工程热力学第二章

1、第二章 热力学第一定律First Law Of ThermodynamicsnetnetnettvbebwqwqqwTdsqTdSQpdvwpdVWKtTKTtppppppvmmVv12121212121212121.2115.27315.273或或或第一章内容回顾一、本章基本公式列表于一、本章基本公式列表于1-11-1，在学习中应熟练掌握。，在学习中应熟练掌握。表1-1 第一章的基本公式条件：可逆过程条件：可逆过程对于热动力循环对于制冷循环对于热泵循环二、本章需掌握的一些重要概念二、本章需掌握的一些重要概念1 1、平衡状态、平衡状态p 平衡状态：一个热力系统，如果在不受外界影响的条件下，系统

2、的状态能够始终保持不变。l实现热力平衡的充要条件：实现热力平衡的充要条件：l注意区分两个关系：注意区分两个关系：平衡与均匀的关系平衡与均匀的关系平衡与稳定的关系平衡与稳定的关系 系统内部及系统与外界各种不平衡势差（力、温度、系统内部及系统与外界各种不平衡势差（力、温度、化学势差）的消失。化学势差）的消失。平衡可不均匀平衡可不均匀稳定未必平衡稳定未必平衡2 2、准平衡过程和可逆过程、准平衡过程和可逆过程p 准平衡过程：偏离平衡态无穷小，随时恢复平衡的状态变化过程。l实现条件： A A、物系平衡恢复的速度过程进行的速度（外界条件变化、物系平衡恢复的速度过程进行的速度（外界条件变化率的大小）率的大小

3、）B B、过程进行无限缓慢、过程进行无限缓慢l建立准平衡过程概念的好处：（1）可以用确定的状态参数变化描述过程）可以用确定的状态参数变化描述过程（2）可以在参数坐标图上用一条连续曲线表示过程）可以在参数坐标图上用一条连续曲线表示过程p 可逆过程：系统完成某一热力过程后，再沿原来路径逆向进行时，能使系统和外界都返回原来状态而不留下任何变化，这一过程称为可逆过程。l可逆过程实现的条件：（1 1）可逆）可逆= =准静态准静态+ +没有耗散效应没有耗散效应; ; （2 2）准静态着眼于系统内部平衡，可逆着眼于系统内部及）准静态着眼于系统内部平衡，可逆着眼于系统内部及系统与外界作用的总效果系统与外界作用

4、的总效果; ; （3 3）一切实际过程不可逆）一切实际过程不可逆; ; （4 4）可逆过程可用状态参数图上实线表示）可逆过程可用状态参数图上实线表示. . l关于可逆与准静态的讨论：（1 1）准静态过程）准静态过程（2 2）无耗散）无耗散( (通过摩擦、电阻、磁阻等使功变成热的效应通过摩擦、电阻、磁阻等使功变成热的效应) )p 状态量：指描述工质状态的状态参数。l状态参数的性质：状态参数的性质：（1 1）状态参数的变化只取决于给定的初、终状态，与变化）状态参数的变化只取决于给定的初、终状态，与变化过程所经历的路径无关。过程所经历的路径无关。122, 12, 1zzdzdzzba当系统经历一系列

5、状态变化而恢复到初态时，其状态参数的当系统经历一系列状态变化而恢复到初态时，其状态参数的变化为变化为0 0。 0dz（2 2）状态参数是点函数，它的微分是全微分。设）状态参数是点函数，它的微分是全微分。设 ，则，则),(yxfz dyyzdxxzdzyx反之，如果能证明某物理量具有上述数学特征，则该物理量反之，如果能证明某物理量具有上述数学特征，则该物理量一定是状态参数。一定是状态参数。三、状态量与过程量的区分三、状态量与过程量的区分p 过程量功量和热量热力过程中，系统与外界在不平衡势差的作用下会发生能量热力过程中，系统与外界在不平衡势差的作用下会发生能量转换。能量交换的方式有两种转换。能量交

