大学物理公式大全【范本模板】

第一章质点运动学和牛顿运动定律1.1△r平均速度v=△t1。2瞬时速度v=lim△rdr=dt△t△t01.3速度v=lim△rlimds△tdt△t0△t01.6△v平均加速度a=△t1.7瞬时加速度（加速度）a=lim△vdv=dt△t△t01.8瞬时加速度a=dv=d2rdtdt21.11匀速直线运动质点坐标x=x+vt01.12变速运动速度v=v0+at1。13变速运动质点坐标x=x0+v0t+1at221。14速度随坐标变化公式22:v-v0=2a（x-x0)1.15自由落体运动1.16竖直上抛运动vgtvv0gty1at2yv0t1gt222v22gyv2v022gy1。17抛体运动速度重量vxv0cosavyv0sinagtxv0cosa?t1。18抛体运动距离重量yv0sina?t1gt22v02sin2a1。19射程X=g

1.24圆周运动加速度等于切向加速度与法向加速度矢量和a=at+an1。25加速度数值a=at2an21。26法向加速度和匀速圆周运动的向心加速度同样an=v2R1.27切向加速度只改变速度的大小at=dvdt1.28vdsRdΦRωdtdt1。29角速度ωdφdt1。30角加速度αdωd2φdtdt21.31角加速度a与线加速度a、a间的关系ntan=v2(Rω)2Rω2at=dvRdωRαRRdtdt牛顿第必然律：任何物体都保持静止或匀速直线运动状态,除非它碰到作使劲而被迫改变这类状态。牛顿第二定律：物体碰到外力作用时,所获取的加速度a的大小与外力F的大小成正比，与物体的质量m成反比；加速度的方向与外力的方向同样。1.37F=ma1牛顿第三定律:若物体A以力F作用与物体B,则同时物体B必以力F2作用与物体A；这两个力的大小相等、方向相反，并且沿同素来线.万有引力定律：自然界任何两质点间存在着互相吸引力，其大小与两质点质量的乘积成正比，与两质点间的距离的二次方成反比；引力的方向沿两质点的连线1。39F=Gm1m2G为万有引力称量=6.67×10—r211Nm2/kg2?1。40重力P=mg(g重力加速度)1.20射高Y=v02sin2a2g1.21飞翔时间y=xtga—

gx2g

1.41重力P=GMmr2M1.42有上两式重力加速度g=G（物体的重力加速度与r2物体自己的质量没关，而紧随它到地心的距离而变）1.22轨迹方程y=xtga—

gx2

1。43胡克定律F=—kx(k是比率常数，称为弹簧的劲度1。23向心加速度a=

2v02cos2av2

系数)1.44最大静摩擦力f最大=μ0N（μ0静摩擦系数）R1。45滑动摩擦系数f=μN(μ滑动摩擦系数略小于μ）0第二章守恒定律2.1动量P=mvd(mv)dP2。2牛顿第二定律F=dtdt2。3动量定理的微分形式Fdt=mdv=d（mv)dvF=ma=mdt2。4t2v2Fdt＝d(mv)＝mv2－mv1t1v12。5冲量I=t2Fdt12.6动量定理I=P2－P12.7平均冲力F与冲量I=t2）Fdt=F（t—tt121t2FdtIt1mv2mv12。9平均冲力F＝t1＝t1＝t1t2t2t22.12质点系的动量定理（F1+F2)△t=(m1v1+m2v2）-m1v10+m2v20)左面为系统所受的外力的总动量，第一项为系统的末动量，二为初动量nnn2。13质点系的动量定理：Fi△tmivimivi0i1i1i1作用在系统上的外力的总冲量等于系统总动量的增量2.14质点系的动量守恒定律（系统不受外力或外力矢量和为零)nnmivi=mivi0=常矢量i1i12.16Lp?RmvR圆周运动角动量R为半径2.17Lp?dmvd非圆周运动，d为参照点o到p点的垂直距离2。18Lmvrsin同上2。21MFdFrsinF对参照点的力矩2。22Mr?F力矩dL2.24M作用在质点上的合外力矩等于质点角动dt量的时间变化率dL02.26dt若是对于某一固定参照点，质点（系）常矢量所受的外力矩的矢量和为零，则此质点对于该参照点的角

