机械工程材料培训讲义(DOC154页)(优质版推荐)

1、机械工程材料?授课讲义绪论一 . 本课程的性质?机械工程材料? 课程是机械设计制造及自动化专业的一门必修课， 是一门 重要的技术根底课。方案讲课： 26学时，实验： 6学时，学分： 2个。大家知道不管是服装设计师， 还是家用电器设计师， 以及各种机械设备、 汽 车、船舶、飞机和军用装备设计师，在他们精心设计出自己的作品后，都需要选 用恰当的材料来制造， 从而保证制成的产品具有最正确形貌和性能。 如果选材不当， 将会使所设计制造出产品， 不能发挥出最正确性能， 并可能导致其使用寿命大大降 低；或因选材不当，导致本钱太高，失去其应有的市场竞争力。所以，从事机械 设计与制造的各类工程技术人员，都必须

2、对其经常使用的各类材料有一定的了 解。工程材料： 主要是指机械、船舶、建筑、化工、交通运输、航空航天等各项 工程中经常使用的各类材料。工程材料主要包括金属材料和非金属材料两大类， 金属材料又可分为黑色金 属材料和有色金属材料两类， 黑色金属材料主要指各类钢和铸铁， 有色金属材料 主要指铝及铝合金、 铜及铜合金以及滑动轴承合金等； 非金属材料包括高分子材 料、陶瓷材料和复合材料等。当今社会科学技术突飞猛进， 新材料层出不穷， 而且使用量也不断增加， 但 到目前为止， 在机械工业中使用最多的材料仍然是金属材料。 金属材料长期以来 得到如此广泛应用，其主要原因是，因为它具优良的使用性能和加工工艺性能

3、。金属材料的使用性能： 机械性能如强度、硬度、塑性、韧性等 ，物理性 能如导电、导热、电磁、膨胀等 ，化学性能如抗氧化性、耐腐蚀性等 。金属材料的加工工艺性能： 铸造性能如流动性、 收缩性等，锻造性能如 压力加工成型性等 ，切削加工性能如车、铣、刨、磨的切削量，光洁度等 ， 焊接性能如熔焊性、焊缝强度、偏析等 ，热处理性能如淬透性、回火稳定性等由于不同的材料具有不同的性能， 因此它们的应用场合也就不同。 如在航天 工业中铝及铝合金得到了广泛应用， 是因为铝合金具有重量轻强度高的特性。 而 在电子工业中银、铜、铝得到了广泛的应用 ,是因为它们具有优良的导电性。在 机械工业中，由于机械产品在使用过

4、程中，主要承受各种力的作用。因此，主要 要求所使用的金属材料具有良好的机械性能，而碳钢和合金钢具备上述性能要 求，所以得到了广泛应用。金属材料具有良好的机械性能，是由它的成分和内部结构与组织所决定的。金属材料的结构： 是其晶体结构的简称， 它指的是构成金属材料的质点 如 分子、原子或离子等的具体组合状态、结合方式和排列情况。金属材料的组织： 是指用显微镜所观察到的金属材料内部的组成形貌， 故也 称为显微组织。由于每一个机械工程技术人员，在设计和制造机械产品过程中，都要与工程 材料打交道，特别是要与各种金属材料打交道； 要想合理的选择和使用金属材料， 就必须搞清楚金属材料的成分、 结构、组织与性

5、能之间的关系及其变化规律， 也 就是应该努力学好本课程。 ?工程材料?课程就是为了使非材料专业工程技术人 员，对各类工程材料有所了解而开设的， 目的就是为了使他们具备一定的正确选 择和合理使用材料的根底。二 . 课程的主要内容本课程共设 12 章，可分为五个局部：1. 金属学局部：是本书的 14 章为金属学根底知识，主要介绍金属材料的根本现象、根本 概念和材料的组织与性能的变化根本规律，它是合理选择、正确使用、以及强 化金属材料的理论根底。它主要包括金属材料的结构、结晶过程、塑性变形、 回复与再结晶，以及二元合金相图、铁碳合金相图等；这一局部是随后两局部 的直接根底。2. 热处理局部：是本书的

6、第 5 章，主要包括钢的热处理原理与工艺两方面，本章着重阐述钢在不同工艺条件下的组织转变规律，并在此根底上，介绍改善与强化钢的组 织与性能的常用热处理工艺，为合理使用热处理做准备。3. 金属材料局部：是本书的 68 章，这局部主要结合金属学与热处理根本知识，较全面地介 绍常用金属材料的牌号、成分、组织与性能特点及用途，为正确选用金属材料 打根底。它主要包括合金钢、铸铁、有色金属及合金等。以上三局部是本课程的重点，其中 58 章更是全书重点。4. 非金属材料局部：是本书的 911 章，这局部主要包括高分子材料、陶瓷材料和复合材料， 由于讲课学时少，只能简单介绍上述几类材料的结构、组织与性能特点，

7、为初 步了解有关非金属材料的根底知识，打一点根底。5. 材料的机械性能及机械零件的失效与选材分析局部：是本书的第 12 章，主要介绍材料的常用机械性能指标，和机械零件的失 效形式、原因与分析方法，以及选材的原那么和典型零件的选材与工艺分析。本教材按编者安排全书讲课共需 36学时，实验 4 学时。这与我校实际教 学方案相差较大，故在教学过程中只能对各章节进行适当删减和压缩。为了尽 量保证课程体系的完整性， 我们重点介绍 18 章内容，912章内容根据教学进 度与时间，只作简单介绍。三 . 学习目的与要求1. 了解和掌握所学工程材料方面的根本理论和根本知识。2. 了解和掌握各类工程材料的牌号、成分

