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精品文档-下载后可编辑不对称局部磁滞田线-基础电子图1所示为正弦交流和直流同时励磁时的不对称局部磁滞回线,或称为有直流偏磁的磁滞回线。在一个周期中,一段时间内磁心受正向励磁,另一段时间内受反向励磁。直流分量越大,局部回线越小。
图2所示为半波正弦励磁时不对称局部磁滞回线和感应电压e、B(t)的波形。半波正弦电流可以分解成直流和周期性交流分量之和。正半周期,在正弦电流的作用下,磁心正向磁化,从B'r上升到Bm、感应电压召为正;然后B从Bm逐渐减小,感应电压召为负;电流为零时,由于磁滞,B下降到Br,而不是直接下降到Br;负半周期内,励磁电流为零,B沿纵轴下降到Br。一个周期内,磁感应强度的正负增量△B=Bm—Br相等。
图1交直流同时励磁时的局部磁滞回线
图2半波正弦励磁时的磁化过程
在连续正脉冲励磁作用下,所得到的磁滞回线也具有局部不对称的性质,图3为在正方波电压脉冲序列励磁作用下,磁心从原始状态(B=0,H=0)开始磁化的过渡过程示意图,励磁脉冲电压幅度为E,宽度为t,t=Ts/2。正方波脉冲电压可分解为直流和周期性正、负方波脉冲之和。在个电压脉冲作用下,磁心的磁状态从(0,0)改变为(B1,H1,),B的增量为△B=B1,在正脉冲间歇期问,磁心的磁感应强度从B1(下降到B01,由于磁滞,B,—B01<△B。在第二个脉冲励磁作用下,磁心再度受正向励磁,B的增量仍然为△B,到达新的励磁状态…励磁状态的变化稳定于一个局部回线(见图3中阴影回线),正向励磁时磁状态到达M点,B-Bm,已接近饱和。脉冲周期末,H=0、B=Br,一个月期内磁感应强度的正负增量△B=Bm-Br,
如图2和图3所示,无论是连续正脉冲励磁或半波正弦励磁,所得到的磁滞回线和图1所示的交直流同时励磁的磁波回线一样,都是不对称局部磁滞回线,具有直流偏磁的特性。
图3连续正脉冲励
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