动量保持不变.质点系的角动量守恒定律2.28Imiri2刚体对给定转轴的转动惯量i2.29MI（刚体的合外力矩）刚体在外力矩M的作用下所获取的角加速度a与外协力矩的大小成正比，并于转动惯量I成反比；这就是刚体的定轴转动定律。2。30Ir2dmr2dv转动惯量（dv为相应质mv元dm的体积元,p为体积元dv处的密度）2.31LI角动量dL2.32MIa物体所受对某给定轴的合外力矩等dt于物体对该轴的角动量的变化量2。33MdtdL冲量距tLdLLL0II2.34Mdt0t0L02。35LI常量2。36WFrcos2。37WF?r力的功等于力沿质点位移方向的重量与质点位移大小的乘积2.38WabbadWbaF?drbaFcosds(L)(L)(L)2.39WbaF?drba(F1F2Fn)?drW1W2(L)(L)协力的功等于各分力功的代数和2.40NW功率等于功比上时间tWdW2。41Nlimtdtt02.42NlimFcossF?v瞬时功率Fcosvt0t等于力F与质点瞬时速度v的标乘积2。43Wvv0mvdv1mv21mv02功等于动能的增22量2.44Ek1mv2物体的动能22.45WEkEk0协力对物体所作的功等于物体动能的增量（动能定理)2。46Wabmg(hahb)重力做的功2.47WabbaF?dr(GMm)(GMm)万有引力rarb做的功2.48WababF?dr1kxa21kxb2弹性力做的功222。49W保abEpaEpbEp势能定义2.50Epmgh重力的势能表达式2.51EpGMm万有引力势能1r2.52Epkx2弹性势能表达式22.53W外W内EkEk0质点系动能的增量等于所有外力的功和内力的功的代数和（质点系的动能定理）2。54W外W保内W非内EkEk0守旧内力和不守旧内力2。55W保内EpEpEp系统中的守旧内力的功0等于系统势能的减少许2。56W外W非内(EkEp)(Ek0Ep0)2.57EEkEp系统的动能k和势能p之和称为系统的机械能2.58W外W非内EE0质点系在运动过程中，他的机械能增量等于外力的功和非守旧内力的功的总和（功能原理)2。59当W外、0时，有EEkEp常量如0W非内果在一个系统的运动过程中的任意一小段时间内,外力对系统所作总功都为零，系统内部又没有非守旧内力做功,则在运动过程中系统的动能与势能之和保持不变,即系统的机械能不随时间改变,这就是机械能守恒定律。2。601mv2mgh2mgh0重力作用下机械能1mv022守恒的一个特例2.611mv21kx21mv021kx02弹性力作用下的2222机械能守恒第三章气体动理论1毫米汞柱等于133。3Pa1mmHg=133。3Pa1标准大气压等户760毫米汞柱1atm=760mmHg=1。013×105Pa热力学温度T=273.15+t

3。2气体定律P1V1P2V2常量即PV=常量T1T2T阿付伽德罗定律:在同样的温度和压强下,1摩尔的任何气体所占有的体积都同样.在标准状态下，即压强P0=1atm、温度T0=273。15K时，1摩尔的任何气体体积均为v0=22.41L/mola。022１０２３mol-13.3罗常量N=63。5普适气体常量RP0v0国际单位制为：8.314J/T0mol。K）压强用大气压,体积用升8.206×10—2atm。L/(mol。K）3.7理想气体的状态方程:PV=MRTv=M（质MmolMmol量为M，摩尔质量为Mmol的气体中包括的摩尔数)（R为与气体没关的普适常量，称为普适气体常量)3。8理想气体压强公式P=1mnv2（n=N为单位体积中3V的平均分字数，称为分子数密度;m为每个分子的质量，v为分子热运动的速率)MRTNmRTNRnkT(nN3.9P=NAmVT为MmolVVNAV气体分子密度,R和NA都是普适常量，两者之比称为波尔兹常量k=R1.381023J/KNA3。12气体动理论温度公式：平均动能t3kT（平均2动能只与温度有关）完整确立一个物体在一个空间的地址所需的独立坐标数量,称为这个物体运动的自由度。双原子分子共有五个自由度,此中三个是平动自由度，两个适转动自由度，三原子或多原子分子，共有六个自由度)分子自由度数越大,其热运动平均动能越大。每个具有同样的品均动能1kT23.13tikTi为自由度数，上边3/2为一个原子2分子自由度3。141摩尔理想气体的内能为：E0=NA1NAkTiRT223。15质量为M，摩尔质量为Mmol的理想气体能能为E=E0ME0MiRTMmolMmol2气体分子热运动速率的三种统计平均值3。20最概然速率（就是与速率散布曲线的极大值所对应哦速率，物理意义：速率在p周边的单位速率间隔内的分子数百分比最大）2kTkTp越大，分子pm1.41(温度越高，m质量m越大p）R3。21由于k=NA和mNA=Mmol因此上式可表示为2kT2RT2RTRTpmNAMmol1.41mMmol8kT8RTRT3.22平均速率vMmol1.60mMmol3。23方均根速率v23RT1.73RTMmolMmol三种速率，方均根速率最大，平均速率次之，最概速率最小；在议论速率散布时用最概然速率，计算分子运动经过的平均距离时用平均速率，计算分子的平均平动动能时用分均根第四章热力学基础热力学第必然律：热力学系统从平衡状态1向状态2的变化中，外界对系统所做的功'W和外界传给系统的热量Q两者之和是恒定的，等于系统内能的改变E-E12’4.1W+Q=E2-E14.2Q=E2—E1+W注意这里为W同一过程中系统对外界所做的功（Q>0系统从外界吸取热量；Q〈0表示系统向外界放出热量；W>0系统对外界做正功；W<0系统对外界做负功）4.3dQ=dE+dW（系统从外界吸取细小热量dQ，内能增添细小两dE,对外界做微量功dW

