流体力学-第三章-流体动力学整理课件

1、 第三章 流体动力学基础.精品课件.1 第三章 流体动力学基础.精品课件.11.拉格朗日法（随体法）t0时，初始坐标a、b、c作为该质点的标志 x=x(a,b,c,t)，y=y(a,b,c,t) ，z=z(a,b,c,t)速度：加速度：物理概念清晰，但处理问题十分困难3.1 研究流体运动的两种方法.精品课件.21.拉格朗日法（随体法）t0时，初始坐标a、b、c作为该质点2.欧拉法（局部法、当地法）某瞬时，整个流场各空间点处的状态以固定空间、固定断面或固定点为对象，应采用欧拉法.精品课件.32.欧拉法（局部法、当地法）某瞬时，整个流场各空间点处的状态a.流体质点的加速度同理.精品课件.4a.流体

2、质点的加速度同理.精品课件.4b.质点导数对质点的运动要素A：时变导数位变导数时变加速度位变加速度.精品课件.5b.质点导数对质点的运动要素A：时变导数位变导数时变加速度位1.恒定流与非恒定流（1）恒定流（2）非恒定流所有运动要素A都满足2.均匀流与非均匀流（1）均匀流（2）非均匀流3.2 流体运动的基本概念.精品课件.61.恒定流与非恒定流（1）恒定流（2）非恒定流所有运动要素A例：速度场求（1）t=2s时，在(2，4)点的加速度；（2）是恒定流还是非恒定流；（3）是均匀流还是非均匀流。（1）将t=2，x=2，y=4代入得同理解：.精品课件.7例：速度场（1）解：.精品课件.7（2）（3）是

3、非恒定流是均匀流.精品课件.8（2）（3）是非恒定流是均匀流.精品课件.83.流线与迹线（1）流线某瞬时在流场中所作的一条空间曲线，曲线上各点速度矢量与曲线相切流线微分方程：流线上任一点的切线方向与该点速度矢量一致性质：一般情况下不相交、不折转流线微分方程.精品课件.93.流线与迹线（1）流线某瞬时在流场中所作的一条空间曲线（2）迹线质点运动的轨迹迹线微分方程：对任一质点迹线微分方程.精品课件.10（2）迹线质点运动的轨迹迹线微分方程：对任一质点迹线流线的特性： （1）流线除驻点、奇点等特殊点，在一般情况下不能相交，也不能是折线，而是光滑的曲线或直线 (2) 不可压缩流体中，流线的疏密程度反映

4、了该时刻流场中各点的速度大小，流线越密，流速越大，流线越稀，流速越小。 （3）恒定流动中，流线的形状不随时间而改变，流线与迹线重合；非恒定流动中，一般情况下，流线的形状随时间而变化，流线与迹线不重合。.精品课件.11流线的特性：.精品课件.11例：速度场vx=a，vy=bt，vz=0（a、b为常数）求:（1）流线方程及t =0、1、2时流线图； （2）迹线方程及t =0时过（0，0）点的迹线。解：（1）流线： 积分：oyxc=0c=2c=1t=0时流线oyxc=0c=2c=1t=1时流线oyxc=0c=2c=1T=2时流线流线方程.精品课件.12例：速度场vx=a，vy=bt，vz=0（a、b

5、为常数）解：（2）迹线： 即迹线方程（抛物线）oyx注意：流线与迹线不重合.精品课件.13（2）迹线：迹线方程（抛物线）oyx注意：流线与迹线不重例：已知速度vx=x+t，vy=y+t求：在t=0时过（1，1）点的流线和迹线方程。解：（1）流线： 积分： t=0时，x=1，y=1c=0流线方程（双曲线）（2）迹线：.精品课件.14例：已知速度vx=x+t，vy=y+t解：（1）流线：由t=0时，x=1，y=1得c1=c2=-1迹线方程（直线）（3）若恒定流：vx=x，vy=y 流线 迹线注意：恒定流中流线与迹线重合.精品课件.15由t=0时，x=1，y=1得c1=c2=-1迹线4.流管与流束流

