《流体力学》第六章气体射流-课件

第六章气体射流气体自孔口、喷嘴或条缝向外喷射所形成的流动，称为气体淹没射流，简称为气体射流。当出口速度较大，流动呈紊流状态时，叫做紊流射流。在空调通风工程上所应用的射流，多为气体紊流射流。射流主要研究的是出流后的流速场、温度场和浓度场。射流分无限空间射流（自由射流）和有限空间射流（受限射流）。1PPT课件第六章气体射流气体自孔口、喷嘴或条缝向外喷射所形成的流动第一节无限空间淹没紊流射流的特征气流自半径为R的圆断面喷嘴喷出，出口断面上的速度认为均匀分布。紊流的横向脉动造成射流与周围介质之间不断发生质量、动量交换，形成向周围扩散的锥体状流动场。2PPT课件第一节无限空间淹没紊流射流的特征气流自半径为R的圆断面喷射流核心边界层过渡断面（转折断面）起始段及主体段扩散角（极角）紊流系数紊流系数与出口断面上紊流强度有关，也与出口断面上速度分布的均匀性有关。（表6-1）射流结构3PPT课件射流核心紊流系数紊流系数与出口断面上紊流强度有关，也与出口断紊流系数4PPT课件紊流系数4PPT课件平面壁上锐缘狭缝具有导叶且加工磨圆边口的风道上纵向缝收缩极好的平面喷口紊流系数

从表中数值可知,喷嘴上装置不同形式的风板栅栏,则出口截面上气流的扰动紊乱程度不同,因而紊流系数也就不同。扰动大的紊流系数值增大，扩散角也增大。0.240.1080.118喷嘴种类带金属网格的轴流风机0.1555PPT课件平面壁上锐缘狭缝具有导叶且加工磨圆边收缩极好的平面喷口紊流系由可知：a值确定，射流边界层的外边界线也就确定，射流即按一定的扩散角向前作扩散运动，这就是它的几何特征。应用这一特征，对圆断面射流可求出射流半径射程的变化规律．6PPT课件由可知：a值确定，射流边界层的外边界线也就确定，射流6PPT可得：又以直径表示7PPT课件可得：又以直径表示7PPT课件由两图中可见：无论主体段或起始段内，轴心速度最大，从轴心向边界层边缘，速度逐渐减小至零。距喷嘴距离越远，即x值增大，边界层厚度越大，而轴心速度则越小，也就是说，随着x的增大，速度分布曲线不断地扁平化了。注意几个符号的含义：8PPT课件由两图中可见：无论主体段或起始段内，轴心速度最大，从轴心向边用半经验公式表示射流各横截面上的无因次速度分布为：9PPT课件用半经验公式表示射流各横截面上的无因次速度分布为：9PPT课动力特征：实验证明：射流中任意点上的静压强均等于周围气体的压强。因各面上所受静压强均相等，则x轴向外力之和为零。据动量方程可知，各横截面上动量相等——动量守恒，这就是射流的动力学特征。10PPT课件动力特征：实验证明：射流中任意点上的静压强均等于周围气体的压

圆断面射流为例应用动量守恒原理截面上动量流量为

11PPT课件圆断面射流为例应用动量守恒原理截面上动量流量为任意横截面上的动量流量则需积分动量守恒式：12PPT课件任意横截面上的动量流量则需积分动量守恒式：12PPT课件第二节圆断面射流的运动分析现根据紊流射流特征来研究圆断面射流的速度，流量和射程的变化规律。轴心速度用

除两端：13PPT课件第二节圆断面射流的运动分析现根据紊流射流特征来研究圆断面应用半经验公式代入：14PPT课件应用半经验公式代入：14PPT课件Bn和Cn值15PPT课件Bn和Cn值15PPT课件再将射流半径R沿程变化规律(6-1-2),(6-1-2a)式代入,得:说明了无因次轴心速度与无因次距离成反比的规律．16PPT课件再将射流半径R沿程变化规律(6-1-2),(6-1-2a)式断面流量断面平均流速质量平均流速起始段核心长度及收缩角起始段流量起始段断面平均流速起始段质量平均流速17PPT课件断面流量17PPT课件主体段Db射流参数的计算18PPT课件主体段D射流参数的计算18PPT课件19PPT课件19PPT课件20PPT课件20PPT课件21PPT课件21PPT课件例6-1：用轴流风机水平送风，风机直径为d0=600mm，出口风速10m/s，求距出口10米处的轴心速度和风量。解：首先应判断该截面是处于起始段还是主体段（在书上补充）

