《模拟电子技术基础》

模拟电子技术根底主讲：xxx第一讲编辑ppt绪论1.电子技术的现状与开展趋势2.电子技术的应用范围3.本课程与其它专业课的关系4.电子技术根底学习特点编辑ppt参考书：?模拟电子技术根底?〔第四版〕：清华大学童诗白、华成英主编2.?电子技术根底?〔模拟局部第四版〕：华中理工大学康华光主编编辑ppt1.1半导体的根本知识1.2PN结1.3半导体二极管第一章晶体二极管编辑ppt1.1半导体的根本知识1.1.1本征半导体及其导电性1.1.2杂质半导体1.1.3半导体的温度特性

根据物体导电能力(电阻率)的不同，来划分导体、绝缘体和半导体。半导体的电阻率为10-3～109

cm。典型的半导体有硅Si和锗Ge以及砷化镓GaAs等。编辑ppt1.1.1本征半导体及其导电性本征半导体——化学成分纯洁的半导体晶体。制造半导体器件的半导体材料的纯度要到达99.9999999%，常称为“九个9〞。它在物理结构上呈单晶体形态。编辑ppt(1〕本征半导体的共价键结构

硅和锗是四价元素，在原子最外层轨道上的四个电子称为价电子。它们分别与周围的四个原子的价电子形成共价键。共价键中的价电子为这些原子所共有，并为它们所束缚，在空间形成排列有序的晶体。这种结构的立体和平面示意图见图01.01。

图01.01硅原子空间排列及共价键结构平面示意图

(a)硅晶体的空间排列(b)共价键结构平面示意图(c)编辑ppt〔2〕电子空穴对

当导体处于热力学温度0K时，导体中没有自由电子。当温度升高或受到光的照射时，价电子能量增高，有的价电子可以挣脱原子核的束缚，而参与导电，成为自由电子。

自由电子产生的同时，在其原来的共价键中就出现了一个空位，原子的电中性被破坏，呈现出正电性，其正电量与电子的负电量相等，人们常称呈现正电性的这个空位为空穴。这一现象称为本征激发，也称热激发。编辑ppt可见因热激发而出现的自由电子和空穴是同时成对出现的，称为电子空穴对。游离的局部自由电子也可能回到空穴中去，称为复合，如图01.02所示。本征激发和复合在一定温度下会到达动态平衡。图01.02本征激发和复合的过程〔动画1-1〕编辑ppt

(3)空穴的移动自由电子的定向运动形成了电子电流，空穴的定向运动也可形成空穴电流，它们的方向相反。只不过空穴的运动是靠相邻共价键中的价电子依次充填空穴来实现的，因此，空穴的导电能力不如自由电子〔见图01.03的动画演示〕。〔动画1-2〕图01.03空穴在晶格中的移动编辑ppt1.1.2杂质半导体(1)N型半导体(2)P型半导体在本征半导体中掺入某些微量元素作为杂质，可使半导体的导电性发生显著变化。掺入的杂质主要是三价或五价元素。掺入杂质后的本征半导体称为杂质半导体。编辑ppt(1〕N型半导体

在本征半导体中掺入五价杂质元素，例如磷，可形成

N型半导体,也称电子型半导体。

因五价杂质原子中只有四个价电子能与周围四个半导体原子中的价电子形成共价键，而多余的一个价电子因无共价键束缚而很容易形成自由电子。

在N型半导体中自由电子是多数载流子,它主要由杂质原子提供；空穴是少数载流子,

由热激发形成。

提供自由电子的五价杂质原子因自由电子脱离而带正电荷成为正离子，因此，五价杂质原子也被称为施主杂质。N型半导体的结构示意图如图01.04所示。图01.04N型半导体结构示意图编辑ppt(2)P型半导体本征半导体中掺入三价杂质元素，如硼、镓、铟等形成P型半导体，也称为空穴型半导体。因三价杂质原子与硅原子形成共价键时，缺少一个价电子而在共价键中留下一个空穴。

