华南师范《激光原理》复习整理与部分习题解答

1、激光原理復习整理激光原理复习整理序数 (No.)激光器名称 （Laser name）介质 (Medium)光频数 (Light frequency)波长(Wavelength)/nm1He-Cd气体紫外光325.02汕气体紫外光337. 13Kr气体紫外光350. 7, 356. 44Ar气体紫外光351. lt 363. 85He-Cd气体可见光441.6.537.86Ar气体町见光457. 9. 514. 57Kr气体可见光461. 9, 676. 48Xe气体可见光460. 3, 627. 19Ar-Kr气体可见光467. 5, 676. 410He-Ne气体可见光632.811红宝右C

2、r,+固体可见光694.312Kr气体红外光753. 0, 799. 013Ca、 Al As固体（半导体）红外光850.014Ca As阖体（半导体）红外光904.015Nd固体红外光1060.016Nd/YAG （掺枚的亿 铝右榴石）固体红外光1060.017He-Ne气体红外光1150. 0, 3390. 018CO：气体红外光1060.019H：0气体红外光1180.020HCN气体红外光3370.0第一章概述laser Microwave Amplification by Stimulated Emission of RadiationLaser Light Amplificatio

3、n by SUmulated Emission of Radiation 世界上第一台激光器：1960,红宝石澈光器，694. 3nm“激光”命名：钱学森激光的特性：高方向性：单色性；相干性：高亮度 衍射极限：19 1.22 川D单色性：乞体激光器最好：固体淤光器较差；半导体激光器最差。 光纤通信：通信容量大：通信质董高：保密性号；成本低1/36激光原理復习整理&激光原理貝习整理第二章激光产生的基本原理自发辐射跃迂的爱因斯坦系数：a21 =11 ebb#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理原子在该能级的平均寿命（起始值降到其1/e） : r5 =受激辐射：外来光子能量达到hv=E）-

4、E才能引超受澈辐射；受激辐射所发出的光 子与外来光子的频率、传播方向、偏振方向、相位等性质完全相同。受澈辐射跃迁的爱因斯坦系数：艮:受澈吸收跃迁的爱因斯坦系数：坊？:11如加 “I dt% = B.#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理三个爱因斯坦系数之间的关系: A 展=f2B2lA21 _ 8开hv3两种基本矛盾：受激辐射和受激吸收：受激辐射和自发辐射。集居数反转：克服受激辐射和受激吸收矛盾的必要条件。集居数反转的条件：泵浦、激励、抽运；非热平衡态。典型的三能级系统：红宝石激光器；典型的四能级系统（比三能级更容易实现集居数反转）：钱玻璃激光器、搀缺亿铝石榴石 激光器（Nd:YAG

5、）增益系数：G（z）二警L丄dz /激光器的振荡条件（阈值条件）：宀: /0Ga激光产生的三个条件：有提供放大作用的增益介质作为激光工作物质：有外界激励源 使激光上、下能级之间产生集居数反转（内在依据，起决定性作用）：有光学谐振腔（外部条件）。光学谐振腔的作用：产生和维持激光振荡；控制输出澈光束的质量。3/36激光原理復习整理【第二章习题】1.爱因斯坦提出的光与物质相互作用的三个过程是什么？激光运转属于那个过程？该过 程是如何实现的？答：三个过程分别是：受激辐射、爱激吸收和自发辅射。澈光运转以受澈辐射为主，该过 程是通过泵浦源激励产生集居数反转，受激辐射产生激光并在光学谐振腔放大从而运转。5.

6、激发态的原子从能级E?跃迁到Ei时.释放岀A = 的光子，试求这两个能级间的能 量差。若能级Ei和E?上的原子数分别为Ni和N?,试计算室温（T=300K）时的N?何值。3.98X1O20,1.38 xl0-23 x 300= 6.75xl0510.激光在0 2m长的增益物质中往复运动过程中，其强度增加了 30%。试求该物质的小 信号增益系数假设激光在往复运动中没有损耗。17 =人严F）：Q = 0, z = 0.2 X 2 = 0.4/n - = 1 + 03 = 1.3,/.严 f = e04* =1.3:.GQ=0.656inA#/36激光原理灵习整理第三章光学谐振腔的构成和分类谐振控分

