电磁场第五章均匀平面波演示文稿

电磁场第五章均匀平面波演示文稿本文档共79页；当前第1页；编辑于星期二\17点4分电磁场第五章均匀平面波本文档共79页；当前第2页；编辑于星期二\17点4分

主要内容理想介质中的均匀平面波、电磁波的极化、均匀平面波在导电媒质中的传播、相速、群速、能速1864年，麦克斯韦推导出麦克斯韦方程组，预言了电磁波的存在，并证明了它是以光速传播的。1888年，赫兹利用实验方法证明了电磁波的存在，从而验证了麦克斯韦预言的正确性。1894年和1895年，俄国的波波夫和意大利的马可尼成功发明了通信装置，电磁理论从此得到蓬勃发展。本文档共79页；当前第3页；编辑于星期二\17点4分按照频率划分的电磁波频谱分布如图所示本文档共79页；当前第4页；编辑于星期二\17点4分5.1理想介质中的均匀平面波5.1.1均匀平面波的概念5.1.2均匀平面波的传播特性及其相关参数5.1.3任意方向传播的均匀平面波本文档共79页；当前第5页；编辑于星期二\17点4分5.1.1均匀平面波的概念

波阵面：空间相位相同的点构成的曲面，即等相位面

平面波：电磁波等相位点组成的面是一个平面

均匀平面波：电磁波等相位面上电场和磁场的方向、振幅都保持不变的平面波

均匀平面波是电磁波的一种理想情况，其分析方法简单，但又表征了电磁波的重要特性。EHz波传播方向

均匀平面波波阵面xyo本文档共79页；当前第6页；编辑于星期二\17点4分由于5.1.1一维波动方程的均匀平面波解

设在无限大的无源空间中，充满线性、各向同性的均匀理想介质。均匀平面波沿z轴传播，则电场强度和磁场强度均不是x和y

的函数，即同理

结论：均匀平面波的电场强度和磁场强度都垂直于波的传播方向——横电磁波（TEM波）本文档共79页；当前第7页；编辑于星期二\17点4分设电场只有x分量，即其解为：可见，表示沿+z方向传播的波。的波形解的物理意义

第一项

第二项沿－z

方向传播的波本文档共79页；当前第8页；编辑于星期二\17点4分由，可得

其中称为媒质的本征阻抗。在真空中

相伴的磁场同理，对于磁场与电场相互垂直，且同相位

结论：在理想介质中，均匀平面波的电场强度与磁场强度相互垂直，且同相位。本文档共79页；当前第9页；编辑于星期二\17点4分1、均匀平面波的传播参数周期T

：时间相位变化2π的时间间隔，即（1）角频率、频率和周期平面波的时间变化特性，固定空间位置点角频率ω

：表示单位时间内的相位变化，单位为rad/s

频率f

：

t

T

o

xE

的曲线5.1.2均匀平面波的传播特性及其相关参数本文档共79页；当前第10页；编辑于星期二\17点4分（2）波长和相位常数平面波的空间变化特性，固定时间点k的大小等于空间距离2π内所包含的波长数目，因此也称为波数。波长λ：空间相位差为2π的两个波阵面的间距，即相位常数

k

：表示波传播单位距离的相位变化

o

xE

lz的曲线本文档共79页；当前第11页；编辑于星期二\17点4分（3）相速（波速）真空中：由相速v：电磁波的等相位面在空间中的移动速度相速只与媒质参数有关，而与电磁波的频率无关故得到均匀平面波的相速为本文档共79页；当前第12页；编辑于星期二\17点4分2、能量密度与能流密度由于，于是有能量的传输速度等于相速故电场能量与磁场能量相同本文档共79页；当前第13页；编辑于星期二\17点4分3、理想介质中的均匀平面波的传播特点xyzEHO理想介质中均匀平面波的和EH

本文档共79页；当前第14页；编辑于星期二\17点4分

例

频率为9.4GHz的均匀平面波在聚乙烯中传播，设其为无耗材料，相对介电常数为εr=2.26。若磁场的振幅为7mA/m，求相速、波长、波阻抗和电场强度的幅值。解：由题意因此