P型半导体中空穴是多数载流子，主要由掺杂形成；电子是少数载流子，由热激发形成。

空穴很容易俘获电子，使杂质原子成为负离子。三价杂质因而也称为受主杂质。P型半导体的结构示意图如图01.05所示。图01.05P型半导体的结构示意图

图01.05P型半导体的结构示意图编辑ppt1.1.3杂质对半导体导电性的影响

掺入杂质对本征半导体的导电性有很大的影响，一些典型的数据如下:

T=300K室温下,本征硅的电子和空穴浓度:

n=p=1.4×1010/cm31

本征硅的原子浓度:

4.96×1022/cm3

3以上三个浓度根本上依次相差106/cm3。

2掺杂后N型半导体中的自由电子浓度:

n=5×1016/cm3编辑ppt杂质半导体简化模型编辑ppt1.2PN结1.2.1PN结的形成1.2.2PN结的单向导电性1.2.3PN结的电容效应编辑ppt1.2.1

PN结的形成

在一块本征半导体两侧通过扩散不同的杂质,分别形成N型半导体和P型半导体。此时将在N型半导体和P型半导体的结合面上形成如下物理过程:

因浓度差

多子的扩散运动由杂质离子形成空间电荷区

空间电荷区形成内电场

内电场促使少子漂移

内电场阻止多子扩散编辑ppt最后多子扩散和少子的漂移到达动态平衡。对于P型半导体和N型半导体结合面，离子薄层形成的空间电荷区称为PN结,在空间电荷区，由于缺少多子，所以也称耗尽层。图01.06PN结的形成过程〔动画1-3〕

PN结形成的过程可参阅图01.06。编辑ppt1.2.2

PN结的单向导电性

如果外加电压使PN结中：P区的电位高于N区的电位，称为加正向电压，简称正偏；

PN结具有单向导电性，假设外加电压使电流从P区流到N区，PN结呈低阻性，所以电流大；反之是高阻性，电流小。

P区的电位低于N区的电位，称为加反向电压，简称反偏。

编辑ppt

(1)PN结加正向电压时的导电情况外加的正向电压有一局部降落在PN结区，方向与PN结内电场方向相反，削弱了内电场。内电场对多子扩散运动的阻碍减弱，扩散电流加大。扩散电流远大于漂移电流，可忽略漂移电流的影响,PN结呈现低阻性。

PN结加正向电压时的导电情况如图01.07〔动画1-4〕图01.07PN结加正向电压时的导电情况编辑ppt

(2)PN结加反向电压时的导电情况

外加的反向电压有一局部降落在PN结区，方向与PN结内电场方向相同，加强了内电场。内电场对多子扩散运动的阻碍增强，扩散电流大大减小。此时PN结区的少子在内电场的作用下形成的漂移电流大于扩散电流，可忽略扩散电流，由于漂移电流本身就很小，PN结呈现高阻性。在一定温度条件下，由本征激发决定的少子浓度是一定的，故少子形成的漂移电流是恒定的，基本上与所加反向电压的大小无关，这个电流也称为反向饱和电流。PN结加反向电压时的导电情况如图01.08所示。图01.08PN结加反向电压时的导电情况编辑ppt

PN结外加正向电压时，呈现低电阻，具有较大的正向扩散电流；PN结加反向电压时，呈现高电阻，具有很小的反向漂移电流。由此可以得出结论：PN结具有单向导电性。〔动画1-5〕图01.08PN结加反向电压时的导电情况编辑ppt1.在杂质半导体中多子的数量与〔a.掺杂浓度、b.温度〕有关。2.在杂质半导体中少子的数量与。〔a.掺杂浓度、b.温度〕有关。3.当温度升高时，少子的数量。〔a.减少、b.不变、c.增多〕abc4.在外加电压的作用下，P型半导体中的电流主要是，N型半导体中的电流主要是。〔a.电子电流、b.空穴电流〕ba思考题：编辑ppt1.2.3PN结的电容效应PN结具有一定的电容效应，它由两方面的因素决定。

