拉曼光谱课件

1、激光拉曼光谱的原理和仪器组成及应用河南大学 特种功能材料教育部重点实验室田宝丽 激光拉曼光谱laser Raman spectroscopy一、一、 拉曼光谱基本原理拉曼光谱基本原理principle of Raman spectroscopy二、拉曼光谱的应用二、拉曼光谱的应用applications of Raman spectroscopy 三、三、 激光拉曼光谱仪激光拉曼光谱仪laser Raman spectroscopy激光拉曼光谱-基本原理拉曼散射效应是印度物理学家拉曼（拉曼散射效应是印度物理学家拉曼（C.V.Raman）于于1928年首次发现的，本人也因此荣获年首次发现的，本人

2、也因此荣获1930年年的诺贝尔物理学奖。的诺贝尔物理学奖。 1960年以后，激光技术的发展使拉曼技术得以复年以后，激光技术的发展使拉曼技术得以复兴。由于激光束的高亮度、方向性和偏振性等优兴。由于激光束的高亮度、方向性和偏振性等优点，成为拉曼光谱的理想光源。随探测技术的改点，成为拉曼光谱的理想光源。随探测技术的改进和对被测样品要求的降低，目前在物理、化学、进和对被测样品要求的降低，目前在物理、化学、医药、工业等各个领域拉曼光谱得到了广泛的应医药、工业等各个领域拉曼光谱得到了广泛的应用，越来越受研究者的重视。用，越来越受研究者的重视。 光的瑞利散射一个频率为0的单色光，当它不能被照射的物体吸收时，

3、大部分光将沿入射光束通过样品，约有1/1051/106强度的光被散射到各个方向。并在与入射方向垂直的方向，可以观察到这种散射。瑞利散射为光与样品分子间的弹性碰撞，光子的能量或频率不变，只改变了光子运动的方向。散射光的强度与散射方向有关，且与入射频率的四次方成正比。拉曼效应 拉曼效应为光子与样品中分子的拉曼效应为光子与样品中分子的非弹性碰撞非弹性碰撞，即光子与分子相互作用中，即光子与分子相互作用中有能量的交换。拉曼效应太弱（约为入射光强的有能量的交换。拉曼效应太弱（约为入射光强的10-6).入射光子的能量为h0，当与分子碰撞后，可能出现两种情况：第一种是分子处于基态振动能级，与光子碰撞后，分子从

4、入射光子获取确定的能量h1达到较高的能级。则散射光子的能量变为h（01）= h，频率降低至01。形成能量为h（01）、频率为01的谱线。称为称为Stokes线（斯托克斯线）线（斯托克斯线） 。另一种是分子处于激发态振动能级，与光子碰撞后，分子跃迁回基态而将从确定的能量h1传给光子。则散射光子的能量变为h（01）= h，频率增加至01。形成能量为h（01）、频率为01的谱线。称为反称为反Stokes线（反斯托克斯线）线（反斯托克斯线）。两种情况，散射光子的频率发生变化了，减小或增加了，称为拉曼位移。Stokes线与反Stokes线将负拉曼位移，即01称为Stokes线（斯托克斯线）。将正拉曼位移

5、，即01称为反Stokes线（反斯托克斯线）。 正负拉曼位移线的跃迁几率是相等的，但由于反斯托克斯线起源于受激振动能级，处于这种能级的粒子数很少，因此反斯托克斯线的强度小，而斯托克斯线强度较大，在拉曼光谱分析中主要应用的谱线。激光拉曼光谱基本原理principle of Raman spectroscopyRayleigh散射：散射： 弹性碰撞；无能量交换，仅改变方向；Raman散射：散射： 非弹性碰撞；方向改变且有能量交换；Rayleigh散射散射Raman散射散射E0基态， E1振动激发态； E0 + h 0 ， E1 + h 0 激发虚态；获得能量后，跃迁到激发虚态.（1928年印度物理