7、为：开腔、闭腔、半封闭腔。典型的光学谐振腔有： 平行平而腔（优点：充分利用激活介质；缺点：衍射损耗大：对准精度要求高；装调困 难）： 对称共焦腔（优点：对准灵敏度低，易于装调，衍射损耗低，腔内对光束没有强聚焦， 能充分利用激活介质）； 共心腔（含：对称共心腔。优点：对准灵敏度低，易于装调，衍射损耗低。缺点：不能 充分利用激活介质，在腔内激光東形成聚焦，有可能引起电击穿或损伤光学元件）： 平凹腔（优点：易于装调，衍射损耗低，成本低）； 半共焦腔、双凸腔、平凸腔、凹凸腔等其它类型。妊波与谐振频率：相长干涉条件： 0 = 2 2 = 2 q2谐振频轧 = /44 -12 =円厲2r）L横模记法：TE

8、M肿 对于轴对称图形，m表示沿腔镜面直角坐标系方向光场节线数，n 表示垂直方向光场节线数：对于茨转对称图形，m表示沿辐角向的节线数（按直径数）， n表示沿径向节线圆数（焙环数）。基模：TE% 光学谐振腔的损耗: 几何损耗（选择性损耗，高阶横模的几何损耗比低阶横模大）举例：腔镜倾斜：耳=丄=2/w 衍射损耗（选择性损耗，高阶横模的几何损耗比低阶横模大）菲涅耳数（衍射光在腔内的黃大往返次数.也表示从一面镜子的中心看到另一面镜子上可 2划分的菲涅耳半波带数）:N = AL5/36激光原理復习整理平均单程衍射损耗因子：Q广丄 N 透射损耗（非选择性损耗）/输出损耗：A = A）砖=8r = 一丄In斤

9、匚21 1T当一个镜子为全反镜，另一个为T1的输出镜时：Jr=-ilnr-（l-r） = -2 22非激活吸收损耗、散射损耗（非选择性损耗）：A = I产r 光子在腔内的平均寿命（腔的时间常数）：tr = Lf%8c无源腔的品质因数（Q值）：Q = 2Wr = 2”V常见光线变换矩阵: 均匀介质层长度L:1薄透诜焦距/ （正透镜/0 ,r 1 0、负透镜/V0）:-111 f )（ 0 折射率不同的两介质界面折射率m.n?:”1v I小，1 0、 球面反射镜曲率半径R:21I R#/36激光原理復习整理共轴球面腔的稳定性条件:0隔11_尼丿7/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理临界腔

10、：对称共焦腔、平行平面腔 自再观模：横模自再现模本征值：/mn自再现模对应单程损耗：氏河= 1-共焦腔基模在诜面上的光斑半径:高阶模的光斑半径：% = 4如+1% = %血+1#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理方形共焦腔自再现模的单程损耗的特点: 与平行平面腔相比，共焦腔的单程损耗要小好几个数量级: 共焦腔各模式的损耗与腔的具体几何尺寸无关，单值地由菲涅耳数N确定; 在菲涅耳数相同时，基模的损耗最小，模阶次越高，损耗越大;共焦腔横模序数对频率地影响要比平面腔大得多。#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理基模光斑半径:基模菠斑半径:基模模体积：喘=丄Ls =2#/36激光

11、原理復习整理高阶模模体积：吧二扌厶龙%二J（2i +1）（2 +1皿等相位面分布：f2/?（：）= Z + ZR（土 f） = 2f = L=R基模远场发散角：6j = lim=2, = 2 /A = 8 z y Ln y fn 叫-般穗定球面腔与共焦腔的等价性：任何一个共焦腔与无穷多个稳定球面腔等价：任何一个稳定球而腔唯一地等价于一个共焦腔。任何一个共焦腔与无穷多个稳定球面腔等价：（ Q、耳=_R（zJ = - Z + Jf24 尼=尺（?2）=Zj厶=Z2 石任何一个稳定球面腔唯一地等价于一个共焦腔:Z _厶（鸟-厶）_厶弘（4-1）1 （L - RJ + （L - RJ gi + g?

