光纤通信课件：第9章 色散限制、补偿和管理

第9章色散限制、补偿和管理色散引起脉冲展宽色散对系统性能的限制电子色散补偿前补偿技术负色散光纤补偿光滤波器补偿相位共轭补偿宽带系统色散补偿1《光纤通信》（第3版）原荣编著由于光纤放大器的实用化，光纤损耗已不再是光纤通信系统的主要限制因素。的确最先进的光波系统，如DWDM系统和OTDM系统被光纤色散所限制，而不是损耗。在某种意义上说，光放大器解决了损耗问题，但同时加重了色散问题，因为与电中继器相比，光放大器不能把它的输出信号恢复成原来的形状。其结果是输入信号经多个放大器放大后，它引入的色散累积使输出信号展宽了。色散限制2《光纤通信》（第3版）原荣编著9.1

色散引起脉冲展宽9.1.1基本传输方程9.1.2高斯脉冲输入3《光纤通信》（第3版）原荣编著9.1色散引起脉冲展宽在2.3节中，我们用直观的方法讨论了光纤色散使输出脉冲与输入脉冲相比得到了展宽。通常脉冲展宽与输入脉冲的宽度（光源频谱宽度）和形状（脉冲的富里叶频谱）有关。本节用波动方程讨论脉冲展宽。4《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.1.1高斯脉冲的1/e点的半宽与半最大值全宽（FWHM）5《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.1.2不同C值和值时，输入高斯啁啾脉冲的展宽系数与传输距离的关系6《光纤通信》（第3版）原荣编著

9.2色散对系统性能的限制9.2.1对系统比特速率的限制1.光源谱宽较宽色散对比特速率的限制应满足

色散对零色散波长光纤系统比特速率的限制是2.光源谱宽较窄时，受限的比特速率

7《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.2.1不同线宽光源时，色散对单模光纤比特速率和传输距离的限制由图9.2.1可见，使光纤工作在接近零色散波长，并使用窄线宽的光源，就可以使系统的性能得到提高。8《光纤通信》（第3版）原荣编著9.2.2对系统传输距离的限制使用窄线宽的激光器，并选用接近零色散的工作波长，就可以使系统的性能提高。对于直接调制的DFB激光器，人们使用式（9.2.2）来估算色散对传输距离的限制：使用外调制器可以避免频率啁啾引起的脉冲展宽，从而可以提高系统的性能。受限的传输距离是：

9《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.2.2啁啾对比特速率和距离乘积的限制10《光纤通信》（第3版）原荣编著色散补偿原理色散使光信号展宽是由相位系数引起的，它使光脉冲经光纤传输时产生了新的频谱成分。所有的色散补偿方式都试图取消该相位系数，以便恢复原来的输入信号。实际实现时可以在接收机、发射机或沿光纤线路进行。下面将分别加以介绍。11《光纤通信》（第3版）原荣编著

9.3电子色散补偿接收机电子色散补偿（EDC）是一种近来受到重视的光纤色散补偿技术，其目的是扩展光纤线路无补偿传输的距离。EDC技术由于其小型化、低功耗和低成本的优点而逐渐受到更多的关注。EDC是基于电子滤波（均衡）技术进行光纤色散补偿的，它通过对接收光信号在电域进行抽样、软件优化和信号复原，有效地调整接收信号的波形，恢复由于色度色散、偏振模色散和非线性引起的光信号展宽和失真，从而达到色散补偿的效果。12《光纤通信》（第3版）原荣编著电子色散补偿原理在接收机内可以使用电子技术对群速度色散（GVD）进行补偿。其原理是，尽管GVD使输入光信号展宽，如果认为光纤是一个线性系统，我们就可以用电子方法来均衡色散的影响。对于相干检测接收系统，这种色散补偿方法是很容易实现的，因为相干接收机首先把光频转换为保留了信息幅度和相位的微波中频信号。微波带通滤波器的冲击响应可由下式表示式中L是光纤长度，它对应式（9.2.14）中的z。用几十厘米长的微带线就可以对色散补偿。13《光纤通信》（第3版）原荣编著直接检测接收机电子色散补偿但是在直接检测接收机中，就不能用线性电子电路补偿GVD，因为光电探测器只对光的强度响应，所有的相位信息在这里都丢失了。我们必须用非线性均衡方法，例如把通常固定在眼图中间位置的判决门限跟随前一个比特的变化。但是这种方法需要复杂的高速逻辑控制电路，使成本费用增加，同时也只能用于低比特速率补偿几个色散距离的系统。另一种后补偿技术是基于横向滤波的光电均衡技术，在接收端将接收到的光功率分成几路，每路都使用可变光纤延迟线，并分别用光电二极管将光信号变成光电流，然后在判决电路将这几路信号的光电流叠加。14《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.3.1前馈均衡器（FFE）结合判决反馈均衡器（DFE）进行电子色散补偿FFE是线性滤波器，它可以设计成具有与光通道相反的传输特性，从而抵消色散的线性成分。DFE的主要作用是补偿失真信号的非线性成分，它和判决器一起构成反馈回路，用均方误差准则优化均衡器系数，基于前面探测到的信号，动态调节判决阈值电平，消除码间干扰。15《光纤通信》（第3版）原荣编著9.4前补偿技术9.4.1预啁啾补偿9.4.2FSK调制补偿9.4.3

