塞曼效应校正背景法学习报告

塞曼效应校正背景法学习报告塞曼效应的历史189610英尺的凹形罗兰光栅D谱线似乎出现了加宽的现象。这种加宽现象实际是谱线发生了分裂。随后不久，塞曼的老师、3条谱线。1902年的诺贝尔物理学奖。189712报告称，在很多实验中观察3扰了一大批物理学家。1925年，两名荷兰学生乌仑贝克(G.E.Uhlenbeck,1900--1974)和古兹米特(S.A.Goudsmit,1902--1978)提出了电子自旋假设，很好地解释了反常塞曼效应。应用正常塞曼效应测量谱线分裂的频率间隔可以测出电子的荷1908年美国天文学家海尔等人在威尔逊ft[塞曼效应原理]一、塞曼分裂谱线与原谱线关系(1)原子总磁矩在外磁场中受到力矩的作用：(1)原子总磁矩在外磁场中受到力矩的作用：(2)磁矩在外磁场中的磁能：其效果是磁矩绕磁场方向旋进，也就是总角动量进。(2)磁矩在外磁场中的磁能：

）绕磁场方向旋J由于或由于或在磁场中的取向量子化，所以其在磁场方向分量也量子∴原子受磁场作用而旋进引起的附加能量M为磁量子数g同（LSjj）有两种解法。在LS其中：LSJMJ，J-1，J-2……-J（2J+1）个值，即ΔE(2J+1)个可能值。其分裂的能级是等间隔的，且能级间隔无外磁场时的一个能级，在外磁场作用下将分裂成（2J+1）个能级，其分裂的能级是等间隔的，且能级间隔2、塞曼分裂谱线与原谱线关系：(1)基本出发点：由于∴分裂后谱线与原谱线频率差由于为方便起见，常表示为波数差定义为洛仑兹单位：3、谱线的偏振特征：定义为洛仑兹单位：ΔM=0时为π（π型偏振ΔJ=0时，M=0到M=0的跃迁被禁止。2 1当ΔM=±1时，为σ成份，σ直于磁场的线偏振光。平行于磁场观察时，其偏振性与磁场方向及观察方向都有关沿磁场正向观察时（即磁场方向离开观察者： ）ΔM=+1为右旋圆偏振光（σ+偏振）ΔM=-1为左旋圆偏振光-偏振也即，磁场指向观察者时：⊙ΔM=+1为左旋圆偏振光ΔM=-1在辐射的过程中，原子和发出的光子作为整体的角动量是守恒的。原子在磁场方向角动量为：∴在磁场指向观察者时：⊙当Δ∴在磁场指向观察者时：⊙当ΔM=+1时，光子角动量为，与同向ΔM=-1时，光子角动量为，ΔM=-1时，光子角动量为，与反向例：Hg5461Å

→{6S6P}3P1

能级跃迁产生2分裂后，相邻两谱线的波数差实验方法：分裂后，相邻两谱线的波数差观察塞曼分裂的方法：塞曼分裂的波长差很小由于以塞曼分裂的波长差很小由于以Hg5461Å分辨率的仪器，如法布里—珀罗标准器。标准具在空气中使用时，干涉方程（干涉极大值）为F—P面的间隔不可以改变，则称该仪器为法布里—珀罗干涉仪。标准具在空气中使用时，干涉方程（干涉极大值）为标准具有两个特征参量自由光谱范围和分辨本领。自由光谱范围的物理意义：λ+Δλ λ+Δλ （或波数在间（（：对于F—PN为精细度，两相邻干涉级间能够分辨的最大条纹数（当光近似于正入射时）R为反射率，R一般在90%（当光近似于正入射时）例如：d=5mm，R=90%，λ=546.1nmΔλ=0.00[塞曼效应校正背景法]塞曼效应校正背景是基于光的偏振特性，分为两大类：光源调制法与吸收线调制法。以后者应用较广。调制吸收线的方式，有恒定磁场