一是势垒电容CB

二是扩散电容CD编辑ppt

(1)势垒电容CB

势垒电容是由空间电荷区离子薄层形成的。当外加电压使PN结上压降发生变化时，离子薄层的厚度也相应地随之改变，这相当PN结中存储的电荷量也随之变化，犹如电容的充放电。势垒电容的示意图见图01.09。图01.09势垒电容示意图编辑ppt

扩散电容是由多子扩散后，在PN结的另一侧面积累而形成的。因PN结正偏时，由N区扩散到P区的电子，与外电源提供的空穴相复合，形成正向电流。刚扩散过来的电子就堆积在P区内紧靠PN结的附近，形成一定的多子浓度梯度分布曲线。(2)扩散电容CD

反之，由P区扩散到N区的空穴，在N区内也形成类似的浓度梯度分布曲线。扩散电容的示意图如图01.10所示。编辑ppt

图01.10扩散电容示意图

当外加正向电压不同时，扩散电流即外电路电流的大小也就不同。所以PN结两侧堆积的多子的浓度梯度分布也不相同，这就相当电容的充放电过程。势垒电容和扩散电容均是非线性电容。编辑ppt半导体元件及其特性1-1半导体二极管1-2半导体三极管编辑ppt1-1半导体二极管1．PN结的形成

在半导体材料(硅、锗)中掺入不同杂质可以分别形成N型和P型两种半导体。N型半导体主要依靠自由电子导电，称自由电子为多数载流子，而空穴数量远少于电子数量，称空穴为少数载流子。P型半导体主要靠空穴导电，称空穴为多数载流子，而自由电子远少于空穴的数量，称自由电子为少数载流子。PN结的形成与特性编辑ppt

当P型半导体和N型半导体接触以后，由于交界两侧半导体类型不同，存在电子和空穴的浓度差。这样，P区的空穴向N区扩散，N区的电子向P区扩散,如图1.1.1(a)所示。由于扩散运动，在P区和N区的接触面就产生正负离子层。N区失掉电子产生正离子，P区得到电子产生负离子。通常称这个正负离子层为PN结。在ＰＮ结的Ｐ区一侧带负电，Ｎ区一侧带正电。ＰＮ结便产生了内电场，内电场的方向从Ｎ区指向Ｐ区。内电场对扩散运动起到阻碍作用，电子和空穴的扩散运动随着内电场的加强而逐步减弱，直至停止。在界面处形成稳定的空间电荷区。编辑ppt编辑ppt2.PN结的特性1〕正向导通给PN结加正向电压，即P区接正电源，N区接负电源，此时称PN结为正向偏置。这时PN结外加电场与内电场方向相反，当外电场大于内电场时，外加电场抵消内电场，使空间电荷区变窄，有利于多数载流子运动，形成正向电流。外加电场越强，正向电流越大，这意味着PN结的正向电阻变小。编辑ppt正向导通反向截止编辑ppt2〕反向截止给PN结加反向电压，称PN结反向偏置，如下图。这时外加电场与内电场方向相同，使内电场的作用增强,PN结变厚，多数载流子运动难于进行，有助于少数载流子运动，形成电流IR，少数载流子很少，所以电流很小，接近于零，即PN结反向电阻很大。