本文档共79页；当前第15页；编辑于星期二\17点4分

解：以余弦为基准，直接写出例均匀平面波的磁场强度的振幅为A/m，以相位常数为30rad/m在空气中沿方向传播。当t=0和z=0时，若取向为，试写出和的表示式，并求出频率和波长。因，故则本文档共79页；当前第16页；编辑于星期二\17点4分沿+z方向传播的均匀平面波5、沿任意方向传播的均匀平面波沿传播方向的均匀平面波沿任意方向传播的均匀平面波

波传播方向

z

y

x

o

rne等相位面

P(x,y,z)yzxo沿＋z方向传播的均匀平面波P(x,y,z)波传播方向r等相位面

本文档共79页；当前第17页；编辑于星期二\17点4分

解：（1）因为，所以则

例

在空气中传播的均匀平面波的磁场强度的复数表示式为式中A为常数。求：（1）波矢量；（2）波长和频率；（3）A的值；（4）相伴电场的复数形式；（5）平均坡印廷矢量。本文档共79页；当前第18页；编辑于星期二\17点4分（2）（3）（4）（5）本文档共79页；当前第19页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第20页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第21页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第22页；编辑于星期二\17点4分5.2电磁波的极化5.2.1极化的概念

5.2.2直线极化波5.2.3圆极化波5.2.4椭圆极化波5.2.5三种类型极化的相互关系及应用本文档共79页；当前第23页；编辑于星期二\17点4分5.2.1极化的概念

波的极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变化的特性,是电磁理论中的一个重要概念。

在电磁波传播空间给定点处，电场强度矢量的端点随时间变化的轨迹。

波的极化本文档共79页；当前第24页；编辑于星期二\17点4分

电磁波的极化状态取决于Ex和Ey的振幅之间和相位之间的关系，分为：线极化、圆极化、椭圆极化。

一般情况下，沿+z方向传播的均匀平面波，

线极化：电场强度矢量的端点轨迹为一直线段

圆极化：电场强度矢量的端点轨迹为一个圆

椭圆极化：电场强度矢量的端点轨迹为一个椭圆本文档共79页；当前第25页；编辑于星期二\17点4分5.2.2线极化波-初始相位相差0°或180°直线极化电磁波的发射接收装置往往比较简单，易于实现，从而在便携式电子设备中大量使用E=excos(wt-kz)yxo观察平面，z=constzyzxo本文档共79页；当前第26页；编辑于星期二\17点4分5.2.3、圆极化波-初始相位相差±90°圆极化电磁波被广泛使用在遥感遥测、通信、雷达、电子侦察与电子干扰等领域。本文档共79页；当前第27页；编辑于星期二\17点4分右旋圆极化波oExyxE

Eya

左旋圆极化波oxEyxEyEa

右旋圆极化波：若φ2－φ1＝－π/2，则电场矢端的旋转方向与电磁波传播方向成右手螺旋关系，称为右旋圆极化波

左旋圆极化波：若φ2－φ1＝π/2，则电场矢端的旋转方向电磁波传播方向成左手螺旋关系，称为左旋圆极化波本文档共79页；当前第28页；编辑于星期二\17点4分5.2.4椭圆极化波

椭圆极化波的轴比（AR-AxialRatio）定义为极化椭圆的长轴与短轴的比值当AR=0dB时，为圆极化波

当AR→∞时为线极化

轴比|AR|不大于3dB的带宽定义为圆极化辐射器的极化带宽。

本文档共79页；当前第29页；编辑于星期二\17点4分

合成波极化的小结

线极化：φ＝0、±

。φ＝0，在1、3象限；φ＝±

，在2、4象限。线极化电磁波在空间构成余弦变化。

椭圆极化：其它情况。0<φ<，左旋；－<φ＜0，右旋。电场两个分量就构成了一个以波长为螺距的椭圆柱螺旋线方程。

圆极化：φ＝±

/2，Exm＝Eym。取“＋”，左旋圆极化；取“－”，右旋圆极化。电场两个分量构成了一个以波长为螺距的圆柱螺旋线方程。

电磁波的极化状态取决于Ex和Ey的振幅Exm、Eym和相位差

φ＝φ2－φ1

对于沿+z方向传播的均匀平面波：本文档共79页；当前第30页；编辑于星期二\17点4分

例

说明下列均匀平面波的极化方式。(1)(2)(3)

