信息光学第3章标量衍射理论1

1、第二章第二章 标量衍射理论标量衍射理论l光波是电磁波，其传播过程满足电磁波波动方程。当遇光波是电磁波，其传播过程满足电磁波波动方程。当遇到障碍物时，光波会发生衍射。到障碍物时，光波会发生衍射。l电磁波是矢量波，严格电磁场衍射理论必须考虑其电场电磁波是矢量波，严格电磁场衍射理论必须考虑其电场强度和磁场强度的矢量性。强度和磁场强度的矢量性。l一定条件下，可以不考虑电磁场矢量各个分量之间的联一定条件下，可以不考虑电磁场矢量各个分量之间的联系，电磁波矢量方程可以写为分量方程（标量方程）系，电磁波矢量方程可以写为分量方程（标量方程） 光波作为标量处理光波作为标量处理l标量衍射理论条件：标量衍射理论条件：

2、（1 1）衍射孔径比光波长大得多）衍射孔径比光波长大得多; ;（2 2）观察点距离衍射孔足够的远。）观察点距离衍射孔足够的远。1、光波的数学描述2、基尔霍夫衍射理论3、衍射的角谱理论4、菲涅耳衍射5、夫朗和费衍射6、衍射的巴比涅原理7、衍射光栅8、菲涅耳衍射和分数傅里叶变换*主要内容主要内容光波的数学描述光波的数学描述1 1、光波的数学描述、光波的数学描述1.2 1.2 球面波球面波单色球面波在空间任意一点p所产生的复振幅为 0jkrau per其中， 为波数，表示单位长度上产生的相位变化； r 表示观察点p(x,y,z)离开点光源的距离； a0 表示点光源的振幅。2k思考题：思考题：对于会聚

3、球面光波，复振幅表达式是什么？ 0jkrau peranswer:1 1、光波的数学描述、光波的数学描述若点光源位于x0y0平面，则与其相距z(z0)的xy平面上的光场分布是什么？在z平面上：22220020021xxyyrzxxyyzz对上式进行二项式展开，并考虑徬轴近似，上式可进一步简化为：22002xxyyrzz泰勒公式：泰勒公式：f(x)=f(a) + f(a)(x-a)/1! + f(a)(x-a)2/2! + + f(n)(a)(x-a)n/n! 1 1、光波的数学描述、光波的数学描述将简化式代入球面波复振幅表达式有： 0jkrau per 220022002002x xy yjk

4、 zkjx xy yzjkzzaau peeezz22002xxyyrzz常量位相因子常量位相因子二次位相因子二次位相因子思考题：思考题：（1）若点光源位于x0y0平面的坐标原点，上式简化为什么？（2）会聚球面波在徬轴近似下的复振幅表达式是什么？思考，公式中的近似条件为何位相里面不考虑成r=z2.1.3 平面波的复振幅l 平面波也是光源最简单的一平面波也是光源最简单的一种形式。平面波的特点是等相种形式。平面波的特点是等相位面是平面。位面是平面。l在各向同性介质中，等相面与在各向同性介质中，等相面与传播方向垂直，各点的振幅为传播方向垂直，各点的振幅为常数。常数。l点光源发出的光波经透镜准直，点光

5、源发出的光波经透镜准直，或者把点光源移到无穷远，可或者把点光源移到无穷远，可以近似获得平面波以近似获得平面波 1 1、光波的数学描述、光波的数学描述22, ,expcosexpcoscosexp1 coscosexpcoscosexpcoscosu x y zajkzjk xyajkzjk xyajk xyexpcoscosjk xy对于如右图所示 的沿某一确定方向传播的平面波，在xy平面上的复振幅为：（实际系统中总有观察平面） 思考题：在思考题：在xy平面内等相位线是什么样的？平面内等相位线是什么样的？answer:answer: 等位线方程为其中，称为平面波的位相因子。coscosxyc不

