静磁场（或稳恒磁场）分布不随时间变化的磁场

静磁场〔或稳恒磁场〕——分布不随时间变化的磁场一真空中的稳恒磁场及其规律磁感应强度矢量。 二磁场对运动电荷及载流导体的作用洛仑兹力公式；安培定律。三介质中的磁场及其规律磁场强度矢量。 毕—萨—拉定律；磁场的高斯定理；真空中的安培环路定理。 稳恒电流分布求稳恒磁场的分布的两种方法。 有介质存在时的安培环路定理。第十五章稳恒电流的磁场重点要求：用毕—萨—拉定律求磁感应强度矢量B

难点理解：磁场性质数学方法：矢量积分与求和典型例如：直线电流、载流圆线圈、运动点电荷的磁场课外练习：思考题15.5，习题15.9，15.11；主要内容：毕—萨—拉定律及其应用磁感应强度矢量。第六讲磁感应强度、毕奥－萨伐尔定律一、毕奥－萨伐尔定律1电流元：L2毕-萨-拉定律：1820年（法国）毕奥－萨伐尔在电流磁作用的实验结果的基础上进一步分析得出电流元在空间任一点P产生磁场的规律：据磁场的叠加原理：给出任一电流系统产生的磁场的规律：——毕奥－萨伐尔定律在国际单位制中：称为真空磁导率磁感应强度的方向，与电流成右手螺旋关系。重点要求：用安培环路定理求磁感应强度矢量B

难点理解：安培环路定理的物理意义数学方法：矢量线积分典型例如：无限长圆柱体、无限长直螺线管无限大平板电流 的磁场课外练习：思考题15.6，15.10习题15.13，15.17。主要内容：真空中的安培环路定理及其应用第七讲安培环路定理及其应用

例1求电流I均匀分布半径为R

的无限长圆柱体的磁场。解：分析电流与场的分布：皆有轴对称性以轴上一点为圆心，取垂直于轴的平面内半径为r的圆为安培环路二、安培环路定理的应用Pr动画例2求载流无限长直螺线管内任一点的磁场。由对称性分析磁场分布：a.只有//轴线的分量；b.因为是无限长，在与轴等距离的平行线上磁感应强度相等。解：一个单位长度上有n

匝的无限长直螺线管。由于是密绕，

每匝视为圆线圈。同理可证，无限长直螺线管外任一点的磁场为零动画重点要求：用安培定律求磁场对载流导线的作用力难点理解：通电线圈在磁场中受到了磁力矩的作用数学方法：矢量积分求和典型例如：无限长直载流导线与圆弧形载流线圈相互作用力， 通电线圈在磁场中受到了磁力。矩课外练习：思考题15.9；习题15.21，15.22。主要内容：安培定律及其应用第八讲安培力三、平面载流线圈在均匀磁场中所受的力矩通电线圈在磁场中转动的实验，说明通电线圈在磁场中受到了磁力矩的作用。线圈平面与磁场的夹角为

，da：bc：F1、F2大小相等，方向相反，在同一直线上。ab：F3cd：F4┐ab：F3cd：F4ab：cd：F3、F4大小相等，方向相反，不在同一直线上。故产生力矩。线圈面积载流线圈的磁矩磁矩的方向与电流的方向成右手螺旋关系F4F3综上所述：平面载流线圈在均匀磁场中受的力矩：*在非均匀磁场中，载流线圈除受到磁力矩外，还受到磁力的作用。结论：平面载流线圈在均匀磁场中所受合力为零，仅受力矩的作用；线圈只发生转动，不产生整个线圈的平动。I易证上述结论对任意形状的平面载流线圈皆成立。重点要求：带电粒子在均匀磁场中的运动霍耳效应难点理解：洛伦兹力霍耳电动势数学方法：矢量的矢量积典型例如：带电粒子在均匀磁场中的运动测量载流子类型课外练习：思考题15.11；习题15.26，15.27。主要内容：带电粒子在磁场中的运动霍耳效应第九讲洛伦兹力

质谱仪MassSpetrometer*滤速器:假设每个离子所带电量相等，由谱线的位置〔x的大小〕可以确定同位素的质量。由感光片上谱线的黑度，可以确定同位素的相对含量。*质谱分析仪：质量为，电量为的带电粒子经过滤速器后，飞入磁场中做圆周运动，落在感光片

A处，其半径R为：+

盘旋加速器Cyclotron、R为盒的最大半径。交变电场的周期恰好为盘旋一周的周期时即粒子绕过半圈恰好电场反向，粒子又被加速。因为盘旋周期与半径无关，所以可被反复加速，至用致偏电极将其引出。NSD1D2密封在真空中的两个金属盒〔D1和D2〕放在电磁铁两极间的强大磁场中，如以下图两盒之间有一窄缝，中心附近放有离子源。两盒间接有交流电源，它在缝隙里的交变电场用以加速带电粒子。*同步盘旋加速器Synchrocyclotron加速的粒子能量，每十年提高一个数量级。能量范围在0.08Mev—5×105Mev.能量的每次提高都带来对粒子的新发现。如1983年发现W—、W＋、Z0粒子。因为相对论效应，当粒子速率很大时，质量变大，所以，交变电场的周期应该同步的增大，才能恰好与盘旋一周的周期同步相等，到达加速的目的。可用实验方法补偿