X射线的性质课件

材料分析测试技术

——X射线的性质1材料分析测试技术

——X射线的性质11.1引言

1895年德国物理学家伦琴在研究阴极射线时发现了一种新型的辐射，肉眼看不见，可使照相底片感光，并有很强的穿透力。X射线的本质、它与物质相互作用的基木原理己被深人研究，并在科学研究、医疗与技术工程上获得广泛应用，相应的设备和方法也在不断的发展中。21.1引言1895年德国物理学家伦琴在研究阴极射线时发现了3两个重要人物：伦琴（W.C.Röntgen）劳埃（M.vonLaue）1895年伦琴在研究阴极射线时发现了X射线。1912年劳埃发现了X射线在晶体中的衍射现象。33两个重要人物：3441.2X射线的本质X射线属于电磁波或电磁辐射具有粒子性和波动性特点波长为10-8cm，与晶体的晶格常数同一数量级51.2X射线的本质X射线属于电磁波或电磁辐射5X射线和可见光相比，其波长比可见光短，介于紫外线与γ射线之间，约为10－2到102埃的范围。频率大约是可见光的103倍，所以它的光子能量比可见光的光子能量大得多，表现明显的粒子性。由于X射线波长短，光子能量大的两个基本特性。6X射线和可见光相比，其波长比可见光短，介于紫外线与γ射线之间X射线以光子的形式辐射和吸收时具有质量、能量、动量波长短，能量和动量大，穿透能力强X射线的波动性表现在干涉和衍射X射线的粒子性表现与物质相互作用交换能量7X射线以光子的形式辐射和吸收时具有质量、能量、动量78

用于晶体结构分析的X射线波长：

0.25~0.05nm（硬X射线）

金属零件的无损探伤：

0.1~0.005nm

用于医学透视及安检的X射线波长则很长：

1~100nm（软X射线）88用于晶体结构分析的X射线波长：81.3X射线的产生及X射线管X射线是由高速运动着的带电（或不带电）粒子与某种物质相撞击后猝然减速，且与该物质中的内层电子相互作用而产生的产生自由电子；电子定向高速运动；设置使其突然减速的障碍物X射线管——带冷却水的大灯泡91.3X射线的产生及X射线管X射线是由高速运动着的带电（或X射线管实际上是一只真空二极管，它有两个电极：作为阴极的用于发射电子的灯丝（钨丝）和作为阳极的用于接受电子轰击的靶（又称对阴极）。X射线管供电部分至少包含有一个使灯丝加热的低压电源和一个给两极施加高电压的高压发生器。由于总是受到高能量电子的轰击，阳极还需要强制冷却。当灯丝被通电加热至高温时（达2000℃），大量的热电子产生，在极间的高压作用下被加速，高速轰击到靶面上。高速电子到达靶面，运动突然受阻，其动能部分转变为辐射能，以X射线的形式放出，这种形式产生的辐射称为轫致辐射。10X射线管实际上是一只真空二极管，它有两个电极：作为阴极的用轰击到靶面上电子束的总能量只有极小一部分转变为X射线能，靶面发射的X射线能量与电子束总能量的比率ε可用下面的近似公式表示：ε=1.1×10－9ZV式中Z为靶材组成元素的原子序数，V为X射线管的极间电压（又称管电压），以伏特为单位。例如对于一只铜靶的X射线管，在30KV工作时，ε=0.1%，而一只钨靶的X射线管在100KV条件下工作时，也不过ε=0.8%。可见X射线管产生X射线的能量效率是十分低的，但是，目前X射线管仍是最实用的发生X射线的器件。