6、同c值所对应的等位相线是在xy平面内的一系列平行线，斜线方向的不同对应于不同传播方向的平面波（由cosa和cos）决定。平面波在空间的等位相面勒？垂直于波矢量k的一系列平面2.1.4 平面波空间频率l平面波的空间频率是信息光学中常用的基本物理量深入理解平面波的空间频率是信息光学中常用的基本物理量深入理解这个概念的物理含义是很重要的这个概念的物理含义是很重要的 l首先研究波矢量位于首先研究波矢量位于xz平面内的简单情况，考虑平面内的简单情况，考虑 cos0( , )exp(cos)u x yajkxkx*x光学问题里面坐标关系比较复杂，建议考虑简单在坐标系，尽量把复杂问题简单化平面波空间频率l等

7、相位线方程为等相位线方程为l复振幅在复振幅在xy平面上周期分布的空间周期，可以用相位差的两相平面上周期分布的空间周期，可以用相位差的两相邻邻等相位线的间距等相位线的间距x表示表示 则有则有lx方向的空间频率用方向的空间频率用 表示表示 单位单位 ： 1/mml等相位线平行于等相位线平行于y轴，轴，可以认为沿可以认为沿y方向的空间周期方向的空间周期 l因此因此y方向的空间频率方向的空间频率cosxckx cos=2x =cos1c o sxxfy 10yyfxf时刻注意物理图像：在xy平面上是一系列平行于y的直线x =cos1c o sxxf单位 ： 1/mm单位 ： mm22kfc o s2x

8、xkkf1fcosxfl在xy平面内斜入射，已知平面波波长为750nm，测量得到在玻璃中（n=1.5）的x方向等位相面为周期1000nm，求1）波的传播方向，2）介质中的空间频率；3）y方向的空间频率；4）介质中的波数；l 试写出传播方向余弦为试写出传播方向余弦为(cos,0)的单色平面波在的单色平面波在x-y平平面上的复振幅分布（用空间频率来描述）面上的复振幅分布（用空间频率来描述） u(x,y)aexp(j2x)xf(cos/, 0)xyff;xzkkk思考：1）在xy平面上，是朝何方向传播的平面波？空间频率为多少？2）周期x能认为是波长吗？3）波长应该如何确定？4）如果已知波的传播方向和

9、kx，可以求出波长吗？朝x正方向，cos/ ;xf 2）不能，波长应该是不会变长的3）波长应该由时间域的频率 f 决定，即波形变化的快慢，不是由空间频率决定的。波长=c/f。也可由公式：x=波长/cosa得到。4）可以，先求出k=kx/cos，然后求出波长任一传播方向的平面波任一传播方向的平面波 在传播方向余弦为在传播方向余弦为 的一般情况下，的一般情况下，x-y平面上的等相平面上的等相位线是一些平行斜线。位线是一些平行斜线。 x-y平面上沿平面上沿x方向和方向和y方向的复振方向的复振幅分布都是周期变化的，其周期空幅分布都是周期变化的，其周期空间间x和和y分别为分别为 相应的空间频率分别为相应

10、的空间频率分别为(cos , cos )x=cosycos1cosxxf1cosyyf任一传播方向的平面波任一传播方向的平面波l空间频率空间频率 表示表示x-y平面上的复振幅分布平面上的复振幅分布 l代表了一个传播方向余弦为代表了一个传播方向余弦为 的单色平面波。的单色平面波。l我们的不是某一个平面上而是整个空间光场分我们的不是某一个平面上而是整个空间光场分 布，可以类似地定义沿布，可以类似地定义沿z方向的空间频率方向的空间频率有有l由由 有有xy( f , f )( , )exp2 ()xyu x yajf xf y(cos , cos )coszf( , , )exp2 ()xyzu x

11、y zajf xf yf z222coscoscos122221xyzfff空间频率的概念提供了一种理解光波行为的新手段，空间频率的概念提供了一种理解光波行为的新手段，可以和傅里叶变换紧密联系在一起。可以和傅里叶变换紧密联系在一起。a expj2(xy)xyxyff描述了一个在平面内的平面波x=cosy z= coscos1cosxxf1cosyyfcoszf, ,expcosexpcoscosexpcoscos2/ ; kcosxu x y zajkzjk xyajk xykk 这些公式不可小视!1）已知空间频率就是已知传播方向， 2）与傅里叶变换很相似了也表明空间频率是矢量，有3个分量，满