6、换的方式有两种作功和传热。作功和传热。（1 1）功是系统与外界在力差的推动下，通过宏观有序运动（有规则）功是系统与外界在力差的推动下，通过宏观有序运动（有规则运动）的方式传递的能量；作功过程往往伴随能量形态的转化运动）的方式传递的能量；作功过程往往伴随能量形态的转化. . （2 2）热是系统与外界在温差的推动下，通过微观粒子无序运动（无）热是系统与外界在温差的推动下，通过微观粒子无序运动（无规则运动）的方式传递的能量；传热过程不出现能量形态的转化规则运动）的方式传递的能量；传热过程不出现能量形态的转化. .l都是系统和外界通过边界传都是系统和外界通过边界传递的能量递的能量，只有在传递过程中，只

7、有在传递过程中才有意义。不能说，在某状态才有意义。不能说，在某状态下系统或外界有多少功或热。下系统或外界有多少功或热。l与过程的初、终状态有关，与过程的初、终状态有关，与过程的性质有关，与过程的性质有关，是过程量。是过程量。特点：示功图示热图第二章 热力学第一定律First Law Of Thermodynamics1919世纪世纪30-4030-40年代，迈尔年代，迈尔焦耳（德国医生）发现并确定焦耳（德国医生）发现并确定了能量转换与守恒定律。恩格斯将这列为了能量转换与守恒定律。恩格斯将这列为1919世纪三大发现之一世纪三大发现之一（细胞学说、达尔文进化论）。（细胞学说、达尔文进化论）。能量转

8、换与守恒定律指出：一切物质都具有能量。能量既能量转换与守恒定律指出：一切物质都具有能量。能量既不可能被创造，也不能被消灭，它只能在一定的条件下从一种不可能被创造，也不能被消灭，它只能在一定的条件下从一种形式转变为另一种形式。而在转换中，能量的总量恒定不变。形式转变为另一种形式。而在转换中，能量的总量恒定不变。至今为止，没有一个人提出一个事实不符合这条自然规律至今为止，没有一个人提出一个事实不符合这条自然规律的，相反，在各个领域：天文、地理、生物、化学、电磁、宏的，相反，在各个领域：天文、地理、生物、化学、电磁、宏观、微观各领域都遵循这条规律。热力学是研究能量及其特性观、微观各领域都遵循这条规律

9、。热力学是研究能量及其特性的科学，它必然要遵循这条规律。的科学，它必然要遵循这条规律。 热力学第一定律适用于一切热力过程，当用于分析具体问热力学第一定律适用于一切热力过程，当用于分析具体问题时，需要将它表述为数学解析式。题时，需要将它表述为数学解析式。 对于任何系统，各项能量之间的平衡关系可一般地表示为对于任何系统，各项能量之间的平衡关系可一般地表示为进入系统的能量进入系统的能量- -离开系统的能量离开系统的能量= =系统储存能的变化系统储存能的变化（2-1）由（由（2-12-1）式看出，分析热力过程中能量的平衡关系时，既要）式看出，分析热力过程中能量的平衡关系时，既要考虑系统本身具有的能量（

10、储存能），也要考虑系统与外界之考虑系统本身具有的能量（储存能），也要考虑系统与外界之间所传递的能量（迁移能）。间所传递的能量（迁移能）。p储存能取决于系统本身所处的状态；储存能取决于系统本身所处的状态；p迁移能取决于系统与外界之间的相互作用。迁移能取决于系统与外界之间的相互作用。运动是物质存在的形式，能量是物质运动的量度，运动有各种运动是物质存在的形式，能量是物质运动的量度，运动有各种不同的形式，相应的就有各种不同的能量。不同的形式，相应的就有各种不同的能量。区别这两类能量的不同特点，有助于正确地进行各项能量的计算。一.内部储存能热力学能(internal energy)U U内动能内动能U

11、U内位能内位能U U化学能化学能 U U原子能原子能 U U电磁能电磁能平移动能平移动能 转动动能转动动能 振动动能振动动能 Tf1分子间相分子间相互作用力互作用力vTf,2U热力学能定义：与系统内部粒子的微观运动和粒子空间位形有关的能量。定义：与系统内部粒子的微观运动和粒子空间位形有关的能量。储存能：系统储存的能量称为储存能，它有内部储存能和外储存能：系统储存的能量称为储存能，它有内部储存能和外部储存能之分。部储存能之分。),(vTUU 在无化学反应及原子核反应的过程中，化学能、原子核能在无化学反应及原子核反应的过程中，化学能、原子核能都不变化，可以不考虑。因此热力学能的变化只是内动能都不变

