简明物理化学PPT

简明物理化学PPT1第一页，共九十页，2022年，8月28日1.1热力学基本概念系统与环境状态和状态函数过程与途径热力学平衡态几个基本概念：2第二页，共九十页，2022年，8月28日1.系统与环境系统：我们所研究的那部分物质－被划定的研究对象环境：是系统以外，与系统密切相关、有相互作用或影响所能及的部分。系统分类定义根据系统与环境之间的关系，把系统分为三类：封闭系统－－系统与环境之间无物质交换，但有能量交换。隔离系统－－系统与环境之间既无物质交换，又无能量交换敞开系统－－系统与环境之间既有物质交换，又有能量交换有时把封闭系统和系统影响所及的环境一起作为隔离系统来考虑。3第三页，共九十页，2022年，8月28日封闭系统的例：一个不保温的热水瓶：传热但无物质交换；举例：4第四页，共九十页，2022年，8月28日2.状态与状态函数状态：体系一系列性质的综合表现状态性质（函数）：描述状态的宏观物理量几何：体积、面积等；力学：压力、表面张力、密度等；电磁：电流、磁场强度等；化学：摩尔数、摩尔分数等热力学：温度、熵、内能、焓、自由能等定义5第五页，共九十页，2022年，8月28日状态函数的特点31同一热力学系统的各种状态函数间存在一定的联系由一定量的纯物质构成的单相系统，只需指定任意两个能独立改变的性质，即可确定系统的状态。若对于一定量的物质，已知系统的性质为x

与y

，则系统任一其它性质X

是这两个变量的函数，即：例对物质的量为n的某纯物质、单相系统，其状态可由T，p来确定，其它性质，如V，即是T，p的函数。V=f(T,p)6第六页，共九十页，2022年，8月28日2状态改变时，状态函数的变化量只与变化的始末态有关，而与变化的途径无关。33状态一定，体系所有的性质都是确定的，即状态函数是状态的单值函数(状态不变它不变)。状态改变了，不一定所有性质都改变，但性质改变了，状态一定改变。例：理气的等温过程：（P1，V1）→（P2，V2）状态改变了，T不变7第七页，共九十页，2022年，8月28日状态函数在数学上具有全微分的性质。若x为状态函数，系统从状态A变化至状态B：若x，y，z皆为状态函数，且z=f(x,y)，则：ABⅠⅡⅢxAxB如理想气体：23有：微小变化8第八页，共九十页，2022年，8月28日状态函数的分类容量性质（或广度性质）：容量性质的数值与体系中物质的数量成正比，具有加和性，如：m，n，V，U强度性质：强度性质的数值与体系中物质的数量无关，不具有加和性。如：T,P,ρ,EV1,T1V2,T2V=V1+V2T≠T

1+T

29第九页，共九十页，2022年，8月28日二者的关系：每单位广度性质即强度性质，容量性质÷容量性质=强度性质31233容量性质×强度性质=容量性质10第十页，共九十页，2022年，8月28日3.过程与途径状态1状态2途径1途径2(T1，p1)(T2，p2)系统从一个状态变到另一个状态，称为过程。前一个状态称为始态，后一个状态称为末态。实现这一过程的具体步骤称为途径。定义11第十一页，共九十页，2022年，8月28日由内部物质变化类型分类单纯pVT变化相变化化学变化由过程进行特定条件分类恒温过程(T1=T2=T外）恒压过程(p1=p2=p外)恒容过程(V1=V2)绝热过程(Q=0)循环过程(始态=末态)过程的类型12第十二页，共九十页，2022年，8月28日一个途径可以由一个或几个步骤组成，中间可能经过多个实际的或假想的中间态，在热力学内容的学习中我们会经常设计途径来解决问题。例：一定T,p条件下H2O(s)H2O(g)H2O(l)相变化C(s)+O2(g)CO2(g)CO(g)+1/2O2(g)化学变化途径的特点13第十三页，共九十页，2022年，8月28日4.热力学平衡态在一定条件下，系统中各个相的宏观性质不随时间变化;且如系统已与环境达到平衡,则将系统与环境隔离，系统性质仍不改变的状态。①内部有单一的温度，即热平衡；②内部有单一的压力，即力平衡；③内部各相组成不变，即相间扩散平衡；④内部各组分的物质的量不变，即化学平衡。定义系统若处于平衡态,则系统满足：14第十四页，共九十页，2022年，8月28日功（work）热（heat）体系与环境之间因温差而传递的能量称为热，用符号Q表示。体系与环境之间传递的除热以外的其它能量都称为功，用符号W表示。功可分为体功W和非体积功W’两大类。系统吸热，Q>0；系统放热，Q<0。系统得功，W>0；系统做功，W<0。符号规定：1.2热和功15第十五页，共九十页，2022年，8月28日能量量纲，单位“J”或“kJ”；热和功的特点：是途径函数非状态函数；微量热记作Q，不是dQ，一定量的热记作Q，不是Q。微量功记作W，不是dW，一定量的功记作W，不是W16第十六页，共九十页，2022年，8月28日1.3热力学第一定律热功当量能量转化与守恒定律热力学能热力学第一定律的文字表述热力学第一定律的数学表达式17第十七页，共九十页，2022年，8月28日焦耳（Joule）和迈耶(Mayer)自1840年起，历经20多年，用各种实验求证热和功的转换关系，得到的结果是一致的。 即：1cal=4.1840J

