高电压技术前言及第一章讲稿课件

高电压技术张一尘主编高电压技术张一尘主编1前言1.为什么巨大的电能需要通过高电压输送2.高电压技术学习内容和要求前言1.为什么巨大的电能需要通过高电压输送2.高电压技术学习2高电压技术作为工程技术中的一门学科是因为大功率、远距离输电的发展而产生的高电压技术作为工程技术中的一门学科是因为320世纪电力发展特点:大机组大电网高电压

美国中国俄国单机(千瓦)120万90万90万电压(千伏)80050076520世纪电力发展特点:421世纪电力发展特点:更加可靠更加开放更加有效更加灵活21世纪电力发展特点:5设备可靠性随电压升高而下降设备的体积随电压升高而增大设备可靠性随电压升高而下降6电压设备可靠性体积电压设备可靠性体积7燃料电池21世纪最有希望的能源60年代用于宇宙飞船,21世纪将用于商业.工业其特点:模块式结构无环境污染节省水电源可分散价格高1500美金/千瓦燃料电池21世纪最有希望的能源60年代用于宇宙飞船,21世纪8气体的绝缘特性第一章气体的绝缘特性第一章91.空气在强电场下放电特性一.气体电介质的放电特性气体在正常状态下是良好的绝缘体,在一个立方厘米体积内仅含几千个带电粒子,但在高电压下,气体从少量电符会突然产生大量的电符,从而失去绝缘能力而发生放电现象.一旦电压解除后,气体电介质能自动恢复绝缘状态1.空气在强电场下放电特性一.气体电介质的放电特性10输电线路以气体作为绝缘材料输电线路以气体作为绝缘材料11变压器相间绝缘以气体作为绝缘材料变压器相间绝缘以气体作为绝缘材料122.带电质点的产生与消失(1)激发原子在外界因素作用下,其电子跃迁到能量较高的状态(2)游离原子在外界因素作用下,使其一个或几个电子脱离原子核的束博而形成自由电子和正离子(3)游离的方式a.碰撞游离b.光游离c.热游离d.金属表面游离2.带电质点的产生与消失(1)激发(2)游离(3)游离的方13碰撞游离

当带电质点具有的动能积累到一定数值后，在与气体原子（或分子）发生碰撞时，可以使后者产生游离，这种由碰撞而引起的游离称为碰撞游离引起碰撞游离的条件：：气体原子（或分子）的游离能碰撞游离当带电质点具有的动能积累到一定数值后，在与14光游离

由光辐射引起气体原子（或分子）的游离称为光游离产生光游离的条件：h:普朗克常数ν:光的频率光游离由光辐射引起气体原子（或分子）的游离产生光15热游离气体在热状态下引起的游离过程称为热游离产生热游离的条件：K:波茨曼常数T:绝对温度热游离气体在热状态下引起的游离过程称为热游离产生热游离的条件16金属表面游离电子从金属电极表面逸出来的过程称为表面游离金属表面游离电子从金属电极表面逸出来的过程称为表面游离17(4)去游离a.扩散带电质点从高浓度区域向低浓度区域运动.b.复合正离子与负离子相遇而互相中和还原成中性原子c.附着效应电子与原子碰撞时,电子附着原子形成负离子(4)去游离18二.气体放电的两个理论1.汤逊放电理论.适用条件:均匀电场,低气压,短间隙实验装置二.气体放电的两个理论1.汤逊放电理论.适用条件:均匀电场,19均匀电场中气体的伏安特性分析：oa段:随着电压升高，到达阳极的带电质点数量和速度也随之增大ab段：电流不再随电压的增大而增大bc段：电流又再随电压的增大而增大c点:电流急剧突增均匀电场中气体的伏安特性分析：oa段:随着电压升高，到达阳极20(1).电子崩在电场作用下电子从阴极向阳极推进而形成的一群电子(2).非自持放电去掉外界游离因素的作用后,放电随即停止(3).自持放电不需要外界游离因素存在,放电也能维持下去(1).电子崩(2).非自持放电(3).自持放电21(4).自持放电条件a.电子的空间碰撞系数α一个电子在电场作用下在单位行程里所发生的碰撞游离数