12、- 2gf2厶_-厶（D_ -如D（L- RJ + （L- RJ gi + g22gg2f2 _ L（R）_ 厶）（尽 一 L）（& + 尼一厶）_ gig?Q- ggjt （乙一尽）+（厶一（gi+g? - 2gig2y【第三章习题】1. CO?激光器的腔长L=100cm,反射镜直径D=15cm,两镜的光强反射系数分别为 门=0.985, g &求由衍射损耗及输出损耗分别引起的6、工解：衍射损耗：10.6x10x1 八 = 0.188(0.75x10=)2厶If= 1.75 x10850.188x3x10s输出损耗:J = - |ln tr2 = 0.5 x ln(0.985 x0.8) =

13、 0.119 = = 0.119x3x10s = 278X10-854.分别按图(a)、(b)中的往返顺序，推导旁轴光线往返一周的光学变换矩阵T =11 I。( L4 = 1-d = _4L_2L+1RR) R、 R2A*。喘遗R2竺+201RR) R? R、AC-竺旦竺+2RxR2 K R)6.设光学谐振腔两镜面曲率半径为Ri=-lm, R2=1.5m,试问：腔长L在什么范围内变化时该腔为稳定腔？解：7. R=100cm L=40cm的对称腔.相邻纵膜的频率差是多少？ 解：Av = = 3.747 xlOs/z2x0.48.腔长为0.5m的氟离子激光器.发射中心频率ro = 5.85xlOU

14、/z，荧光线宽 Au = 6xl0s/7：。问可能存在几个纵模？相应的q值为多少？解：匕=-= 3xlOs/z 2x0.5H=kJ+1=3q_-19500005q-1 = 19499999 + 1 = 195000110.有一个谐振腔，腔长L=lm,两个反射镜中，一个全反，一个半反。半反镜反射系数1-0 99.求在1500MHz的范围内所包含的纵模个数，及每个纵模的线宽（不考虑其他损 耗）。解：Av = = 1.5 x10sq 2xi11/36激光原理復习整理衍射损耗：Sr = 5.025 xlO-3r = 6.633x1075 gcAr=2.399 xlO5 51 216.有一凹凸腔H-Ne

15、激光器，腔长L=30cm,凹面镜的曲率半径为Ri=50cm,凸面镜的 曲率半径为R2=30cm.（1）利用稳定性条件证明此腔为稳定腔；（2）求此腔产生的基膜高斯光束的腰斑半径及束腰位置；（3）基膜商斯光束的腰斑发散角。解：#/36激光原理復习整理0朋广08 Ra 5.911 加#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理(2R-2L)2IO】=2.735 咖(3)L(R-L)(R-L)(2R-L) _ /2x(2x5.911-2)厶：“也4#/36激光原理烫习整理#/36#/36第四章高斯光束#/36#/36高斯光東的远场发散角：6=lim = 8 z n（D高斯光束的瑞利长度（此处高斯光

16、束的光板面积为束腰处的2倍）：就高斯光束的共焦参数：八警卡高斯光束細林：丽=丽一內高斯光束的東腰处：qQ = i-=if普通球面波的ABCD定律：R、R严B-CT?】+ D高斯光束q参数的ABCD定律：q、=的+ Cql + D高斯光束在自由空间的传输：的=4+L6 =高斯光束的薄透镜变换：-鱼+1F#/361 _ 1 1i111%4 F#/36#/36高斯光束的束腰变换（光斑半径）：& =#/36激光原理烫习整理高斯光束的東腰变换（東腰到透镜l的距离）：r = F十(l-F)F2(f +15/36#/36高斯光束的聚焦（F 定，琳 随/的变化悄况）：#/36#/36F+ Q仲(/-砂+厂高斯

17、光束的聚焦方法： 减小F,使用短焦距透镜： 把高斯光東腰斑放在远离透鏡的地方： 将高斯光束腰斑放在透镜的表而处。加大R（l）,也就是尽量让入射高斯光束在透镜表面 处的等相位面的曲率半径大。高斯光束的准直方法：要减小发散角，就要扩大腰斑（扩束）。 单透镜准直（焦距F越长越好）； 望远镜准直（扩束器）。自再现变换律:1=1c a激光束质量因子：MX畑恥（越小，激光质量越好，亮度越高） %对于基模高斯光東：A/2=l= （2/n + l）对于高阶厄米-高斯光束：M； =（2h + 1）对于拉盖尔-高斯光束：M； = （m+2/i+l）光東传输因子：Kp激光原理復习整理【第四章习题】1. 对称共焦腔的

