高考物理临考冲刺专题讲座气体的性质

1、高三物理总复习专题讲座(气体的性质)一、基本概念1、关于温度、压强的理解：(1)温度：宏观上表示物体的冷热程度；微观上是分子平均动能的标志.(2)压强：宏观上是单位面积上所受的压力；微观上是大量气体分子对器壁的频繁碰撞 所致.2、求封闭气体压强的两种基本方法：(1)如果封闭物(如液柱、活塞等)静止或匀速运动时，则采用平衡法，即 SF=0(2)如果封闭物(如液柱或活塞等)做匀变速运动时，则采用牛顿第二定律求解法，即2 F=ma3、常见的气体压强单位的换算：1标准大气压二76cmHg=1.013X 105Pa=10.34米水柱4、在做好玻意耳定律的实验的基础上学会采用三种方或描述：(1)列表法：(

2、2)图线法；(3)数学公式表达法.5、在P-V图象上的等温线特点：等温线是一簇双曲线，在这簇双曲线里越远离坐标原点 的双曲线代表温度越高.6、为了证实等温变化曲线是双曲线，可采用画P-1图象来直观反映。此时在 P-1图象VV里反映的是过坐标原点的正比直线，且斜率大者温度高.7、应用玻意耳定律解题要跟踪一定质量的气体，先找出对应的始末状态的P、V参量，再列方程求解，方程式两边的单位只要能统一即可.8、正确理解pt = p0(1 +)的物理含义，注意 p0为0c时气体的压强，pt为t C时气 273体的压强.9、在p-t图像上的等容线特点：等容线是一簇不过坐标原点的倾斜直线，在这簇倾斜直 线里斜率

3、越小，体积越大；斜率越大，体积越小。10、查理定律的微观解释：在单位体积内所含的分子数不变的情况下，温度升高，单位 时间内分子撞击器壁的次数增多，而且每次撞击器壁的冲力也增大，所以气体的压强增大； 反之，温度降低，则压强减小.11、热力学温度和摄氏温度的每一度温差的大小是相同的，即AT=At;只是它们的零度起点不同.绝对零度是宇宙间低温的极限，只能无限接近，永远无法达到.12、引入热力学温标后的查理定律表达式：p1/p 2=Ti/T 2或p/T=恒量 或p=KT (K为恒量)13、判断两团气体被液柱(或活塞)隔开，当温度变化时液柱(或活塞)移动问题的基本方法：设等容法。即 p Jat oT14

4、、理想气体的微观模型：每个分子都可以看作是弹性小球；气体分子本身的大小可以 不计；除碰撞的瞬间外，气体分子之间没有相互作用.15、推导气态方程基本方法：假设中间过渡状态，设气体先等压变化后等容变化；也可 采用先等容变化后等压变化来进行推导。16、气体实验定律的图线意义，如图所示.要注意：(l )各定律在p-V、p-T和V-T图像中的对应围线形状.(2)图线中某点所代表的物理意义；图线中某线段所代表的物理意义.(3)对于一定质量的气体；p-V图线的p V积的大小反映气体的温度高低；p-T图线的斜率大小反映气体的体积：V- T图线的斜率大小反映气体的压强.、被封闭的气体的压强在应用气体定律和气态方

5、程解题时，往往要选择被封闭的气体为研究对象，正确求解气体的压强是解题的关键.被封闭的气体压强的计算一般有以下几种方法.1、利用连通器原理.连通器原理告诉我们：在同种液体中同一水平 面上的各点压强都相等.当管内液面低于管外液面时(如图所示)，设大气压强为p0,管内液体与管外液体便构成了一个连通器，在同一水平面上分别取两点 A、B,故Pa=Pb,由于pA=po+p液gh,而且p气=pB,故有p气=Po- P 液 gh.当管内液面高于管外液面时(如图所示)，分析方法与上述相同，容易得到：p气=Po- p液gh.例如图所示，U型管左端有一段被封闭的气体A,右端也有一段被封闭的同样的气体 B,它们均被水

6、银所封闭，其余尺寸如图所示，单位为 cm,设大气压为pO.求：被封闭的气体 A和B的压强.解答对B气体，其压强 Pb= (po+L) cmHg 再取左管中D点为分析对象，由连通器原理，则：Pd=Pb设a气体压强为pA,气体A下部L1+L2深度处D点压强为pD=( P0+L1+L2) cmHg 由于=，故得 Pa=(P0+L-L1-L2) cmHg 由可知，Pb= (p0+L) cmHg2、利用静力平衡原理如果气体被液体或其它物体所封闭.且处于平衡状态.可以利用力 的平衡原理求解.要注意(l)在进行压强的加减运算时，一定要注意压强单位的统一；(2)静力平衡法只适用于热学系统处于静止或匀速运动状态