b.正离子的表面游离系数γ一个正离子到达阴极,撞击阴极表面产生游离的电子数(4).自持放电条件b.正离子的表面游离系数γ一个正离子到达22自持放电条件可表达为:自持放电条件可表达为:23(5)巴申定律a.表达式:P:气体压力S:极间距离(5)巴申定律a.表达式:P:气体压力S:极间距24b.均匀电场中几种气体的击穿电压与ps的关系b.均匀电场中几种气体的击穿电压与ps的关系252.流注理论(1).在ps乘积较大时,用汤逊理论无法解释的几种现象a.击穿过程所需时间,实测值比理论值小10--100倍b.按汤逊理论,击穿过程与阴极材料有关,然而在大气压力下的空气隙中击穿电压与阴极材料无关.c.按汤逊理论,气体放电应在整个间隙中均匀连续地发展,但在大气中击穿会出现有分枝的明亮细通道2.流注理论(1).在ps乘积较大时,用汤逊理论无法解释的几26(2).理论要点:认为电子碰撞游离及空间光游离是维持自持放电的主要因素,流注形成便达到了自持放电条件,它强调了空间电符畸变电场的作用和热游离的作用.(3)放电简单流程图:有效电子(经碰撞游离)-----电子崩(畸变电场)-----发射光子(在强电场作用下)-----产生新的电子崩(二次崩)-----形成混质通道(流注)-----由阳极向阴极(阳极流注)或由阴极向阳极(阴极流注)击穿.(2).理论要点:认为电子碰撞游离及空间光游离是维持自持27三.不均匀电场中气隙的放电特性1.电晕放电一定电压作用下,在曲率半径小的电极附近发生局部游离,并发出大量光辐射,有些像日月的晕光,称为电晕放电.电晕起始场强开始出现电晕时电极表面的场强电晕起始电压开始出现电晕时的电压电晕放电是极不均匀电场所特有的一种自持放电形式三.不均匀电场中气隙的放电特性1.电晕放电一定电压282.极性效应(1).正棒---负板2.极性效应(1).正棒---负板29分析：a.由于捧极附近积聚起正空间电荷，削弱了电离，使电晕放电难以形成，造成电晕起始电压提高。b.由于捧极附近积聚起正空间电荷在间隙深处产生电场加强了朝向板极的电场，有利于流注发展，故降低了击穿电压。分析：a.由于捧极附近积聚起正空间电荷，削弱了电离，使电晕放30(2).负棒---正板(2).负棒---正板31分析：a.捧附近正空间电荷产生附加电场加强了朝向棒端的电场强度，容易形成自持放电，所以其电晕起始电压较低。b.在间隙深处，正空间电荷产生的附加电场与原电场方向相反，使放电的发展比较困难，因而击穿电压较高。分析：a.捧附近正空间电荷产生附加电场加强了朝向棒端的电场强32结论：在相同间隙下正捧-----负板负捧-----正板电晕起始电压间隙击穿电压高低低高结论：在相同间隙下正捧-----负板负捧-----正板电晕起33四.雷电冲击电压下气隙的击穿特性1.标准波形四.雷电冲击电压下气隙的击穿特性1.标准波形34几个参数波头时间T1：T1=(1.230%)μs波长时间T2:T2=(5020%)μs标准波形通常用符号表示几个参数波头时间T1：T1=(1.230%)μs波长352.放电时延(1).间隙击穿要满足二个条件a.一定的电压幅值b.一定的电压作用时间2.放电时延(1).间隙击穿要满足二个条件a.一定的电压幅值36高电压技术前言及第一章讲稿课件37(2).统计时延ts通常把电压达间隙的静态击穿电压开始到间隙中出现第一个有效电子为止所需的时间(3).放电形成时延tf从第一个有效电子到间隙完成击穿所需的时间(4).放电时延tLtL=ts+tf(2).统计时延ts通常把电压达间隙的静态击穿电压开始38气体间隙在冲击电压作用下击穿所需全部时间：t=t1+ts+tf其中：ts+tf就是放电时延tL气体间隙在冲击电压作用下击穿所需全部时间：t=t1+ts+t393.50%冲击放电电压U50%放电概率为50%时的冲击放电电压50%冲击放电电压与静态放电压的比值称为绝缘的冲击系数βpu击u50%50%3.50%冲击放电电压U50%放电概率为50%时的冲击放电404.伏秒特性(1)定义同一波形、不同幅值的冲击电压下，间隙上出现的电压最大值和放电时间的关系曲线4.伏秒特性(1)定义同一波形、不同幅值的冲击电压下，间41(2)曲线求取方法(2)曲线求取方法42(3)电场均匀程度对曲线的影响不均匀电场由于平均击穿电场强度较低,而且流注总是从强场区向弱场区发展,放电速度受到电场分布的影响,所以放电时延长,分散性大,其伏秒特性曲线在放电时间还相当大时,便随时间之减小而明显地上翘,曲线比较陡.均匀或稍不均匀电场则相反,由于击穿时平均场强较高,流注发展较快,放电时延较短,其伏秒特性曲线较平坦.(3)电场均匀程度对曲线的影响不均匀电场由于平均击穿43高电压技术前言及第一章讲稿课件44(4)实际意义S1被保护设备的伏秒特性曲线，S2保护设备的伏秒特性曲线(4)实际意义S1被保护设备的伏秒特性曲线，S2保护设备45为了使被保护设备得到可靠的保护,被保护设备绝缘的伏秒特性曲线的下包线必须始终高于保护设备的伏秒特性曲线的上包线.为了使被保护设备得到可靠的保护,被保护设备46五.大气条件对气体间隙击穿电压的影响1.标准大气条件大气压力P0=101.3kpa温度湿度f0=11g/m3五.大气条件对气体间隙击穿电压的影响1.标准大气条件大472.相对密度的影响相对密度