18、腔长L=0 4m,激光波长乂 =O6320im,求束腰半径和离腰56cm处光斑 半径。束腰半径=0.2mm,r-2,w#/36#/362. 某高斯光束束腰半径为ftjj=1.14cm, 2=10.6屮n求与束腰距离30cm. 10m. 1000m远 处的光斑半径6?及波前曲率半径R。/ = = 38.52,n(1) z=30cm 时：69=1 14cm: R=4946m=4 946km(2) z=10m 时：69=1 18cm: R=158.357m(3) z=1000m 时：ft?=29 62cm： R=1001 48m5. 某高斯光束6=1 2mm, 2=10.6m。今用F=2cm的透镜来

19、聚焦，当束腰与透镜的距离为10m、lm、10cm、0时，求焦斑的大小和位置，并分析所得的结果。解：入射高斯光東的共焦参数f = 5- = 0.427/na激光原理復习整理又已知F = 20xl07m,根据八F卜F+(/)尸(+厂/10mlm10cm0r2.00cm2.08cm2.01cm2.00cm2 40|un22 5|un55 3|un56 2|U11从上面的结果可以看出，由于/远大于F.所以此时透镜一定具有一定的聚焦作用，并且 不论入射光束的束腰在何处，出射光束的束腰都在透诜的焦平面上。6. CO?激光器输出光久=10 q=3mrrb用一个焦距F=2cm的凸透镜聚焦.求欲得到 琳=20“

20、/”及2.5“加时透镜应放在什么位置？解：入射高斯光束的共焦参数已知F = 20xl()7？，根据= 20/ini时，1 = 1.39m.即将透镜放在距束腰1.39m处；=2.5/Z/n时，/ = 2387加，即将透镜放在距束腰23.87m处。激光原理灵习整理18.两支He-Ne激光器的结构及相对位置如图所示。问在什么位置摘入一个焦距为多大的 透镜能够实现两个腔之间的模匹配？解：由图中数据可知左右两谐振腔都是稳定腔。设左右谐振腔产生的高斯光東共焦参数分别为 /和f ,由式(3157)可得f =- 厶)=Jo.3(l - 0.3) = 0.458加f = JL(R；_L) = 70.25(0.5

21、-0.25) = 0.25 山分别求左腔平面镜处以及右腔平面钱处的高斯光束q参数幺和q；。q? = if = /0.458/hq； = lf = iO.251 n设两腔间话入焦距为F的薄透镜，若该透镜.与左腔平面镜的距离为/,则距离右腔平面镜 为r = d + L -1 = 0.5加 + 0.25/?-/ = 0.75m-1在薄透诜左侧表面，高斯光束的q参数q = q2 + l = if + 111_ l-if(297)厂乔7=耳产17/36激光原理灵习整理在薄透鏡右侧表面，高斯光束的q参数1 _ 1 _ -r-if刁=1=7因为薄透镜两侧表面上的光斑半径相同，因而Im|l/342-33.83

22、2 =34 2.45 cmf0 = yfff7 = J458x25 = 33.33cm匸人 J(力2 一 4)/(f + /q - 2/0 F几 4-2.0925 x (2.09252 -4) x33.83? + 75? - 2 x752.09252-4第五章 激光工作物质得增益特性光谱线加宽的物理原因：自然加宽：碰揑加宽：多普勒加宽。自然加宽：经典理论:匕V量子解释:#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理碰揑加宽:5乩（匕5）=#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理多普勒加宽:光学多普勒效应:#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理当原子运动速度远小于光速时的一级

23、近似：= v0 1+ 均匀加宽：引起加宽的物理因素对每个粒子都是等同的；两者都是光辐射偏离简谐 波，这种偏离引足了谱线的加宽：自然加宽和碰扌童加宽的线型函数均为洛伦兹线型，线 宽为两者之和。#/36激光原理烫习整理固体激光工非均匀加宽：每一发光例子所发的光只对谱线内的某些确定的频率才有贡献。 作物质内不存在多普勒加宽，主要受晶格缺陷影响。对自发辐射、受激辐射、受激吸收概率的修正：三个单色爱因斯坦系数及跃迂槪率：A21(i/) = A21(v,v0)42)=3品(“心)严n =场Vn = (yypp = Nhvf A叫 2 =今g(Wo)M =丐2(叫fl E其中U为介质中的光束。单模振荡速率方

