大气辐射与遥感第四章第二节课件

1、第四章 大气粒子的散射第四章 大气粒子的散射 4.1 电磁辐射的偏振特性及数学表征（刘长盛，大气辐射学）4.1.1 电磁波波动方程及其解 （Page 3）4.1.2 电磁辐射的偏振状态（Page 11)4.1.3 偏振态的数学表征（Page 15)4.1.4 Stokes参量（Page 15）4.2 瑞利散射4.2.1 理论推导 (廖国男，大气辐射导论，page 91）4.2.2 瑞利散射特征量的计算（刘长盛，page 111）4.3 米散射4.3.1 米散射的特征（刘长盛，page 120，理论推导参见廖：197）4.3.2 米散射特征参数的计算（刘长盛，page 123）4.4 散射相函数

2、的解析表示 （刘长盛，page 246）4.5 散射相矩阵 （刘长盛，page 131或廖国男，201）4.6 辐射传输过程中云和气溶胶粒子的散射参数（刘：p229-245，廖: p106）散射： 电磁辐射在均匀介质中传播时，传播方向不变，因而在均匀介质无散射效应。散射效应是由于介质的非均匀性引起的。大气中包含了无数尺度大小不等的微粒，如大气分子，尘埃，云滴、云滴等，电磁辐射一旦遇到这些微粒将发生散射效应而使辐射传输偏离原来的方向，并改变其偏振状态，结果就从这些散射源向各个方向发出了散射辐射，从而使原来传输方向上的辐射能量受到衰减，辐射能量在空间重新分布。散射辐射强度与入射辐射强度、波长、偏振

3、状态及粒子的尺度、形状、折射率有关。按照尺度参数划分： 大气对太阳辐射的散射作用空气分子，气溶胶颗粒散射现象的本质：气体分子以及气溶胶粒子由电子和带正电的质子组成，当电磁波照射到气体分子和气溶胶粒子后，电荷在电磁波激发下作受迫振动，向各方向发射次生电磁波。这种次生电磁波就是散射辐射，它的波长与原始波相同，并与原始波有固定的相位关系。散射过程的特点：是将波传播的方向改变，它把一部分能量散射到四面八方。这时散射波的波长（频率）不变，这种过程称为弹性散射，它表明散射过程不涉及到散射体（分子，原子或颗粒物）本身的能级变化。 (瑞利散射，米氏散射和分子散射)。与此同时，散射过程也伴随着一些与能级变化相关

4、联的粒子（约占1/1000），从它们散射出来的波的频率有变化，可以增加或减少，称为非弹性散射。散射现象的本质：波长、粒径与散射特性亭达尔等人最早对浑浊介质的散射进行了大量的实验研究,尤其是微粒线度比光波长小,即不大于(1/51/l0) 的浑浊介质。亭达尔从实验上总结出了一些规律，因此，这一类现象叫亭达尔效应。这些规律其后为瑞利在理论上说明，所以又叫瑞利散射。瑞利散射解释了为什么天空是蓝色的这一物理现象。4.2 瑞利散射4.2.1 理论推导考虑一个半径比入射辐射波长小得多的均匀的、各向同性的球形粒子。入射辐射产生一个均匀电场E0 ，称为施加电场。由于粒子很小，施加电场将在粒子上产生偶极子结构。由

5、电偶极子造成的粒子电场又将改变粒子内部及其附近的施加电场。如果令E为合成电场，即施加电场加上粒子本身的电场，进而，令p0为感生偶极矩，则应用静电学公式有为小粒子的极化率。E0和 p0的量纲分别是每单位面积的电荷以及电荷乘以长度，具有体积的量纲。一般情况下，E0 和 p0方向一致，是标量。施加电场E0使电偶极子在固定方向上产生震荡，震荡的偶极子转而又产生了平面偏振电磁波，即散射波。假设R为散射偶极子与观测点之间的距离，代表散射偶极矩p和观测方向之间的夹角，c为光速。假设R为散射偶极子与观测点之间的距离，代表散射偶极矩p和观测方向之间的夹角，c为光速。根据赫兹给出的经典电磁波解，散射电场与散射偶极

