《光学》全套课件 PPT

《光学》绪论第一章光的干涉第二章光的衍射第三章几何光学的基本原理第四章光学仪器的基本原理第五章光的偏振第七章光的量子性绪论§0-1光学的研究内容和方法一、光学的重要性二、光学的研究内容1、光的发射、传播和接收等规律2、光和其他物质的相互作用。包括光的吸收、散射和色散。光的机械作用和光的热、电、化学和生理作用（效应）等。3、光的本性问题4、光在生产和社会生活中的应用三、研究方法——实验实验——假设——理论§0-2光学发展简史

一、萌芽时期

世界光学的（知识）最早记录，一般书上说是古希腊欧几里德关于“人为什么能看见物体”的回答，但应归中国的墨翟。从时间上看，墨翟（公元前468～376年），欧几里德（公元前330～275年），差一百多年。墨翟（公元前468～376年）从内容上看，墨经中有八条关于光学方面的（钱临照，物理通极，一卷三期，1951）第一条，叙述了影的定义与生成；第二条说明光与影的关系；第三条，畅言光的直线传播，并用针孔成像来说明；第四条，说明光有反射性能；第五条，论光和光源的关系而定影的大小；第六、七、八条，分别叙述了平面镜、凹球面镜和凸球面镜中物和像的关系。欧几里德在《光学》中，研究了平面镜成像问题，指出反射角等于入射角的反射定律，但也同时反映了对光的错误认识——从人眼向被看见的物体伸展着某种触须似的东西。

克莱门德（公元50年）和托勒玫（公元90～168年）研究了光的折射现象，最先测定了光通过两种介质分界面时的入射角和折射角。罗马的塞涅卡（公元前3～公元65年）指出充满水的玻璃泡具有放大性能。阿拉伯的马斯拉来、埃及的阿尔哈金（公元965～1038年）认为光线来自被观察的物体，而光是以球面波的形式从光源发出的，反射线与入射线共面且入射面垂直于界面。

沈括（1031～1095年）所著《梦溪笔谈》中，论述了凹面镜、凸面镜成像的规律，指出测定凹面镜焦距的原理、虹的成因。培根（1214～1294年）提出用透镜校正视力和用透镜组成望远镜的可能性。沈括（1031～1095年）培根（1214～1294年）阿玛蒂（1299年）发明了眼镜。波特（1535～1561年）研究了成像暗箱。特点：只对光有些初步认识，得出一些零碎结论，没有形成系统理论。二、几何光学时期

斯涅耳和迪卡尔提出了折射定律这一时期建立了反射定律和折射定律，奠定了几何光学基础。李普塞（1587～1619）在1608年发明了第一架望远镜。延森（1588～1632）和冯特纳（1580～1656）最早制作了复合显微镜。1610年，伽利略用自己制造的望远镜观察星体，发现了木星的卫星。三、波动光学时期

1865年，麦克斯韦提出，光波就是一种电磁波1801年，托马斯·杨做出了光的双缝干涉实验托马斯·杨惠更斯牛顿

1808年，马吕发现了光在两种介质界面上反射时的偏振性。1815年，菲涅耳提出了惠更斯——菲涅耳原理通过以上研究，人们确信光是一种波动。1845年，法拉弟发现了光的振动面在强磁场中的旋转，揭示了光现象和电磁现象的内在联系。四、量子光学时期光的电磁理论不能解释黑体辐射能量按波长的分布和1887年赫兹发现的光电效应1900年普朗克提出辐射的量子理论1905年爱因斯坦提出光量子假说；1923年康普顿和吴有训用实验证实了光的量子性。至此，人们认识到光具有波粒二象性。爱因斯坦五、现代光学时期1960年，梅曼制成了红宝石激光器，激发的问世，使古老的光学焕发了青春，光学与许多科学技术领域相互渗透，相互结合，派生出许多崭新的分支。主要包括：激光、全息照相术、光学纤维、红外技术。激发、原子能、半导体、电子计算机被称作当代四大光明。[美]机载激光系统近年又产生了付立叶光学和非线性光学。付立叶光学：将数学中的付立叶变换和通讯中的线性系统理论引入光学。光的干涉第一章一、光的电磁理论

按照麦克斯韦电磁场理论，变化的电场会产生变化的磁场，这个变化的磁场又产生变化的电场，这样变化的电场和变化的磁场不断地相互激发并由近及远地传播形成电磁波。平面简谐电磁波§1-1光的电磁理论特点1、任一给定点上的E和H同时存在，同频率、同相位并以同一速度传播；2、E和H相互垂直，并且都与传播方向垂直，E、H、u三者满足右螺旋关系，E、H各在自己的振动面内振动，具有偏振性．3、在空间任一点处4、电磁波的传播速度决定于介质的介电常量和磁导率，为在真空中u=5、电磁波的能量

光是电磁波，把电磁波按波长或频率的次序排列成谱，称为电磁波谱。可见光是一种波长很短的电磁波，其波长范围为400nm~760nm频率范围为7.51014Hz~3.91014Hz，它是能引起视觉的电磁波。在真空中，光的不同波长范围与人眼不同颜色感觉之间的对应关系如下红

760nm~630nm橙630nm~590nm黄590nm~570nm绿570nm~500nm青500nm~460nm蓝460nm~430nm紫430nm~400nm光在不同媒质中传播时，频率不变，波长和传播速度变小。折射率二、光是电磁波一、光源§1-2

光源

光的相干性光源的最基本发光单元是分子、原子=(E2-E1)/hE1E2能级跃迁辐射普通光源：自发辐射独立(不同原子发的光)··独立(同一原子先后发的光)发光的随机性发光的间隙性波列波列长L=c1、光源的发光机理光波是电磁波。光波中参与与物质相互作用（感光作用、生理作用）的是E