6、管在流场中任意取不与流线重合的封闭曲线，过曲线上各点作流线，所构成的管状表面5.过流断面在流束上作出与流线正交的横断面12注意：只有均匀流的过流断面才是平面例：121处过流断面2处过流断面流束流管内的流体.精品课件.164.流管与流束流管在流场中任意取不与流线重合的封闭曲线，6.元流与总流元流过流断面无限小的流束总流过流断面为有限大小的流束，它由无数元流构成 按周界性质： 总流四周全部被固体边界限制有压流。如自来水管、矿井排水管、液压管道。总流周界一部分为固体限制，一部分与气体接触无压流。如河流、明渠。总流四周不与固体接触射流。如孔口、管嘴出流。.精品课件.176.元流与总流元流过流断面无限小

7、的流束 按周界性7 流量、断面平均流速 a.流量：单位时间通过某一过流断面的流体量。流量可以用体积流量Qv（m3/s）、质量流量Qm（kg/s）表示。显然，对于均质不可压缩流体有 元流体积流量 总流的体积流量 .精品课件.187 流量、断面平均流速.精品课件.18 b.断面平均流速：总流过流断面上各点的流速v一般不相等，为了便于计算，设过流断面上各点的速度都相等，大小均为断面平均流速v。以v计算所得的流量与实际流量相同。 8 均匀流与非均匀流 流场中所有流线是平行直线的流动，称为均匀流，否则称为非均匀流。按非均匀程度的不同又将非均匀流动分为渐变流和急变流，凡流线间夹角很小接近于平行直线的流动称

8、为渐变流，否则称为急变流。.精品课件.19 b.断面平均流速：总流过流断面上各点的流速v一般不显然，渐变流是一种近似的均匀流。因此，渐变流有如下性质：（1）渐变流的流线近于平行直线，过流断面近于平面；（2）渐变流过流断面上的动压强分布与静止流体压强分布规律相同，即 .精品课件.20显然，渐变流是一种近似的均匀流。因此，渐变流有如下性质：（实质：质量守恒1.连续性方程的微分形式oyxzdmxdmxdxdydzdt时间内x方向：流入质量流出质量净流出质量3.3 连续性方程.精品课件.21实质：质量守恒1.连续性方程的微分形式oyxzdmxdmx同理：dt时间内，控制体总净流出质量：由质量守恒：控制

9、体总净流出质量，必等于控制体内由于密度变化而减少的质量，即.精品课件.22同理：dt时间内，控制体总净流出质量：由质量守恒：控制体总净连续性方程的微分形式不可压缩流体即.精品课件.23连续性方程的微分形式不可压缩流体.精品课件.23例：已知速度场 此流动是否可能出现？解：由连续性方程：满足连续性方程，此流动可能出现.精品课件.24例：已知速度场解：由连续性方程：满足连续性方程，此流动可能出例：已知不可压缩流场ux=2x2+y，uy=2y2+z，且在z=0处uz=0，求uz。解：由得积分由z=0，uz=0得c=0.精品课件.25例：已知不可压缩流场ux=2x2+y，uy=2y2+z，且在2.连续

10、性方程的积分形式A1A212v1v2在dt时间内，流入断面1的流体质量必等于流出断面2的流体质量，则连续性方程的积分形式不可压缩流体分流时合流时.精品课件.262.连续性方程的积分形式A1A212v1v2在dt时间内，流刚体平移、旋转流体平移、旋转、变形（线变形、角变形）平移线变形旋转角变形3.4 流体微元的运动分析.精品课件.27刚体平移、旋转平移线变形旋转角变形3.4 流体微元的运动流体微元的速度：.精品课件.28流体微元的速度：.精品课件.281.平移速度：ux，uy，uz2.线变形速度：x方向线变形是单位时间微团沿x方向相对线变形量（线变形速度）同理存在各质点在连线方向的速度梯度是产生