12、化，可以不考虑。因此热力学能的变化只是内动能和内位能的变化。和内位能的变化。热力学能的单位：焦耳（热力学能的单位：焦耳（J J），），U U比热力学能（比热力学能（1kg1kg物质的热力学能）的单位：物质的热力学能）的单位：J Jkgkg，u u据气体分子运动学说，热力学能是热力状态的单值函数。热据气体分子运动学说，热力学能是热力状态的单值函数。热力学能与热力状态的路径无关，是状态参数。力学能与热力状态的路径无关，是状态参数。内位能内动能热力学能UUU例如，气体由状态例如，气体由状态1 1，经历不同的过程（，经历不同的过程（1-a-21-a-2与与1-b-21-b-2），到），到达状态达状态2

13、 2，这两个过程的热力学能的变化量相同，即，这两个过程的热力学能的变化量相同，即12212121uuduuuba由于气体的热力状态可由两个独立状态参由于气体的热力状态可由两个独立状态参数决定，所以热力学能一定是两个独立状数决定，所以热力学能一定是两个独立状态参数的函数，即态参数的函数，即),(),(),(vpfupTfuvTfu(2(22)2)如果系统从某一状态出发，经过一如果系统从某一状态出发，经过一系列过程，又回复到初始状态，如系列过程，又回复到初始状态，如1-a-2-b-11-a-2-b-1，则系统的热力学能变化，则系统的热力学能变化量等于零，即量等于零，即0du12abPv二.外部储存

14、能机械能定义：需要用在系统外的参考坐标系测量的参数来表示的能量。定义：需要用在系统外的参考坐标系测量的参数来表示的能量。1、宏观动能：系统作为一个整体在空间作宏观运动（相对、宏观动能：系统作为一个整体在空间作宏观运动（相对于某参考坐标系）所具有的能量，用于某参考坐标系）所具有的能量，用Ek表示。表示。如果系统的质量为如果系统的质量为m m，速度为，速度为c c，则，则221mcEk2 2、重力位能：系统在外力场的作用下所具有的一定的能量。、重力位能：系统在外力场的作用下所具有的一定的能量。这里，只考虑重力场的作用，用这里，只考虑重力场的作用，用E Ep p表示。表示。如果系统的质量为如果系统的

15、质量为m m，系统质心在参考坐标系中的高度为，系统质心在参考坐标系中的高度为Z Z，则，则mgzEp三. 总（储存）能(total stored energy of system)pkpKeeueEEUE总能总能内部储存能（内部储存能（热力学能热力学能）外部储存能（机械能）外部储存能（机械能）宏观动能宏观动能重力位能重力位能包括内部储存能和外部储存能，用符号包括内部储存能和外部储存能，用符号“E”E”表示。表示。E E可记为可记为（23）宏观运动速度宏观运动速度不同高度不同高度如果系统的质量为如果系统的质量为1kg1kg，则，则比总能比总能比热力学能比热力学能比动能比动能比位能比位能若工质的质

16、量为若工质的质量为m，在参考系中的速度为，在参考系中的速度为cf f, , 在重力场中的高在重力场中的高度为度为z, , 则工质的总能可写成：则工质的总能可写成：对于对于1 kg1 kg工质的总能，即比总能工质的总能，即比总能 e , , 可表示为可表示为mgzmcUEf221（2 24 4）gzcuef221（2 25 5）能量是状态参数，但能量在传递和转换时，则以作功和传热方式能量是状态参数，但能量在传递和转换时，则以作功和传热方式表现出来。表现出来。一、作功和传热一、作功和传热能能量量传传递递的的方方式式作功作功 （总是伴随物体的宏观位移）（总是伴随物体的宏观位移）传热传热（不需要物体的

17、宏观位移）：（不需要物体的宏观位移）：当热源与工质接触时，接当热源与工质接触时，接触处两个物体中杂乱运动的质点进行能量交换，结果高触处两个物体中杂乱运动的质点进行能量交换，结果高温物体把能量传递给低温物体温物体把能量传递给低温物体工质膨胀对活塞作功：工质的工质膨胀对活塞作功：工质的部分能量转化为活塞与飞轮的部分能量转化为活塞与飞轮的动能；动能；活塞压缩工质作功：活塞与活塞压缩工质作功：活塞与飞轮的动能转化为工质的能飞轮的动能转化为工质的能量，工质的能量增加；量，工质的能量增加；pbfp热能转化为机械能的过程包括两类过程：热能转化为机械能的过程包括两类过程：（1 1）能量转换的热力学过程：由热能