4.4平衡过程功的计算dW=PSdl=PdVV24。5W=PdVV14。6平衡过程中热量的计算Q=MC(T2T1)（C为Mmol摩尔热容量，1摩尔物质温度改变1度所吸收或放出的热量)4。7等压过程:QpM(T2T1)定压摩尔热容量CpMmol4.8等容过程：QvM(T2T1)定容摩尔热容CvMmol量4.9内能增量E2—MiE1=R(T2T1)Mmol2MidEMmol24.11等容过程PMRP1P2TMmolV常量或T2T14。124.13Qv=E2—E1=M(T2T1)等容过程系统不CvMmol对外界做功；等容过程内能变化4.14等压过程VMR常量或V1V2TMmolPT1T24。15WV2MPdVP(V2V1)R(T2T1)V1Mmol4.16QPE2E1W（等压膨胀过程中,系统从外界吸取的热量中只有一部分用于增添系统的内能,其他部分对于外面功）4.17CpCvR（1摩尔理想气体在等压过程温度升高1度时比在等容过程中要多吸取8.31焦耳的热量,用来转变成体积膨胀时对外所做的功，因而可知，普适气体常量R的物理意义:1摩尔理想气体在等压过程中升温1度对外界所做的功.）4。18泊松比CpCv4。194。20CviRCpi2R224.21Cpi2Cvi4.22等温变化PVMRT常量或P1V1P2V2Mmol4.234.24WP1V1lnV2或WMRTlnV2V1MmolV14.25等温过程热容量计算:QTWMV2MmolRTlnV1（所有转变成功）4.26绝热过程三个参数都变化PV常量或P1V1P2V2绝热过程的能量变换关系4.27WP1V11(V1)r11V2

MCv(T2T1)依据已知量求绝热过程4。28WMmol的功4.29W循环=Q1Q2Q2为热机循环中放给外界的热量4。30热机循环效率W循环（Q1一个循环从高温热Q1库吸取的热量有多少转变成实用的功）Q1Q21Q2（不行能把所有4。31Q1〈1Q1的热量都转变成功）4。33制冷系数Q2Q2(Q2为从低温热W循'环Q1Q2库中吸取的热量）第五章静电场5。1库仑定律：真空中两个静止的点电荷之间互相作用的静电力F的大小与它们的带电量q1、q2的乘积成正比,与它们之间的距离r的二次方成反比，作使劲的方向沿着两个点电荷的连线。F1q1q24r20基元电荷:e=1。6021019C；0真空电容率=8.851012;1=8。99109405.21q1q2r?库仑定律的适合形式F0r245。3场强EFq05。4FQrr为位矢E40r3q05。5电场强度叠加原理（矢量和）5。6电偶极子(大小相等电荷相反）场强E1P40r3电偶极距P=ql5。7电荷连续散布的任意带电体1dq?EdE40r2r平均带点细直棒5.8dExdEcosdxcos0l245.9dEydEsindx2sin40l5。10E(sinsina)i(cosasos)j40r5。11无穷长直棒Ej20r5.12EdE在电场中任一点周边穿过场强方向的dS单位面积的电场线数5。13电通量dEEdSEdScos5。14dEE?dS5。15EdEE?dSs5.16EE?dS封闭曲面s高斯定理：在真空中的静电场内,经过任意封闭曲面的电通量等于该封闭曲面所包围的电荷的电量的代数和的105。17E?dS1q若连续散布在带电体上S0=1dq0Q5。191Q?)平均带点球就像电荷都集E40r2r（rR中在球心5。20E=0(r<R)平均带点球壳内部场强各处为零5.21E无穷大平均带点平面（场富强小与到带20点平面的距离没关，垂直向外（正电荷）)5.22AabQq0(11)电场力所作的功40rarb5。23E?dl0静电场力沿闭合路径所做的功为零L（静电场场强的环流恒等于零）