7、封闭气体BTrr-JT压强的计算.例汽缸截面积为S,质量为m的梯形活塞上面是水平的， 下面倾角为。， 如图所示。当活塞上放质量为 M的重物而处于静止. 设外部大气压为 P%若活塞与缸壁之间无摩擦.求汽缸中气体的压强?解答取活塞和重物为研究对象，进行受力分析：受重力(M)g,活塞受到大气竖直向下的压力 RS,同时也受到封闭气体对活塞的推力P气 S,方向跟活塞斜面垂直，如图所示.同时右缸壁对活塞有弹力 N作用，方向水平向左，它们处于平衡状态, 符合共点力平衡的条件，即合力等于零.所以在数值上(m+ M g+ P0S与N的合力等于P气S,且反向.P 气 S=(m M )gP0Ssin 二又 S，二S

8、sin :(m M)g PoS(m M )g二 PoS例如图所示，两圆柱形气缸均水平固定，大小活塞光滑、面积分别为 3和Si,两活塞之间有水平杆连接，当小气缸内封闭 气体压强为Pi时，水平杆处于静止状态.求大气缸内所封闭气体 的压强P2 （设大气压为Po）.解答取大小活塞、连杆这一整体为研究对象。进行受力分 析，如图所示.利用平衡条件建立方程：PoSi+PS= P1S+F0Gp2 =p0 (S2 - SI )plSiS2Si ,、=Po (Pi - P2)S23、应用牛顿运动定律求解若封闭气体的系统作匀变速运动时，可以对研究对象进行 受力分析、并应用牛顿第二定律列出动力学方程来求出被封闭 的气

9、体的压强.例均匀玻璃管内有长 L的水银柱将一段气体跟外界隔 开.现将玻璃管开口端向下放在斜面上，其斜面倾角为 玻璃管下滑时，玻璃管跟斜面之间摩擦系数为科.设外部大气压强为 Po,水银密度为P .如图所示.求： （i）玻璃管加速下滑时，被封闭气体压强；（2）若玻璃管开口向上放在斜面上，当玻璃管也加速下滑 时，被封闭气体压强又为多大？解答先取玻璃管（含内部水银柱）为研究对 象，设玻璃管横截面积为 S,整体总质量为 M.受力 分析如图所示.由牛顿第二定律可得：Mgsin 0 - m Mgcos 0 =Ma 由解得 a=g （sin 0 -cos 0 ）这里说明一下，大气压强Po对整体作用的合力为零不

10、予考虑，另外，玻璃管中所封闭气体的质量忽略不计。再取长为L的水银柱为研究对象，受力分析如图所示.可得动力学方程：p gLsin 0 +PS-RS= p LS a 再将代人式，解得：P=R p Lgcos 0当玻璃管L开口向上时，求解被封闭的气体压强思路方法与上述相同，很容易得到P = Po+p Lg cos 0在、式中，若 科=O,则P=P =R,这说明装有水银的玻璃管在斜面上无摩擦下滑时, 管内被封闭气体的压强均等于外界大气压，且跟玻璃管开口的方向无关，因为这个系统处于 完全失重状态。只有斜面有摩擦时，玻璃管内气体的压强才会大于或小于外界大气压强。、打气抽气的规律及应用抽气和打气的问题是属于

11、气体变质量问题的常见题型.若抽气和打气过程中的温度不变, 则一般用玻意耳定律求解.例用最大容积为 A V的活塞打气机向容积为V0的容器中打气.设容器中原来空气压强与外界大气压强PO相等，打气过程中，设气体的温度保持不变.求：连续打 n次后，容器中气体的压强为 多大？解答如图所示是活塞充气机示意图.由于每打一次气，总是 把AV体积，相等质量(设Am)压强为Po的空气压到容积为 V)的容 器中，所以打n次后，共打入压强为 Po的气体的总体积为 nAV,因为打入的nAV体积的气体与原先容器里空气的状态相同，故以这两部分气体的整体为研究对象.取打气前为初状态：压强为Po体积为 Vo+nAV;打气后容器