因为轰击靶面电子束的绝大部分能量都转化为热能，所以，在工作时X射线管的靶必须采取水冷（或其他手段）进行强制冷却，以免对阴极被加热至熔化，受到损坏。也是由于这个原故，X射线管的最大功率受到一定限制，决定于阳极材料的熔点、导热系数和靶面冷却手段的效果等因素。同一种冷却结构的X射线管的额定功率，因靶材的不同是大不相同的。例如，铜靶（铜有极佳的导热性）和钼靶（钼的熔点很高）的功率常为相同结构的铁、钴、铬靶的两倍。11轰击到靶面上电子束的总能量只有极小一部分转变为X射线能，靶面1212在晶体衍射实验中，常用的X射线管按其结构设计的特点可分为三种类型：1.可拆式管——这种X射线管在动真空下工作，配有真空系统，使用时需抽真空使管内真空度达到10－5毫帕或更佳的真空度。不同元素的靶可以随时更换，灯丝损坏后也可以更换，这种管的寿命可以说是无限的。2.密封式管——这是最常使用的X射线管，它的靶和灯丝密封在高真空的壳体内。壳体上有对X射线“透明”的X射线出射“窗孔”。靶和灯丝不能更换，如果需要使用另一种靶，就需要换用另一只相应靶材的管子。这种管子使用方便，但若灯丝烧断后它的寿命也就完全终结了。密封式X射线管的寿命一般为1000—2000小时，它的报废往往并不是与因灯丝损坏，而是由于靶面被熔毁或因受到钨蒸气及管内受热部分金属的污染，致使发射的X射线谱线“不纯”而被废用。3.转靶式管——这种管采用一种特殊的运动结构以大大增强靶面的冷却，即所谓旋转阳极X射线管，是目前最实用的高强度X射线发生装置。管子的阳极设计成圆柱体形，柱面作为靶面，阳极需要用水冷却。工作时阳极圆柱以高速旋转，这样靶面受电子束轰击的部位不再是一个点或一条线段而是被延展成阳极柱体上的一段柱面，使受热面积展开，从而有效地加强了热量的散发。所以，这种管的功率能远远超过前两种管子。对于铜或钼靶管，密封式管的额定功率，目前只能达到2KW左右，而转靶式管最高可达90KW。13在晶体衍射实验中，常用的X射线管按其结构设计的特点可分为三种1.4X射线谱由X射线管所得到的X射线，按其特征可以分成两部分：连续光谱和特征光谱，后者只与靶的组成元素有关。141.4X射线谱由X射线管所得到的X射线，按其特征可以分成两151.4.1连续X射线谱

●

X射线强度随波长连续变化的谱线称连续X射线谱。●

连续谱受管电压U，管电流i和阳极靶材的原子序数Z的作用，其相互关系见图：●

连续谱的总强度决定于上述U、i、Z三因素：图1图2●X射线波长从一最小值短波限λSWL向长波方向伸展15151.4.1连续X射线谱●X射线强度随波长连续16●连续谱的形成及存在短波限的量子力学解释：在管电压U作用下，电子到达阳极靶时动能为eU，若一个电子在与阳极靶碰撞时，把全部能量都给予一个光子，这就是一个光子所可能获得的最大能量，即hνmax=eU，此光量子的波长即为短波限λSWL，如果一个电子射入物质后在发生有效碰撞（产生光量子）之前速度有所降低，则碰撞产生光量子的能量就会减小。由于多种因素使得发生有效碰撞的电子速度可以从零到初速连续的取值，因而出现了连续光谱，其波长自λm开始向长波方向伸展。连续光谱的短波限λSWL只决定于X射线管的工作高压。1616●连续谱的形成及存在短波限的量子力学解释：在管电压U作X射线的强度是指垂直于X射线传播方向的单位面积上单位时间内光量子数目能量的总和。强度由光子的能量和光子的数目决定最大值不在λm，而在1.5λm选用重金属靶并施以高电压

17X射线的强度是指垂直于X射线传播方向的单位面积上单位时间内光18当加于X射线管两端的电压增高到与阳极靶材相应的某一特定值UK时，在连续谱的某些特定的波长位置会出现一系列强度峰，峰窄而尖锐。它们的波长对一定材料的阳极靶有严格恒定的数值，此波长可作为阳极靶材的标志或特征。故称为特征谱或标识谱。特征谱的波长不受管电压、管电流的影响，只决定于阳极靶材元素的原子序数。Mo靶35kV1.4.2特征X射线谱