应用表6-3的公式进行计算紊流系数22PPT课件例6-1：用轴流风机水平送风，风机直径为d0=600mm，出例6-2：已知空气淋浴地带要求射流半径为1.2m，质量平均流速v2为3m/s，圆形喷嘴直径为0.3m，求1、喷口至工作地带的距离。2、喷嘴流量。紊流系数已知射流直径D,v2,d0,a,求S和Q023PPT课件例6-2：已知空气淋浴地带要求射流半径为1.2m，质量平均流第三节平面射流气体从狭长缝隙中外射运动时，射流只能在垂直条缝长度的平面上扩散运动，如果条缝相当长，这种流动可视为平面运动，故称为平面射流。平面射流喷口高度以2b0表示，tgα=2.44a,其他几何、运动动力特征完全与圆断面射流相似，公式见表6-3。和圆断面射流相比，流量沿程的增加，流速沿程的衰减都要慢些，这是因为运动的扩散被限定在垂直于条缝长度的平面上的缘故。24PPT课件第三节平面射流气体从狭长缝隙中外射运动时，射流只能在垂直主体段Db射流参数的计算25PPT课件主体段D射流参数的计算25PPT课件26PPT课件26PPT课件27PPT课件27PPT课件28PPT课件28PPT课件第四节温差或浓差射流射流本身的温度或浓度与周围气体的温度、浓度有差异。温差、浓差射流分析，主要是研究射流温差、浓差分布场的规律，同时讨论由温差、浓差引起的射流弯曲的轴心轨迹。29PPT课件第四节温差或浓差射流射流本身的温度或浓度与周围气体的温度

在实际应用中，为简化起见，可以认为：

温度、浓度内外的边界与速度内外的边界相同。

热量扩散比动量扩散要快，温度边界层比速度边界层发展要快要厚。浓度扩散与温度扩散相似。实线：速度边界层虚线：温度边界层30PPT课件在实际应用中，为简化起见，可以认为：试验得出：截面上温度分布、浓度分布与速度分布关系如下：截面上任一点温差轴心上温差31PPT课件试验得出：截面上温度分布、浓度分布与速度分布关系如下：截面上

与动力特征类似，热力特征是：在等压的情况下，以周围气体的焓值作为起算点，射流各横截面上的相对焓值不变。32PPT课件与动力特征类似，热力特征是：在等压的情况下，以周围轴心温差：质量平均温差：该温差乘ρQc，便得出相对焓值。起始段质量平均温差：书上错了,改过来书上错了,改过来浓差温差的射流计算见表6-433PPT课件轴心温差：质量平均温差：该温差乘ρQc，便得出相对焓值。起始射流弯曲温差射流或浓差射流由于密度与周围密度不同,所受重力与浮力不相平衡,使整个射流将发生向下或向上弯曲,但整个射流仍可看作是对称于轴心线。取轴心线上单位体积流体作为研究对象，只考虑受重力和浮力作用，推导轴心线弯曲轨迹公式。xyA’Ayxd射流轴线的弯曲A34PPT课件射流弯曲温差射流或浓差射流由于密度与周围密度不同,所受重力与由气体状态方程式，在等压状态下，有：xyA’AyxdAj:垂直向上的加速度35PPT课件由气体状态方程式，在等压状态下，有：xyA’AyxdAj:垂将轴心温差换成了轴心速度关系36PPT课件将轴心温差换成了轴心速度关系36PPT课件将代入，积分，并与实验数据对比后得：记在表6-4上37PPT课件将代入，积分，并与实验数据对比后得为阿基米德准数用喷嘴直径除之，得无因次轨迹方程为：对于平面射流：例题6-1，6-2，6-338PPT课件为阿基米德准数用喷嘴直径除之，得无因次轨迹方程为：对于平面射第六节有限空间射流射流结构边界橄榄状有回流区流线呈闭合状射流分三阶段自由