恒定电场精品课件

1、恒定电场第1页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三基本物理量 J 欧姆定律J 的散度E 的旋度 基本方程 电位 边界条件边值问题一般解法特殊解（静电比拟）电导与接地电阻恒定电场的知识结构框图基本概念： 通有直流电流的导电媒质中的恒定电场与电流场 通有直流电流的导电媒质周围电介质中的静态电场第2页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3.1 导电媒质中的电流静电场研究在绝缘介质中静止电荷产生的电场，主角是 E 和 D。（0） 恒定电流场恒定电流场研究在导体中稳恒流动的电流，即直流问题。主角是 J 和 E 。电流会产生磁场。但当电流分布不随时间变化时，电场和磁

2、场可以分开研究，本章只研究电场。遵循同样的路线：基本方程位函数边值问题电路参数（电阻）。第3页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三I 是通量,并不反映电流在每一点的流动情况。 3.1 电流强度 电流面密度矢量单位时间内通过某一横截面的电量，简称为电流。第4页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三 本章只研究传导电流，更确切地说是导体中的恒定电流场。该电流依靠外加电源维持，但是我们不涉及电源的特性。恒定电流的形成 电源的作用在于源源不断地向导体的两端提供正负电荷，以便补充被电流运走的电荷，维持导体内电场的恒定。因此导体内的电场仍然是电荷产生的；电荷在该电场的

3、作用下定向运动形成电流。第5页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3.2 恒定电场的基本物理量电流密度 电流密度是一个矢量，在各向同性线性导电媒质中，它与电场强度方向一致。 1.电流面密度亦称电流密度分布的体电荷以速度v 作匀速运动形成的电流。电流图2.1.2 电流面密度第6页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三由欧姆定律电流令 两端电压为欧姆定律微观形式： 欧姆定律第7页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三图2.1.3 电流线密度及其通量2. 电流线密度 分布的面电荷在曲面上以速度v运动形成的电流。电流e 是垂直于dl，且通过dl与

4、曲面相切的单位矢量n分布的线电荷沿着导线以速度 v 运动形成的电流I =v 3、线电流第8页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三图2.1.6 J与E之关系4. 电流密度的矢量线：在一坐标系中可以用一族曲线来形象描述电流密度的分布，大小可以用稠密程度、方向可以用曲线的切线方向来确定。它们同样遵循矢量线方程。元电流是指沿电流方向上一个微元段上的电流，5. 元电流的概念：第9页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三6 焦耳热效应 电流流经导体，自由电子与导体物质发生碰撞、摩擦，导体发热，叫做焦耳热效应。 单位体积内，电荷在电场作用下移动 dl 距离，电场力做功在

5、恒定电流场中，粒子动能不变，故电场做功全部转化为热能，热功率密度为第10页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三同样考察一段长为 l 、横截面积为 S 的小导体，焦耳热功率密度为正是单位体积内消耗的功率，即功率密度。第11页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三1.电荷守恒定律 电荷守恒是自然界中一条非常重要的守恒定律。3.3 基本方程出去几个就少几个；没有出去的也就维持不增不减，守恒。物理意义：穿出闭合面的电流等于单位时间内该体积中电荷的减少量。第12页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三2.恒定电流场 空间各点的电流密度分布不随时间而

6、变化。也就是说由任一闭合曲面净流出的的传导电流为零，即该闭合曲面内电荷的变化为零。 导电媒质内部电荷密度为零，但导电媒质的交界面上面电荷密度不一定为零！第13页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3. E的旋度 所取积分路径不经过电源，则 得斯托克斯定理第14页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三4.电场基本方程与交界面连接边界条件静电场恒定电场第15页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三5.恒定电流场基本方程本构关系特点：在导体内部，恒定电流场无散无旋。第16页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三折射定律为 电流

7、线的折射分界面上的衔接条件6.媒质交界面边条件分界面衔接条件第17页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三如果媒质1为良导体，媒质2为不良导体，即 g1 远大于 g2，则材 料g/Sm-1材 料g/Sm-1银铜金铝铁6.21075.81074.11073.51071.0107海水蒸馏水湿土干土玻璃5321041021031051012（1）良导体与不良导体的交界面第18页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三如果媒质1为良导体，媒质2为不良导体，即 g1 远大于 g2，则媒质1为良导体中媒质2为不良导体中第19页，共54页，2022年，5月20日，11点28

8、分，星期三1.良导体表面内侧，电流法向分量很小，电流近似平行于良导体表面流动。2.良导体表面外侧，电场切向分量很小，电场近似垂至于良导体表面。3.恒定电场中，由于内部存在电场，导体不是等势体。但是对于良导体，内部电场很小，在较小的尺度范围内电位降落不大，其表面可以近似视为等位面。第20页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三（2）良导体 与绝缘介质 导体与理想介质分界面 1 导体表面是一条电流线。 2 导体与理想介质分界面上必有恒定（动态平衡下的）面电荷分布。 第21页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三 3 电场切向分量不为零，导体非等位体，导体表面非等