12、中气体的状态为末状态:压强为Pn、体积为Vo.由于整个过程中气体质量不变、温度不变，由玻意耳定律得：Po(Vo+nA V)=PnVo .Pn= Po(Vo+nA V)/ V o设容器中原来气体压例用容积为AV的活塞式抽气机对容积为 弘的容器中的气体抽气、n次后，容强为Pc抽气过程中气体温度不变.求抽气机的活塞抽动 器中剩余气体的压强 Pn为多大？解答如图是活塞抽气机示意图，当活塞上提抽第一次气，容器 中气体压强为Pi,根据玻意耳定律得：Pi(Vo+nA V)=PoVoPi=PoVo/(V o+n A V)当活塞下压，阀门a关闭，b打开，抽气机气缸中AV体积的气体 排出.活塞第二次上提(即抽第二

13、次气) ，容器中气体压强降为 P2.根据玻意耳定律得:P2(Vo+nA V)=PiVo_2P2=PiVo/(V o+n A V)= PoVo/(V o+n A V)抽第n次气后，容器中气体压强降为：Pn=RVo/(V o+nAV) n打气和抽气不是互为逆过程，气体的分装与打气有时可视为互为逆过程.气体的分装有 两种情况，一种是将大容器中的高压气体同时分装到各个小容器中，分装后各个小容器内气 体的状态完全相同，这种情况实质上是打气的逆过程，每个小容器内的气体相当于打气筒内 每次打进的气体，大容器中剩下的气体相当于打气前容器中的原有气体.另一种是逐个分装， 每个小容器中所装气体的压强依次减小，事实

14、上，逐个分装的方法与从大容器中抽气的过程 很相似，其解答过程可参照抽气的原理.例钢筒容积2。升，贮有io个大气压的氧气，今用5升真空小瓶取用，直到钢筒中氧气压强降为2个大气压为止，设取用过程中温度不变，小瓶可耐io个大气压.(I)若用多个5升真空小瓶同时分装，可装多少瓶？ (2)若用5升真空小瓶依次取用，可装多少瓶？解答(I)用多个5升真空小瓶同时分装，相当于打气的逆过程，则由玻意耳定律可解 为：PiVi=P2(Vi+nA V)代入数据，得n=i6(瓶)16瓶。即用5升真空小瓶同时分装可装(2)用5升真空小瓶依次取用；相当于抽气过程，则由Pn=PoVi/(V i+A V) n代人数据得：n=7

15、(瓶)四、水银柱移动方向的判断分析水银柱移动的方向是热学中常见的一类问题1、由于气体温度变化而引起水银柱的移动.我们假定水银柱两侧气体体积不变，那么,加剧或减慢）由于温度变化，必引起气体的压强变化（微观上引起气体分子热运动的变化 比较这两部分气体压强变化的大小，从而判断出水银柱移动的方向.常采用的分析方法有如下四种：A和B,假定这两部分（1 ）公式法.取水银柱两侧气体为研究对象，设两侧气体分别为气体的体积不变，对于 A部分气体，由查理定律得：Pa 二 PaTApB由更比、分比定理得:TaPa同理，对B部分气体,TbTb pB两式相比，得判断式:PaPbPa Tb；TaPb Ta I显然，水银柱

16、移动方向决定于三项比值的乘积。若PaPb1,水银柱就向B处移动;若PaPb水银柱就向A处移动.若二PaPb=1,说明气体温度尽管变化了，但水银柱仍处于平衡而不移动。A例两个体积不等的容器 A、B装有不同的气体，用一段水 平细玻璃管相连，玻璃管中间有一小段水银柱将两种气体隔开， 如图所示，此时 A气体温度为27C, B气体温度为77C （细管40 C,3C,水银柱如何移动？为了使水体积不计，不考虑玻璃的膨胀）.若：两边温度均升高 水银柱如何移动？A气体温度下降7C,同时B气体开 银柱不移动，A、B气体的温度应按什么规律变化？解答由于升温前,:Pa _ pA TB ;TA PbpB TATB水银柱

17、处于平衡，故Pa=K, Ta=300K, Tb=350K,而 ATa=ATb= 40K1 350 40 7 .= I1 300 40 6水银柱向B瑞移动.由于ATa=-7K, ATb= 3K.故容器A降温压强减小，B升温压强增大，水银柱向A端移动.为了使水银柱不发生移动，必须,Pa =1Pb即.甲A = Pa Tb F-PbpB TA -TB初始压强相等，Pa=PbTa _TaTB -Tb说明了两容器中初始压强相等，只要温度的变化与它们初温度成正比，水银柱就仍保持 静止而不移动。（2）图象法.假设水银柱两侧气体体积不变，在P-T图上作出这两部分气体的等容线，利用等容线求出与温度变化量A T所对