编辑ppt综上所述，PN结具有单向导电性，加正向电压时，PN结电阻很小，电流IR较大，是多数载流子的扩散运动形成的；加反向电压时，PN结电阻很大，电流IR很小，是少数载流子运动形成的。编辑ppt接在二极管P区的引出线称二极管的阳极，接在N区的引出线称二极管的阴极。二极管有许多类型。从工艺上分，有点接触型和面接触型；按用途分，有整流管、检波二极管、稳压二极管、光电二极管和开关二极管等。二极管的结构和类型编辑ppt编辑ppt1．二极管伏安特性理论分析指出，半导体二极管电流I与端电压U之间的关系可表示为I=IS(-1)此式称为理想二极管电流方程。式中，IS称为反向饱和电流，UT称为温度的电压当量，常温下UT≈26mV。实际的二极管伏安特性曲线如下图。图中，实线对应硅材料二极管，虚线对应锗材料二极管。二极管的特性及参数编辑ppt编辑ppt1〕正向特性当二极管承受正向电压小于某一数值时，还缺乏以克服PN结内电场对多数载流子运动的阻挡作用，这一区段二极管正向电流IF很小，称为死区。死区电压的大小与二极管的材料有关，并受环境温度影响。通常，硅材料二极管的死区电压约为0.5V，锗材料二极管的死区电压约为0.2V。当正向电压超过死区电压值时，外电场抵消了内电场，正向电流随外加电压的增加而明显增大，二极管正向电阻变得很小。当二极管完全导通后，正向压降根本维持不变，称为二极管正向导通压降UF。一般硅管的UF为0.7V，锗管的UF为0.3V。编辑ppt2〕反向特性当二极管承受反向电压时，外电场与内电场方向一致，只有少数载流子的漂移运动，形成的漏电流IR极小，一般硅管的IR为几微安以下，锗管IR较大，为几十到几百微安。这时二极管反向截止。当反向电压增大到某一数值时，反向电流将随反向电压的增加而急剧增大，这种现象称二极管反向击穿。击穿时对应的电压称为反向击穿电压。普通二极管发生反向击穿后，造成二极管的永久性损坏，失去单向导电性。编辑ppt2．二极管的主要参数二极管参数是反映二极管性能质量的指标。必须根据二极管的参数来合理选用二极管。二极管的主要参数有4项。1〕最大整流电流IFMIFM是指二极管长期工作时允许通过的最大正向平均电流值。工作时，管子通过的电流不应超过这个数值，否那么将导致管子过热而损坏。编辑ppt2〕最高反向工作电压URMURM是指二极管不击穿所允许加的最高反向电压。超过此值二极管就有被反向击穿的危险。URM通常为反向击穿电压的1/2~2/3，以确保二极管平安工作。3〕最大反向电流IRMIRM是指二极管在常温下承受最高反向工作电压URM时的反向漏电流，一般很小，但其受温度影响较大。当温度升高时，IRM显著增大。编辑ppt4〕最高工作频率fMfM是指保持二极管单向导通性能时，外加电压允许的最高频率。二极管工作频率与PN结的极间电容大小有关，容量越小，工作频率越高。编辑ppt

二极管是电子电路中最常用的半导体器件。利用其单向导电性及导通时正向压降很小的特点，可用来进行整流、检波、钳位、限幅、开关以及元件保护等各项工作。

1．整流所谓整流,就是将交流电变为单方向脉动的直流电。利用二极管的单向导电性可组成单相、三相等各种形式的整流电路。

2．钳位利用二极管正向导通时压降很小的特性，可组成钳位电路。半导体二极管的应用编辑ppt假设A点UA=0，二极管VD可正向导通，其压降很小，故F点的电位也被钳制在0V左右，即UF≈0。编辑ppt3．限幅利用二极管正向导通后其两端电压很小且根本不变的特性，可以构成各种限幅电路，使输出电压幅度限制在某一电压值以内。编辑ppt编辑ppt