6、学家Raman C V 发现；1960年快速发展） h E0E1V=1V=0h 0h 0h 0h 0 + E1 + h 0E0 + h 0h( 0 - )激发虚态基本原理 Raman Raman散射散射Raman散射的两种跃迁能量差： E=h( 0 - )产生产生stokes线；强；基线；强；基态分子多；态分子多； E=h( 0 + )产生反产生反stokes线；弱；线；弱；Raman位移：位移：Raman散射光与入射光频率差；ANTI-STOKES 0 - RayleighSTOKES 0 + 0h( 0 + )E0E1V=1V=0E1 + h 0E2 + h 0 h h 0h( 0 - )

7、CCl4的拉曼光谱 Stocks linesanti-Stockes linesRayleigh scattering/cm-12、产生拉曼位移的条件 拉曼散射不要求有偶极矩的变化，却要求有极化率的变化，与红外光谱不同，也正是利用它们之间的差别，两种光谱可以互为补充。 分子在静电场E中所产生的诱导偶极矩P与分子的极化率之间有关系：P=E Raman位移 对不同物质： 不同； 对同一物质： 与入射光频率无关；表征分子振-转能级的特征物理量；定性与结构分析的依据； Raman散射的产生：光电场E中，分子产生诱导偶极距 = E （ 分子极化率）3.3.红外活性和拉曼活性振动红外活性和拉曼活性振动红外

8、活性振动红外活性振动 永久永久偶极矩；极性基团；偶极矩；极性基团； 瞬间偶极矩；非对称分子；瞬间偶极矩；非对称分子；红外活性振动红外活性振动伴有伴有偶极矩变化的振动可以产生红外吸收谱带偶极矩变化的振动可以产生红外吸收谱带. .拉曼活性振动拉曼活性振动 诱导诱导偶极矩偶极矩 = E 非极性基团，对称分子；非极性基团，对称分子；拉曼活性振动拉曼活性振动伴随有极化率变化的振动。伴随有极化率变化的振动。 对称分子对称分子： 对称振动对称振动拉曼活性。拉曼活性。 不对称振动不对称振动红外活性红外活性 4. 4. 红外与拉曼谱图对比红外与拉曼谱图对比红外光谱：基团；红外光谱：基团；拉曼光谱：分子骨架测定；

9、拉曼光谱：分子骨架测定；红外与拉曼谱图对比红外与拉曼谱图对比 对称中心分子对称中心分子CO2，CS2等，等， 选律不相容。选律不相容。 无对称中心分子（例如无对称中心分子（例如SO2等），三种振动既是红外活等），三种振动既是红外活性振动，又是拉曼活性振动。性振动，又是拉曼活性振动。选律选律SCSSCSSCS 1 2 3 4拉曼活性拉曼活性红外活性红外活性红外活性红外活性拉曼光谱拉曼光谱源于极化率变化源于极化率变化红外光谱红外光谱源于偶极矩变化源于偶极矩变化 例：线形分子CO2 ，有四个（ 3N-5 ）简正振动模。每个振动过程中极化率和偶极矩的变化示于下图。例：非线形分子SO2 ，有三个（ 3N

10、-6 ）简正振动模。每个振动过程中极化率和偶极矩的变化示于下图。互不相容原理具有对称中心的分子：红外活性的振动模，拉曼非活性拉曼活性的振动模，红外非振动红外+拉曼全部振动谱一般有： 同核双原子分子： 红外非活性 拉曼活性非极性晶体： 红外非活性 拉曼活性 异核双原子分子： 红外活性 拉曼非活性 极性晶体： 红外活性 拉曼具体分析SiO44-的振动光谱的振动光谱 SiO44-的理论振动自由的理论振动自由度为度为15-6=9个基本振个基本振动数，但实际上由于能动数，但实际上由于能级的简并只有级的简并只有4个振动，个振动，其中其中2个红外活性的，个红外活性的，4个都是拉曼活性的，可个都是拉曼活性的，

