热工实验报告12模具乙 修改稿5

1、模具设计与制造专业“热工学基础”实验报告成绩 ： 班级 ： 姓名 ： 准考证号 ： 2013年11月11日实验3 二氧化碳气体P-V-T关系的测定一、实验目的1. 了解CO2临界状态的观测方法，增强对临界状态概念的感性认识。2. 巩固课堂讲授的实际气体状态变化规律的理论知识，加深对饱和状态、临界状态等基本概念的理解。3. 掌握CO2的P-V-T间关系测定方法。观察二氧化碳气体的液化过程的状态变化，及经过临界状态时的气液突变现象，测定等温线和临界状态的参数。二、实验任务1测定CO2气体基本状态参数P-V-T之间的关系，在PV图上绘制出t为20、31.1、40三条等温曲线。2观察饱和状态，找出t为

2、20时，饱和液体的比容与饱和压力的对应关系。3观察临界状态，在临界点附近出现气液分界模糊的现象，测定临界状态参数。4根据实验数据结果，画出实际气体P-V-t的关系图。三 、实验原理1.水蒸气的基本感念（1)蒸发、沸腾汽化是物质由液相变成气相的现象。蒸发是指在液体表面发生的缓慢的汽化现象。沸腾是在液体表面和内部同时发生的剧烈的汽化现象。（2） 凝结 凝结是指物质由汽态转变为液态的过程。 凝结的速度取决于空间蒸汽的压力。（3） 饱和状态 液相气相处于动态平衡的状态 汽化潜热：即温度不变时，单位质量的某种液体物质在汽化过程中所吸收的热量。汽化分两种，蒸发和沸腾。两者都吸热，蒸发只在液体表面。而沸腾是

3、液体的内部和表面同时进行的。 汽化潜热同种物质液体分子的平均距离比气体中小得多。汽化时分子平均距离加大、体积急剧增大，需克服分子间引力并反抗大气压力作功。因此，汽化要吸热。单位质量的液体转变为相同温度的蒸气时吸收的热量称为汽化潜热，简称汽化热。它随温度升高而减小，因为在较高温度下液体分子具有较大能量，液相与气相差别变小。在临界温度下，物质处于临界态，气相与液相差别消失，汽化热为零。物质从液态转变为汽态的过程叫汽化。汽化潜热：在一定温度下，1kg液体转为同温度下汽体所吸收的热量，用r表示。单位焦/千克(J/kg)2.水蒸汽的发生过程（1）饱和温度和饱和压力： 处于饱和状态的汽、液温度相同，称为饱

4、和温度ts，蒸汽的压力称为饱和压力ps ts上升， ps上升； ps上升， ts上升。结论：一定的饱和温度对应于一定的饱和压力，反之也成立，即两者间存在单值关系。3.水的定压加热过程4. 水蒸汽定压生成过程中热量的计算a点未饱和水 < b点饱和水 c点混饱和水蒸气 d点干饱和蒸汽 e点过热蒸汽 >在T-S图中1. 水的预热加热过程 a-b，预热2. 汽化阶段汽化潜热r=3. 过热阶段过热 水的定压预热阶段取初始状态1时水的压力为p，而温度与三相点温度相同，即为0.01 ，因该温度低于压力p所对应的饱和温度ts，故处于未饱和水状态。为使容积变化时保持压力不变，假设容器为具有活塞的气缸

5、，如图1所示。当水受热时，水的温度升高，比体积略有增加，直到水的温度升高到压力p所对应的饱和温度ts时，全部水变成饱和水，如图1所示。其状态变化过程，如图中过程所示11。饱和水的定压汽化过程 1kg水从1状态被加热到2状态所吸收的热量: 5. 不同压力下水蒸汽定压生成过程的p-V图和T-S图如果将不同压力下蒸汽的形成过程表示在p-v图与T-s 图上，并将不同压力下对应的状态点连接起来，就得到了图5-3中的（a1a2a3 )a系线，（b1b2b3 ）b系线以及（d1d2d3 ）d系线，它们分别表示各种压力下的0的水、饱和水以及干饱和蒸汽状态。a系线近乎一条垂直线，这是因为低温时的水几乎不可压缩，

6、压力升高，比体积基本不变。b系线称为饱和水线或下界线，它表示的是不同压力下饱和水的状态。d系线称为干饱和蒸汽线或上界线，它表示的是不同压力下干饱和蒸汽的状态。由图5-3可以清楚地看到，随着压力的增加，饱和水与干饱和蒸汽状态点间的距离逐渐缩短。当压力增加到某一临界值时，饱和水与干饱和蒸汽不仅具有相同的压力和比体积，而且还具有相同的温度和熵，这时的饱和水与干饱和蒸汽之间的差异已完全消失，在图中由同一点C表示，这个点称为临界点，这样一种特殊的状态称为临界状态。临界状态的各热力参数都加下角标"cr"，如水的临界参数为：Pcr=22.064 MPa 、tcr=373.99、cr=0.