解：（1）

（2）

（3）右旋圆极化波线极化波左旋椭圆极化波本文档共79页；当前第31页；编辑于星期二\17点4分5.2.5三种类型极化的相互关系及应用直线极化圆极化椭圆极化本文档共79页；当前第32页；编辑于星期二\17点4分任何一个线极化波都可以表示成旋向相反、振幅相等的两圆极化波的叠加,即任何一个椭圆极化波也可以表示成旋向相反、振幅不等的两圆极化波的叠加，即任何一个线极化波、圆极化波或椭圆极化波可分解成两个线极化波的叠加本文档共79页；当前第33页；编辑于星期二\17点4分应用电磁波的极化特性主要由发射天线决定线极化天线接收与自身平行的线极化电磁波，性能最好。圆极化天线只能接收与自身旋向相同的圆极化电磁波。如果收发天线有一方为圆极化而另一方采用线极化，总可以保证信号畅通；如果收发天线都采用线极化，则可能由于极化正交而接收不到信号。本文档共79页；当前第34页；编辑于星期二\17点4分*5.2.6极化信息简介当某种类型的电磁波照射到特定目标上，其反射电磁波的极化信息可能发生改变，这就是目标的去极化作用极化如何改变取决于目标的形状、尺寸、结构等特性。也就是说反射电磁波中极化的改变蕴含了目标的很多重要信息

极化识别技术

本文档共79页；当前第35页；编辑于星期二\17点4分一、极化的历史回顾

EramusBartolinus(1625~1695)利用方解石晶体将一束入射光分解为“普通光”和“异常光”ChristionHuynens(1629~1695)观察到两束方解石光线的本质差别，从而发现了极化光(1667)

1852年，GeorgeGabrielStokes(1819~1903)提出四个参数描述光的极化，这就是著名的“Stokes参数”所有可能的极化状态可以由Riemann球面上的点来表示。本文档共79页；当前第36页；编辑于星期二\17点4分二、经典的极化问题及应用雷达通过发射特定的电磁波照射到不同目标上，其反射电磁波将会携带关于目标的相关信息，雷达就是通过接收携带目标信息的回波探测目标的雷达极化信息处理领域的研究

极化滤波第一类措施是空域滤波和极化滤波技术第二类措施是电磁信号的时域、频域以及时频联合域滤波技术本文档共79页；当前第37页；编辑于星期二\17点4分三、电磁波的瞬态极化和宽带极化电磁波的极化概念是基于单色平面电磁波隐含了对所研究的电磁波对象的“窄带性”或者“时谐性”假设

必须具有良好的几何规则性(即椭圆性)和“长程重复性”(即周期性)

对于绝大多数非定常电磁波而言，它们特殊的极化现象和特性迄今为止仍未得到系统深入的研究和描述本文档共79页；当前第38页；编辑于星期二\17点4分5.3均匀平面波在导电媒质中的传播

导电媒质的典型特征是电导率≠0。

电磁波在导电媒质中传播时，有传导电流J=E存在，同时伴随着电磁能量的损耗。

电磁波的传播特性与非导电媒质中的传播特性有所不同。本文档共79页；当前第39页；编辑于星期二\17点4分实际的介质都存在损耗：

导电媒质——当电导率有限时，存在欧姆损耗。

电介质——受到极化时，存在电极化损耗。

磁介质——受到磁化时，存在磁化损耗。损耗的大小与媒质性质、随时间变化的频率有关。一些媒质的损耗在低频时可以忽略，但在高频时就不能忽略。5.3.1复电容率和复磁导率