矢量，称为光矢量。

E矢量的振动称为光振动。3、光强在波动光学中，主要讨论的是相对光强，因此在同一介质中直接把光强定义为：光强：在光学中，通常把平均能流密度称为光强，用I

表示。二、光的相干性两频率相同，光矢量方向相同的光源在p点相遇1、非相干叠加独立光源的两束光或同一光源的不同部位所发出的光的位相差“瞬息万变”叠加后光强等与两光束单独照射时的光强之和，无干涉现象2、相干叠加满足相干条件的两束光叠加后位相差恒定，有干涉现象若干涉相长干涉相消§1-3

光程与光程差干涉现象决定于两束相干光的位相差两束相干光通过不同的介质时，位相差不能单纯由几何路程差决定。光在介质中传播几何路程为r，相应的位相变化为光程差光在真空中的波长若两相干光源不是同位相的两相干光源同位相，干涉条件光程表示在相同的时间内光在真空中通过的路程即：光程这个概念可将光在介质中走过的路程，折算为光在真空中的路程杨氏干涉条纹D>>d波程差：干涉加强明纹位置干涉减弱暗纹位置(1)明暗相间的条纹对称分布于中心O点两侧。干涉条纹特点：(2)相邻明条纹和相邻暗条纹等间距，与干涉级k无关。两相邻明（或暗）条纹间的距离称为条纹间距。若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。方法一：方法二：(3)

D,d一定时，由条纹间距可算出单色光的波长。二、其他分波阵面干涉装置1、菲涅耳双面镜虚光源、平行于明条纹中心的位置屏幕上O点在两个虚光源连线的垂直平分线上，屏幕上明暗条纹中心对O点的偏离

x为：暗条纹中心的位置光栏2洛埃镜光栏当屏幕E

移至E'处，从S1和S2

到L点的光程差为零，但是观察到暗条纹，验证了反射时有半波损失存在。问：原来的零级条纹移至何处？若移至原来的第k

级明条纹处，其厚度

h为多少？例：已知：S2

缝上覆盖的介质厚度为h，折射率为

n

，设入射光的波长为.

解：从S1和S2发出的相干光所对应的光程差当光程差为零时，对应零条纹的位置应满足：所以零级明条纹下移原来

k

级明条纹位置满足：设有介质时零级明条纹移到原来第

k

级处，它必须同时满足：利用薄膜上、下两个表面对入射光的反射和折射，可在反射方向(或透射方向)获得相干光束。一、薄膜干涉扩展光源照射下的薄膜干涉a1a2a在一均匀透明介质n1中放入上下表面平行,厚度为e

的均匀介质n2(>n1)，用扩展光源照射薄膜，其反射和透射光如图所示

§1-7薄膜干涉光线a2与光线a1的光程差为：半波损失由折射定律和几何关系可得出：a1a2a干涉条件薄膜aa1a2n1n2n3不论入射光的的入射角如何额外程差的确定满足n1<n2>n3(或n1>n2<n3)产生额外程差满足n1>n2>n3(或n1<n2<n3)不存在额外程差对同样的入射光来说，当反射方向干涉加强时，在透射方向就干涉减弱。二、增透膜和增反膜增透膜-----利用薄膜上、下表面反射光的光程差符合相消干涉条件来减少反射，从而使透射增强。增反膜-----利用薄膜上、下表面反射光的光程差满足相长干涉，因此反射光因干涉而加强。问：若反射光相消干涉的条件中取

k=1，膜的厚度为多少？此增透膜在可见光范围内有没有增反？例已知用波长，照相机镜头n3=1.5，其上涂一层n2=1.38的氟化镁增透膜，光线垂直入射。解：因为，所以反射光经历两次半波损失。反射光相干相消的条件是：代入k和n2

求得：此膜对反射光相干相长的条件：可见光波长范围400~700nm波长412.5nm的可见光有增反。问：若反射光相消干涉的条件中取

k=1，膜的厚度为多少？此增透膜在可见光范围内有没有增反？干涉条件劈尖上厚度相同的地方，两相干光的光程差相同，对应一定k值的明或暗条纹。——等厚干涉棱边处，e=0,=/2，出现暗条纹有“半波损失”实心劈尖实心劈尖空气劈尖任意相邻明条纹对应的厚度差：任意相邻明条纹(或暗条纹)之间的距离l为：在入射单色光一定时，劈尖的楔角愈小，则l愈大，干涉条纹愈疏；愈大，则l愈小，干涉条纹愈密。当用白光照射时，将看到由劈尖边缘逐渐分开的彩色直条纹。例已知：用紫光照射，借助于低倍测量显微镜测得由中心往外数第k

级明环的半径,

k

级往上数第16个明环半径，平凸透镜的曲率半径R=2.50m求：紫光的波长？解：根据明环半径公式：测细小直径、厚度、微小变化Δh待测块规λ标准块规平晶测表面不平度等厚条纹待测工件平晶检验透镜球表面质量标准验规待测透镜暗纹一、迈克耳逊干涉仪光束2′和1′发生干涉若M1、M2平行