18、应的压强变化量 A P,根据A P|e大小关系可判断出水银柱的移动方向.例如图所示，两端封闭的 U型管中有一段水银将空气隔成 A、I 部分，当管竖直放置时，玻璃管内空气柱长分别为 La和Lb,现将玻璃管 围温度逐渐升高时，则（）A、La变长，Lb变短B、La变长，Lb变短C、La和Lb不变化D.条件不足，不能判断.解答由题意可知，在原来温度（设为T0）下PbPb,我们假 F 设La和Lb不变，可在图中作出两条等容线，可看出斜率大的是 B 气体的等容线，斜率小的是A气体的等容线.当温度升高AT时（即 p 从横轴TO处向右移A T）,从图中看出A Pb A Pb,故B端水银面要m上升，A端水银面要

19、下降，所以本题正确答案为B.引伸：如果本题改为“周围温度逐渐下降”情况如何呢？在QP-T图上，当温度下降 AT时，在 飞处向左移AT,则APBAPa, 说明B管内压强减少得比 A管压强减少要多，所以 B水银面要下降，A水银面要上升，即 Lb 变短，La变长.（3）微观分析法.气体的性质是由气体分子运动的特点决定的，在气体的状态参量中， 压强和温度都直接与气体分子的运动有关.温度是分子平均动能的标志，温度越高，分子热 运动越激烈；气体的压强是大量的气体分子频繁地碰撞器壁而产生的，因此气体压强是由单 位体积内的分子数和分子的平均速率决定的，单位体积内分子数n越多，气体的温度越高。气体分子平均速率越

20、大，气体的压强也越大.利用这个结论，就可以通过对气体的定性微观 分析也可判断出水银柱移动的方向。例两端封闭粗细均匀的玻璃管，中间有一段水银柱将某一气体隔开为A、B两部分.A、B两部分的温度都是 2OC,若使A、B同时升高相等的温度，则以下三种情况下，水银柱是否 移动？若移动，向哪一端移动？玻璃管水平放置；玻璃管 B在上，A在下竖直放置；玻 璃管B在上A在下倾斜放置.解答当玻璃管水平时， 升温前比Pa=Pb, TA=TB,说明两边单位体积内的气体分 子数及分子平均动能都相同，当两边气体同时升高相同温度时，两边单位体积内分子 数不变，增加的动能相同，因此A、B两端压强的增加也相同，所以水银柱不发生

21、移?动.Z若玻璃管竖直放置，如图所示，在升温前，可判断出PaPB,又因TA=TB,且水 4银柱处于平衡，说明了 A气体单位体积内的分子数 nA大于B气体单位体积内的分子数nB,当两边气体升高同一温度时，气体分子平均动能都要增加相同的值，由于nAnB,因此，A内气体分子的平均动能增加量要大于B内气体分子平均动能增加量，宏观上出现A B= A电故水银柱要竖直向上移动.跟分析相同，故水银柱要沿玻璃管上移.用微观分析法判断水银柱移动方向，有利于帮助我们建立微观模型，培养抽象思维和逻 辑思维的能力.(4)极限推理法.如果在物理变化过程中，物理量的变化是连续的，而且因变量随自变 量的变化是单调的，那么，就

22、可将这一物理变化过程合理地推到理想的极限状态来研究，这 样我们就可以用极限状态为依据来判断其它的变化，使问题变得明朗化而迅速得出结论.例在两端封闭，内径均匀的玻璃管内有一段水银柱将气体分隔为两部分，并使玻璃管倾斜为跟水平成。角，这时水银柱处于静止，如图所示，现将环境温度逐渐降低， 则水银柱将()A、不动 B、上升 C、下降 D、无法判断Til ;若温度一定，则 mm .例某学生做验证玻意耳定律的实验时得到了如图所示的图线（实线）.（1）若该生“等温”的条件掌握得很好，试分析是何原因；（2）若该生实验的过程中密封得很好，请分析是何原因.解答首先分别过 A、B两点画两条等温线（如图中的虚线），可以