11、线变形的原因.精品课件.291.平移速度：ux，uy，uz2.线变形速度：x方向线变形是3.旋转角速度：角平分线的旋转角速度逆时针方向的转角为正顺时针方向的转角为负.精品课件.303.旋转角速度：角平分线的旋转角速度逆时针方向的转角为正.精是微团绕平行于oz轴的旋转角速度同理微团的旋转：.精品课件.31是微团绕平行于oz轴的旋转角速度同理微团的旋转：.精品课件.4.角变形速度：直角边与角平分线夹角的变化速度微团的角变形：.精品课件.324.角变形速度：直角边与角平分线夹角的变化速度微团的角变形：存在不在质点连线方向的速度梯度是产生旋转和角变形的原因是微团在xoy平面上的角变形速度同理.精品课件

12、.33存在不在质点连线方向的速度梯是微团在xoy平面上的角变形速度例：平面流场ux=ky，uy=0（k为大于0的常数），分析流场运动特征解：流线方程：线变形：角变形：旋转角速度：xyo（流线是平行与x轴的直线族）（无线变形）（有角变形）（顺时针方向为负）.精品课件.34例：平面流场ux=ky，uy=0（k为大于0的常数），分析流例：平面流场ux=ky，uy= kx （k为大于0的常数），分析流场运动特征解：流线方程：（流线是同心圆族）线变形：（无线变形）角变形：（无角变形）旋转角速度：（逆时针的旋转）刚体旋转流动.精品课件.35例：平面流场ux=ky，uy= kx （k为大于0的常数）1.有旋

13、流动2.无旋流动即：有旋流动和无旋流动.精品课件.361.有旋流动2.无旋流动即：有旋流动和无旋流动.精品课件.3例：速度场ux=ay（a为常数），uy=0，流线是平行于x轴的直线，此流动是有旋流动还是无旋流动？解：是有旋流xyoux相当于微元绕瞬心运动.精品课件.37例：速度场ux=ay（a为常数），uy=0，流线是平行于x轴例：速度场ur=0 ，u=b/r（b为常数），流线是以原点为中心的同心圆，此流场是有旋流动还是无旋流动？解：用直角坐标：xyoruxuyup是无旋流（微元平动）小结：流动作有旋运动或无旋运动仅取决于每个流体微元本身是否旋转，与整个流体运动和流体微元运动的轨迹无关。.精品

14、课件.38例：速度场ur=0 ，u=b/r（b为常数），流线是以原点无旋有势1.速度势函数类比：重力场、静电场作功与路径无关势能无旋条件：由全微分理论，无旋条件是某空间位置函数(x,y,z)存在的充要条件函数称为速度势函数，无旋流动必然是有势流动速 度 势 函 数.精品课件.39无旋有势1.速度势函数类比：重力场、静电场作功由函数的全微分：得：（ 的梯度）.精品课件.40由函数的全微分：（ 的梯度）.精品课件.402.拉普拉斯方程由不可压缩流体的连续性方程将代入得即拉普拉斯方程为拉普拉斯算子， 称为调和函数不可压缩流体无旋流动的连续性方程注意：只有无旋流动才有速度势函数，它满足拉普拉斯方程.精

15、品课件.412.拉普拉斯方程由不可压缩流体的连续性方程为拉普拉斯算子，3.极坐标形式（二维）.精品课件.423.极坐标形式（二维）.精品课件.42不可压缩平面流场满足连续性方程：即：由全微分理论，此条件是某位置函数（x，y）存在的充要条件函数称为流函数有旋、无旋流动都有流函数流函数.精品课件.43不可压缩平面流场满足连续性方程：即：由全微分理论，此条件是某由函数的全微分： 得：流函数的主要性质：（1）流函数的等值线是流线；证明：流线方程.精品课件.44由函数的全微分：流函数的主要性质：证明：流线方程.精品（2）两条流线间通过的流量等于两流函数之差；证明：.精品课件.45（2）两条流线间通过的流