等倾条纹若M1、M2有小夹角

等厚条纹若条纹为等厚条纹，M1平移d时，干涉条移过N条，则有：M12211S半透半反膜M2M1G1G2应用：微小位移测量测折射率

§1-9迈克耳逊干涉仪例.在迈克耳逊干涉仪的两臂中分别引入10厘米长的玻璃管A、B，其中一个抽成真空，另一个在充以一个大气压空气的过程中观察到107.2条条纹移动，所用波长为546nm。求空气的折射率？解：设空气的折射率为n相邻条纹或说条纹移动一条时，对应光程差的变化为一个波长，当观察到107.2条移过时，光程差的改变量满足：迈克耳逊干涉仪的两臂中便于插放待测样品，由条纹的变化测量有关参数。精度高。光在传播过程中遇到障碍物，能够绕过障碍物的边缘前进这种偏离直线传播的现象称为光的衍射现象。光的衍射第二章光源障碍物接收屏光源障碍物接收屏衍射的分类菲涅耳衍射夫琅禾费衍射光源—障碍物—接收屏距离为有限远。光源—障碍物—接收屏距离为无限远。衍射系统由光源、衍射屏、接收屏组成。C----比例常数K()----倾斜因子惠更斯-菲涅耳原理解释了波为什么不向后传的问题，这是惠更斯原理所无法解释的。P点的光振动（惠更斯原理的数学表达）为：菲涅耳半波带法λ2λ2λ2λ2asin相邻平面间的距离是入射单色光的半波长任何两个相邻波带上对应点所发出的光线到达BC平面的光程差均为半波长（即位相差为），在P点会聚时将一一抵消。结论：分成偶数半波带为暗纹。分成奇数半波带为明纹。正、负号表示衍射条纹对称分布于中央明纹的两侧对于任意衍射角，单缝不能分成整数个半波带，在屏幕上光强介于最明与最暗之间。讨论1.光强分布当角增加时，半波带数增加，未被抵消的半波带面积减少，所以光强变小；另外，当：当增加时,为什么光强的极大值迅速衰减？中央两侧第一暗条纹之间的区域，称做零极（或中央）明条纹，它满足条件：2.中央亮纹宽度3.相邻两衍射条纹间距条纹在接收屏上的位置暗纹中心明纹中心其它各级明条纹的宽度为中央明条纹宽度的一半。条纹在屏幕上的位置与波长成正比，如果用白光做光源，中央为白色明条纹，其两侧各级都为彩色条纹。该衍射图样称为衍射光谱。由微分式看出缝越窄（

a

越小），条纹分散的越开，衍射现象越明显；反之，条纹向中央靠拢。当a大于，又不大很多时会出现明显的衍射现象。当缝宽比波长大很多时，形成单一的明条纹，这就是透镜所形成线光源的象。显示了光的直线传播的性质。明纹中心例、一束波长为

=5000Å的平行光垂直照射在一个单缝上。(1)已知单缝衍射的第一暗纹的衍射角1=300，求该单缝的宽度a=?解：(1)第一级暗纹k=1,1=300例、一束波长为

=5000Å的平行光垂直照射在一个单缝上。(2)如果所用的单缝的宽度a=0.5mm，缝后紧挨着的薄透镜焦距f=1m，求：(a)中央明条纹的角宽度；(b)中央亮纹的线宽度；(c)

第一级与第二级暗纹的距离；(a)(b)(c)例、一束波长为

=5000Å的平行光垂直照射在一个单缝上。a=0.5mm，f=1m(3)

如果在屏幕上离中央亮纹中心为x=3.5mm处的P点为一亮纹，试求(a)该P处亮纹的级数；(b)从P处看，对该光波而言，狭缝处的波阵面可分割成几个半波带？(b)当k=3时，光程差狭缝处波阵面可分成7个半波带。二、光栅的衍射规律光栅每个缝形成各自的单缝衍射图样。光栅衍射条纹是单缝衍射与多缝干涉的总效果。光栅缝与缝之间形成的多缝干涉图样。1、光栅公式任意相邻两缝对应点在衍射角为

方向的两衍射光到达P点的光程差为(a+b)sin

光栅公式光栅衍射明条纹位置满足：(a+b)sin

=k

k=0,±1,±2,±3···

2、暗纹条件暗条纹是由各缝射出的衍射光因干涉相消形成的。在两个相邻主极大之间，分布着N-1条暗条纹和N-2条次级明条纹。4、缺级现象asin

=k'

k'=0,±1,±2,···缺极时衍射角同时满足：(a+b)sin

=k

k=0,±1,±2,···即：

k=(a+b)/a·k'

k

就是所缺的级次缺级由于单缝衍射的影响，在应该出现亮纹的地方，不再出现亮纹缝间光束干涉极大条件单缝衍射极小条件白光投射在光栅上，在屏上除零级主极大明条纹由各种波长混合仍为白光外，其两侧将形成由紫到红对称排列的彩色光带，即光栅光谱。三、光栅光谱例、波长为6000Å的单色光垂直入射在一光栅上，第二级明纹出现在sin2=0.2处，第4级为第一个缺级。求(1)光栅上相邻两缝的距离是多少？(2)狭缝可能的最小宽度是多少？(2)狭缝可能的最小宽度是多少？(3)按上述选定的a、b值，实际上能观察到的全部明纹数是多少？解:(1)在-900<sin<900范围内可观察到的明纹级数为k=0,1,2,3,5,6,7,9,共15条明纹例、一束平行光垂直入射到某个光栅上，该光束有两种波长1=4400Å,2=6600Å实验发现，两种波长的谱线(不计中央明纹)第二重合于衍射角=600的方向上，求此光栅的光栅常数d。解：第二次重合k1=6,k2=4讨论：1.如果晶格常数已知，可以用来测定X射线的波长，进行伦琴射线的光谱分析。2.如果X

射线的波长已知，可以用来测定晶体的晶格常数，进行晶体的结构分析。符合上述条件时，各层晶面的反射线干涉后将相互加强。第三章几何光学的基本原理1、阐明光线、折射率、光程、光学系统、理想成象、实物、虚物、实象、虚象和物、象空间等物理概念。2、阐明平面反射、折射成象的规律。重点阐明球面镜反射成象、球面折射成象、薄透镜成象的构象公式以及平行光线和任意光线的成象作图法，培养学生的计算和作图的能力。3、了解费马原理的物理思想，用费马原理推导反射或折射定律。4、着重叙述基点、基面的物理意义。了解薄透镜的组合成象。阐明全反射的物理规律。扼要介绍光导纤维的构造和应用。教学基本要求：§3-1光线的概念

1、光线：“光线”是数学概念，表示光的传播方向。认为是从实际光束中借助有孔光阑分出的狭窄部分是错误的，考虑衍射作用，分出任意狭窄的光束不可能。

一、光线与波面2、波面：在波的传播过程中，位相相同的点的轨迹称波面。平面波的波面是一个平面；点光源发出的光在各向同性介质中传播时，波面是球面，波的传播方向与波面垂直。二、几何光学的基本实验定律1、光的直线传播定律：

光在同一种均匀媒质中沿直线传播。非均匀媒质，光线弯曲。沙漠幻影、海市蜃楼。2、光的反射、折射定律3、光的独立传播定律和光路可逆原理。波动光学主要考虑波长以及振幅和位相；几何光学主要考虑光线和波面。§3-2费马原理