1818当加于X射线管两端的电压增高到与阳极靶材相应的某一特定值19

特征X射线产生的机理经典原子模型原子内的电子分布在一系列量子化的壳层上。最内层（K层）能量最低。图阴极射出的电子流轰击到靶面，如果能量足够高，靶内一些原子的内层电子会被轰出，使原子处于能级较高的激发态1919特征X射线产生的机理经典原子模型原子内的电子分布在一系K层电子被击出称为K激发态，L层电子被击出称为L激发态，依次类推。图1.6b表示的是原子的基态和K、L、M、N等激发态的能级图，原子的激发态是不稳定的，寿命不超过10-8秒，此时内层轨道上的空位将被离核更远轨道上的电子所补充，从而使原子能级降低，这时，多余的能量便以光量子的形式辐射出来。20K层电子被击出称为K激发态，L层电子被击出称为L激发态，依次图1.6a描述了上述激发机理。处于K激发态的原子，当不同外层的电子（L、M、N…层）向K层跃迁时放出的能量各不相同，产生的一系列辐射统称为K系辐射。基于上述机制产生的X射线，其波长只与原子处于不同能级时发生电子跃迁的能级差有关，而原子的能级是由原子结构决定的，因此，这些有特征波长的辐射将能够反映出原子的结构特点，我们称之为特征光谱。

21图1.6a描述了上述激发机理。处于K激发态的原子，当不同外层22X射线辐射过程.swf2222X射线辐射过程.swf22莫塞莱定律

K——与靶材物质主量子数有关的常数

α——屏蔽常数，与电子所在的壳层位置有关

23莫塞莱定律

K——与靶材物质主量子数有关的常数

α——24●

原子内层电子被击出而造成空位是产生特征辐射的前提。●

而欲击出靶材原子内层电子，比如K层电子，由阴极射来的电子的动能就必须大于（至少等于）K层电子与原子核的结合能EK，或K电子逸出所做的功WK，即eUK=-EK=WK，这个UK便是阴极电子击出靶材原子K电子所需的临界激发电压。MgKLM入射电子二次电子（自由电子）MgKβ光子MgKα光子★特征X射线的产生条件中为什么存在一个临界激发电压UK？2424●原子内层电子被击出而造成空位是产生特征辐射的前提。25★特征谱的强度随管电压（U）和管电流（i）的提高而增大，其关系的实验公式如下：I特＝K3i(U-Un)m★另外，X射线连续谱只增加衍射花样的背底，不利于衍射花样分析，因此总希望特征谱线强度与连续谱线强度之比越大越好。实践和计算表明，当工作电压为K系激发电压的3～5倍时，I特/I连最大。U≈(3~5)

UK2525★特征谱的强度随管电压（U）和管电流（i）的提高而增大当X射线与物质相遇时，会产生一系列效应，这是X射线应用的基础。德国物理学家伦琴在发现X射线时就观察到它有可见光与其无法比拟的穿透力，可使荧光物质发光，可使气体或其它物质电离。能量转化：散射能量E1，吸收能量E2，透过物质E31.5X射线与物质的相互作用26当X射线与物质相遇时，会产生一系列效应，这是X射线应用的基础27

照射到物质上的X射线，除一部分可能沿原入射线束方向透过物质继续向前传播外，其余的，在与物质相互作用的复杂物理过程中被衰减吸收，其能量转换和产物可归纳于后图。1.5X射线与物质的相互作用图2727照射到物质上的X射线，除一部分可能沿原入射线束方向28

物质对X射线的散射主要是电子与X射线相互作用的结果。物质中的核外电子有两大类，相应产生两种散射效应。

●相干散射coherentscattering（弹性散射或汤姆逊散射）

——经典散射当X射线与原子中受核束缚较紧的内层电子相撞时，电子受X射线电磁波的影响而绕其平衡位置发生受迫振动，于是变加速振动着的电子便以自身为中心，向四周辐射新的电磁波，其波长与入射X射线波长相同，且彼此间有确定的周相关系。可以发生相互干涉，故称相干散射。