7、003106/kg、hcr=2085.9 kJ/kg 、scr=4.4092 kJ/(kgk)。水在临界压力pcr下定压加热到临界温度tcr时，不存在汽液分界线和汽液共存的汽化过程，再加热就直接成为过热蒸汽。 图5-3 水蒸气的p-v图及T-s图 分析水蒸气的相变图线可见，上、下界线表明了水汽化的始末界线，二者统称饱和曲线，它把p-v和T-s图分为三个区域，即液态区(下界线左侧)、湿蒸汽区(饱和曲线内)、汽态区(上界线右侧)。此外，习惯上常把压力高于临界点的临界温度线作为“永久”气体与液体的分界线。所以，水蒸气的相变图线，可以总结为一点(临界点)、二线(上界线、下界线)、三区(液态区、湿蒸汽区

8、、气态区)和五态(未饱和水状态、饱和水状态、湿饱和蒸汽状态、干饱和蒸汽状态、过热蒸汽状态)。 所谓干度，是指每千克湿蒸汽中含有干蒸汽的质量百分数，而湿度是指每千克湿蒸汽中所含饱和水的质量百分比干度x湿饱和蒸汽中干饱和蒸汽的质量分数， X= -湿蒸汽中所含干蒸汽的质量。M-湿蒸汽的质量,。由于湿饱和蒸汽实质上是干饱和蒸汽与饱和水的混合物，因此其热力学能、焓、熵及容积可表示为 三区：未饱和水区、湿蒸汽区及过热蒸汽区五种状态：未饱和水状态：a1-b1的状态，温度低于该压力下对应的饱和温度的水。T<TS饱和水状态：b1状态，温度等于该压力下对应的饱和温度的不含蒸汽的水T=TS P=PS湿蒸汽状态

9、：b1-d1的状态，饱和水与饱和蒸汽平衡共存的状态 T=TS P=PS干饱和蒸汽状态：d1的状态，温度等于该压力下对应的饱和温度的不含水的蒸汽T=TS P=PS过热蒸汽状态：d1-e1的状态，过热蒸汽，凡温度高于该压力下对应的饱和温度的蒸汽T<TSP>Pc时：三态不存在在一定压力下的沸腾点温度产生的蒸汽称为干饱和蒸汽，此时干度为1。但实际应用中很难产生100%的干蒸汽，通常都带有一定量的水滴。如果蒸汽中含有10%质量的水分，则蒸汽为90%的干度，即蒸汽干度为0.9。因此实际的湿蒸汽蒸发焓不是蒸汽表上所显示的hfg，5. 理想气体状态方程：PV = mRgT用摩尔体积Vm时 PVm=

10、RT R：通用气体常数8.314J/mol.k R=P0Vm/T0实际气体：因为气体分子体积和分子之间存在相互的作用力，状态参数（压力、温度、比容）之间的关系不再遵循理想气体方程式了。考虑上述两方面的影响，1873年范德瓦尔对理想气体状态方程式进行了修正，提出如下修正方程： （3-1）式中: a / v2是分子力的修正项；b是分子体积的修正项。修正方程也可写成 : （3-2）它是V的三次方程。随着P和T的不同，V可以有三种解：三个不等的实根；三个相等的实根；一个实根、两个虚根。1869年安德鲁用CO2做试验说明了这个现象，他在各种温度下定温压缩CO2并测定p与v，得到了PV图上一些等温线，如图