16、量等于两流函数之差；证明：.精品课件（3）流线族与等势线族正交；斜率：斜率：等流线等势线利用（2）、（3）可作流网.精品课件.46（3）流线族与等势线族正交；斜率：斜率：等流线等势线利用（2（4）只有无旋流的流函数满足拉普拉斯方程证明：则：将代入也是调和函数得：在无旋流动中.精品课件.47（4）只有无旋流的流函数满足拉普拉斯方程证明：则：将代入也是例：不可压缩流体，ux=x2y2，uy= 2xy，是否满足连续性方程？是否无旋流？有无速度势函数？是否是调和函数？并写出流函数。解：（1） 满足连续性方程（2） 是无旋流（3）无旋流存在势函数：.精品课件.48例：不可压缩流体，ux=x2y2，uy=

17、 2xy，是否取（x0，y0）为（0，0）（4） 满足拉普拉斯方程， 是调和函数（5）流函数取（x0，y0）为（0，0）.精品课件.49取（x0，y0）为（0，0）（4）（5）流函数取（x0，y01.均匀平行流速度场（a,b为常数）速度势函数等势线流函数流线uxyo112323几种简单的平面势流.精品课件.501.均匀平行流uxyo112323几种简单的平面当流动方向平行于x轴当流动方向平行于y轴如用极坐标表示：11221122.精品课件.51当流动方向平行于x轴当流动方向平行于y轴如用极坐标表示：12.源流与汇流（用极坐标）（1）源流：1122o34ur源点o是奇点r0 ur速度场速度势函数

18、等势线流函数流线直角坐标.精品课件.522.源流与汇流（用极坐标）（1）源流：1122o3（2）汇流 流量1122o34汇点o是奇点r0 ur.精品课件.53（2）汇流1122o34汇点o是奇点r0.精品（3）环流势涡流（用极坐标）注意：环流是无旋流！速度势函数流函数速度场环流强度逆时针为正1122o34u.精品课件.54（3）环流势涡流（用极坐标）注意：环流速度势函数流函数速也满足同理，对无旋流：势流叠加原理势 流 叠 加 原 理.精品课件.55也满足势流叠加原理势 流 叠 加 原 理.精品课件.55（1）半无限物体的绕流（用极坐标）模型：水平匀速直线流与源流的叠加（河水流过桥墩）流函数：速

19、度势函数：即视作水平流与源点o的源流叠加u0S几个常见的势流叠加的例子.精品课件.56（1）半无限物体的绕流（用极坐标）模型：水平匀速直线流与源流作流线步骤：找驻点S：将代入（舍去）将代入得驻点的坐标：u0Sors（1）（2）由（2）由（1）.精品课件.57作流线步骤：将代入（舍去）u0Sors（1）（将驻点坐标代入流函数，得则通过驻点的流线方程为给出各值，即可由上式画出通过驻点的流线流线以为渐进线.精品课件.58将驻点坐标代入流函数，得则通过驻点的流线方程为给出各值，即外区均匀来流区；内区源的流区（“固化”、半体）.精品课件.59外区均匀来流区；内区源的流区（“固化”、半体）.精品（2）等强

20、源汇流（用极坐标直角坐标）模型：源流与汇流叠加（电偶极子）xyoaarr1r2P(x,y)12q-q势函数流函数.精品课件.60（2）等强源汇流（用极坐标直角坐标）模型：源流与汇流叠加（源流和汇流的叠加.精品课件.61源流和汇流的叠加.精品课件.61当a0，q，2qa常数M偶极流利用三角函数恒等式、级数展开，化简.精品课件.62当a0，q，2qa常数M偶极流利用三角函数恒等式、级a0：偶极流.精品课件.63a0：偶极流.精品课件.63（3）等强源流（用极坐标直角坐标）xyoaarr1r2P(x,y)模型：两个源流叠加（两个同性电荷）QQ12势函数流函数.精品课件.64（3）等强源流（用极坐标直