12、足矢量运算规则，与时间频率完全不同1 1、光波的数学描述、光波的数学描述思考题：思考题： 空间频率为负，其代表什么物理意义？空间频率为负，其代表什么物理意义？波的传播方向，前向，后向已知等位相面的图，会写出平面波的表达式吗？1 1、光波的数学描述、光波的数学描述如右图所示，等相位线是一组斜平行线。很容易确定其沿x和y方向的空间频率为1cos1cosxyfxfy,expcoscosu x yajk xy,exp2xyu x yajf xf y则xy平面上的复振幅分布可表示为1.5 1.5 xy平面的光场分布（平面的光场分布（复振幅分布）空间频谱（角谱）复振幅分布）空间频谱（角谱）当xy观察平面上

13、不是单一的平面波，而是复杂图像（单色）时，利用傅里叶变换可以对其分析，即：,exp2,exp2xyxyxyxyxyu x ya ffjf xf ydf dfa ffu x yjf xf ydxdy 其中，coscosxyff),(,yxffayxf）（ua(x,y)称为复振幅分布u(x,y)的空间频谱。exp2xyjf xf y因此光场（复振幅）分布也可以看作为不同方向传播的单色平面波分量的线性叠加，这就是角谱理论。 代表一个传播方向余弦为(cos =x、cos= y)的单色平面波。平面上的复振幅分布u(x,y)看作空间频率不同的复指数分量的线性组合，各频率分量的权重因子是a(x,y)。复振幅

14、分布的分解观点：,exp2xyxyxyu x ya ffjf xf ydf df 1 1、光波的数学描述、光波的数学描述coscoscoscos,exp2au x yjxydxdy 此时，称a(cosa(cos / / ，coscos / / )为xy平面上复振幅分布的角谱。角谱定义引入角谱概念有助于进一步理解复振幅分解的物理意义：(1)单色光波场中某一平面上的场分布可看作不同方向传播的单色平面波的叠加;(2) 在叠加时各平面波成分有自己的振幅和常量相位，它们的值分别取决于角谱的模和幅角。角谱如何求？就用傅里叶变换就行，注意坐标替换2.2 基尔霍夫衍射理论基尔霍夫衍射理论讨论的问题是：如何求解

15、无限大平面上孔径后面的光场分布 更具体化一点的模型就是：更具体化一点的模型就是：能否由如图孔径平面上的场能否由如图孔径平面上的场分布计算孔径后面任一点分布计算孔径后面任一点q处的复振幅？处的复振幅？这是一个根据边界值求解波这是一个根据边界值求解波动方程的问题。动方程的问题。q入射光入射光1. 惠更斯惠更斯-菲涅尔菲涅尔（1788-1827）原理原理 光场中任一给定曲面上的各面元可以看做子波源，这些光场中任一给定曲面上的各面元可以看做子波源，这些子波源是相干的，则在波继续传播的空间上任一点处的光振子波源是相干的，则在波继续传播的空间上任一点处的光振动，都可看做是这些子波源各自发出的子波在该点相干

16、叠加动，都可看做是这些子波源各自发出的子波在该点相干叠加的结果。的结果。 其数学表达式为：其数学表达式为： 0()()()jkreuqup kd src“波前上的每一个面元都可以看作是一个次级扰动中心，它们能产生球面子波”，并且，“后一时刻的波前的位置是所有这些子波前的包络面。” 论光,惠更斯 , 1690“波前上任何一个未受阻挡的点都可以看作是一个频率（或波长）与入射波相同的子波源；在其后任何地点的光振动，就是这些子波叠加的结果。” 巴黎科学院,菲涅耳, 1818 主要问题：1 该理论缺乏严格的理论依据。2常数c中应包含exp(-j/2)因子，惠更斯-菲涅尔原理无法解释。3k()的具体函数形