8、，组织与性能之间的相互关系及 其变化规律。3. 能正确选择常用工程材料，合理制订其生产工艺流程。第一章 金属的结构和结晶§ 1.1 几个根本概念和金属的特征一 . 金属材料 金属材料是指金属元素与金属元素，或金属元素与少量非金属元素所构成 的，具有一般金属特性的材料，统称为金属材料。金属材料按其所含元素数目的不同， 可分为纯金属 由一个元素构成 和合 金由两个或两个以上元素构成 。合金按其所含元素数目的不同，又可分为二 元合金、三元合金和多元合金。大家知道物质按其形态不同，可分为固体、液体 和气体。而固体又可分晶体和非晶体。二 . 晶体 组成固态物质的最根本的质点如原子、分子或离子在

9、三维空间中，作有 规那么的周期性重复排列，即以长程有序方式排列。这样的物质称为晶体。如：金 属，天然金刚石，结晶盐，水晶，冰等三 . 非晶体：组成固态物质的最根本的质点， 在三维空间中无规那么堆砌。 这样的物质称为 非晶体。如：玻璃，松香等。晶体通常又可分为金属晶体和非金属晶体，纯金属及合金都属于金属晶体， 其原子间主要以金属键结合， 而非金属晶体主要以离子键和共价键结合。 如：食 盐 NaCl 离子键，金刚石共价键都是非金属晶体。四 . 金属键金属键是金属原子之间的结合键， 它是大量金属原子结合成固体时， 彼此失 去最外层子电子过渡族元素也失去少数次外层电子 ，成为正离子，而失去的 外层电子

10、穿梭于正离子之间， 成为公有化的自由电子云或电子气， 而金属正离子 与自由电子云之间的强烈静电吸引力库仓引力 ，这种结合方式称为金属键，见 P2 页图 1-1五 . 金属特征 金属材料主要以金属键方式结合，从而使金属材料具有以下特征：1. 良好的导电、导热性： 自由电子定向运动在电场作用下导电、 在热场作用下导热。2. 正的电阻温度系数： 即随温度升高，电阻增大，因为金属正离子随温度的升高，振幅增大，阻碍 自由电子的定向运动，从而使电阻升高。3. 不透明，有光泽：自由电子容易吸收可见光， 使金属不透明。 自由电子吸收可见光后由低能轨 道跳到高能轨道， 当其从高能轨道跳回低能轨道时， 将吸收的可

11、见光能量辐射出 来，产生金属光泽。4. 具有延展性： 金属键没有方向性和饱和性， 所以当金属的两局部发生相对位移时， 其结合 键不会被破坏，从而具有延展性。§ 1.2 晶体结构 不管是金属晶体还是非金属晶体， 其晶体结构如何， 与组成晶体的物质质点 可以是原子、分子或离子，也可以是原子群，分子群或离子群的中心的具体 排列方式和规律有关。科技工作者一般是用晶体结构模型进行描述。一 . 晶体结构模型 按晶体结构模型提出的先后，可将晶体结构模型分为球体模型、晶格模型和 晶胞模型。1. 晶体的球体模型 就是把组成晶体的物质质点， 看作为静止的刚性小球， 他们在三维空间周期性规那么堆垛而成，见

12、P3页图1.3 a。该模型虽然很直观，立体感强，但不利于 观察晶体内部质点的排列方式。 针对这一缺陷科技工作者进一步提出了晶体的晶 格模型。2. 晶体的晶格模型1) 空间点阵将组成晶体的物质质点， 进一步抽象为几何点， 这些几何点在三维空间周期 性、规那么地排列成的阵列， 称为空间点阵或布喇菲点阵； 而这些几何点称为阵点 或结点。2) 晶体的晶格模型用假想的平行直线将阵点联结起来， 就构成了晶体的晶格模型， 也称空间格 子，简称晶格。见P3页图1.3 (b)。显然用抽象了的晶格模型来研究晶体结构就 方便多了。3) 晶体的晶胞模型简称为晶胞。由于晶体的特点是， 原子在三维空间有规那么的周期性重复

13、排列。 因此，可以从晶格模型中取出一个具有代表性的最根本的结构单元， 来研究晶体 结构的特征。这个能够反映晶格结构的最根本的结构单元就称为晶胞。见P3页图 1.3( c)。由于晶胞中原子的排列规律， 能够完全代表晶格中原子的排列规律， 所以晶 胞在三维空间的重复堆砌便构成了晶格。 因此可以说，晶胞就是构成晶格的细胞。 利用晶胞来反映晶体中原子的排列方式和特征， 将更为方便。 所以在研究晶体结 构时，都是取它的晶胞进行研究。反映晶胞的参数：由于不同的晶体其晶格结构不同， 故取出的晶胞也不相同。 为了反映各晶胞的特征，通常以晶胞的某一顶角为坐标原点， 以x、y、z为晶轴， 见图1.3 (c)用晶格

14、常数(点阵常数)和晶轴夹角来反映晶胞的特征。a. 晶格常数： 为晶胞各棱边长度，用 a、 b、 c 表示，称为点阵常数，单位 用 nm 或埃 1?=10 -cm (1nm=10-9m)b. 晶轴夹角：为晶胞各棱边间夹角，用a、B、丫表示。当某一晶胞的晶格 常数a=b=c， a = B = 丫 =900时，该晶胞称为立方晶胞。4) 晶系与空间点阵a. 晶系：是晶体分类的一种方式，具有相同晶胞特征参数的晶体属于同一晶系。根据晶胞特征参数的不同，晶体可分为七大晶系：见P4页表1.1，即三斜、单斜、正交、正方、六方、菱方、立方晶系。b. 晶系与空间点阵： 根据每个阵点具有相同的周围环境距离、位向 ，法