相干散射是X射线在晶体中产生衍射现象的基础。1.5.1X射线的散射2828物质对X射线的散射主要是电子与X射线相互作用的29●

非相干散射incoherentscattering

（康普顿-吴有训效应）

——量子散射当X射线光子与原子中受束缚力弱的电子（如原子中的外层电子、自由电子等）发生碰撞时，电子被撞离原子并带走光子的一部分能量而成为反冲电子。光子损失了能量波长变长并改变了2θ角，不能产生干涉效应，故叫非相干散射。根据能量和动量守恒定律，推出Δλ=λ’-λ=0.00243(1-cos2θ)=0.00486sin2θ2929●非相干散射incoherentscatterin30301.5.2X射线的吸收射线穿过物质之后，强度会衰减。前面已经指出，这是因为X射线同物质相互作用时经历各种复杂的物理、化学过程，从而引起各种效应转化了入射线的部分能量。如下图所示：

311.5.2X射线的吸收31实验证明，X射线穿透物质后的强度衰减与射线在物质中经过的距离成正比。假设入射线的强度为I0，进入一块密度均匀的吸收体，在x处时其强度为Ix，当通过厚度dx时强度的衰减为dI，定义μl为X射线通过单位厚度时被吸收的比率，则有：-dI/Ix=μldx考虑边界条件并进行积分，则得：Ix=I0e-μx式中μl称为线衰减系数，x为试样厚度。32实验证明，X射线穿透物质后的强度衰减与射线在物质中经过的距离衰减至少应被视为物质对入射线的散射和吸收的结果，系数μ应该是这两部分作用之和。但由于因散射而引起的衰减远小于因吸收而引起的衰减，故通常直接称μ为线吸收系数，而忽略散射的部分。33衰减至少应被视为物质对入射线的散射和吸收的结果，系数μ应该是342.质量吸收系数

为了避开线吸收系数随吸收体物理状态不同而改变的困难，可以用μl/ρ代替μl，ρ为吸收物质的密度，这样：μm

=μl/ρ称质量吸收系数（单位为cm2·g-1），表示单位重量物质对X射线的吸收程度。质量吸收系数与波长λ和吸收物质的原子序数Z存在函数关系：34342.质量吸收系数为了避开线吸收系数随吸

对于非单质元素组成的复杂物质，如固溶体、金属间化合物等，其质量吸收系数决定于各组元的质量吸收系数mi及各组元的质量分数i

。35对于非单质元素组成的复杂物质，如固溶体、金属36注意，随波长的降低，μm并非呈连续的变化，而是在某些波长位置上突然升高，出现了吸收限。（右图）这种带有特征吸收限的吸收系数曲线称为该物质的吸收谱。二、X射线的真吸收1.光电效应

当入射X射线光量子的能量等于或略大于吸收体原子某壳层电子的结合能时，此光量子就很容易被电子吸收，获得能量的电子从内层逸出成为自由电子，称光电子，原子则处于相应的激发态。这种光子击出电子的现象即为光电效应。此效应消耗大量入射能量，表现为吸收系数突增，对应的入射波长即为吸收限。3636注意，随波长的降低，μm并非呈连续的变化，而是在某些波长372.荧光X射线（二次特征X射线）3.俄歇（Auger）效应一次特征X射线的一部分能量转变为所照射物质的二次特征辐射，体现出物质对入射X射线的吸收。该吸收非常强烈，吸收系数变化参见后图。010.swf37372.荧光X射线3.俄歇（Auger）效应一次特征X射383839荧光辐射：当入射X射线（光量子）的能量等于或略大于被照射物质原子某壳层电子的结合能时，将该壳层电子击出而使原子处于激发态，原子外层高能态电子向内层空位跃迁，辐射出具有特定波长值的X射线，这种由入射X射线所激发出来的特征X射线辐射称为荧光辐射。俄歇效应：原子中一个K层电子被入射光量子击出后，L层一个电子跃入K层填补空位，此时多余的能量不以辐射X射线的方式放出，而是另一个L层电子获得能量跃出吸收体，这样的一个K层空位被两个L层空位代替的过程称为俄歇效应，跃出的L层电子称俄歇电子。