9、位面。 若 （理想导体），导体内部电场为零，电流分布在导体表面，导体不损耗能量。导体周围介质中的电场载流导体表面的电场第22页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三（3）不良电介质分界面媒质参数：当有第23页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三例1 一平行板电容器填充两种媒质，电导率和电容率分别为g1、e1和 g2、e2，两板之间的电压为U。求媒质交界面上积聚的电荷密度。解：设媒质1、2中的电场为E1、E2，则交界面上第24页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三求得第25页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三静电场第

10、26页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三例2 设平行双输电线间距d=50cm，电压U=100V，电流 I=300A，导体截面S=150mm2，求导线内部及表面场强。分析：由边界条件由电轴法，沿AB第27页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三两导体之间电压有：结论：导体内部电流平行于导体流动；导线表面分布有不随时间变化的面电荷；(如何产生的？)导体表面外侧，电力线近似垂直于导体表面；第28页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三如果不计漏电流，忽略导体中的电压降，导体外电场可以作为静电场分析。如果 g 很大，D U U，一段小的导体可以

11、看作是等势体。DUU0UJ J R第29页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三例3 一导电弧片由二块不同电导率的薄片构成，电导率已知，电极间电压U 已知，求：（1）弧片内的电位分布；（2）总电流 I 和弧片电阻 R ；（3）分界面上电荷密度。解：列边值问题第30页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三在圆柱坐标系中导电片很薄，可忽略z方向的变化：由边界条件知：故：解之得：由边界条件 ： , 确定常数c1, c2。 E1= E2= J1= J2= I1= I2= I=I1+I2= R=U/I=第31页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三作

12、业：4.4, 4. 5第32页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3.5 静电比拟（1）恒定电场与静电场的相似性 第33页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三静电场（ ） 恒定电流场 对应量基本方程电位函数衔接条件其它第34页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三1.恒定电场与静电场的相似性表征两种场的方程具有相同形式；相同的数学形式揭示了相同的物理规律； 两种场各物理量所满足的方程一样，若边界条件也相同，那么，通过对一个场的求解或实验研究，利用对应量关系便可得到另一个场的解。这种方法称为静电比拟法。第35页，共54页，2022年，5月

13、20日，11点28分，星期三2.静电比拟的条件 两种场电极形状、尺寸与相对位置相同（相拟）； 相应电极的电压相同； 若两种场中媒质分布片均匀，只要分界面具有相似的几何形状，且满足条件 时，则这两种场在分界面处折射情况仍然一样，相拟关系仍成立。图2.4.2 静电场平行板造型静电比拟：右图静电场与恒定电场有完全相似的结构和形式完全相同的解答。第36页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3.静电比拟的应用静电场便于计算 通过静电比拟计算恒定电场恒定电场便于实验某些静电场问题可用恒定电流场实验模拟实验模拟方法：固体模拟 （媒质为固体，如平行板静电场造型）液体模拟 （媒质为液体，如电

14、解槽模拟）第37页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3.6 电导与电阻1 电导与电阻恒定电流场的电路参数 电阻定义为两个电极之间的电压与电流之比。电极电极是这样的一段导体，它的电导率比起场域中其它部分大得多（良导体），可以看作是一个等势体。电极通常跟电源相联，因此其电位已知，可作为求解电场的边界条件。第38页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三2 漏电导与绝缘电阻 工程中，电极之间需填充不导电的材料作电绝缘，而实际中，这些材料，因此当电极间加直流电压时，总会有电流从正电极经绝缘材料流到负电极，这种电流称为漏电流，极间电压U与漏电流I之比为漏电阻（绝缘电

15、阻）。漏电导定义为绝缘电阻的倒数。第39页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三电路中理想模型与实际模型第40页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3 电导的计算 直接用电流场计算设设 静电比拟法 当恒定电场与静电场边界条件相同时，用静电比拟法，由电容计算电导。第41页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三例4 求同轴电缆的绝缘电阻。设内外半径分别为R1、R2，长度为 l ,中间媒质的电导率为 ，介电常数为 。求绝缘电阻。解法一 直接计算电流场设电导绝缘电阻同轴电缆横截面第42页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三解法

16、二 静电比拟法由静电场解得则根据关系式得同轴电缆电导绝缘电阻第43页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三3.7 接地电阻1 接地 接地就是将电气设备的某一部分和大地相联接，其作用是： 保护人员的安全； 保护设备免受电磁干扰（电磁屏蔽与电磁兼容）； 大地作为传输导线（三相四线制380V系统变压器中性点接地） 分别称安全接地和工作接地。接地电阻包括：接地器电阻，接地器与土壤之间的接触电阻和土壤电阻（接地电阻以此电阻为主）深埋球形接地器第44页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三2. 深埋球形接地器 深埋接地器可不考虑地面影响,其电流场可与无限大区域 的孤立圆球的电流场相似。某1kV大电流设备线路接地电阻要求Ra, 于是每个半球产生的电流密度分布不互相影响，且都流向无穷远处，则土壤中任一点p上的电流密度为: PBA第51页，共54页，2022年，5月20日，11点28分，星期三同理：由题意知，要求