15、 国晶体学家布喇菲用数学方法首先证明，空间点阵只能有 14 种，它分属上述七 个晶系，见P4页图1.4或表1.1。其中有7种为简单晶胞，7种为复杂晶胞或复 合晶胞。简单晶胞只在其平行六面体的八个顶角上有阵点， 属于该晶胞的阵点数 为1。因为晶胞顶角上的每一个阵点属于八个相邻晶胞所共有即 8x1/8=1。而 复合晶胞除在八个顶角上有阵点外，还在其体心、面心每个面的中心 ，或底 心上下底面的中心有阵点，所以这种晶胞的阵点数?2。由于空间点阵上的阵点，可以代表各种不同物质的原子、分子或离子，以及 原子群、分子群或离子群；所以同一种空间点阵，可以有无限种实际晶体结构。 见P5页图1.5 a, b，c三

16、种不同的晶体结构都属于d这种空间点阵。因 此可以说空间点阵是有限的 只能有 14种，而晶体结构是无限的可以有很多种。二. 纯金属的三种典型晶体结构由元素周期表可知金属的种类很多， 而且它们的晶体结构并不完全相同。 工 业上常用的金属绝大多数具有比拟简单的晶体结构， 其中最典型的为体心立方结 构bcc、面心立方结构fee和密排六方结构hep,见P5页图1.6。1. 三种典型晶体结构的形貌图1.6中a为体心立方结构，即在立方晶胞的八个顶角上各有一个原子， 在体中心有一个原子， 每个原子与空间点阵中的一个阵点相对应。 属于这种晶体 结构的纯金属有a -Fe,Cr,Mo,W,V等。图1.6中b为面心立

17、方结构，即在立方晶胞的八个顶角上各有一个原子， 每个面的中心各有一个原子，属于这种晶体结构的纯金属有 Al， Cu， Au， Ag， Ni，Pb, 丫 -Fe等。图1.6中c为密排六方结构，它是在六棱柱体晶胞的十二个顶角上各有一 个原子，上下顶面中心各有一个原子， 在六棱柱中三个相间的三棱柱中心各有一 个原子，属于这种晶体结构的纯金属有 Mg,Zn,Cd 等。2. 描述金属晶体结构的一些重要参数由于在金属晶体中，一个原子与空间点阵中的一个阵点相对应， 所以我们可 以用刚性球体模型，计算出其晶体结构中的以下重要参数。1单位晶胞原子数：即一个晶胞所含的原子数目。2原子半径：是利用晶格常数，算出晶胞

18、中两相切原子间距离的一半。3配位数：是晶体结构中任何一原子周围最近邻且等距离的原子数目，配位数越大，原子排列的越紧密。4致密度：是单位晶胞中原子所占体积与晶胞体积之比，其表达式为K=nv/V ;K致密度；n单位晶胞原子数，v每个原子的体积， V晶胞体积，致密度越大，原子排列越紧密。5间隙半径： 指晶格空隙中能容纳的最大球体半径。因为相同尺寸的原子，既使按最紧密方式排也会存在空隙。三种典型晶体结构的重要参数小结晶格类型单位晶胞原子数原子半径丫配位数致密度间隙半径体心立方2V 3/4a80.680.29 丫面心立方4V 2/4a120.740.41 丫密排六方61/2a120.740.41 丫二.

19、金属晶体中晶面和晶向的表示晶面 是金属晶体中原子在任何方位所组成的平面。晶向 是金属晶体中原子在任何方向所组成的直线。晶面指数表示晶面在晶体中方位的符号。晶向指数 表示晶向在晶体中方向的符号。1. 晶面指数确实定1立坐标，找出所求晶面的截距；坐标原点不可设在所求晶面上所求晶面与 坐标轴平行时，截距为；2取晶面与三个坐标轴截距的倒数；3将所得倒数按比例化为最小整数，放入圆括号内，即得所求晶面的晶面 指数，一般用hkl表示。以 P7 页图 1.9 和立方晶系为例，画图说明晶面指数的具体确定方法。对于 立方晶系由于其对称性高， 所以可将其原子排列情况相同， 而空间位向不同的晶 面归为同一个晶面族，用

20、 hkl 表示。如( 100)，( 010)，( 001)就属于 100晶 面族。而(110), (101), (011), (110), (101), (0 11)就属于110晶面族。(111),(111) (1 11), (111)就属于111晶面族。对于非立方晶系由于其对称性较差， 所以其晶面指数数字相同， 而排列次序不同的晶面不属于同一个晶面族。 如在正 交晶系中( 100)，(010)，(001)晶面就不属于同一个晶面族 100，因为其晶格 常数a bM c。2. 晶向指数确实定1) 建立坐标 ,将所求晶向的一端放在坐标原点上 (或从坐标原点引一条平行 所求晶向的直线 )；2) 求出

21、所求晶向上任意结点的三个坐标值；3) 将所得坐标值按比例化为最小整数，放入方括号内，即得所求晶向的晶 向指数一般用uvw表示。以P7页图1.10为例，画图说明晶向指数的具体确定 方法。对于立方晶系由于其对称性高， 也可将其原子排列情况相同， 而空间位向 不同的晶向归为同一个晶向族，用 <uvw>表示，如晶向100, 010, 001属于 <100>晶向族。在立方晶系中，当晶面指数与晶向指数相同时，即 h=u, k=v, l=w 时( hkl) 丄uvw，如(111)丄111。但在对称性较差的非立方晶系中，一般不存在这种 关系。由晶面指数和晶向指数的介绍，可以发现不同的晶

22、面和晶向上，原子排列 的紧密程度不同。 晶面上原子排列的紧密程度， 可用晶面的原子密度 (单位面积 上的原子数)表示；晶向上原子排列的紧密程度，可用晶向的原子密度(单位长 度上的原子数) 表示。 以体心立方和面心立方为例， 画图说明晶面和晶向原子密 度的具体计算方法。 通过计算和比拟可以发现， 在晶体中原子最密排晶面之间的 距离最大， 原子最密排晶向之间的距离最大； 这是晶体在外力作用时， 总是沿着 原子最密排晶面和原子最密排晶向，首先发生相对位移的主要原因之一。3. 六方晶系晶面和晶向指数确实定以上介绍的晶面和晶向指数确实定方法， 是国际上通用的密勒指数法， 它适 用于各种晶系。 但用它确定