p=0.289----

T当在0.95到1.05之间时,空气间隙的击穿电压U与成正比U=U02.相对密度的影响相对密度483.湿度的影响(1).均匀或稍不均匀电场湿度的增加而略有增加,但程度极微,可以不校正(2).极不均匀电场由于平均场强较低,湿度增加后,水分子易吸附电子而形成质量较大的负离子,运动速度,减慢游离能力大大降低,使击穿电压增大.因此需要校正.3.湿度的影响(1).均匀或稍不均匀电场湿度的增加而略有494.高度的影响随着高度增加,空气逐渐稀薄,大气压力及空气相对密度下降,间隙的击穿电压也随之下降.U=ka

U0

4.高度的影响随着高度增加,空气逐渐稀薄,大气压力及空气50六.提高气体间隙绝缘强度的方法有两个途径:一个是改善电场分布,使之尽量均匀;另一个是削弱气体间隙中的游离因素.六.提高气体间隙绝缘强度的方法有两个途径:511.改善电场分布的措施(1).改变电极形状1.改善电场分布的措施(1).改变电极形状52(2).利用空间电荷对电场的畸变作用(3).极不均匀电场中采用屏障(2).利用空间电荷对电场的畸变作用(3).极不均匀53当屏障与棒极之间的距离约等于间隙的距离的15%-----20%时，间隙的击穿电压提高得最多，可达到无屏障时的2---3倍当屏障与棒极之间的距离约等于间隙的距离的542.削弱游离因素的措施(1).采用高气压

气体压力提高后，气体的密度加大，减少了电子的平均自由行程，从而削弱了碰撞游离的过程。如高压空气断路器和高压标准电容器等2.削弱游离因素的措施(1).采用高气压5510kv高压标准介损器10kv高压标准介损器56(2).采用高真空