18、传递转变为工质的热）能量转换的热力学过程：由热能传递转变为工质的热力学能，然后由工质膨胀把热力学能变为机械能，转换过力学能，然后由工质膨胀把热力学能变为机械能，转换过程中工质的热力状态发生变化，能量的形式也发生变化；程中工质的热力状态发生变化，能量的形式也发生变化；（2 2）单纯的机械过程：由热能转换而得的机械能再变成活）单纯的机械过程：由热能转换而得的机械能再变成活塞和飞轮的动能，若考虑工质本身的速度和离地面高度的变塞和飞轮的动能，若考虑工质本身的速度和离地面高度的变化，则还变成工质的宏观动能和位能，其余部分则通过机器化，则还变成工质的宏观动能和位能，其余部分则通过机器轴对外输出。轴对外输出

19、。p作功过程往往伴随着能量形态的转化：作功过程往往伴随着能量形态的转化：工质膨胀过程：热力学能工质膨胀过程：热力学能机械能机械能工质压缩过程：机械能工质压缩过程：机械能热力学能热力学能功量和热量都是系统与外界相互作用所传递的能量，而不功量和热量都是系统与外界相互作用所传递的能量，而不是系统本身所具有的能量（如热力学能、宏观动能和重力是系统本身所具有的能量（如热力学能、宏观动能和重力位能等），其值并不由系统的状态确定，而是与传递时所位能等），其值并不由系统的状态确定，而是与传递时所经历的具体过程有关。经历的具体过程有关。功量和热量不是系统的状态参数，而是与过程特征有关的过功量和热量不是系统的状态

20、参数，而是与过程特征有关的过程量，称为迁移能。程量，称为迁移能。二、迁移能二、迁移能功量和热量功量和热量容积功：通过工质的容积变化而传递的机械能，包括膨容积功：通过工质的容积变化而传递的机械能，包括膨胀功和压缩功，与系统的界面移动有关。胀功和压缩功，与系统的界面移动有关。21)(vvdvvpwpdvw 注意：膨胀过程中，注意：膨胀过程中，dv0，w0，系统对外界作功；，系统对外界作功； 压缩过程中，压缩过程中，dv0，w0，表示热源对系统加热，系统吸热，表示热源对系统加热，系统吸热 0，表示系统内能增加，表示系统内能增加， 0，表示系统对外作功，表示系统对外作功， 0，表示外界对系统作功。，表

21、示外界对系统作功。qquuww从从已知条件逐步推向目标已知条件逐步推向目标从目标反过来缺什么补什么从目标反过来缺什么补什么4 4）不可逆过程的功可尝试从外部参数着手）不可逆过程的功可尝试从外部参数着手例例2-1 2-1 如图如图2-22-2所示，一定量气体在气缸内体积由所示，一定量气体在气缸内体积由0.9m0.9m3 3可可逆地膨胀到逆地膨胀到1.4m1.4m3 3，过程中气体压力保持定值，且，过程中气体压力保持定值，且p=0.2MPap=0.2MPa。若此过程中气体热力学能增加若此过程中气体热力学能增加12000J12000J，试：，试：（1 1）求此过程中气体吸入或放出的热量。）求此过程中

22、气体吸入或放出的热量。（2 2）若活塞质量为）若活塞质量为20Kg20Kg，且初始时活塞静止，求终态时活，且初始时活塞静止，求终态时活塞的速度。已知环境压力塞的速度。已知环境压力P P0 0=0.12MPa=0.12MPa。解解（1 1）取气缸内的气体为系统。这是闭口系，其能量方程为）取气缸内的气体为系统。这是闭口系，其能量方程为JJJQJmmPaVVppdVWJUUUWUQ11200010000012000100000)9 . 04 . 1 (102 . 0)(12000336122112因此，过程中气体自外界吸热因此，过程中气体自外界吸热112000J112000J。（2 2）气体对外界作