23、六方晶系的晶面和晶向指数时， 从其各晶面指数和晶 向指数中， 却反映不出原子排列情况相同， 而空间位向不同的各等同晶面和各等 同晶向之间的关系。见P8页第56行。如果采用四个坐标轴，即ai&,a3,c就可较好地反映出各等同晶面和各等同晶 向之间的关系。这样可用(hkil)表示晶面指数，用uvtw表示晶向指数。由于 在二维平面最多只有两个独立的坐标，那么 a3=-(ai+a2)，因此有i=-(h+k), t=-(u+v)。 用四个坐标轴确定六方晶系的晶面指数的方法， 与用三个坐标轴时相同， 只需多 确定出在as轴上的截距。它也可以先用三个坐标确定，再根据i=-(h+k)的关系，加上第四个

24、指数。 而用四个坐标轴确定晶向指数时， 必须从坐标原点出发， 沿平 行于四个坐标轴的方向依次移动， 最后到达所求晶向上的某一结点。 具体确定方 法见P8页图1.12,应注意沿as轴移动的距离，应等于沿ai,a2轴移动距离之和的 负值，即满足t=-(u+v)。用三个坐标轴确定的晶向指数和用四个坐标轴确定的晶 向指数，可根据P8页下的公式相互转换。用四个坐标轴确定出的六方晶系的晶 面和晶向指数， 就能较好地反映出各原子排列情况相同， 而空间位向不同的各等 同晶面和晶向之间的关系。见 P8页第1011行和图1.11，图1.12。4. 金属晶体的各向异性1) 单晶体由一个晶核所长成的大晶体 ,它的原子

25、排列方式和位向完全相同 ,这样的晶体 称为单晶体。2) 各向异性是单晶体沿各不同晶面或晶向具有不同性能的现象。如体心立方结构a -Fe单晶体的弹性模量E，在<111>方向E<m> =2.8X 1055MPa,而在<100>方向E<100> =1.32X 10 MPa,两者相差两倍多。而且发现单晶 体的屈服强度、导磁性、导电性等性能，也存在着明显的各向异性。单晶体具有各向异性的主要原因是，其晶体中原子在三维空间是规那么排列 的，造成各晶面和各晶向上原子排列的紧密程度不同 (即晶面的原子密度和晶向 的原子密度不同，使各晶面之间以及各晶向之间的距离不同

26、， 因此各不同晶面、 不同晶向之间的原子结合力不同，从而导致其具有各向异性。3 多晶体由许多晶核长成的大晶体， 因各晶核的原子排列方式相同， 而位向不同， 因 此在各晶核长成的晶粒交界处存在着晶界，所以多晶体由许多晶粒组成，见图 1.13。多晶体中各晶粒相当于一个小的单晶体， 它具有各向异性。 由于各晶粒位向 不同，因此它们的各向异性相互抵消， 表现为各向同性， 多晶体的这种现象称为 伪等向性伪无向性。非晶体由于原子排列无规那么， 所以沿各不同方向测得的性能相同， 表现为各 向同性。§ 1.3 实际金属晶体中的晶体缺陷理想晶体理想晶体是指晶体中原子严格地成， 完全规那么和完整的排列，

27、 在每个晶格结 点上都有原子排列而成的晶体。 如理想晶胞在三维空间重复堆砌就构成理想的单 晶体。实际晶体 =多晶体 +晶体缺陷实际使用的金属材料绝大多数都是多晶体， 即由许多不同位向的晶粒和晶界 组成。在金相显微镜下一般如以下图， 各小晶粒可以近似地看作是一个小的单晶体。 但是实际金属材料的每个晶粒中，还存在着各种晶体缺陷。晶体缺陷晶体缺陷是晶体内部存在的一些原子排列不规那么和不完整的微观区域，按 其几何尺寸特征，可分为点缺陷、线缺陷和面缺陷三类。晶体缺陷在实际金属材料中所占的量很少只占原子总数的千分之一 ，因 此仍可把实际金属材料的结构看作是接近完整的。 由于晶体缺陷在晶体中并不是 静止不动

28、的，它可以随外界条件的改变进行运动、增加、发生交互作用和消失， 所以它对金属材料的性能、固态相变、扩散等过程，将产生重大影响。. 点缺陷1. 点缺陷的概念 是晶体中在 X,Y,Z 三维方向上尺寸都很小的晶体缺陷。2点缺陷的类型 见P9页图1.14主要有四类，即空位；间隙原子有同类和异 类之分；置换原子有大小之分 ；复合空位。3. 点缺陷的形成 可以是液态金属凝固时，少数原子发生偶然的错排而形成；也 可以是晶体在高温或外力作用下形成。 对于纯金属中只能形成空位、 同类间隙原 子和复合空位。 而金属中含有少量杂质元素时， 才可能形成异类间隙原子和置换 原子；当有尺寸不同的两种杂质原子时， 才可能形

29、成大小不同的置换原子。 一般 认为组成晶体的原子在晶格结点上并不是静止不动的， 而是以晶格结点为中心不 停地作热振动， 但受到周围原子的约束， 它只能处在其平衡位置上 即晶格结点 上。但是晶体中每个原子的振动能量是不同的，并随时间和外界条件而改变如 温度升高，振幅增大 ，即存在着能量起伏。当某一原子某一瞬间具有足够大的 能量时，它将摆脱周围原子的约束，跳离其原平衡位置即振动中心 ，形成空 结点即空位。如果它跳到晶格间隙处，那么形成同类间隙原子。空位、间隙原子、 置换原子的存在都破坏了原子排列的规律性。 使晶格发生局部弹性变形， 晶格的 这种弹性变形称为晶格畸变， 见图 1.14。空位和小置换原