导电媒质的等效介电常数其中c=

－jσ/ω、称为导电媒质的等效介电常数。

对于介电常数为、电导率为的导电媒质，有本文档共79页；当前第40页；编辑于星期二\17点4分电介质的复介电常数同时存在极化损耗和欧姆损耗的介质磁介质的复磁导率

对于存在电极化损耗的电介质，有，称为复介电常数或复电容率。其虚部为大于零的数，表示电介质的电极化损耗。在高频情况下，实部和虚部都是频率的函数。对于同时存在电极化损耗和欧姆损耗的电介质，复介电常数为

对于磁性介质，复磁导率数为，其虚部为大于零的数，表示磁介质的磁化损耗。本文档共79页；当前第41页；编辑于星期二\17点4分损耗角正切（在导电媒质中反映传导电流和位移电流的比值关系）导电媒质导电性能的相对性电介质导电媒质磁介质——弱导电媒质和良绝缘体——一般导电媒质——良导体

工程上通常用损耗角正切来表示介质的损耗特性，其定义为复介电常数或复磁导率的虚部与实部之比，即有

导电媒质的导电性能具有相对性，在不同频率情况下，导电媒质具有不同的导电性能。本文档共79页；当前第42页；编辑于星期二\17点4分沿z轴传播的均匀平面波解为令，则均匀平面波解为5.3.2导电媒质中的均匀平面波

称为电磁波的传播常数，单位：1/m是衰减因子，称为衰减常数，单位：Np/m（奈培/米）是相位因子，称为相位常数，单位：rad/m（弧度/米）瞬时值形式振幅有衰减波动方程本文档共79页；当前第43页；编辑于星期二\17点4分本征阻抗导电媒质中的电场与磁场非导电媒质中的电场与磁场

相伴的磁场本征阻抗为复数磁场滞后于电场本文档共79页；当前第44页；编辑于星期二\17点4分相速不仅与媒质参数有关，而且与电磁波的频率有关

传播参数本文档共79页；当前第45页；编辑于星期二\17点4分平均坡印廷矢量

导电媒质中均匀平面波的传播特点：电场、磁场与传播方向两两相互垂直且满足右手螺旋关系，电场与磁场只能位于传播方向的横截面内；由于导电率的存在，电场与磁场的振幅呈指数衰减，从而导致电磁波能量的损耗；波阻抗为复数，电场与磁场不等相位；电磁波的相速与频率有关，有耗媒质是一种色散媒质；平均磁场能量密度大于平均电场能量密度。本文档共79页；当前第46页；编辑于星期二\17点4分弱导电媒质：5.3.3弱导电媒质中的均匀平面波

弱导电媒质中均匀平面波的特点

相位常数和非导电媒质中的相位常数大致相等；

衰减小；

电场和磁场之间存在较小的相位差。本文档共79页；当前第47页；编辑于星期二\17点4分良导体：5.3.3良导体中的均匀平面波

良导体中的参数波长：相速：金、银、铜、铁、铝等金属对于无线电波均是良导体。例如铜：

本文档共79页；当前第48页；编辑于星期二\17点4分趋肤效应：电磁波的频率越高，衰减系数越大，高频电磁波只能存在于良导体的表面层内，称为趋肤效应。

趋肤深度（）：电磁波进入良导体后，其振幅下降到表面处振幅的1/e时所传播的距离。即本征阻抗良导体中电磁波的磁场强度的相位滞后于电磁强度45o。趋肤深度本文档共79页；当前第49页；编辑于星期二\17点4分铜：本文档共79页；当前第50页；编辑于星期二\17点4分表一些金属材料的趋肤深度和表面电阻材料名称电导率σ/(S/m)趋肤深度δ/m表面电阻RS/Ω银6.17×107紫铜5.8×107铝3.72×107钠2.1×107黄铜1.6×107锡0.87×107石墨0.01×107本文档共79页；当前第51页；编辑于星期二\17点4分良导体和弱导体定义是按照传导电流与位移电流的比值区分的本文档共79页；当前第52页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第53页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第54页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第55页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第56页；编辑于星期二\17点4分

