共源极放大电路.docx

1、共源极放大电路由于场效应管具有高输入阻抗的特点，所以特别适用于 作为多极放大电路的输入级，尤其是对于高内阻的信号源， 采用场效应管才能有效地放大。由于场效应管的源极、漏极、栅极分别对应于三极管的 发射极、集电极、基极，所以两者放大电路也类似，场效应 管也有共源极放大电路和共漏极放大电路（源极输出器）。 在场效应管放大电路中需要设置合适的静态工作点，否那么也 将造成输出信号的失真。1、场效应管的简化小信号模型在输入信号很小时，如果场效应管工作于恒流区，此时 I D大小线性的受控于U GS ,因此可得到场效应管的简化 小信号模型如图4. 9所示。由于场效应管是电压控制元件，是用UGS控制TD的 大

2、小，所以在组成放大电路时必须注意这一点。2、自给偏压式放大电路图4. 10（a）是耗尽型绝缘栅场效应管的自给偏压电路。 源极电流IS （等于ID ）流经源极电阻RS ,在RS上 产生电压降I S R S ,显然UGS=-ISRS=-ID R S ,该电压即为自给偏压。电路中各元件的作用如下：RS为源极电阻，由上面分析可知放大电路的静态工作 点受它控制，其阻值约为几个千欧。CS为源极交流旁路电容，容量约为几十微法。C1、 C 2为耦合电容。R G为栅极电阻，构成栅极和源极之间的直流通路，但 无直流通过，只用于设置栅-源极间的偏置电压。不能太小， 否那么将严重降低放大电路的输入电阻，其阻值一般为2

3、00k 。10MQ。R D为漏极电阻，与三极管放大电路中的作用一样。要注意的是，增强型绝缘栅场效应管只有栅-源电压到 达某个开启电压时，才有漏极电流出现，因此这类管子不能 用自给偏压电路。结型场效应管无此限制，图4.10 (b)即 为N沟道结型场效应管的自给编压电路。图4. 10所示电路的静态工作点中的U GS、 I D值可 由以下两式唯一确实定 U GS = U DD - I D R D I D = I DSS (1- U GS U P ) 2其中I DSS为饱和漏极电流。实际上这两个方程也分 别对应于输出回路的直流负载线和转移特性曲线，两条曲线 的交点所对应的值即为静态工作点。根据场效应管

4、的简化小信号模型，可得到自给偏压式放 大电路的交流通路如图4. 11所示。由此可得自给偏压式放大电路的放大倍数A u = U o U i =- gmUGSRLUGS 二一 g m R L输入电阻为R G ,输出电阻为R D。3、分压式偏置放大电路分压式偏置电路适用于各种场效应管放大电路，因为均 可通过电阻的分压获得合适的沟道开启电压。图4. 12为耗 尽型绝缘栅场效应管和结型场效应管的自给编压电路，R Gl、R G2为分压电阻，而电阻R G中无直流电流，这样 求得栅-源间静态工作点电压为U GS = R G2 R Gl + R G2 U DD - I D R S = V G - I D R S其中V G为栅极电位。对N沟道耗尽型管，U GS为 负值，所以IDRS VG ；对N沟道增强型管，UGS为 正值，所以IDRSVVG。R G不能太小，一般为几M 。在U GS时，结型场效应管和耗尽型MOS管的I D 可依据I D = I DSS ( 1- U GS U P ) 2求得，增强型MOS 的 I D 可依据 ID = I Do ( U GS U T - 1 ) 2 求得。根据场效应管的简化小信号模型，可得到分压偏置放大 电路的交流通路如图4. 13所示。由此可得分压偏置放大电路的放大倍数A u 二 U o U