气体间隙中压力很低时，电子的平均自由行程已增大到极间空间很难产生碰撞游离的程度。如真空电容器、真空断路器等(2).采用高真空气体间隙中压力很低时，电子的平57真空电容器真空断路器真空电容器真空断路器58(3).采用高强度气体SF6气体属强电负性气体,容易吸附电子成为负离子,从而削弱了游离过程.提高压力后可相当于一般液体或固体绝缘的绝缘强度.它是一种无色、无味、无臭、无毒、不燃的不活泼气体，化学性能非常稳定，无腐蚀作用。它具有优良的灭弧性能，其灭弧能力是空气的100倍，故极适用于高压断路器中。(3).采用高强度气体SF6气体属强电负性气体,容易吸附59七.气体中的沿面放电1.什么叫沿面放电沿着固体介质表面的气体发生的放电沿面放电电压通常比纯空气间隙的击穿电压要低七.气体中的沿面放电1.什么叫沿面放电沿着固体介质表面602.界面电场分布的三种典型情况气体介质与固体介质的交界称为界面(1).固体介质处于均匀电场中,且界面与电力线平行;2.界面电场分布的三种典型情况气体介质与固体介质的交界称61(2).固体介质处于极不均匀电场中,且电力线垂直于界面的分量比平行于界面的分量大得多;类似套管(2).固体介质处于极不均匀电场中,且电力线垂直于类似套62瓷套管瓷套管63变压器用电容套管变压器用电容套管64(3).固体介质处于极不均匀电场中,且电力线平行于界面的分量以垂直于界面的分量大得多.类似支持绝缘子(3).固体介质处于极不均匀电场中,且电力线平行于类似支65复合支持绝缘子复合支持绝缘子66户外高压支持绝缘子户外高压支持绝缘子673.均匀电场中的沿面放电其放电特点:(1).放电发生在沿着固体介质表面,且放电电压比纯空气间隙的放电电压要低.其原因a.固体介质与电极表面没有完全密合而存在微小气隙,或者介面有裂纹.b.介质表面不可能绝对光滑,使表面电场不均匀.3.均匀电场中的沿面放电其放电特点:(1).放电发生在沿68c.介质表面电阻不均匀使电场分布不均匀d.介质表面易吸收水分,形成一层很薄的膜,水膜中的离子在电场作用下向两极移动,易在电极附近积聚电荷,使电场不均匀c.介质表面电阻不均匀使电场分布不均匀d.介质表面易吸收水分694.极不均匀电场具有强法线分量时的沿面放电(套管型)(1)放电发展特点:a.电晕放电4.极不均匀电场具有强法线分量时的沿面放电(套管型)(1)70b.线状火花放电b.线状火花放电71c.滑闪放电d.闪络放电c.滑闪放电d.闪络放电72(2)影响沿面放电因素分析等值电路图(2)影响沿面放电因素分析等值电路图73a.固体介质厚度越小，则体积电容越大，沿介质表面电压分布越不均匀，其沿面闪络电压越低；b.同理，固体介质的体积电阻越小，沿面闪络电压越低c.固体介质表面电阻减少，可降低沿面的最大电场强度，从而提高沿面闪络电压a.固体介质厚度越小，则体积电容越大，沿介质表面电压分布越不74(3).提高沿面闪络电压措施a.减少套管的体积电容。如增大固体介质厚度，加大法兰处套管的外经b.减少绝缘的表面电阻。如在套管近法兰处涂半导体漆或半导体釉(3).提高沿面闪络电压措施a.减少套管的体积电容。如增大固755.极不均匀电场具有强切线分量时的沿面放电(支柱绝缘子型)由于电极本身的形状和布置己使电场很不均匀，故介质表面积聚电荷使电压重新分布不会显著降低沿面闪络电压，为了提高沿面闪络电压，一般从改进电极形状，如采用屏蔽罩和均压环。5.极不均匀电场具有强切线分量时的沿面放电(支柱绝缘子型766.绝缘子串的电压分布6.绝缘子串的电压分布77高电压技术前言及第一章讲稿课件78高电压技术前言及第一章讲稿课件79高电压技术前言及第一章讲稿课件80分析结果：a.绝缘子片数越多，电压分布越不均匀b.靠近导线端第一个绝缘子电压降最高，易产生电晕放电。在工作电压下不允许产生电晕，故对330kv及以上电压等级考虑使用均压环分析结果：a.绝缘子片数越多，电压分布越不均匀b.靠近导线端817.绝缘子表面污秽时的沿面放电

户外绝缘子，会受到工业污秽或自然界盐碱、飞尘等污染，在干燥时，由于污秽尘埃电阻很大，绝缘子表面泄漏电流很小，对绝缘子安全运行无危险；但下雨时，绝缘子表面容易冲掉，而大气湿度较高，或在毛毛雨、雾等气候下，污秽尘埃被润湿，表面电导剧增，使绝缘子的泄漏电流剧增，降低闪络电压。7.绝缘子表面污秽时的沿面放电户外绝缘子，会受到工业828.防止绝缘子的污闪，应采取措施(1).对污秽绝缘子定期或不定期进行清洗(2).绝缘子表面涂一层憎水性防尘材料(3).加强绝缘和采用防污绝缘子(4).采用半导体釉绝缘子8.防止绝缘子的污闪，应采取措施(1).对污秽绝缘子定期或不83对瓷柱进行清洗对瓷柱进行清洗84高电压技术前言及第一章讲稿课件85高电压技术张一尘主编高电压技术张一尘主编86前言1.为什么巨大的电能需要通过高电压输送2.高电压技术学习内容和要求前言1.为什么巨大的电能需要通过高电压输送2.高电压技术学习87高电压技术作为工程技术中的一门学科是因为大功率、远距离输电的发展而产生的高电压技术作为工程技术中的一门学科是因为8820世纪电力发展特点:大机组大电网高电压