30、子使其周围原子向该位 置靠拢，产生负畸变； 而间隙原子和大置换原子使周围原子被挤开， 产生正畸变。二 . 线缺陷1. 线缺陷的概念 是晶体中在一维方向上尺寸很大， 而在另外二维方向上的尺 寸很小的晶体缺陷，它的主要形式是位错。1 位错的类型1位错： 是晶体中一列或假设干列原子，发生某种有规律的错排现象。它的 类型很多主要有刃型位错，螺型位错和混合型位错等。2刃型位错： 是在完整晶体中的某一个晶面上， 多出了半排原子面，这 半排多出的原子面就象刀刃垂直切入完整晶体中一样，故称为刃型位错。见 P10 页图1.15。EFGH面为多余半原子面，EF线为位错线。通常用符号“丄表示 正刃型位错，既在晶体上

31、半部有多余半原子面；而用符号“T表示负刃型位错， 既在晶体的下半部有多余半原子面。 由图可以看出， 位错的存在使晶体中局部区 域原子排列的规律性受到破坏，在 ABCD 晶面上位错线附近的原子受压应力， 在 ABCD 晶面下方位错线附近的原子受拉应力。因此在位错线周围产生了严重 的晶格畸变，这说明位错不是一个原子列，而是一个晶格畸变“管道 ，通常以 该管道的中心作为位错线。3螺型位错：见P10页图1.16是在简单立方晶体的右端左端也行加切 应力，使晶体沿 ABCD 晶面上下局部发生一个原子间距的相对位移，所产生的 原子错排现象，由于该错排区成螺旋型管道状，见图1.16b、c故称为螺型位错。不管是

32、刃型位错还是螺型位错， 从微观看都是一个晶格畸变的管道区， 其管 道的直径较小， 只有几个原子间距， 而长度较长有几百到上万个原子间距， 故称 为线缺陷，可用其中心线表示。 见图 1.17。因为在实际晶体中存在着大量的位错， 一般以空间三维网状分布，已用透射电子显微镜在铁中观察到 ，网络中的各线 段可以是刃型，螺型或混合型位错。晶体中位错数目的多少一般用位错密度 p表示，p = L/V，是单位晶体中所 包含的位错线总长 度，单位为cm /cm3 1/cm2。在退火态金属中 p宀 106-108cm-2，而经冷形变后 p T 到 1011 1012 cm-2。因此晶体中的位错可以是在凝固过程中形

33、成，也可以在塑性变形时形成。三 . 面缺陷面缺陷的概念： 是指晶体中在二维方向上尺寸很大， 而在另一维方向上尺寸很小 的晶体缺陷。面缺陷的类型： 主要包括晶体的外外表、堆垛层错、晶界、亚晶界、孪晶界和相 界面等。1. 晶界晶界是多晶体中晶粒与晶粒之间的交界面， 由于各晶粒中原子排列方式相同 如都是体心立方，只是晶格位向不同，因此晶界实际上是不同位向晶粒之间 的过渡层。 该过渡层有一定的厚度， 为了同时适应两侧不同位向晶粒的过渡， 而 使过渡层处的原子总是不能规那么排列， 产生晶格畸变，见P11页图1.18,所以它 是晶体中的一种重要的面缺陷。根据晶体中各晶粒之间的位向差9不同，又可将晶界分为大

34、角度晶界(910° )和小角度晶界(9<10°)两类。1) 大角度晶界： 大角度晶界的原子结构模型，到目前为止还没有完全搞清 楚。一般认为其结构如图 1.18，多晶体金属材料中， 各晶粒之间的晶界大都属于 大角度晶界，其位向差在 30° 40°范围。它与小角度晶界的主要差异是具有高 的晶界能， 并随两晶粒位向差的增大而增高， 但位向差大于一定值后， 晶界能为 一定值与位向差无关，见P12页图1,24。2) 小角度晶界： 主要是指亚晶界，见图 1.23，它的原子结构模型研究的比 较清楚，主要由位错构成。2. 亚晶界亚晶界是亚晶粒与亚晶粒之间的晶界，

35、位向差9一般为几十分到几度。 大晶 粒中的小晶粒称为亚晶粒。亚晶界的两种特殊形式为对称倾側晶界和扭转晶界。1) 对称倾側晶界： 如图 1.20，图 1.19，将一单晶体的 XOZ 面两侧的晶体绕 X 轴相对旋转 9 /2 角，那么形成的界面为对称倾側晶界。 它是由刃型位错垂直排列 成的位错墙组成， 两亚晶粒之间的位向差虽然很小， 但仍然造成了原子错排， 故 为面缺陷。2) 扭转晶界： 如图 1.21,1.22，将一单晶体的 XOY 面上下晶体绕 Z 轴旋转 9角，那么形成扭转晶界。 它是由相互交叉的螺型位错网络组成， 它也造成原子错 排所以是面缺陷。小角度晶界的晶界能比大角度晶界的晶界能低，并

36、随位向差的增大而增大。§1.4 纯金属结晶的根本概念物质由液态一固态的过程称为凝固，由于液态金属凝固后一般都为晶体，所以 液态金属一固态金属的过程也称为结晶。由金工实习大家知道绝大多数金属材料 都是经过冶炼后浇铸成形， 即它的原始组织为铸态组织。 了解金属结晶过程， 对 于了解铸件组织的形成， 以及对它锻造性能和零件的最终使用性能的影响， 都是 非常必要的。 而且掌握纯金属的结晶规律， 对于理解合金的结晶过程和其固态相 变也有很大的帮助。.液态金属的结构经研究发现在略高于熔点时，液态金属的结构具有以下特点:1是近程有序远程无序结构，见图1.25；2存在着能量起伏和结构起伏。二. 结晶