例

一沿x方向极化的线极化波在海水中传播，取+z轴方向为传播方向。已知海水的媒质参数为εr=81、μr=1、σ=4S/m，在z=0处的电场Ex=100cos(107πt)V/m。求：（1）衰减常数、相位常数、本征阻抗、相速、波长及趋肤深度；（2）电场强度幅值减小为z=0处的1/1000时，波传播的距离（3）z=0.8m处的电场强度和磁场强度的瞬时表达式；（4）z=0.8m处穿过1m2面积的平均功率。解：（1）根据题意，有所以此时海水可视为良导体。本文档共79页；当前第57页；编辑于星期二\17点4分故衰减常数相位常数本征阻抗相速波长趋肤深度本文档共79页；当前第58页；编辑于星期二\17点4分

（2）令e-αz＝1/1000，即eαz＝1000，由此得到电场强度幅值减小为z=0处的1/1000时，波传播的距离故在z=0.8m处，电场的瞬时表达式为磁场的瞬时表达式为

（3）根据题意，电场的瞬时表达式为本文档共79页；当前第59页；编辑于星期二\17点4分（4）在z=0.8m处的平均坡印廷矢量穿过1m2的平均功率Pav=0.75mW

由此可知，电磁波在海水中传播时衰减很快，尤其在高频时，衰减更为严重，这给潜艇之间的通信带来了很大的困难。若为保持低衰减，工作频率必须很低，但即使在1kHz的低频下，衰减仍然很明显。海水中的趋肤深度随频率变化的曲线本文档共79页；当前第60页；编辑于星期二\17点4分

例5.3

在进行电磁测量时，为了防止室内的电子设备受外界电磁场的干扰，可采用金属铜板构造屏蔽室，通常取铜板厚度大于5δ就能满足要求。若要求屏蔽的电磁干扰频率范围从10KHz到100MHZ，试计算至少需要多厚的铜板才能达到要求。铜的参数为μ=μ0、ε=ε0、σ=5.8×107S/m。

解：对于频率范围的低端fL

=10kHz，有对于频率范围的高端fH

=100MHz，有本文档共79页；当前第61页；编辑于星期二\17点4分由此可见，在要求的频率范围内均可将铜视为良导体，故为了满足给定的频率范围内的屏蔽要求，故铜板的厚度d至少应为本文档共79页；当前第62页；编辑于星期二\17点4分5.3.5媒质的色散特性及其对电磁波传播的影响广义安培环路定理可推广为

本文档共79页；当前第63页；编辑于星期二\17点4分本文档共79页；当前第64页；编辑于星期二\17点4分色散现象：相速随频率变化

单一频率的电磁波不载有任何有用信息，只有由多个频率的正弦波叠加而成的电磁波才能携带有用信息。

电磁波的传播特性与介质参数(、和)有关，当这些参数和传播常数随频率变化时，不同频率电磁波的传播特性就会有所不同，这就是色散效应，这种媒质称为色散媒质。5.4相速、能速、群速以及信号速度

本文档共79页；当前第65页；编辑于星期二\17点4分5.4.1相速单一频率的电磁波，无论在简单介质还是在色散媒质中传播，其相速度都是固定的。

理想媒质中的多个频率电磁波，所有频率的电磁波相速与频率无关，相速就是信号传播的速度。在色散媒质中，不同频率分量的单色波具有不同的相速，在传播过程中各频率分量之间的相位关系将发生变化，导致信号畸变，称为“色散”。本文档共79页；当前第66页；编辑于星期二\17点4分5.4.2群速

在弱色散媒质或者窄带信号或者近距离传播情况下，由于各频率分量的相速差别不大，可以应用线性叠加的方法通过群速度的概念来描述信号传播的速度。

两个振幅均为Em、角频率分别为0

+

和0－

、相位常数分别为0+

和0－

的同向行波本文档共79页；当前第67页；编辑于星期二\17点4分振幅，包络波，以角频率缓慢变化行波因子，代表沿z

轴传播的行波合成波电场本文档共79页；当前第68页；编