美国中国俄国单机(千瓦)120万90万90万电压(千伏)80050076520世纪电力发展特点:8921世纪电力发展特点:更加可靠更加开放更加有效更加灵活21世纪电力发展特点:90设备可靠性随电压升高而下降设备的体积随电压升高而增大设备可靠性随电压升高而下降91电压设备可靠性体积电压设备可靠性体积92燃料电池21世纪最有希望的能源60年代用于宇宙飞船,21世纪将用于商业.工业其特点:模块式结构无环境污染节省水电源可分散价格高1500美金/千瓦燃料电池21世纪最有希望的能源60年代用于宇宙飞船,21世纪93气体的绝缘特性第一章气体的绝缘特性第一章941.空气在强电场下放电特性一.气体电介质的放电特性气体在正常状态下是良好的绝缘体,在一个立方厘米体积内仅含几千个带电粒子,但在高电压下,气体从少量电符会突然产生大量的电符,从而失去绝缘能力而发生放电现象.一旦电压解除后,气体电介质能自动恢复绝缘状态1.空气在强电场下放电特性一.气体电介质的放电特性95输电线路以气体作为绝缘材料输电线路以气体作为绝缘材料96变压器相间绝缘以气体作为绝缘材料变压器相间绝缘以气体作为绝缘材料972.带电质点的产生与消失(1)激发原子在外界因素作用下,其电子跃迁到能量较高的状态(2)游离原子在外界因素作用下,使其一个或几个电子脱离原子核的束博而形成自由电子和正离子(3)游离的方式a.碰撞游离b.光游离c.热游离d.金属表面游离2.带电质点的产生与消失(1)激发(2)游离(3)游离的方98碰撞游离

当带电质点具有的动能积累到一定数值后，在与气体原子（或分子）发生碰撞时，可以使后者产生游离，这种由碰撞而引起的游离称为碰撞游离引起碰撞游离的条件：：气体原子（或分子）的游离能碰撞游离当带电质点具有的动能积累到一定数值后，在与99光游离

由光辐射引起气体原子（或分子）的游离称为光游离产生光游离的条件：h:普朗克常数ν:光的频率光游离由光辐射引起气体原子（或分子）的游离产生光100热游离气体在热状态下引起的游离过程称为热游离产生热游离的条件：K:波茨曼常数T:绝对温度热游离气体在热状态下引起的游离过程称为热游离产生热游离的条件101金属表面游离电子从金属电极表面逸出来的过程称为表面游离金属表面游离电子从金属电极表面逸出来的过程称为表面游离102(4)去游离a.扩散带电质点从高浓度区域向低浓度区域运动.b.复合正离子与负离子相遇而互相中和还原成中性原子c.附着效应电子与原子碰撞时,电子附着原子形成负离子(4)去游离103二.气体放电的两个理论1.汤逊放电理论.适用条件:均匀电场,低气压,短间隙实验装置二.气体放电的两个理论1.汤逊放电理论.适用条件:均匀电场,104均匀电场中气体的伏安特性分析：oa段:随着电压升高，到达阳极的带电质点数量和速度也随之增大ab段：电流不再随电压的增大而增大bc段：电流又再随电压的增大而增大c点:电流急剧突增均匀电场中气体的伏安特性分析：oa段:随着电压升高，到达阳极105(1).电子崩在电场作用下电子从阴极向阳极推进而形成的一群电子(2).非自持放电去掉外界游离因素的作用后,放电随即停止(3).自持放电不需要外界游离因素存在,放电也能维持下去(1).电子崩(2).非自持放电(3).自持放电106(4).自持放电条件a.电子的空间碰撞系数α一个电子在电场作用下在单位行程里所发生的碰撞游离数