荧光效应用于重元素（Z>20）的成分分析，俄歇效应用于表层轻元素的分析。3939荧光辐射：当入射X射线（光量子）的能量等于或略大于被照射俄歇效应

每种物质的俄歇电子能量大小只取决于该物质的原子能级结构，是原于序数的函数，是一种元素的固有特征。同时，这种特征电子能量很低，只有几百电子伏持，在固体表面以内深处即使有这种电子也跑不出来，测量不到。利用俄歇效应设计的俄歇谱仪便成了对固体表面2—3层原子成分分析的最合适的仪器，用逐层轰击法还可进逐层分析。试验结果表明、轻元素俄歇电子的发射几率比荧光x射线发射几率大，所以轻元素的俄歇效应较重元素的强烈。40俄歇效应

每种物质的俄歇电子能量大小只取决于该物质的原子能级41物质对X射线的吸收有两类方式，一种是原子对X射线的漫散射，形成漫散射的X射线向四周发散，其能量只占吸收能量的极少部分。真正意义的吸收是电子在原子内的迁移所引起的，这主要就包括了光电子发射、俄歇电子、荧光X射线辐射、正负电子对等个体的能量以及热散能量，称之为真吸收。漫散射式的吸收与真吸收构成了由质量吸收系数μm

所表征的全吸收。4141物质对X射线的吸收有两类方式，一种是原子对X射线的漫散射42三、吸收限的应用（重点内容）1.滤波片（filter）的选择滤波片选择原则：当Z靶＜40时，则Z片＝Z靶－1当Z靶≥40时，则Z片＝Z靶－22.阳极靶的选择Z靶≤Z试样＋1Kβ(光源）<K(滤波片）<Kα(光源）CuKα(靶）略大于试样的K系吸收限K避免产生荧光X射线4242三、吸收限的应用（重点内容）1.滤波片（filter）1.5.3吸收限的应用滤波片的选择在x射线衍射分析中，大多数情况下都希望利用接近于“单色”即波长较单一的x射线。然而，K系特征谱线包括Kα、Kβ两条谱线，它们会在晶体中同时发生衍射产生出两套衍射花样，使分析工作受到干扰。希望从两条谱线中滤掉一条，得到“单色”的入射x射线。431.5.3吸收限的应用43材料分析测试技术

——X射线的性质44材料分析测试技术

——X射线的性质11.1引言

1895年德国物理学家伦琴在研究阴极射线时发现了一种新型的辐射，肉眼看不见，可使照相底片感光，并有很强的穿透力。X射线的本质、它与物质相互作用的基木原理己被深人研究，并在科学研究、医疗与技术工程上获得广泛应用，相应的设备和方法也在不断的发展中。451.1引言1895年德国物理学家伦琴在研究阴极射线时发现了46两个重要人物：伦琴（W.C.Röntgen）劳埃（M.vonLaue）1895年伦琴在研究阴极射线时发现了X射线。1912年劳埃发现了X射线在晶体中的衍射现象。463两个重要人物：34741.2X射线的本质X射线属于电磁波或电磁辐射具有粒子性和波动性特点波长为10-8cm，与晶体的晶格常数同一数量级481.2X射线的本质X射线属于电磁波或电磁辐射5X射线和可见光相比，其波长比可见光短，介于紫外线与γ射线之间，约为10－2到102埃的范围。频率大约是可见光的103倍，所以它的光子能量比可见光的光子能量大得多，表现明显的粒子性。由于X射线波长短，光子能量大的两个基本特性。49X射线和可见光相比，其波长比可见光短，介于紫外线与γ射线之间X射线以光子的形式辐射和吸收时具有质量、能量、动量波长短，能量和动量大，穿透能力强X射线的波动性表现在干涉和衍射X射线的粒子性表现与物质相互作用交换能量50X射线以光子的形式辐射和吸收时具有质量、能量、动量751

