第二章 导热微分方程式

第二章导热微分方程式第1页，课件共27页，创作于2023年2月§2-1温度场和温度梯度一、温度场（Temperaturefield）

各时刻物体中各点温度分布的总称

温度场是时间和空间的函数t—为温度;x,y,z—为空间坐标;

-时间坐标稳态温度场非稳态温度场非稳态导热一维温度场：

二维温度场：

三维温度场：

一维稳态温度场：

稳态导热第2页，课件共27页，创作于2023年2月二、等温面与等温线(1)温度不同的等温面或等温线彼此不能相交

等温面：同一时刻、温度场中所有温度相同的点连接起来所构成的面

等温线：用一个平面与各等温面相交，在该平面上得到一个等温线簇

等温面与等温线的特点(2)在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，它们要么封闭,要么终止于物体表面上(3)等温线的疏密可直观地反映出不同区域导热热流密度的相对大小(4)等温面一般都不彼此平行第3页，课件共27页，创作于2023年2月三、温度梯度（Temperaturegradient）等温面上没有温差，不会有热传递温度梯度是用以反映温度场在空间的变化特征的物理量

不同的等温面之间，有温差，有导热系统中某一点所在的等温面与相邻等温面之间的温差与其法线间的距离之比的极限为该点的温度梯度，记为gradt

温度梯度是矢量；正方向朝着温度增加最大的方向第4页，课件共27页，创作于2023年2月四、热流密度矢量(Heatflux)

直角坐标系中：热流密度矢量：等温面上某点，以通过该点处最大热流密度的方向为方向、数值上正好等于沿该方向的热流密度不同方向上的热流密度的大小不同热流密度：单位时间单位面积上所传递的热量温度梯度和热流密度的方向都是在等温面的法线方向。由于热流是从高温处流向低温处，因而温度梯度和热流密度的方向正好相反。

t+Δttt-Δt第5页，课件共27页，创作于2023年2月§2-2导热基本定律和导热系数一、傅里叶定律（Fourier’slaw）：1822年，法国数学家傅里叶(Fourier)在实验研究基础上，发现导热基本规律导热基本定律：系统中任一点的热流密度与该点的温度梯度成正比而方向相反热导率（导热系数）傅里叶定律只适用于均质各向同性材料的纯导热现象：

热导率在各个方向是相同的矢量形式标量形式第6页，课件共27页，创作于2023年2月二、导热系数（Thermalconductivity）由傅利叶定律得到(标量形式):物理意义：在数值上等于单位温度梯度作用下单位时间内通过单位面积的热量。表征物质导热能力大小，由实验测定。影响热导率的因素：物质的种类、材料成分、温度、湿度、压力、密度等导热系数反映了物质微观粒子传递热量的特性。

第7页，课件共27页，创作于2023年2月不同物质导热机理气体的导热系数依靠分子无规则的热运动和相互碰撞实现热量传递液体的导热系数主要依靠晶格的振动也有分子的无规则运动和碰撞固体的热导率依靠自由电子的迁移和晶格的振动，主要依靠前者

a)金属的热导率：依靠晶格的振动传递热量；b)非金属的热导率：

T导热系数

T导热系数

T导热系数

T导热系数第8页，课件共27页，创作于2023年2月不同物质的导热系数当λ<0.12W/(m℃)(GB4272-92)时，这种材料称为保温材料。高效能的保温材料多为蜂窝状多孔结构。1.防潮2.避免挤压3.在中低温中第9页，课件共27页，创作于2023年2月导热系数λ的取值λ＝const，不考虑温度对其影响，认为λ是温度的线性函数第10页，课件共27页，创作于2023年2月§2-3导热微分方程式及定解条件傅里叶定律：确定热流密度的大小，应知道物体内的温度场理论基础：傅里叶定律+能量守恒定律一、导热微分方程式假设：(1)所研究的物体是各向同性的连续介质