b.正离子的表面游离系数γ一个正离子到达阴极,撞击阴极表面产生游离的电子数(4).自持放电条件b.正离子的表面游离系数γ一个正离子到达107自持放电条件可表达为:自持放电条件可表达为:108(5)巴申定律a.表达式:P:气体压力S:极间距离(5)巴申定律a.表达式:P:气体压力S:极间距109b.均匀电场中几种气体的击穿电压与ps的关系b.均匀电场中几种气体的击穿电压与ps的关系1102.流注理论(1).在ps乘积较大时,用汤逊理论无法解释的几种现象a.击穿过程所需时间,实测值比理论值小10--100倍b.按汤逊理论,击穿过程与阴极材料有关,然而在大气压力下的空气隙中击穿电压与阴极材料无关.c.按汤逊理论,气体放电应在整个间隙中均匀连续地发展,但在大气中击穿会出现有分枝的明亮细通道2.流注理论(1).在ps乘积较大时,用汤逊理论无法解释的几111(2).理论要点:认为电子碰撞游离及空间光游离是维持自持放电的主要因素,流注形成便达到了自持放电条件,它强调了空间电符畸变电场的作用和热游离的作用.(3)放电简单流程图:有效电子(经碰撞游离)-----电子崩(畸变电场)-----发射光子(在强电场作用下)-----产生新的电子崩(二次崩)-----形成混质通道(流注)-----由阳极向阴极(阳极流注)或由阴极向阳极(阴极流注)击穿.(2).理论要点:认为电子碰撞游离及空间光游离是维持自持112三.不均匀电场中气隙的放电特性1.电晕放电一定电压作用下,在曲率半径小的电极附近发生局部游离,并发出大量光辐射,有些像日月的晕光,称为电晕放电.电晕起始场强开始出现电晕时电极表面的场强电晕起始电压开始出现电晕时的电压电晕放电是极不均匀电场所特有的一种自持放电形式三.不均匀电场中气隙的放电特性1.电晕放电一定电压1132.极性效应(1).正棒---负板2.极性效应(1).正棒---负板114分析：a.由于捧极附近积聚起正空间电荷，削弱了电离，使电晕放电难以形成，造成电晕起始电压提高。b.由于捧极附近积聚起正空间电荷在间隙深处产生电场加强了朝向板极的电场，有利于流注发展，故降低了击穿电压。分析：a.由于捧极附近积聚起正空间电荷，削弱了电离，使电晕放115(2).负棒---正板(2).负棒---正板116分析：a.捧附近正空间电荷产生附加电场加强了朝向棒端的电场强度，容易形成自持放电，所以其电晕起始电压较低。b.在间隙深处，正空间电荷产生的附加电场与原电场方向相反，使放电的发展比较困难，因而击穿电压较高。分析：a.捧附近正空间电荷产生附加电场加强了朝向棒端的电场强117结论：在相同间隙下正捧-----负板负捧-----正板电晕起始电压间隙击穿电压高低低高结论：在相同间隙下正捧-----负板负捧-----正板电晕起118四.雷电冲击电压下气隙的击穿特性1.标准波形四.雷电冲击电压下气隙的击穿特性1.标准波形119几个参数波头时间T1：T1=(1.230%)μs波长时间T2:T2=(5020%)μs标准波形通常用符号表示几个参数波头时间T1：T1=(1.230%)μs波长1202.放电时延(1).间隙击穿要满足二个条件a.一定的电压幅值b.一定的电压作用时间2.放电时延(1).间隙击穿要满足二个条件a.一定的电压幅值121高电压技术前言及第一章讲稿课件122(2).统计时延ts通常把电压达间隙的静态击穿电压开始到间隙中出现第一个有效电子为止所需的时间(3).放电形成时延tf从第一个有效电子到间隙完成击穿所需的时间(4).放电时延tLtL=ts+tf(2).统计时延ts通常把电压达间隙的静态击穿电压开始123气体间隙在冲击电压作用下击穿所需全部时间：t=t1+ts+tf其中：ts+tf就是放电时延tL气体间隙在冲击电压作用下击穿所需全部时间：t=t1+ts+t1243.50%冲击放电电压U50%放电概率为50%时的冲击放电电压50%冲击放电电压与静态放电压的比值称为绝缘的冲击系数βpu击u50%50%3.50%冲击放电电压U50%放电概率为50%时的冲击放电1254.伏秒特性(1)定义同一波形、不同幅值的冲击电压下，间隙上出现的电压最大值和放电时间的关系曲线4.伏秒特性(1)定义同一波形、不同幅值的冲击电压下，间126(2)曲线求取方法(2)曲线求取方法127(3)电场均匀程度对曲线的影响不均匀电场由于平均击穿电场强度较低,而且流注总是从强场区向弱场区发展,放电速度受到电场分布的影响,所以放电时延长,分散性大,其伏秒特性曲线在放电时间还相当大时,便随时间之减小而明显地上翘,曲线比较陡.均匀或稍不均匀电场则相反,由于击穿时平均场强较高,流注发展较快,放电时延较短,其伏秒特性曲线较平坦.(3)电场均匀程度对曲线的影响不均匀电场由于平均击穿128高电压技术前言及第一章讲稿课件129(4)实际意义S1被保护设备的伏秒特性曲线，S2保护设备的伏秒特性曲线(4)实际意义S1被保护设备的伏秒特性曲线，S2保护设备130为了使被保护设备得到可靠的保护,被保护设备绝缘的伏秒特性曲线的下包线必须始终高于保护设备的伏秒特性曲线的上包线.为了使被保护设备得到可靠的保护,被保护设备131五.大气条件对气体间隙击穿电压的影响1.标准大气条件大气压力P0=101.3kpa温度湿度f0=11g/m3五.大气条件对气体间隙击穿电压的影响1.标准大气条件大1322.相对密度的影响相对密度