21、角坐标）xyoaarr1r2P(=C=C源流和源流的叠加.精品课件.65=C=C源流和源流的叠加.精品课件.65（4）源环流螺旋流（用极坐标）模型：源流与环流叠加（水泵蜗壳内的扩压流动）势函数流函数等势线流线流线和等势线是相互正交的对数螺旋线.精品课件.66（4）源环流螺旋流（用极坐标）模型：源流与环流叠加（水泵源流和环流的叠加（流线与等势线为相互正交的对数螺旋线族）离心泵的叶片形状.精品课件.67源流和环流的叠加离心泵的叶片形状.精品课件.673.6 伯努利方程及其应用 3.6.1 理想流体元流的伯努利方程 为了推导方便，将理想流体运动微分方程式写成 该方程为非线性偏微分方程，只有特定条件下

22、才能求得其解。这些特定条件为： 恒定流动，有.精品课件.683.6 伯努利方程及其应用.精品课件.68 沿流线积分，将流线上的dx、dy、dz分别乘理想流体运动微分方程的三个分式，然后相加得 对于恒定流动，流线与迹线重合，所以沿流线下列关系式成立，即 质量力只有重力，则 .精品课件.69 沿流线积分，将流线上的dx、dy、dz分别乘理想流 根据以上积分条件， 有 不可压缩均质流体，=常数。上式可写为 积分得 对同一流线上的任意两点1、2，有 .精品课件.70 根据以上积分条件， 有.精品课件.70 上两式为重力场中理想流体沿流线的伯努利积分式，称为伯努利方程。由于元流的过流断面面积无限小，所以

23、沿流线的伯努利方程也适用于元流。 理想流体元流（流线）伯努利方程的应用条件： 1、理想流体； 2、恒定流动； 3、质量力只有重力； 4、沿元流（流线）积分； 5、不可压缩流体。.精品课件.71 上两式为重力场中理想流体沿流线的伯努利积分式，称为伯努利 ：单位重量流体对某一基准面具有的位置势能，又称位置高度或位置水头；3.6.2 理想流体元流伯努利方程的意义：单位重量流体具有的压强势能，又称测压管高度或压强水头；：单位重量流体具有的总势能，又称测压管水头；：单位重量流体具有的动能，又称流速高度或速度水头；.精品课件.72 ：单位重量流体对某一基准面具有的位置势能，3.6. ：单位重量流体具有的机

24、械能，又称总水头。 解释伯努利方程的物理意义和几何意义！ .精品课件.73 ：单位重量流体具有的机械能，又称总水 3.6.3 理想流体元流伯努利方程的应用 说明毕托管的测速原理。 如图，现欲测定均匀管流过流断面上A点的流速u，可在A点所在断面设置测压管，测出该点的压强p，称为静压。另在A点同一流线下游取相距很近的O点，在该点放置一根两端开 口的L型细管，使一端管口 正对来流方向，另一端垂直 向上，此管称为测速管。测 出的压强称为总压或全压。.精品课件.74 3.6.3 理想流体元流伯努利方程的应用.精品课件. 以AO所在流线为基准，忽略水头损失，对A、O两点应用理想流体元流伯努利方程 则A点的

25、流速为 考虑到粘性存在等因素的影响，引入修正系数c，则 将测速管和测压管组合成测量点 流速的仪器称为毕托管。 .精品课件.75 以AO所在流线为基准，忽略水头损失，对A、O两点应用理水（）-水银（）c流速系数（11.04）气（） -液（）.精品课件.76水（）-水银（）c流速系数（11.04）气（） 3.6.4 实际流体元流的伯努利方程 实际流体具有粘性，在流动过程中有一部分机械能将不可逆地转化为热能耗散。根据能量守恒原理，实际流体元流的伯努利方程为 式中： 为实际流体元流单位重量流体从1-1过流断面流到2-2过流断面的机械能损失，称为元流的水头损失。 .精品课件.77 3.6.4 实际流体元

