基于金属薄膜的表面等离子体共振学习教案

1、会计学1基于金属薄膜的表面基于金属薄膜的表面(biomin)等离子体等离子体共振共振第一页，共35页。第1页/共34页第二页，共35页。高的电导率，与电磁场存在(cnzi)极强的藕合作用。当金属受到电磁干扰的时，金属中的电子密度分布就会变得不均匀。第2页/共34页第三页，共35页。面(jimin)方向是高度局域的，且在金属中场分布比在介质中分布更集中，一般分布深度与波长量级相同。表面等离体波的色散曲线在自然光的右侧，在相同频率的情况下，其波矢量比光波矢量要大。第3页/共34页第四页，共35页。第4页/共34页第五页，共35页。第5页/共34页第六页，共35页。再返回光密媒质。反之。光能会损失，

2、反射率也将小于l。能量损失有两条路径，一是吸收介质对能量的吸收，其能量损失程度与介质的吸收系数有关，这样引起的能量损失称为衰减全反射(ATR)。另一个是非吸收性透明物质的存在，使一部分入射光透过反射面而发散，其能量损失程度与介质的折射率有关，这样引起的能量损失称为受抑全反射(FTR)。实际工作中这两种情况往往同时发生，因此一般不严格区分，而将其统称为衰减全反射。SPR正是利用衰减全反射，将光波能量变成金属表面(biomin)电子的运动，使得光的全内反射能量下降。第6页/共34页第七页，共35页。光在棱镜与金属膜表面上发生全反射现象时，会形成消逝波进入到光疏介质中，而在介质中又存在一定的等离子波

3、。当两波相遇(xin y)时可能会发生共振。第7页/共34页第八页，共35页。近场激发第8页/共34页第九页，共35页。强聚焦光强聚焦光束束近场激发近场激发第9页/共34页第十页，共35页。第10页/共34页第十一页，共35页。第11页/共34页第十二页，共35页。近场激发第12页/共34页第十三页，共35页。第13页/共34页第十四页，共35页。束近场激发第14页/共34页第十五页，共35页。这种结构一方面能够激发表面等离子体波，另一方面二维光栅(gungshn)结构中能够引入能带，从而使得表面波的特性受到能带的影响，使得器件的参数更加可控。第15页/共34页第十六页，共35页。近场激发第1

4、6页/共34页第十七页，共35页。第17页/共34页第十八页，共35页。探针尖在近场范围(fnwi)内去照射金属表面，由于探针尖尺寸很小，从探针尖出来的光会包含波矢量近似表面等离子体波矢量的分量，这样就能够实现波矢量的匹配。第18页/共34页第十九页，共35页。型第19页/共34页第二十页，共35页。第20页/共34页第二十一页，共35页。第21页/共34页第二十二页，共35页。第22页/共34页第二十三页，共35页。粘结(zhn ji)层金属(jnsh)层保护层反射(fnsh)金属层第23页/共34页第二十四页，共35页。第24页/共34页第二十五页，共35页。第25页/共34页第二十六页，

5、共35页。第26页/共34页第二十七页，共35页。min)等离子体波对界面两侧的折射率分布的敏感性表面(biomin)等离子体波的局域分布的特性表面(biomin)等离子体共振的光电转换特性第27页/共34页第二十八页，共35页。SPR的检测的检测(jin c)模式模式直接直接(zhji)检测检测：适用于大分子适用于大分子（1000 Da）第28页/共34页第二十九页，共35页。 抑制抑制(yzh)模式模式： 将待测小分子固将待测小分子固定在传感器表面定在传感器表面，在样品中加入，在样品中加入过量对应大分子过量对应大分子。第29页/共34页第三十页，共35页。第30页/共34页第三十一页，共35页。第31页/共34页第三十二页，共35页。第32页/共34页第三十三页，共35页。谢谢谢谢(xi xie)(xi xie)！第33页/共34页第三十四页，共35页。NoImage内容(nirng)总结会计学。等离子体具有很高的电导率，与电磁场存在极强的藕合作用。当金属受到电磁干扰的时，金属中的电子密度分布就会变得不均匀。其场分布在沿着界面方向是高度局域的，且在金属中场分布比在介质中分布更集中，一般分布深度与波长量级相同。因倏逝波的存在，光线在界面处的全内反