双二进制编码9.4.4

半导体光放大器产生啁啾补偿9.4.5

光纤引入啁啾16《光纤通信》（第3版）原荣编著9.4前补偿技术所谓色散前补偿，就是在光信号发射进光纤线路前，在发射端对输入脉冲的特性进行修正。一种简单的方法是使光纤输入脉冲频率发生预啁啾，就可以补偿GVD引入的脉冲展宽。

17《光纤通信》（第3版）原荣编著9.4.1预啁啾补偿从1.2.4节我们知道，光在介质中传输时，高频（短波）分量要比低频（长波）分量传输得快，从而产生较小的延迟，所以高频分量将逐渐向调制脉冲的前沿发展，而低频分量将向其后沿延伸，光纤越长两者间的时差越大，脉冲展宽也越大。预啁啾补偿技术的基本想法是通过在光源上加一个正弦调制，使脉冲前沿的频率降低，后沿的频率升高，这样就在一定程度上补偿了传输过程中由于色散造成的脉冲展宽。18《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.4.1预啁啾色散补偿系统原理图19《光纤通信》（第3版）原荣编著9.4.2FSK调制补偿9.4.1节介绍的预啁啾补偿技术是一种在发射端先调频后调幅（FM-AM）技术，另一种补偿技术是单纯调频技术，即第7章讨论过的频移键控（FSK）技术，有人也称为色散支持传输技术。这种技术是把代表信号的“1”码和“0”码的波长改变一个恒定的，这两种码在色散光纤内传输时，因为波长稍有不同，所以传输速度也略有不同，波长短的光比长的传输得快。在本质上由于光纤色散，FSK信号被转变成幅度调制的信号。在接收端，使用与判决电路连接的电子积分器可以将这种信号解调出来。使用这种方式，10Gb/s的信号在253km标准单模光纤上已进行了成功的实验。

20《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.4.2FSK色散补偿系统原理图21《光纤通信》（第3版）原荣编著

9.4.3双二进制编码双二进制编码可以减小带宽50%，所以在发射机产生的给定比特速率的光信号带宽，与通常的开关键控方式相比也减小了50%。一种最简单的双二进制编码，在数字比特流中两个连续的比特被相加，从而构成一个比特速率减半的三电平双二进制码。因为群速度色散引入脉冲展宽取决于信号带宽，所以传输距离对于带宽减小的信号增加了。综合使用双二进制编码和外调制产生的预啁啾技术，已成功地进行了107Gb/s的信号在1000km标准单模光纤上的传输。22《光纤通信》（第3版）原荣编著

9.4.4半导体光放大器产生啁啾补偿使接在调制器之后的半导体光放大器工作在饱和区，就可以使输入光纤的脉冲产生预啁啾。增益饱和导致载流子密度随时间的变化，引入的载流子变化又使折射率变化，使放大后的脉冲产生线性频率调制，从而使传输距离增加