26、流的伯努利方程.精品课件.77 3.6.5 总流的伯努利方程 图示为实际流体恒定 总流，过流断面1-1、2-2 为渐变流断面，面积为A1、A2。在总流中任取元流， 其过流断面的微元面积、 位置高度、压强及流速分 别为dA1、z1、p1、u1； dA2、z2、p2、u2。.精品课件.78 3.6.5 总流的伯努利方程 .精品课件.78 将实际流体元流伯努利方程式两边同乘重量流量 得单位时间通过元流两过流断面的能量方程 对上式积分，可得单位时间通过总流两过流断面的能量方程 下面分别确定上式中三种类型的积分.精品课件.79 将实际流体元流伯努利方程式两边同乘重量流量.精品 （1） （2） 式中为动能

27、修正系数。修正用断面平均流速代替实际流速计算动能时引起的误差。即 （3） 式中 表示单位重量流体从过流断面1-1流到2-2的平均机械能损失，称为总流的水头损失。 .精品课件.80 （1） .精品课件.80 将以上积分结果代入前式，得 因两断面间无分流及汇流， 得 上式即为实际流体总流的伯努利方程。若式中的hw =0，则 上式即为理想流体总流的伯努利方程。.精品课件.81 将以上积分结果代入前式，得.精品课件.81 3.6.6 总流伯努利方程的应用条件和注意事项 总流伯努利方程的应用条件： 恒定流动； 质量力只有重力； 不可压缩流体； 所取过流断面为渐变流或均匀流断面，但两断面间允许存在急变流；

28、 两过流断面间无分流或汇流； 两过流断面间无其它机械能输入输出。.精品课件.82 3.6.6 总流伯努利方程的应用条件和注意事项.精品 总流伯努利方程的注意事项： 过流断面除必须选取渐变流或均匀流断面外，一般应选取包含较多已知量或包含需求未知量的断面。 过流断面上的计算点原则上可以任意选取，但若计算点选取恰当，可使计算大为简化。例如，管流的计算点通常选在管轴线上，明渠的计算点通常选在自由液面上。 基准面是任意选取的水平面，但一般使z为正值。 方程中的压强p1与p2可用绝对压强或相对压强，但同一方程必须采用同种压强来度量。.精品课件.83 总流伯努利方程的注意事项：.精品课件.83总流的伯努利方

29、程与元流的伯努利方程区别（1）z1、z2总流过流断面上同一流线上的两个计算点相对于基准面的高程；（2）p1、p2对应z1、z2点的压强（同为绝对压强或同为相对压强）；（3）v1、v2断面的平均流速.精品课件.84总流的伯努利方程与元流的伯努利方程区别.精品课件.84 3.6.7沿程有分流或汇流的伯努利方程 在分流处作分流面，将分流划分为两支总流，每支总流的流量是沿程不变的。根据能量守恒原理，可建立分流伯努利方程.精品课件.85 3.6.7沿程有分流或汇流的伯努利方程.精品课件.85.精品课件.86.精品课件.86 3.6.8 水头线和水力坡度 总水头线是沿程各断面总水头 的连线。理想流体的总水

30、头线是水平线，实际流体的总水头线沿程却单调下降，下降的快慢用水力坡度J表示 测压管水头线是沿程各断面测压管水头 的连线。测压管水头线沿程可升、可降、可水平，其变化快慢用测压管水头线坡度Jp表示 .精品课件.87 3.6.8 水头线和水力坡度.精品课件.87例3-2:用直径d=100mm的水管从水箱引水，水管水面与管道出口断面中心高差H=4m，水位保持恒定，水头损失hw=3m水柱，试求水管流量，并作出水头线解：以0-0为基准面，列1-1、2-2断面的伯努利方程作水头线H112200总水头线测压管水头线伯努里方程的应用 .精品课件.88例3-2:用直径d=100mm的水管从水箱引水，水管水面与管连