24、程P119多模振荡速率方程P121 均匀加宽激光工作介质对光的增益：/dz反转集居数密度：A 川A/z =1 + -61（匕5”361（匕5“3A/ = A/?0 = 耳反转集居数饱和：A / X A/I0EAX 厂 1+匕I23/36激光原理復习整理增益饱和（当人足够强时，增益系数随光强人的增強而减小，这就是增益饱和现象）:GEA 吕L 1+-Gh（Vv）=1 +色2G宓）7怙5。汐釜非均匀加宽激光工作物质对光的增益 增益饱和:Gg)= f(：)VWG： (v) = A/?cr21 (k,v0) = An0 4 & (人 v0)烧孔效应（反转集居数）：() =(叫)I.烧孔深度:烧孔宽度:【

25、第五章习题】3.发光原子以0 2c的速度沿某光波传播方向运动，并与该光波发生共振，若此光波波长 X=05pm,求此发光原子的静止中心频率。解：3x10$0.5x10“= 6x1014/c25/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理6.红宝石激光器为三能级系统，其能级跃迁如卜图所示;并画出（1）写出各能级粒子数密度和腔内光子数密度随时间变化的速率方程。 若泵浦速率二求激光能级粒子数密度小的表达式, 其随时间的示意图。r耳1211解：（1）-=az1vv13-/?3(S32 + 432)竽=(n2 -牛】(5 呎-处(妇+ SJ + 1站Mj + 牛 + n3 = n字=（叶計曲认叽晋(2)

26、n3532 = 7A(,J-ZJ2)H13仏、(Ov/v/。)-T- = -(G+弘明3)心+ 7小片3at对上式积分，得：n2(t) = n2(t0)e r,8.己知某均匀加宽饱和吸收材料在其吸收染料在其吸收谱线中心频率694 3nm处的吸收 截面a=8.1xl0_16t7?/2,其上能级寿命乙=2.2,请写出增益系#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理解：E2能级在单位时间内增加的粒子数密度为:dmdt=R2- “2 An -+ n12#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理=/?2 -刀2每 - n2B2lP + nnP因为E?能级向Ei能级的自发跃迁几率An远大于E?

27、能级向基级能级Eo的自发跃迁几率 S2,所以这里没有考虑由Ar引起的跃迁Ei能级在单位时间内增加的粒子数密度为:=/?! + n2A + n2B2ip - np -n1Si总的粒子数为各能级粒子数之和：zig + + n2 = it稳态时，各能级上粒子数密度并不随时间而改变，即:diiQ _ dnx _ dn2 _dt dt dt假设能级E?、El的简并度相等，即gl=g2,因此有B12=B21,则: -=R2-n2A21 -角-珥 BJp = 0将上两式相加可得：(尺+ RJ = nS=生二 厲=(& + RJq 由上几式可得：心=R)+(R + RIsBup2 釘 + BP_+ (% +

28、RJssB-pl+r2B21p则激光上下能级粒子数密度反转分布的表达式为:_ RjT? 一(尺 + RJq _A/?0l+t2B21p l + r2B21p式中G、分别为上、下能级的寿命(1) 小信号时9 = 0),=尽厂2 _(尽+尺2)丁1(2) 满足条件 21(3)A/ = n2 一 nA/i1+胡4dl _ nW2lhv7dz /-R? - Sd-g-SJlWv2(每+叫”尼 - $2 - (尽- S)hvR2 - S2 - (/?! - S1)/?k*ZlB212轴1+亟flS2l尼 - S? - (尽-SJJ/imB?2对29/36激光原理復习整理第六章 激光器的工作特性澈光器的阈