一、费马原理内容=极值（极小值、极大值、恒定值）“胡不归”问题:光在指定的两点间传播，实际的光程总是一个极值。2、用费马原理导出折射定律

N平面表示介质界面；M平面过A、B两点与N平面垂直；M、N交OO′3、由费马原理导出反射定律A和B最短，是实际光线所走路径。（赵凯华p33）二、应用1、用费马原理导出光的直线传播定律从A→B，最小光程是（两点间直线段最短）三、举例说明费马原理（自学）1、光程为恒定值3、光程为极大值2、光程为极小值§3-3单心光束实象和虚象一、单心光束，实象和虚象

凡是具有单个顶点的光束叫单心光束。单心光束经反射或折射后，仍保持单心性，光束顶点叫象。光束顶点是实际光束的会聚点，称实象。如上图P’。光束顶点是光线反射（或折射）后，延长线交点，称虚象。一个光束可以看作许多光线构成的，右图入射光束和折射光束都只有一个顶点，（考虑色散，复色光作光源，不是单心光束，产生色差）二、实物、实象、虚象的联系与区别§3-4光在平面界面上的反射和折射

光学纤维

研究成象问题，不单是研究象的位置，而且要研究有没有象差（光束单心性受到破坏），即光束的单心性问题。几何光学的主要任务:P′点是P点的象，由几何关系知（由反射角等于折射角）一、光在平面上的反射

△PNA1≌△P′NA1NP=NP′又△PNA2≌△P″NA2NP=NP″∴P″与P′重合，同理，第三条光线的反向延长线也交于P′平面反射，保持光束单心性，平面镜成虚象，物和象关于镜面对称。二、光束单心性的破坏（平面折射问题）

从P点发出两束靠很近的光PA1、PA2（考虑眼睛接收范围），折射光分别交oy于P1、P2，P1A1和P2A2交于P′

A1(x1,o)A2(x2,o)P1(o,y1)P2(o,y2)P(o,y)P′(x′,y′)1．平面光束2、空间光束三、全反射光学纤维

1、全反射

当时，没有折射光线而光全部被反射，这种对光线只有反射而无折射的现象，叫全反射。2、倏逝波3、光学纤维四、棱镜

1、偏向角而出射光线与入射光线之间的夹角叫偏向角。2、利用棱镜改变光路①能量损失大（不镀银，反射4%）全反射为什么不用平面镜改变光路？②表面易污染。

§3-5光在球面上的反射和折射六、高斯公式和牛顿公式

五、近轴光线条件下球面折射的物象公式

四、球面折射对光束单心性的破坏

三、近轴光线条件下球面反射的物象公式

二、球面反射对光束单心性的破坏

一、符号法则

一、符号法则

1、关于球面的一些概念顶点：球面的中心点曲率中心：球面的球心主轴：直线OC

主截面：过主轴的平面曲率半径：连接球心到球面上任一点的线段2、符号法则（新笛卡尔法则）

1光线和主轴交点的位置从O点算起，凡在顶点右方者为正，左方者为负；物点和象点到主轴的距离，凡在主轴上方者为正，下方者为负。2光线方面的倾斜角度从主轴（或球面法线）算起，并取小于的角度，由主轴转向有关光线时，顺——正，逆——负。3在图上出现的长度和角度是几何量，只用正值。二、球面反射对光束单心性的破坏

讨论：s为已知，s′随u的变化而变化，单心性受到破坏，象点P1，P2……对应不同的u。图面绕OP转一小角度，成了空间光束，P′点画出的是子午象线，P1P2是弧矢象线，一般情况下，一个物点对应的象是两条线段。

三、近轴光线条件下球面反射的物象公式四、球面折射对光束单心性的破坏

五、近轴光线条件下球面折射的

物象公式

六、高斯公式和牛顿公式

§3-6光连续在几个球面界面上的折射虚物的概念

多个曲面组成的光学系统，各个曲面之曲率中心都在同一条直线上，这个系统称共轴光具组。为什么要求共轴？曲面大小有一定范围，使得折射光束的张角受到一定限制，要使这个球面系统能最后成象，必须要求共轴。前一个球面之出射光线一定是后一个球面之入射光线，第一个球面的象是第二个球面的物。一、共轴光具组二、逐个球面成象法三、虚物的概念§3-7薄透镜

透镜的主轴：连接两球面曲率中心的直线，称透镜的主轴。

一、厚透镜成象透镜厚度与球面曲率半径比不能忽略，称厚透镜。第一个折射面折射的光看作在折射率为n的介质中进行，成象于P″P″作为第二个折射面的物，物距为，则有

二、薄透镜的成象公式及焦距

4、光心和副轴薄透镜，两顶点重合成0点，当透镜两边折射率相同时，通过0点的光不改变方向，这样的点称透镜的光心（看作光通过折射平板，当板两边折射率相同时，出射光与入射光平行，发生侧向位移；当厚度趋于0时，侧向位移为0）注意两点：1°薄，0、0′重合于0；2°n1=n2薄透镜中，量度距离从光心0点量起，通过光心的任一直线称为透镜的副轴。

5、焦平面

过焦点垂直于主轴的平面称为焦平面。性质：与副轴平行的光线射向透镜，折射后会聚于象方焦平面上一点；而物方焦平面上任一点发出的光线，经透镜折射后，将成为一束平行于副辐的光线。

6、薄透镜置于空气中的公式

三、薄透镜作图求象法

利用三条特殊光线作用求象，中学已学过。主要介绍利用副轴和焦平面作图求象。

四、横向放大率§3-8近轴物点近轴光线成象的条件

引言：以前研究物点在主轴上的成象情况。物体成象是物体上每一发光点成象。不在主轴上任意一发光点Q所发出的光束经球面反射或折射后是否仍保持单心性，在怎样的条件下才能保持单心性？费马原理推论：物体上任一发光点Q发出的光束经球面反射或折射后能成象于一点Q′的条件是：从Q点发出的所有光线到达Q′点时的光程都应该相等