设输入电压ui=10sinωt(V),Us1=Us2=5V。当-Us2<ui<Us1时，VD1、VD2都处于反向偏置而截止，因此i=0,uo=ui。当ui>Us1时，VD1处于正向偏置而导通，使输出电压保持在Us1。当ui<-Us1时，VD2处于正向偏置而导通，输出电压保持在-Us2。由于输出电压uo被限制在+Us1与-Us2之间，即|uo|≤5V,好似将输入信号的顶峰和低谷局部削掉一样,因此这种电路又称为削波电路。编辑ppt4．元件保护在电子线路中，常用二极管来保护其他元器件免受过高电压的损害。编辑ppt在开关S接通时，电源E给线圈供电，L中有电流流过，储存了磁场能量。在开关S由接通到断开的瞬时，电流突然中断，L中将产生一个高于电源电压很多倍的自感电动势eL，eL与E叠加作用在开关S的端子上，在S的端子上产生电火花放电，这将影响设备的正常工作，使开关S寿命缩短。接入二极管VD后，eL通过二极管VD产生放电电流i,使L中储存的能量不经过开关S放掉，从而保护了开关S。编辑ppt1.发光二极管

1)发光二极管的符号及特性是一种将电能直接转换成光能的固体器件，简称LED。发光二极管和普通二极管相似，也由一个PN结组成。发光二极管在正向导通时，由于空穴和电子的复合而发出能量，发出一定波长的可见光。光的波长不同，颜色也不同。常见的LED有红、绿、黄等颜色。发光二极管的驱动电压低、工作电流小，具有很强的抗振动和抗冲击能力。由于发光二极管体积小、可靠性高、耗电省、寿命长，被广泛用于信号指示等电路中。特种二极管编辑ppt编辑ppt2)发光二极管的应用电源通断指示发光二极管作为电源通断指示通常称为指示灯，在实际应用中给人提供很大的方便。发光二极管的供电电源既可以是直流的也可以是交流的，但必须注意的是，发光二极管是一种电流控制器件，应用中只要保证发光二极管的正向工作电流在所规定的范围之内，它就可以正常发光。数码管是电子技术中应用的主要显示器件，是用发光二极管经过一定的排列组成的。编辑ppt编辑ppt编辑ppt这是最常用的七段数码显示。要使它显示0~9的一系列数字只要点亮其内部相应的显示段即可。七段数码显示有共阳极(b)和共阴极(c)之分。数码管的驱动方式有直流驱动和脉冲驱动两种，应用中可任意选择。数码管应用十分广泛，可以说，但凡需要指示或读数的场合，都可采用数码管显示。编辑ppt2.稳压二极管硅稳压二极管简称稳压管，是一种特殊的二极管，它与电阻配合具有稳定电压的特点。1〕稳压管的伏安特性稳压管正向偏压时，其特性和普通二极管一样；反向偏压时，开始一段和二极管一样，当反向电压到达一定数值以后，反向电流突然上升，而且电流在一定范围内增长时，管两端电压只有少许增加，变化很小，具有稳压性能。这种“反向击穿〞是可恢复的，只要外电路限流电阻保障电流在限定范围内，就不致引起热击穿而损坏稳压管。编辑ppt编辑ppt2〕稳压管的主要参数a.稳定电压值UVDZ:稳压管在正常工作时管子的端电压,一般为3~25V，高的可达200V。b.稳定电流IVDZ:稳压管正常工作时的参考电流。开始稳压时对应的电流最小，为最小稳压电流IVDZmin；对应额定功耗时的稳压电流为最大稳压电流IVDZmax。c.动态电阻rVDZ:稳压管端电压的变化量ΔUVDZ与对应电流变化量ΔIVDZ之比，即编辑pptd.稳定电压的温度系数:当温度变化1℃时稳压管的稳压值UVDZ的相对变化量。e.稳压管额定功耗PVDZM:保证稳压管平安工作所允许的最大功耗。其大小为PVDZM=UVDZIVDZmax编辑ppt3〕稳压二极管的应用UI是不稳定的可变直流电压，希望得到稳定的电压UO，故在两者之间加稳压电路。它由限流电阻R和稳压管VDZ构成，RL是负载电阻。编辑ppt1-2半导体三极管三极管是由两个PN结、3个杂质半导体区域组成的，因杂质半导体有P、N型两种，所以三极管的组成形式有NPN型和PNP型两种。1.三极管的结构及类型不管是NPN型还是PNP型三极管，都有三个区：基区、发射区、集电区，以及分别从这三个区引出的电极：发射极e、基极b和集电极c;两个PN结分别为发射区与基区之间的发射结和集电区与基区之间的集电结。三极管的结构及类型编辑ppt编辑ppt三极管基区很薄，一般仅有1微米至几十微米厚，发射区浓度很高，集电结截面积大于发射结截面积。使用中要注意电源的极性，确保发射结永远加正向偏置电压，三极管才能正常工作。三极管根据基片的材料不同，分为锗管和硅管两大类，目前国内生产的硅管多为NPN型〔3D系列〕，锗管多为PNP型〔3A系列〕；从频率特性分，可分为高频管和低频管；从功率大小分，可分为大功率管、中功率管和小功率管。编辑ppt编辑ppt2.三极管电流分配和放大作用

