材料制备与加工1.4.3流变学

1、1.4.3：s-1.4.3：s-粘动力黏度即剪切黏度()，简称 粘动力黏度即剪切黏度()，简称 剪切应变速率，s-运动黏() 定义与流体密() 的比理想物又称为帕斯卡体(Pascalbody)时理想物又称为帕斯卡体(Pascalbody)时可被压缩性，用数学模型表示即为切应力0和体积压缩变v0又称为欧几里得体(Euclidbody)简单流变性能材简单流变性能材(Newton& S其 速度就是变S或流变机械模流变机械模(l)* *流变机械模流变机械模l=ll=l开尔芬体(Kelvin 开尔芬体是牛顿体和胡克体的并联形NP开尔芬体(Kelvin 开尔芬体是牛顿体和胡克体的并联形NPK=E*lG &

2、 G G ) t t (0t0水泥横梁、沥青、粉末冶中压制的压坯以及铸造生产中紧实后的粘土砂型、处于固液态的铸造合金等，此类物体也称为粘弹性体麦克斯韦体(Maxwell MH lM*E*Gt G t麦克斯韦体(Maxwell MH lM*E*Gt G t( () t t&MHN0土壤、木材、沥青此类材料也称为弹粘性体施韦道夫体SchH(HN)SH GS 1 * ( )SS，t施韦道夫体SchH(HN)SH GS 1 * ( )SS，tS1 ( 0 tt)11 0SS2 0111S，t宾汉体(Bingham S ( S宾汉体(Bingham S ( S，tS)&expGtdtG(t t t ex

3、p 00SSt0土木建筑中的稀泥巴，日常生活中的牙1.4.3.2催咣催催乓1.4.3.2催咣催催乓 剪切应n偏离指数，或称非牛顿指n 1，膨胀性流体； n =1，牛顿流体。n值离整数1越远，流体的非牛顿性就越强本构方程本构方程为： -y屈服应力，p刚度系的熔体和溶液都属于假塑性流体的熔体和溶液都属于假塑性流体&K&n1令a a a：表观黏则斜率l，的增加，a值变第一牛顿区阻力大；成速度基本相等假塑性区，随着切变速率的增大，缠结结构被破坏，速度大于形成速度第一牛顿区阻力大；成速度基本相等假塑性区，随着切变速率的增大，缠结结构被破坏，速度大于形成速度第二牛顿区“剪切增稠”原因子间的“紧密堆积”粘度

4、随所施应力持续时间而增大的流体为震凝性流体=E黏流活化当温度区间在TgT(Tg+100=E黏流活化当温度区间在TgT(Tg+100时，Arhrenius经验方程不17 (log .). ( )(2) 剪切黏度增大。(2) 剪切黏度增大。黏度对剪切应力（或剪切速率）度随着剪切应力（或剪切速率）在的黏度对剪切应力（或剪切速率）度随着剪切应力（或剪切速率）在的分子杂质）分子杂质）1.4.3.4 陶瓷1.4.3.4 陶瓷料浆流变性浓浓固体颗粒粒固体颗固体颗粒粒固体颗粒形温电解陈腐时陈腐时可溶性有机金属的流变性能(补金属的流变性能(补充了本章内容回顾本章内容回顾与总相变类型(从结构角度看或1V 1111

5、 或1V 1111 2V3VF(G)(1G)2/3 1 KttFF(G)(1G)2/3 1 KttF(G) ln(1G) Ktt(Jander)F (G)1(1G1/32 tJJR0F (G)1 2G (1G)2/3 tKK23R 0后期颗粒中心距不收缩的双球模型(蒸发-凝聚传质机制x ptr后期颗粒中心距不收缩的双球模型(蒸发-凝聚传质机制x ptr2(RT d颗粒中心距收缩的双球模型(扩散传质机制40a3D1/5 1/xr3r 11v(fAB fBA) 11v(fAB fBA) exp2 D2 D0噝噝yxl lS22m ny主应力(或正应力)应力张量的第一、二、三不变量( I1、I2、I3 I