一、近轴物在近轴光线条件下球面反射的物象公式

1、根据费马原理导出近轴物在近轴光线条件下球面反射的物象公式。2、保持单心性必须满足的条件1°光线必须是近轴的2°物点必须是近轴的

二、近轴物在近轴光线条件下球面折射的物象公式

§3-9理想光具组简介引言：理想光具组是一种简化方法，把共轴系统作一个整体处理，以一个等效光具组代替整个共轴光具组的光学系统，不必考虑光在该系统中的实际路径。理想光具组理论建立了点与点、直线与直线、面与面间的共轭关系的纯几何理论。物方的每个同心光束转化成象方的一个同心光束，满足这种理想成象要求的光具组，叫理想光具组。一、理想光具组的基点和基面。

3、节点光具组中总能找到两个点，过K的入射光线，出射后必过且与入射光线平行，则称为节点。理想光具组与单球面之对应关系二、一般理想光组的作图求象法和物象公式1、作图求象法

1°轴外一点情况

2°轴上一点情况

2、光具组物象公式1°高斯公式2°牛顿公式3°推广3、主平面和节点的性质第四章光学仪器的基本原理

教学基本要求：

阐明人眼的结构以及非正常眼形成的原因，矫正的方法。着重阐明放大镜、目镜、显微镜和望远镜的放大本领。叙述光阑在光学仪器中的重要作用。介绍光通量、发光强度、光照度和光亮度等基本概念。阐明助视仪器的分辨本领。

引言1、复色光经透镜折射，不同波长的光折射率不同，同一物点对应不同像点，产生色差。2、单色光作光源，s′=s′（u），非近轴物非近轴光线产生像差。像差和色差都严重破坏像之清晰程度。另外，如果从能量方面考虑，进入光具组的光束不宜过窄；而且为了使视场广阔，物体也不宜限于近轴范围以内，像之清晰程度与能量聚集程度和视场广阔程度之间存在矛盾。3、光束受限制，产生衍射，一个物点成像一个光斑，不易分辨。清晰度与细节分辨程度之间存在矛盾。实际光学仪器放大本领聚光本领分辨本领兼顾§4-1人的眼睛（自学）§4-2助视仪器的放大本领一、放大本领（视角放大率）明视距离：睫状肌处于正常状态而能十分仔细地看清物体时，物体离眼睛的距离。视角：物体的长度对眼睛节点所张的角。二、放大镜（凸透镜）

§4-3目镜（用来放大其他光具组所成的像）

通常由两个不接触的薄透镜组成：场镜、视镜

考虑放大本领，像差的矫正目镜的作用：放大物镜所成像的视角一、惠更斯目镜

1、构造特点2、光路及成像二、冉斯登目镜

1、构造特点2、光路图两种目镜区别：§4-4显微镜的放大本领一、显微镜的构造及光路图

1、构造由物镜和目镜组成，物镜、目镜各相当于一个凸透镜。

2、光路图

3、物、像、镜相对位置（1）

物在物镜物方焦点稍外处（成放大实像）（2）

物镜的像落在目镜物方焦点内(成放大虚像)

（3）

目镜的像成在明视距离处二、显微镜的放大本领

1、公式推导

2、对公式的讨论§4-5望远镜的放大本领观察远物增大视角一、开普勒望远镜

二、伽利略望远望

1、构造特点物镜和目镜都相当于凸透镜，与F2重合，≥2、光路图3、放大本领§4-6光阑光瞳透镜的边框和开孔的屏，都起限制光束的作用，都叫光阑。一、有效光阑和光瞳二、有效光阑和光瞳的计算1°入射光瞳：有效光阑2°出射光瞳，有效光阑§4—7光能量的传播研究像之明亮程度。像之明亮程不仅与入射光束空间立体角大小有关，还与光源和被照表面有关。一、辐射通量和视见函数1、辐射通量定义：单位时间内从面元ds辐射出来的各种波长（λ从0—∞）的光能量，称为面积元ds的辐射通量。用ε表示，单位瓦。2、分布函数3、视见函数定义：单位时间内通过光源表面面积元（ds）的某一波长附近的单位波长间隔的光能量。用e(λ)表示。二、光通量表征光源表面的客观辐射通量对人眼引起的视觉强度，用φ表示：——光谱光视效能其实是波长为λ的辐射的功光当量。km—最大光视效能，简称最大光效率，光通量单位：流明（λm）k(λ)——光谱光视效能三、发光强度发光强度是表征光源在一定方向范围内发出的光通量的空间分布的物理量。定义：点光源在单位立体角发出的光通量的数值单位：坎德拉（cd）：P2591979年第16届国际计量大会规定坎德拉的定义为：“坎德拉是一光源的发光强度，该光源发出频率为5.40×1014Hz（λ=5550Å）的单色辐射，而且在此方向上的辐射强度为”四、照度1、定义：表明受照面照明程度的物理量。它可用落在受照表面单位面积上的光通量的数值表示。2、点光源照射下的照度α—光束的轴线方向与受照面法线间夹角r—点光源与dσ中心距离。五、亮度（研究面光源发光）1、点光源：发光体的线度远小于光源到观察点的距离，这样的光源看作点光源。2、朗伯定律对于许多发光体，主体角dΩ中发出的光通量dφ互正比于dΩ和发光体的表观面积ds、cosθ。3、亮度上式比例系数L称作光源亮度，表征发光面发光强弱。§4—13助视仪器的分辨本领一、分辨本领1、瑞利判据按几何光学，对于近轴物近轴光线，一个物点与一个像点对应，放大本领可以无限提高，接波动光学，光经过有效光阑发生衍射，一个特点成像一个圆斑，艾里斑半角宽度θ1=0.61两个发光点在光屏上成像时，它们的各自衍射花样有一部分落在屏上同一区域，在什么情况下分辨得开？总照度分布曲线中央有下凹部分，其强度不超过每一分布曲线最大值的80%是能否分辨得开的极限。2、分辨本领U==0.61光具组分辨极限