实验得出如下结论：IE=IC+IB

IC≈IE三个电流之间的关系符合基尔霍夫电流定律，IB虽然很小，但对IC有控制作用，IC随IB改变而改变。β称为三极管的电流放大系数，它反映三极管的电流放大能力，也可以说电流IB对IC的控制能力。编辑ppt1)三极管内部载流子的运动规律三极管电流之间为什么具有这样的关系呢？这可以通过在三极管内部载流子的运动规律来解释。a.发射区向基区发射电子。电源UBB经过电阻Rb加在发射结上，发射结正偏，发射区的多数载流子——自由电子不断地越过发射结而进入基区，形成发射极电流IE。同时，基区多数载流子也向发射区扩散，但由于基区很薄，可以不考虑这个电流。因此，可以认为三极管发射结电流主要是电子流。编辑ppt编辑pptb.基区中的电子进行扩散与复合。电子进入基区后，先在靠近发射结的附近密集，渐渐形成电子浓度差，在浓度差的作用下，促使电子流在基区中向集电结扩散，被集电结电场拉入集电区，形成集电结电流IC。也有很小一局部电子与基区的空穴复合，形成复合电子流。扩散的电子流与复合电子流的比例决定了三极管的放大能力。编辑pptc.集电区收集电子。由于集电结外加反向电压很大，这个反向电压产生的电场力将阻止集电区电子向基区扩散，同时将扩散到集电结附近的电子拉入集电区而形成集电结主电流ICN。另外集电区的少数载流子——空穴也会产生漂移运动，流向基区，形成反向饱和电流ICBO，其数值很小，但对温度却非常敏感。

编辑ppt2〕三极管的电流分配关系综合载流子的运动规律，三极管内的电流分配如下图，图中的箭头表示电流方向。由于三极管基区的杂质浓度很低，且厚度很薄，这就减小了电子和空穴复合的时机，所以从发射区注入到基区的电子只有很小一局部在基区复合掉，绝大局部到达集电区。这就是说构成发射极电流IE的两局部中，IBE局部是很小的，ICE局部所占百分比是大的，假设它们的比值用hFE本表示，那么有编辑ppt编辑ppthFE本表示三极管的电流放大能力，称为本征电流放大系数。它的大小取决于基区中载流子扩散与复合的比例关系，这种比例关系是由管子内部结构决定的，一旦管子制成后，这种比例关系〔hFE本值〕也就确定了。各极电流满足以下分配关系：IB=IBE-ICBOIC=ICE+ICBO编辑ppt=hFE本IBE+ICBO