37、过程的宏观现象研究液态金属结晶的最常用、最简单的方法是热分析法。它是将金属放入坩 埚中，加热熔化后切断电源，用热电偶测量液态金属的温度与时间的关系曲线， 该曲线称为冷却曲线或热分析曲线， 见图1.26。由该曲线可以看出，液态金属的 结晶存在着两个重要的宏观1. 过冷现象实际结晶温度T总是低于理论结晶温度Tm的现象，称为过冷现象，它们的 温度差称为过冷度，用 T表示，T二Tm-T，纯金属结晶时的 T大小与其 本性、纯度和冷却速度等有关。实验发现液态金属的纯度低 T小，冷却速度慢， T小，反之相反。2. 结晶过程伴随潜热释放由纯金属的冷却曲线可以看出它是在恒温下结晶， 即随时间的延长液态金属 的温

38、度不降低，这是因为在结晶时液态金属放出结晶潜热， 补偿了液态金属向外 界散失的热量，从而维持在恒温下结晶。当结晶结束时其温度随时间的延长继续 降低。三. 金属结晶的微观根本过程由于金属是不透明的，所以无法直接观察到其结晶的微观过程， 但通过对透 明有机物结晶过程的观察，发现金属结晶的微观过程，就是原子由液态的短程有 序逐渐向固态的长程有序转变的过程。当液态金属过冷到其Tm以下时，它的尺寸最大的短程有序的原子集团，通 过结晶潜热的释放排列成长程有序的小晶体， 该小晶体称为晶核，该过程称为形 核。晶核一旦形成就可不断地长大，同时其它尺寸较大的短程有序的原子集团又 可形成新的晶核。因此纯金属的结晶过

39、程是晶核不断的形成和长大的交替重叠进行的过程。其示意图见P13页图1.27,所以结晶后为多晶体，如在结晶时控制好 只让一个晶核形成和长大就可得到单晶体。四. 金属结晶的热力学条件由热力学第二定律可知，物质遵循能量最小原理，即物质总是自发地向着能 量降低的方向转化。图1.28给出了在等压条件下液、固态金属的自由能与温度 的关系曲线，都是单调减上凸曲线，并且两者斜率不同，由热力学表达式 空dT可知液相的斜率大于固相，因为液态时原子排列的混乱程转度大，S «>S固，两曲线交点的温度为金属的理论结晶温度即熔点。这时液、固两相的自由能相等， 液、固两相处于动态平衡状态，两相可以长期共存。

40、当T=Tm时，G液=G 固,两相共存；当T>Tm时，G液<G固，金属熔化成液体；当T<Tm时，G液>G 固，金属结晶成固体，而 G=G固-G液<0，为结晶的驱动力，由此可知过冷是 结晶的必要条件， T越大，结晶驱动力越大，结晶速度越快。§ 15形核和长大一形核液态金属在结晶时，其形核方式一般认为主要有两种：即均质形核对称均 匀形核和异质形核又称非均匀形核。1. 均质形核均质形核是纯洁的过冷液态金属依靠自身原子的规那么排列形成晶核的过程。 它形成的具体过程是液态金属过冷到某一温度时，其内部尺寸较大的近程有序原 子集团到达某一临界尺寸后成为晶核。由于过冷提供

41、了结晶的驱动力，但晶核形成后会产生新的液固界面，使体系 自由能升高，所以并不是一有过冷就能形核，而是要到达一定的过冷度后，才能 形核。形核速度的快慢用形核率表示 N ,它是单位时间内单位体中形成的晶核数 目，它与过冷度即结晶驱动力大小有关，还与原了活动能力扩散稳迁移能力 有关，见图1.28。即N受两个相互制约的因素控制T大，结晶驱动力大，但温度低，原子 活动能力小，所以N- T完整的曲线，应是正态分布，但因金属结晶倾向很大， 实际只能测到曲线的前半部， 金属已经结晶完毕， 见图 1.29，由于均质形核阻力 较大，当 T=0.2Tm时才能有效形核。2. 异质形核异质形核是液态金属原子， 依附于模

42、壁或液相中未熔固相质点外表， 优先形 成晶核的过程。由实验发现异质形核所需的过冷度小，T=0.02Tm时，就能有效形核。见右图，因为异质形核是依附在现有固体外表形核(称为形核基底或衬底) ，所以 新增的液固界面积小，界面能低，结晶阻力小。另外，实际液态金属中总是或多 或小地存在着未熔固体杂质， 而且在浇注时液态金属总是要与模壁接触， 因此实 际液态金属结晶时， 首先以异质形核方式形核。 但是应该注意的是， 并不是任何 固体外表都能促进异质形核。 只有晶核与基底之间的界面能越小时， 这样的基底 才能促进异质形核。由形核的讨论可知过冷是结晶的必要条件， 但过冷后还需通过能量起伏和结 构起伏，使近程

43、有序的原子集团到达某一临界尺寸后才能形成晶核。二. 晶体的长大晶核形成以后就会立刻长大， 晶核长大的实质就是液态金属原子向晶核外表 堆砌的过程， 也是固液界面向液体中迁移的过程。 它也需要过冷度， 该过冷度称 为动态过冷度用厶Tk表示，一般很小难以测定。经研究发现晶体的生长方式主要与固液界面的微观结构有关， 而晶体的生长 形态主要与固液界面前沿的温度梯度有关。1. 固液界面的微观结构和晶体长大机制1) 固液界面的微观结构经研究发现固液界面的微观结构主要有两类。(1) 光滑界面： 即液固界面是截然分开的， 95%或 5%的位置为固相原子占据。它由原子密排面组成，故也称为小平面界面见右图或图 1.