23、看出过 B点的等温线较过A点的远离P、V轴.（1）若在实验过程中温度保持不变，则由气体在A、B两状态的质量关系 RAV RB。得出A到B的过程中，气体的质量在增大，这是因为体积增大，压强减小，密封得不好，外界气体 跑进管内（外界压强大于管内压强），导致封闭气体的质量增大。（2）若在实验过程中密封得很好，即密封气体的质量不变，则由两条等温线的位置关系 可看出TbTa,即密封气体的温度升高了，这是由于外界温度较低，实验者手握注射器下方,导致气体温度升高.2、等容变化的图象一定质量的气体等容变化的图线在P-T图上是一条（延长线）过原点的直线。质量一定，容积越大，直线的斜率越小（取一确定的温度， 容积

24、越大，压强越小，直线的斜率越小）.若容积一定，质量越大，直线的斜率越大.如图所示，若质量一定，则VVi ,若容积一定，则 mm .例某学生在做验证查理定律的实验时得到了如图实线所示的图 线.（1）若该生“等容”的条件掌握得很好，试分析是何原因？ （2）若该生在实验过程中密封得很好，试分析是何原因？解答首先分别过 A、B两点画两条等容线（如图虚线所示），可以看出过A点的等容线其斜率大于过 B点的等容线.（1）若在实验过程中容积保持不变，则由气体在A、B两状态的质量关系 rarb,即A到B的过程中，由于封闭气体的压强增大，大于外界压强，气体外逸，导致封闭气体的质量减小.（2）若在实验过程中密封得很

25、好，即封闭气体的质量不变，由等容线A的斜率大于B的斜率可以得出，VbVa,即封闭气体的体积在压强增大时也增大了.3、等压变化的图象一定质量的气体等压变化的图线在V-T图上是一条（延长线）过原点的直线.质量一定，压强越大，直线的斜率越小；若压强一定，质量越大，直线的斜率越大.若质量一定，则Piv Pi ;若压强一定，则 mm .4、应用图线判定气体某热循环过程能否实现的问题例一定质量的理想气体处于某一初状态，现要使它的温度经过状态变化后回到初始的温度，用下列哪些过程可能实现（）A、先等压膨胀，再等容而减小压强.B、先等压减小体积，再等容减小压强.C、先等容增大压强，再等压而增大体积.D、先等容减

26、小压强，再等压增大体积.解答此题若用状态方程来分析，既繁琐又易出错，若用P- T图象来讨论，则一目了然.设气体的初状态为 A,中间X太态为B,末状态为Co根据上面四种状态变化过程分别画出 它们的P-T图象，如图中（A） （B） （C） （D）所示.由于B图中气体温度始终减小，故不能实现.C图中气体温度始终升高，也不能实现，而A、D两图中，根据变化趋势，Ta和Tc有相同的可能，放本题答案为 AD1、分析力热问题的基本思路被封闭的气体跟用于封闭的物体(如水银柱、活塞、气缸等)组成一个系统，由于物体 的运动状态发生了变化，也引起了气体本身的状态参量发生了变化.这两种变化往往通过气 体压强的变化而相互

27、牵制、相互联系的，其关系如下：牛顿运动定律气体状态方程压强分析它们的由于压强的变化又往往跟气体的体积有关，所以在解决力热综合问题时，除了弄清气体 状态变化遵守什么规律外，还要弄清物体所处的力学环境.必须通过对力学研究对象的受力 分析，借助牛顿定律或平衡条件建立辅助方程，而气体体积的变化则应用数学几何知识来建 立另一个辅助方程来解决.2、解力热问题的基本步骤(1)以气体为研究对象，根据气态方程或气体实验定律，通过分析状态参量的变化，建 立该气体的状态方程.(2)选择跟气体相关的某些物体(如水银柱、活塞、气缸等)为研究对象, 运动状态，进行受力分析，由力学知识建立压强关系的辅助方程.(3)分析气体

28、的体积变化，由数学几何知识建立气体体积关系辅助方程.3、力热问题的类型就模型而言有：水银柱问题、弹簧问题和活塞问题等；就系统所处 的状态有：平衡状态、匀变速运动状态、匀速圆周运动状态等.(l )系统处于平衡状态例如图所示，一个上下都与大气相通的直圆筒，内部横截面积 S=0.01m2,中间用两个活塞 A和B封住一定质量的理想气体，A B都可沿圆筒无摩擦地上下滑动，但不漏气，A的质量可不计，B的质量为M,并与一劲度系数 k=5X103N/m的较长的弹簧相连.已知大气压强Po=l X之间距离 L=0.6m.现用力压 A,使之缓慢向下移动一定距离后保持平 衡.此时用于压 A的力F=5X102N求活塞A