6、矩的加速度和sin成正比，而与距离R成反比，则有：在周期震荡的电场中，散射偶极矩可按感生偶极矩写为：这里，k是波数，kc=是圆频率。将4.2.3和4.2.1带入4.2.2，求的：对于空气分子的散射来说，令入射波方向和散射波方向确定的平面为参考平面（或散射平面）。由于任一电场强度可以任意分解为两正交分量，于是我们可以选择与散射平面垂直和平行的两个分量：Er 和El ，如下图所示。实际上，太阳光可用两个在r和l方向具有相同电场强度并且两者之间具有任意相位关系的分量来表征。在自然光情况下，我们可以分别考虑这两个电场强度分量 E0r 和E0l 被假定为均匀各向同性球形粒子的大气分子所散射。因此有：根据

7、上图所示，1=/2和 1=/2-，此处为散射角，它是入射波和散射波之间的夹角。注意，1总是等于900，这是因为在R方向的散射偶极矩（或散射电场强度）垂直于上面定义的散射平面。因此，用矩阵形式表示上述公式后，有：我们定义入射辐射与散射辐射在每单位立体角内的强度分量为I0=C|E0|2 和I=C|E|2 ，这里C是一个比例因子，且有C/R2为立体角。由此推导方程4.2.5和4.2.6可以表示为强度形式：其中Ir和Ir是偏振强度分量，它们分别垂直于和平行于包含入射波和散射波的平面（即散射平面）。于是，入射在方向分子上的非偏振太阳光的总散射强度为：但是，对非偏振太阳辐射有I0r= I0l=I0/2，并

8、注意到k=2/，于是有：这就是由瑞利导出的最初公式，称为分子对太阳光的瑞利散射。在上述公式中的粒子极化率可以表示为：其中，N为单位体积的分子数，n是分子的折射率。我们假设分子之间无空隙，则有：43N/3=1,将极化率的公式带入到4.2.10中，从而有：此时，注意此处的代表的是粒子的半径。 I=I=散射波强度，如果将辐射通量密度F代替强度I，公式类似：因此，公式4.2.12和4.2.13就是瑞利散射条件下非偏振光的散射辐射强度和散射辐射通量密度的表达式，可以看出，它们和粒子的尺度，入射波长，观测距离，折射率，散射角都有关系。那么瑞利散射具有怎么样的特征呢？假设作为散射中心的分子位于坐标原点O处，

9、入射辐射沿着z轴正方向传播，k方向上的散射辐射矢量与z方向上入射辐射矢量构成的平面就是前面提到的：散射平面，也就是观测平面，并设观测平面与xz平面重合，k方向与z轴方向夹角就为散射角。特征一：如果入射辐射为线偏振的，其电矢量Ex在观测平面内的x轴方向上，则在距离R处，k方向上的分子散射辐射通量密度为：其中，F0为入射辐射通量密度，它与散射辐射通量密度F1的单位均为wm-2，n为折射率。根据上述公式，当=00和=时，F1值最大，即在入射辐射的前向与后向有最强的散射辐射。当=900和=2700时，F1最小为0，即在与入射辐射垂直的方向上无散射辐射。将散射辐射能量大小按散射角分布作图，称方向性图，那

10、么在xz观测平面内散射辐射的相对分布为 形状，如下图所示（a）。图中距离O点距离长度表示散射辐射大小。瑞利散射的特征特征二：如果入射辐射为线偏振的，其电矢量Ey垂直于观测平面xz，即在y轴方向上，则得在距离R处，k方向上的分子散射辐射通量密度为：根据公式4.2.15，散射辐射能量与散射角 无关，即在空间各个方向上同等距离处的散射辐射通量密度数值相等，其方向性图在观测平面xz内为一圆形，如图（b）所示。特征三：如果入射辐射是非偏振光，即自然光，此时，电矢量E可在垂直于入射辐射传播方向z的xy平面内任意取向，并可将非偏振辐射看作由任意两个互相垂直的线偏振辐射构成，上述两种情况中，电矢量为Ex和Ey

