上 , 衍射效率也很高。 这种集中光能量的性质称为闪耀 . 一般为三 角形

14、闪耀光栅，但制作难度大、 成本高 .20 世纪 80 年代后期以来出现的利用二元光学方法所制作的光栅表面往往呈台阶状, 称为台阶光 栅,具有制作成本低、 质量好的优点 ,人们用这种阶梯光栅逼近三角形闪耀光栅. 此外还有矩形光栅、 梯形光栅等形状的光栅 . 闪耀光栅都是反射光栅 .( 7) 按衍射理论分 , 有振幅光栅、 相位光栅等 ; 相位光栅和振幅光栅的称谓来源于经典的标量光栅 理论 , 当光栅周期长、 刻槽浅时 , 对经光栅反射和透射后的光波的相位或振幅按照光栅的复数反射率和 透射率分别加以调制 , 则称为相位或振幅光栅 . 正弦型光栅和黑白光栅都属于振幅光栅 . 体光栅、 超声光 栅、

15、很多二元光栅都属于相位光栅 . 出并设计的一种具有特殊孔径函数的二值相位光栅 , 具有光斑阵列 光强均匀等优点 , 作为一种常用的分束器件或阵列发生器 , 在光互连、 光通信、 光计算和多重成像等 领域已广泛应用 , 可采用二元光学工艺来制作 .琅奇光栅是一种占空比 ( 周期与透光缝宽之比 ) 为 2 的光栅 . 如果 Ronch i 光栅制作在不透明介 质上 ,并且刻透 ,则是一种黑白透射光栅 ,属于振幅型 Ronch i 光栅. 如果光栅制作在透明介质上 , 控制 占空比为( 8)此外，类.2 , 刻槽深度满足一定要求 , 此时的光栅即为位相型 Ronch i 光栅 . 按使用波长分 ,

16、有紫外光栅、 红外光栅、 可见光栅、 x 射线光栅、 还可以按照尺寸，应用领域，形状，间距变化情况，飞秒激光光栅等 ;折射率调制方式制作方法，等给光栅分3 光栅的基本性质光栅主要有四个基本性质 : 色散、偏振、 分束和相位匹配 . 光栅的色散是指光栅 , 它使得光栅取代棱镜成为光谱仪器中的核. 应用领域有光耦合、 光计算、 均匀照明等 . 光栅的偏振性是指基于严格耦合波理论在共振区域设计出消能够将相同入射条件下的不同波长的光衍射到不同的方向心元件 . 光栅的分束特性是指光栅能够将一束入射单色光分成多束出射光的本领光通讯、 光互连、色散波片光栅 ,可以被用来做偏振器、 1 /2 波片、 1 /4

17、 波片和位相补偿器等 .光栅的相位匹配性质是指 光栅具有的将两个传播常数不同的波耦合起来的本领 . 最明显的例子是光栅波导耦合器 , 它能将一束在 自由空间传播的光束耦合到光波导中 . 当光栅的特征尺寸远大于波长并且刻槽较浅时, 采用标量衍射理论分析就足够精确 ; 而当光栅的特征尺寸接近或小于波长 , 即达到亚波长结构时 , 必须采用严格的矢量衍光栅衍射测光的波长调整和应用探讨第6页共8页射理论分析衍射场的相关特性二.测量原理根据衍射原理，当入射光以入射角a经过透射光栅衍射后，由透镜会聚，形成干涉条纹.其衍射光束、波长及入射光束之间满足光栅方程：d(sinW±sina)=mA (m=

18、0,1,2 , )(1)其中，几表示波长，d表示光栅常数，a表示入射角，W表示衍射角，m表示衍射光谱的级次， + 号表示衍射光线和入射光线在光栅表面法线的同侧，-'号表示衍射光线和入射光线在光栅表面法线的异侧.由光栅衍射方程可知：若光栅常数是常量，则对于每一个确定的波长和衍射光谱级次来说，衍射角仅取决于入射角，入射角改变必然引起衍射角的变化.平行光以和光栅法线夹角 a斜入射光栅，如图1所示，以第一级主极大为例，当m = 1时，申;和申2分别是光栅法线两侧的衍射线与法线的夹角；X；、X2分别是零级光谱位置和1级光谱位置.根据光栅方程，则有sin+sina =-,si"2-sin