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T当在0.95到1.05之间时,空气间隙的击穿电压U与成正比U=U02.相对密度的影响相对密度1333.湿度的影响(1).均匀或稍不均匀电场湿度的增加而略有增加,但程度极微,可以不校正(2).极不均匀电场由于平均场强较低,湿度增加后,水分子易吸附电子而形成质量较大的负离子,运动速度,减慢游离能力大大降低,使击穿电压增大.因此需要校正.3.湿度的影响(1).均匀或稍不均匀电场湿度的增加而略有1344.高度的影响随着高度增加,空气逐渐稀薄,大气压力及空气相对密度下降,间隙的击穿电压也随之下降.U=ka

U0

4.高度的影响随着高度增加,空气逐渐稀薄,大气压力及空气135六.提高气体间隙绝缘强度的方法有两个途径:一个是改善电场分布,使之尽量均匀;另一个是削弱气体间隙中的游离因素.六.提高气体间隙绝缘强度的方法有两个途径:1361.改善电场分布的措施(1).改变电极形状1.改善电场分布的措施(1).改变电极形状137(2).利用空间电荷对电场的畸变作用(3).极不均匀电场中采用屏障(2).利用空间电荷对电场的畸变作用(3).极不均匀138当屏障与棒极之间的距离约等于间隙的距离的15%-----20%时，间隙的击穿电压提高得最多，可达到无屏障时的2---3倍当屏障与棒极之间的距离约等于间隙的距离的1392.削弱游离因素的措施(1).采用高气压

气体压力提高后，气体的密度加大，减少了电子的平均自由行程，从而削弱了碰撞游离的过程。如高压空气断路器和高压标准电容器等2.削弱游离因素的措施(1).采用高气压14010kv高压标准介损器10kv高压标准介损器141(2).采用高真空

气体间隙中压力很低时，电子的平均自由行程已增大到极间空间很难产生碰撞游离的程度。如真空电容器、真空断路器等(2).采用高真空气体间隙中压力很低时，电子的平142真空电容器真空断路器真空电容器真空断路器143(3).采用高强度气体SF6气体属强电负性气体,容易吸附电子成为负离子,从而削弱了游离过程.提高压力后可相当于一般液体或固体绝缘的绝缘强度.它是一种无色、无味、无臭、无毒、不燃的不活泼气体，化学性能非常稳定，无腐蚀作用。它具有优良的灭弧性能，其灭弧能力是空气的100倍，故极适用于高压断路器中。(3).采用高强度气体SF6气体属强电负性气体,容易吸附144七.气体中的沿面放电1.什么叫沿面放电沿着固体介质表面的气体发生的放电沿面放电电压通常比纯空气间隙的击穿电压要低七.气体中的沿面放电1.什么叫沿面放电沿着固体介质表面1452.界面电场分布的三种典型情况气体介质与固体介质的交界称为界面(1).固体介质处于均匀电场中,且界面与电力线平行;2.界面电场分布的三种典型情况气体介质与固体介质的交界称146(2).固体介质处于极不均匀电场中,且电力线垂直于界面的分量比平行于界面的分量大得多;类似套管(2).固体介质处于极不均匀电场中,且电力线垂直于类似套147瓷套管瓷套管148变压器用电容套管变压器用电容套管149(3).固体介质处于极不均匀电场中,且电力线平行于界面的分量以垂直于界面的