11、21所示。从图中可见，当t >31.1时，对应每一个p，可有一个v值，相应于（1）方程具有一个实根、两个虚根；当t =31.1时，而p = pc时，使曲线出现一个转折点C即临界点，相应于方程解的三个相等的实根；当t <31.1时，实验测得的等温线中间有一段是水平线（气体凝结过程），这段曲线与按方程式描出的曲线不能完全吻合。这表明范德瓦尔方程不够完善之处，但是它反映了物质汽液两相的性质和两相转变的连续性。2简单可压缩系统工质处于平衡状态时，状态参数压力、温度和比容之间有确定的关系，可表示为： F（P，V，T）= 0或 v= f(P,T)可见，保持任意一个参数恒定，测出其余两个参数之间

12、的关系，就可以求出工质状态变化规律。如维持温度不变，测定比容与压力的对应数值，就可以得到等温线的数据。 图3-1 二氧化碳的-t关系 四、实验设备 实验设备：由压缩室本体、恒温器及活塞式压力计组成，如图32所示。活塞式压力计：由手轮带动活塞杆的进退调节油压，提供实验中所需的压力。恒温器：提供恒温水，用恒温水再去恒定CO2的温度。保持实验中在不同等级的等温过程中进行。压缩室本体：压缩气体的压缩室本体由一根玻璃毛细管和水银室组成，如图33所示。预先刻度和充气的玻璃毛细管1插入水银室2中，再打开玻璃管下口。 图32 实验装置系统 实验时，由恒温器提供的恒温水，从 1压缩室本体 2活塞式压力计实验台本

13、体玻璃水套下端进口流入，上端 3恒温器出口流出，反复循环。玻璃恒温水套维持了毛细管内气体温度不变的条件，由于水套上的温度计误差太大，用恒温器上的精密温度计来代替，可以近似认为玻璃管中所存的CO2温度与此温度相同。实验中要缓缓转动活塞式压力计的手轮，逐渐增大压力油室3中的油压，使毛细管内的CO2气体压缩。透过玻璃管可以看到气体的压缩过程。CO2气体压缩时所受压力是由压力台上的压力表读出，气体的体积V由毛细管上的刻度读出，再经过换算得到。 五、实验步骤1首先恒温器接通电源，开动电力泵，使系统水进行循环对流。2. 旋转电接点温度计的顶端幅形磁铁，调整实验中所规定的恒定温度。3开始加热，观察恒温器上精

14、密温度计，若其温度计读数与电接点温度计标定的温度一致时，则可近似认为玻璃管中CO2的温度处于标定的温度。4. 开始加压，应缓缓地前进活塞螺杆加压，并注意观察CO2受压后的各种现象。5. 进行记录实验中的各种数据、状态。6. 当需要改变温度时，重复上述步骤。 六、注意事项1. 恒温水的温度应稳定足够长的时间，使毛细管内外的温度均衡后再开始测量数据。2. 增大油压时，使毛细管内水银面缓缓上升，要保持缓慢压缩。3. 维持温度不变，调整若干次压力，压力间隔一般可取5bar左右，在接近饱和状态或临界状态时应取0.5bar。4. 除t=20时，须加压至绝对压力为102bar（100ata）外，其余各等温线

15、均在5090间测出h值，绝对不允许表压超过102bar。5实验结束卸压时，应使压力逐渐下降， 不得直接打开油杯阀门卸压。 6实验完毕将仪器擦净，恢复原状。 图33 压缩室本体示意图 八、实验数据整理 1CO2比容的确定实验中由于CO2的质量m不便测定，承受玻璃的内径d也不易测准，因而只能用间接方法确定V值：因为二氧化碳在20，100ata（102bar）时，比容即：Vco2(20，100ata)= 因为 (常数)则任意情况下二氧化碳的比容：所以，只要在实验中测得t=20, p=100ata时的h0值，计算出k值后，其它任意状态下的比容V值均可求得。2列数据表及绘制P-V图。 实验数据计算整理后

16、，绘制出实际CO2气体P-V的关系图。 九、实验报告的要求1 简述实验目的、任务及实验原理。2 记录实验过程的原始数据（实验数据记录表）。3 根据实验得出的数据结果，计算整理并画出二氧化碳P-V-t的关系图。十 、思考题：1 为什么加压时，要足够缓慢地摇动活塞杆而使加压足够缓慢进行？若不缓慢加压，会出现什么问题？2 卸压时为什么不能直接开启油杯阀门。表3-1实验数据记录表 t=20t=31.1 t=40表压 p bar高度 hmm比体积 m³/kg观察现象表压 Pbar高度 hmm比体积 m³/kg观察现象表压 Pbar高度 hmm比体积m³/kg观察现象 30