23、功，一部分用于排斥活塞背面的大）气体对外界作功，一部分用于排斥活塞背面的大气，另一部分转变为活塞的动能增量。气，另一部分转变为活塞的动能增量。JmmPaVVpVpWr50000)9 . 04 . 1 (101 . 0)(3361200smkgJmWcmWcccmWEJJJWpdVWuuukru/7 .702050000222)(250000500001000002122122几点假设：几点假设：1. 1. 同一截面上各点的温度（同一截面上各点的温度（T T）及压力（）及压力（p p）差别不大，）差别不大， 近似看作是均匀的；近似看作是均匀的；2. 2. 其他热力参数都是其他热力参数都是p p、

24、T T的函数，故也可近似认为相同的函数，故也可近似认为相同 ；3. 3. 同一截面上各点流速的平均值为该截面的流速，即同同一截面上各点流速的平均值为该截面的流速，即同 一截面上各点的流速相同；一截面上各点的流速相同；一、开口系能量方程一、开口系能量方程开口系统内既有质量变化，又有能量变化。开口系统内既有质量变化，又有能量变化。考察以下开口系统考察以下开口系统. .在在 时间内进行一个微元过程时间内进行一个微元过程1m2mQiWmdCVdE1dV2dViW工质在机器内部对机器所作的工质在机器内部对机器所作的功功, ,内部功内部功sW机器的轴上向外传出的轴功机器的轴上向外传出的轴功d考察该微元过程

25、中的能量平衡：考察该微元过程中的能量平衡： （1 1）进入系统的能量：）进入系统的能量： （2 2）离开系统的能量：）离开系统的能量： （3 3）控制容积的储存能增量：）控制容积的储存能增量：CVdE其中，其中，微元过程中工质带入系统的总能微元过程中工质带入系统的总能控制容积内总能的增量控制容积内总能的增量微元过程中工质带出系统的总能微元过程中工质带出系统的总能分别为微元工质流入流出系统的推出功分别为微元工质流入流出系统的推出功根据式根据式(2-9)(2-9)则有：则有：整理得：整理得：考虑到考虑到和和，且，且则上式可以写成则上式可以写成假设流进流出控制容积的工质各有若干股，则上式可写成假设流

26、进流出控制容积的工质各有若干股，则上式可写成（213）（214）mgzmcUEf221gzcuef221（2 21515）其中，其中，单位时间内的内部功量内部功率单位时间内的内部功量内部功率 单位时间内的热量流量热流率单位时间内的热量流量热流率单位时间内的质量流量质流率单位时间内的质量流量质流率式（式（2-132-13）（2-152-15）为开口系能量方程的一般表达式。）为开口系能量方程的一般表达式。考虑单位时间内的系统能量关系，将式（考虑单位时间内的系统能量关系，将式（2 21414）两边均除以）两边均除以dd，则，则二、稳定流动能量方程二、稳定流动能量方程若流动过程中开口系统内部及其边界上

27、各点工质的若流动过程中开口系统内部及其边界上各点工质的热力学参数及运动参数都不随时间而变。如，在不热力学参数及运动参数都不随时间而变。如，在不变的工况下工作的热力设备。变的工况下工作的热力设备。下面从开口系能量方程的一般表达式导出稳定流动能量方程式下面从开口系能量方程的一般表达式导出稳定流动能量方程式流流动动过过程程稳定流动过程：稳定流动过程：非稳定流动过程或瞬态过程：非稳定流动过程或瞬态过程：如，热力设备在启动、加速等变工况下工作时的工如，热力设备在启动、加速等变工况下工作时的工作流动状态。作流动状态。若只有单股流体进出时，则进出口的质流率相等，即若只有单股流体进出时，则进出口的质流率相等，

28、即将上面的条件代入式（将上面的条件代入式（2 21515）, ,并用并用 除式除式(2-15),(2-15),得到，得到，稳定流动过程稳定流动过程 必要条件必要条件（2 21515）（2 21616）（2 216a16a）或或1 1、系统内工质数量保持不变，即、系统内工质数量保持不变，即2 2、系统内储存的能量保持不变，即、系统内储存的能量保持不变，即mq式中，式中，若流入质量为若流入质量为m，则稳定流动能量方程可写为：，则稳定流动能量方程可写为：分别为单位质量工质进入系统后，系统从外界吸分别为单位质量工质进入系统后，系统从外界吸入的热量和在机器内部作的功。入的热量和在机器内部作的功。(2-1