11、可见在红外光谱中检测不见在红外光谱中检测不到的谱线，可以在拉曼到的谱线，可以在拉曼光谱中得到。光谱中得到。 红外光谱与Raman光谱比较 红外光谱与拉曼光谱互称为姊妹谱。因此，可以相互补充。n 相似之处： 激光拉曼光谱与红外光谱一样，都能提供分子振动频率的信息，对于一个给定的化学键，其红外吸收频率与拉曼位移相等，均代表第一振动能级的能量。红外光谱与Raman光谱比较n 不同之处：a 红外光谱的入射光及检测光都是红外光，而拉曼光谱的入射光和散射光大多是可见光。拉曼效应为散射过程，拉曼光谱为散射光谱，红外光谱对应的是与某一吸收频率能量相等的（红外）光子被分子吸收，因而红外光谱是吸收光谱。b 机理不

12、同：从分子结构性质变化的角度看，拉曼散射过程来源于分子的诱导偶极矩，与分子极化率的变化相关。通常非极性分子及基团的振动导致分子变形，引起极化率的变化，是拉曼活性的。红外吸收过程与分子永久偶极矩的变化相关，一般极性分子及基团的振动引起永久偶极矩的变化，故通常是红外活性的。c 制样技术不同：红外光谱制样复杂，拉曼光谱勿需制样，可直接测试水溶液。红外光谱与Raman光谱比较n 两者间的联系 可用经验规则来判断分子的红外或拉曼活性：a 相互排斥规则：凡有对称中心的分子，若有拉曼活性，则红外是非活性的；若红外活性，则拉曼非活性。b 相互允许规则：凡无对称中心的分子，大多数的分子，红外和拉曼都活性。c 相

13、互禁止规则：少数分子的振动，既非拉曼活性，又非红外活性。 如：乙烯分子的扭曲振动，在红外和拉曼光谱中均观察不到该振动的谱带。n红外光谱图中主要研究振动中有偶极矩变化的化合物，因此，除了单原子分子和同核分子外，几乎所有的化合物在红外光区均有吸收。 拉曼光谱与红外光谱分析方法比较拉曼光谱与红外光谱分析方法比较拉曼光谱拉曼光谱红外光谱红外光谱光谱范围光谱范围40-4000Cm-1光谱范围光谱范围400-4000Cm-1水可作为溶剂水可作为溶剂水不能作为溶剂水不能作为溶剂样品可盛于玻璃瓶，毛细管等容器样品可盛于玻璃瓶，毛细管等容器中直接测定中直接测定不能用玻璃容器测定不能用玻璃容器测定固体样品可直接测

14、定固体样品可直接测定需要研磨制成需要研磨制成 KBR 压片压片二、拉曼光谱的应用 applications of Raman spectroscopy 由拉曼光谱可以获得有机化合物的各种结构信息：由拉曼光谱可以获得有机化合物的各种结构信息：2）红外光谱中，由C N，C=S，S-H伸缩振动产生的谱带一般较弱或强度可变，而在拉曼光谱中则是强谱带。3）环状化合物的对称振动常常是最强的拉曼谱带。1）同种分子的非极性键S-S，C=C，N=N，CC产生强拉曼谱带， 随单键双键三键谱带强度增加。4）在拉曼光谱中，X=Y=Z，C=N=C，O=C=O-这类键的对称伸缩振动是强谱带，这类键的反对称伸缩振动是弱谱带

15、。红外光谱与此相反。5）C-C伸缩振动在拉曼光谱中是强谱带。6）醇和烷烃的拉曼光谱是相似的：I. C-O键与C-C键的力常数或键的强度没有很大差别。II. 羟基和甲基的质量仅相差2单位。 III.与C-H和N-H谱带比较，O-H拉曼谱带较弱。2941，2927cm-1 ASCH22854cm-1 SCH21029cm-1 （C-C）1444，1267 cm-1 CH23060cm-1 r-H)1600,1587cm-1 c=c)苯环苯环787 cm-1 环变形环变形1000cm-1 c-o-cn多数的吸收光谱中，只具有二个基本参数(频率和强度) ；n在激光拉曼光谱中还有一个重要的参数即退偏振比