17、35 40 45 50 55 60 65 70 75 80 85 90 99 实验5 压气机性能实验 活塞式压气机是通用的机械设备之一，其工作原理是消耗机械能（或电能）而获得压缩气体。压气机的压缩指数和容积效率等都是衡量其性能先进与否的重要参数。本实验是利用微机对压气机的有关性能参数进行实时动态采集，经计算处理、得到展开的和封闭的示功图。从而获得压气机的平均压缩指数、容积效率、指示功、指示功率等性能参数。一、实验目的1掌握指示功、压缩指数和容积效率的基本测试方法；2对使用微机采集、处理数据的全过程和方法有所了解。二、实验装置及测量系统 本实验仪器装置主要由：压气机、电动机及测试系统所组成。测试

18、系统包括：压力传感器、动态应变仪、放大器、计算机及打印机，见图51。压气机型号：Z0.03/7汽缸直径：D=50mm 活塞行程: L=20mm连杆长度：H=70mm， 转速：n=1400转/分 图51 压气机实验装置及测试系统为了获得反映压气机性能的示功图，在压气机的汽缸头上安装了一个应变式压力传感器，供实验时汽缸内输出的瞬态压力信号。该信号经桥式整流后，送至动态应变仪放大。对应着活塞上止点的位置，在飞轮外侧粘贴着一块磁条，从电磁传感器上取得活塞上止点的脉冲信号，作为控制采集压力的起止信号，以达到压力和曲柄传角信号的同步。这二路信号经放大器分别放大后，送入A/D板转换为数值量，然后送至计算机，

19、经计算处理便得到了压气机工作过程中的有关数据及展开的示功图和封闭的示功图。见图52及图53。 图 52 封闭的示功图 图 53 展开的示功图根据动力学公式，活塞位移量x与曲柄转角a有如下关系： （5-1）式中：=R/LR曲柄半径；H连杆长度；a曲柄转角。三、实验原理一、活塞式压气机理论工作过程： 2、 存在余隙容积对压气机的理论工作过程： 有余隙容积活塞式压缩机的P-V 34 膨胀过程 残留高压气体膨胀过程 41吸气过程 热力状态不变，低压气 体听过管路输入 12 压缩过程 P1 V1压缩至P2 V2 23 排气过程热力状态不变，高压输出储气罐理论工作过程：膨胀吸气压缩 排气容积效率=有效的工

20、作容积/工作容积=1-=1-因为所以=压缩比 余隙比一般取0.03-0.08分析公式得1存在余隙容时进气量减少，气缸容积不能充分利用，即被降低活塞排量，欲得到同样排量的压缩气体必须采用气缸较大的机器。2余隙的影响随着增压比的增大而增大，或者在增压比一定时余隙比较大则降低3提高排气压力对压气机产生的影响 结论1压力机的排气压力不得超过润滑油的结碳温度，若高于结碳温度，压气机可能烧毁。 2单级压气机热力分析： WC2T<WC2n<WC2s T2T<T2n<T2s结论：等温过程压气机做功最小，排气温度最低，压气机的压缩过程接近等温过程压气机气缸加水套或肋片等措施。4、 单机压

21、气机理论耗功公式推导： 1指示功和指示功率指示功：活塞压气机进行一个工作过程，活塞对气体所作的功，记为Li。显然功量就是PV图上工作过程线所包围的面积。其纵坐标是以线段长度表示的压力值，而横坐标则表示活塞的位移量，经测面仪测量和计算才能得到功的数值，即： Li=S×K1×K2×10-5 (kgf-m) （5-2）式中：S 由测面仪测定的面积值 （mm2）;K1单位长度代表的容积 (mm3/mm) ； 式中： L活塞行程（mm）；活塞行程的线段长度（mm）；K2单位长度代表的压力 (at/mm); 式中： p 工作时的表压力(at);表压力在纵坐标图上对应的高度(m

22、m);指示功率：单位时间内活塞对气体所作的功，记为Ni。用下式表示：Ni=Li×n/102×60 (KW) （5-3）式中：n 转速(转/分)2.平均多变压缩指数压气机的实际压缩过程介于定温压缩与定熵压缩之间，过程指数在压缩过程中不断变化，根据压气机的理论轴功和气体压缩功的关系，可以求得平均的多变指数，记为n0。 （5-4）在示功图上：即为压缩过程线与纵坐标围成的面积同压缩过程线与横坐标围成的面积之比。即： （5-5）3. 容积效率（）根据热力学定义： （5-6）在示功图上：即为有效吸气线段长度与活塞行程线段长度之比。即： （5-7）四、实验步骤1. 接通所有测试仪器设备的