29、7)(2-17)或或(2-17a)(2-17a)强调：式（强调：式（2 21616）与（）与（2 21717）为不同形式的稳定流动能量方程式，）为不同形式的稳定流动能量方程式，是根据能量守恒与转换定律导出的，除流动必须稳定外无任何附加条是根据能量守恒与转换定律导出的，除流动必须稳定外无任何附加条件。所以不论系统内部如何改变，有无扰动或摩擦，均能应用件。所以不论系统内部如何改变，有无扰动或摩擦，均能应用, ,是工是工程上常用的基本公式之一。程上常用的基本公式之一。（2 21616）ifwpvzgcw)(212三、稳定流动能量方程式的分析三、稳定流动能量方程式的分析工质机械工质机械能的变化能的变化

30、维持工质流动维持工质流动的流动功的流动功工质对机工质对机器作的功器作的功工质的容工质的容积变化功积变化功热能转变成的机械能（热能转变成的机械能（由于膨胀而导致的由于膨胀而导致的）膨胀功膨胀功闭口系能量方程闭口系能量方程wuqifwpvzgcuq)(212代入代入(2-16)(2-16)式式, ,得得开口系能量方程开口系能量方程(2-18)技术功：技术功：技术上可资利用的功，符号为技术上可资利用的功，符号为(2-19)(2-19)联立（联立（2 21818）与）与 ，则，则(2-20)(2-20)方程右侧的第一、二、四项是工程上直接可以利用的。方程右侧的第一、二、四项是工程上直接可以利用的。l火

31、箭发动机的喷管中，利用第一项以得到高速气流；火箭发动机的喷管中，利用第一项以得到高速气流；l水泵中，利用第二项，以提高水流的水位；水泵中，利用第二项，以提高水流的水位；l燃气涡轮中利用第四项对外作功。燃气涡轮中利用第四项对外作功。l航空用的涡轮螺旋桨发动机既利用轴功带动螺旋桨，又利用航空用的涡轮螺旋桨发动机既利用轴功带动螺旋桨，又利用尾喷管中所增加的气流动能来获得高速的喷气流。尾喷管中所增加的气流动能来获得高速的喷气流。四、技术功四、技术功(2-18)对于可逆过程，对于可逆过程，(2-21)(2-21)图中的阴影面积，即图中的阴影面积，即图中的面积图中的面积5 51 12 26 65 5对于微

32、元过程，对于微元过程，说明：说明：（1 1）若）若dpdp为负（过程中工质压力降低），技术功为负（过程中工质压力降低），技术功为正，工质对机器作功。如燃气轮机；为正，工质对机器作功。如燃气轮机；（2 2）若）若dpdp为正，机器对工质作功，如活塞式压气为正，机器对工质作功，如活塞式压气机和叶轮式压气机。机和叶轮式压气机。21pdvw引入技术功后，稳定流动能量方程式引入技术功后，稳定流动能量方程式(2-16)(2-16)可写为：可写为：对于质量为对于质量为m m的工质，则有：的工质，则有：对于微元过程，则有：对于微元过程，则有：对于可逆过程，则有：对于可逆过程，则有：热力学第一定热力学第一定律第

33、二解析式律第二解析式（2 21616）热力学第一定律各种能量方程式形式不同，由热变功的实质一致。热力学第一定律各种能量方程式形式不同，由热变功的实质一致。WUQ热力学第一定热力学第一定律第一解析式律第一解析式1 1、闭口系统能量方程式、闭口系统能量方程式wuqwuq或或(2-10)(2-10)反映出热力状态变化过程中热能和机械能的互相转化。反映出热力状态变化过程中热能和机械能的互相转化。2 2、开口系统稳定流动能量方程式、开口系统稳定流动能量方程式ifwpvzgcuq)(212与闭口系形式不同，但由热能转化成的机械能仍是相当与闭口系形式不同，但由热能转化成的机械能仍是相当于于 的膨胀功的膨胀功)(uqw(2-18)动力机：利用工质的膨胀而获得机械功的设备动力机：利用工质的膨胀而获得机械功的设备 ( (燃气轮机、汽轮机燃气轮机、汽轮机) )流进系统：流进系统：1111hvpu 流出系统：流出系统：Swhvpu,2222内部储能增量：内部储能增量： 0 012Sthhww1 1、气流进、出涡轮机时速度相差不大、气流进、出涡轮机时速度相差不大02212