——分辨本领一个中央亮斑的最大值位置恰好和另一个中央亮斑最小值位置重合。二、人眼的分辨本领和助视仪器的分辨本领1、人眼的分辨本领瞳孔（相当眼睛的有效光阑）半径1mm，对黄绿光（λ=5550Å）最小分辨角U0=θ1=0.61×观察明视距离的物体，恰能分辨的最小距离（毫末刻度尺的最小刻度1mm）对视网膜上的像的恰能分辨张角眼球直径2.2cm玻璃状液2、助视仪器的分辨本领（1）望远镜物镜的分辨本领望远镜物镜分辨极限常以物镜焦平面上刚能分辨的两点之间距离表示--望远镜物镜的分辨极限--相对孔径（光源在无限远，）目镜：由于物镜所成的像已有既定程度的细节，目镜无论怎样放大，也丝毫增添不了更多的细节，所以望远镜和显微镜的分辨本领，完全决定于物镜。（2）显微镜物镜的分辨极限（用刚能分辨的两物点距离表示）（1）正弦定理∝

——刚能分辨两物点之间距离——数值孔径（光源较近）可见光～10-5cmX光～10-8cm例题：孔径为20cm和160cm的两种望远镜能否分辨清月球上直径为500m的环形山？月球离地面的距离为地球半径的60倍，而地球半径约6370km。解：环形山对地球上望远镜的张角而望远镜的最小分辨角λ取5500Å对d1=20cm不能分辨对d2=160cm能分辨§5.1光的偏振性马吕斯定律一.光的偏振状态1.线偏振光E播传方向振动面·面对光的传播方向看线偏振光可沿两个相互垂直的方向分解第五章光的偏振EEyEx

yx线偏振光的表示法：·····光振动垂直板面光振动平行板面2.自然光自然光的光矢量在所有可能的方向上,且振幅E相等.没有优势方向自然光的分解一束自然光可分解为两束振动方向相互垂直的、等幅的、不相干的线偏振光。自然光的表示法：···3.部分偏振光某一方向的光振动比与之相垂直方向的光振动占优势的光.部分偏振光的分解部分偏振光部分偏振光可分解为两束振动方向相互垂直的、不等幅的、不相干的线偏振光.部分偏振光的表示法：······垂直板面的光振动较强平行板面的光振动较强··4.圆偏振光和椭圆偏振光偏振面随时间旋转的光为圆或椭圆偏振光.迎着光线看,光矢量顺时针旋转为右旋偏振光.右旋椭圆偏振光y

yx

z传播方向

/2x某时刻左旋圆偏振光E随z的变化E01.起偏和检偏2.偏振片二.偏振片的起偏和检偏

如利用某些物质能吸收某一方向的光振动,而让与这个方向垂直的光振动通过的性质(二向色性)制成起偏器.检偏:检验偏振光,起偏器也就是检偏器.起偏:从自然光获得偏振光.起偏原理:利用某种光学的不对称性.起偏器:起偏的光学器件.这种起偏器叫偏振片.···非偏振光线偏振光光轴电气石晶片3.起偏示意图自然光I0线偏振光IP···偏振化方向(透光方向)4.检偏用偏振器件分析、检验光的偏振态.偏振化方向(透光方向)I?P待检光思考：I不变？是什么光I变，有消光？是什么光I变，无消光？是什么光当偏振片旋转时.I0IPP

E0E=E0cos——消光马吕斯定律（1809）三.马吕斯定律例题1.

有两个偏振片,一个用作起偏器,一个用作检偏器.当它们的偏振化方向之间的夹角为30º时,一束单色自然光穿过它们,出射光强为I1;当它们的偏振化方向之间的夹角为60º时,另一束单色自然光穿过它们,出射强度为I2,且I

1=I2.求两束单色自然光的强度之比.••I10I10/2I1同理:取I1=I2两束单色自然光的强度比为:解:由马吕斯定律i

=i0时，反射光只有垂直于入射面的光振动.自然光反射和折射后产生部分偏振光•••••••••n1n2iir线偏振光······n1n2i0i0r0·S起偏振角··§5.2反射和折射光的偏振

一.反射时光的偏振且—布儒斯特定律(1812年)i0—布儒斯特角或起偏角有:i0+r0=90O

由

若n1

=1.00(空气)，n2=1.50(玻璃)，则：二.玻璃片堆折射的偏振当i=i0时自然光从空气→玻璃玻璃片堆············i0(接近线偏振光)··················II0§5.3

双折射偏振棱镜一.双折射的概念1.双折射现象一束光线进入某种晶体,产生两束折射光叫双折射.···

方解石oeeo···n1n2irore(各向异性媒质)自然光o光e光2.寻常光(o光)和非寻常光(e光)o光:

遵从折射定律e光:一般不遵从折射定律3.晶体的光轴

当光在晶体内沿某个特殊方向传播时不发生双折射，该方向称为晶体的光轴。例如，方解石晶体(冰洲石)光轴是一特殊的方向,凡平行于此方向的直线均为光轴.AB光轴102°主截面:晶体表面的法线与晶体光轴构成的平面.如图入射时,入射面就是主截面.4.主平面和主截面e光折射线也不一定在入射面内.109º71º法线入射线主截面光轴主平面:

晶体中光的传播方向与晶体光轴构成的平面.