44、30(a)，(2) 粗糙界面： 即液固界面不是截然分开的， 50%的位置被固相原子占据， 还有 50%空着，故也称为非小平面界面。见右图或图 1.30(b)。2) 晶体的长大机制(1) 粗糙界面的长大机制一一连续垂直长大机制即液相原子不断地向空着的结晶位置上堆砌，并且在堆砌过程中固液界面上 的台阶始终不会消失，使界面垂直向液相中推进，故其长大速度快，金属及合金 的长大机制多以这种方式进行，因为它们的固液界面多为粗糙面。(2) 光滑界面的长大机制一一侧向长大机制对于完全光滑的固液界面多以二维晶核机制长大。a. 二维晶核机制：由于固液界面是完全光滑的，那么单个液相原子很难在其上堆砌(增加界面积大，

45、界面能高)，所以它先以均质形核方式形成一个二维晶核， 堆砌到原固液界面上，为液相原子的堆砌提供台阶，而进行侧向长大。长满一层 后，晶体生长中断，等新的二维晶核形成后再继续长大，因此它是不连续侧向生长，长大速度很慢，与实际情况相差较大，见图1.31(a)。对于有缺陷的光滑界面，多以晶体缺陷生长机制长大。b. 晶体缺陷生长机制：见图1.31(b)或以下图，即在光滑界面上有露头的螺型 位错，它的存在为液相原子的堆砌提供了台阶 (靠背)，液相原子可连续地堆砌， 使固液界面进行螺旋状连续侧向生长，其长大速度较快，并与实际情况比拟接近， 非金属和金属化合物多为光滑界面，它们多以这种机制进行生长。2. 固液

46、界面前沿的温度梯度与纯金属晶体的生长形态1) 固液界面前沿的温度梯度固液界面前沿的温度梯度主要有两种：即正温度梯度和负温度梯度。p|T(1) 正温度梯度(一7)dx见P16页图1.32(a)，由于液态金属在铸型中冷却时热量主要通过型壁散出， 故结晶首先从型壁开始，液态金属的热量和结晶潜热都通过型壁和已结晶固相散 出，因此固液界面前沿的温度随距离 x的增加而升高，即 T随xT而J。(2) 负温度梯度见图1.32(b.c)，假设金属在坩埚中加热熔化后，随坩埚一起降温冷却，当液态 金属处于过冷状态时，其内部某些区域会首先结晶，这样放出的结晶潜热使固液 界面温度升高，因此固液界面前沿的温度随距离 x的

47、增加而降低，即 T随xT 而J。2) 纯金属晶体的生长形态纯金属的固液界面从微观角度说是粗糙界面，它的生长形态主要受界面前沿的温度梯度影响。(1) 在正温度梯度时按平面状生长见图1.33(a)，由前面的介绍我们知道粗糙界面的生长机制为连续垂直生长， 在正温度梯度时，界面上的凸起局部假设想较快的朝前生长，就会进入厶T较小的区域，使其生长速度减慢，因此始终维持界面为平面状。(2) 在负温度梯度时按树枝晶生长见图1.33、1.34,由于在负温度梯度时，固液界面前沿随 xt A T T,因此界 面上的凸起局部能接解到 T更大的区域而超前生长，长成一次晶轴，在一次晶 轴侧面也会形成负温度梯度，而长出二次

48、晶轴；二次晶轴上又会生长三次晶轴。 就相先长出树杆再长出分枝一样，故称为枝晶生长。对于立方晶系各次晶轴间成垂直关系(沿 <100生长)，如果枝晶在三维空间 均衡开展(即x、y、z三方向长大趋势差不多)最后得到等轴晶粒，由于通常金 属结晶完毕时，各次晶轴相互接触，形成一个充实的晶粒，所以看不到其枝晶形 态。但在结晶时各晶轴间不能及时得到液相的补充，最后在枝间就会形成孔洞， 结晶结束后就能观察到枝晶形态，液相中有杂质时，它们一般在枝间处，结晶后 经浸蚀也能看出树枝晶形态。§ 16晶粒大小控制一. 晶粒大小对金属性能的影响由实验发现金属结晶后，在常温下晶粒越细小其强度、硬度、塑性、韧

49、性越好，如纯铁晶粒平均直径从9.7mm减小到2.5mm,抗拉强度门从165MPa上升211MPa,伸长率从28.8%上升到39.5%，通常将这种方法称为细晶强化，它的 最大优点是能同时提高金属材料的强度、硬度、塑性、韧性，而以后介绍的各种 强化方法，都是通过牺牲材料塑性、韧性来换取提高材料的强度、硬度。二. 细化晶粒的途径研究发现有两个途径：1.增加形核率N ; 2.降低长大速度；三.细化晶粒的方法常用的有以下几种1增大金属的过冷度因为TAT，N增大，长大速度也增大，但前者大于后者，故可使晶粒细化， 具体方法是对薄壁铸件用加快冷却速度的方法，来增大厶T, 1金属模代砂模。2. 在金属模外通循环

50、水冷却3. 降低浇注温度提高形核率近二三十年来，快速凝固V冷104K/S技术的开展，人们已能得到尺寸为 0.11.0m数量的超细晶粒金属材料，其性能不仅强度、韧性高，而且具有超塑 性，优异的耐蚀性，抗晶粒长大性、抗幅照性等。成为具有高性能的新型金属材 料。4. 孕育变质处理对于厚壁铸件，用激冷的方法难以使其内部晶粒细化，并且冷速过快易使铸 件变形开裂，但在液态金属浇注前向其中参加少量孕育剂或变质剂，可起到T异质形核率或阻碍晶粒长大作用，从而使大型铸件从外到里均能得到细小的晶粒， 但对不同的材料参加的孕育剂或变质剂不同，如碳钢加钒、钛形成TiN、TiC、VN、VC促进异质形核；铸铁加硅铁硅钙促进