23、电源。2. 把采集、处理数据的软件调入计算机。3. 启动压气机，调好排气量，待压气机工作稳定后，计算机开始采集数据，经过计算机处理，得到了展开的和封闭的始功图。4. 用测面仪测量封闭示功图的面积。5. 分别测量压缩过程线与横坐标及纵坐标包围的面积。6. 用尺子量出有效吸气线段的长度和活塞行程线段的长度。7.调节排气阀7，改变排气压力，重复46的实验步骤。五、实验报告要求1. 简述实验目的与原理。2记录计算机采集各种数据的理论值，填入在表5-1中。2. 根据示功图，得到示功图上的三个面积值及压力Pd值。3. 计算指示功、指示功率、平均多变压缩指数、容积效率等实际值（要求计算过程）。六、思考题1.

24、 为什么压缩过程的多变指数与膨胀过程的多变指数不相等？对于同一个过程（压缩或膨胀过程）的不同区段，为什么多变指数也不一样？2. 当压气机工作时，其压缩指数变化范围是多少？在什么情况下，压气机耗功最省？3分析压气机工作压力的改变将对容积效率有何影响。表5-1压缩机性能实验记录大气压力-bar室温-湿度-排气管内径-cm1237891011项目储气罐压力输入电功率电动机效率压气机生产量示功图面积压气机转速活塞排量吸气压力吸气状态生产量符号P2NggP1V3fnVh单位barkWbarm3/mincm2r/minm3/min实验7 用球体法测量导热系数实验一、实验目的1 学习用球体法测定粒状材料导热

25、系数的方法。2 了解温度测量过程及温度传感元件。2、 实验原理 导热 由于物体内部分子、原子和电子等微观粒子的热运动，而组成物体的物质并不发生宏观的位移，将热量从高温区传到低温区的过程称为导热导热的微观机理在气体中，导热是气体分子不规则热运动时相互碰撞的结果。气体温度越高，其分子运动动能越大，不同能量水平的分子相互碰撞的结果使热量从高温处传到低温处。在导电固体中，相当多的自由电子在晶格之间像气体分子那样，通过相互碰撞传递能量。在不导电的固体中，热量的传递是通过晶格结构的振动，即原子、分子在平衡位置附近的振动来实现的。而对于液体的导热机理目前尚未获得统一的认识：一种观点认为液体的导热原因类似于气

26、体分子的相互碰撞，只是液体分子之间的距离较小，分子间的作用力影响大于在气体分子间的作用力对碰撞过程的影响；另一种观点认为液体的导热原因类似于非导电固体，主要依靠弹性波的作用。温度分布温度分布是指物体的温度在时间和空间的分布函数：   按照温度场是否随时间变化将导热问题分为两类：一类是温度场中温度的分布不随时间变化发生变化的导热，即稳态导热；另一类是温度场中温度的分布随时间发生变化而定导热，称为非稳态导热。 按照物体的温度分布发生变化所考虑的不同坐标数，导热问题又可分为一维稳态（非稳态）、二位稳态（非稳态）、三维稳态（非稳态）导热。 .等温面与等温线温度场中同一时刻同温度各点

27、连成的面，称为等温面。在任何二位截面上等温面表示为等温线。 .温度梯度温度梯度是指沿等温面法线方向上的温度增量与法线距离比值的极限。 热流密度 单位时间、单位面积上所传递的热量即为热流密度，在不同方向上的热流密度的大小不同。常表示为q（W/m2）。 导热的基本定律导热现象所遵循的基本规律已经总结为傅里叶定律，其文字叙述是：单位时间内通过单位面积所传递的热流，正比与当地垂直方向上温度变化率，热流传递的方向与温度升高的方向相反。 热导率 热导率的数值就是物体中单位温度梯度、单位时间、通过单位面积的导热量，其单位是W/(m·K)。 导热系数表1 常用固体材料的导热系数固体温度，导热系数，W

