第二章声波的基本性质及传播规律

第二章声波的基本性质及传播规律第一页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2.1

声音的产生及描述方法2.2

声波的叠加2.3

声波的频率和噪声频谱2.4

声源的反射、投射和衍射2.5声波的辐射2.6声波在传播过程中的衰减主要内容第二页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2.1声音的产生及描述方法物体的振动是产生声音的根源。

声源：我们把产生声音的振动物体称作声源。声源的振动弹性媒介振动声波空气、固体、液体1声波的产生第三页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声波的形成：当声源振动时，就会引起声源周围弹性媒质—空气分子的振动。这些振动的分子又会使其周围的空气分子产生振动。这样，声源产生的振动就以声波的形式向外传播。在噪声控制工程中主要涉及空气媒质中的空气声。在空气中，声波是一种纵波，这时媒质质点的振动方向是与声波的传播方向相一致的。反之，将质点振动方向与声波传播方向相互垂直的波称为横波。第四页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声波：这种向前推进着的空气振动称为声波。声场：有声波传播的空间叫声场。声音传播的实质：声音传播是指物体振动形式的传播。由相邻质点间的动量传递来完成，而不是由物质的迁移来传播的。第五页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2

描述声波的基本物理量波长：在同一时刻，从某一个最稠密（或最稀疏）的地点到相邻的另一个最稠密(或最稀疏）的地点之间的距离称为声波的波长，λ(m)周期：振动重复1次的最短时间间隔称为周期。T(s)频率：周期的倒数即单位时间内的振动次数，称为频率，f,赫兹(Hz),1Hz=1s-1声速：振动状态在媒质中的传播速度称为声速，c(m/s)。实际计算常取340m/s。第六页，共四十二页，编辑于2023年，星期一频率范围(Hz)<2020-20000>20000声音次<500500-2000>2000超低频声中频声高频定义声音频声声媒质名称空气水混凝土玻璃铁铅软木硬木声速34413723048365351821219335342671℃时声速近似值（m/s）第七页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声压和声压级：静态压强

a.瞬时声压：某一瞬间的声压。

b.有效声压（pe）：在一定时间间隔中将瞬时声压对时间求方均根值即得有效声压。第八页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声音种类声压声音种类声压正常人耳能听到最弱声2X10-5织布车间2普通说话声（1m远处）2X10-2柴油发动机、球磨机20公共汽车内0.2喷气飞机起飞200日常生活中声音的声压数据(Pa)第九页，共四十二页，编辑于2023年，星期一c.声压级:该声音的声压的有效值与参考声压的比值取以10为底的对数再乘20，即：声压级单位：分贝。

第十页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声能量声波在媒质中传播，一方面使媒质质点在平衡位置附近往复运动，产生动能；另一方面又使媒质产生了压缩和膨胀的疏密过程，使媒质具有形变的势能。这两部分能量之和就是由于声扰动使媒质得到的声能量，以声的波动形式传递出去。第十一页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声波的声能密度声能密度定义：声场中单位体积媒质所含有的声能量，单位是焦耳每立方米（J/m3)

对于在自由空间内传播的平面声波而言：

第十二页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声功率和声功率级a.声功率:声源在单位时间内辐射的总能量，单位是瓦。意义：声功率是衡量声源声能量输出大小的基本物理量；声功率可用于鉴定各种声源。人耳能听到的最低10-12W第十三页，共四十二页，编辑于2023年，星期一b.声功率级声功率级单位：分贝。声功率W与基准声功率W0之比的常用对数第十四页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声强和声强级：a.声强:在声传播方向上单位时间内垂直通过单位面积的声能量，称为声音的强度，简称为声强，单位是瓦每平方米（W/m2）。第十五页，共四十二页，编辑于2023年，星期一b.声强级:该声音的声强与基准声强的比值取以10为底的对数再乘10，即：声强级单位：分贝。第十六页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2.2声波的叠加对于互不相干的多个噪声源，它们之间不会发生干涉现象。这时，空间某处的总声压Pe为上式表明，对于多个声波，当各个声波间不存在固定相位差时，其能量可以直接叠加。总声压级为：

