频谱的线性搬移电路

1、频谱的线性搬移电路第1页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四5.1 非线性电路的分析方法 图51 频谱搬移电路（a）频谱的线性搬移;（b）频谱的非线性搬移 第2页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四常用的非线性元件的特性曲线可表示为其中式中a0，a1， ，an为各次方项的系数，它们由下列通式表示u = u1+u2，EQ是静态工作点。i = a0+a1u+a2u2+a3u3+ +anun+上述特性曲线可用幂级数表示为5.1.1 幂级数分析法第3页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四5.1.1 幂级数分析法从频域考察非线性能够揭示非线性的频率变

2、换作用，因此，选择如下信号作为幂级数的输入电压。将和项展开，可得i = a0+a1u+a2u2+a3u3+ +anun+第4页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四三角降幂公式直流成分偶次谐波基波、奇次谐波5.1.1 幂级数分析法p + q n第5页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四0n最高次数为3的多项式的频谱结构图5.1.1 幂级数分析法第6页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图52 非线性电路完成频谱的搬移 三个方面考虑: （1）从非线性器件的特性考虑。 （2）从电路考虑。 （3）从输入信号的大小考虑。第7页，共58页，2022年，

3、5月20日，4点59分，星期四 5.1.2 线性时变电路分析法 对式（51）在EQ+u2上对u1用泰勒级数展开,有(511) 若u1足够小,可以忽略式（511）中u1的二次方及其以上各次方项,则该式化简为第8页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 考虑u1和u2都是余弦信号,u1U1cos1t,u2U2cos2t,时变偏置电压EQ（t）=EQ+U2cos2t,为一周期性函数,故I0（t）、g（t）也必为周期性函数,可用傅里叶级数展开,得（514) （515）(516) 频率分量为第9页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 例1 一个晶体二极管,用指数函数逼近

4、它的伏安特性,即在线性时变工作状态下,上式可表示为(521) （522） 式中 (523) (524)第10页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四(526)是第一类修正贝塞尔函数。因而(527) 第11页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图53 线性时变电路完成频谱的搬移 第12页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四5.2 二极管电路 5.2.1 单二极管电路 第13页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图55 二极管伏安持性的折线近似第14页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四已知,U2U1,而uDu

5、1+u2,一般情况下,Vp较小,有U2Vp,可令Vp=0第15页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 由于u2U2cos2t,则u20对应于 2n-/22t2n+/2,n=0,1,2,故有 (532) 上式也可以合并写成(533)第16页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四(534) （535） 第17页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 K（2t）是一周期性函数,其周期与控制信号u2的周期相同,可用一傅里叶级数展开,其展开式为(536) 代入式（533）有 (537) 第18页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 若u

6、1U1cos1t,为单一频率信号,代入上式有(538) 第19页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 由上式可以看出,流过二极管的电流iD中的频率分量有:（1）输入信号u1和控制信号u2的频率分量1和2;（2）控制信号u2的频率2的偶次谐波分量;（3）由输入信号u1的频率1与控制信号u2的奇次谐波分量的组合频率分量（2n+1）21,n=0,1,2,。第20页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图57 二极管平衡电路5.2.2 二极管平衡电路第21页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 2工作原理 与单二极管电路的条件相同,二极管处于大信号工

7、作状态,即U20.5V。这样,二极管主要工作在截止区和线性区,二极管的伏安特性可用折线近似。U2U1,二极管开关主要受u2控制。若忽略输出电压的反作用,则加到两个二极管的电压uD1、uD2为 uD1=u2+u1 uD2=u2-u1 （539）第22页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 但两电流流过T2的方向相反,在T2中产生的磁通相消,故次级总电流iL应为(542)(543)将式（540）代入上式,有考虑u1U1cos1t,代入上式可得(544) 第23页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 图58 二极管桥式电路 第24页，共58页，2022年，5月20

8、日，4点59分，星期四图59 二极管环形电路 二极管环形电路第25页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 2工作原理 二极管环形电路的分析条件与单二极管电路和二极管平衡电路相同。平衡电路1与前面分析的电路完全相同。根据图59（a）中电流的方向,平衡电路1和2在负载RL上产生的总电流为 iL=iL1+iL2=(i1-i2)+(i3-i4) （547）（548）第26页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四(549） 图510 环形电路的开关函数波形图 第27页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 由此可见K（ 2t ）、K（ 2t -）为单向开