11、的两个线偏振辐射量是互相垂直的，故得非偏振辐射的散射辐射通量密度为：因此有：当 =00和=时，F值最大，此时偏振度P=0，即前向和后向散射辐射最强，且二者数值相等，即散射辐射为非偏振的。当 =900和=2700时，F值最小，此时偏振度P=1，即在垂直于入射辐射方向上的xy平面内的散射最弱，只有前后向散射的一半，且为线偏振的。当 等于其他角度时，F 值随角大小而改变，此时偏振度介于0与1之间，0P1，散射辐射为部分偏振的。散射辐射通量密度与波长的四次方成反比。因此大气辐射传输过程中，由于分子散射导致短波辐射衰减特别强。分子散射辐射方向性图，请参考上图(c).4.2.2 瑞利散射特征量的计算角散射

12、截面()单个分子的角散射截面()定义为：分子在散射角方向上单位立体角中散射的辐射能量与入射辐射通量密度之比值，即通过此截面积的入射辐射通量就等于分子在角方向上单位立体角中散射的辐射通量。当入射辐射为线偏振时，角散射截面可表示为：可见当线偏振入射辐射的电矢量垂直于观测平面时，角散射截面与散射方向无关，以上假设了分子之间无空隙情况下有43N/3=1 ，因为上式有段第二项数字约为0.0003，故可取n约等于1.当入射辐射为非偏振时（自然光），角散射截面()可表示为：2. 总散射截面单个分子的总散射截面定义为分子的总散射辐射能量与入射辐射能量的比值，即通过截面积的入射辐射通量就等于被分子向各方向散射的

13、辐射通量总和。当入射辐射为线偏振时，总散射截面可表示为：当入射辐射为非偏振时，总散射截面可表示为：3. 散射效率因子k对于一个半径为的球形分子，通过其球心几何截面为2，单位时间入射于该截面积上的辐射能量为2F0，定义散射有效因子k为散射的总辐射能量与入射于分子几何截面上的辐射能量之比值。当入射辐射为非偏振时，散射效率因子k可表示为：4. 容积角散射系数()上述散射截面和散射效率因子都是对单个分子定义的，实际情况中常常需要考虑一定体积内分子的散射。假设单位容积中分子数为N（cm-3），定义容积散射系数()为单位容积中的所有分子在角方向上单位立体角内散射的辐射通量与入射辐射通量密度之比，当入射辐射

14、为线偏振时，容积角散射系数()可表示为当入射辐射为非偏振时，容积角散射系数()可表示为5. 容积散射系数定义容积散射系数为单位容积中分子在整个空间散射的总辐射通量与入射辐射通量密度之比值。当入射辐射为线偏振时，容积散射系数可表示为：当入射辐射为非偏振时，容积散射系数可表示为：在标准大气压下，单位容积中空气分子数为N=2.7*1019/cm3，根据上述公式计算可知，大气对于波长0.7微米红光的容积散射系数比对波长0.4微米紫光的小一个量级，因此红光在大气中传输时衰减小，这可用于解释晴天天空呈蓝色，而日出、日落时太阳呈红色。6. 散射相函数P()根据以上的公式，我们知道散射辐射能量与散射角值有关，

15、即散射辐射是有方向性的，定义一个相函数P()来表达散射辐射按角度的分布。该公式称为相函数的归一化条件。在非偏振入射辐射情况下，单个分子的瑞利散射相函数P()为：将相函数分别带入到公式：4.2.16,4.2.20和4.2.27中，则分别有：1、天空为什么呈现蓝色呢?瑞利散射的光学现象：由瑞利散射定律可以看出散射强度与波长的四次方成反比关系。我们知道，太阳能量的大部分包含在可见光的蓝区和红区之间。蓝光的波长大约为0.425微米，而红光的波长约为0.65微米，根据上面的公式 ，可知由大气散射的太阳光中，短波长光占优势，此时蓝光散射强度约为红光的5.5倍，因此当离开日面而看天空时，天空显现蓝色。而波长为720nm的红光散射强度是波长为400nm紫光的的1.8 倍,因此紫光散射强度约为红光的(1.8)410 倍。那么为什么天空不是紫色的？因为：紫光谱中包含的能量比蓝色光谱小