19、a =上两dd式相加得：sin+sin徨=2 d由于零级衍射光线和入射光线在同一条直线上，设零级光谱与1级光谱之间的夹角分别是 ,2 ；则® 1 =94 +a ； W 2=2 。则有：sin (%-a)+s in a = %sin(篦一a) si na = %(2)由(2)式得：sina(2-cosW1+COSW2) =co吳(si2-sin®；)令如图所示a >0 （即光栅法线起，顺时针方向入射为正），反之取负值.GratingIncident lightLeii根据式（3）,则有a-0角<oY>0角图1光栅测量原理“2<2 .即如图所示入射光线方

20、向入射时，1 <2。也就是说，只沁2要测出偏向角 巴'，W2，比较它们的大小，就可以判断入射光线是从法线的哪一侧入射的共8页物镜镜镜的距场如图图2平面镜在载物台上的放置轴等高管大致望远镜镜焦平。然后缓视场中是否都能找到绿色小亮“十”字（如果找不到或只。然后用螺丝9调节望远镜光轴倾斜度，使绿色小亮“十”G （或G3）使两者重合.把载物台转180 °，使平面镜的.如此反复调节，直到平面镜任一面正对望远镜时，aa上时为止。此时，望远镜光轴就与中心轴垂直了.若发现正反两面的反射像纵向位移较大，说明平面镜镜G或G。如果纵向位移不大，但反射像都远离aa线，这9 了.外筒上装有一组消

21、色光栅衍射测光的波长调整和应用探讨三.实验操作和分析1. 分光计的调节概括地说，分光计的调整要求是：使平行光管出射 光；望远镜适合于接收平行光；平行光管和望远镜的光 并与分光计中心轴垂直.在正式调整前，先目测粗调： 使望远镜和平行光管对准；将载物台、望远镜和平行光 调水平，使它们大致垂至于分光计中心轴.这一步很重有做好粗调，才能按下列步骤进一步细调（否则细调难 行）：调整望远镜使其达到下面两条要求（望远镜是由 筒、叉丝套筒和目镜镜筒三部分组成.叉丝到目镜和物离皆可调节.常用的阿贝目镜式望远镜的结构和视2所示）： 用自准法调节望远镜，使之适合于接收平行光：点亮侧窗的照明灯将叉丝照亮，旋转移动目镜

22、使叉丝位于目面上，此时叉丝看得很清楚.再按图2所示位置，将平面反射镜置于载物台上 （镜面朝望远镜） 慢转动载物台，同时调节叉丝套筒（改变叉丝与物镜间距），从望远镜中找到由平面镜反射回来的模糊光斑（如果找不到，则粗调没有达到要求，应重调）.找到光斑后进一步细调叉丝套筒，光斑逐渐变变成清晰的绿色小亮“十”字（它是叉丝平面上小黑十字的反射像，为绿色小亮十字）.当叉丝位于物镜焦平面上时，叉丝发出的光经过物镜后成为平行光，平行光经平面镜反射再次通过物镜后仍成像于叉丝平面.此时，从目镜中可同时看清叉丝与绿色小亮“十”字，且两者无视差.至此，叉丝既落在目镜焦平面上又落在物镜焦平面上，望远镜已适合于接收平行光

23、.各镜筒间的相对位置就不应改变了 .要补充说明的是，叉丝套筒在调节过程中应做适当转动，使竖直叉丝平行于分光计中心轴. 使望远镜光轴垂直于分光计中心轴：望远镜调好焦后，从目镜中能同时看清叉丝和绿色小亮“十”字，且两者无视差.但绿色小亮“十”字一般不处于小黑十字的对称位置（ aa线）上.其原因可能是望远镜光轴未垂直中心轴，也可能是平面 镜镜面与中心轴不平行，或者两者兼有.为使望远镜光轴垂直中心轴，调整方法如下：首先检查平面镜正反两面分别正对望远镜时， 找到一个，说明粗调不合格，应进一步调整） 字到aa'线的距离减小一半，再调载物台螺丝 反面正对望远镜，再次用“各半调节法”同样调节 视场中的