。23《光纤通信》（第3版）原荣编著9.4.5光纤引入啁啾在2.3.5节中，我们讨论了非线性折射率调制效应。在低功率情况下，SiO2光纤的折射率与入射光功率无关；但是在高功率情况下，折射率由式（2.3.44）给出，它与功率有关，其传播常数和相位变得也与光功率相关，这种现象叫自相位调制（SPM）。通过这种SPM，在光纤中传输的光脉冲被线性调频。所以传输光纤本身就可以产生啁啾脉冲。24《光纤通信》（第3版）原荣编著9.5负色散光纤补偿9.5.1传统负色散光纤（DCF）补偿9.5.2光子晶体光纤（PCF）补偿25《光纤通信》（第3版）原荣编著9.5.1传统负色散光纤（DCF）补偿色散补偿光纤（DCF）是目前最广泛使用的技术。今天使用的大多数色散补偿是对标准单模光纤的色散和色散斜率进行补偿。随着非零色散移位光纤的广泛使用，也要求对它的色散和色散斜率进行补偿，有关这方面的内容我们将在9.8节中进行介绍。如果入射到光纤的平均功率足够低，光纤的非线性响应就可以忽略，此时就可以利用式（9.2.14）的线性特性对色散进行完全的补偿。最简单的方式是在具有正色散值的标准单模光纤之后接入一段在该波长下具有负色散特性的色散补偿光纤。26《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.5.1用负色散的色散补偿光纤对正色散标准单模光纤的色散进行补偿图9.5.1表示使用具有负色散的色散补偿光纤，对传输光纤的正色散进行补偿，以保证整条光纤线路的总色散为零。27《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.5.1用负色散的色散补偿光纤对正色散标准单模光纤的色散进行补偿28《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.5.2色散补偿光纤的色散特性29《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.5.2色散补偿光纤折射率分布30《光纤通信》（第3版）原荣编著色散补偿光纤—单模设计色散补偿光纤有两种设计方法，一种是单模设计，另一种是双模设计。在单模设计中，使DCF满足单模传输条件，V值比较小，只有约20%的基模功率被限制在纤芯中，大部分功率扩散进折射率较小的包层。这种光纤的GVD与普通光纤截然不同。其缺点是，由于这种光纤的弯曲损耗增加，所以它的损耗

在1.55m较大（0.4~1.0dB/km）。另一个缺点是每千米DCF只能补偿10~20km的普通光纤；另外由于它的模式直径很小，在给定的输入功率下光强度较大，从而产生较大的非线性效应。31《光纤通信》（第3版）原荣编著单模DCF存在的大多数问题可用双模光纤设计来解决。在双模设计中，使V参数增大到接近2.5，由图2.2.4可见，除基模外，在光纤中还存在一个高阶模式。这种光纤的损耗与单模光纤的几乎相同，但是又具有大的高阶模式的负色散。只用1km长的这种光纤就可以补偿40km长的普通光纤。另一个优点是允许补偿宽的色散，这一点在后面还要介绍。色散补偿光纤—双模设计32《光纤通信》（第3版）原荣编著9.5.2光子晶体光纤（PCF）补偿PCF是一种在垂直于光纤纵轴的平面内，具有二维周期性结构，并且这种结构沿着光纤纵轴不变的光纤。33《光纤通信》（第3版）原荣编著光子晶体光纤（PCF）的导光机理PCF的导光机理有两种解释，一种是利用平均折射率效应和全反射原理导光，另外一种是利用光子带隙效应导光。根据折射率效应，在光子晶体的空隙中增加两个芯子，那么它就相当于一个三包层型波导结构，两个芯子是折射率相同的玻璃，但是内包层和外包层的有效折射率却不同，可以通过全向量平面波展开法计算得到。34《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.5.3光子晶体色散补偿光纤（PCF）