16、(也可称为去偏振度)。n由于激光是线偏振光，而大多数的有机分子是各向异性的，在不同方向上的分子被入射光电场极化程度是不同的。n在激光拉曼光谱中，完全自由取向的分子所散射的光也可能是偏振的，因此一般在拉曼光谱中用退偏振比退偏振比(或称去偏振度去偏振度)表征分子对称性振动模式的高低表征分子对称性振动模式的高低。 I和I分别代表与激光电矢量平行和垂直的谱线的强度n 的谱带称为偏振谱带，表示分子有较高的对称振动模式 。n 的谱带称为退偏振谱带，表示分子对称振动模式较低。/II3443三、 仪器结构与原理 单色仪光电倍增管高压电源光子计数器驱动电路计算机显示器样品激光器凹面镜n激光拉曼光谱仪的基本组成有

17、激光光源，样品室，单色器，检测记录系统和计算机五大部分。n拉曼光谱仪中最常用的是HeNe气体激光器。 n其输出激光波长为6328埃，功率在100mW以下。 仪器组成样品的放置方法n为了提高散射强度，样品的放置方式非常重要。 n气体的样品可采用内腔方式，即把样品放在激光器的共振腔内。n液体和固体样品是放在激光器的外面。 激光Raman光谱仪 laser Raman spectroscopy激光光源激光光源：He-Ne激光器，波长632.8nm； Ar激光器， 波长514.5nm， 488.0nm； 散射强度1/4 单色器单色器： 光栅，多单色器； 检测器检测器： 光电倍增管， 光子计数器；傅立叶

18、变换傅立叶变换-拉曼光谱仪拉曼光谱仪FT-Raman spectroscopy光源：光源：Nd-YAG钇铝石榴石激光器（1.064m）；检测器：检测器：高灵敏度的铟镓砷探头；特点：特点：（1）避免了荧光干扰；）避免了荧光干扰；（2）精度高；）精度高；（3）消除了瑞利谱线；）消除了瑞利谱线；（4）测量速度快。）测量速度快。仪器使用中的注意事项1.保证使用环境：具备暗室条件；无强震动 源、无强电磁干扰；不可受阳光直射。2.光学器件表面有灰尘，不允许接触擦拭， 可用气球小心吹掉。3.实验结束，首先取出样品，关断电源。4.注意激光器电源开、关机的顺序正好相反。拉曼散射光谱的优点n(1)拉曼光谱是一个散

19、射过程，因而任何尺寸、形状、透明度的样品，只要能被激光照射到，就可直接用来测量。由于激光束的直径较小，且可进一步聚焦，因而极微量样品都可测量。n(2)水是极性很强的分子，因而其红外吸收非常强烈。但水的拉曼散射却极微弱，因而水溶液样品可直接进行测量，这对生物大分子的研究非常有利。此外，玻璃的拉曼散射也较弱。n (3)对于聚合物及其他分子，拉曼散射的选择定则的限制较小，因而可得到更为丰富的谱带。 SS，CC，C=C，N=N等红外较弱的官能团，在拉曼光谱中信号较为强烈。n拉曼光谱研究高分子样品的最大缺点是荧光散射 。 在拉曼光谱测试中，往往会遇到荧光的干扰，由于拉曼散射光极弱，所以一旦样品或杂质产生

20、荧光，拉曼光谱就会被荧光所淹没。通常荧光来自样品中的杂质，但有的样品本身也可发生萤光，常用抑制或消除萤光的方法有以下几种: 发光（荧光）的抑制和消除 有时在样品中加入少量荧光淬灭剂，如硝基苯，KBr, AgI等 ，可以有效地淬灭荧光干扰。（1）纯化样品（2）强激光长时间照射样品 虽然无法解释为什么用激光长时间照射样品能够有效的消除荧光干扰，但在很多情况下用这种方法确实能达到消除荧光干扰的效果。（3）加荧光淬灭剂（4）利用脉冲激光光源 当激光照射到样品时，产生荧光和拉曼散射光的时间过程不同，若用一个激光脉冲照射样品，将在10-11 10-13S内产生拉曼散射光，而荧光则是在10-710-9S后才出现。 (5)改变激发光的波长以避开荧光干扰 在测量拉曼光谱时，对于不同的激发光拉曼谱带的相对位移是不变的，荧光则不然，对于不同的激发光，荧光的相对位移是不同的。所以选择适当的激发光，可避开荧光的干扰。在实际工作中常用这一方法识别荧光峰。 1000cm-1649 cm-12049219972