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文档简介
1、第一章质点运动的描述小结、运动学特点:瞬时性、矢量性、相对性。、基本概念:1、位矢:rxiyj位矢大小:rzk;222rJxyzdrdt2dydtdvdVx.dvyadtdtidtj22dx.dy.i2jaxiayjdt2dt2r方向:由坐标原点指向质点。dr2、速度:vdrdx.idyIviv1xyJdtdtdtv的大小:22VxVyv的方向:所在位置的切线向前方向。3、速率:vv一1dt4、加速度:a的大小:大小:方向:tganatrdVx2dvy21d2d,dtdtdt2dvdvdetaetvatetdtdtdt222dvv2或自然坐标系中,anendtr23n三、运动描述1、运动方程:
2、矢量式:r(t)x(t)iy(t)jz(t)k标量式:xx(t),yy(t),zz(t)2、轨迹方程:F(x,y)03、圆周运动的角量描述:(1)角坐标(2)角速度d(3)角加速度dd2dtdt2dt4、角量与线量的关系:vratranr四、相对运动VpEVpmvME五、运动类型1、an0直线运动,一维情况下,标量式代替矢量式。2、an0曲线运动第二章牛顿定律、第三章动量守恒定律和能量守恒定律小结一、牛顿运动三定律二、常见力弹性力万有引力:保守力 摩擦力:非保守力三、重要物理量 动量Pmvt2 冲量IFdtFt2匕F?ttl12 动能Ekmv2b 功WFdS合力功等于各分力功之和。一维情况下,
3、力的功等于力曲线与坐标轴所a围面积的代数和。 势能万有引力势能:EpGmM(势能零点取在无限远处)r重力势能:Epmgh(势能零点取在某一水平面上),h为物体m相对势能零点的竖直坐标。弹性势能:Ep-kx原理:功能原理W外W非保守Ek2Ep2Ek1Ep1E2E1守恒定律(1)动量守恒定律条件F合外力0,惯性系(2)机械能守恒条件:W外W非保守(势能零点取在弹簧原长处)2四、定理、原理及定律1、定理(1)动能定理质点的动能定理W丄22mv212mv12质点系的动能定理W外W内Ek2Ek1(2)动量定理质点的动量疋理IP25质点系的动量疋理I合外力冲量P2P1第四章刚体运动小结、物理量力矩Mt力F
4、角速度t速度v角加速度t加速度a转动惯量Jt质量m二、定律角动量(LJ)t动量(pmv)1转动动能定理(WJ212一12转动动能(EkJ)t质点动能(Ekmv)222力矩功(WMd)t力对质点的功1冲量矩t2Mdtt冲量t2Fdttiti转动定律MJtfma角动量守恒定律:M合外0,L=常矢动量守恒定律:F合外0,p=常矢三、定理t2t2角动量定理(MdtJ22)t质点或质点系的动量定理Fdtp2p1titi1 21212J1)宀质点的动能定理wmv2mv12 22第十七章狭义相对论小结、爱因斯坦的两个基本假设:相对性原理和光速不变原理、坐标变换1、伽利略变换(经典)xvt1xvt122、洛伦
5、兹变换(相对论)式中,3、狭义相对论时空观(1)同时的相对性(2)长度缩短丨Io1v;,lo为固有长度。c2(3)时间膨胀(或时间延缓或运动时钟变慢)t为固有时。(1)dpddmdv基本万程F(mv)vmdtdtdtdt)质量mmo4、相对论力学J(3)动量mvmo22v(4)能量me2moc1V2/;c(5)动能EkEEome2m0c22(Eom°c为静止能量)第十二章气体动理论(运动论)小结、理想气体的压强公式P1nmV"2n_k,_k!mV3323kT(分子的平均平动动能)2PnkT二、能量均分定理t3分子:平动一kTkT,22三、理想气体内能四、麦克斯韦速率分布律转