29、值增益系数:连续或长脉冲四能级激光器泵浦功率:hvpSVhvpn巾込 久Q/必）叮31/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理连续或长脉冲三能级激光器泵浦功率:短脉冲四能级激光器泵浦能量:Ep,hvpn hvp3VHi66 J短脉冲三能级澈光器泵浦能量:hvnV2%总结： 三能级系统所需的阀值能量比四能级大得多（一般情况下红宝石激光器都以脉冲方式工 作）： 四能级的阈值泵浦能量（功率）与受激辐射截面CT*成反比，而込又反比于荧光谱线宽 度2严 同属四能级系统的Nd YAG激光器可以连续工作，而钱玻璃激光器一般只能脉 冲工作。模式竞争：在均匀加宽介质澈光器中，通过增益饱和效应，某一模式逐渐

30、把其他的模式振 荡抑制下去，最后只剩下一个纵模振荡的现象，叫做模式竞争。竞争的结果通常是最靠近 中心频率乙的一个纵模取胜，形成稳定的激光振荡，其他纵模都被抑制而熄灭。因此，理 想情况下，均匀加宽稳态激光器的输出模式是单纵模，单纵模的频率总是位于谱线中心频 率附近。空间烧孔：增益系数或反转粒子数在腔轴方向上具有周期性分布的现象称为增益（或反转 集居数）的空间烧孔效应。（纵模的空间竞争）空间烧孔取决于：激活粒子在空间转移速度的快慢：激光谐振腔是否为驻波腔。#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理阈值增益系数和输出功率:G(u) = Gt= P= ATI*兰姆凹陷深度（非均匀加宽激光器）：弛

31、豫振荡P149#/36激光原理復习整理【第六章习题】7. 一台激光器如图所示，一个长度为d的激光介质激光介质置于腔长为L的平凹腔中，平 面镜Mi为全反镜(曲率半径& = s ,反射系数n=l),球面镜Ma的曲率半径为R2,透射 系数为t2。(1) 不考虑增益介质.请确定该激光器的稳定性条件，束腰的大小及位直，在输岀镜的 光束曲率半径。(2) 如果增益介质在中心频率心附近为均匀加宽放大，小信号增益系数为：o试求：当腔内光强 V 时，能够振荡的激光模式33/36激光原理復习整理数用Go)匕心厶c表示。试问：不加外界条件，这些模式能够同时振荡吗?(1)设激光介质折射率为m则厶二厶一d + J L+Q

32、_M#/36激光原理復习整理V当腔#急定时0 vgig? 1,即0 vl l=r2 expQ.837 xlO3-9x10) 20 1 r 0.99(3) = r-A-7 = O.OO8xO.llxlO2x5OxlO3 = O.44/nW#/36激光原理復习整理#/36激光原理復习整理12.红宝石激光器中，设C产的粒子数密度/z0 = 1019c/n-3, r31=3xl0_35o以波长 A = 0.51/z/w的光泵激励。试估算单位体积的阈值抽运功率。解：估计总量子效率为1,则6.626 xlO-54 x 3门 xlO” x (10-2)-3= 6.49xlOsw/m2第七章 激光特性的控制与

33、改善模式选择横模选择： 谐振腔参数选择法 非稳腔选模 小孔光阑选模 腔内加入透镜选横模：单透镜、望远镜纵模选择： 短腔法选纵模 法布里-珀罗标准具选纵模 复合腔法频率的稳定度（在一定观测时间内，一台连续运转的激光器频率的变化量与频率的平均值 之比。越小稳定状态越好）：s%） =竺里v频率的复现性（同一台激光器在不同的时间、地点、环境下频率的变化量与频率的平均值 之比。）：V穩频方法：兰姆凹陷稳频法：塞曼稳频；饱和吸收稳频：品质因数Q: 0 =空処8c阈值反转粒子數密度与Q的关系：g =丄g QQ调制方法：电光调Q:声光调Q;染料调Q:脉冲透射式调Q。调Q激光器的峰值功率：PjghyNzUST巨脉冲时间特性：当 n /A/?f增大时，脉冲的前沿和后沿同时变窄，前沿变窄更显著； 脉冲宽度正比于光子寿命q ,而q又和腔长L成正比，所以为了获得窄的脉冲，腔长 不宜过长，输出损耗也不宜太小。锁模的基本原理：如果采取一定的措施，使各振荡模式的频率间隔保持一定，并具有确定 的相位关系，则激光器将输出脉宽吉窄、峰值功率很高的趨短脉冲。这种激光器称为锁