51、石墨细化；铝硅合金加钠盐阻 碍晶粒长大。第二章 二元合金的相结构与相图由于纯金属的机械性能比拟低，很难满足机械制造业对材料性能的要求，尤 其是一些特殊性能如高强度、耐热、耐蚀、导磁、低膨胀等的要求，加上它冶炼 困难，价格昂贵，所以在工业生产中广泛使用的金属材料主要是合金。合金的性能比纯金属的优异，主要是因为合金的结构与组织与纯金属不同， 而合金的组织是合金结晶后得到的，合金相图就是反映合金结晶过程的重要资 料，也是制订各种热加工工艺的重要理论依据， 所以本章着重介绍合金的结构与 相图。§2.1 合金的相结构相 指具有相同结构，相同成分和性能也可以是连续变化的 并以界面相互分开的均匀组

52、成局部，如液相、固相是两个不同的相，合金在 室温时只有一个相组成的合金称为单相合金，由两个相组成的合金称为两相合 金。由多个相组成的合金称为多相合金。组织 指用肉眼或显微镜观察到的材料内部形貌图像，一般用肉眼观察到的 称为宏观组织，用显微镜放大后观察到的组织称为微观组织。材料的组织是由相组成的，当组成相的数量、大小、形态和分布不同时，其 组织也就不同。 从而导致其性能不同， 因此可以通过改变合金的组织来改变合金 的性能。合金系 由给定的假设干组元按不同的比例配制成的一系列不同成分的合金， 为一个合金系统，简称为合金系。如由 A 、B 两个组元配制成的称为 A-B 二元 系，同样由三个组元或多个

53、组元配制成的称为三元系合金或多元系合金， 本章主 要介绍二元系合金的有关知识。由于组成合金的各组元的结构和性质不同，因此它们在组成合金时，它们之 间的相互作用也就不同， 所以它们之间可以形成许多不同的相。 但按这些相的结 构特点，可以将它们分为两大类：即固溶体和金属间化合物。固溶体的主要特点是：其晶体结构与溶剂组元的相同；而金属间化合物的主 要特点是其晶体结构与两组元的结构均不相同，而是一种新的晶体结构。一.固溶体1. 固溶体由两种或两种以上组元在固态下相互溶解， 而形成得具有溶剂晶格结构的单 一的、均匀的物质。1溶剂：固溶体中含量较多的并保存原有晶格结构的组元称为溶剂。3溶质：固溶体中含量较

54、少的并失去原有晶格结构的组元称为溶质。2. 固溶体的分类固溶体的分类方法很多，下面简单介绍几种：1按溶质原子占据的位置不同分：1置换固溶体：溶质原子占据溶剂晶格中某些结点位置而形成的固溶体。 见P20页图2.1 为平面图是某一晶面上的情况，它主要在金属元素之间形成。2间隙固溶体：是溶质原子占据溶剂晶格间隙而形成的固溶体，见图2.2,它主是由原子半径很小0.1 nm的非金属元素氢、氧、氮、碳、硼与金属元素 之间形成。2按溶质原子的溶解度分1有限固溶体有限固溶体是溶质原子在溶剂晶格中的溶解量具有一定的限度，超过该限 度，它们将形成其它相。如间隙固溶体只能是有限固溶体，因为晶格间隙是有限 的。如碳在

55、面心立方的-Fe中的最大固溶度为 2.11% 质量，而在体心立方中最大只能溶解0.0218%，但体心立方晶格的致密度比面心立方的低，理应具有 较高的溶解度，上例说明间隙固溶体的溶解度，与溶剂的晶格类型有关，不同的 晶格类型其间隙的大小和类型也不相同，另外一般发现随温度的升高，固溶体的溶解度增大，随温度的降低固溶体的溶解度减小。 这样在高温时具有较大溶解度 的固溶体到低温时会从中析出新相多余的溶质与局部溶剂所形成。2无限固溶体溶质能以任意比例溶入溶剂所形成的固溶体，其溶解度可达100%，见图2.3, 即两组元可连续无限置换但并不是所有的置换固溶体都能形成无限固溶体，只有当两组元具有相同的晶格类型

56、，并且原子尺寸相差不大，负电性相近在元素周期表中比拟靠近时, 才可能形成无限固溶体。即使形成有限固溶体，它们之间的溶解度也较大。3按溶质原子在晶格中的分布状态分1无序固溶体：溶质原子占据溶剂晶格结点的位置是随机的，任意的和不 固定的。2有序固溶体：溶质原子只占据溶剂晶格结点的某几个固定位置，这样的 固溶体也称为超结构或超点阵。加热3有序化转变：有序固溶体 无序固溶体，在一恒温下转变，缓冷该临界温度称为有序化转变温度。一般当溶质与溶剂原子数成一定比例时，形成的固溶体在缓慢冷却时，易发 生有序化转变。如铜金合金，当原子比为 1:150%Cu, 50%Au，在385C 或3:1 75%Cu，25%Au，在390E 时在缓冷到一定温度时由无序转化为有序。固溶体由无序转变为有序，将使合金的性能发生明显的变化，如硬度T,脆性T, 塑性电阻J等。3. 固溶体的性能1机械性能：产生固溶强化固溶强化：随溶质原子浓度强化的增加，固溶体强度、硬度升高，而塑性、 韧性稍有降低的现象，见P21页图2.5，固溶强化是金属材料的重要途径之一， 它在生产中得到广泛应用，几乎生产中使用的绝大局部合金材料都是以固溶体作 为主体相基体相。产生固溶强化的原因见图2-4,因为溶质原子与溶剂原子的尺寸大小不同， 当它溶入溶剂形成固溶体时会造成晶格畸变，一般大的溶质原子使点阵常数增 大，产生