(b)PCF折射率分布(c)双芯PCF色散测试结果35《光纤通信》（第3版）原荣编著双芯光子晶体色散补偿光纤双芯光子晶体色散补偿光纤在1550nm处的色散可以达到700ps/nmkm以上，色散斜率非常大，通过合理的设计还可以实现2000ps/nmkm的色散值。PCF光纤和单模光纤的接续损耗集中在0.7~1.1dB。日本日立电缆公司利用所研制的折射率传导型PCF与常规单模光纤的连接实验表明，平均熔接损耗为0.022dB。日本腾仓利用所研制的折射率传导型PCF与常规单模光纤的连接实验也表明，平均熔接损耗为0.05dB。接点强度与常规单模光纤互连时的情况相同。折射率传导型PCF的衰减在1550nm处最低已经降到0.205dB/km，在1310nm处最低已经降到0.35dB/km。36《光纤通信》（第3版）原荣编著光子晶体光纤（PCF）补偿的优点首先，可以在很大的频率范围内支持光的单模传输；其次，允许随意改变纤芯面积和模场直径，以消弱或加强光纤的非线性效应；最后，可灵活地设计色散和色散斜率，提供宽带色散补偿。PCF可以把零色散波长移动到1m以下，这是因为PCF由同一种材料制成，因此纤芯和包层的折射率不会因为材料的不相容而受到限制。PCF的模式特性随波长改变很快，在很大的波长范围内可以得到较大的负色散值。国内烽火通信科技股份有限公司已得到在1550nm的PCF光纤，色散值为662ps/(nmkm)，比常规的DCF具有更高的色散补偿效率。可以预见双芯PCF器件将在未来的光传输网络中扮演重要的角色。37《光纤通信》（第3版）原荣编著9.6

光滤波器补偿9.6.1

法布里-玻罗干涉滤波器9.6.2

马赫-曾德尔干涉滤波器9.6.3光纤光栅滤波器38《光纤通信》（第3版）原荣编著色散补偿光纤的缺点是每千米只能补偿10~20km普通光纤的群速度色散（GVD）为此人们开发了光均衡滤波器补偿方法。滤波器补偿方法可分为干涉滤波器补偿法和光纤光栅滤波器补偿法。9.6

光滤波器补偿39《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.6.1光滤波器既补偿了GVD，又滤除了光放大器的自发辐射躁声光均衡滤波器补偿的原理可从式（9.2.15）得到理解。因为GVD通过频谱项

影响输出光信号，很显然，如果一个滤波器的传输函数可以抵消该相位项，那么就可以恢复输出光信号到原来的形状。40《光纤通信》（第3版）原荣编著9.6.1法布里-玻罗干涉滤波器干涉仪由于其固有的特性，所以对输入光的频率特别敏感，它的传输特性与频率有关，可以作为光滤波器来使用。通过优化设计，调节腔体长度，这样的器件可以补偿几百千米长标准单模光纤的GVD。但是把反射信号从入射信号中分出来，需要用一个3dB耦合器，至少将产生6dB的插入损耗，以及相当窄的带宽限制了它在实际中的应用。41《光纤通信》（第3版）原荣编著9.6.2马赫-曾德尔（MZ）干涉滤波器图9.6.2由多个M-Z干涉器组成的硅平面波导色散补偿器件原理图从3.3节已经知道，MZ干涉滤波器的原理是基于两个相干单色光经过不同的光程传输后的干涉理论。由于两臂的长度不等，所以经两臂传输后的光，就产生相位差图9.6.2表示它的原理图，该器件由12个臂长不等的耦合器串联组成，在一个臂上镀鉻，以便通过加热改变臂长从而控制光程相位差。该器件的优点是可以通过臂长和M-Z干涉器的数量来控制色散均衡特性。