24、绿色小亮“十”字都落在调整叉丝 调节过程中，不必刻板地运用“各半调节法” 面与中心轴明显不平行，就应侧重调节螺丝 表明望远镜光轴与中心轴明显不垂直，就该侧重调节螺丝（2）调整平行光管调整平行光管使之出射平行光：平行光管是由两个可以相对滑动的套简组成的，差透镜，内筒外端装有一个宽度可调的狭缝.调节时先取下载物台上的平面镜，点亮汞灯使之正照狭缝.然后一边调节平行光管上狭缝和透镜的间距，一边用调好焦的望远镜对准平行光管观察.当狭缝正好调到透镜焦平面上时，平行光管就出射平行光光栅衍射测光的波长调整和应用探讨第11页共8页.这时从望远镜中能看到由于望远镜已适合于接收平行光，因此平行光射入望远镜后将在叉丝

25、平面成像 清晰的与叉丝无视差的狭缝像 .这就是说，我们是以调好焦的望远镜视场中，能否产生清晰的、无视差的狭缝像作为判据，来判别平行光管出射的光是否是平行的.使平行光管光轴与分光计中心轴垂直： 调节螺丝3使狭缝像宽约1mm多,再转动狭缝使狭缝像平行于 竖直叉丝，然后调节平行光管光轴水平调节螺丝 1和高低调节螺丝2,把狭缝像精确调到视场中心且被 十字叉丝所等分.至此，平行光管与望远镜的光轴重合且与分光计中心轴垂直.2. 数据采集及处理先将分光计调整到待测状态，载物平台上放置透射光栅（光栅常数d=300条/mm），用钠光灯作为光源.在实验中，我们要讨论当入射光线不是垂直入射到光栅平面时，如何测得任意

26、一条 特征谱线的波长和入射角.光源经由平行光管，出射平行光线以入射角a入射到光栅平面上.此时光栅放置在载物平台上，载物平台和游标盘是固联的.锁紧游标盘止动螺丝，松开望远镜止动螺丝，将刻度盘与望远镜固联螺丝锁 紧，使两者一起转动.将望远镜的叉丝对准零级谱线中心，从游标刻度盘上读出零级谱线（入射光线） 的方位；然后转动望远镜，测出零级谱线两侧的1级谱线中某一条特征谱线（如黄 1光）的方位.分别计算出它们与入射光的夹角（®1，2）.则由（2）式得：sin（®1 -a）+sin（®2 +口）= 2%（4）若® 1纹谱线，锁紧望远镜止动螺丝，松开游标盘止动螺丝，将

27、游标盘逆时针方向转动一定角度 栅法线逆时针转动 P ， 位.若没转动之前， 远镜，再测出两侧 式得：<2，说明a >0，则入射光线是按图中的方式入射的.此时，将望远镜中的叉丝对准零级条P，也就光锁紧游标盘止动螺丝，记下此时游标刻度盘读数，即零级谱线（入射光）的方入射角是 a ,那么光栅法线逆时针转动P后，此时入射角改变为 （a + P ）.转动望1级谱线的方位，分别计算出它们与入射光的夹角（cp cp1 J2）。则有（2）（5）sin（巴一a - P） +sin（护2+ P） =2%表1数据的采集和处理入射光方位角（度）零级谱线位置一级谱线位置波长（nm）方位角的测量10.0552

28、377644.69.99.0535360647.18.87.0508335642.17.14.5466294638.94.52.5435263636.52.50396221641.10-2.0365187644.2-2.0-3.5344167634.2-3.3-5.7310129635.7-5.5-7.528192643.1-7.3-10.524050636.8-9.9根据公式(4)(5),并借助Matlab可以很方便快速的计算出入射角a和波长a ,旋转不同.并经过多次测量，求得波长的平 与理论值的相对误差为0.21%，标准误差为4.8 nm .的角度P，可以得到一系列多次测量的结果.通过上述

29、方法，在任意入射角的情况下，得到了脉冲激光波的波长 均值为640.9nm,参考文献：1234工程光学【M】.北京：科学出版社，2005:299-300大学物理实验教程【 M .北京：中国电力出版社，2008:71-74祝绍箕.衍射光栅【M .北京：北京机械工业出版社，1986 .杨述武.普通物理实验【M】.北京：高等教育出版社， 2007:31-35姚启钧.光学教程【M .北京：高等教育出版社，2009.7李湘宁.56杨春沪.利用光栅测量任意入射角方式下光波波长7 付林.光栅衍射法实时测量光波波长.8 高志华.测量波长和光栅常数的数据处理新方法Grati ng diffract ion light wavele ngth adjustme nt and App licati on Discussi onAuthor: Feng Bing Tutor: Zhu De qua nAbstract:the diffract ion grati ng as an imp orta nt sp ectral component, after