这就是著名的热功当量，为能量转化与守恒原理提供了科学的实验证明。1.热功当量18第十八页，共九十页，2022年，8月28日

到1850年，科学界公认能量守恒定律是自然界的普遍规律之一。能量守恒与转化定律可表述为：自然界的一切物质都具有能量，能量有各种不同形式，能够从一种形式转化为另一种形式，但在转化过程中，能量的总值不变。2.能量转化与守恒定律E=EK+Ep+U

动能势能热力学能

－系统内部能量的总和。3.热力学能19第十九页，共九十页，2022年，8月28日含义：体系内质点间的势能：吸引能，排斥能体系分子间的动能：平动能，转动能，振动能体系内质点的运动能：核能电子运动能20第二十页，共九十页，2022年，8月28日特点：（1）热力学能的绝对值无法确定（2）热力学能是状态函数其微小变量可表示为某几个自变量的全微分形式。对纯物质单相封闭系可有：（3）热力学能是容量性质21第二十一页，共九十页，2022年，8月28日在化学热力学中，研究的体系大多为宏观上静止且无特殊外电场存在，故EK=EP=0,E=U4.热力学第一定律的文字表述热一律是能量转换及守恒定律用于热力学封闭系统(包括孤立系统)的形式。叙述为：封闭系统中的热力学能不会自行产生或消灭，只能以不同的形式等量地相互转化。第一类永动机(无需环境供给能量而能连续对环境做功的机器)不能制造。22第二十二页，共九十页，2022年，8月28日5.热力学第一定律的数学表达式U=Q+W

(封闭体系,平衡态)对微小变化：dU=Q+W

因为热力学能是状态函数，数学上具有全微分性质，微小变化可用dU表示；Q和W不是状态函数，微小变化用表示，以示区别。根据能量转化与守恒定律，系统的状态发生变化时，内能的改变量U是由其他形式的能转换而来的（能量的转移方式一种是热，一种是功）23第二十三页，共九十页，2022年，8月28日1.4功的计算、可逆过程功的分类功的计算可逆过程与最大功24第二十四页，共九十页，2022年，8月28日体积功：在环境的压力下，系统的体积发生变化而与环境交换的能量。非体积功：体积功之外的一切其它形式的功。（如电功、表面功等），以符号W´表示。1.功的分类：25第二十五页，共九十页，2022年，8月28日截面As系统pexV=Asldl图1-1体积功示意图dV=Asdl

环境l体积功的定义式：1.公式中有“-”，因为体积增大，dV>0，而系统对环境做功，W<0;体积减小，dV<0，系统从环境得功，W>0。2.计算功时用的是环境的压力pex。注意：26第二十六页，共九十页，2022年，8月28日2.功的计算：(1)Pex=0自由膨胀→W=0(2)V1=V2等容过程→W=0