17、式难以确定。科研需要理想主义，更需要实干家2. 基尔霍夫衍射理论基尔霍夫衍射理论 基尔霍夫（基尔霍夫（18241887）利用数学工具格林）利用数学工具格林定理，通过假定衍射屏的边界条件，定理，通过假定衍射屏的边界条件，求解波动求解波动方程方程，导出了更严格的衍射公式，导出了更严格的衍射公式 ，从而把惠更，从而把惠更斯斯菲涅耳原理置于更为可靠的波动理论基础菲涅耳原理置于更为可靠的波动理论基础上上 。基尔霍夫衍射理论基尔霍夫衍射理论基尔霍夫衍射公式基尔霍夫衍射公式qpnp0r0r在单色点源照明下（就是球面波照明情况），在单色点源照明下（就是球面波照明情况），平面孔径后平面孔径后方光场中任一点方光场

18、中任一点q的复振幅为的复振幅为 0000cos( , )-cos( , )1( )2jkrjkra en rn reu qdsjrr 01( )( )( )jkreu qup kdsjr该公式与惠更斯-菲涅尔衍射公式完全相同。意义在于：从理论上验证了别人的假设，模型更加精确基尔霍夫衍射公式基尔霍夫衍射公式孔径平面上的复振幅分布是球面波，有代入基尔霍夫衍射公式，有其中：若 并代入衍射公式，该公式与惠更斯-菲涅尔衍射公式完全相同。0000()jkrauper01( )( )( )jkreu qup kdsjr1cj0cos( , )-cos( ,)( )2n rn rk 基尔霍夫衍射公式说明：基尔

19、霍夫衍射公式说明： 1）上述基尔霍夫衍射公式上述基尔霍夫衍射公式仅仅是单个球面波照明孔径仅仅是单个球面波照明孔径的情况作出的讨的情况作出的讨论，但衍射公式却适用于更普遍的任意单色光波照明孔径的情况。因论，但衍射公式却适用于更普遍的任意单色光波照明孔径的情况。因为任意复杂的光波可分解成简单的球面波的线性组合，波动方程的线为任意复杂的光波可分解成简单的球面波的线性组合，波动方程的线性性质允许对每一单个球面波分别应用上述原理，把所有点源在性性质允许对每一单个球面波分别应用上述原理，把所有点源在q点的点的贡献叠加。贡献叠加。2）根据基尔霍夫对平面屏幕假设的边界条件，孔径外的阴影区）根据基尔霍夫对平面屏

20、幕假设的边界条件，孔径外的阴影区内内 ， 则衍射公式的积分限可以扩展到无穷，从而有：则衍射公式的积分限可以扩展到无穷，从而有： 0000cos( , )-cos( , )1( )2jkrjkra en rn reu qdsjrr 0()()()jkreu qup kdsr 0()0up2.3 2.3 光波传播（衍射）的线性性质光波传播（衍射）的线性性质 0exp1jkru pu p kdsjr令令 01,kjkreh p pjr 根据基尔霍夫衍射公式根据基尔霍夫衍射公式则有则有 00,u pu p h p p ds 若孔径在x0y0平面，而观察平面在xy平面，上式可进一步表示为 000000,

21、 ;,u x yu xyh x y xydx dy 这正是描述线性系统输入这正是描述线性系统输入输出关系的叠加积分；因此光输出关系的叠加积分；因此光波的传播现象可以看作是一个线性系统！波的传播现象可以看作是一个线性系统！2 2、基尔霍夫衍射理论、基尔霍夫衍射理论在徬轴近似下， ，则上述线性系统的脉冲响应函数简化为 k1222000022200exp11, ;,jkrjkzxxyyeh x y xyjrjzxxyy00,h xxyy脉冲响应函数具有空间不变的函数形式，也就是说光波在衍射孔径后的脉冲响应函数具有空间不变的函数形式，也就是说光波在衍射孔径后的传播现象可看作线性不变系统。这为我们用线性