5.24电势差UabUaUbbE?dla5。25电势Ua无穷远E?dla注意电势零点5。26Aabq?UabqUaUb()电场力所做的功。UQr0r4势散布，很多电荷时代数叠加,注意为rnqi5。28Ua电势的叠加原理140rii5.29Uadq电荷连续散布的带电体的Q40r电势5.30UP?电偶极子电势散布，r为位矢，40r3rP=ql5。31UQ半径为R的平均带电Q圆0(R214x2)2环轴线上各点的电势散布5.36W=qU一个电荷静电势能，电量与电势的乘积5。37E或0E静电场中导体表面场强05.38Cq孤立导体的电容U5。39U=Q孤立导体球40R5。40C40R孤立导体的电容5。41Cq两个极板的电容器电容U1U25.42Cq0SU2平行板电容器电容U1d5。43CQ20LR2是大圆柱形电容器电容Uln(R2R1)的U5。44U电介质对电场的影响r5.45CU相对电容率rC0U05。46CrC0r0S0叫这类电介质d=rd的电容率(介电系数）（充满电解质后，电容器的电容增大为真空时电容的r倍。）（平行板电容器)5。47EE0在平行板电容器的两极板间充满各项同r性平均电解质后，两板间的电势差和场强都减小到板间为真空时的1r5.49E=E0+E/电解质内的电场(省去几个）5。60EDR3半径为R的平均带点球放在相30rr2对电容率r的油中，球外电场散布5。61WQ21QU1CU2电容器储能2C22第六章稳恒电流的磁场6。1dqI电流强度（单位时间内经过导体任一横截dt面的电量）jdI?26。2电流密度(安/米)dS垂直j6.4IjdcosSj?dS电流强度等于经过SS的电流密度的通量6。5j?dSdq电流的连续性方程Sdt6.6j?dS=0电流密度j不与与时间没关称稳恒电流,S电场称稳恒电场。6。7EK?dl电源的电动势（自负极经电源内部到正极的方向为电动势的正方向）6.8EK?dl电动势的大小等于单位正电荷绕闭合L回路搬动一周时非静电力所做的功。在电源外面Ek=0时，6。8就成6。7了6。9BFmax磁感觉强度大小qv

毕奥-萨伐尔定律：电流元Idl在空间某点P产生的磁感应轻度dB的大小与电流元Idl的大小成正比,与电流元和电流元到P电的位矢r之间的夹角的正弦成正比,与电流元到P点的距离r的二次方成反比。6。10dB0Idlsin0为比率系数，4r2404107T?mA为真空磁导率6。14B0Idlsin0I(con1cos2)载4r24R流直导线的磁场（R为点到导线的垂直距离)6。15B0I点恰幸好导线的一端且导线很长的情4R况6.16B0I导线很长，点正幸好导线的中部2R6.17B0IR2圆形载流线圈轴线上的磁场2(R22)32散布6。18B0I在圆形载流线圈的圆心处,即x=0时磁2R场散布6.20B0IS在很远处时2x3平面载流线圈的磁场也常用磁矩Pm,定义为线圈中的电流I与线圈所包围的面积的乘积.磁矩的方向与线圈的平面的法线方向同样。6。21PmISnn表示法线正方向的单位矢量。6.22PmNISn线圈有N匝6。23B02Pm4x3圆形与非圆形平面载流线圈的磁场（离线圈较远时才适用）6。24B0I扇形导线圆心处的磁场强度4RL为圆弧所对的圆心角（弧度）R6。25IQnqvS运动电荷的电流强度△t?6。26B0qvr运动电荷单个电荷在距离r处产生4r2的磁场6。26dBcosdsB?dS磁感觉强度，简称磁通量（单位韦伯Wb)6。27mB?dS经过任一曲面S的总磁通量S6。28B?dS0经过闭合曲面的总磁通量等于零S6。29B?dl0I磁感觉强度B沿任意闭合路径LL的积分6。30B?dl0I内在稳恒电流的磁场中，磁感觉L强度沿任意闭合路径的环路积分,等于这个闭合路径所包围的电流的代数和与真空磁导率0的乘积（安培环路定理或磁场环路定理)6.31B0nI0NI螺线管内的磁场l6。32B0I无穷长载流直圆柱面的磁场（长直圆柱2r面外磁场散布与整个柱面电流集中到中心轴线同)6。33B0NI环形导管上绕N匝的线圈（大圈与小2r圈之间有磁场，以外以内没有）6。34dFBIdlsin安培定律:放在磁场中某点处的电流元Idl，将碰到磁场力dF，当电流元Idl与所在处的磁感觉强度B成任意角度时，作使劲的大小为：6。35dFIdlBB是电流元Idl所在处的磁感觉强度。6.36FIdlBL6.37FIBLsin方向垂直与导线和磁场方向组成的平面，右手螺旋确立6.38f20I1I2平行无穷长直载流导线间的互相作2a用，电流方向同样作使劲为引力,大小相等，方向相反作使劲相斥。a为两导线之间的距离.