(3)Pex一定，反抗恒外压→W=－Pex（V2-V1）→W=-P（V2-V1）(4)Pex=P1=P2,Pex＝const.等压过程27第二十七页，共九十页，2022年，8月28日(5)等温过程T1=T2=Tex，Tex＝const.1mol理想气体，在273K，P1=4Pθ,V1=5.6dm3，分三个不同的途径等温膨胀到P2=Pθ,V2=22.4dm3,比较它们所做的功。假设气缸上放置的是既没有摩擦又无重量的的活塞。Ⅰ：反抗恒外压，Pex=Pθ一次膨胀到终态W1=-Pθ（V2-V1）=-105Pa×(22.4-5.6)×10-3m3=-1.68kJ28第二十八页，共九十页，2022年，8月28日Ⅱ：先反抗Pex=2Pθ，达到中间状态P2′=2Pθ,V2′=11.2dm3，平衡后，然后再减压，使Pex=Pθ两次膨胀到终态W2=W’+W”=-2Pθ×(11.2-5.6)×10-3-Pθ×（22.4-11.2）×10-3=-2.24kJ29第二十九页，共九十页，2022年，8月28日Ⅲ：Pex=P-dP，系统的压强与外界的压强相差无限小，无限缓慢地膨胀，达到终态W3=-PexdV=-（P-dP）dV=-PdV+dPdV因为系统的压强与外界的压强相差无限小=-PdV=-(nRT/V)dV=-nRTLnV2/V1=-nRTLnP1/P2=-1×8.314×273×Ln4Pθ/Pθ=-3.15kJ30第三十页，共九十页，2022年，8月28日

则-W3>-W2>-W131第三十一页，共九十页，2022年，8月28日再考虑逆过程Ⅰ/：由终态用Pex=4Pθ一次压缩到始态W1′=-4Pθ（V1-V2）=-4×105Pa×（5.6-22.4）×10-3m3=6.72kJⅡ/

:由终态用P外=2Pθ下压缩到中间状态P2′=2Pθ,V2′=11.2dm3，达到平衡后，再用P外=4Pθ压缩回到始态。W2′=-2Pθ(V2′-V2)-4Pθ(V1-V2′)=-2×105Pa×(11.2-22.4)×10-3m3

-4×105Pa×（5.6-11.2）×10-3m3=4.48kJ32第三十二页，共九十页，2022年，8月28日Ⅲ/：使Pex=P+dP，无限缓慢的压缩，使其回到始态，则由膨胀过程的逆过程的比较可知：

W3′W2′W1′33第三十三页，共九十页，2022年，8月28日总结途径Ⅰ和Ⅰ/Ⅱ和Ⅱ/

Ⅲ和Ⅲ/W正/kJ-1.68-2.24-3.15W逆/kJ+6.72+4.48+3.15W总/kJ+5.04+2.240Q总/kJ-5.04-2.240U/kJ000系统虽复原，但环境中留下功变热的痕迹系统与环境都复原34第三十四页，共九十页，2022年，8月28日可逆过程：设系统按照过程L由初态A变至末态B，，若存在一过程L’使系统和环境都恢复原来的状态，则原过程L为可逆过程。反之，若不可能使系统及环境都完全复原，则原过程L为不可逆过程。3.可逆过程与最大功定义特点（3）过程进行时，系统始终无限接近平衡态，系统复原时,环境不留下任何痕迹.（1）过程的推动力与阻力只相差无穷小（2）完成任一有限量变化均需无限长时间（4）在等温可逆膨胀过程中，系统对环境做最大功；在等温可逆压缩过程中，环境对系统做最小功。35第三十五页，共九十页，2022年，8月28日为设计提供最大、最小数据；可逆过程是计算状态函数变化量的理想设计过程。可逆过程是一理想过程，非实际发生的过程。无限接近于可逆过程的实际过程，如相变点处的相变；溶质在其饱和溶液中溶解与结晶；可逆电池的充放电；固体在其分解压处的分解与化合等。

可逆过程在热力学中的意义：36第三十六页，共九十页，2022年，8月28日1.5等容热、等压热和焓1.等容热QV封闭系统、等容（V1=V2）且不做非体积功的过程中(W’=0)则ΔU=QV

或dU=QV结论：封闭系统不作非体积功的等容过程中，系统热力学能的增量等值于该过程系统所吸收的热量。37第三十七页，共九十页，2022年，8月28日根据∆U=Q+W则Qp=∆U-W=(U2-U1)+pex(V2-V1)＝(U2-U1)+(p2V2-p1V1)2.等压热Qp与焓H封闭系统、等压（P1=P2=Pex）且不做非体积功的过程中(W’=0)

:⇒Qp＝(

U2+p2V2)-(U1+p1V1)=∆(U+pV)定义：H=U+pVH称为焓(enthalpy)，单位：J、kJ为状态函数的组合，亦为状态函数。38第三十八页，共九十页，2022年，8月28日对封闭系、等压、W’＝0：结论：封闭系统不作非体积功的等压过程中，系统焓的增量等值于该过程系统所吸收的热量。为什么要定义焓？为了使用方便，因为在等压、不作非体积功的条件下，∆H=Qp。