22、不变系统理论分析衍射传播现象可看作线性不变系统。这为我们用线性不变系统理论分析衍射现象提供了依据。现象提供了依据。看似简单的结论背后有多少个假设存在？1）倾斜因子2）格林函数积分时的假设p79而这些在当时认为可以忽略的假设，今天却成为了研究热点！瑞利（1842-1919） 索莫菲（1868-1951）基尔霍夫（18241887）物理学史数学公式上，表现为卷积 000000,yu x yu xyh xxydx dy 3 3、衍射的角谱理论、衍射的角谱理论（衍射的频域分析）（衍射的频域分析）根据上面介绍的角谱理论可知，孔径平面和观察平面上的光场都可以分别看作孔径平面和观察平面上的光场都可以分别看作

23、是许多不同方向传播的单色平面波分量的线性组合是许多不同方向传播的单色平面波分量的线性组合。而每一个平面波分量的相对振幅和位相取决于相应的角谱：00000coscoscoscoscoscos,exp2u xyajxydd coscoscoscoscoscos,exp2u x yajxydd 孔径平面孔径平面场与角谱场与角谱观察平面观察平面场与角谱场与角谱如果能确定他们的关系则可确定整如果能确定他们的关系则可确定整个光场的传播特性。个光场的传播特性。利用标量的波动方程，可以得到如下关系，利用标量的波动方程，可以得到如下关系，具体过程见具体过程见p82：220coscoscoscos,exp1 co

24、scosaajkz220coscoscoscos,exp1 coscosaajkz0,xyxyxya ffaffhff输出频谱输出频谱输入频谱输入频谱传递函数传递函数系统在频域的效应由传递函数表征：系统在频域的效应由传递函数表征：2222201,exp1,0 xyxyxyxyxya ffjkzffffhffaffothers可见，光波的传播（衍射）现象可看作一个空间滤波器，它具有有限的空间带宽：在频率平面上半径为1/的圆形区域内，传递函数的模为1，对各频率分量的振幅没有影响，但引入了与频率有关的相移；在圆形区域之外，传递函数为零。这就是衍射的角谱理论公式，它给出了角谱传播的规律；这就是衍射的角

25、谱理论公式，它给出了角谱传播的规律；在确定了观察光场的角谱后，就可以利用傅里叶逆变换求出其复振幅分布。任何复杂图像的传输都是有损失的，小于波长量级的细节总是无法传播。那如何观察比波长小的物体勒？3 3、衍射的角谱理论、衍射的角谱理论思考题：思考题：基尔霍夫衍射理论基尔霍夫衍射理论和和角谱理论角谱理论的联系和区别是什么？的联系和区别是什么？answer:1）基尔霍夫衍射理论和角谱理论完全是统一的，它们都证明了光的传播现象可看作线性不变系统；（前者数学形式是卷积公式，后者是频域乘积）2）基尔霍夫理论是在空间域讨论光的传播，是把孔径平面光场看作点源的集合，观察平面上的场分布则等于它们所发出的带有不同

26、权重因子的球面子波的相干叠加，而球面子波在观察平面上的复振幅分布就是系统的脉冲响应。3）角谱理论是在频率域讨论光的传播，是把孔径平面场分布看作很多不同方向传播的平面波分量的线性组合，观察平面上场分布仍然等于这些平面波分量相干叠加，但每个平面波分量引入相移。相移的大小决定于系统的传递函数，它是系统脉冲响应的傅里叶变换。3.2 3.2 孔径对角谱的影响孔径对角谱的影响平面屏幕孔径的复振幅透过率为t(x0,y0)，入射到孔径平面上的光场复振幅为ui(x0,y0)，则紧靠屏幕后的平面上透射光场的复振幅分布可以表示为 ,tiux yux y t x y如果采用单位振幅平面波垂直照明孔径，入射光场为 ,1