Lp=10lg=10lg[100.1L+100.1L](dB)对应n个声源的一般情况有：

Lp=10lg(∑100.1L)第十七页，共四十二页，编辑于2023年，星期一【例1】在车间某操作点分别测量两噪声源的声压级为100分贝和95分贝，问总的声压级是多少分贝？解：（1）计算法第十八页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2.3声波的频率和噪声的频谱在噪声控制中所研究的就是可听声，在噪声控制这门学科中，通常粗略地把声波的频率分为三个频段：300赫以下的叫低频声，300~1000赫的叫中频声，1000赫以上的叫高频声。声波频率的概念非常重要，因为控制高频噪声和控制低频噪声的技术措施存在着很大的差别。而在测量和工程设计中具有实用价值的是采用倍频程的频率划分方法。

第十九页，共四十二页，编辑于2023年，星期一常见噪声的频谱图第二十页，共四十二页，编辑于2023年，星期一一、倍频程可听声的频率从20赫到20000赫，高低相差达l000倍。为了方便起见，通常把宽广的声频变化范围划分为若干较小的段落，叫做频程。频程有上限频率值、下限频率值和中心频率值，上下限频率之差，即中间区域称为频程宽度，简称带宽。从实践中发现，两个不同频率的声音做相对比较时，起决定作用的是两个频率的比值，而不是它们的差值，例如，音乐中C调的低音6的基频是220Hz，中音6的基频是440Hz，高音6的基频是880Hz，所以听起来中音6比低音6的音调高一倍，高音6比中音6的音调高一倍，我们称低音6和中音6相差一个倍频程，中音6和高音6相差一个倍频程，而听起来音调提高的程度也是相同的(即提高“八度音程”)。低音6和高音6相差两个倍频程。第二十一页，共四十二页，编辑于2023年，星期一频程和频谱：b.

频程：为方便起见，通常将宽广的音频变化范围划分为若干个较小的频段，称为频段或频程。f1-下限截止频率；f2-上下限截止频率；f-中心频率；Δf-频带宽第二十二页，共四十二页，编辑于2023年，星期一在噪声控制中，对频率作相对比较的单位叫倍频程，两个频率相差2个倍频程意味着其频率之比22，相差3个倍频程意味着两个频率之比为23，依此类推。在噪声测量中，通用的倍频程有n＝1时的1／1倍频程，简称倍频程；有n＝1／2时的1／2倍频程；有n＝1／3时的1／3倍频程等。第二十三页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2.4声波的反射、投射和衍射声波在传播过程中会遇到各种各样的障碍物，如固体的、液体的和气体的等。当声波从一种媒质进入另一种媒质时，后一种媒质就是一种障碍物。障碍物会使声波发生反射、透射和衍射。当声波入射到两种媒质的界面时，一部分会经界面反射返回到原来的媒质中称为反射声波，一部分将进入另一种媒质中成为透射声波。声波的反射第二十四页，共四十二页，编辑于2023年，星期一以平面声波为例，入射声波pi垂直入射到媒质Ⅰ和媒质Ⅱ的分界面x=0上（图2-6）。由于界面的反射，在媒质I中除了入射声波pi以外，还有反射声波pr，这样，媒质I中的总声压为两个波的叠加：p1＝pi＋pr，而在第二媒质中只有透射声波pt，所以媒质Ⅱ中总声压p2＝pt