容易测定，从而可求其它热力学函数的变化值。a.P=PθC+O2=CO2QP=ΔHb.P=Pθ10℃H2O(L)80℃H2O（L）QP=ΔHc.P=PθH2O（L）H2O（g）QP=ΔH39第三十九页，共九十页，2022年，8月28日3.QV

=U,Qp=H

两关系式的意义热是途径函数，仅始末态相同，而途径不同，热不同。但QV=U，Qp=H，两式表明，若满足非体积功为零且恒容或恒压的条件，热已与过程的热力学能变化或焓变化相等。所以，在非体积功为零且恒容或恒压的条件下，若另有不同的途径，（如，不同的化学反应途径），恒容热或恒压热不变，与途径无关。这是在实际中，热力学数据建立、测定及应用的理论依据。40第四十页，共九十页，2022年，8月28日例1-3：试推出下列封闭系统变化过程ΔH与ΔU的关系。⑴理想气体的变温过程；⑵定温定压下液体(或固体)的汽化过程，蒸气视为理想气体；⑶定温定压下理想气体参加的化学变化过程；解：ΔH=ΔU+Δ(pV)

⑴Δ(pV)=nRT2-nRT1=nRΔT，⑵Δ(pV)=p(V2-V1)

pV2=nRT，⑶Δ(pV)=n2RT-n1RT=Δn(g)·RT，∴

ΔH=ΔU+Δn(g)·RT∴

ΔH=ΔU+nRT∴

ΔH=ΔU+nRΔT41第四十一页，共九十页，2022年，8月28日1.6热容及热的计算系统在给定条件(如定压或定容)及W’＝0、无相变、无化学变化时，升高热力学温度1K时所吸收的热。热容(heatcapacity)以符号“C”表示：摩尔热容“Cm”，单位：J·K-1·mol-1单位：J·K-11.热容定义状态函数？42第四十二页，共九十页，2022年，8月28日摩尔等容热容：思考题：二积分式是否适用任何变温过程？摩尔等压热容：对上式积分：43第四十三页，共九十页，2022年，8月28日2.热容与温度的关系a、b、c、c’、d对确定的物质为常数,可由数据表查得若视Cm=f(T)，根据实验数据有：若视Cm为与温度无关的常数：44第四十四页，共九十页，2022年，8月28日说明1.热容是热响应函数，只有当过程性质确定后，热容才是体系的性质。因此,C不是状态函数。

2.是广度性质的状态函数,而则是强度性质的状态函数。3.对温度不变的相变过程,热容可视为无穷大。45第四十五页，共九十页，2022年，8月28日3.Cp,m与CV,m之差46第四十六页，共九十页，2022年，8月28日凝聚态较小气体理想气体：47第四十七页，共九十页，2022年，8月28日单原子理想气体：双原子理想气体：48第四十八页，共九十页，2022年，8月28日1.7热力学第一定律的应用Ⅰ－简单状态变化实验结果：水温未变dT=0,dV

0低1.理想气体的热力学能与焓——焦耳实验表明Q=0而自由膨胀W=0dU=Q+W

=049第四十九页，共九十页，2022年，8月28日同理可证：

U=f(T)一定量纯物质单相系统

U=U(T,V)50第五十页，共九十页，2022年，8月28日理气H=U+pV=U+nRT因U=f(T)故H=f(T)结论：物质的量确定的理想气体，其热力学能和焓只是温度的函数。51第五十一页，共九十页，2022年，8月28日更精确的实验表明实际气体向真空膨胀时，温度略有变化。但起始压力愈低，温度变化愈小。由此认为：焦耳实验的结论只适用于理想气体。微观解释理想气体分子间无作用力，当T恒定时，p、V的变化(膨胀或压缩)均无需克服分子间势能，理想气体的热力学能只是指分子的动能，而动能只与温度有关，所以热力学能不变。疑问实验不够灵敏，所以未能测出可能的温度变化。52第五十二页，共九十页，2022年，8月28日对于理想气体的任何单纯状态参量变化过程，即使不恒容也有即使不恒压也有两个推论：53第五十三页，共九十页，2022年，8月28日证明：计算，选先恒温（AC)再恒容（CB）的过程计算，选先恒温（AD)再恒压（DB）的过程注意：不恒容时，Q≠