31、续性方程能量方程（忽略损失）文丘里流量计.精品课件.89连续性方程能量方程（忽略损失）文丘里流量计.精品课件.89仪器常数K流量系数（0.960.98）注意：水（）-水银（）气（）-液（）.精品课件.90仪器常数K流量系数（0.960.98）注意：.精品课 例3-4 如图，水池通过直径有改变的有压管道泄水，已知管道直径d1125mm，d2100mm，喷嘴出口直径d380mm，水银压差计中的读数h180mm，不计水头损失，求管道的泄水流量Q和喷嘴前端压力表读数 p。.精品课件.91 例3-4 如图，水池通过直径有改变的有压管道泄水，已知解：以出口管段中心轴为基准，列1-1、2-2断面的伯努利方程

32、因 代入上式，得 由总流连续性方程 联解两式，得.精品课件.92解：以出口管段中心轴为基准，列1-1、2-2断面的伯努利方程 列压力表所在断面及3-3断面的伯努利方程 因压力表所在断面的管径与2-2断面的管径相同，故 则压力表读数 .精品课件.93 列压力表所在断面及3-3断面的伯努利方程.精品课件.93 例3-5 如图，已知离心泵的提水高度z20m，抽水流量Q35L/s，效率10.82。若吸水管路和压水管路总水头损失hw1.5mH2O，电动机的效率20.95，试求：电动机的功率P。.精品课件.94 例3-5 如图，已知离心泵的提水高度z20m，抽水流 解：以吸水池面为基准，列1-1、2-2断

33、面的伯努利方程 由于1-1、2-2过流断面面积很大，故v10，v20，并且p1p20，则 故电动机的功率 .精品课件.95 解：以吸水池面为基准，列1-1、2-2断面的伯努利方程.H=4cmL=24cm虹吸管出流等直径虹吸管出流， 忽略粘性影响。求：（1）出口断面流速；（2）管内最大真空度。 =1 （1）在缓变流截面1、2列伯努利方程解. 已知 得p、z 用统一的基准度量 .精品课件.96H=4cm虹吸管出流等直径虹吸管出流， 忽略粘性影响。 =（2）在缓变流截面1、A列伯努利方程得 由安装虹吸管的限制： 管内最高点压强高于液体汽化压强真空度H=4cmL=24cm.精品课件.97（2）在缓变流

34、截面1、A列伯努利方程得 由安装虹吸管的限制关于气蚀：低压区产生汽化，高压区气泡破灭空化，它造成流量减小，机械壁面造成疲劳破坏，这种有害作用称气蚀（空蚀）关于计算气蚀的例子：大气压强97.3kPa，粗管径d=150mm，水温40，收缩管直径应限制在什么条件下，才能保证不出现空化？（不考虑损失）10m.精品课件.98关于气蚀：关于计算气蚀的例子：10m.精品课件.98解：水温40，汽化压强为7.38kPa大气压强汽化压强.精品课件.99解：水温40，汽化压强为7.38kPa大气压强汽化压强.精列1-1、2-2断面的能量方程（必须用绝对压强）列1-1、3-3断面的能量方程（可用相对压强）11223

35、310m.精品课件.100列1-1、2-2断面的能量方程（必须用绝对压强）列1-1、3连续性方程例：定性作水头线pp总水头线总水头线测压管水头线测压管水头线.精品课件.101连续性方程例：定性作水头线pp总水头线总水头线测压管水头线测p总水头线测压管水头线.精品课件.102p总水头线测压管水头线.精品课件.102p总水头线测压管水头线.精品课件.103p总水头线测压管水头线.精品课件.103气体的伯努利方程1.气体的伯努利方程（1）用绝对压强（m）常用压强表示（Pa）v1v2p1p2z1z200a1122.精品课件.104气体的伯努利方程1.气体的伯努利方程（1）用绝对压强（m）常（2）用相对