28、/m·K铝300230镉1894铜100377熟铁1861铸铁5348铅10033镍10057银100412钢(1%C)1845船舶用金属30113青铜189不锈钢2016石墨0151石棉板500.17石棉01000.15混凝土01001.28耐火砖1.04保温砖01000.120.21建筑砖200.69绒毛毯01000.047棉毛300.050玻璃301.09云母500.43硬橡皮00.15锯屑200.052软木300.043玻璃毛-0.04185%氧化镁-0.0701TDD(岩棉)保温一体板700.040TDD(XPS板)保温一体板250.028TDD(真空绝热)保温一体板250

29、.006TDD真空绝热保温板250.006ABS-0.25表 2 液体的导热系数液体温度，导热系数，W/m·K醋酸50%200.35丙酮300.17苯胺0200.17苯300.16氯化钙盐水30%300.55乙醇80%200.24甘油60%200.38甘油40%200.45正庚烷300.14水银288.36硫酸90%300.36硫酸60%300.43水300.62表 3 气体的导热系数气体温度，导热系数，W/m·K氢00.17二氧化碳00.015空气00.024空气1000.031甲烷00.029水蒸汽1000.025氮00.024乙烯00.017氧00.024乙烷00.0

30、181. 与材料的种类、温度、湿度、密度等因素有关。2. 一般呈线性，。3. 为常数，从实验中得到。 6一维稳态单层平壁的导热计算o x t1tt2 边界条件, 分离变量积分：多层平壁 式中： n为层数 为某一层的导热热阻 粒状材料的导热系数可通过球体导热仪测定。如图11所示。由均质粒状材料填 充而成的球壁，内外直径分别为d1及d2（半径r1及r2），它的内外表面温度等于t1和t2，并维持不变。由于在不大的温度范围内大多数工程材料的导热系数与温度的关系，均可按直线关系处理，则将付利叶定律用于此球壁导热问题。如图71的边界条件积分可得到热流量计算式： （7-1）边界条件分离变量积分： （7-2）

31、 图71 球壳导热过程 而当（7-1）式变为 （7-4）上式中项，在 范围内的积分平均值用表达。 （7-6）实验中测出，。已知球的内外壳直径，按（7-6）求出 非稳态导热1、非稳态导热的一般规律 1) 物体内各点温度随时间变化； 2) 与热流法向相垂直的截面上热流量处处不相等。 即热流量随时间和空间变化。2、集总参数法 在解决非稳态导热中，忽略内部导热热阻的简 化分析方法由集总参数法得出的非稳态导热物体温度的变化表达式： 三、实验设备 如图72所示，实验设备组成包括：球体导热仪本体、实验台手动测试系统、计算机测量系统、数字仪表测量系统。球体导热仪本体是两个球壳同心套装在一起，内球壳外径为d1，

32、外球壳内径为d2，在两球壳之间填充实验粒状材料，热量由装入内球壳中的球形电加热器加热得到。热量穿过内球壁和被测材料到外球壳，外球壳通过自然空气对流方式进行冷却。每个球壳布置上下两个温度测点，取其平均值作为球壳温度。球体法便于测定各种散状物料（如沙子、矿渣、石灰等）的导热系数。手动测试系统通过实验台操作完成手动测量数据，其中，功率测量由电压表和电流表检测得到，温度测量由电位差计检测得到。计算机测量系统通过计算机运行监测主画面，实时显示实验测量数据，并计算得到导热系数的测量值等。数字仪表测量系统通过数字仪表机柜，直接测量得到球壁温度值和热流功率值。 四、 实验方法及实验数据1确认所在实验台上电压表

33、、电流表工作量程及指针读数单位换算。2学会用电位差计测量热电偶信号操作要领。3切换转换开关，记录4个温度测量点数据；读表得到电压、电流数据。将实验数据记录在表7-1中。 4. 测完一组数据后，隔58分钟再测一组数据，重复3的实验步骤，共测三组数据。 5. 改变电压二次，重复34实验步骤。 图72 球体导热仪实验装置原理结构图五、实验步骤1、将试料烘干，并根据给定的被测材料的容量，算出仪器内所需装填的试料重量，然后均匀的装入球内；2、将所有仪器仪表按图1-1接好，并经指导教师检查；3、接通电源，用调压变压器将电压调到一定的数值并保持不变，观察各项测量数据的变化情况；4、当各项数据基本不随时间变化时，说明系统已达稳