29、向下移动的距离(假定气体 温度保持不变).解答这是一道典型的平衡问题和力热综合题.气体质量恒定，且 温度保持不变，所以遵守玻意耳定律，本题关键是寻找压强的关系式和 气体体积变化的关系式.设活塞A下移的距离为AL,如图所示.平衡后气体压强变为P,气体体积变为L S,按解题步骤，先取气体为研究对象，由玻意耳定律得方程：P10S=P L S（热学关系）再以A活塞为研究对象（变换研究对象）进行受力分析，由平衡条件，得到压强关系方 程为：P S= P0S+ F（力学关系）得到p = Po+F/S分析B活塞受力情况：当 B活塞还未下移时，由胡克定律得：Mg=kx ;压力F作用下B活塞下移 Ax,得：F+M

30、g=k（x+A x）由此两式消去x,解得：A x=F/K再由几何关系，得到体积关系式：Lo-L = A L- Ax（几何关系）由代入，消去 AX,将和分别代入并代人数据，可得：A L=0.3m（2）系统处于匀变速直线运动状态例一端封闭的玻璃管，在封闭端有10cm长的水银柱封闭着一段空气柱，当其静止在30。的斜面上，开口向上时，空气柱长20cm如图所示，当此管从斜面上滑下时，空气柱变为多长？已知大气压强为P0=75cmHg3玻璃管与斜面间的摩擦因数=3 .6P=PO+Lsin30 ,体积 Vi=LiS,加解答本题的热学研究对象为封闭端的空气柱，其状态变化遵守玻意耳定律，力学研究对象为水银柱，水银

31、柱运动状态的变化符合牛顿第二定律，因为加速度不同，空气柱压强不同，空气柱长度亦不同.故欲求加速时空气柱的长度，必须求出加速时空气柱的压强，而空气柱的压强只能通过水银柱的动力学方程求得，系统加速度通过整体（玻璃管和水银柱）的动力学方程求解.先取空气柱为热学研究对象，未加速前为初状态，压强 速时为末状态：压强 P2,体积V2=L2S.由玻意耳定律得：（P+Lsin30 ） L1S=P2L2s（热学关系）再转换研究对象，取水银柱为力学研究对象，受力分析如图所示，若设压强单位为水银柱高，由牛顿第二定律得动力学方程：PoS+p LSgsin30 RS=p LSa（力学关系）再选取整体（系统）为研究对象，

32、设系统总质量为M受力图如图（b）所示，由牛顿第二定律得动力学方程：Mgsin30 -Mgcos30 =Ma（力学关系）由式解出a=2.5m/s1代入求出P2再代入，解得L2=20.6cm.（3）系统处于匀速圆周运动状态例如图所示，一水平放置、一端开口一端封闭的长度为L、横载 o,面积为S的均匀细玻璃管内， 有一段长为d的水银柱封住长为 b的空气 | 柱，当管封闭端绕轴线 OO以多大角速度在水平面内转动时，管内才能之勺剩下长为l的水银柱？已知外界大气压强为P%水银密度为p ,设运动过程中温度保持不变.！解答设玻璃管以角速度 转动时，管内剩有长为l的水银柱.相先取封闭的空气为研究对象：初状态（旋转

33、前）：压强为P0,体积为b S末状态(以co转动时)：压强为P,体积为(L R) S 由玻意耳定律得：P。 b S=P (L-l) S(热学关系)(转换研究对象)再取水银柱为研究对象，由动力学得： F向=P0S-P S=p ls co 2(L-l /2)(力学关系) 由式得到P代人，得2P0(L -l -b)：】(2L -l)(L -l)八、隐含条件与临界问题热力学过程往往跟力学、电学过程一样，也藏着某些隐含条件或临界状态.这些条件或 状态并没有用文字直接叙述出来，解题时需要细心、全面地对热学过程进行分析，以揭示问 题中的隐含条件或临界状态。例长100cg内径均匀的细玻璃管，一端封闭、一端开口，如图所示，当开口 竖直向上时，水银柱长度为25cm,空气柱长度为 44cm,向当开口竖直向下时，管内被封闭的空气柱长度为多少