36、压强用相对压强计算的气体伯努利方程v1v2p1p2z1z200a1122.精品课件.105（2）用相对压强用相对压强计算的气体伯努利方程v1v2p用相对压强计算的气体伯努利方程p静压v2/2动压(a-)g(z2-z1)位压注意：z2-z1下游断面高度减上游断面高度（）；a-外界大气密度减管内气体密度（） ；z2=z1或a=位压为零.精品课件.106用相对压强计算的气体伯努利方程p静压注意：z2-z12.压力线总压线势压线位压线零压线动压静压位压静压+动压=全压静压+动压+位压=总压.精品课件.1072.压力线总压线势压线位压线零压线动压静压位压静压+动压=全 例3-6 如图，气体由相对压强为

37、的气罐，经直径d100mm的管道流入大气，管道进、出口高差h40m，管路的压强损失 ，试求：（1）罐内气体为与大气密度相等的空气（ ）时，管内气体的速度v和流量Q；（2）罐内气体为密度 的煤气时，管内气体的速度v和流量Q。.精品课件.108 例3-6 如图，气体由相对压强为 解：（1）罐内气体为空气时，列气罐内1-1断面和管道出口断面2-2的伯努利方程 因 ，上式简化为 即 故管内气体的速度 管内气体的速度流量 .精品课件.109 解：（1）罐内气体为空气时，列气罐内1-1断面和管道出 （2）罐内气体为煤气时， ，列气罐内1-1断面和管道出口断面2-2的伯努利方程 即 故管内气体的速度 管内气

38、体的速度流量 .精品课件.110 （2）罐内气体为煤气时， 3.例：气体由压强为12mmH2O的静压箱A经过直径为10cm、长为100m的管子流出大气中，高差为40m，沿管子均匀作用的压强损失为pw=9v2/2，大气密度a=1.2kg/m3，（a）当管内气体为与大气温度相同的空气时；（b）当管内为=0.8kg/m3燃气时，分别求管中流量，作出压力线，标出管中点B的压强AB100m40mC.精品课件.1113.例：气体由压强为12mmH2O的静压箱A经过直径为10c解：（a）管内为空气时，取A、C断面列能量方程作压力线117.6B总压线势压线pAAB100m40mC.精品课件.112解：（a）管

39、内为空气时，取A、C断面列能量方程作压力线117（b）管内为燃气时，取A、C断面列能量方程即作压力线276B总压线势压线158位压线p.精品课件.113（b）管内为燃气时，取A、C断面列能量方程即作压力线276B例：空气由炉口a流入，通过燃烧，经b、c、d后流出烟囱，空气a=1.2kg/m3，烟气=0.6kg/m3，损失压强pw=29v2/2，求出口流速，作出压力线，并标出c处的各种压强解：取a、b断面列能量方程abcd0m5m50m.精品课件.114例：空气由炉口a流入，通过燃烧，经b、c、d后流出烟囱，空气作压力线c点：294c3c2c1c总压线势压线位压线零压线abd.精品课件.115作

40、压力线c点：294c3c2c1c总压线势压线位压线零压线a控制体内流体经dt时间，由-运动到-，元流经dt时间，由1-2运动到1-2元流动量方程：11223.7 动量方程.精品课件.116控制体内流体经dt时间，由-运动到-，元流经dt总流动量方程：动量修正系数层流=1.33，紊流=1.05-1.021.精品课件.117总流动量方程：动量修正系数层流=1.33，紊流=1.不可压缩流体：分量式：适用范围：恒定流、不可压缩流体.精品课件.118不可压缩流体：分量式：适用范围：恒定流、不可压缩流体.精品课例1：一水平放置的弯管，管内流体密度，流量Q，进出口管径为d1、d2，d1处压强为p1，弯管旋转角，不计流动损失，求弯管所受流体作用力解：a.取1-1、2-2断面间内的流体为控制体b.画控制体的受力图：c.连续性方程：d.能量方程（z1=z2=0）： p1A1、p2A2、FFx，Fyv1A1=v2A2v1v2p1p21122FxFyF动量方程的应用.精品课件.119例1：一水平放置的弯管，管内流体密度，流量Q，进出口管径为f.解出Fx、Fyg.由牛顿第三定律，弯管受力F与F大小相等，方向相反e.动量方程v1v2p1p21122FxFyF.精品课件.120f