6.39f0I2I1I2I时的状况2a6。40MISBsinPm?Bsin平面载流线圈力矩6.41MPmB力矩：若是有N匝时就乘以N6．42FqvBsin（离子受磁场力的大小）（垂直与速度方向，只改变方向不改变速度大小）6.43FqvB(F的方向即垂直于v又垂直于B，当q为正时的状况)6.44Fq(EvB)洛伦兹力,空间既有电场又有磁场mvvB垂直的情6。44R带点离子速度与qB(qm)B况做匀速圆周运动2R2m6。45T周期vqBmvsin带点离子v与B成角时的状况。做6.46RqB螺旋线运动6。47h2mvcosqB螺距6.48UHRHBI霍尔效应。导体板放在磁场中通入电d流在导体板双侧会产生电势差6。49UHvBll为导体板的宽度6.50UH1BI霍尔系数RH1nqd由此获取6.48nq公式B6。51r相对磁导率（加入磁介质后磁场会发生B0改变）大于1顺磁质小于1抗磁质远大于铁磁质6。52BB0B'说明顺磁质使磁场增强6。54BB0B'抗磁质使原磁场减弱6.55B?dl0(NIIS)有磁介质时的安培环路定L理IS为介质表面的电流6.56NIISNI0r称为磁介质的磁导率6。57B?dlI内L6。58BHH成为磁场强度矢量6.59H?dlI内磁场强度矢量H沿任一闭合路L径的线积分，等于该闭合路径所包围的传导电流的代数和,与磁化电流及闭合路径以外的传导电流没关（有磁介质时的安培环路定理）6。60HnI无穷长直螺线管磁场强度6。61BHnI0rnI无穷长直螺线管管内磁感觉强度大小第七章电磁感觉与电磁场电磁感觉现象：当穿过闭合导体回路的磁通量发生变化时，回路中就产生感觉电动势。楞次定律：闭合回路中感觉电流的方向,总是使得由它所激发的磁场来阻拦感觉电流的磁通量的变化任一给定回路的感觉电动势ε的大小与穿过回路所围面积的磁通量的变化率dmdt成正比d7.1dtd7.2dt7.3dNd叫做全磁通，又称磁通匝dtdt链数，简称磁链表示穿过过各匝线圈磁通量的总和7。4ddxBlv动生电动势dtBldt7.5fmvB作用于导体内部自由电子上的磁Eke场力就是供给动生电动势的非静电力,可用洛伦兹除以电子电荷7.6Ek?dl(vB)?dl__b(vB)?dlBlv导体棒产生的动生电动势7.7a7。8Blvsin导体棒v与B成一任一角度时的情况