42《光纤通信》（第3版）原荣编著马赫-曾德尔干涉滤波器的工作原理马赫-曾德尔干涉滤波器的工作原理可以这样理解，将器件设计成经较长路经传输的高频分量在输出端满足相长条件，而低频分量则满足相消条件；相反，经较短路经传输的低频分量在输出端满足相长条件，而高频分量则满足相消条件。所以高频分量在较长路经传输，低频分量在较短路经传输。结果是高频分量比低频分量经历了更多的延迟。从2.3.2节色度色散讨论中知道，这种器件引入的相对延迟正好和光纤引入的相反，起到补偿光纤色散的作用。43《光纤通信》（第3版）原荣编著9.6.3光纤光栅滤波器从3.3.3节的介绍中我们已经知道，光纤布拉格光栅可以作为光滤波器，因为它存在一个截止频带，在该带宽内大部分入射光被反射回去。该频带中心波长是布拉格波长，其值为，如图3.3.10所示。在布拉格波长附近，折射率发生周期性变化，对入射光的反射在一定带宽内与它的频率有关。所以本质上，光纤光栅起反射滤波器的作用。本节讨论光纤光栅的基本原理和最近几年的进展。44《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.6.3均匀光栅不同值的反射系数和相位与失谐量的关系。45《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.6.4均匀光栅相同时,光栅越长,带宽越小图9.6.5均匀光栅透射和群时延传输特性46《光纤通信》（第3版）原荣编著2.啁啾光纤色散均匀光栅具有相当窄的截止带宽，通常小于0.1nm，而实际上需要宽带光栅。解决办法是采用光栅间距在整个长度上线性变化的啁啾光栅，如图9.6.6所示。因为布拉格波长与光栅间距的关系是所以也随光栅长度线性变化，这样入射光脉冲的不同频率成分，就在满足布拉格条件的光栅不同位置上反射。47《光纤通信》（第3版）原荣编著48《光纤通信》（第3版）原荣编著色度色散补偿的机理色度色散补偿的机理可以理解为，节距线性变化（chirp）的光纤光栅在光栅的每一点都可视为一个布拉格滤波器，对特定波长的光信号反射回去，而对其它波长的光信号允许通过。若使光栅节距大的一端在前，随着长度的增加，光栅间距也减小，所以提供正常GVD，此时，正好与在1550nm处反常色散区普通单模光纤的相反。因此，低频分量在这样放置的光栅前端反射，而高频分量在光栅末端反射，高频分量比低频分量多走了2Lg距离（Lg为光栅长度），经过光栅传输以后，滞后的低频分量便会赶上高频分量，从而起到色散补偿的作用，如图9.6.6所示。49《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.6.8使用光环形器从入射信号中将光栅的反射信号分离出来50《光纤通信》（第3版）原荣编著光纤光栅色散补偿器的优缺点众所周知，色散是限制超高速光通信容量的主要因素，虽已有不少色散补偿的方法，但光纤布拉格光栅色散补偿器与它们相比，可对正负色散进行补偿，具有全光纤型、损耗低、体积小、重量轻、成本低和灵活方便等优点。但是，为了实现宽带色散补偿，我们必须能够制造出非常长的光栅（>10m）而没有不希望的色散波动，遗憾的是至今还没有达到工程使用所需要的值。另外，光纤光栅是一种温度敏感器件，在它实用化前该问题还需要解决。51《光纤通信》（第3版）原荣编著