用于晶体结构分析的X射线波长：

0.25~0.05nm（硬X射线）

金属零件的无损探伤：

0.1~0.005nm

用于医学透视及安检的X射线波长则很长：

1~100nm（软X射线）518用于晶体结构分析的X射线波长：81.3X射线的产生及X射线管X射线是由高速运动着的带电（或不带电）粒子与某种物质相撞击后猝然减速，且与该物质中的内层电子相互作用而产生的产生自由电子；电子定向高速运动；设置使其突然减速的障碍物X射线管——带冷却水的大灯泡521.3X射线的产生及X射线管X射线是由高速运动着的带电（或X射线管实际上是一只真空二极管，它有两个电极：作为阴极的用于发射电子的灯丝（钨丝）和作为阳极的用于接受电子轰击的靶（又称对阴极）。X射线管供电部分至少包含有一个使灯丝加热的低压电源和一个给两极施加高电压的高压发生器。由于总是受到高能量电子的轰击，阳极还需要强制冷却。当灯丝被通电加热至高温时（达2000℃），大量的热电子产生，在极间的高压作用下被加速，高速轰击到靶面上。高速电子到达靶面，运动突然受阻，其动能部分转变为辐射能，以X射线的形式放出，这种形式产生的辐射称为轫致辐射。53X射线管实际上是一只真空二极管，它有两个电极：作为阴极的用轰击到靶面上电子束的总能量只有极小一部分转变为X射线能，靶面发射的X射线能量与电子束总能量的比率ε可用下面的近似公式表示：ε=1.1×10－9ZV式中Z为靶材组成元素的原子序数，V为X射线管的极间电压（又称管电压），以伏特为单位。例如对于一只铜靶的X射线管，在30KV工作时，ε=0.1%，而一只钨靶的X射线管在100KV条件下工作时，也不过ε=0.8%。可见X射线管产生X射线的能量效率是十分低的，但是，目前X射线管仍是最实用的发生X射线的器件。

因为轰击靶面电子束的绝大部分能量都转化为热能，所以，在工作时X射线管的靶必须采取水冷（或其他手段）进行强制冷却，以免对阴极被加热至熔化，受到损坏。也是由于这个原故，X射线管的最大功率受到一定限制，决定于阳极材料的熔点、导热系数和靶面冷却手段的效果等因素。同一种冷却结构的X射线管的额定功率，因靶材的不同是大不相同的。例如，铜靶（铜有极佳的导热性）和钼靶（钼的熔点很高）的功率常为相同结构的铁、钴、铬靶的两倍。54轰击到靶面上电子束的总能量只有极小一部分转变为X射线能，靶面5512在晶体衍射实验中，常用的X射线管按其结构设计的特点可分为三种类型：1.可拆式管——这种X射线管在动真空下工作，配有真空系统，使用时需抽真空使管内真空度达到10－5毫帕或更佳的真空度。不同元素的靶可以随时更换，灯丝损坏后也可以更换，这种管的寿命可以说是无限的。2.密封式管——这是最常使用的X射线管，它的靶和灯丝密封在高真空的壳体内。壳体上有对X射线“透明”的X射线出射“窗孔”。靶和灯丝不能更换，如果需要使用另一种靶，就需要换用另一只相应靶材的管子。这种管子使用方便，但若灯丝烧断后它的寿命也就完全终结了。密封式X射线管的寿命一般为1000—2000小时，它的报废往往并不是与因灯丝损坏，而是由于靶面被熔毁或因受到钨蒸气及管内受热部分金属的污染，致使发射的X射线谱线“不纯”而被废用。3.转靶式管——这种管采用一种特殊的运动结构以大大增强靶面的冷却，即所谓旋转阳极X射线管，是目前最实用的高强度X射线发生装置。管子的阳极设计成圆柱体形，柱面作为靶面，阳极需要用水冷却。工作时阳极圆柱以高速旋转，这样靶面受电子束轰击的部位不再是一个点或一条线段而是被延展成阳极柱体上的一段柱面，使受热面积展开，从而有效地加强了热量的散发。所以，这种管的功率能远远超过前两种管子。对于铜或钼靶管，密封式管的额定功率，目前只能达到2KW左右，而转靶式管最高可达90KW。56在晶体衍射实验中，常用的X射线管按其结构设计的特点可分为三种1.4X射线谱由X射线管所得到的X射线，按其特征可以分成两部分：连续光谱和特征光谱，后者只与靶的组成元素有关。571.4X射线谱由X射线管所得到的X射线，按其特征可以分成两581.4.1连续X射线谱