27、iux y ),(),(yxtyxtu则：对上式进行傅里叶变换有：a（fx，fy）=t（fx，fy）写成角谱的形式，则有：3 3、衍射的角谱理论、衍射的角谱理论coscoscoscoscoscos,tatcoscos,t结论：1）用平面波照明孔径时，透射光场角谱等于孔径透过率的傅里 叶变换。 2）孔径的作用：从空域来看，是限制了入射波面的大小范围， 而从频率域来看，作用是展宽了入射光场的角谱（频谱）。 为什么？你能写出当照明光波是任意光波时，透射场的（角谱）频谱表达式吗？ 这就是为什么频展宽因，频域表达式）（）（）（空域表达式)(,*,)();,(),(),(fyfxtfyfxafyfxyxt

28、yxuyxiittau思考：频谱展宽，频率成分更多，频率成分越多代表的物体细节越多，成像越清晰？求：紧贴孔径后光场的角谱当平面波照明时，紧贴孔径的光场就是透过率函数，故：4 4、菲涅耳衍射、菲涅耳衍射实际的衍射现象可分为两种类型：菲涅耳衍射和夫琅和费衍射。在物理上没有明确的区分，只能用离开光源的距离来分，大致分为远场衍射和近场衍射。两者的衍射性质和图样有差别，数学上为了对其进行建模，以便解释分析实验现象，进行了不同的近似。但基本公式都是基尔霍夫的衍射理论或者是角谱理论，或者说是基尔霍夫的衍射理论在具体物理问题中的应用。4 4、菲涅耳衍射、菲涅耳衍射4.1 4.1 菲涅耳衍射公式菲涅耳衍射公式

29、000000,u x yu xyh xxyydx dy 222000022200exp11,jkrjkzxxyyeh xxyyjrjzxxyy其中：其中：基尔霍夫衍射公式p81. 3-59基尔霍夫衍射公式3-574 4、菲涅耳衍射、菲涅耳衍射若若z z远大于孔径远大于孔径以及观察区域的最大线度（傍轴近似），以及观察区域的最大线度（傍轴近似），22222000011122xxyyrzxxyyzzz称之为菲涅耳近似菲涅耳近似。此时脉冲响应简化为2200001,expexp2kh xxyyjkzjxxyyj zz其物理意义是用二次曲面近似表示球面子波。把上述简化的脉冲响应函数代入叠加积分式，则得到卷

30、积形式表达的菲涅耳衍射方程：220000001,exp,exp2ku x yjkzu xyjxxyydx dyj zz 上式就是上式就是菲涅耳衍射公式菲涅耳衍射公式。对r作二项式展开时可略去次高阶项，即请思考，菲涅尔衍射中z的条件如何量化？重要，记住此处为何要从位相角度来考虑呢？直接考虑画横线项远小于1有何不妥？孔径3mm，波长300nm，z大约3m4 4、菲涅耳衍射公式与傅里叶变换、菲涅耳衍射公式与傅里叶变换将指数中的二次项展开，可得到用傅里叶变换形式表示的菲涅耳衍射方程， 22exp,exp2jkzku x yjxyj zz22000000002,expexp2ku xyjxyjxxyyd

31、x dyzz 22220000,expexp,exp22xyxyffzzjkzkkjxyu xyjxyj zzzf在菲涅尔衍射区观察到的光场，除了与（x0，y0）无关的一些振幅和位相因子外，可以看成 的傅里叶变换22220000,expexp,exp22xyxyffzzjkzkkjxyu xyjxyj zzzf5 5、夫琅和费衍射、夫琅和费衍射若要使若要使z z进一步增大，则进一步增大，则r r的表达式可以进一步忽略一些因子，的表达式可以进一步忽略一些因子，这时观这时观察平面所在的区域称为察平面所在的区域称为夫朗和费区，夫朗和费区，这一近似称为这一近似称为夫琅和费近夫琅和费近似似。此时有。此时