一般情况下,o主平面与e主平面是不重合的.实验表明:o光是光矢量与o主平面垂直的线偏振光.4.主平面和主截面•光轴光轴e光是光矢量与e主平面平行的线偏振光.当光轴在入射面内时,主截面,o主平面,e主平面都重合.o光•••法线e光法线•••o光e光二.惠更斯原理对双折射的解释1.晶体的主折射率，正晶体、负晶体························vot光轴

在双折射晶体中,o光沿各向传播的速度相同,故o波波面为球面;e光沿各向的传播速度不同,e波面为椭球面.两者沿光轴方向传播速度相同.o光:光轴vetvot二.惠更斯原理对双折射的解释

正晶体:

ne>no负晶体:

ne<no子波源votvet光轴votvet光轴

正晶体

(vo>ve)

负晶体(vo<ve)子波源(ve<vo)(ve>vo)e光:n0，ne称为晶体的主折射率e波面§5.4光在晶体中的波面及传播光轴eO正晶体光轴负晶体o波面正晶体负晶体OeCAB一.尼科耳棱镜ABCD102ºA(D)B(C)由方解石切割再用树胶粘合而成.尼科耳棱镜工作原理:自然光在AB面折射为o光和e光,o光以约76º入射到AC的加拿大树胶层上.被AC面全反射.只有e光出射,产生偏振光.§5.6

偏振元件o光:而i=76º>69º,全反射.例题.两尼科耳棱镜的主截面间的夹角由30º转到45º.(1)当入射光是自然光时,求转动前后透射光的强度之比;(2)当入射光是线偏振光时,求转动前后透射光的强度之比.(1)入射光为自然光夹角为30º时夹角为45º时所以(2)入射光为线偏振光夹角为30º时解:尼科耳棱镜出射为振动面在主截面内的线偏振光.主截面即偏振化方向.例题.夹角为45º时所以二、渥拉斯顿棱镜：将两个直角的方解石棱镜沿斜边胶合起来。AB光在第一棱镜中不分开，但光线垂直于光轴，因而两束光传播速度不同。第二棱镜的光轴垂直于第一棱镜，所以第一棱镜中的E光为第二棱镜中的O光，由于no>ne,相当于光由光疏介质入射光密介质，折射线近法线；而第一棱镜的O光为第二棱镜中的e光，相当于光由光密介质入射光疏介质，折射线远离法线如图所示。

三、波晶片一块表面平行的单轴晶体，其光轴与晶体表面平行时，垂直入射的o光和e光沿同一方面传播，我们把这样的晶体叫波晶片。

——光在真空中波长

当两束光射出晶体面，1、四分之一波片

(1)定义：能使o光和e光的光程差等于的晶片称四分之一波片

(2)四分之一波片的厚度

正晶体

(3)作用：产生附加位相差，，平面偏振光经1/4波片后，出射光是正椭圆偏振光

讨论：（1）四分之一波片的厚度是波长的函数方解面，对于黄光，

对于蓝光（2）四分之一波片很薄，制造困难若，即，椭圆形状不变，因此通常使o光和e光的光程差等于的奇数倍的晶片称四分之一波片，厚度：

2、半波片能使o光和e光的光程差等于奇数倍的晶片，称半波片，其厚度

平面偏振光垂直入射到半波片而透射后，仍为平面偏振光。如果入射时振动面和晶体主截面之间的夹角为θ，则透射光仍为平面偏振光，振动面从原来的方位转动2θ角。§5-7椭圆偏振光和圆偏振光

在光的传播方向上，任意一个场点电矢量既改变它的大小，又以角速度ω（即光波的圆频率）均匀转动它的方向；或者说电矢量的端点在波面内描绘出一个椭圆，称椭圆偏振光；圆偏振光，……补充：相互垂直的同频率的谐振动的合成一个质点同时参与两个相互垂直的，频率相同的，有固定位相差的机械振动，质点沿椭圆轨道运动。

消去ωt

令是椭圆方程

一、椭圆偏振光和圆偏振光的描述椭圆偏振光可用两列频率相同，振动方向相互垂直，位相差恒定，且沿同一方向传播的平面偏振光的迭加得到，在光波沿Z方向传播的情况下

合成波表达式

消去(ωt-kz)

——y轴的振动超前x轴振动的位相上式为椭圆方程，光矢量末端轨迹描出一个椭圆

=0，π,仍为平面偏振光正椭圆偏振光平面偏振光通过1/4波片后，，出射光为正椭圆偏振光平面偏振光通过1/2波片面，，出射光仍为平面偏振光振动面旋转2α

当我们迎着光的传播方向观察时，第一个场点的电矢量端点描出的椭圆沿顺时针方向旋转，我们称之为右旋椭圆偏振光。

，右椭圆偏振光，，左……（同一点，不同时刻）指出：在光的传播方向z上，各点的电矢量的位相是随z的增加而逐点落后的。因此同一时刻沿z方向场中各点电矢量的相对取向与传播方向之间，在右椭圆偏振光中，正好构成右手螺旋；……（同一时刻，不同点）圆偏振光，（）若，时，5-22变成圆方程，此时，光矢量端点描出一个圆。

式中第一项取“-”号，表示右旋圆偏振光式中第二项取“+”号，表示左旋圆偏振光二、椭圆偏振光和圆偏振光的产生平面偏振光垂直入射到晶体表面，（晶体光轴与表面平行），则在晶体中，o光和e光频率相同，振动面互相垂直，沿同一方向传播。位相差：进入晶体r深处，光程差位相差r一定，恒定，产生椭圆偏振光o光和e光振幅平面偏振光的振动面与晶体主截面夹角θ则，一定，r一定，椭圆长短取向及椭圆形状一定

讨论：1°与r有关，在晶体内不同深处，合成后椭圆偏振光长短轴取向不同。2°晶体厚度为l，光射出晶体，，是确定值，因此椭圆偏振光在晶体外传播有确定形状。3°，°，且Ao=Ae，圆偏振光三、自然光改造成椭圆偏振光或圆偏振光。自然光直接入射到波晶片上，出射后，不能得到椭圆偏振光。自然光先通过偏振器产生平面偏振光，再垂直入射到波晶片上，可以产生椭圆偏振光。通常把一个恰当取向的起偏器和一块波晶片的串联组合叫椭圆偏振器。起偏器的透振方向与四分之一波片的光轴成45°角，圆偏振光。§5-8偏振态的实验检定

一、波晶片对偏振态的改变（偏振态决定于）波晶片椭圆偏振光通过波晶片时，由于产生附加位相差，偏振态改变。首先将入射的椭圆偏振光分解为o光和e光，得出各自的振幅Ao和Ae及两者位相差，表示e光对o光位相超前量。入射光通过波晶片时，出现附加位相关，∴依据、、判断偏振态用波片将线偏振光变成圆偏振光或正椭圆偏振光。用1/4波片将线偏振光变成圆偏振光或正椭圆偏振光。，，∴用片可使线偏振光的振动方向转过2θ