●

X射线强度随波长连续变化的谱线称连续X射线谱。●

连续谱受管电压U，管电流i和阳极靶材的原子序数Z的作用，其相互关系见图：●

连续谱的总强度决定于上述U、i、Z三因素：图1图2●X射线波长从一最小值短波限λSWL向长波方向伸展58151.4.1连续X射线谱●X射线强度随波长连续59●连续谱的形成及存在短波限的量子力学解释：在管电压U作用下，电子到达阳极靶时动能为eU，若一个电子在与阳极靶碰撞时，把全部能量都给予一个光子，这就是一个光子所可能获得的最大能量，即hνmax=eU，此光量子的波长即为短波限λSWL，如果一个电子射入物质后在发生有效碰撞（产生光量子）之前速度有所降低，则碰撞产生光量子的能量就会减小。由于多种因素使得发生有效碰撞的电子速度可以从零到初速连续的取值，因而出现了连续光谱，其波长自λm开始向长波方向伸展。连续光谱的短波限λSWL只决定于X射线管的工作高压。5916●连续谱的形成及存在短波限的量子力学解释：在管电压U作X射线的强度是指垂直于X射线传播方向的单位面积上单位时间内光量子数目能量的总和。强度由光子的能量和光子的数目决定最大值不在λm，而在1.5λm选用重金属靶并施以高电压

60X射线的强度是指垂直于X射线传播方向的单位面积上单位时间内光61当加于X射线管两端的电压增高到与阳极靶材相应的某一特定值UK时，在连续谱的某些特定的波长位置会出现一系列强度峰，峰窄而尖锐。它们的波长对一定材料的阳极靶有严格恒定的数值，此波长可作为阳极靶材的标志或特征。故称为特征谱或标识谱。特征谱的波长不受管电压、管电流的影响，只决定于阳极靶材元素的原子序数。Mo靶35kV1.4.2特征X射线谱

6118当加于X射线管两端的电压增高到与阳极靶材相应的某一特定值62

特征X射线产生的机理经典原子模型原子内的电子分布在一系列量子化的壳层上。最内层（K层）能量最低。图阴极射出的电子流轰击到靶面，如果能量足够高，靶内一些原子的内层电子会被轰出，使原子处于能级较高的激发态6219特征X射线产生的机理经典原子模型原子内的电子分布在一系K层电子被击出称为K激发态，L层电子被击出称为L激发态，依次类推。图1.6b表示的是原子的基态和K、L、M、N等激发态的能级图，原子的激发态是不稳定的，寿命不超过10-8秒，此时内层轨道上的空位将被离核更远轨道上的电子所补充，从而使原子能级降低，这时，多余的能量便以光量子的形式辐射出来。63K层电子被击出称为K激发态，L层电子被击出称为L激发态，依次图1.6a描述了上述激发机理。处于K激发态的原子，当不同外层的电子（L、M、N…层）向K层跃迁时放出的能量各不相同，产生的一系列辐射统称为K系辐射。基于上述机制产生的X射线，其波长只与原子处于不同能级时发生电子跃迁的能级差有关，而原子的能级是由原子结构决定的，因此，这些有特征波长的辐射将能够反映出原子的结构特点，我们称之为特征光谱。

64图1.6a描述了上述激发机理。处于K激发态的原子，当不同外层65X射线辐射过程.swf6522X射线辐射过程.swf22莫塞莱定律

K——与靶材物质主量子数有关的常数

α——屏蔽常数，与电子所在的壳层位置有关

66莫塞莱定律

K——与靶材物质主量子数有关的常数

α——67●

原子内层电子被击出而造成空位是产生特征辐射的前提。●

而欲击出靶材原子内层电子，比如K层电子，由阴极射来的电子的动能就必须大于（至少等于）K层电子与原子核的结合能EK，或K电子逸出所做的功WK，即eUK=-EK=WK，这个UK便是阴极电子击出靶材原子K电子所需的临界激发电压。MgKLM入射电子二次电子（自由电子）MgKβ光子MgKα光子★特征X射线的产生条件中为什么存在一个临界激发电压UK？6724●原子内层电子被击出而造成空位是产生特征辐射的前提。68★特征谱的强度随管电压（U）和管电流（i）的提高而增大，其关系的实验公式如下：I特＝K3i(U-Un)m★另外，X射线连续谱只增加衍射花样的背底，不利于衍射花样分析，因此总希望特征谱线强度与连续谱线强度之比越大越好。实践和计算表明，当工作电压为K系激发电压的3～5倍时，I特/I连最大。U≈(3~5)