9.7相位共轭补偿与其它补偿方法不同，光相位共轭补偿（OPC）是利用光纤中的非线性光学效应，经混频后产生与原信号啁啾相反的信号，继续在光纤中传输后便可抵消前一段光纤传输积累的色散。光相位共轭除补偿色散外还可以补偿自相位调制。该方法的优点是可以实现大容量长距离的色散补偿，缺点是设备复杂，对中间混频所用的LD的频率单一性要求较高。52《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.7.1光相位共轭补偿GVD53《光纤通信》（第3版）原荣编著9.8宽带系统色散补偿9.8.1光时分复用系统色散补偿9.8.2波分复用系统色散补偿54《光纤通信》（第3版）原荣编著9.8宽带系统色散补偿使用先进的调制技术，并结合使用OTDM和WDM技术，已使系统的容量超过100Gb/s，甚至达到几个Tb/s。本节讨论这种系统的色散补偿方法。55《光纤通信》（第3版）原荣编著9.8.1光时分复用系统色散补偿因为速率达到100Gb/s时，其比特时隙（间距）仅为10ps宽，所以光时分复用使用宽度仅为约1ps的超窄光脉冲。对于这样窄的光脉冲，脉冲频谱已大于100GHz。因为频率与有关，所以已很难补偿整个脉冲带宽内的GVD。宽带色散补偿的最简单办法是使用和与标准光纤符号相反的具有负色散斜率的大色散光纤；光滤波器也可以用来补偿三阶色散；啁啾光纤光栅也可以用来补偿三阶色散；平方率变化的啁啾光栅可同时补偿二阶和三阶色散。56《光纤通信》（第3版）原荣编著9.8.2波分复用系统色散补偿WDM系统与OTDM系统相比，主要区别是，尽管WDM信号占据了很宽的带宽（通常为20~30nm），但是单个信道光脉冲却具有较大的脉宽（>50ps）。因此，在光脉冲传输过程中，三阶色散起着较小的作用。然而，由于与波长有关，所以必须对二阶色散在WDM信号占据的宽频谱范围内进行补偿，这就要求不但对色散进行补偿，而且也要对色散斜率进行补偿，同时还要求包含色散补偿模块的传输线路的偏振模色散（PMD）保持较低。可用光滤波器和色散补偿光纤进行补偿。57《光纤通信》（第3版）原荣编著光滤波器补偿WDM系统色散首先考虑用具有周期性色散特性的光滤波器进行补偿的情况。F-P滤波器具有多个被自由光谱范围分开的传输峰值，这种滤波器除用来信道选择外，还可以调节传输峰值使其偏离每个信道的中心波长，从而提供GVD补偿。啁啾光纤光栅提供大的GVD，但是通常只适用于单信道系统；近年来已有一些用于WDM系统的实验报道。58《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.8.1用于红波段补偿的啁啾光纤光栅的群延迟和损耗特性59《光纤通信》（第3版）原荣编著取样光纤光栅补偿WDM系统的色散一种新型的光纤光栅—具有多个截止带宽的取样光栅更适合WDM系统的色散补偿。这种光栅是在一根长光纤上，写入多个具有均匀间距的短光栅，这种光栅具有多个反射峰值，如图9.8.2所示，它的波长间隔由取样周期所决定。假如每一段光栅是啁啾光栅，那么每个反射峰的色散特性则由引入的啁啾所决定。它的缺点是当信道数增加时，这种光栅很难满足每个信道的色散要求。60《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.8.2取样光纤光栅反射谱适合WDM系统的色散补偿。这种光栅具有多个反射峰值，61《光纤通信》（第3版）原荣编著色散补偿光纤(DCF)色散补偿这是目前最成熟、工程上使用最广泛的技术许多实验已验证了DCF的潜力；在32nm带宽内可进行色散补偿；最早制造的色散补偿模块在传输窗口内具有恒定的色散值，这就是说只有一个信道被精确地补偿了，而其它信道要么过补偿要么欠补偿；然而实际上要求色散补偿器件对传输窗口的所有信道具有相同的补偿能力。因此我们必须同时考虑同一个器件的色散和色散斜率。62《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.8.3DCM的总色散和卡帕值用于C波段对真波光纤补偿的色散补偿模块（DCM）具有非常低的插入损耗和PMD；具有非常高的负色散斜率63《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.8.496km光纤经补偿后的剩余色散64《光纤通信》（第3版）原荣编著9.9色散管理9.9.1长距离系统色散管理9.9.2动态色散管理65《光纤通信》（第3版）原荣编著9.9.1长距离系统色散管理如果系统每100~200km采用电中继器，那么本章中讨论的所有技术都能工作得很好，因为在整段距离上各种使性能下降的因素不会累积。然而，当周期性地使用光放大器，使信号在整段光纤线路上保持在光域内时，非线性效应，例如自相位调制(SPM)和四波混频(FWM)，对于不同的色散补偿制式将以不同的方式影响系统性能。光相位共轭补偿技术的设计问题已在9.7节中进行了介绍。本节将考虑使用DCF或光纤光栅对长距离光纤系统进行补偿的问题。66《光纤通信》（第3版）原荣编著图9.9.1使光信号在环路中传输多次来模拟长距离光纤通信系统的色散补偿67《光纤通信》（第3版）原荣编著色散管理

GVD和沿色散补偿光纤线路功率的变化与DCF和光放大器的相对位置有关;色散管理的基本想法很简单，在光纤线路上混合使用正负GVD光纤，这样不仅减少了所有信道的总色散，而且非线性影响也最小;使用色散补偿的WDM系统的性能与发射功率、放大器间距和DCF的位置等设计参数有关。68《光纤通信》（第3版）原荣编著9.9.2动态色散管理工作在40Gb/s及其以上速率的WDM光纤系统动态色散补偿技术正在变得极为重要。在这样高的比特速率下，系统允许色散的变化量已变得很小，通常在低速系统中可以忽略的值，此时却严重地影响着系统的性能。例如在40Gb/s的系统中，需要将色散精确地控制在小于50ps/nm以内，在比特速率为160Gb/s时，要求更小，只有5ps/nm，这种很窄的容限对工程