7.9(vB)?dl磁场中运动的导体产生动生电动势的宽泛公式7。10P?IIBlv感觉电动势的功率7.11NBSsint交流发电机线圈的动生电动势7.12mNBS当sint=1时,电动势有最大值m因此7.11可为msint7。14dB?dS感生电动势sdt7。15E感?dlL感生电动势与静电场的差别在于一是感生电场不是由电荷激发的,而是由变化的磁场所激发；二是描述感生电场的电场线是闭合的，因此它不是守旧场，场强的环流不等于零，而静电场的电场线是不闭合的，他是守旧场,场强的环流恒等于零。7.182M21I1M21称为回路C1对C2额互感系数.由I1产生的经过C2所围面积的全磁通7。191M12I27。20M1M2M回路四周的磁介质是非铁磁性的，则互感系数与电流没关则相等7。21M12两个回路间的互感系数（互感系I2I1数在数值上等于一个回路中的电流为1安时在另一个回路中的全磁通)7。222MdI11MdI2互感电动势dtdt7。23M21互感系数dI1dtdI2dt7。24LI比率系数L为自感系数，简称自感又称电感7.25LI自感系数在数值上等于线圈中的电流为1A时经过自己的全磁通7。26LdI线圈中电流变化时线圈产生的自感电dt动势7.27LdIdt7.28L0n2V螺线管的自感系数与他的体积V和单位长度匝数的二次方成正比7。29Wm1LI2拥有自感系数为L的线圈有电流I2时所储蓄的磁能7.30Ln2V螺线管内充满相对磁导率为r的磁介质的状况下螺线管的自感系数7。31BnI螺线管内充满相对磁导率为r的磁介质的状况下螺线管内的磁感觉强度7.32wm1H2螺线管内单位体积磁场的能量即磁能2密度7。33Wm1BHdV磁场内任一体积V中的总磁场能2V量7.34HNI环状铁芯线圈内的磁场强度2r7。35HIr圆柱形导体内任一点的磁场强度2R2第八章机械振动8.1md2xkx0弹簧振子简谐振动dt28.2k2mk为弹簧的劲度系数8。3d2x2x0弹簧振子运动方程dt28.4xAcos(t)弹簧振子运动方程8.5xAsin(t')'dx28。6Asin(t)简谐振动的速度udt8。7a2x简谐振动的加速度88T2T2简谐振动的周期。8.91简谐振动的频率T8.102简谐振动的角频率（弧度/秒)8.11x0Acos当t=0时

u08.12Asin2u028。13Ax02振幅8。14tgu0u0初相x0arctgx08。15Ek1mu21mA22sin2(t)弹簧的动22能8。16Ep1kx21kA22cos(t)弹簧的弹性22势能8.17E1mu21kx2振动系的总机械能228。18E1m2A21kA2总机械能守恒228.19xAcos(t)同方向同频率简谐振动合成，和搬动位移8.20AA2A22AAcos(21)和振幅1212A1sin1A2sin28。21tgA2cos2A1cos1第九章机械波9．1v波速v等于频率和波长的乘积T9.3v横波N介质的切变弹性模量Nv纵波Y介质的杨氏弹（固体）9。4BB为介质的荣变弹性模量（在液体或v纵波气体中流传）9。5yAcos(tx)简谐波运动方程9.6yAcos2(vtx)Acos2(tx)Acos2(vtx)T速度等于频率乘以波长（简谐波运动方程的几种表达方式）9.7(21)或2(x2x1)简谐波vv波形曲线P2与P1之间的相位差负号表示p2落后9。810.3II0sin(t)yAcos(txAcos2(vtx)Acos2(tx)111v)T10。4T2LC震荡的LC2沿负向流传的简谐波的方程LC9.9Ek1VA22sin2(tx)波质点的动能圆频率（角频率)、周期、频率2vE0B09.10EP1(V)A22sin2(tx)波质点的势能10。6电磁波的基天性质（电矢量E，磁矢2v9.11EkEp1VA22sin2(tx)波流传过程量B）2v107E1B中质元的动能和势能相等。9.12EEkEpVA22sin2(tx)质元总机v和分别为介质中的电容率和磁导率械能。EA22sin2(tx波的能量密度12B913V)10。8WWeWm(E)电磁场的总能量密v21A229.14波在一个时间周期内的平均能量密度2度9。15vS平均能流9.16Iv1vA22能流密度或波的强度29。17LlogI声强级I09。18yy1y2Acos(t)波的干涉9。20(21)2(r2r1)2k波的叠加k0,1,2,（两振动在P点的相位差为派的偶数倍时和振幅最大)9.21(21)2(r2r1)(2k1)波的k0,1,2,3,叠加两振动在P点的相位差为派的偶数倍时和振幅最小9.22r1r22k,k0,1,2,两个波源的初2相位同样时的状况9。23r1r2(2k1),k0,1,2,2第十章电磁震荡与电磁波10。1d2q1q0无阻尼自由震荡（有电容C和电dt2LC

10.10SW?v1EB电磁