=hFE本(IB+ICBO)+ＩCBO

=hFE本IB+(1+hFE本)ICBO

=hFE本IB+ICEO

ICEO=(1+hFE本)ICBO

IE=ICE+IBE

=(IC-ICBO)+(IB+ICBO)=IC+IB

编辑ppt由三极管内部的载流子运动规律可知，集电极电流IC主要来源于发射极电流IE，而同集电极外电路几乎无关，只要加到集电结上的反向电压能够把从基区扩散到集电结附近的电子吸引到集电区即可。这就是三极管的电流控制作用。三极管能实现放大作用也是以此为根底的，这也是三极同二极管一个质的区别所在。IE的大小是由发射结上的外加正向电压UBE的大小决定的，UBE的变化将引起IE的变化，IE的变化再引起IB和IC的变化，所以，实质上是发射结上的正向电压UBE对各极电流有控制作用。编辑pptUBE变化能引起IC变化的现象，本应理解为电压控制，但二者的关系是非线性的，表达起来很不方便，当ICBO〔或ICEO〕可忽略时，那么有IC≈hFE本IB，说明IC同IB〔或IE〕有一个比例关系，使用起来很方便，所以通常说IC受IB〔或IE〕控制，或者说，IC随IB〔或IE〕成正比变化。这里还需指出，三极管的结构特点是它具有电流控制作用的内部依据，而发射结正向偏置、集电结反向偏置是它实现电流控制作用的外部条件。这是因为IC受IB〔或IE〕控制，是在满足上述外部条件下实现的，因此，三极管在作放大运用时的直流供电必须满足这个外部条件。

编辑ppt3〕放大作用在基极回路〔b、e间〕参加一个待放大的信号电压us;在集电极回路〔c、e间〕串入一个负载电阻RL，RL两端电压变量为Δuo。基极接信号称输入端，集电极接负载，称之为输出端，发射极既接信号又接负载，称之为公共端。这种连接方式称为共发射极接法。编辑ppt编辑ppt1.共射输入特性1)当UCE=0时的输入特性〔图中曲线①〕当UCE=0时，相当于集电极和发射极间短路，三极管等效成两个二极管并联，其特性类似于二极管的正向特性。三极管的特性曲线编辑ppt编辑ppt编辑ppt2)当UCE≥1V时的输入特性〔图中曲线②〕当UCE≥1V时，输入特性曲线右移〔相对于UCE=0时的曲线〕，说明对应同一个UBE值，IB减小了，或者说，要保持IB不变，UBE需增加。这是因为集电结加反向电压，使得扩散到基区的载流子绝大局部被集电结吸引过去而形成集电极电流IC,只有少局部在基区复合，形成基极电流IB,所以IB减小而使曲线右移。对应输入特性曲线某点〔例如图1.2.8的Q点〕切线斜率的倒数，称为三极管共射极接法〔Q点处〕的交流输入电阻，记作rbe,即编辑ppt

编辑ppt2.输出特性曲线输出特性曲线是指当三极管基极电流IB为常数时，集电极电流IC与集电极、发射极间电压UCE之间的关系，即：IC=f(UCE)|IB=常数输出特性曲线如下图。编辑ppt编辑ppt1〕截止区2〕放大区a.对应同一个IB值，|UCE|增加时，IC根本不变〔曲线根本与横轴平行〕。b.对应同一个UCE值，IB增加，IC显著增加，并且IC的变量ΔIC与IB的变量ΔIB根本为正比关系〔曲线簇等间距〕。3〕饱和区编辑ppt1.电流放大系数β动态〔交流〕电流放大系数β：当集电极电压UCE为定值时，集电极电流变化量ΔIC与基极电流变化量ΔIB之比，即静态〔直流〕电流放大系数：三极管为共发射极接法，在集电极-发射极电压UCE一定的条件下，由基极直流电流IB所引起的集电极直流电流与基极电流之比，称为共发射极静态〔直流〕电流放大系数，记作三极管的主要参数编辑ppt2.极间反向截止电流１)发射极开路，集电极－基极反向截止电流ICBO。２)基极开路，集电极－发射极反向截止电流ICEO是当