9、关函数,K（2t）为双向开关函数,且有（550） （551）第28页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四由此可得K（2t-）、K(2t）的傅里叶级数:(552) (553) 第29页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 当u1=U1cos1t时, (554) 第30页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图511 实际的环形电路第31页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图512 双平衡混频器组件的外壳和电原理图第32页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 例2 在图512的双平衡混频器组件的本振口加输入信

10、号u1,在中频口加控制信号u2,输出信号从射频口输出,如图513所示。忽略输出电压的反作用,可得加到四个二极管上的电压分别为 uD1=u1-u2uD2=u1+u2 uD3=-u1-u2uD4=-u1+u2 第33页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图513 双平衡混频器组件的应用第34页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 这些电流为 i1=gDK（2t-）uD1 i2=gDK（2t）uD2 i3=gDK（2t-）uD3 i4=gDK（2t）uD4 这四个电流与输出电流i之间的关系为 i=-i1+i2+i3-i4=（i2-i4）-（i1-i3） =2gDK

11、（2t）u1-2gDK（2t-）u1 =2gDK(2t)u1第35页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四5.3 差分对电路 5.3.1 单差分对电路 5.3.2 双差分对电路 第36页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图514 差分对原理电路 5.3.1 单差分对电路第37页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四若1，ic1ie2,ic2ie2,(556) (557) 第38页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四(558) (559) 式中，u=ube1-ube2类似可得(560) (561) (562) 第39页，共58

12、页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 双端输出的情况下有 可得等效的差动输出电流io与输入电压u的关系式(564) 第40页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 （1）ic1、ic2和io与差模输入电压u是非线性关系双曲正切函数关系,与恒流源I0成线性关系。 （2）输入电压很小时,传输特性近似为线性关系,即工作在线性放大区。 （3）若输入电压很大,一般在|u|100mV时,电路呈现限幅状态,两管接近于开关状态,因此,该电路可作为高速开关、限幅放大器等电路。 （4）小信号运用时的跨导即为传输特性线性区的斜率,它表示电路在放大区输出时的放大能力, 第41页，共58页，2

13、022年，5月20日，4点59分，星期四图515 差分对的传输特性第42页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图516 差分对作放大时io的输出波形第43页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 3. 差分对频谱搬移电路 差分对电路的可控通道有两个:一个为输入差模电压,另一个为电流源I0;故可把输入信号和控制信号分别控制这两个通道。 图517 差分对频谱搬移电路 第44页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四(569)(570)(571) 第45页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 图518 双差分对电路 5.3.2 双差分

14、对电路V1、V2、V5组成差分对电路,V3、V4、V6组成差分对电路,io= iI- iII=(i1+ i3)-(i2+ i4) =(i1- i2)-(i4- i3)第46页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四(573) (574) (575) （576） 若输入信号很小：第47页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图519 接入负反馈时的差分对电路为了扩大uB的动态范围，接入负反馈电阻ube5-ube6=VTln（ie5/ie6）若UA足够大，则第48页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图520 MC1596的内部电路国外同类产品：MC

15、1496 MC1596 MC1495 MC1496 LM1496 LM1596. AD834（宽带）、AD630（多功能） AD734（高精度）.国内同类产品：CB1595 CB1596 BG314.第49页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四5.4 其它频谱线性搬移电路 5.4.1 晶体三极管频谱线性搬移电路 可将ic表示为 在时变工作点处,将上式对u1展开成泰勒级数,有（586） (587) 第50页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图521 晶体三极管频谱搬移原理电路第51页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四(588) (589)

16、 （590） 第52页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图522 三极管电路中的时变电流和时变跨导 第53页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图522 三极管电路中的时变电流和时变跨导 第54页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四 5.4.2 场效应管频谱线性搬移电路 结型场效应管是利用栅漏极间的非线性转移特性实现频谱线性搬移功能的。场效应管转移特性iDuGS近似为平方律关系,其表示式为它的正向传输跨导gm为(596) (597) 第55页，共58页，2022年，5月20日，4点59分，星期四图523 结型场效应管的电流与跨导特性第56页，共5