UK6825★特征谱的强度随管电压（U）和管电流（i）的提高而增大当X射线与物质相遇时，会产生一系列效应，这是X射线应用的基础。德国物理学家伦琴在发现X射线时就观察到它有可见光与其无法比拟的穿透力，可使荧光物质发光，可使气体或其它物质电离。能量转化：散射能量E1，吸收能量E2，透过物质E31.5X射线与物质的相互作用69当X射线与物质相遇时，会产生一系列效应，这是X射线应用的基础70

照射到物质上的X射线，除一部分可能沿原入射线束方向透过物质继续向前传播外，其余的，在与物质相互作用的复杂物理过程中被衰减吸收，其能量转换和产物可归纳于后图。1.5X射线与物质的相互作用图7027照射到物质上的X射线，除一部分可能沿原入射线束方向71

物质对X射线的散射主要是电子与X射线相互作用的结果。物质中的核外电子有两大类，相应产生两种散射效应。

●相干散射coherentscattering（弹性散射或汤姆逊散射）

——经典散射当X射线与原子中受核束缚较紧的内层电子相撞时，电子受X射线电磁波的影响而绕其平衡位置发生受迫振动，于是变加速振动着的电子便以自身为中心，向四周辐射新的电磁波，其波长与入射X射线波长相同，且彼此间有确定的周相关系。可以发生相互干涉，故称相干散射。

相干散射是X射线在晶体中产生衍射现象的基础。1.5.1X射线的散射7128物质对X射线的散射主要是电子与X射线相互作用的72●

非相干散射incoherentscattering

（康普顿-吴有训效应）

——量子散射当X射线光子与原子中受束缚力弱的电子（如原子中的外层电子、自由电子等）发生碰撞时，电子被撞离原子并带走光子的一部分能量而成为反冲电子。光子损失了能量波长变长并改变了2θ角，不能产生干涉效应，故叫非相干散射。根据能量和动量守恒定律，推出Δλ=λ’-λ=0.00243(1-cos2θ)=0.00486sin2θ7229●非相干散射incoherentscatterin73301.5.2X射线的吸收射线穿过物质之后，强度会衰减。前面已经指出，这是因为X射线同物质相互作用时经历各种复杂的物理、化学过程，从而引起各种效应转化了入射线的部分能量。如下图所示：

741.5.2X射线的吸收31实验证明，X射线穿透物质后的强度衰减与射线在物质中经过的距离成正比。假设入射线的强度为I0，进入一块密度均匀的吸收体，在x处时其强度为Ix，当通过厚度dx时强度的衰减为dI，定义μl为X射线通过单位厚度时被吸收的比率，则有：-dI/Ix=μldx考虑边界条件并进行积分，则得：Ix=I0e-μx式中μl称为线衰减系数，x为试样厚度。75实验证明，X射线穿透物质后的强度衰减与射线在物质中经过的距离衰减至少应被视为物质对入射线的散射和吸收的结果，系数μ应该是这两部分作用之和。但由于因散射而引起的衰减远小于因吸收而引起的衰减，故通常直接称μ为线吸收系数，而忽略散射的部分。76衰减至少应被视为物质对入射线的散射和吸收的结果，系数μ应该是772.质量吸收系数

为了避开线吸收系数随吸收体物理状态不同而改变的困难，可以用μl/ρ代替μl，ρ为吸收物质的密度，这样：μm

=μl/ρ称质量吸收系数（单位为cm2·g-1），表示单位重量物质对X射线的吸收程度。质量吸收系数与波长λ和吸收物质的原子序数Z存在函数关系：77342.质量吸收系数为了避开线吸收系数随吸

对于非单质元素组成的复杂物质，如固溶体、金属间化合物等，其质量吸收系数决定于各组元的质量吸收系数mi及各组元的质量分数i

。78对于非单质元素组成的复杂物质，如固溶体、金属79注意，随波长的降低，μm并非呈连续的变化，而是在某些波长位置上突然升高，出现了吸收限。（右图）这种带有特