32、有2222222000000111222xxyyxxyyxyrzxxyyzzzzzz项？项，而不忽略请问为何忽略yyxxyx002020两个原因：1）数学上的强烈需要；2）与实际情况较为吻合把上式代入脉冲响应公式，有 000000,u x yu xyh xxyydx dy 220000112,expexpexp2jkrekh xxyyjkzjxyjxxyyjrj zzz把该脉冲响应代入衍射公式，有221expexp2kjkzjxyj zz0000002,expu xyjxxyydx dyz 221expexp2kjkzjxyj zz00,xyxyffzzu xyf观察平面上的场分布正比于孔径平

33、面上透射光场分布的傅里叶变换。观察平面上的场分布正比于孔径平面上透射光场分布的傅里叶变换。强度分布为：强度分布为：2222000,11,xyxyffzzxyi x yu xyazzzzf 000000,u x yu xyh xxyydx dy 5.2 5.2 一些简单孔径的夫琅和费衍射一些简单孔径的夫琅和费衍射 利用上面的夫琅和费衍射方程可以确定一些典型孔径的夫琅和费衍射图样，例如圆孔、矩形孔、单缝以及多缝结构（如光栅）等。 孔径的类型孔径的类型：振幅调制型振幅调制型和相位调制型相位调制型( (透明材料做成透明材料做成) )假设一均匀单色平面波垂直照明孔径，平面波的振幅为假设一均匀单色平面波垂

34、直照明孔径，平面波的振幅为a a，则孔径的透射光场分布为：，则孔径的透射光场分布为：0000,u xyat xy其中，t(x0,y0)是孔径的复振幅透过率。重要，记住由此可以非常方便的求出平面波照明的任意孔径的远场衍射图样由夫朗和费衍射公式，孔径在观察平面场分布为由夫朗和费衍射公式，孔径在观察平面场分布为2200,expexp,2xyxyffzzaku x yjkzjxyt xyj zzf22expexp,2akxyjkzjxytj zzzz则观察平面上的衍射图样的复振幅分布正比于物体的频谱。则观察平面上的衍射图样的复振幅分布正比于物体的频谱。对应的衍射图样的强度分布为222,axyi x y

35、u x ytzzz夫琅和费衍射是实现傅里叶变换运算的物理手段，是我们对物体作频谱分析的基础。思考：从强度公式可以看出，z越大亮度显然越小，不利于观察，但距离又不能太小，否则就不是夫琅禾费衍射，观察不到频谱。那有没有办法可以实现在z较小的时候也能观察到频谱勒？5 5、简单孔径的夫琅和费衍射、简单孔径的夫琅和费衍射1 1） 矩孔衍射矩孔衍射0000,xyt xyrectrectab距孔的复振幅透过率可表示为：距孔的复振幅透过率可表示为：其中，a、b分别是孔径在x0和y0方向上的宽度。其对应频谱为00,sinsinxyt xyabc afc bff采用单位振幅的单色平面波垂直照明孔径，在观察面上得到

36、的夫琅和费衍射场的复振幅分布为：2200,221,expexp,2expexpsinsin2xyxyffzzku x yjkzjxyt xyj zzabkaxbyjkzjxyccj zzzzf强度分布为 222,sinsinabaxbyi x ycczzz光能主要集中在中央亮斑，其宽度为： 2zxa 2zyb axx/asinc在）的一级零点位置，（5 5、夫琅和费衍射、夫琅和费衍射 单缝衍射单缝衍射对于上面的距孔，假如ba，矩孔就变成了平行于y0轴的狭缝，衍射图样将集中在x轴上。采用单位振幅的单色平面波垂直照明狭缝，距离为z的观察平面上夫琅和费衍射图样的复振幅分布为 2expexpsin2a

37、kaxu xjkzjxcj zzz强度分布为 222sin0 sinaaxaxi xciczzz上式中：aba, sinc(bx)15 5、夫琅和费衍射、夫琅和费衍射3) 3) 双缝衍射双缝衍射00000022*22ddxxxddt xrectrectrectxxaaa 如图，衍射孔径由双缝组成，狭缝宽度为a，中心相距为d，其复振幅透过率可表示为：其对应的频谱为000022sinexpexp2 sincosxxxxxxddt xrectxxaac afj dfj dfac afdffff也可直接利用傅氏变换性质。5 5、夫琅和费衍射、夫琅和费衍射故：其观察平面上夫琅和费衍射的复振幅分布为 20