U注意：不恒压时，Q≠

H54第五十四页，共九十页，2022年，8月28日2.对理想气体状态变化过程的应用（1）等温过程：

T1=T2=T环ΔU=0；ΔH=0；

（可逆过程）（2）等容过程：V1=V2

W=0；ΔU=Qv=nCv,mdTΔH=nCp,mdT55第五十五页，共九十页，2022年，8月28日（3）等压过程：P1=P2=PexW＝-P（V2-V1）=-nRΔT;ΔH＝QP=nCp,mdTΔU=nCv,mdT（4）绝热过程：Q=0ΔU=WΔU=nCv,mdTΔH=nCp,mdT56第五十六页，共九十页，2022年，8月28日绝热过程方程式理想气体在绝热可逆过程中，三者遵循的关系式称为绝热过程方程式，可表示为：式中，均为常数，(热容商）57第五十七页，共九十页，2022年，8月28日理想气体若从同一个始态出发，分别经由绝热可逆膨胀及恒温可逆膨胀到相同体积，由于绝热可逆膨胀没有吸热，温度下降，所以末态气体压力小于恒温可逆膨胀的末态压力。表现为p-Vm

图上绝热可逆线比恒温可逆线要陡。AB线斜率：AC线斜率：也可以从方程式来证明58第五十八页，共九十页，2022年，8月28日如何计算绝热过程所做的功(b)直接利用功的定义式及绝热可逆方程式：W=－PdV=-（K/Vγ）dV绝热可逆过程由绝热可逆方程式求出终态温度T2，就可求出相应的体积功（a)59第五十九页，共九十页，2022年，8月28日W=ΔU=nCvdT=nCv（T2-T1)

Cv为常数,通过其他条件找到含有终态温度T2的方程式，求得T2即可。(b)直接利用W=-P外dV，因为不可逆，不能用系统的压力代替外压，根据具体条件来求即可。

比如若反抗恒外压P外=P2则W=-P2(nRT2/P2-nRT1/P1)绝热不可逆过程要点：计算绝热过程的功时，一般应先求出终态的温度。对可逆过程，可利用过程方程求得；而对不可逆过程，则一般根据其他已知条件（如在恒外压条件下）求得。60第六十页，共九十页，2022年，8月28日

物理量过程WQΔUΔH恒T、可逆00恒T、对抗恒定pex00恒p恒V0绝热0理想气体pVT变化过程的计算61第六十一页，共九十页，2022年，8月28日例1：气体氦自0℃，5101.325kPa，10dm3始态，经过一绝热可逆膨胀至101.325kPa，试计算终态的温度及此过程的Q，W，U，H。（设He为理气）解：P1=5101.325kPaT1=273K,V1=10LP2=101.325kPaT2=?,V2=?绝热可逆62第六十二页，共九十页，2022年，8月28日Q=0W=U=nCV,m(T2T1)=2.2312.47(143.5273)=3.60103JU=W=3.60103JH=nCp,m(T2T1)=2.2320.79(143.5273)=6.0103J63第六十三页，共九十页，2022年，8月28日例2、如果上题的过程为绝热，在恒外压pex为101325Pa下，快速膨胀至101325Pa，试计算T2，Q，W，U，H。解：P1=5101.325kPaT1=273K,V1=10LP2=101.325kPaT2=?,V2=?绝热不可逆64第六十四页，共九十页，2022年，8月28日Q=0W=

U=nCV,m(T2

T1)=2.43103JH=nCp,m(T2

T1)=4.05103J结论：从相同初态开始的绝热可逆与绝热不可逆过程不可能达到相同的终态。=185.6K与例1中的终态温度不同65第六十五页，共九十页，2022年，8月28日定温条件下，p、V对凝聚态物质的内能及焓的影响很小，因此对于凝聚态只讨论W’＝0的变温过程3、凝聚态物质简单状态参量的变化66第六十六页，共九十页，2022年，8月28日1.8热力学第一定律的应用Ⅱ——相变化汽化－液化，熔化－凝固，升华－凝华，晶形转化。1.相变：几种相态间的互相转化关系如下:气相升华(sub)凝华凝固熔化(fus)固相固相晶型转变(trs)凝结蒸发(vap)液相67第六十七页，共九十页，2022年，8月28日1mol纯物质在一定的温度及该温度的平衡压力下发生相变时的焓变称为摩尔相变焓。Qp=H通常相变于等温等压、W’＝0下进行，则有2.相变焓（热）：定义表示方法摩尔蒸发焓：