，，∴出射光为平面偏振光例1入射光为附图所示的正椭圆偏振光，长半轴与短半轴分别为和，求它通过负晶体制成的片或片后的偏振态。解：对正椭圆偏振光，e光位相超前，即，e光振幅和o光振幅分别为，（1）负晶体制成的片产生附加位相差，则。故光射光为在二、四象限振动的平面偏振光（2）负晶体制成的片产生附加位相差，则，所以出射光为左旋正椭圆偏振光。二、五种光的鉴定（五种光：自然光、完全偏振光、部分偏振光、圆偏振光、椭圆偏振光）1、用一个偏振片即可将光分为三类，并鉴别出完全偏振光光强不变——圆偏振光、自然光明暗变化，无消光——部分偏振光、椭圆偏振光明暗变化，有消光——完全偏振光。2、让圆偏振光和自然光分别先通过片，再通过偏振片，转动偏振片，若出现消光现象为圆偏振光（），否则为自然光。3、让入射光先后通过片，补偿器，人造偏振片，转动人造偏振片，出现消光现象。（）为椭圆偏振光，否则为部分偏振光。三、补偿器1、为什么要使用补偿器？上述检验椭圆偏振光的实验中，若不用补偿器，必须事先知道片的光轴方向，而且在实验过程中，必须使的光轴精确地平行于椭圆的主轴（），这是很难办到的。为了克服这些困难，比较好的方法是采用补偿器。因为任何位置的椭圆可认为是由两个互相垂直的振动在位相差的情况下合成的。要使这种椭圆偏振光变成平面偏振光，则应另行设法引进可以任意变更的位相差作为补偿，目的是使与，的总和等于o或。2、巴俾涅补偿器由两块光轴互相垂直的楔形石英组成，上楔中o光进入下楔，变为e光；……

分别是光在上楔和下楔通过厚度缺点：必须用极窄的光束。对于宽光束，互补偿器不同位置，位相差不同。3、索列尔补偿器上楔可以左、右移动，从而改变d1厚度，可以用宽光束。§5-7偏振光的干涉

一、观察偏振光干涉的装置与实验结果1、实验装置2、实验结果1°以单色光入射时，若波晶片厚度均匀，观察屏上得到一个光强均匀分布的光斑，转动任一器件，均可使光强发生变化；若将波晶片制成光劈状，并在P2和屏之间置一透镜，屏上出现等厚干涉条纹。2°以白光入射时，对于厚度均匀的波晶片，屏上出现某种颜色的光斑，转动任一器件，光斑颜色发生变化；使用光劈状晶片，则出现彩色条纹。二、平面偏振光干涉的强度分布从P2出射的两束光A2e、A2o

位相联系刚进入波晶片时，e光对o光位相的超前量为，（若在二、四象限，）o光和e光穿过波晶片产生附加位相差，在P2上投影时位相差，，若同方向，；若方向相反，投影到P2上的两个光振动在一条直线上，满足相干条件：（两个同方向，同频率谐振动合成）由此知，有关三、单色偏振光干涉中的两个特殊情况1、P1和P2正交

°以上关系代入（1）

（2）（3）2、P1和P2平行当（5）对于给定波晶片，I11为极大时，I⊥为极小四、显色偏振1、什么叫显色偏振偏振光干涉时出现彩色的现象，叫显色偏振2、解释：对各种波长的光，差别极小，d一定，决定于3、互补色由知，两尼科耳平行时，某些波长加强到什么程度，两尼科耳正交时，这些波长的光就减弱到什么程度，白光照射，平行时出现的彩色与垂直时出现的彩色混合为白色。任何两种彩色如果混合起来为白色，则这两种色互为互补色。I⊥的颜色就是I11的互补色。4、显色偏振的应用1°鉴定物质的双折射性2°寻找互补色谢谢！第七章

光的量子性

教学基本要求：1、概括叙述量子论的早期发展过程。介绍热辐射及普朗克量子假说。2、阐明光电效应及其引出光子概念的实验和分析过程。3、介绍康普顿实验，扼要分析光的波粒二象性的物理思想及其重要意义。§7-1

热辐射普朗克的量子假设经典物理及其困难牛顿力学（包括分析力学）麦克斯韦电磁场理论光的波动性理论热力学统计物理十九世纪末比较完善十九世纪末物理学晴朗天空中的两朵乌云黑体辐射的紫外灾难迈克尔孙实验的零结果Maxwell-equ在Galileo变换

下对称破缺狭义相对论Einstein量子论Plank一、热辐射及特点1、热辐射：由于物体中分子、原子受到热激发而发射电磁波辐射的现象。辐射的电磁波能量按波长的分布随温度而不同。2、特点：①物体逐渐加热，温度升高，物体颜色由暗淡变红变黄变白、青白。物体辐射能量升高。②物体既向外辐射能量，同时也吸收能量。③辐射与吸收平衡，物体温度不变化而处于热平衡，称为平衡热辐射。二、热辐射的描述总辐射度：物体从单位面积上发射的所有各种波长的辐射总功率。单色辐出度：物体从单位面积上发射的，波长介于和+d之间的辐射功率dM与d之比。黑体模型绝对黑体：如果任一物体，在任何温度下对任何波长的辐射能的吸收系数都等于1，那么该物体称为绝对黑体。三、黑体辐射的实验定律斯忒藩-玻尔兹曼定律：物体的辐出度与温度的四次方成正比。斯忒藩常数：维恩位移定律：

能谱分布曲线的峰值对应的波长m与温度T的乘积为一常数。401231700K1100K1300K1500K说明：上述两条定律均可由热力学理论导出。①热辐射的量值随着温度升高而迅速增加。热辐射峰值波长随温度增加而向短波方向移动。②

可以解释热辐射现象：T升高