(2)热导率、比热容和密度均为已知首要任务第11页，课件共27页，创作于2023年2月在导热体中取一微元体导入与导出净热量根据能量守恒定律，单位时间内微元体热平衡的关系式：微元体产生的热量微元体的内能变化量＋＝123第12页，课件共27页，创作于2023年2月xyzdQxdQx+dxdQydQy+dydQz+dzdQz单位时间内、沿x轴方向、经x表面导入的热量：单位时间内、沿x轴方向、经x+dx表面导出的热量：单位

时间内、沿x轴方向导入与导出微元体净热量

1导入与导出微元体的净热量第13页，课件共27页，创作于2023年2月净热量：单位

时间内、沿x轴方向导入与导出微元体净热量单位

时间内、沿y轴方向导入与导出微元体净热量单位

时间内、沿z轴方向导入与导出微元体净热量第14页，课件共27页，创作于2023年2月2单位时间微元体内热源的发热量3单位时间微元体热力学能的增量第15页，课件共27页，创作于2023年2月净热量＋内热源发热量=内能增量导热微分方程式导热过程的能量方程xyzdQxdQx+dxdQydQy+dydQz+dzdQz三维非稳态常物性导热微分方程式第16页，课件共27页，创作于2023年2月热扩散率物性参数

、c和

均为常数,无内热源物性参数为常数，

无内热源,稳态物性参数为常数，无内热源,一维稳态二、导热微分方程式的简化拉普拉斯方程第17页，课件共27页，创作于2023年2月三、其他坐标下的导热微分方程对于圆柱坐标系直角坐标第18页，课件共27页，创作于2023年2月四、导热过程的单值性条件导热微分方程式的理论基础：单值性条件：确定唯一解的附加补充说明条件完整数学描述：导热微分方程+单值性条件傅里叶定律+能量守恒定律它描写物体的温度随时间和空间变化的关系；没有涉及具体、特定的导热过程。通用表达式。对特定的导热过程：需要得到满足该过程的补充说明条件的唯一解单值性条件包括四项：几何条件物理条件初始条件边界条件第19页，课件共27页，创作于2023年2月单值性条件几何条件如：物性参数

、c和

的数值，是否随温度变化；有无内热源、大小和分布；又称时间条件，反映导热系统的初始状态

说明导热体边界上过程进行的特点，反映过程与周围环境相互作用的条件说明导热体的几何形状和大小如：平壁或圆筒壁；厚度、直径等说明导热体的物理特征

物理条件

初始条件

边界条件稳态导热过程不需要时间条件——与时间无关对非稳态导热过程应给出过程开始时刻导热体内的温度分布分类：第一类、第二类、第三类边界条件第20页，课件共27页，创作于2023年2月

边界条件

第一类边界条件已知任一瞬间导热体边界上温度值：稳态导热：tw=const非稳态导热：tw=f(x,y,z,

)o

xtw1tw2例：第21页，课件共27页，创作于2023年2月

第二类边界条件根据傅里叶定律：已知物体边界上热流密度的分布及变化规律：第二类边界条件相当于已知任何时刻物体边界面法向的温度梯度值稳态导热：qw非稳态导热：特例：绝热边界面：第22页，课件共27页，创作于2023年2月思考等温线与绝热边界位置关系应该为_______，沿等温线______存在热量传递，沿绝热边界_________存在热量传递。垂直相交不可能会第23页，课件共27页，创作于2023年2月

第三类边界条件傅里叶定律：当物体壁面与流体相接触进行对流换热时，已知任一时刻边界面周围流体的温度以及边界与流体之间的复合换热系数tf,hqw牛顿冷却定律：第24页，课件共27页，创作于2023年2月导热微分方程式的求解方法

导热微分方程＋单值性条件＋求解方法

温度场积分法、分离变量法、积分变换法、数值计算法第25页，课件共27页，创作于2023年2月

本章作业

2-2,2-5第26页，课件共27页，创作于2023年2月

a反映了导热过程中材料的导热能力

与沿途物质储热能力

c

之间的关系.

a越大，表明热量能在整个物体中很快扩散，温度扯平的能力越大，故称为热扩散率热扩散率a

分子

是物体的导热