6、动丄kT,2动能内能E丄RTmiRT2M2丄kT(i为分子自由度)21、fv、fvdv的物理意义,归一化条件:0fvdv12、三种统计速率vP2kTm2RT8RT.Mm为理想气体的质量,m为分子质量,M为物质的摩尔质量,k为玻尔兹曼常数,R为普适常数。第十三章热力学基础小结、基本概念功、内能、热量、热容量(等体摩尔热容量和等压摩尔热容量)、循环、熵、基本定律1、热力学第一定律QE2EiWEW(各个物理量正负号的意义)2、热力学第二定律的两种表述以及开尔文表述和克劳修斯表述等效五、基本原理:熵增原理六、公式1 ri2m1、热容量Cv,mR,Cp,mR,2 2CP,mCv,mL21CP,mCv,m
7、Cp,mCv,m的原因(等压过程除了增加内能还要对外做功),摩尔热容量是过程量。2、等值以及绝热过程中Q、E、W和过程方程的表达式(见表一和表二)3、循环(1)正循环热机效率W,Q21-Q1Q1W为循环一次对外做的净功,Q1为纯吸热的分过程吸热之和,Q2为纯放热的分过程放热之和的绝对值。特例:卡诺热机(2)逆循环制冷机制冷系数q2吸热WQ2Q1Q2特例:卡诺制冷机T2T1T24、熵及熵增原理熵为态函数,SO“=”代表绝热可逆过程;“>”代表绝热不可逆过程,即一个孤立系统的熵永远不会减少。孤立系统内的自发过程(即不可逆过程)熵增加。表过程WEQ过程方程等容0ECv,mT2TiQvECv,m
8、T2TiPC1T等压WP(V2VJ同上QpCp,mT2T1EWV斤C2等温WRTInV2ViRTIn巴P20QWPVC3绝热1wp2v2pw1EECv,mT2T10PVC11VTC2P1TC3表二过程EWQ等容升压+0+等容降压-0-等压膨胀+等压压缩-等温膨胀0+等温压缩0-绝热膨胀-+0绝热压缩+-0注:表二中"+、-”分别表示正、负。第五章静电场小结一、电场的形象化描述:电场线二、电场的性质描述:电场强度矢量和电势三、基本规律1、库仑定律F1qg240r3F为qi对q2的作用力,r是由q指到q?的矢量2、高斯定理1真空中::EdSqs0S内介质中:D?dsSq0(自由电荷)3、
9、静电场的环路定理:Edl0(说明静电场是保守力场)四、有关计算1、电场强度通量(1)平面匀强电场:EScos(2)任意非闭合曲面任意电场:eEdSs(3)闭合曲面任意电场:EdSs2、场强(1)点电荷E(2)叠加原理ori3r点电荷系E连续带电体EdE严rq40r(3)高斯定理 球对称 柱对称 面对称球体、球壳)(均匀带电球面、(无限长均匀带电圆柱体、圆柱面、(无限大均匀带电平面、平板)圆筒)(4)场强与电势的关系:EVUiUj3、电势(1)叠加法点电荷系:Uaqi(取无穷远处电势为零)i14n(0Ti连续带电体:dq4n0c(2)对场强E积分:UaEdr(取无穷远处电势为零)ac4、电势差:UacVaVcaE?drb5、电场力的功WabqoEdrEpbEpaqUaba5、典型问题结果(1)无限长均匀带电直线E2or方向:0,E垂直带电直线指向考察点;(2)无限大均匀带电平面E2o方向:0,E由平面垂直指向考察点;(3)无限长均匀带电薄圆筒0(rR)E0:沿半径向外2or(rR)0:沿半径向里(3)均匀带电球面0(rR)Eqq0:沿半径向外40r2(rR)q0:沿半径向里0,E由考察点垂直指向带电直线。0,E由考察点垂直指向平面。q4n0Rq(rR)(rR)4n0r第六章静电场中的导体与电介质小结一、静电平衡电荷面密静电平衡条件、静电平衡时电荷分布情况、静电平衡时导体表面附近场强
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