38、21expexp22expexpsincos2xxfzku xjkzjxt xj zzakaxdxjkzjxcj zzzzf强度分布为（如右图） 2222sincosaaxdxi xczzz可见，双缝夫琅和费衍射图样的强度分布是单缝衍射图样单缝衍射图样与双光束干涉图样双光束干涉图样相互调制的结果。 圆孔衍射圆孔衍射000,rt xycirca圆孔的复振幅透过率可以表示为其中，a为圆孔半径，r0为孔径平面的径向坐标，如下图所示。5 5、夫琅和费衍射、夫琅和费衍射采用单位振幅的单色平面波垂直照明孔径，在观察面上得到的夫琅和费衍射场的复振幅分布为（利用傅里叶-贝塞尔变换）： 2212expexp22

39、karjkakrzu rjkzjkarj zzz 2120karjzi rikarz0.61zra 强度分布为（如下图） 通常称之为爱里图样。中央亮斑（爱里斑）的半径为： 注意利用圆域傅里叶变换的伸缩性质p35 这些简单孔径的衍射图样和理论计算图样完美吻合，有力的验证了基尔霍夫衍射理论； 同时也极大的推进了信息光学的理论发展，是将傅里叶变换理论引入到光学的成功先例。 夫琅禾费衍射和菲尼尔衍射是信息光学的基础，后面所有的讨论都是基于这两种基本光场传输形式出发的实际上就是u(x,y)*h(x,y)去掉的理由：要满足夫琅禾费衍射条件传播太远，不考虑场弯曲，变成平面波提出了新问题：能不能在短距离的情况

40、下实现夫琅禾费衍射？怎么实现？标量衍射理论：求解的是标量波动方程标量衍射理论：求解的是标量波动方程p75,3-39l夫琅禾费衍射和菲涅尔衍射 均属于标量衍射理论范畴l成立的条件：1）孔径比光波长要大很多； 2）观察点离光源不能太近，成像距离要满足傍轴条件矢量衍射理论不满足上述条件的情形，不能用夫琅禾费衍射和菲涅尔衍射 计算，实验现象也不能用夫琅禾费衍射和菲涅尔衍射 理论来解释（或者说解释不了），此时要用矢量衍射理论（严格的不带任何假设的电磁场理论）来计算和分析，这是一个正在发展的学科，很多实验现象还没有很完美的理论解释。典型的学科包括近场光学，以及金属表面等离子体光学。标量衍射理论和矢量衍射理

41、论6 6、衍射的巴比涅原理、衍射的巴比涅原理如上图所示，两个衍射屏1和2是一对互补屏；设u1(p)和u2(p)分别表示由1和2在观察平面上p点产生的衍射光场，则如下结论成立：1）两个互补屏在观察点产生的衍射场，其复振幅之和等于光波自由传播时在该点的复振幅，即u1(p)+u2(p)=u(p) 注意u(p)相当于一个常数2）若采用单色平面波垂直照明，叠加场u（p）的夫琅和费衍射为(p)，故对于轴外点有衍射场为0。（看似无用，实际很重要） 结论：互补结构的夫琅禾费衍射场有：f1(p)=-f2(p) 此时在每一轴外点互补屏产生的光场复振幅分布位相相差；互补屏产生的夫琅和费衍射分布，除轴上点以外，强度分布完全相同。i1(p)=i2(p)。常用于分析对偶图形：小孔与圆盘；圆环的衍射=盘+孔；线条与缝等等p118, 3.7孔取正号，实心物体取负号 菲尼尔衍射图样会求吗？7 7、衍射光栅、衍射光栅1）回顾一下，什么是光栅？衍射光栅具有周期性重复排列的结构，可对入射光波的振幅或位相（或者两者同时）施加周期性的空间调制，2）光栅是光学仪器