。ρ1c1ρ2c2ⅠⅡptxopipr图2-6平面声波正入射到两种媒质的分界面第二十五页，共四十二页，编辑于2023年，星期一当平面声波斜入射于两媒质的界面时，如图2-7所示，入射声波pi与界面法向成θi角入射到界面上，这时反射波pr与法向成θr角，在第二个媒质中，透射声波pt与法向成θt角，透射声波与入射声波不再保持同一传播方向，形成声波的折射。这时，入射声波、反射声波与折射声波的传播方向应满足Snell定律，即：第二十六页，共四十二页，编辑于2023年，星期一ρ1c1ρ2c2ⅠⅡptθtOpipr图2-7声波的折射θiθr折射定律：入射角的正弦与折射角的正弦之比等于两种媒质中的声速之比这表明若两种媒质的声速不同，声波传入媒质Ⅱ时方向就要改变。当c2>c1时会存在某个θi值，θie=arcsin(c1/c2)使得θt=π/2。即当声波以大于θie的入射角入射时，声波不能进入媒质Ⅱ中从而形成声波的全反射。第二十七页，共四十二页，编辑于2023年，星期一理论和实验研究证明，当两种介质的声阻抗率接近时，即ρ1c1＝ρ2c2

，声波几乎全部由第一种介质进入第二种介质，全部透射过去；当第二种介质声阻抗率远远大于第一种介质声阻抗率时，即ρ2c2》ρ1c1

，声波大部分都会被反射回去，透射到第二种介质的声波能量是很少的。在噪声控制工程中，经常利用不同材料所具有的不同特性阻抗，使声波在不同材料的界面上产生反射，从而达到控制噪声传播的目的。如用两种或多种不同材料粘结成多层隔声板，在各层间形成分界面，各界面形成反射。因此，对于相同厚度的隔声板，多层隔声板比单层隔声效果好。第二十八页，共四十二页，编辑于2023年，星期一声波的衍射声波传播过程中，如果遇到的障碍物或者带有小孔的障板时，如障碍物的尺寸或孔的大小与波长差不多，则声波能够绕过障碍物或小孔的边缘前进，并引起传播方向的改变，称为声波的衍射。第二十九页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2.5声波的辐射声源的指向性：声源发出的声波，在各个方向上的声压分布并不一定相同，这种随方向分布的不均匀性，称为声源的指向性。指向性因数：在离声源中心不同距离处，测量球面上各点的声强，求得所有方向上的平均声强，将某一方向上得声强与其相比就是该方向的指向性因数：第三十页，共四十二页，编辑于2023年，星期一考虑到声源的指向性，需要对声压级的计算公式进行修正，自由声场中在某一方向θ上的声压级公式可表示为：DI是指向性指数，第三十一页，共四十二页，编辑于2023年，星期一2.6声波在传播过程中的衰减1.扩散引起的衰减（Ad）2.空气吸收引起的附加衰减（Aa）3.地面吸收的附加衰减（Ag）4.声屏障衰减（Ab）5.气象条件的影响（Am

）第三十二页，共四十二页，编辑于2023年，星期一

1.扩散引起的衰减扩散衰减的定义：由于波阵面的扩展而引起的声强随距离而减弱的现象称为扩散衰减。第三十三页，共四十二页，编辑于2023年，星期一

2.空气吸收引起的附加衰减空气吸收：声波在空气中传播时，因空气的粘滞性和热传导，在压缩和膨胀过程中，使一部分声能转化为热能而损耗，称为空气吸收。这种吸收称为经典吸收。弛豫吸收：所谓弛豫吸收是指空气分子转动或振动时存在固有频率，当声波的频率接近这些频率时要发生能量交换。能量交换的过程都有滞后现象，这种现象称为弛豫吸收。第三十四页，共四十二页，编辑于2023年，星期一

2.空气吸收引起的附加衰减对于噪声控制工程，可以采用下面的半经验公式来估算空气吸收衰减。在20℃时：

声波的频率，Hz相对湿度传播距离，m第三十五页，共四十二页，编辑于2023年，星期一

2.空气吸收引起的附加衰减对于不同温度，可采用下式来估算：

与20℃相差的摄氏温度β=4×10-6第三十六页，共四十二页，编辑于2023年，星期一

3.地面吸收的附加衰减当地面是非刚性表面时：地面吸收将会对声传播产生附加衰减，但短距离（30-50m）其衰减可以忽略，而在50m以上应予以考虑。第三十七页，共四十二页，编辑于2023年，星期一

3.地面吸收的附加衰减声波在