52_4薛定谔方程.ppt

1、1，操作：2-3 (2)、(3)、(4)、概述、3动力学用运算符表示，固有表达式、自由粒子薛定谔方程、动态量运算符、本征值和本征函数、动态量运算符的平均值、4薛定谔方程和薛定谔方程是微观和牛顿定律一样，它不能从其他基本原理中推导出来。它最初只是假设，后来通过实验验证了其正确性，薛定谔在1933年获得了诺贝尔物理学奖。“，”波的情况下必须有一名波动方程。，在1925年薛定谔介绍了德布罗意派的报告后，简要介绍了3，4薛定谔方程，3，4如何用波函数来描述量子体系的运动状态。力学量如何用力学算术描述？制定薛定谔方程的主要依据和思考：*要研究的微观对象是波粒二象性，德弗罗的关系，*满足郑智薰相对论能量关

2、系，能量e，质量m，动量p的粒子：*方程的解，那么就是解。如果波函数及加某粒子的可能性，也是那个粒子的可能性。因此，波函数必须遵循线性方程式。*自由粒子外长必须为零。4，自由粒子波函数，自由粒子动能E和动量P。相应的德布罗意波具有频率和波长。或显示为角频率波向量。单色平面波的复数形式称为坐标表上有动量的本态。单色平面波的实数格式，5，自由粒子薛定谔方程，在x方向移动的动能e和动量为p的自由粒子波函数，时间单程，位置单程，二次单程，6，自由粒子质量为势能0，所以一维自由粒子运动必须遵循奥地利Erwin Schrodinger 1887-。显然，通过引导波函数到时间，可以获得一维自由粒子薛定谔方程

3、：8 The upside-down capital delta symbol also called nabla used to denote The gradient and other vector derivatives，自由粒子薛定谔方程，11，量子系统的运动状态描述为波函数，力学量描述为动力学算术。在特定杨紫系统中测量特定动力学的值不一定要有确定的值(因为不确定的关系)。如果其中一个动态数量有一定的测量值，则波函数说明状态是该动态量的固有状态。下面简要介绍量子力学运算符和经典力学中力学量的对应关系。在此之前，可以得到经典自由粒子波函数需要满足的方程的启示。牙齿方程是线性方程，所以叠

4、加原理成立。因为它是时间的主微分方程，所以其解决方案(概率振幅)改变因果关系。也就是说，t=0的值唯一确定下一个时间点的值。12，从上面推断，以下对应关系，力学用运算符表示，经验告诉我们，与经典力学量相对应的量子力学内的运算符形式，另一个经典力学量与动量有关。量子力学等价运算符可以通过动量对应的关系得到，例如，动能运算符的表达式：14，角动量算符表达式，15，角动量算符模块定义：角动量投影运算符动力学算子作用于波函数，结果是，当动态量A乘以常数时：动态量A决定确定值时的本态状态，常识是算子的本征方程。动态a的唯一值。由特征值方程求解的所有特征值都是相应动态量的可能值。17，能量运算符的特征值方

5、程(例如角动量平方运算符的特征值方程)，例如z方向角动量分量运算符的特征值方程(例如旋转角动量算符，18的特征值方程)。被称为退化图，简并态的选择并不是唯一的。如果不是属于本征值的本征状态，即力学量A的本征方程是矩阵代数的厄米矩阵，矩阵代数的本征向量，矩阵代数的本征值，物理量运算符，微观粒子正态，20，力学量运算符的本征值方程，力学量运算符的平均值，系统的任何一个，利用正交可归属性测量An的概率，21，结论是粒子发生的概率。(约翰f肯尼迪，Northern Exposure(美国电视电视剧)，范例1:位置的平均值，特定状态下力学量的测量平均值：22，范例2:势能U(r)的平均值，范例3:)动量本征方程的解，24，因此，任何状态下都可以展开为动量