vapHm；摩尔升华焓：

subHm摩尔熔化焓：

fusHm；摩尔转变焓：

trsHm68第六十八页，共九十页，2022年，8月28日3.相变焓（热）的计算：要点：1.在相平衡的温度及压力下，纯物质的相变过程可认为是可逆的，其相变焓可查（或直接给出）；2.不在平衡相变温度及压力下的相变为不可逆过程，可以设计几步可逆过程来计算其状态函数的变量（如U、H等）69第六十九页，共九十页，2022年，8月28日例3、已知水(H2O,l)在101.325kPa下,100℃时的摩尔蒸发焓vapH=40.668kJ·mol-1。水和水蒸气在25～100℃的平均等压摩尔热容分别为Cp,m(H2O,l)=75.75J·mol-1·K-1和Cp,m(H2O,g)=33.76J·mol-1·K-1,求此压力下，25℃时水的摩尔蒸发焓。H2O(l)1mol100℃101.325kPa(1)H2O(g)1mol100℃101.325kPa(2)(3)H2O(g)1mol25℃101.325kPaH2O(l)1mol25℃，101.325kPa总解：70第七十页，共九十页，2022年，8月28日过程1凝聚相升温过程

△H1=Cp,m(H2O,l)（100℃–25℃）=5681.25J·mol–1过程2可逆相变过程△H2=△vapHm(100℃)

=40.668kJ·mol–1过程3气相降温过程△H3=Cp,m(H2O,g)（25℃–100℃）=-2532J·mol–1△vapHm(25℃)=△H1+△H2+△H3=43.82kJ·mol–1

71第七十一页，共九十页，2022年，8月28日1.9热力学第一定律的应用Ⅲ——热化学化学反应热在没有其它功、而且产物温度与反应物温度相同时，化学反应体系所吸收或放出的热。分两种等容反应热：QV=ΔrU等容条件下的反应热等压反应热：Qp=ΔrH等压条件下的反应热1.几个概念72第七十二页，共九十页，2022年，8月28日等压热与等容热的关系

H=U+PVΔH=ΔU+Δ（PV）∵ΔH=QPΔU=QV∴QP=QV+（P2V2-P1V1）(1)理想气体参加的化学反应P2V2-P1V1=(n2-n1)RT=ΔnRTQP=QV+ΔnRT(2)凝聚系统参加的化学反应P2V2≈P1V1

QP≈QV(3)既有凝聚系统又有理想气体参加的化学反应

QP=QV+Δn’RT

Δn’=产物气相摩尔数-反应物气相摩尔数C6H6（l）+7.5O2（g）=6CO2（g）+3H2O（l）QP-Qv=（6-7.5）RT73第七十三页，共九十页，2022年，8月28日标准态不规定温度，每个温度都有一个标准态。一般298.15K时的标准态数据有表可查。物质的标准态液体的标准态：标准压力下的纯液体

固体的标准态：标准压力下的纯固体气体的标准态：标准压力下的纯理想气体，假想态。标准压力74第七十四页，共九十页，2022年，8月28日反应进度20世纪初比利时的Dekonder引进反应进度的定义为：

和

分别代表任一组分B在起始和t时刻的物质的量。

是任一组分B的化学计量数，对反应物取负值，对生成物取正值。设某反应单位：mol75第七十五页，共九十页，2022年，8月28日引入反应进度的优点：是对化学反应的整体描述，在反应进行到任意时刻，可以用任一反应物或生成物来表示反应进行的程度，所得的值都是相同的，即：反应进度被应用于反应热的计算、化学平衡和反应速率的定义等方面。对于反应2H2+O2=2H2O如有2摩尔氢气和1摩尔氧气反应生成2摩尔水，即按计量式进行一个单位反应，我们说反应完成了一个进度。76第七十六页，共九十页，2022年，8月28日3H2+N2=2NH3t=01050molt742

=(7-10)/(-3)=(2-0)/2=1mol,

3/2H2+1/2N2=NH3

t=01050molt742=(2-0)/1=(4-5)/(-1/2)=2mol例：77第七十七页，共九十页，2022年，8月28日2.热化学方程式表示化学反应与热效应关系的方程式称为热化学方程式。因为U,H的数值与体系的状态有关，所以方程式中应该注明物态、温度、压力、组成等。对于固态还应注明结晶状态。例如：298.15K时

式中：

表示反应物和生成物都处于标准态时，在298.15K，反应进度为1mol时的焓变。p代表气体的压力处于标准态。78第七十八页，共九十页，2022年，8月28日焓的变化反应物和生成物都处于标准态反应进度为1mol反应（reaction）反应温度反应进度为1mol，必须与所给反应的计量方程对应。若反应用下式表示，显然焓变值会不同。

79第七十九页，共九十页，2022年，8月28日由上可知，对于同一个反应，不同写法的方程，化学反应系数的